第二章 叶轮机械非定常流动的特点2012-2
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叶轮机械三元流理论(课堂PPT)

rm
Am
Dwr dm
0
dm dt
Dwr dm
wm
1
§2-1基于S1,S2流面的准三元设计基础(六、完全径向平衡方程)
b
wm wr wz
2 29
完全径向平衡方程
rm
Dw dt
r
Dwr dm
wm
b
wm
A
wr
wz
D(wdmsmin)wm
wr wmsin)(
w msinD dm m w w m 2coD d sm
§2-1基于S1,S2流面的准三元设计基础(四、流面动方程
Drw(wr)2 1p
径向
dt
r
r
D dw twrwr 2wr 1r p 周向
Dwz 1 p
轴向
dt z
§2-1基于S1,S2流面的准三元设计基础(五、基本方程---运动方程 ) 23
流面流动方程
< 3~5,不适用
§2-1基于S1,S2流面的准三元设计基础(二、径向流动的产生)
11
12
S2流面
精确定义: 翘曲的S2流面 简化定义: 1.中心S2流面(内切圆) 2.平均S2流面(几何参数) 3.无穷多叶片假设(中弧线) 4.周向平均(S1计算得到)
设计中的作用
§2-1基于S1,S2流面的准三元设计基础(三、S1,S2流面的概念)
U1
p
r
c rzcr c rzcur cz cz czz
Z 1 p
z
6
二、简化条件
1、不考虑径向流动效应 cr 0
2、间隙内轴向均化 3、间隙内周向均化 4、定常
0 z 0
0 t
5、忽略体积力 7
燃气轮机第2讲

5 . 运动方程 对于一元定常流(同乘以 对于无粘流:
6.动量矩方程和轮缘功 ):
作用在物体上的外力矩之和,等于该物体动量矩对时 间的变化率!
对于无粘理想流:
图 推导动量矩方程用图
第二讲:第二章
叶轮机械气动力学基本方程
第二讲:第二章
叶轮机械气动力学基本方程
设 M为对转子轴的外力矩之和,则 :
考察气流流过工作轮的情况,如图所示,取一控 制体 1-1-2-2。 1-1和 2-2截面分别位于工作 轮的进、出口。经过 t 时间后,由于气流的 流 动,原控 制体内的气 流流至 1`-1`-2`2` 。又由于是定常流,所以 1`-1`-2-2内的 气流的参数不变,则原控制体内气流的动量矩 的变化可写为:
RM 8 .3 1 4 M 分子量
空气、燃气可视为理想气体 Cp= ??
第二讲:第二章
连续方程:
叶轮机械气动力学基本方程
第二讲:第二章
1.连续方程
叶轮机械气动力学基本方程
N-S方程:
能量方程:
这些式只对一维流成立
第二讲:第二章
1.连续方程
叶轮机械气动力学基本方程
第二讲:第二章
1.连续方程
叶轮机械气动力学基本方程
其中: :加入气体微团的微热量 :外界加给气体微团的微热量; : 气体微团运动时的摩擦损失,与由于摩擦阻 力 产生并加给气体微团的摩擦热( )相等,且 始终为正值。
第二讲:第二章
4.伯努利方程 ( 1)定坐标系
叶轮机械气动力学基本方程
第二讲:第二章
( 1)定坐标系
叶轮机械气动力学基本方程
由定坐标系下的热焓方程式和热力学第一定律式可得:
下标 “1”、 “2”分别表示控制体的进、出口截面。
第二章叶片式流体机械工作理论

即认为在同
一半径的圆周上,流体微团有相同大小的速度。就是说, 每一层流面(流面是流线绕叶轮轴心线旋转一周所形成 的面)上的流线形状完全相同,因而,每层流面只需研 究一条流线即可。
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
一、叶轮流道进、出口速度三角形
进口
u (1)圆周速度 1
向或轴向流入。
