固体物理学课件:ch1-s7
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固体物理知识总结PPT课件

惯用元胞、轴矢
三、常见晶体结构举例
致密度η(又称空间利用率)、配位数、密 堆积
1. 简单立方(sc) 配位数=6,惯用元胞包含格点数 = 1 惯用元胞包含格原子数 = 1
2. 面心立方(fcc) 配位数=12,惯用元胞包含格点数=4 惯用元胞包含格原子数 = 4
3.体心立方(bcc) 配位数=8,惯用元胞包含格点数=2 惯用元胞包含格原子数 = 2
1.决定散射的诸因素 (1)原子散射因子 (2)几何结构因子
2.衍射极大的条件(必要条件)
即当 k-k0=S=Gh 时,所有元胞间的
散射光均满足相位相同的加强条件,产生衍
射极大。
(反射球)
4.消光条件
第二章 晶体结合
一、原子的负电性
负电性=常数(电离能+亲和能)
电离能:让原子失去电子所必需消耗的能量
第四章 固体能带论 基本近似:绝热近似、单电子近似 一、固体电子的共有化和能带 二、布洛赫(Bloch)定理
1.布洛赫定理:表述及讨论 2. Bloch 定理的证明 3.布洛赫定理的一些重要推论 4.能态密度 三、近自由电子模型 1.索末菲(Sommerfeld)模型
(1)自由电子(半量子)模型
(2)自由电子费米(Femi)气模型 2.近自由电子模型
亲和能:处于基态的中性气态原子获得一个 电子所放出的能量
负电性大的原子,易于获得电子 负电性小的原子,易于失去电子 二、离子结合 三、共价结合 共价键的特性:饱和性、方向性 四、金属结合 五、范德瓦尔斯键结合 六、氢键结合
第三章 晶格振动
一、一维单原子晶格的振动
1. 物理模型 2.近似条件:近邻作用近似、简谐近似 3. 分析受力:牛顿方程 4. 定解条件―――玻恩-卡曼
三、常见晶体结构举例
致密度η(又称空间利用率)、配位数、密 堆积
1. 简单立方(sc) 配位数=6,惯用元胞包含格点数 = 1 惯用元胞包含格原子数 = 1
2. 面心立方(fcc) 配位数=12,惯用元胞包含格点数=4 惯用元胞包含格原子数 = 4
3.体心立方(bcc) 配位数=8,惯用元胞包含格点数=2 惯用元胞包含格原子数 = 2
1.决定散射的诸因素 (1)原子散射因子 (2)几何结构因子
2.衍射极大的条件(必要条件)
即当 k-k0=S=Gh 时,所有元胞间的
散射光均满足相位相同的加强条件,产生衍
射极大。
(反射球)
4.消光条件
第二章 晶体结合
一、原子的负电性
负电性=常数(电离能+亲和能)
电离能:让原子失去电子所必需消耗的能量
第四章 固体能带论 基本近似:绝热近似、单电子近似 一、固体电子的共有化和能带 二、布洛赫(Bloch)定理
1.布洛赫定理:表述及讨论 2. Bloch 定理的证明 3.布洛赫定理的一些重要推论 4.能态密度 三、近自由电子模型 1.索末菲(Sommerfeld)模型
(1)自由电子(半量子)模型
(2)自由电子费米(Femi)气模型 2.近自由电子模型
亲和能:处于基态的中性气态原子获得一个 电子所放出的能量
负电性大的原子,易于获得电子 负电性小的原子,易于失去电子 二、离子结合 三、共价结合 共价键的特性:饱和性、方向性 四、金属结合 五、范德瓦尔斯键结合 六、氢键结合
