(完整版)圆柱绕流圆球扰流阻力系数
5 圆柱阻力系数
在这个例子中我们仅仅想确定圆柱体的阻力 系数，不需要考虑相应的 3D 的效应。因此 为了减少计算机资源的耗费， 我们将在这个例 子中进行 2D 的计算。
b 8 教程
5－5
第五章 圆柱阻力系数
定义一个 2D 平面流动
1. 2. 在 b 分析树，展开 Input Data 图标。 右击 Computational Domain 图标并且选择 Edit Definition 。Computational Domain 对 话框出现。 点击 Boundary Condition 页。 在 2D plane flow 列表选择 XY-Plane Flow (因为 Z-axis 是圆柱的轴线 ) 。在 Computational Domain 的 Z min 和 Z max 处自动定义为 Symmetry 边界 条件。
点击 Next。 5. 因为在这个项目中以水作为流体，打开 Liquids 文件夹并且双击 Water 项。
点击 Next。
b 8 教程
5－3
第五章 圆柱阻力系数
6.
在 Wall Conditions 对话框你可以定义 应用到与流体相接触壁面的默认壁面条 件。
在 这 个 项 目 中 ， 我 们 保 持 默 认 的 Adiabatic wall 设置 ，假设所有的模型壁面都是绝热的 并且壁面的粗糙度为 0。 点击 Next。 对于 External 问题， 诸如这个例子中的圆柱体， Initial and Ambient Conditions 对 话框 会要 求你 定义 稳定 自由 流体 的环 境流 动条 件。 因此 你要 定义 Computational Domain 内的初始条件和 Computational Domain 上的边界条件。这个环境条件是 工程热力学参数（默认情况下静压和温度），流速，湍流参数。 在这个项目中我们在默认的热力学参数条件下进行分析 (即在一个标准大气压下 )，此 外根据雷诺数设定入口流体（ X 向）的速度。 为 了 方 便 起 见 我 们 可 以 通 过 使 用 Dependency 框以雷诺数定义入口流体的流 速。 7. 点击 Velocity in X direction 区域。 Dependency 按钮被激活。 点击 Dependency。Dependency 对话框出现。
(最新整理)圆柱图绕流实验-5-4
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圆柱绕流阻力实验一实验目的：1．熟悉多管压差计测量圆柱体压强分布的方法；2．了解利用压力传感器、数据采集系统测量绕流圆柱表面压强分布的方法；3 绘制压强分布图,并计算图柱体的阻力系数.二实验装置：1. 小型风洞或气动台;2。
多管压差计；3。
压力传感器，数据采集模块及其系统。
三实验原理：1. 小型风洞或气动台经风机产生的气流经过稳压箱，收缩段，进入实验段。
圆柱体安装在实验段的中部.气动台稳压箱的气流速度近似为零，其压强可认为是驻点压强p0。
小型风洞在试验段上部设置了一个正对来流方向的导管，为驻点压强p0.实验段中分布比较均匀的气流，速度为V∞，压强为p∞。
气流绕圆柱体流动时,流动变得复杂起来。
本实验为了测量圆柱体表面各点的压强分布,在圆柱体表面开设一个测压孔,测压孔通过一个细针管接出与多管压差计或压力传感器相连，细针管垂直方向装有指针，当转动圆柱时其转角通过角度盘指针的读数来表示，因而随着测压孔位置的改变,即可将绕圆柱体整个壁面上的压强分布测出。
图2。
2。
1 圆柱表面压强分布实验装置2。