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
增大叶轮外径和提高叶轮转速。因为
u2=2D2n/60,故D2和n HT。
绝对速度的沿圆周方向的分量2u 。提高2u也 可提高理论能头,而2u与叶轮的型式即出口安装 角2a有关,这一点将在第三节中专门讨论。
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
机
过流部件
吸入室 叶轮 压出室
工作特点
固定不动 旋转
固定不动
作用
将流体引向工作 叶轮
完成转换能量
将流体引向压出 管路
运动情况
分析和研 究
相对简单 比较容易
比较复杂 较为困难
相对简单 比较容易
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
欲开展对叶片式泵与风机的基本理论的研究 工作,应将主要精力集中于流体在叶轮流道内流 动规律的研究上。
2.理论能头与被输送流体密度的关系:
H (u u ) / g
T
2 2u
1 1u
pT = (u22u- u11u)
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
3.提高无限多叶片时理论能头的几项措施:
H T
1 g
(u22u
u11u )
1u反映了泵与风机的吸入条件。设计时一般 尽量使1≈90(1u0),流体在进口近似为径
v vr vz vu
一半径的圆周上,流体微团有相同大小的速度。就是说, 每一层流面(流面是流线绕叶轮轴心线旋转一周所形成 的面)上的流线形状完全相同,因而,每层流面只需研 究一条流线即可。
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
一、叶轮流道进、出口速度三角形
进口
u (1)圆周速度 1
向或轴向流入。
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
增大叶轮外径和提高叶轮转速。因为
u2=2D2n/60,故D2和n HT。
绝对速度的沿圆周方向的分量2u 。提高2u也 可提高理论能头,而2u与叶轮的型式即出口安装 角2a有关,这一点将在第三节中专门讨论。
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
机
过流部件
吸入室 叶轮 压出室
工作特点
固定不动 旋转
固定不动
作用
将流体引向工作 叶轮
完成转换能量
将流体引向压出 管路
运动情况
分析和研 究
相对简单 比较容易
比较复杂 较为困难
相对简单 比较容易
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
欲开展对叶片式泵与风机的基本理论的研究 工作,应将主要精力集中于流体在叶轮流道内流 动规律的研究上。
2.理论能头与被输送流体密度的关系:
H (u u ) / g
T
2 2u
1 1u
pT = (u22u- u11u)
流体流机体械机原械理原、理设计及应用
3.提高无限多叶片时理论能头的几项措施:
H T
1 g
(u22u
u11u )
1u反映了泵与风机的吸入条件。设计时一般 尽量使1≈90(1u0),流体在进口近似为径
v vr vz vu
流体机械第二章

8
4、绝对速度的分量 cu 和cm
1-2:轴面流线
1-2:空间流线
C =W +u
9
§2.1 叶轮中流体运动分析
四、进出口速度三角形 能量转换与叶轮进出口流动密切相关; 速度三角形是研究流体运动的重要工具; 基本假定: 1、叶轮叶片数无穷多,叶片无限薄 2、叶轮区相对流动是定常的 3、轴面速度在过流断面上均匀分布