第三章 晶格振动
一、一维单原子晶格的振动
1. 物理模型 2.近似条件:近邻作用近似、简谐近似 3. 分析受力:牛顿方程 4. 定解条件―――玻恩-卡曼
固体物理第一章(3)(课堂PPT)

1.2 一些晶格的实例
晶格:晶体中原子排列的具体形式称为晶体格子,简称晶格。 (1)晶体原子规则排列形式不同,则有不同的晶格结构; (2)晶体原子规则排列形式相同,只是原子间的距离不同, 则它们具有相同的晶格结构。
处理方法:把晶格设想成为原子球的规则堆积
一、正方堆积
把原子视为刚性小球,在二维平面内最 简单的规则堆积便是正方堆积;
20世纪开始,电子论有很大的发展,对固体的电学、磁性、 光学性质发展了理论,然而是较简单的。由于X射线的发现, 对原子结构有了很好的了解,并且用X射线研究了原子排列, 使得对原子如何结合成为晶体的认识大大深入了一步。量子力 学提高了经典的电子论,使得更深刻地理解固体的电学、磁学、 光学性质。此外,技术的发展大大利用了固体的性质。
任一个球与同一平面内的四个最近邻相 切。
原子球的正方堆积
二、简单立方堆积
正方排列层层重合堆积起来,就构成了简单立方结构
原子球的正方排列
简立方结构单元
没有实际的晶体具有简单立方晶格的结构,但是一些 复杂的晶格可以在简单立方晶格的基础上加以分析
三、体心立方堆积
把简单立方堆积的原子球均匀地散开一些, 而恰好在原子球空隙内能放入一个全同的原 子球,使空隙内的原子球与最近邻的八个原 子球相切,这就构成了体心立方堆积。
➢ 配位是的大小描述晶体中粒子排列的紧密程度:粒子排列越紧密,配位数越大。
一、BCC堆积的致密度
设晶格常数为a,粒子半径为r,则:
a2 2a2 4r2
a 4r 3
晶胞中含有2个粒子,则BCC结构的致密度:
2 4r3
Db
3 a3
0.68
二、FCC堆积的致密度
设晶格常数为a,粒子半径为r,则:
固体物理学课件

晶胞与原胞的关系
以立方晶系为例:
立方晶系:晶胞基矢互相垂直而且模相等,即 a b c 、 a b c
的晶格。立方晶系包括简单立方、体心立方、面心立方三种。 简单立方
取晶轴作为坐标轴,坐标轴单位矢量用 i , j , k 表示。 晶胞基矢: a ai , b aj , c ak a b c
例1:
基元 分子 分子 格点
分子
分子 点阵
基元周期性分布
例2: 基元 格点
基元周期性分布
点阵
晶格:格点在空间3个方向上的周期性排列形成与晶体几何特征相同、但没有
任何物理实质的三维空间网络,称为晶格或布拉菲格子(或布拉菲点阵)。
a3 a 2
a1
周期:某一方向上相邻两格点的距离。 基矢:从晶格中任意格点出发,沿空间任意三个不同方向的三个最小平移矢量。
,这种变换
称为对称操作。对称操作越多,晶体对称性越高。 2、晶体对称操作的数学表示及限制条件
由于格点与坐标一一对应,晶体的对称操作实际就是对晶体的坐标进行线性变换。
对称操作中应不改变晶体中任意两点间距离,对应的变换矩阵是正交变换矩阵。 变换:
,按照某一规律 ,在 中存在唯一的向量 与 对于集合 U 任意向量 U A 称为 的象, 称为 之对应,则这个对应的规律 A 就称为 U 的一个变换。 的原象,记为 A 。
a
