低温物理与技术-第7章 超导电性
低温物理学中的超导研究
低温物理学中的超导研究超导现象是一种神奇的物理现象，它指的是在某些特定的条件下，某些物质或合金在超导温度以下的温度区间内表现出“超导”特性，即在外电磁场的作用下，电子可以不受电阻地进行电流传输。
这一物理现象不仅具有神奇的性质，而且具有重要的理论和应用意义。
低温物理学中的超导研究是该领域的一个重要分支。
在低温下进行实验，钻研超导研究，是为了更好地理解超导现象的本质及其相关问题。
下面，我们将从低温物理学的理论和应用方面，来探究超导研究在该领域的进展和成果。
一、低温物理学及其理论基础低温物理学研究的是物质在极低温度下的性质及其相关的物理现象。
在超导研究中，通常将超导温度定义为使超导材料成为超导体的临界温度，超导材料通常是一种特殊制备的合金或化合物。
低温物理学理论基础中的一个重要概念是玻色-爱因斯坦凝聚。
这一理论认为，在极低温度下，由于各粒子原本的运动能量变得很小，因此接近“冷冻点”，亚原子粒子的波长将增加，粒子将更容易彼此吸引。
一种物质在这种极低温环境中可以形成一种超流体，其表现为不受摩擦的电流传输，即所谓的超导性。
二、超导研究在低温物理学中的应用超导磁体超导技术在制作高性能磁体方面具有重要意义。
超导磁体可以承受比常规磁体更高的电流和磁场强度，同时具有更小的体积和更低的能耗。
在实际工程应用中，超导磁体被广泛应用于核磁共振成像（MRI）、离子加速器和磁悬浮列车等领域。
超导电缆超导电缆是超导电工学中的一个重要领域，其在电能传输和存储方面有着广泛的应用前景。
由于超导材料在低温下表现出非常低的电阻，它们可以用于制造具有极高电导性能的电导体。
超导电缆现已被广泛应用于电力系统、能量传输和存储以及各种现代科技应用中。
超导量子比特在当前的计算机科技中，量子计算机是一种新型的计算机模式。
量子计算机可用于解决一些传统计算机很难解决的问题，例如模拟化学反应和分子结构、优化问题和密码解密等。
目前，超导量子比特是制造量子计算机的关键技术之一，因为它们可以作为量子比特存储和处理信息。
低温物理学中的超流和超导性机制研究
低温物理学中的超流和超导性机制研究低温物理学是研究物质在接近绝对零度时的行为与性质的学科，其中超流和超导性是其中两个重要且引人注目的研究领域。
本文将探讨低温物理学中超流和超导性的机制研究。
一、超流性质的研究超流是指某些物质在低到一定温度以下，表现出无阻力传导流体性质的现象。
超流的发现具有重大意义，它违背了常规理论的预期，引发了科学界的广泛关注和探索。
1. 超流的历史与发现超流现象的首次观察是在1911年，荷兰物理学家海克·卡末林发现了液体氦的超流性质。
他发现液体氦在低于2.17K时，具有完全无视摩擦的流体性质。
此后，超流性质也在其他材料如氢、锂等中被观察到。
这一现象的发现为低温物理学开辟了新的研究方向。
2. 超流的特性与应用超流性质表现出一系列独特的特性，如零黏度、零电阻和磁通量量子化等。
这些特性使得超流在科学研究和技术应用中具有广泛用途。
例如，超流可以被用来制造高灵敏度的传感器、高性能的超导磁体以及作为量子计算的基础。
二、超导性的机制研究超导性是指物质在低温下电阻消失并排斥磁场的现象。
超导性的研究对于电力传输和储存等领域具有重要的意义。
1. 超导性的发现与分类超导性的首次观察可追溯到1911年，当时海克·卡末林发现在低于临界温度时，汞的电阻迅速消失。
超导材料可以分为一类和二类超导材料，其中一类超导材料临界温度较低，但电磁性能较好，而二类超导材料临界温度较高，但对外磁场的作用相对较强。
2. 超导机制的理论研究超导机制的理解至今仍然是低温物理学的研究热点之一。
研究者提出了许多理论模型来解释超导性的产生机制，其中最著名的是BCS理论（巴丁-库珀-施里弗理论），该理论通过电子之间的库珀对形成来解释超导性。
此外，还有其他理论模型如磁通流动理论等。
3. 应用于超导材料和器件超导材料在能源传输、磁共振成像等领域具有广泛的应用潜力。