当Q, n, D, β p 不变时,低压侧 u 为法向时, p = Const 。
和二次方成正比。
C ③当反击系数为零时, up = 2u p ,扬程等于动扬程,势扬程为零。 这种叶型在反击式水力机械中极少采用,原因在于液流速度很 大,过流部件摩阻损失很大。
④反击系数不同,叶片高压侧液流角不同,扬程随反击系数的减 小而增大。 ⑤当反击系数为1时,扬程等于零,对离心泵无意义。
第二章
叶片式流体机械的工 作原理
1
§2.1 叶轮中流体运动分析 一.叶轮几何形状的表示方法
流体机械的叶片是一空间曲面 叶轮绕定轴旋转 ϕ 设转轴为z,r为半径方向, 为圆周方 向,则叶面方程为:
ϕ = ϕ (r , z )
(2 − 1)
2
§2.1 叶轮中流体运动分析
用图形表示叶轮的几何形状
⎧平面投影图-(r ,ϕ)坐标 两个二维平面 ⎨ ⎩轴面投影图-(r ,z)坐标
设叶片周向厚度为Su , 定义叶片排挤系数ψ ,则: t − Su ZSu ψ= = 1− πD t Q Q Cm = = A 2π Rc bψ (2 − 4) (2-5) D − 计算点直径,Z − 叶片数 Rc − 过流断面线重心半径, b − 过流断面线长度
6
§2.1 叶轮中流体运动分析
4、绝对速度的分量 cu 和cm
1-2:轴面流线
1-2:空间流线
C =W +u
9
§2.1 叶轮中流体运动分析
四、进出口速度三角形 能量转换与叶轮进出口流动密切相关; 速度三角形是研究流体运动的重要工具; 基本假定: 1、叶轮叶片数无穷多,叶片无限薄 2、叶轮区相对流动是定常的 3、轴面速度在过流断面上均匀分布
当Q, n, D, β p 不变时,低压侧 u 为法向时, p = Const 。
和二次方成正比。
C ③当反击系数为零时, up = 2u p ,扬程等于动扬程,势扬程为零。 这种叶型在反击式水力机械中极少采用,原因在于液流速度很 大,过流部件摩阻损失很大。
④反击系数不同,叶片高压侧液流角不同,扬程随反击系数的减 小而增大。 ⑤当反击系数为1时,扬程等于零,对离心泵无意义。
第二章
叶片式流体机械的工 作原理
1
§2.1 叶轮中流体运动分析 一.叶轮几何形状的表示方法
流体机械的叶片是一空间曲面 叶轮绕定轴旋转 ϕ 设转轴为z,r为半径方向, 为圆周方 向,则叶面方程为:
ϕ = ϕ (r , z )
(2 − 1)
2
§2.1 叶轮中流体运动分析
用图形表示叶轮的几何形状
⎧平面投影图-(r ,ϕ)坐标 两个二维平面 ⎨ ⎩轴面投影图-(r ,z)坐标
设叶片周向厚度为Su , 定义叶片排挤系数ψ ,则: t − Su ZSu ψ= = 1− πD t Q Q Cm = = A 2π Rc bψ (2 − 4) (2-5) D − 计算点直径,Z − 叶片数 Rc − 过流断面线重心半径, b − 过流断面线长度
6
§2.1 叶轮中流体运动分析
非定常流动

不定常涡流又称非定常涡流或非定常流动。即:流体的流动状态随时间改变的流动。若流动状态不随时间而变化,则为定常流动。但流体通常情况下的流动几乎都是非定常的。按流动随时间变化的速率,非定常流动可分为三类:(1)流场变化速率极慢的流动:流场中任意一点的平均速度随时间逐渐增加或减小,在这种情况下可以忽略加速度效应,这种流动又称为准定常流动。水库的排灌过程就属于准定常流动。可认为准定常流动在每一瞬间都服从定常流动的方程,时间效应只是以参量形式表现出来。(2)流场变化速率很快的流动:在这种情况下须考虑加速度效应。活塞式水泵或真空泵所造成的流动,飞行器和船舶操纵问题中所考虑的流动都属这一类。这类流动和定常流动有本质上的差别。(3)流场变化速率极快的流动:在这种情况下流体的弹性力显得十分重要,例如瞬间关闭水管的阀门。