固体紫外漫反射
紫外吸收和漫反射光谱转换
紫外吸收和漫反射光谱转换
紫外吸收和漫反射光谱转换是通过特定的数学公式，将测得的漫反射光谱数据转换为吸收光谱数据的过程。
紫外可见吸收/漫反射光谱（UV-Vis Spectroscopy）是一种分析技术，它利用物质对光的选择性吸收或反射特性来测定物质的组成、含量及结构。
在实际操作中，尤其是对于固体样品，通常会测量其漫反射光谱，然后使用Kubelka-Munk公式将这些数据转换为吸收光谱。
具体步骤如下：
1. 测量漫反射光谱：首先，使用紫外可见漫反射光谱仪测量样品的漫反射光谱。
这涉及到照射样品并测量反射光的强度。
2. 应用Kubelka-Munk公式：然后，使用Kubelka-Munk公式将漫反射光谱数据转换为吸收光谱数据。
这个公式是基于漫反射光谱的理论推导出来的，它可以将反射率转换为与吸收系数相关的值。
3. 计算吸收光谱：最后，根据Kubelka-Munk函数，可以通过漫反射光谱计算出吸收光谱，从而得到样品的吸收特性。
需要注意的是，这个过程需要一定的数学和物理知识，以及对相关仪器的操作熟悉度。
在实际操作中，可能还需要考虑样品的特性、测试条件等因素，以确保转换的准确性和可靠性。
物化实验课件-固体样品的紫外-可见漫反射光谱(uv-vis drs)测定
固体样品的紫外-可见漫反射光谱（UV-Vis DRS）测定一、实验目的1.掌握紫外-可见漫反射原理；2.了解紫外-可见分光光度计的类型和结构；3.数据处理及分析。
二、实验原理1.紫外-可见漫反射光谱与紫外一可见吸收光谱相比，所测样品的局限性要小很多。
吸收光谱符合朗伯-比尔定律，溶液必须是稀溶液才能测量。
而漫反射光谱，所测样品可以是浑浊溶液、悬浊溶液、固体和固体粉末等，试样产生的漫反射符合Kublka-Munk方程式：()2-=R R K S12//∞∞式中：K——吸收系数S——散射系数R∞——表示无限厚样品的反射系数R的极限值，其数值为一个常数。
实际上，一般不测定样品的绝对反射率，而是以白色标准物质为参比（本实验采用BaSO4，其反射系数在紫外-可见区高达98%左右）比较测量得到的相对反射率R∞(样品)/R∞(参比)，将此比值对波长作图，构成一定波长范围内该物质的反射光谱。
积分球是漫反射测量中的常用附件之一，其内表面的漫反射物质反射系数高达98%，使得光在积分球内部的损失接近零。
漫反射光是指从光源发出的的光进入样品内部，经过多次反射、折射、散射及吸收后返回样品表面的光。
这些光在积分球内经过多次漫反射后到达检测器。
2.固体漫反射吸收光谱漫反射光谱是一种不同于一般吸收光谱的在紫外、可见和近红外区的光谱，是一种反射光谱，与物质的电子结构有关。
D:漫反射S:镜面反射固体漫反射示意图当光照射固体样品时，固体样品的外层电子产生跃迁。
νλE=h=h*C/式中：E为禁带能h=6.626⨯10-34J⋅S（普朗克常数）C=8⨯108m⋅S-1λ为截止波长，待测本实验测试仪器为岛津公司生产的UV-3600（大附件MPC-3100）分光光度计。
三、实验过程1.打开分光光度计预热20-30min;2.通过UVProbe软件设置相应参数;3.样品漫反射光谱测试；4.数据处理及分析。
四、实验报告及要求1.掌握实验原理以及相关知识；2.参数设置时的技巧；3.计算所测半导体材料的带隙，附图谱。
固体紫外漫反射原理
固体紫外漫反射原理今天来聊聊固体紫外漫反射原理。