目前，高温超导材料的发现和应用已经取得了显著的进展，使得超导技术在实际应用中更加可行和普及。
超导电性的基本原理解析
超导电性的基本原理解析引言：超导电性是一种特殊的电性现象，指的是某些物质在低温下电阻突然消失的现象。
这一现象的发现和研究对于物理学的发展有着重要的意义。
本文将对超导电性的基本原理进行解析，从微观角度探讨超导电性的起源和机制。
第一部分：超导电性的发现超导电性的发现可以追溯到1911年，当时荷兰物理学家海克·卡末林发现在液氦的温度下，汞的电阻突然消失。
这一发现引起了科学界的广泛关注，并成为了一个重要的研究课题。
随后的几十年里，人们发现了越来越多的超导体，并研究了它们的性质和特点。
第二部分：超导电性的基本原理超导电性的基本原理可以通过两个重要的理论来解释：BCS理论和Ginzburg-Landau理论。
1. BCS理论BCS理论是由巴丁、库珀和施里弗三位科学家于1957年提出的，他们解释了超导电性的起源。
BCS理论认为，超导电性的产生是由于电子在晶格中形成了一种特殊的配对状态，即库珀对。
在超导体中，由于库珀对的存在，电子之间的相互作用减弱，电阻消失。
这种配对状态的形成是由于晶格振动引起的电子间的吸引力。
2. Ginzburg-Landau理论Ginzburg-Landau理论是由金兹堡和兰道于1950年提出的，它描述了超导体的宏观性质。
该理论认为，超导体在超导态下可以被看作一个宏观的量子态，具有宏观的量子相干性。
超导体的超导性可以通过一个宏观的波函数来描述，该波函数满足金兹堡-兰道方程。
根据该理论，超导体在外加磁场下会发生磁通量量子化现象，即磁通量只能取整数倍于基本磁通量的值。
第三部分：超导电性的应用超导电性的发现和研究不仅对物理学有着重要的意义，还在实际应用中发挥了重要作用。
1. 超导磁体超导磁体是超导电性的一种重要应用，它可以产生强大的磁场。
由于超导体在超导态下电阻为零，电流可以无损耗地流过，因此可以产生强大的磁场。
超导磁体广泛应用于核磁共振成像（MRI）、粒子加速器、磁悬浮列车等领域。
低温超导原理
低温超导原理超导现象是指在某些物质中，在低温下电阻消失，电流可以无阻抗地通过，这种现象被称为超导。
超导现象的发现和研究历程是一个极其复杂而又充满挑战的过程。
经过多年的实验研究，人们发现超导现象与材料的物理性质密切相关。
本文将介绍低温超导的原理、发现和应用。
一、低温超导的原理低温超导的原理可以用巴斯克斯理论来解释。
巴斯克斯理论是一种描述超导的微观理论，它是由约瑟夫·巴斯克斯于1957年提出的。
巴斯克斯理论认为，超导体中的电子对是由两个电子组成的，它们之间通过库伦相互作用形成了一种束缚态。
这种电子对具有相反的自旋，因此它们之间不存在自旋相互作用，也就是说，它们可以形成一种相对稳定的束缚态。
在超导体中，电子对之间的相互作用会导致电子之间的平均自由程变小，从而使得电阻变得很小甚至消失。
当超导体被置于低温下时，电子对的束缚态能够在整个材料中形成一个连续的超导电流，而不会受到任何阻碍。
这种超导电流被称为Meissner效应，它会使超导体中的磁场被完全排斥，从而使超导体具有完美的磁场屏蔽性能。
二、低温超导的发现低温超导现象的发现可以追溯到1911年，当时荷兰物理学家海克·卡末林发现，在将汞冷却到低温时，它的电阻消失了。
这是人类首次发现了超导现象。
随后的几十年里，人们对超导现象进行了深入的研究，并发现了更多的超导材料，包括铝、铅、锡等。
然而，这些超导材料的超导温度都很低，通常在4K以下。
这使得低温超导对实际应用的限制很大。
为了提高超导温度，人们进行了长期的研究和探索。
直到1986年，两位物理学家康斯坦丁·阿列克谢耶维奇·穆拉廖夫和乔治·贝德诺斯发现了一种高温超导材料——氧化铜钴。
这种材料的超导温度可以达到90K以上，这使得低温超导的应用范围得到了极大的拓展。
三、低温超导的应用低温超导具有很多重要的应用。
其中最重要的应用之一是磁共振成像技术（MRI）。
