流体力学与传热学
流体力学与传热学在汽车发动机冷却系统中的应用
流体力学与传热学在汽车发动机冷却系统中的应用在汽车发动机的冷却系统中，流体力学与传热学是两个至关重要的学科，它们为汽车发动机的性能和可靠性提供了支持和保障。
首先，让我们来了解一下流体力学在汽车发动机冷却系统中的应用。
流体力学是研究流体运动规律的学科，它在冷却系统中主要用于研究流体在管道中的流动状态及其对温度的调控。
例如，在水冷系统中，流体流经发动机的散热器，通过冷却剂的对流传热，将发动机产生的热量带走。
通过流体力学的研究，可以优化散热器的设计，使得冷却剂在散热器中的流动状态更加顺畅，提高传热效率。
其次，传热学在汽车发动机冷却系统中的应用同样不可忽视。
传热学是研究热量传递规律的学科，它在冷却系统中主要用于研究热量在不同介质之间的传递方式和机制。
例如，在汽车发动机中，燃烧室内的高温气体通过金属壳体传递给冷却剂，然后通过散热器传至外界。
通过传热学的研究，可以优化散热器的材料选择和结构设计，提高传热效率，使得发动机在工作过程中能够稳定运行。
流体力学与传热学在汽车发动机冷却系统中的应用不仅可以提高冷却效果，还可以提高发动机的燃烧效率。
在汽车发动机中，高温燃烧室内产生的废气需要及时排出，以保证燃烧室内的温度和压力的稳定。
通过流体力学的研究，可以优化排气管的设计，使得废气在排气管中的流动状态更加顺畅，提高汽车发动机的排气效率。
同时，通过传热学的研究，可以优化排气管的材料选择和结构设计，提高废气的散热速度，减少发动机的热负荷，提高燃烧效率。
此外，流体力学与传热学在汽车发动机冷却系统中还能提高系统的可靠性和安全性。
在汽车行驶过程中，由于外界环境的温度和压力变化，冷却系统需要及时进行调节和控制，以保证发动机的正常工作。
通过流体力学与传热学的研究，可以优化冷却系统的管道布局和控制策略，提高系统的响应速度和稳定性，确保发动机的冷却效果和工作安全。
综上所述，流体力学与传热学在汽车发动机冷却系统中的应用是多方面的，它们不仅可以提高冷却效果和燃烧效率，还可以提高系统的可靠性和安全性。
流体力学与传热复习提纲
流体力学与传热复习提纲第一章 流体流动1） 压强的表示方法绝对压：以绝对真空为基准的真实压强值表压：以大气压为基准的相对压强值表绝＝p p p a +如果绝对压小于表压，此时表压称为真空度。
例题 当地大气压为745mmHg 测得一容器内的绝对压强为350mmHg ，则真空度为 。
测得另一容器内的表压强为1360 mmHg ，则其绝对压强为 。
2） 牛顿粘度定律的表达式及适用条件dydu μτ= 适用条件：牛顿型流体 μ－流体粘度3） 粘度随温度的变化液体：温度上升，粘度下降；气体：变化趋势刚好和液体相反，温度上升，粘度增大。
4） 流体静力学基本方程式5） 流体静力学基本方程式的应用等压面及其条件静止、连续、同种流体、同一水平面6） 连续性方程对于稳定流动的流体，通过某一截面的质量流量为一常数：如果流动过程ρ不变，则1122u A u A =如果是圆管，则121222u d u d =因此管径增大一倍，则流速成平方的降低。
7） 伯努利方程式的表达式及其物理意义、单位不可压缩理想流体作稳定流动时的机械能衡算式∑-+++=+++21,222212112121f s W p u gz W p u gz ρρ 对于理想流动，阻力为0，机械能损失为0，且又没有外加功，则ρρ222212112121p u gz p u gz ++=++ )(2112z z g p p -+=ρ常数==uA m ρs物理意义：理想流体稳定流动时，其机械能守恒。