Cs+和Cl-各自构成简单立方布拉菲晶格,沿立方体空间相互移动1/2对角线长度套 构形成氯化铯结构。其基元由相距1/2对角线长度的一个Cs+ 和Cl-组成,基元代表点 (格点)形成简单立方格子。
(完整PPT)固体物理学

(a)理想石英晶体(b)人造石英晶体
属于同一品种的晶体,两个对应晶面之间的夹角 恒定不变,这一规律称为晶面角守恒定律。
显然,晶面之间的相对方位是晶体的特征因素, 因而常用晶面法线的取向来表征晶面的方位,而以 法线间夹角来表征晶面间的夹角(两个晶面法线间 的夹角是这两个晶面夹角的补角)。
二、晶体的基本性质
显然,WS 原胞也只包含一个格点,因此它与固 体物理学原胞的体积一样,也是最小周期性重复单 元。
3.晶格的周期性
* 一维布喇菲格子
一维布喇菲格子是由一种
原子组成的、无限周期性的 点列,所有相邻原子间的距
a
离均为周期为a,如图所示。
在一维情况下,原胞取原子及周围长度为 a 的区 域。重复单元的长度矢量称为基矢,通常用以某原 子为起点,相邻原子为终点的有向线段 a 表示。
1
2
3
原胞的体积为
a3
简立方体格子的原胞和基矢 选取,如图所示。
a3 ai a2 aj a2 ai a2
尽管由于生长条件的不同,会使同一晶体外型产 生一定的差异。但是对同一种晶体,相应两个晶面 之间的夹角却总是恒定的。即:每一种晶体不论其 外形如何,总具有一套特征性的夹角。
例如,对于石英晶体,在下图中所示的 mm 两面 间的夹角总是60º0' , mR 两面间的夹角总是38º13' , mr 两面间的夹角总是38º13' 。
点之间的距离。
三个基矢不要求相互正交, 且大小一般也不相同。并且, 对于同一个晶格,基矢的选择 也不是唯一的。
* 晶格平移矢量
若选择某一格点为坐标原点,则晶体中任一格点 的位置可以表示为
Rn n1a1 n2a2 n3a3 (ni 0,1,2,......)
《固体物理基础概论》PPT课件

组成晶态固体的粒子在空间周期性排列,具 有长程序,它的对称性是破缺的。
非晶体与晶体相反,其组成粒子在空间的 分布是完全无序或仅仅具有短程序,具有高度 的对称性。
准晶介于晶体和非晶体之间,粒子在空间 分布有序,但不具有周期性,仅仅具有长程的 取向序。
固体物理的研究对象以晶体为主。
准晶
2 . 固体物理学的基本任务:是企图从微观上 去解释固体材料的宏观物性,并阐明其规律。
到了期末,接近考试了,此时介绍晶体结合 、晶体缺陷等学生材内容和学时分配 第一章 金属自由电子费米气体模型(10学时) 第二章 晶体的结构 (19学时) 第三章 能带论 (23学时) 第四章 晶格振动 (10学时) 第五章 输运现象 (5学时) 第六章 晶体的结合、晶体缺陷和相图(5学时)
曼彻斯特大学最近公布的波纹式的石墨烯薄片示意图
Ultra-Thin Material
超导磁悬浮
Magnetic Domains by Magneto-optical Effect
包钴氧化铁 钡铁氧体
铁合金
CrO2
m
计算机的硬盘
计算机的硬盘
2007年诺贝尔 物理学奖---巨 磁电阻效应 (GMR)
4.基泰尔(C.Kittel 5th edition)著,杨顺华等 译,固体物理导论,科学出版社,1979
5.方可,胡述楠,张文彬 主编;固体物理学,重庆大 学出版社,1993
6.陈金福 主编 固体物理学—学习参考书 高等 教育出版社,1986 7.