多管压差计的方法测量原理：在流体力学中,绕流阻力即流体绕物体流动而作用于物体上的阻力，由摩擦阻力fD 和压强阻力p D 构成，其f D 相对于p D 小得多,在本实验中可忽略不计.其压强用无量纲的参数-—压强系数C P 来表示：由伯努利方程2202121V p V p pρρ+=+=∞∞ 推导得到各个不同角度测点的压强系数Cp∞∞∞∞∞--=--=-=l l l l p p p p V p p Cp 00221ρ （ 2-2-1 )式中p 为圆柱体不同测点压强。
圆柱绕流
三、如何减阻
流场控制
三、控制圆柱绕流的方法 主动控制：改变表面粗糙度
被动控制：利用电磁场对流场进行控制
三、控制圆柱绕流的方法
改变表面粗糙度
三、控制圆柱绕流的方法
利用电磁场
正极
负极
三、控制圆柱绕流的方法
未加电磁场的流动
利用电磁场
圆柱周围电场
加电磁场后的流动
三、控制圆柱绕流的方法
利用电磁场
加入电 磁场
一、粘性圆柱绕流特性
涡街的形成
图片来自：Flow around a cylinder in steady current
三、涡旋离开圆柱 表面后很不稳定， 当B涡被拖动到分离 区另一侧时，相反 的速度和旋度相中 和，强度较强的A涡 与上游的联系被切 断，成为一个自由 涡流向下游。
一、粘性圆柱绕流特性
二、圆柱绕流的特点
当Re>4时，沿圆柱表面流动的流体在到达 圆柱顶点（90度）附近就离开了壁面，分 离后的流体在圆柱下游形成一对固定不动 的对称漩涡（附着涡），涡内流体自成封 闭回路而成为“死水区”
死水区
二、圆柱绕流的特点
Re>40以后，附着涡瓦解，圆柱下游流场不 再是定常的，圆柱后缘上下两侧有涡周期 性地轮流脱落，形成规则排列的涡阵，这 种涡阵称为卡门涡街；此Re数范围称为卡 门涡街区。 卡门涡街如何形成
二、圆柱绕流的特点
当Re*>200000~400000时，层流边界层随 时有可能转涙为湍流，分离点后移至100度 以后，湍流时绕流尾迹宽度减小，阻力系 数骤减。
二、圆柱绕流的特点
流场雷诺数增大的变化情况 斯托克斯区10~60 对称尾流区2～4 卡门涡街区1～2 阻力系数骤减 （从1减到0.2）
(完整word版)圆柱绕流成功算例
一个世纪以来，圆柱绕流一直是众多理论分析，实验研究及数值模拟的对象。
因为这种流动既有不固定的分离点，又有分离后的尾流和脱体涡。
随着雷诺数的增加,尾流性质，脱体涡的形态有很大的变化，具有丰富的流动现象。
应观察到的物理现象图圆柱体的St（Strouhal数）随Re(Reynolds数）变化曲线/ u0 q+ C以上数据是由A.Roshko、H。
s.Ribner、B。
Etkins和K.K.Nelly，E。
F.Relt和L。
F。
G.Simmons，以及G.W。
Jones等人测量得到。
注意观察圆柱体的St（Strouhal数）随Re（Reynolds数）的变化规律。
St与特征长度、特征速度和特征频率（圆柱绕流：涡脱落的频率)有关.圆柱体的阻力系数Cd随Reynolds数的变化曲线( l％ ~1 O0 l# ］, f/ e图中实曲线是由Wieselsberger,A.Roshko 测量数据绘制得到注意观察圆柱体的阻力系数Cd随Reynolds数的变化规律及阻力危机现象。
湍流模型的选取FLUENT是目前国际上比较流行的商用CFD软件包。
它具有丰富的物理模型，先进的数值方法和强大的前后处理功能，在航空航天，汽车设计,石油天然气，涡轮机设计等方面都有着广泛的运用。
FLUENT提供的湍流模型包括：单方程（Spalart-Allmaras）模型、双方程模型(标准κ—ε模型、重整化群κ—ε模型、可实现(Realizable）κ-ε模型）及雷诺应力模型和大涡模拟.湍流模型种类如图所示。