注意伯努利方程的几种表达形式和各物理量的单位。
例题 如题图所示虹吸装置。
忽略在管内流动损失，虹吸管出口与罐底部相平，则虹吸管出口处的流速8） 流型的判据流体有两种流型：层流，湍流。
层流：流体质点只作平行管轴的流动，质点之间无碰撞；湍流：流体质点除了沿管轴作主流运动外，在其它的方向上还作随机脉动，相互碰撞。
流型的判据： Re <2000，流体在管内层流，为层流区；Re >4000，流体在管内湍流，为湍流区；9） 流体在圆管内层流时的速度分布层流时流体在某一截面各点处的速度并不相等，在此截面上呈正态分布。
流体力学与传热学-1
2、连续介质假设（1753年欧拉）
假定流体是由无穷多个、无穷小的、紧密毗邻、连续不断的流体质点所构 成的一种绝无间隙的连续介质。 流体状态的宏观物理量如速度、压强、密度、温度等都可以作为空间和 时间的连续函数
§1.4 流体的主要物理性质
1、流体的密度与重度
密度： 单位体积内流体的质量
lim
流体之间或流体与固体之间的相互作用力；
流动过程中动量、能量和质量的传输规律等。
2、流体力学的发展简况 1、经验阶段（十七世纪前）
大禹治水 4000多年前的大禹治水 古代已有大规模的治河工程。 (公元前256～210年) 秦代，修建了都江堰、郑国渠、灵渠三大水利工程对明槽水流和堰 流流动规律的认识已经达到相当水平。 (公元前156～前87） 西汉武帝时期，为引洛水灌溉农田，在黄土高原上修建了龙首渠 创造性地采用了井渠法，即用竖井沟通长十余里的穿山隧洞，有效地防 止了黄土的塌方。 真州船闸（960-1126） 北宋时期，在运河上修建的真州船闸与十四世纪末荷兰的同类船相 比,约早三百多年。
两层气体之间的黏性力主要由分子动量交换形成
一般仅随温度变化，液体温度升高黏度减小，气体温度升高黏度增大。
8) 黏性流体和理想流体
黏性流体 实际中的流体都具有粘性，因为都是由分子组成，都存在分子间的 引力和分子的热运动，故都具有黏性。 理想流体（假想没有黏性的流体） 一些情况下基本上符合粘性不大的实际流体的运动规律，可用来描 述实际流体的运动规律，如空气绕流圆柱体时，边界层以外的势流就可 以用理想流体的理论进行描述。 还由于一些黏性流体力学的问题往往是根据理想流体力学的理论进 行分析和研究的。 再者，在有些问题中流体的黏性显示不出来，如均匀流动、流体静 止状态，这时实际流体可以看成理想流体。
流体力学与传热学的耦合研究
流体力学与传热学的耦合研究在工程科学中，流体力学和传热学是两个重要的学科。
两者的研究都离不开流体的运动，例如气体和液体的热传输、质量传输和动量传输，所以在工程中经常需要将两者结合起来研究。
这就是耦合研究，即通过数学模型和计算方法将两个不同的学科联系起来，以便更全面地研究流体的物理过程。
流体力学是研究流体运动和作用的学科。
它通常包括了力学的各个分支，如气体动力学、液体力学、流体力学的数学方法等。
传热学是研究热量传输、传递和转化的学科，涉及治疗、热传递与热工量测、热学力学等方面。
流体力学和传热学的耦合研究一方面关注热交换器、工业换热器和再生式热交换器等传热装置的流体动力学特性，另一方面旨在改进流体流动的传热参数，例如热传导率和热导率的可靠性。
耦合研究可以解释一些工程实例中出现的复杂流体现象。
例如，将自然对流和传热结合起来研究可以更好地了解海洋和大气中的气体和液体运动。
此外，耦合研究还可以评估各种传热和流体问题的性能，例如锅炉和汽轮机的热效率等。
在耦合研究中，最常见的方法是数值模拟和实验观测。
数值模拟是建立数学模型，然后通过计算机模拟流体动力学和传热学现象。