8.阎守胜. 2000. 固体物理基础. 北京:北京大学 出版社
7.教学要求
1) 掌握金属自由电子模型的内容并学会利用该模型对 金属的电、热、光等物性进行分析; 2) 掌握晶体的结构特点、晶格的特征、晶体对称性 和分类、倒格子以及X射线衍射;
第三章 固体物理ppt课件

§2
三维晶格的振动
设实际三维晶体沿基矢a1、a2、a3方向的初基原胞数分 别为N1、N2、N3,即晶体由N=N1·N2·N3个初基原胞组成, 每个初基原胞内含s个原子。 一维情况下,波矢q和原子振动方向相同,所以只有纵波。 三维情况下,有纵波也有横波。
原则上讲,每支格波都描述了晶格中原子振动的一类运动 形式。初基原胞有多少个自由度,晶格原子振动就有多少种 可能的运动形式,就需要多少支格波来描述。
一个波矢为K的第S支模式处在第N个激发态,我们就说在晶 体中存在着N个波矢为K的第S支声子(因为给定了K与第S支模 式则ω可由色散关系唯一确定),在晶体中波矢为K的纵声学支 模式处于N激发态,我们就说晶体中有N个波矢为K的纵声学支 声子。
声子这个名词是模仿光子而来(因为电磁波也是一种简谐振 动)。声子与光子都代表简谐振动能量的量子。所不同的是光子 可存在于介质或真空中,而声子只能存在于晶体之中,只有当晶 体中的晶格由于热激发而振动时才会有声子,在绝对零度下,即 在0K时,所有的简正模式都没有被激发,这时晶体中没有声子, 称之为声子真空。声子与光子存在的范围不同,即寄居区不同。
每一组整数(L1,L2,L3 )对应一个波矢量q。将这些波矢在倒空 间逐点表示出来,它们仍是均匀分布的。每个点所占的“体积” 等于“边长”为(b1/N1)、(b2/N2)、(b3/N3)的平行六面体的 “体积”,它等于: b b b 3 1 2 N N N 1 N 2 3 式中Ω*是倒格子初原胞的“体积”,也就是第一 布里渊区的“体积”,而Ω*=(2π)3/Ω ,所以每个波 矢q在倒空间所占的“体积”为:
子的位移构成了波,这个波称之为格波,把寻求到的
运动方程的解带入运动方程就能找出ω 与q的关系即
固体物理学 ppt课件

第1章 晶体的结构
阐明晶体中原子排列的几何规律性
PPT课件
1
内 容
1.1 晶体的特征 1.2 空间点阵 1.3 晶格的周期性、基矢 1.4 密勒指数 1.5 倒格子 1.6 晶体的特殊对称性、对称操作 1.7 晶系、布喇菲原胞 1.8 密堆积、配位数 1.9 X射线衍射方程、反射球
PPT课件 2
1.1 晶体的特征
问题一 体心立方晶胞中含有几个原子? 原子引基矢。 问题二 体心立方原胞如何选取? 问题三 问题四
8 1 2 个原子 以体心原子为顶 8 点,分别向三个顶角
1 3 a1 a 2 a 3 a 原胞的基矢形式? 2
a1
k
a a 1 ( i j k ) 原胞体积? 2 a a 2 (i j k ) 2 a a 3 (i j k ) 2
1.3.3 三维情况
布喇菲格子:最小重复单元(原胞)只含有一个原子的晶格 复式格子:原胞中含有两个或两个以上原子的晶格
(1)三维布喇菲晶格原胞:是三边长等于各方向基矢, 结点为顶点的平行六面体。基矢(a1,a2 ,a3 )
a3 a2 a1
PPT课件
20
晶格周期性:设r为重复单元中任意一处的位矢
简立方(SC)
体心立方(BCC) 面心立方(FCC)
PPT课件
22
简立方(Simple Cubic,简称 SC )
三个基矢等长并且互相垂直。
a3
a a2
原胞与晶胞相同。
a1
a 1 ai a 2 aj a 3 ak
PPT课件
23
体心立方(Body Centered Cubic, 1 BCC)
阐明晶体中原子排列的几何规律性
PPT课件
1
内 容
1.1 晶体的特征 1.2 空间点阵 1.3 晶格的周期性、基矢 1.4 密勒指数 1.5 倒格子 1.6 晶体的特殊对称性、对称操作 1.7 晶系、布喇菲原胞 1.8 密堆积、配位数 1.9 X射线衍射方程、反射球