阀门突然关闭时,整个流场中流体不可能立即完全静止下来,速度和压强的变化以压力波(或激波)的形式从阀门向上游传播,产生很大的振动和声响,即所谓水击现象。这种现象不仅发生在水流中,也发生在其他任何流体中。在空气中的核爆炸也会发生类似现象。除上述三类流动外,某些状态反复出现的流动也被认为是一种非定常流动。典型的例子是流场各点的平均速度和压强随时间作周期性波动的流动,即所谓脉动流。这种流动存在于汽轮机、活塞泵和压气机的进出口管道中。直升飞机旋叶的转动,飞机和导弹在飞行时的颤振,高大建筑物、桥墩以及水下电缆绕流中的卡门涡街等也都会形成这种非定常流动。流体运动稳定性问题中所涉及的流动也属于这种非定常流动。但是一般并不把湍流的脉动归入这种流动。两者之间的差别在于:湍流脉动参量偏离其平均值要比非定常流动小ห้องสมุดไป่ตู้多,变化的时间尺度也短得多。
流机第2章2第二章离心式叶轮机械基本理论

(2)HT∞的大小与被输送流体的种类无关,只是与转速n,叶轮 直径D1、D2,叶片进出口安装角β1、β2,流量qVT∞等因素有关。
(3)压头与叶轮外圆周速度u2成正比 ,D2越大,n越高,压头就 越大。
(4)流体通过叶轮后,动能与压力能均有提高,根据余弦定理:
w12
u12
2 1
2u11
cos1
u12
2g
——称为动压HTd∞
H Tst
u
2 2
u12
2g
w12 w22 2g
——称为势压头Hst∞
HT HTst HTd
若α1∞=90°,流体径向进入叶轮,则u1∞cosα1∞=0
H T
1 g
u 2u 2
作业:
• P31-32: • 思考题:2-4 • 习 题:2-1、2-2
HT
1 g
(2uu2
1uu1 )
——离心式叶轮的欧拉(Euler)方程 ,HT∞为单位重量流体能量, 称为理论压头(或理论扬程)。
单位体积流体的能量,称为理论全压,可表示为:
pT gHT (2uu2 1uu1)
三、方程式分析
(1)流体所获得的能量,仅与流体在叶片进、出口处的速度有 关,与流动过程无关。
2 1
2u11u
w22
u22
2 2
2u22
cos 2
u22
2 2
2u22u
两式移项后得
u11u
(u12
2 1
w12 )
u22u
(u22
2 2
w22 )
将上两式代入理论压头方程式,得到另一种形式 方程式:
H T
2 2
2 1
2g
u22 u12 2g
(3)压头与叶轮外圆周速度u2成正比 ,D2越大,n越高,压头就 越大。
(4)流体通过叶轮后,动能与压力能均有提高,根据余弦定理:
w12
u12
2 1
2u11
cos1
u12
2g
——称为动压HTd∞
H Tst
u
2 2
u12
2g
w12 w22 2g
——称为势压头Hst∞
HT HTst HTd
若α1∞=90°,流体径向进入叶轮,则u1∞cosα1∞=0
H T
1 g
u 2u 2
作业:
• P31-32: • 思考题:2-4 • 习 题:2-1、2-2
HT
1 g
(2uu2
1uu1 )
——离心式叶轮的欧拉(Euler)方程 ,HT∞为单位重量流体能量, 称为理论压头(或理论扬程)。
单位体积流体的能量,称为理论全压,可表示为:
pT gHT (2uu2 1uu1)
三、方程式分析
(1)流体所获得的能量,仅与流体在叶片进、出口处的速度有 关,与流动过程无关。
2 1
2u11u
w22
u22
2 2
2u22
cos 2
u22
2 2
2u22u
两式移项后得
u11u
(u12
2 1
w12 )
u22u
(u22
2 2
w22 )
将上两式代入理论压头方程式,得到另一种形式 方程式:
H T
2 2
2 1
2g
u22 u12 2g
叶轮机械原理

叶轮机械原理