不知道你们有没有注意过这样一个生活现象呢？在阳光很强烈的时候，有些地面或者墙面看起来是白色的，而且特别晃眼，似乎能把光很强地反射回来。
其实这就有点类似固体紫外漫反射的效果哦。
咱们先来大概了解下，紫外线是一种光，固体紫外漫反射就是指当紫外线照射到固体表面的时候，光不是规则反射（就像咱们从镜子里看到的那种规则反射），而是向四面八方散射反射出去。
这是为啥呢？这就要说到固体的微观结构啦。
固体是由许多微小的粒子组成的，就像一群小朋友站得有点乱乱的在操场上。
当紫外光线这个不速之客来的时候，这些小粒子就会把光线像传球一样到处乱传，然后向各个方向散射出去。
老实说，我一开始也不明白固体内部这些微观粒子是怎么做到“乱传球”的。
打个比方吧，如果把固体看成是一个满是小树和石头的小山坡，紫外线就像是一阵又一阵的小风吹来，风被树和石头挡来挡去，就往各种不同方向跑了，这就类似紫外光的漫反射。
说到这里，你可能会问，这种漫反射有啥实际意义呢？用处可大着呢！比如说，在材料科学领域，我们想了解一种固体材料是什么成分。
材料里面的各种成分就像小朋友堆的不同颜色的积木一样。
紫外光打上去进行漫反射，不同的积木（成分）反射出来的信号不同，我们就能检测出来是哪些“积木”（成分）了，这就是固体紫外漫反射光谱分析的一个应用。
再比如，在涂料行业，我们知道好的白色涂料能反射大量光线才显得白，利用对固体紫外漫反射原理的研究，就可以制造出反射率更高、更环保节能的白色涂料呢。
但是呢，这里也存在认知的局限性。
对于一些非常复杂的晶体材料，这些“小朋友”的结构太复杂了，它们对紫外线的漫反射就不是那么容易理解，有时候测量出来的数据也不太好解析呢。
我在学习过程中就发现，越深入研究，越觉得这里面像一个看不透的迷宫，还有好多地方要搞清楚。
延伸思考一下，如果我们能更好地掌握固体紫外漫反射原理，是不是可以改变材料的微观结构来精确控制光线呢？就像精心搭建操场上的小朋友队伍一样。
紫外可见漫反射计算带隙
紫外可见漫反射计算带隙紫外可见漫反射是指材料在紫外光和可见光范围内的反射现象。
在物理学中，带隙是指固体材料中价带和导带之间的能量差。
本文将探讨紫外可见漫反射与带隙之间的关系。
了解什么是紫外可见漫反射。
当光线照射到一个物体表面时，一部分光线会被物体表面反射回来，这就是漫反射。
紫外可见漫反射是指在紫外光和可见光范围内，物体表面对光的反射现象。
紫外光的波长较短，能量较高，可见光的波长较长，能量较低。
因此，紫外可见漫反射的特性与物体的带隙有关。
带隙是固体材料中价带和导带之间的能量差。
价带是指材料中电子的最高能级，导带是指材料中电子的最低能级。
带隙越大，材料对较高能量的光的吸收能力越强，反射的光谱范围也就越广。
紫外可见漫反射与带隙之间的关系可以通过材料的光谱特性来解释。
光谱是指将不同波长的光分解成不同频率的光的过程。
当光线照射到材料上时，光会与材料中的电子相互作用，被吸收或反射。
而不同波长的光在材料中的吸收程度取决于材料的带隙。
当光的波长小于或等于材料的带隙时，光会被材料吸收。
这是因为光的能量与材料的带隙相对应，波长越短，能量越高，吸收的能力也就越强。
因此，紫外光被材料吸收的能力较强，不会被反射出来，而是被材料吸收。
当光的波长大于材料的带隙时，光会被材料反射。
这是因为光的能量超过了材料的带隙能量，无法被材料吸收。
因此，可见光波段的光会在材料表面发生漫反射，而不会被材料吸收。