. f） y7 l， l8图湍流模型种类示意图# g3 Q, j2 p2 l+ b F0 u+ e9 D； S） c6 n7 d注意!二维平面模型显示的湍流模式.注意没有大涡模型（LES）三维平面模型显示的湍流模式。
注意出现大涡模型(LES）要使二维平面模型出现LES，需要如下操作。
在FLUENT屏幕上键入(rpsetvar 'les—2d?’#t）屏幕会出现les-2d?，然后回车即可特别注意！/ w/ ［7 n’ L＊ T" z- e( `% X3 j, |雷诺数大于100000后，二维平面模型,运用各种湍流模型（除LES外）计算,卡门涡街都将很难出现。
凝聚器中圆柱、半圆扰流流场及阻力计算
中图分类号 ： Ｘ ７ ０ １ ． ２
文献标 识码 ： Ｂ
文章 编号 ： １ ６ ７ ４— ８ ０ ６ ９ Ｉ ２ ０ １ ４ ） ０ ５— ０ ４ ２一 Ｏ ３
０ 引言
近年来 ， 我国大中城市雾霾天气越来越多， 严重 影响了城市居 民的健康和生活 ， Ｐ Ｍ ． 含量过高是导 致雾 霾 天气 的主要 原 因 ， 而燃煤 电厂又 是 Ｐ Ｍ ． 主要 污染 源之一 。 目前 ， 火 电厂 除 尘设 备 ９ ０ ％ 以上 为 电 除尘器 ， 其对 Ｐ Ｍ ： ． 的去除率 比较低 ， 电除尘器 出口
Ｐ Ｍ 含量 占烟 尘 总 量 排 放 的 ５ ０ ％ ～ ９ ０ ％ 。国
１ 几何模型
数值模拟 中圆柱 、 １ ８ ０ 。 半圆 、 ２ ２ ５ 。 半圆及 ２ ７ ０ 。 半
圆几何模型见图 １ 。
家对 Ｐ Ｍ ． 的控制 日益重视 ， 相继出台了《 火 电厂大 气污染物排放标准》 （ Ｇ Ｂ １ ３ ２ ２ ３ — ２ ０ １ １ ） 、 《 环境空气 质量标准》 （ Ｇ Ｂ ３ ０ ９ ５— ２ ０ １ ２ ） 。因此开发一种燃 煤 电厂 Ｐ Ｍ 捕集增效技术 ， 对解决我国的 Ｐ Ｍ ． 问题
ｔ ｉ ｏ ｎ ｄ ｅ ｖ ｉ ｃ ｅ．Ｃｙ ｌ ｉ ｎ ｄ ｅｒ ａ ｎ ｄ ｄ晰ｅ ｒ ｅ ｎ ｔ ａ ｎ ｇ ｌ ｅ ｓ ｓ ｅ ｍｉ —ｃ ｙ ｌ ｉ ｎ ｄ ｅｒ ｄ ｉ ｓ ｔ ｕ ｒ ｂ ｅ ｄ ｆ ｌ ｏ ｗ ｃ ｏ ｎ ｄ ｉ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓ ａ ｒ ｅ ｃ ａ ｌ ｃ ｕ ｌ ａ ｔ ｅ ｄ ｒ ｅ ｓ ｐ ｅ ｃ ｔ ｉ ｖ ｅ ｌ ｙ ｗｉ ｔ ｈ ｋ— ｅ ｐ ｓ ｉ ｌ ｏ ｎ ｍｏ ｄ ｅ ｌ ，ｂ ｙ ｃ ｏ ｍｐ ａｒ ｉ ｎ ｇ ｔ ｈ ｅ ｆ ｌ ｏ ｗ ｆ ｉ ｅ ｌ ｄ ｐ ａ ｒ ａ ｍｅ ｔ ｅ ｒ ｓ ｏ ｆ ａ ｖ ｅ ｒ ａ ｇ ｅ，ｓ ｈ ｏ ｗ ｔ ｈ ａ ｔ ，ｔ ｈ ｅ ｓ ｍａ ｌ ｌ ｅ ｒ ｒ ｏ ｕ ｎ ｄ ａ ｎ —
08.圆柱绕流解析
2
2
2
流体力学实验室
14-10
流体力学实验 I ——圆柱绕流
§3.4 圆柱表面压力分布的测量
流体力学实验室
14-11
流体力学实验 I ——圆柱绕流
§3.4 圆柱表面压力分布测量
➢ 数据处理
❖ 计算来流速度V∞和实验雷诺数Re； ❖ 作圆柱表面压力分布向量图和Cp～θ 曲线； ❖ 用数值积分方法求圆柱的阻力系数CD。
流体力学实验室
14-3
流体力学实验 I ——圆柱绕流
§2.1 粘性流体绕流圆柱
➢ 壁面流体无滑移（柱表面流速 u = 0），产生壁面摩擦力， 圆柱壁面附近产生附面层；
➢ 当Re > 40时，流动非定常、出现流动分离，流动上、下游
前后不对称；
➢ 时均压力系数 关于 θ =±90° 平面不对称， 形成压差阻力；