同样的，实验观测是通过测试装置和数据采集设备，实际测量流体和热传输过程中的参数和特性。
耦合研究的应用领域非常广泛。
它不仅仅限于制冷、供暖、空气调节和空气净化等领域。
在现代工艺和生产的所有领域，耦合研究都是非常重要的。
例如，在水力发电、火力发电和核能发电等能源产业中，耦合研究可以改进发电效率、排放控制和安全性。
在汽车行业，耦合研究可以协助改善发动机的热铸造和润滑系统，在电子产品制造领域，耦合研究可以协助设计更高效的散热系统等等。
总的来说，流体力学和传热学的耦合研究有着不可忽视的意义。
它为我们更好地理解流体的运动和热传输提供了新方法，为工程和科学领域的发展做出了不可或缺的贡献。
随着科技的不断发展和人类对物理世界的深入认识，耦合研究依然会继续在人类进步事业中起到重要的作用。
流体力学与传热学在核能工程中的重要性与应用
流体力学与传热学在核能工程中的重要性与应用引言：核能作为一种清洁、高效的能源形式，在现代工业和生活中扮演着重要角色。
而核能工程的安全性和效率都离不开流体力学和传热学的应用，本文将探讨流体力学和传热学在核能工程中的重要性和具体应用。
一、热力学的基本原理核能工程中运用的热力学基本原理为了保证反应核堆内部燃料的稳定性和安全性，必须做到一方面提供足够的冷却剂来吸收焦热的核燃料带来的热量，另一方面通过流体力学的手段将冷却剂从反应堆中引出，维持核燃料的温度在安全范围内。
二、流体力学在核能工程中的应用1. 冷却剂的流动模拟冷却剂在核反应堆中的流动状态对于反应堆安全运行至关重要。
通过对流体力学的分析和模拟，工程师可以预测冷却剂在反应堆内的流动速度、压力分布以及流动的稳定性，从而找出潜在的瓶颈和问题，并设计出更合理的冷却剂系统。
2. 热交换器的设计与优化核能工程中的热交换器是将热量从核反应堆中提取出来并转移给其他介质的重要设备。
通过传热学原理和流体力学的分析，可以优化热交换器的结构和流体的流动状态，提高热传递效率，从而确保核反应堆的稳定和高效运行。
三、传热学在核能工程中的应用1. 固体燃料的热传导在核能工程中，固体燃料承载着核反应的重任。
传热学的应用可以帮助工程师预测燃料的温度分布，优化燃料堆结构，以及提高燃料的热导率，从而增强核反应堆的安全性和效率。
2. 燃料棒管壳的热流动燃料棒管壳是核反应堆中一个重要的保护层，它起到包装燃料和冷却剂的作用。
传热学的原理可以帮助工程师优化燃料棒管壳的材质和结构，提高热传导效率，保持燃料堆的温度在可控制的范围内。
四、结论流体力学和传热学在核能工程中的应用对于确保核反应堆的安全性和高效性起到关键作用。
通过热力学和传热学原理在设计和优化中的应用，可以提高核反应堆的热量传递效率，降低燃料温度，保证核能工程的安全和可靠运行。
因此，研究和掌握流体力学和传热学的知识是核能工程领域的重要任务，也是未来发展核能工程的关键。
流体力学与传热学详解
Q Q1 Q2 Q3
hw1 hw2 hw3
26
5. 管路特性曲线
泵
风机
所谓管路特性曲线，就是管路中通过的 流量与所需要消耗的能头之间的关系曲线
27
减小流动损失的措施 1. 减小管长、增大直径、降低粗糙度； 2. 减少附加管件、平滑过渡、弯头导流； 3. 管路特性与驱动机械内特性相匹配。
tw1 tw,n1 1 n 1 ln di1
2L i1 i di
39
2.对流换热
基本概念 热对流——流体的宏观运动，使流体各部分之间发生相 对位移，冷热流体相互掺混所引起的热量传递过程。 对流的形式 自然对流：因流体的密度差而引起的流动； 强制对流：流体的流动是由水泵、风机或其他外力 所引起的； 对流换热——流体流过物体表面时的热量传递过程；