PPT课件 2
1.1 晶体的特征
问题一 体心立方晶胞中含有几个原子? 原子引基矢。 问题二 体心立方原胞如何选取? 问题三 问题四
8 1 2 个原子 以体心原子为顶 8 点,分别向三个顶角
1 3 a1 a 2 a 3 a 原胞的基矢形式? 2
a1
k
a a 1 ( i j k ) 原胞体积? 2 a a 2 (i j k ) 2 a a 3 (i j k ) 2
1.3.3 三维情况
布喇菲格子:最小重复单元(原胞)只含有一个原子的晶格 复式格子:原胞中含有两个或两个以上原子的晶格
(1)三维布喇菲晶格原胞:是三边长等于各方向基矢, 结点为顶点的平行六面体。基矢(a1,a2 ,a3 )
a3 a2 a1
PPT课件
20
晶格周期性:设r为重复单元中任意一处的位矢
简立方(SC)
体心立方(BCC) 面心立方(FCC)
PPT课件
22
简立方(Simple Cubic,简称 SC )
三个基矢等长并且互相垂直。
a3
a a2
原胞与晶胞相同。
a1
a 1 ai a 2 aj a 3 ak
PPT课件
23
体心立方(Body Centered Cubic, 1 BCC)
固体物理第一讲 绪论PPT课件

70年代出现了高分辨电子显微镜点阵成像技术,
在于晶体结构的观察方面有所进步。近年来发展
的扫描隧道显微镜,可以相当高的分辨率探测表
面的原子结构。
• 晶体的结构以及它的物理、化学性质 同晶体结合的基本形式有密切关系。通常 晶体结合的基本形式可分成:离子键合、 金属键合、共价键合、分子键合(范德瓦耳 斯键合)和氢键合。根据X射线衍射强度分 析晶体的物理、化学性质,或者依据晶体 价电子的局域密度分布的自洽理论计算, 人们可以准确地判定该晶体具有何种键合 形式。
(二)、固体物理的发展史
几百万年前的石器时代,或者几万年前人类开
始冶炼金属、制造农具和刀箭的时代。通过炼金术, 人们了解了一些材料的颜色、硬度、熔化等性质, 并用之于绘画、装饰等。
1611年,开普勒就开始思考雪花为什么呈六角 形;
1843年法拉第曾惊奇地发现硫化银的电阻随着 温度的升高而下降;
阿拉克西曼德:万物是由无数的原始物质构成的。 阿拉克西美尼:万物的本质是空气。 赫拉克里特:万物的本质是火,火与其他物类的混合物,一
般都以我们可以感知气味的其他物类来命名,但是火本身 是不变的因素。 埃姆毕多克拉斯:万物是由水、气、火、土组成。
• 巴门尼德: 宇宙中只有一个永恒的存在,像一个充实的
固体物理学
第一讲 绪论
• 一:固体物理学 • 二:发展史 • 三:当前研究的热点和前沿 • 四:本课程的主要讲解内容 • 五、参考书籍
一:固体物理学
固体物理学是研究固体物质的物理 性质、微观结构、构成物质的各种粒 子的运动形态,及其相互关系的科学。 它是物理学中内容极丰富、应用极广 泛的分支学科。
融汇了力学、热力学与统计物理学、 电动力学、量子力学和晶体学等多学 科的知识。
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确定一个格子的布拉伐格子、或者确定一个点 阵的布拉伐点阵,其一般步骤是:首先判断这个点 阵中的阵点(或原子)是否完全相同,包括化学性 质和几何环境,找出点阵的基元和对应的布拉伐点 阵;然后,判断该点阵的类型,找出能够反映该点 阵对称性的最小的周期性结构单元,确定是14 种布 拉伐格子中的哪一种。
2
例如,对于边心立方,即除了立方体的上下底面之 外,其余4 个面都有面心阵点的立方体点阵,确定 该点阵的布拉伐格子时,首先分析得到该点阵的阵 点不是完全相同的,相邻两个面心阵点的几何环境 不同,并且面心阵点与立方体顶角上的阵点也不 同,边心立方体点阵中存在3种不同的阵点,即边心 立方体的基元由3个阵点组成,由此可得到边心立方 的布拉伐格子是简立方。