流体力学实验I
(http://202.120.227.42，用户名：gmm)
圆柱绕流
流体力学实验室 郭明旻 编写 办公室电话：65642748 电子邮件：mmguo@
流体力学实验 I ——圆柱绕流
内容提要
➢ 理想流体绕流圆柱 ➢ 粘性流体绕流圆柱 ➢ 圆柱表面压力分布的测量 ➢ 旋涡脱落频率的测量
径圆柱，有S＝1×d＝d，d为圆柱直径。
➢ 单位宽度圆柱体所受压差阻力和圆柱的阻力系数分别为：
D
2
1
d
p cos d
d
02
2
2
0 ( p p ) cos d
d
CD
1
D
v2 d
2
2
0 ( p p ) cos d 1
1 v2 d
2
2 p p cos d 1
流体的圆柱绕流和球体绕流
流体的圆柱绕流和球体绕流流体力学是一门研究流体运动规律的学科，其中圆柱绕流和球体绕流是其中两个重要的研究领域。
本文将对这两个问题进行探讨和分析。
一、圆柱绕流圆柱绕流是指流体绕过圆柱体的运动情况。
这个问题的研究对于建筑物、桥梁等结构的设计以及风力发电、水力发电等领域的应用具有重要意义。
圆柱绕流问题的研究可分为二维和三维两种情况。
二维情况下，流体运动在一个平面内进行，圆柱绕流主要表现为流体分离和脱落现象。
三维情况考虑了流体运动的立体特性，圆柱绕流的现象更加复杂，例如涡脱落、涡欧拉现象等。
对于圆柱绕流问题，研究者发现了一些重要的现象和特点。
例如，在二维情况下，当雷诺数（Reynolds number）小于约50时，流体边界层分离现象较为明显；而在Reynolds数大于约50时，主要以卡门漩涡（von Kármán vortex）为特征。
此外，三维情况下，流体流动情况更为复杂，存在多种多样的涡流结构。
圆柱绕流问题的研究方法有很多，例如实验方法和数值模拟方法。
实验方法通常使用风洞试验或水洞试验，通过测量流场参数来获得流体运动规律。
数值模拟方法则通过计算流体的动力学方程，以及采用适当的网格划分和离散算法，模拟圆柱绕流的流体运动情况。
二、球体绕流球体绕流是指流体绕过球体的运动情况。
球体绕流问题的研究同样对于许多领域具有重要意义，如船舶设计、飞行器空气动力学、流体工程等。
和圆柱绕流相比，球体绕流的流动状态更加复杂。
在低雷诺数下，流体会产生分离现象，形成稳定的涡结构；而在高雷诺数下，流体的运动规律更加多样，可能出现流体脱离球体的现象。
球体绕流问题的研究同样采用实验方法和数值模拟方法。
实验方法中，可以通过在风洞中进行测量，如测量压力分布和速度分布，来获得流体运动的相关信息。
数值模拟方法则通过求解流体动力学方程，并应用适当的离散化算法计算球体绕流的流场。
综合来说，圆柱绕流和球体绕流是流体力学领域中的两个重要问题。
派定理推导圆柱绕流的阻力
派定理推导圆柱绕流的阻力
一、引言
在流体动力学中，圆柱绕流是一个重要的研究课题，涉及流体在遇到障碍物时的流动特性。
尤其是阻力问题，一直是工程领域关注的重点。
本文旨在利用派定理来推导圆柱绕流的阻力公式，并解释其物理意义。
二、预备知识
首先，我们需要理解几个基本概念。
派定理（Prandtl's Theorem）是一个用于计算流体运动的近似理论，特别适用于描述层流与湍流过渡的问题。
此外，雷诺数（Re）是一个描述流体流动特性的重要参数，用于界定流体的流态（层流或湍流）。
三、圆柱绕流的阻力推导
基于派定理，我们可以推导出圆柱绕流的阻力公式。
设圆柱的半径为r，流体的密度为ρ，粘性系数为μ，圆柱的线速度为v。
根据派定理，圆柱绕流的阻力f可以表示为：
f=π×r^2×ρ×v^2/2
这个公式表明，阻力与圆柱的半径、流体的密度、粘性系数以及线速度的平方成正比。