1
2
3
i1 i
通过n层平壁的热流密度：
q
tw1
tw,n1
n i
tw1
tw,n1 Ri
i1 i
37
1.稳态导热
圆筒壁的稳态导热
单层圆筒壁的稳态导热： 对于长度为L、无内热源的内、外
径分别为d1、d2的单层圆筒壁，若 其内、外壁温度为tw1和tw2，导热
29
（3）k/de，k=0.15mm
k 5.62 104 de
（4）λ Re = 1.7×105 在湍流过渡区
用希弗林松公式
0.11 k
68
0.25
d Re
（5）R
Rp l de 8.31
λ=0.0194
（6）Δp
1_流体力学与传热学
P p lim A
A 0
返回首页
第二节 流体静力学
一、流体静压强及其特性
P Z dA n
流体静压强的方向与受 压面垂直并指向受压面
Y X 0
作用于同一点上各方 向的静压强大小相等
流体静 压强的 特性
第二节 流体静力学
二、流体静压强的分布规律
分析静止液体中压强分布 作用于轴向的外力有：
可忽略。 2、气体有显著的压缩性和膨胀性，t与P的变化对v 影响很大。 3、当气体的温度不过低压强不过高时，T、P、v三
者关系服从理想气体状态方程。
第二节 流体静力学
目的：学习和讨论流体静止状态下 的力学规律及其应用
流体静止时的特点：
不显示其粘滞性，不存在切相应力
流体静止是运动中的一种特殊状态
流体静力学研究的中心问题：
流体静压强的分布规律
第二节 流体静力学
一、流体静压强及其特性
静水压力与静水压强
静止液体作用在与之接触的表面上的水压力称为 静水压力P.
在静水中表面积为A的水体，微小面积△A所受作 用力△P， P P 该微小面积上的平均压强为 A 当△A无限缩小至趋于点K时，K点的静水压强
p1
2
2
图2-5
圆管中有压流动的总水头线与测压管水头线
第四节 流动阻力和水头损失
能量损失的计算
沿程损失
hf
l v2 d 2g
沿管长 均匀发 生
局部损失
局部障 碍引起 的
hm
v2 2g
整个管路的能量损失等于：
各管段的沿程损失和局部 损失之和
第五节 流动阻力和水头损失
整个管路的能量损失等于各管段的沿程损失和局部损失之和.
流体力学与传热学
流体力学与传热学流体力学和传热学是物理学和工程学中的重要分支，它们在许多领域中都有着广泛的应用。
本文将对流体力学和传热学进行简单的介绍和探讨。
流体力学是研究流体（包括液体和气体）运动、变形和受力规律的学科。
流体力学的研究对象是流体的宏观运动，它涉及到许多自然现象和社会生产实践中的问题。
例如，气象、水利、航空航天、工业制造等领域都离不开流体力学。
流体力学的基本原理包括：流体的性质、流体静力学、流体动力学、流动阻力和能量损失等等。
它在很多领域中有重要应用，如飞机飞行和汽车设计中的气动性能，以及建筑物的风洞实验等等。
传热学是研究热量传递规律和传热过程的学科。
传热学主要涉及到热传导、热对流和热辐射三种基本传热方式。
热传导是指物体内部热能传递的过程，它涉及到物体内部的微观粒子运动；热对流是指由于流体运动而引起的热能传递过程，它主要发生在流体与固体的交界面上；热辐射是指物体通过电磁波的形式向外传递热能的过程。
传热学在能源、建筑、化工、电子、航天等领域中都有广泛的应用，如能源利用中的传热过程优化、建筑物的保温性能设计和微电子器件的散热设计等等。
在能源领域，流体力学和传热学具有非常重要的作用。
例如，在太阳能利用中，如何高效地收集太阳能并进行利用是一个重要问题。