MRI是一种无创检查人体内部器官和组织的技术，它可以帮助医生诊断疾病。
超导电性及其应用
超导电性及其应用超导电性，就是指在某些材料中，在极低的温度下，电阻会突然下降为零的现象。
发现这种现象的人被授予了诺贝尔物理学奖，超导性是物理学的一个经典研究领域，也是应用最广泛的研究领域之一。
超导材料通常需要极低的温度才能表现出超导。
铅、汞等金属，以及铜氧化物、镁二硅、铝等复合材料都表现出了超导现象。
其中，铜氧化物超导体是当前研究最活跃的方向。
超导材料在电力行业、航空航天、电子学、计算机技术等领域都得到了广泛的应用。
超导电缆是一项比较实际的应用，它基于超导体的能量输送性能。
这些电缆可以输送更多的电能，并且容易维护。
铜导线需要冷却才能通过更多的电流，而超导体却不需要这样。
因此，超导电缆不仅提供了更高效的电力输送能力，而且还节省了能源。
此外，超导电缆具有更好的抗干扰性能，能够更好地保护环境和人类健康。
超导飞船是另一种利用超导体的设备。
超导体通过提供强大磁场来推动飞船。
超导飞船可以减少对环境的污染，使飞行过程更加安全可靠。
它们可以在大气层的低压下运行，从而减少航空器的落地问题。
超导电机，比如说MRI（磁共振成像）机器里面的电机，就是超导电机。
它的特点是，比传统的电机更加高效、更加稳定。
超导电机消耗的电能少，功率密度高，这意味着它可以达到更高的速度和马力，而且噪声非常小。
MRI机使用的超导材料TD(LiF)-Cu也是一种新型、优良的超导体材料。
超导电子器件的应用则主要在于极低温度下的高速计算机思路，例如更优拟造型将会出现在军用领域中。
大型计算机系统对于计算时的发热是个很大的问题，但采用超导材料可以很好的解决这个问题。
可以预见，未来的超导材料将成为宇宙航行、火箭燃料等领域新一代的推进系统、高速铁路、静电发生器等领域新一代强电源，同时也会取代传统的发电方法成为新一代的发电系统。
总的来说，超导电性是一个非常重要的研究领域，它在许多领域都具有广泛的应用前景。
未来，我们可以预计超导技术将会越来越成熟，创造出更多高效节能、绿色环保的应用。
超导电性的原理及其应用前景
超导电性的原理及其应用前景超导电性是一种独特的物理现象，它指的是在低温下某些材料的电阻降至零。
这种现象被广泛应用于科学研究和技术领域，比如超导磁体、超导线材、超导电机等等。
本文将从超导电性的原理、实现方式以及应用前景三个方面来探讨这种神奇的物理现象。
一、超导电性的原理超导现象的发现可以追溯到1911年，当时荷兰物理学家海克·卡梅林根据麦克斯韦-波尔兹曼理论预测，在绝对零度下仍有可能存在一种几乎完美的电导体。
而这种理论预测，得益于量子力学的诞生，故称为BSC理论，其主要思想是在原子尺度上，电子之间存在弱吸引力，通过构成库珀对，从而体现超导电性。
具体来说，超导材料在低温下可以大量的生成非常强的库珀对。
这种特殊的电子对因为相互吸引而彼此结合在了一起，而且对于外部电场几乎没有任何反应。
当正常材料导电时，电子之间会受到杂质、晶格振动和外部电场的干扰，因此很难保持相互结合并且运动流畅。
而当超导材料降温到一定程度时，晶格振动会变得越来越弱，电子自然就更容易彼此结合，从而形成了高度协作的电流传输状态，引起了超导电性。
对于不同的超导体，其致超温度具有不同范围，自然也有非常不同的获得温度（温度越高，挑战也就越大），可以是近0K的低温超导材料，也可是30多度K 的高温超导材料。
二、超导电性的实现超导电性是非常神奇的物理现象，但它实际应用时需要做到一些技术性方案，才能达到预期的效果。
超导材料的制备、制冷技术的发展，都在推动着超导电性应用的不断扩大。
超导材料的制备是实现超导电性的一个关键点。
对于低温超导材料，目前主要制备方式是低温蒸发法，将合金加热到化合物体系的原始组成，然后对其进行某些处理以改善电性和超导性能。
对于高温超导材料，目前采用的是锰铝比例共沉淀法，或者提高煤质的盘状微晶法等。
制冷技术发展是实现超导电性的另一个重要方面。