又例如,对于底心立方点阵,各阵点是完全相同 的,但是14种布拉伐格子中没有底心立方;由对称 性判断可知底心立方不属于立方晶系,而应属于四 角晶系,它是体积2倍于单胞的简单四角点阵,或者 说,底心立方点阵就是简单四角点阵,只是单胞选 取不正确、大了1倍,所以,底心立方的布拉伐格子 是简单四角。
3. 230个空间群(Space group)
七大晶系: (1)三斜晶系 Triclinic system (2)单斜晶系 Monoclinic system (3)正交晶系 Orthorhombic system (4)正方晶系 Tetragonal system (5)立方晶系 Cubic system (6)三角晶系 Trigonal system (7)六角晶系 Hexagonal system
两个对称元素的结合就会产生新的对称元素, 在七个晶系中把特征对称元素与基本对称元素进行 组合,就会产生32种不同的对称元素组合,这就是 32个点群。
晶胞参数的特征是各个晶系的宏观表现,是区 分七个不同晶系的必要条件但不是充分的条件, 只有特征对称元素是区分晶系的关键所在。
1
7大晶系晶格的关系----从立方晶系推演出其他晶系
七大晶系的特征,如P35表 1-1
七个晶系及其特征对称元素
晶系 特征对称元素 立方 4个按立方体的对角线取向的三重轴 六方 六重轴(平行于C轴)或六重反轴 四方 四重轴(平行于C轴)或四重反轴 三方 三重轴(平行互相垂直的对称面或三个互相垂直的二重轴 一个二重轴或对称面 无或仅有一个对称中心
晶体的宏观对称性是晶体在旋转、反演等对称操 作下保持不变的性质。晶体的宏观对称性讨论的是晶 体外部结晶多面体的对称性;晶体的宏观对称性不仅 表现在几何外形上,而且反映在晶体的宏观物理性质 中。由于晶体在宏观上占有一定空间,不可能有平移 对称操作,所以宏观的晶体对称群只能由点对称操作 组成;晶体的宏观对称性是在晶体原子的周期性排列 基础上产生的,同时晶体原子的周期性排列又使晶体 的宏观对称性受到严格的限制,使宏观的晶体对称群 只有32种,称为32种点群,决定了晶体的32种宏观对 称类型。
小结:
3
2. 14个布拉伐格子
有时为了获得较高的对称性,把原有晶胞 扩大,使成为带心的晶胞,由此在七个晶系中 可以得到14种不同的布拉伐格子,不带心的晶 胞称为简单晶胞(P),带心的称为复晶胞 (I,F,C)。
简单晶胞和复晶胞
简单晶胞
在选取复杂点阵
时,除了平行六面
体的顶点外,只能
(c)
在体心或面心有附
加阵点,否则将违
7 个晶系包含有14 种布拉伐格子。
1. 七大晶系
晶胞的三个基矢a b c沿晶体的对称轴或对称面 的法向,在一般情况下,它们构成斜坐标系。它们 间的夹角用 α 、β、 γ表示。即:
∠(a , b)= γ, ∠ (b, c )= α, ∠( a,c )= β
根据晶胞形状,也就是六个晶胞参数a、b、c , α、β、γ,以及晶胞中所容纳的特征对称元素,可以 把不同的晶胞分成七个类型,即七个晶系。
背空间点阵的周期
性,所以只能出现
这四类晶胞。
14 种布拉伐原胞
图 14种布拉维格子1--7 (1)简单三斜;(2)简单单斜;(3)底心单斜;(4)简单正交;(5) 底心正交;(6)体心正交;(7)面心正交
图 14种布拉维格子8--14
(8)简单四方;(9)体心四方;(10)六方;(11)简单三 方;(12)简单立方;(13)体心立方;(14)面心立方
§1-7 晶格的对称性
自然界中晶体多种多样、千变万化。晶体的宏 观对称性可以用32种点群来描述,由32 种点群描 述的晶体对称性,可以将晶体分为七大类,称为七 大晶系。每一个晶系具有一种类型的单胞基矢坐标 系,七大晶系对应着七种单胞基矢坐标系。
对称性相同的晶体可以具有不同的布拉伐格 子,即一个晶系中可以具有不止一种布拉伐格子,