太阳能集热器就是利用传热学原理来提高太阳能的利用率，它可以将太阳能转化为热能，并将其传输到需要加热的地方。
此外，传热学还广泛应用于石油和天然气工业中，例如油井的加热和天然气液化的过程都需要利用传热学的知识来进行优化设计。
建筑领域也是一个广泛应用流体力学和传热学的领域。
例如，建筑物的通风系统和空调系统都需要利用流体力学的知识来进行设计。
同时，建筑物的保温性能和隔热性能是建筑节能的关键因素之一，因此需要通过传热学的知识来进行合理的建筑设计和材料选择。
此外，在桥梁、高速公路和其他基础设施建设领域中，也需要利用流体力学和传热学的知识来进行防水、排水和保温等方面的设计和施工。
流体力学及传热学基础知识
2 1
2 2
1.3 流体动力学基础
【例 1.2 】如图 1-7所示，要 用水泵将水池中的水抽到用 水设备，已知该设备的用水 量为 60m3/h ，其出水管高
出蓄水池液面20m，水压为 200kPa 。如果用直径 d ＝ 100mm 的管道输送到用水 设备，试确定该水泵的扬程 需要多大才可以达到要求？
在理想流动的管段上取两个断面1—1和2—2，两 个断面的能量之和相等，即
P u P u Z Z 1 2 2 g 2 g
假设从1—1断面到2—2断面流动过程中损失为h， 则实际流体流动的伯努利方程为
2 2 u P u P 1 2 Z Z h 1 2 2 g 2 g
1.1 流体主要的力学性质
图1.1 平板间液体速度变化
Back
1.1 流体主要的力学性质
图1.2 实际流体在管内的速度分布
Back
1.2 流体静力学基本概念
处于相对静止状态下的流体，由于本身的重力或 其他外力的作用，在流体内部及流体与容器壁面之间 存在着垂直于接触面的作用力，这种作用力称为静压 力。
1.3 流体动力学基础
1.3.2 流体运动的分类
1. 根据流动要素(流速与压强)与流行时间来进行分类
（1） 恒定流 流场内任一点的流速与压强不随时间变化，而仅与 所处位置有关的流体流动称为恒定流。 （2） 非恒定流
运动流体各质点的流动要素随时间而改变的运动称 为非恒定流。
第一篇
建筑给水排水及采暖
1 流体力学及传热学 基础知识
建筑设备工程
主编：刘昌明 鲍东杰
目
1 2 3 4 5 3
录
流体主要的力学性质 流体静力学基本概念 流体动力学基础
传热学与流体力学基础
（第四课）
.
传热的三种基本形式
• 热量传递的三种基本方式是：导热(热传 导)、对流(热对流)和热辐射 。
• 传热学是热泵最重要的基础之一：热泵热 水器相当大一部分的设计和制造问题，是 传热问题，在热泵系统的四个主要部件里， 专门用于传热的就有两个，蒸发器与冷凝 器，即俗称的“两器” ；
• 热量传递过程的推动力是“温差”
.
• 由热力学第二定律得知：热量可以自发地 由高温热源传给低温热源；
• 热量传递的必要条件是温差，有温差就会 有传热，温差是热量传递的推动力,没有温 差热量就不会发生传递。
• 热量传递的方向：热量总是由高温的物体 传递给低温的物体，不可能出现相反的热 传递现象。
• 在实际中发生的传热过程，往往是三种传 热方式的共同作用的总和。
• 对流换热是导热与热对流同时存在的复杂热传递 过程。
• 必须有直接接触（流体与壁面）和宏观运动，也 必须有温差。
• 接触壁面处，流体会形成速度梯度很大的边界层 （附面层）
.
对流换热的多种形式
• 按流体是否发生相变划分，有相变的分为 蒸发换热或者冷凝换热，无相变的则成为 普通换热；
• 在空气源热泵热水器的冷凝器和蒸发器内 进行的换热过程，都是有工质发生相变的 对流换热过程，蒸发器中沸腾气化，冷凝 器中凝结液化。
.