值得注意的是，当雷诺数大于某一临界值时（通常认为是2300），流动将由层流变为湍流，此时阻力会显著增加。
四、结论
通过派定理，我们成功推导出了圆柱绕流的阻力公式。
这个公式对于理解流体动力学中的圆柱绕流问题具有重要的理论意义，并为工程实践提供了重要的参考依据。
此外，对于不同的应用场景，可能需要考虑更复杂的模型以更精确地预测阻力。
注：本文只是一种基本的理论推导，实际情况可能因流体特性、边界条件等多种因素而有所不同。
在具体应用中，应结合实际情况进行必要的修正和优化。
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C4.7.2 圆柱绕流与卡门涡街
分析钝体绕流阻力的典型例子是圆柱绕流
1 •圆柱表面压强系数分布
无粘性流体绕流圆柱时的流线图如图 C4.7.1中虚线所示。
A B 点为前后驻点，C D 点为最小 压强点。
AC 段为顺压梯度区，CB 段为逆压梯度区。
压强系数分布如下图对称的 a 线所示。
实际 流体绕流圆柱时，由于有后部发生流动分离，圆柱后表面上的压强分布与无粘性流动有很大差别。
后部压强不能恢复到与前部相同的水平，大多保持负值（表压）。
（圆柱后部流场显示）
实验测得的圆柱表面压强系数如图 C4.7.1中b 、c 线所示，两条线分别代表不同 Re 数时 的数值。
b 为边界层保持层流时发生分离的情况，分离点约在 =80。
左右；c 为边界层转捩为 湍流后发生分离的情况，分离点约在 =120°左右。
（高尔夫球尾部分离）从图中可看到后部
的压强均不能恢复到前部的水平。
沿圆柱面积分的压强合力，即压差阻力，以 b 线最大，以c 线 最小。
从图中还可发现，在尾流分离区内，压强大致是均匀分布，因此沿圆柱表面的压强分布应 如图B3.6.3所示
2.阻力系数随
Re 数的变化 用量纲分析法分析
二维圆柱体绕流阻力
F D 与相关物理量 (C4.7
•13)
上式表明圆柱绕流阻力系数由流动 Re 数（p V 卩）唯一确定。
图C4.7.2为二维光滑圆柱 体绕流的C D -Re 关系曲线。
根据阻力与速度的关系及阻力系数变化特点， 可将曲线分为6个区域, 并画出与5个典型Re 数对应的圆柱尾流结构图案（图 C4.7.3）。
图 C4.7.1 卩的关系，可得 d 、 6 =［車-f(^)
C4.7.2
（1） Re vv 1,称为低雷诺数流动或蠕动流。
几乎无流动分离，流动图案上下游对称（a ）。
阻
力以摩擦阻力为主，且与速度一次方成比例。
（2） K Re < 500,有流动分离。
当Re=10，圆柱后部有一对驻涡（b ）。
当Re > 100时从圆
柱后部交替释放出旋涡，组成卡门涡街（c ）。
阻力由摩擦阻力和压差阻力两部分组成，且大致
与速度的1.5次方成比例。
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卡门(V.Karman, 1911 )用理想流体复势理论对涡街的诱导速度，稳定性和阻力等作了分 析。
指出涡街的移动速度比来流速度小得多；涡列的排列规则有多种可能，但只有在h/ l = 0.2806
(h 为两涡列的间距，I 为同列涡中相邻涡的间距)时才相对稳定；涡街对圆柱单位长度上引起 的阻力为
由于圆柱体上的涡以一定的频率交替释放，柱体表面上的压强分布也以一定的频率发生有规 则的变化，使圆柱受到周期性变化的合力作用，其频率与涡的释放频率相同。
早在 19世纪，捷 克人斯特劳哈尔(V.Strouhal,1878)就对电线在风中发出鸣叫声作过研究，并提出计算涡释放频 率f 的经验公式 :——'-I. . < I - | (C4.