低温超导材料需要使用液氦来冷却到极低的温度，而高温超导材料则可以使用制冷剂，如液氮。
超导电性的物理机制
超导电性的物理机制超导电性是指某些物质在低温下表现出的零电阻和完全磁通排斥的现象。
它被广泛应用于能源输送、磁共振成像以及粒子加速器等领域。
虽然超导电性已经被研究了数十年，但其物理机制迄今尚未完全揭示。
本文将探讨关于超导电性的物理机制的一些主要理论和实验发现。
超导电性的物理机制可以通过不同的理论框架进行解释。
最著名的是BCS理论和Ginzburg-Landau理论。
BCS理论由Bardeen、Cooper和Schrieffer于1957年提出，通过解释超导电性的微观机制而获得了诺贝尔物理学奖。
该理论基于电子和晶格的相互作用，在导体中形成库伦电子对。
这些库伦电子对被称为Cooper对。
库伦电子对的形成是由晶格中的振动引起的，这些振动被称为声子。
声子交换引起电子间的吸引力，促使电子形成Cooper对，从而导致超导电性的现象。
Ginzburg-Landau理论是对BCS理论的补充和扩展。
它是由Ginzburg和Landau于1950年代提出的，并在1962年Nobel物理学奖中被承认。
该理论通过引入一个宏观的量子场来描述超导态和正常态之间的相变。
该场被称为超导参量，它的非零值代表了超导态的存在。
Ginzburg-Landau理论还解释了超导电性的一些特征，如磁通的排斥。
实验观察不仅支持了BCS和Ginzburg-Landau理论，还揭示了其他有关超导电性的重要现像。
一个重要的实验现象是超导态与正常态之间存在一个临界温度。
在低于该温度的情况下，物质表现出超导电性，而在高于该温度时，物质表现出正常态。
这个临界温度被称为超导转变温度，通常用符号Tc来表示。
各种不同的材料具有不同的超导转变温度。
此外，超导电性还表现出Meissner效应，即超导体对外施加的磁场具有排斥作用。
这是超导体磁性行为的一个重要特征，也是超导电性应用的基础。
近年来，研究人员还发现了一类新型超导体，被称为高温超导体。
它们的超导转变温度高于传统超导体，这为更广泛的应用提供了可能性。
低温物理学中的超导性与超流性研究
低温物理学中的超导性与超流性研究超导性与超流性是低温物理学中重要的研究方向，它们的发现和探索对于理解物质的性质和应用具有重要意义。
超导性指的是在特定温度下，某些物质的电阻变为零，电流可以自由地在材料内部流动。
超流性则是指某些物质在超低温下，流体可以在没有任何阻力的情况下流动。
超导性的研究可以追溯到1911年，当时荷兰物理学家海克·卡梅林·奥尼斯(Heike Kamerlingh Onnes)首次发现了汞在极低温度下失去了电阻。
这一突破性的发现引发了物理学界的震动，并被誉为低温物理学的开创性研究之一。
此后，人们陆续发现了许多物质具有超导性，如铅、锡、铝等元素，以及各种复合材料。
低温超导性的现象在当时是无法解释的，直到1957年，美国物理学家巴丁·库珀(John Bardeen)、约翰·罗伯特·施里弗(John Robert Schrieffer)和罗伯特·戴农(Robert Coleman Richardson)提出了著名的BCS理论，解释了超导现象的本质。
他们认为，超导性是由于电子在体系中以库珀对的形式结合，形成了一种电子波的运动模式，即束缚在准粒子中的电荷。
超导性不仅有理论的解释，还具有广泛的应用。
在超导计算机和量子计算机的研究中，超导材料被广泛应用于构建超导量子比特和存储器件。
超导材料还可以用于磁共振成像(MRI)中的磁体，提供强大而稳定的磁场。
此外，超导材料还在能源输送领域具有重要作用，通过减少能量损失，提高能源的传输效率。
与超导性相似的超流性现象也是低温物理学中的重要研究方向。
超流性的发现始于1937年，当时荷兰物理学家雀仁·卡彭(Johan Dijksterhuis)和英国物理学家彼得·卡彭(Peter Kapitza)研究液体氦时，发现它在低于 2.17K的温度下也会失去黏性，流动轨迹也不受外界的干扰。