导热系数的大致规律
• 对于绝大部分物质来讲，金属的导热系数最 高，液体次之，而气体最低；
• 每种物质都有自己特定的导热系数 。大体上 是固体≥液体≥气体 ；
• 一般的，导电性好的材料，导热性也好； • 导热系数与状态有关，例如冰的导热系数为
2.22 W/( m·k)，水的导热系数为0.599 W/( m·k)，而水蒸气的导热系数仅为0.0194 W/( m·k)。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
1、对流传热总是概括地着眼于壁面和流体主体之间的热传递，也就是将边界层的（热传导）和边界层外的（对流传热）合并考虑，并命名为给热。
2、在工程计算中，对两侧温度分别为 t1,t2 的固体，通常采用平均导热系数进行热传导计算。
平均导热系数的两种表示方法是或。
答案；λ =3、图 3-2 表示固定管板式换热器的两块管板。
由图可知，此换热器为或。
体的走向为管程，管程流1 1 4 22 33 5图 3-2 3-18 附图答案：4；2 → 4 → 1 → 5 → 3；3 → 5 → 1 → 4 → 2 4、4.黑体的表面温度从 300℃升至 600℃，其辐射能力增大到原来的（5.39）倍. 答案: 5.39 分析: 斯蒂芬-波尔兹曼定律表明黑体的辐射能力与绝对温度的 4 次方成正比,? 600 + 273 ? 摄氏温度,即 ? ? =5.39。
? 300 + 273 ?5、 3-24 用 0.1Mpa 的饱和水蒸气在套管换热器中加热空气。
空气走管内， 20℃升至 60℃，由则管内壁的温度约为（100℃）6、热油和水在一套管换热器中换热，水由 20℃升至 75℃。
若冷流体为最小值流体，传热效率 0.65，则油的入口温度为 (104℃)。
7、因次分析法基础是 (因次的一致性)，又称因次的和谐性。
8、粘度的物理意义是促使流体产生单位速度梯度的(剪应力)9、如果管内流体流量增大 1 倍以后，仍处于滞流状态，则流动阻力增大到原来的(2 倍)10、在滞流区，若总流量不变，规格相同的两根管子串联时的压降为并联时4 倍。
11、流体沿壁面流动时，在边界层内垂直于流动方向上存在着显著的（速度梯度），即使（粘度）很小，（内摩擦应力）仍然很大，不容忽视。
12、雷诺数的物理意义实际上就是与阻力有关的两个作用力的比值，即流体流动时的（惯性力）与（粘性力）之比。
13、滞流与湍流的本质区别是（滞流无径向运动，湍流有径向运动）二、问答题：问答题： 1、工业上常使用饱和蒸汽做为加热介质而不用过热蒸汽，为什么？答：使用饱和蒸汽做为加热介质的方法在工业上已得到广泛的应用。
这是因为饱和蒸汽与低于其温度的壁面接触后，冷凝为液体，释放出大量的潜在热量。
虽然蒸汽凝结后生成的凝液覆盖着壁面，使后续蒸汽放出的潜热只能通过先前形成的液膜传到壁面，但因气相不存在热阻，冷凝传热的全部热阻只集中在液膜，由于冷凝给热系数很大，加上其温度恒定的特点，所以在工业上得到日益广泛的应用。
如要加热介质是过热蒸汽，特别是壁温高于蒸汽相应的饱和温度时，壁面上就不会发生冷凝现象，蒸汽和壁面之间发生的只是通常的对流传热。
此时，热阻将集中在靠近壁面的滞流内层中，而蒸气的导热系数又很小，故过热蒸汽的对流传热系数远小于蒸汽的冷凝给热系数，这就大大限制了过热蒸汽的工业应用。
2、下图所示的两个 U 形管压差计中,同一水平面上的两点 A、或 C、的压强是否相等？B D P1 A P2 p 水 BC 空气 C 水银图 1－1D 水 P1 1－1 附图 P2 A B D p h1 。
答：在图 1—1 所示的倒 U 形管压差计顶部划出一微小空气柱。
空气柱静止不动，说明两侧的压强相等，设为 P。