叶轮机械是一种以连续旋转叶片为本体,使能量在流体工质与轴动力之间相互转换的动力机械。
它包括涡轮、蒸汽轮机、燃气轮机、水轮机等,广泛应用于能源、动力、航空航天等领域。
叶轮机械的工作原理基于动量矩定理和欧拉方程。
在叶轮机械中,工质进入叶栅通道后,通过收敛或扩张的流道,速度逐渐增大或减小,工质在经过导向器时改变流动方向,然后冲击工作轮,使工作轮旋转做功。
涡轮是叶轮机械的一种,它包括静子和转子两部分。
气流以高速冲击涡轮工作轮旋转做功,气流经过涡轮基元级时,速度、压力、温度和焓都会发生变化。
涡轮的效率和经济性都与这些参数密切相关。
叶轮机械的设计和制造需要考虑到多种因素,如工质的物理性质、流道的设计、叶片的材料和形状等。
因此,在实际应用中需要根据具体情况进行设计和优化。
液力传动与流体机械 第二章 流体机械的流体力学基础

泵轮 转动外壳 叶片 涡轮 从动轴 主动轴
图2-2
液力偶合器的结构示意图
4
a)轴面流线
b)流体的螺线运动
5
图2-3 液力偶合器内液流的循环运动
当动力传给泵轮,泵轮内的工作液体随泵轮同速旋转——液 体质点绕叶轮轴线O1作牵连运动。
由于液体的旋转产生离心力作用于液体质点,使液体沿叶片 通道向外作径向流动——相对运动,并从外缘流入涡轮,将 动能传给涡轮,涡轮以机械能形式输出做功。 液体在工作腔内进行循环不止的运动称为环流运动——绝对 运动。
10
(3)平均流线:在轴面图内,将流道分为流量相等的 两部分的中间流线。 (4)叶片骨线:叶片沿流线方向截面图形的中线。 (5)叶片厚度:垂直于骨面方向上叶片的厚度,以“δ” 表示。 (6)叶片角:叶片骨线沿液流方向的切线与圆周速度 反方向的夹角,以“ ”表示。 (7)液流角:相对速度与圆周速度的反方向间的夹角, 以“ ”表示。 y (8)冲角:液流角与叶片角的差值,液流冲向叶片正 面的为正冲角,反之,为负冲角,以“ ”表示。 (9)圆周速度:叶轮上某点的旋转线速度,以“u”表 示。
定义:液力传动是以液体为工作介质,在两个或两个以上的 叶轮组成的工作腔内,用液体动量矩的变化来传递能量的传 动。 液力传动的主要基本部件:泵轮、涡轮和导轮。 泵轮是从动力机吸收机械能并使工作液体动量矩增加的叶轮, 以“B”表示。 涡轮是向工作机输出机械能并使工作液体动量矩发生变化的 叶轮,以“T”表示。 导轮是在液力变矩器中,使工作液体动量矩发生变化,既不 输出也不吸收机械能的不动叶轮,以“D”表示。
6
在稳定运转的条件下,如果忽略偶合器外壳的空气阻力和轴 承的摩擦力,泵轮力矩近似等于涡轮力矩,称此液力传动装 置为液力偶合器。
图2-2
液力偶合器的结构示意图
4
a)轴面流线
b)流体的螺线运动
5
图2-3 液力偶合器内液流的循环运动
当动力传给泵轮,泵轮内的工作液体随泵轮同速旋转——液 体质点绕叶轮轴线O1作牵连运动。
由于液体的旋转产生离心力作用于液体质点,使液体沿叶片 通道向外作径向流动——相对运动,并从外缘流入涡轮,将 动能传给涡轮,涡轮以机械能形式输出做功。 液体在工作腔内进行循环不止的运动称为环流运动——绝对 运动。
10
(3)平均流线:在轴面图内,将流道分为流量相等的 两部分的中间流线。 (4)叶片骨线:叶片沿流线方向截面图形的中线。 (5)叶片厚度:垂直于骨面方向上叶片的厚度,以“δ” 表示。 (6)叶片角:叶片骨线沿液流方向的切线与圆周速度 反方向的夹角,以“ ”表示。 (7)液流角:相对速度与圆周速度的反方向间的夹角, 以“ ”表示。 y (8)冲角:液流角与叶片角的差值,液流冲向叶片正 面的为正冲角,反之,为负冲角,以“ ”表示。 (9)圆周速度:叶轮上某点的旋转线速度,以“u”表 示。