这种现象被称为超流性。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
h2 2 2 (1 2 ) 0 V (r1 r2 ) 0 E 0 2m
其中V(r1+ r2)代表两电子间的吸引位势
在弱耦合极限下（ N(0)V<<1），
E 2EF 2hc e
2 N ( 0)V
存在着一个电子对束缚态，其能量比2EF低，
2hc e
此可确定T＞0K下的能隙。 令＝0，即得到确定Tc的方程
h tanh( / 2kTc ) 1 d 0 N (0)V
令x＝/2kTc，将右方积分先进行部分积分，再考虑到kTc<< hc ，
kTc 1.14hce
1/ N ( 0)V
这就是确定超导转变温度的BCS公式。 条件kTc<< hc 就相当于N(0)V<<1，即弱耦合条件。 由于 c M-1/2，所以上式结果表示Tc M-1/2，即BCS理论预言 有同位素效应。 由上式还可看出，费米能处的态密度N(0)包含在指数中。于 是Tc强烈地与N(0)有关，特别是 N(0)高有利于得到高Tc，许
2
库伯对
相干长度
h / pF
h 2m EF
k
R
k
得到GL理论引进的相干长度
(T )
h [2m* (Tc T ) ' ]1/ 2
其中
' ( )T Tc T
显然，GL相干长度 (T) 不同于皮帕尔德引进的与温度无关的相干长度(纯超导体为 0，脏超导体为 (l))，它进一步表明超导体的相干长度是和温度有关的。
Cooper pair
k1=k1’+q
k2’=k2+q
(a)
(b)
Two electrons form a Cooper pair and emit phonons. 库珀证明了当电子间有这种吸引力的作用时，电子就可以 形成束缚电子对。这样的电子对被称为“库珀对”。
BCS理论
二个电子的Schrodinger（薛定鄂）方程应是
7.3 超导理论
ns (T ) ns (0)[1 ( T 4 ) ] Tc
J Jn Js Jn ' E
Js 1
} }
二流体模型
0L
2
B
dJs 1 E 2 dt 0 L
伦敦方程
根据这些方程式，我们可以大体上计算出各种条件下超 导体内电流和场的分布。
超导体内部的磁通密度成指数地逐渐消失， 在x=距离处下降到其表面处值的1/e。这 一距离叫做伦敦穿透深度L。
2 N ( 0)V
超导转变温度Tc T＞0K时的能隙
k Vk ,k '
k'
k ' 2 (1 Ek ’/ kT 1 ) 2 Ek ' e
取k’=k=，Vkk’=V，即得
Ek 1 1 tanh V 2kT k 2 Ek
以积分代替求和
h tanh[ 1 2 2 )1/ 2 / 2kT d 0 N (0)V 2 2 k
(T ) 3.2kTc [1 (T / Tc )]1/ 2
T>0
Tc/2
约化能隙与约化温度的关系
Ginzburg—Landau(GL)理论
1937年Landau提出的一般二级相变理论是在如下三个基本 假设的基础上： (a)存在—个有序参量，这个在相变时为零; (b)自由能可以按的幂次展开;
H=0
2
P ih
H0
g s (T , H ) g N (T , H )
2 1 h B * ( e A) BH * 2 2m i 20 2 4
P ih
2
e * A(r )
B(r ) A(r )
f s (T , H ) f N (T , H ) BH
Temperature dependence of the penetration depth (T) corresponding to Eq.(9). The asymptotic behaviors near T=0 and T=Tc are indicated by dashed lines.
无 机
合 金
单 质
1. 2. 3. 4. 5.
A15金属化合物(Nb3Sn) 氯化钠结构（NbN） Chevrel 相（PbMo6S8） 重费米子（CeCu2Si2） Laves 相(HaMo2）
6.
7.