由流体静力学基本方程式：p A = p + ρ空气 gh1 + ρ水 gh1p B = p + ρ空气 gh1 + ρ空气 gh 1Qρ水 > ρ空气p C = p + ρ空气 gh1∴ p A> pB即 A、B 两点压强不等。
而p D = p + ρ空气 gh1也就是说， pC 、 p D 都等于顶部的压强 p 加上 h1 高空气柱所引起的压强，所以 C、 D 两点压强相等。
同理，左侧 U 形管压差计中， p A ≠ p B 而 p C = p D 。
3、容器中的水静止不动。
为了测量 A、B 两水平面的压差，安装一 U 形管压差计。
图示这种测量方法是否可行？为什么？答：如图 1—2，取 1—1 / 为等压面。
由 p 1 = p ' 1 可知： B 水 1 汞图 1-2 1-2 附图 A h H R 1’p B + ρ H 2O g ( R + H )= p A + ρ H 2O g ( h + H ) + ρ Hg gRp B = p A + ρ H 2O gh将其代入上式，整理得 ( ρ Hg ? ρ H 2O ) gR = 0 ∵ρ Hg ? ρ H 2O ≠ 0 ∴R = 0 R 等于零，即压差计无读数，所以图示这种测量方法不可行。
4、图 1-6 为典型的简单管路。
设各段管径相同，液体做稳态流动。
现将阀门由全开转为半开，试分析下述参数如何变化？（1） u； (2)p A ； (3)p B 1 1Z 2 A 图 1－6 1－9 附图 B 2答：（1）阀门关小，其阻力系数增大， h f , A? B 增大，又 Z1 不变，即截面 1 流体的总机械能一定，故 u 减小。
（2）考察 1、A 两个截面间的能量转换关系：由 u 减小知 h f ,1? A 必减小，又 Z1 不变，故 P A 增大。
（3）在管段 B、2 之间做能量衡算：u 减小， h f , B ? 2 减小，又 P2 不变，故 P B 将减小。
（每小题 12 分）三、计算题：计算题： 1、某固体壁厚 b=500mm,其导热系数λ = 1.0W /( m ? ℃)。
已知壁的一侧流体温度Ｔ＝230C , 其对流传热系数 a1某固体壁厚b=500mm,其导热系数λ=1.0W/（m·℃）。
已知壁的一侧流体温度T=230℃其对流传热系数a1=50W/(m2·℃ ); 另一侧流体温度 t=30 ℃ , 对流传热系数α2 = 100W /( m2℃).若忽略污垢热阻，试求：（1）热通量 q; （2）距热壁面２５mm 处的壁温 t x 。
Ta1tx = ?a2bT 解：方法一先求热通量，然后以（Ｔ－t x ）为传热推动力，（图 3-11 b + ）为对应热阻，求出 t x 。
即将热流体与壁面对流传热与 bx 厚壁面的导热综合考虑。
a1 λ（1）热通量 qQ1 1 b 1 = + + K a1 λ a 21 0 .5 1 + + = 0.53(m2 ? ℃)/W 50 1 100 Q ?t 230 ? 30 q= = = = 378W / m 2 A 1 0.53 K= (2) 壁温 t x q=∴T ? tx ?t = 1 1 bx + K ′ a1 λt x = T ? q(=230-378(1α1+bx ) D1 0.025 + ) =213℃ 50 12、将一铜球投入 T=350 °C 的恒温油槽中。
已知铜球的初始温 t1 =20 °C ，质量 m =1kg，表面积 A = 0.01 m ，比热容 c=0.406 kJ / (kg ? °C ) , 油与球外表面的对流传热系数α2 =60W/( m 2 ? °C ) 。
设可忽略铜球内部的导热热阻，求 6min 后铜球的温度 t 2 。
分析：铜球投入油中后，随即开始吸热升温过程。
由于油温不变，随着球温上升，传热推动力即温差减小，传热速率下降。
而传热速率下降反过来又影响铜球的吸热，使得球温上升速度渐减。