定义:液力传动是以液体为工作介质,在两个或两个以上的 叶轮组成的工作腔内,用液体动量矩的变化来传递能量的传 动。 液力传动的主要基本部件:泵轮、涡轮和导轮。 泵轮是从动力机吸收机械能并使工作液体动量矩增加的叶轮, 以“B”表示。 涡轮是向工作机输出机械能并使工作液体动量矩发生变化的 叶轮,以“T”表示。 导轮是在液力变矩器中,使工作液体动量矩发生变化,既不 输出也不吸收机械能的不动叶轮,以“D”表示。
6
在稳定运转的条件下,如果忽略偶合器外壳的空气阻力和轴 承的摩擦力,泵轮力矩近似等于涡轮力矩,称此液力传动装 置为液力偶合器。
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•旋转失速时在动叶---工作轮后测得 的速度分布如图所示。
一、旋转失速流动机理
• 分离失速区相对于叶片排旋转的原因可以作如下解释: • 当压气机空气流量减少而使叶片排进气攻角增大到一定程 度时,因为来流小的扰动或叶片排的加工误差,促使某几 个叶片比其余叶片首先产生绕流分离。由于气流分离,流 动损失增大,静压升下降,不能再保持这几个叶片周围正 常的气体流动。这就产生了如图2—2中阴影部分所示的明 显气流堵塞或流量减少的区域。这个受阻滞的气流区使周 围的流动发生偏转,从而引起左方相邻叶片进口气流攻角 增大,并造成分离。与此同时,右方相邻叶片的进气攻角 则减小并解除分离,因而分离区相对于叶片排向转子旋转 的反方向移动。
图2-5 在具有倒流的突变型旋转失速工况下 转子出口截面处的速度分布图
突变型失速后果:
• 不仅使叶片所承受的交变气动力增大,从而容易 引起叶片断裂; • 由于压缩增温后的气体通过叶片排倒流到压气机 进口处,又一次经过叶片排再一次压缩增温,这 样反复往来的气流使压气机中某些区域的温度大 大地增高,特别是加功量大的级中,这种气流温 升会使叶片烧蚀造成严重事故。 • 在多级压气机中,由于后几级产生突变型旋转失 速,尤其带有大容腔的加力燃烧室,突变型旋转 失速可能成为引起全台压气机强烈喘振的重要因 素。
第二章 叶轮机械非定常流动的 特点及分类
Wangjun HUST能源与动力工程学院 流体机械及工程系
§2-1
旋转分离(或旋转失速)现象
• 当压气机转速保持不变而空气流量减少时,就会 引其叶片攻角增加。空气流量减少到一定程度既 能观察到压气机内的非定常流动现象。此时压气 机发出低沉的隆隆声并且振动增大。其流动特点 是在一部分叶片槽道内气体流动速度比稳定工况 时流动速度要低得多,甚至会出现倒流。这个低 速流动区一般称之为失速分离区。它以某一旋转 速度u沿动叶转动方向传播。这种流动现象是压气 机中最常见的一种不稳定工况-------旋转失速现 象。
二、旋转失速现象的分类
• 根据试验研究观察到的流动特征和性能参 数变化情况,旋转失速现象基本上可分为 两大类:渐进型和突变型。此外,在旋转 失速现象发展过程中还能出现一种称之为 “乱分离”的失速现象。这种现象往往出 现在旋转失速发生之前,或是发生在二类 旋转失速转化过程中。
涡轮喷气发动机原理简图
图2 - 7 压气机特性曲线上不同工况下对应的 压力和速度值随时间变化的示波图)
从稳定性角度分类:
• 从发动机使用的观点,可以把发动机的不稳定现 象分为可自行恢复的失速现象和不可恢复的失速 现象即“悬挂失速” (Stagnation Stall)二种。悬 挂失速现象的出现会引起严重的后果。美国F100 发动机由于出现悬挂失速来不及采取紧急措施造 成F—15和F—16飞机的毁机事故 。悬挂失速是一 种压气机的失速现象。这种失速现象本身与压气 机进行单独研究时出现的突变型旋转失速是相一 致的,它们之间的不同处在于进行压气机部件试 验时,压气机所需的动力是单独供给的,只要改 变动力装置功率或减低出口反压就能退出失速工 况。