7.5)
上式中d 为圆柱直径，Re=p Ud/卩，说明Sr 由Re 数唯一确定，测量表明约在 Re=60-5000 范围内可观察到有规则的卡门涡街，并在 Re=600-5000范围内Sr 数几乎保持为0.21的常数。
以 后是不规则的与湍流混合的尾迹，Sr 数略有降低并一直保持到2X10 5。
卡门涡街引起的流体振动，造成声响。
除了电线的“同鸣声”外，在管式热交换器中使管 束振动，发出强烈的振动噪声，锅炉发出低频噪声即属此列(锅炉热交换管束及流场显示)。
更 为严重的是对绕流物周期性的压强合力可能引起共振，潜水艇潜望镜遇到这种情况，将不能正常 工作，美国华盛顿州塔克马吊桥(Tacoma 1940)因设计不当，在一次暴风雨中由桥体诱发的 卡门涡街在几分钟内将桥摧毁。
目前在高层建筑、大跨度桥梁设计中避免发生气流振动和破坏的 研究和实验已日益引起重视
图 C4.7.3
帝四%[28磅-112(寻门 (C4. 7.4) <10
C4.7.3 不同形状物体的阻力系数
1圆球
圆球绕流C D -Re 关系曲线如图C4.7.5所示。
在Re 《1时，阻力以摩擦阻力为主，阻力系 数可以计算
F D =3 冗卩 d U （C4.7.5 ）
圆柱绕流相似，从Re >1起就出现流动分离，压差阻力加入总阻力中去。
随着 Re 的增加， 在总阻力中，粘性阻力所占比例不断下降，至 Re=1000左右只占总阻力的5%。
在10 3< Re<3x 10 5范围内阻力系数保持平稳，但比同样直径的圆柱（C D =1.2 ）更低（C D =0.4 ）。
至Re=3x 10 5 也出现阻力系数突然下跌现象，从 0.4跌至0.1。
普朗特曾做过实验，他在圆球前部套一金属丝 圈，人为地将层流边界层提前转化为湍流边界层，结果分离点从原来的 9 =80。
后移到9 =120。
左右，使阻力系数明显下跌。
这是因为湍流边界层内速度廓线饱满，克服分离能力比层流增强的 缘故。
边界层转捩还受到表面粗糙度的影响，实验表明光滑球发生转捩的绕流雷诺数 Re = 4x 10 5,而粗糙球相应的雷诺数只有 5X 104。
[思考题C4.7.3]
2.流线型体
为了降低绕流物体的压差阻力，只有从减小后部逆压梯度入手，流线型体就这样应运而 生。
流线型体是前部圆滑，后部平缓，形体细长（图 4.7.6 ）。
几乎所有游得快的鱼类都是这种 体形。
（鳟鱼的体形与流线形翼形比较）但由于后部加长，摩擦阻力随之加大，必须正确处理两种 阻力的关系。
C D
64 Re (C4.7.6 )
上式称为斯托克斯圆球阻力公式。
图
C4.7.5
31 0S64 dS061 I
O
O u Do —
图 4.7.6
图C4.7.7
图C4.7.7为一水滴形流线型体在风洞实验中所做的阻力测量的结果。
流线型体的厚度t和
弦长I之比t/ I为阻力图中横坐标，阻力系数C D为纵坐标。
阻力图中分别绘制了摩擦阻力、压差阻力和总阻力曲线，弦长雷诺数Re I= p vl/卩=4X 10 5。
从图中可看到最小总阻力位于t/ I = 0.25处，
C=0.06。
当t/ I减小时（细长型）压差阻力虽然减小，但摩擦阻力上升更快，当 d / I增大时（粗短型）摩擦阻力减小，但压差阻力急剧上升，两者均使总阻力增大。
将水滴形流线体与相同厚度（直径为d）的圆柱体相比，前者的最小阻力系数（C D=0.06）只有后者最小阻力系数
（C D=0.3 见图C4.7.2）的1/5。
根据空气动力学理论精心设计的层流型翼型，不仅消除了分离，而且使翼面上的边界层几乎均处于层流态，可使阻力系数降低到只有水滴型流线体的十分之一。
（3）500< Re〈2X 103 4 5,流动分离严重，大约从Re=104起，边界层甚至从圆柱的前部就开始分离（d），涡街破裂成为湍流，形成很宽的分离区。
阻力以压差阻力为主，且与速度的二次方成比例，即G几乎不随Re数变化。
（4）2X 105< Re<5X105,层流边界层变为湍流边界层，分离点向后推移，阻力减小，G下跌，至Re= 5 X 10时，C D=0.3达最小值，此时的分离区最小（e）。
（5）5X 105< Re<3X106,分离点又向前移，C D回升。
（6）Re >3X 106, G与Re无关，称为自模区。
3•卡门涡街
在圆柱绕流实验中发现，大约在Re= 40起，圆柱后部的一对旋涡开始出现不稳定地摆动，如图
C4.7.3（b）所示，大约到Re=70起，旋涡交替地从圆柱上脱落，两边的旋涡旋转方向相反，随流而下，在圆柱后面形成有一定规则的、交叉排列的涡列，称为卡门涡街（图C4.7.3c ）。
（圆柱后部卡门涡街演示）。