所以铜球与油品之间的传热为一非定态传热过程。
解：设 t 为铜球的瞬时温度， d θ秒时间内，球温升高 dt 摄氏度。
铜球的吸热速率为油对铜球的传热速率为Q = m?c （dt /dθ）(a )油对铜球的传热速率为 Q = αA(T ? t ) （b）由题意（a）=（b）得mc（dt /dθ）= αA(T ? t ) dθ即分离变量dθ =mc dt /αA( T ? t) (c )对 (c ) 式进行积分故∫故θ=代入已知数360 =∴t 2 = 156°C 6min 后铜球升至 156℃。
4、用泵将 5℃的水从水池吸上，经换热器预热后打入某容器。
已知泵的流量度 1000kg/h,加热器的传热速率为 11.6W，管路的散热率为 2.09kw,泵的有效功率为 1.2kw。
设池面与容器的高度不变，求水进入容器时的温度。
2 2’ 10m 0’0 1 1’图 3-3分析：本系统对水提供能量的来源有二：泵和加热器。
泵所提供的能量除使水的机械能增加外，其余部分则因克服流动阻力而转化为热能。
这部分热能和加热器加入的热能，一部分散失到环境中，一部分被水吸收转化为内能使水温升高。
如果设法求出水的内能增加值，该问题就迎刃而解。
解：方法一 (1)水的内能增加值如图 3-3，以 0-0'面为基准面，列 1-1’.2-2’截面间的柏努利方程式，以表压计。
2 2’ 10m 0’0 4m 1 1’图 3-3Z1 g +式中p1ρ+u1 p u + We + Q + U 1 = gZ 2 + 2 + 2 + U 2 2 ρ 222U 1 ,U 2 ——截面１，２水的内能，J/Kg ；Q——加热器加入的热量，J/Kg。
已知 u1 = u 2 ≈ op1 = p 2 = 0Z 1 = ?4mZ 2 = 10m将其代入上式，整理得U 2 ? U 1 = g ( Z 1 ? Z 2 ) + We + Q传热速率： Q = 11.6 ? 2.09 = 9.51kW 可写成 Q =9.51 × 10 3 × 3600 = 3.42 × 10 4 J / kg 1000 1.2 × 10 3 × 3600 = 4.32 × 10 4 J / kg 1000泵对水加入的能量： We = 水的内能增加值：?U = 9.81 × (?4 ? 10) + 4.32 × 10 3 + 3.42 × 10 4 = 3.84 × 10 4 J / kg = 38.4kJ / kg（２）水温取水的比热容为 4.19kJ /( kg ? °C ) ，则水进入容器时的温度为t =方法二可先求水在单位时间吸收的热量，然后求水温。
这个热量由两部分组成：一是加热传递的热量，再就是因克服流动阻力由机械能转化成的热量。
（１）水的吸热速率以 0-0`面为基准面，列 1-1`、2-2`截面间的柏努利方程，以表压计。
Z1 g +已知化简p1ρ+u1 p u + We = Z 2 g + 2 + 2 + ∑ h f 2 ρ 222p1 = p 2 = 0u1 = u 2 ≈ 0fZ 1 = ?4mZ 2 = 10m∑h= ( Z 1 ? Z 2 ) g + WeQ∴1.2 × 10 3 × 3600 We = = 4.32 × 10 3 J / kg 1000∑hf= (?4 ? 10) × 9.81 + 4.32 × 10 3 = 4.18 × 10 3 J / kg因流动阻力而产生的热量为：∑ hf =4.18 × 10 3 × 1000 = 1.16 × 10 3 W 36003 3水的吸热速率： Q = (11.6 ? 2.09) × 10 + 1.16 × 10 = 10.7 kW(2) t =4、某敞口贮油槽中装有深度 h 为 3 m 的机油，从直径 d 为 3m 的油槽底部小孔中排出。