• 应当指出,这种乱分离现象仅在叶型弯角很小的 压气机转子中才能发现。在叶型弯角大的压气机 转子中很难出现(甚至可认为不可能出现)这种乱 分离现象。在研究叶型弯角对旋转失速现象的影 响试验中发现的这种流动现象对今后推迟旋转失 速产生的研究工作会有一定的指导意义。 • 原因:因这种乱分离现象不会给叶片以周期性的 气动激振力,因而叶片断裂或疲劳断裂的可能性 大为减小。 (在英美的文献资料中也曾说及到:在旋转失速 的发展过程中以及在旋转失速类型转变的过过渡 过程中也出现这种流动现象)。
• 在发动机使用过程中防止或减少悬挂失速的具体措施 是: • (1)延长风扇后的内外涵道的分流环。这是一项主要 的改进。分流环—直延伸到离第三级风扇叶片后缘约 10mm处。因为通过外涵道进入高压压气机进口的加 力燃烧室内的压力脉动是引起悬挂失速的主要原因, 所以加长内外涵道分流环长度能有效地降低悬挂失速 的发生率。 • (2)改进燃油调节系统。整体式燃油调节器中有一个 自动燃油供应滞迟装置,用于减少加力燃烧室接通或 切断加力状态时的压力脉动值。
• 在悬挂失速状态下,发动机产生不稳定的 气流脉动,推力下降,发动机本身振动增 大。当驾驶员想用加大油门来消除这种不 稳定流动工况时,但发动机推力却不见增 加,而涡轮前温度不断升高,甚至会超过 最大允许值。根据测量记录,低压祸轮进 口燃气温度可超过5380C,然而转速却停滞 不前。驾驶员碰到这种飞行状态时,必须 迅速关闭油门,被迫进行空中停车。然后 设法进行空中再起动来消除悬挂失速。
• 在大轮毂比的压气机级中,当流量减少到一定程 度时,往往出现在整个叶高上分离的旋转失速现 象。这是一种突变型的旋转失速。在突变型的旋 转失速情况下,分离区数目一般不会太多。只 有—个或二个。图2-4给出了发生突变型旋转失速 的压气机特性。由图可见,当发生突变型旋转失 速时增压系数H急剧下降,在等转速线上有间断点。 特性线明显地分为右上支和左下支,并且出现迟 滞现象。这种现象就是:在减少流量使压气机出 现旋转失速时,压气机的等转速特性线从右支的A 点直接跳到左支的B点。
• 近年来,美国F100发动机在外场使用中经 常出现悬挂失速,在发生前没有明显的预兆, 因此很难预估或防止。到目前为止,装有 F100发动机的F—15飞机小发生了15次严重 事故。根据累积的飞行试验资料,在F—15 和F—16飞机上产生发动机悬挂失速的区域 经常出现在飞行包线的左上角,即高空低速 区。在该区域内,加力燃烧室不易起动,而 且难以保存稳定燃烧。因此会产生点火不及 时或有时熄火的现象。有时还会由于主燃烧 室来的高温燃气使富油混气自爆点燃引起加 力燃烧室内的压力脉动。
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(3)修改发动机电子调节系统(实际上是一个电 子计算机),使它能精确地调整涡轮的温度、转 子转速、压气机静止叶片的角度。此系统感受 的讯号是失速即将发生时的高压压气机转子转 速n2和风扇排气温度T与其正常值的比值。发动 机电子调节系统将信号输送给整体式燃油控制 器中的“火箭火焰”(Rocket Fire)函数器, 它能及时降低燃油流量,改变可调静子叶片的 安装角和增大尾喷管喷口面积来降低风扇的反 压以解除即将产生的失速。
•渐进型旋转失速现象有以下几个特点:
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增压比随流量的减少而逐渐下降,等转速 线上没有间断点; 分离区数目随空气流量减少而逐渐增加, 并分离区向叶高方向的范围逐步扩展; 分离区旋转速度不随分离区数目的增加而 变化。
图2-3