富勒烯（C60－K）
BaPb1-xBixO; Ba1-x KxBixO (钙钛石CaTiO3结构）
戈尔柯夫理论
纯超导体 电子平均自由程为l的脏超导体
Tc 1/ 2 (T ) 0.74[ ] 0 Tc T Tc 1/ 2 (T ) 0.85[ ] (0l )1/ 2 Tc T
通过在弱场条件下对GL-I和GL-II的分析讨论，我们看到，GL方程同时引进了超导体的 穿透深度和相干长度两个重要参量。它是伦敦方程的有效推广，也包含了皮帕尔德理论 的主要物理内容。戈尔柯夫从理论上导出，后，进一步把(T)，(T)与费米速度、费 米面附近的能态密度及皮帕尔德相干长度联系起来。
GL理论无需通过二流体模型ns和T的关系而直接引进和温度有关的(T)。
它是磁场B在超导体内发生显著变化的尺度，且和温度有关。
在弱场条件下的第一个GL方程(简称GL-I)
1 | | * (ih e* A) 2 0 2m
2
在弱场条件下，超导体的内场B很小，近似可以忽略
第7章 超导电性
7.1 超导材料的基本物理特征
零电阻现象
完全抗磁性 （迈斯纳效应）
超导态并非仅取决于温度 (临界电流和临界磁场)
普通 导体
超导体
critical temperature
问题： 在超导态下，超导体的电阻是真正变 成零呢还是仅仅降低到了一很小的值？
Hg的熔点：234.28K
superconducting ring =IS
2 h | |2 * 2 0 2m
用零场有效波函数0约化的有效波函数f=/0，并将-前的负号放人负值的内取 正值以||表示，则
h2 2 3 f f f 0 * 2m | |
Ginzburg- Landau引进相干长度(T)，定义为
h2 (T ) * 2m | |
E=LI2/2
i(t ) i(0)e
? R=0
( R / L )t
Zero resistance
盖洛普(Gallop)得出结论； 超导金属的电阻 率小于10-26欧姆米(即小于室温下铜电阻率 的10-18倍)。
理想导体和超导体磁性质的比较
理想导体的 磁化与加磁 场过程有关 超导体的磁 化与加磁场 过程无关
超导转变温度
超导体失去电阻的温度称为超导转变温度或临界温度，以Tc表示。 实际上，超导体的电阻由正常态的值Rn转变为超导态的值零是在一定的温度间隔T内 完成的．T的大小取决于样品的均匀程度、应力状态和完整性等等．
Definition of critical temperature Tc Onset point Middle point
多实验都证实了这一点. 麦克米兰(McMillan) 提出的强耦超导体超导转变温度的公式
D 1.04(1 ) Tc exp[ ] * 1.45 (1 0.62 )
对于T＞0K，可由数值求解(T)，如下图所示。可以看出，直到 Tc/2以前， (T)随T的增加下降得较缓，以后开始较快地趋于零 (在T=Tc时)。接近Tc处的能隙可以表示为
超导体体积为V时的吉布斯自由能
G ( f B H )dv g s (T , H )dv
V V
*
2
显而易见，上式是， *和A的函数; 通过， *和A 取变分，可获得超导体吉布 斯自由能取极小值的必要条件
由
* G SH 0
可得到第一个G-L方程和第一个边界条件
由于
m 0 ns e 2
L
m 0 ns e 2
伦敦穿透深度便可由下式求出
通常金属中的浓度约为每原子一个传导电子 nS约为41028/m3 伦敦穿透深度 10-6cm
x / L
B( x) B(0)e
penetration depth (T)
穿透深度随温度的变化关系
……(9)
1
n(
B
0
H) 0
第二个边界条件பைடு நூலகம்
由GL-II方程所引进的穿透深度(T)
m * (T ) (T ) 2 0e * | (T ) |
2
在相变点Tc附近，
m * c 1/ 2 (T ) [ ] 0e *2 (Tc T ) '
其中
' ( )T Tc T
Zero resistance
The definition of critical temperature from the R-T curve.
I c (T ) I (0)[1 (
T 2 ) ] Tc
Hc=H0[1-(T/Tc)2]
第I类超导体的相图
7.2 超导体的分类
超 导 体
{ { {
2
1 | | * (ih e* A) 2 0 2m n (ih e* A) 0
由
A GSH 0
第一个G-L方程 第一个边界条件
可得到第二个G-L方程和第二个边界条件
2 ihe * e * * 2 B ( * ) | | A J s 第二个G-L方程 * 0 2m m*