具有渐进型旋转失速工况的压气机级特性和 叶根、中、尖处的密流随时间变化曲线
• 在叶片的叶型弯角比较小的压气机级或单转子中,逐渐减 少流量时,在产生旋转失速工况之前,在一个相当宽的流 量节流范围内 (图2—7,A至B段)动叶后产生脉动压力增 大的现象,每个叶片上均存在分离,但不形成旋转的分离 失速区(团)。此时的平均级压比基本上不减少或减少甚微。 这种流动现象称之为“乱分离”现象。乱分离工况下的压 力脉动示波图和特性曲线表示在图2—7上。在这种工况下 压气机运行的声响比稳定工况下有所增大,声音变尖,但 比旋转失速工况下的声响要温和。
• 为了使压气机退出旋转失速工况,打开节 气阀增大流量,当流量增大到相应于B点的 流量时,压气机内的旋转失速现象仍然继 续存在。只有在更大的流量,即相应于图 2-4中的C点以后,旋转失速才消失。这时 工作点从特性线的左下支C点跳到右上支的 D点。压气机重新恢复稳定工况。这种迟滞 现象和物理学上的磁滞归线相类似,它是 突变型旋转式失速的一个特征现象。
• 而在发动机上,压气机的动力由涡轮提供,而涡 轮是被先在压气机内增压的空气,然后在燃烧室 中加热形成的燃气驱动的。因此,涡轮的功率在 很大程度上决定于压气机增压比的大小和效率的 高低(当尾喷口面积T3不变时)。当压气机内出现 突变型旋转失速时,其增压比和效率急剧下降, 因而使发动机推力下降,涡轮的功率下降(即转速 下降)。此时,如果加大供油量,涡轮的富余功率 基本上不增加或趋于零,不能使发动机的转速增 加。这样,压气机也就无法退出失速状态。如果 不关车,就会使发动机部件过热燃蚀或由于失速 振动时间过长而使叶片断裂。
演变过程:
• 在中等轮毅比的压气机中,当空气流量逐 步减小时,首先会产生渐进型旋转失速工 况,随着流量进一步减小在压气机内会产 生突变型旋转失速现象。图2-6表示在等转 速下节流进气流量的过程中出现二种不同 类型旋转失速现象的单级压气机的典型特 性。
图2--6
中等轮毂比单级压气机特性曲线
乱分离问题(叶片弯曲程度小):
图2-4 具有突变型旋转失速工况的压气机特性及 在叶尖、叶根处密流随时间的变化曲线
突变失速气动力变化特点:
• 在突变型旋转失速工况下,叶片所受的气 动激振负荷要比在渐进型旋转失速工况下 所受的气动激振负荷大得多,压气机振动 也大。所以,它是一种更危险的不稳定流 动工况。压气机应当避免在这种工况下运 转。在严重的突变型旋转失速现象中,分 离区内会出现气体的倒流。其流动图案如 图2-5所示。
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( p 2 p1 ) / u
• 随空气流量减少而逐渐下降。在图2—3右面给出了叶 片根、中、尖三截面上流量(密流)随时间的变化曲线。 在叶尖处,空气流量的脉动很大,而在叶根处空气流 量则基本上不随时间变化。
• 说明旋转失速首先出现在叶尖处。随着流 量的进一步减少,分离区的数目逐渐增多 (最多可达十多个,但随着分离区数目的增 多,其模型的稳定性减弱。在同一节流流 量下,分离区数目往往随时间可增加或减 少一、二个)。分离区的范围也逐渐向叶根 方向发展,增压比也随着进一步降低。根 据实验结果,渐进型旋转失速现象有以下 几个特点:
• 这种压力脉动通过外涵管道传至风扇和高压压气 机进口,引起风扇和高压压气机的失速,特别是 高压压气机内的突变型失速据报道F—100发动机 大约有四分之三的悬挂失速是这样引起的。另一 个原因是当飞机以大的飞行攻角爬升时,由于F— 16飞机的重心在气动力中心之后,产生一个上仰 力矩,促使飞机攻角超过90。,这就引起发动机 进口严重的气流畸变而造成发动机悬挂失速。其 它诸如尾喷管操作、燃油供给控制等亦能引起发 动机的悬挂失速。