紫外可见漫反射与带隙之间存在一定的关系。
带隙越大，材料对较高能量的光的吸收能力越强，反射的光谱范围也就越广。
带隙越小，材料对较高能量的光的吸收能力越弱，反射的光谱范围也就越窄。
通过研究紫外可见漫反射与带隙之间的关系，可以了解材料在紫外光和可见光范围内的光学特性。
这对于材料科学和光学应用具有重要意义。
例如，在太阳能电池中，带隙的选择可以影响材料对太阳光的吸收和转化效率。
在光学涂层中，带隙的控制可以实现特定波长的光的反射或透过。
因此，研究紫外可见漫反射与带隙之间的关系对于材料设计和光学器件的优化具有重要的指导意义。
紫外可见吸收光谱、漫反射光谱和荧光光谱及其应用
Tanabe—Sugano图
4.光谱化学系列和电子云扩胀
配合物的能级主要和配位场分裂 能Dg及d电子间的互斥参数B有关，在 分析一系列配合物的电子光谱中，发 现了跟这二个参数（Dg和B）有关的 变化规律，这就是所谓的“光谱化学 系列”和“电子云扩胀系列”，用此 可推出一些化学上有用的信息。
1）姜─泰勒效应
[Ti(H2O)6]3+的吸收光谱
1927年，H.A.John and E.Teller指出，若d壳 层电子云分布呈不对称，则配合物的构型将会 发生形变，产生长、短M-L键。这一现象称为 姜-泰勒效应。
姜-泰勒效应的本质：是体系消除基态简并态 ，电子填入较低的能级中，从而获得额外的 LFSE。
光谱化学系列中的△（或Dg）的大小不仅受到 静电效应的影响，而且还受到共价性的影响。
对同一配位体，Dg也因中心金属离子
的不同而有差别，变化规律大体有： Mn2+ ＜Co2+ = Ni2+ ＜V2+ ＜Fe3+ ＜Cr3+ ＜
V3+ ＜Co3+ ＜Mn4+ ＜Mo3+ ＜Rh3+＜Ir3+ ＜ Pt4+ ……
4） 振动偶合
配位场强度与金属──配体距离有关，振动偶合会使状态数 增多，增加了谱带的宽度。
5） 海森堡测不准关系
涉及能量和时间的测不准关系式为：
△Eτ≥1/2 h
式中 △E是寿命为τ的某个状态的能量不确定性。这个关系式 表明，具有有限寿命的状态并不具有准确的恒定的能量，其能 量有一分布或不确定性。此不确定性随寿命的减少而增加。除 基态外，所有的状态都表现出自发发射，所以激发态并无尖锐 的确定能量。而激发态的有限寿命及由此带来的能量不确定性 就使谱峰产生了一定的宽度，测不准加宽属于正常自然宽度， 许多因素对线宽的贡献大大超过了测不准关系。
固体紫外漫反射光谱数据处理
固体紫外漫反射光谱数据处理固体紫外漫反射光谱是一种广泛用于表征固体材料光学特性的技术。
它通过测量紫外光照射到样品上的漫反射强度来获取材料的光吸收和散射信息。
处理这些光谱数据至关重要，以提取有意义的信息，例如带隙和电子结构。
以下是固体紫外漫反射光谱数据处理的一般步骤：1. 数据预处理校准：使用已知漫反射标准品校准光谱仪，以确保测量的准确性。
平滑：使用平滑算法（例如 Savitzky-Golay 平滑）去除光谱中的噪声。
基线校正：使用多项式拟合或傅里叶滤波去除光谱中的基线漂移。
2. 库贝卡-蒙克变换转换为等效吸收系数：应用 Kubelka-Munk 变换将漫反射光谱转换为等效吸收系数 (F(R))。
这消除了光散射的影响，使光谱只与材料的光吸收有关。
3. Tauc 绘图Tauc 绘图：根据 Tauc 方程绘制 F(R)1/n 与光子能量的图像，其中 n 是取决于材料性质的常数。
带隙估计：通过外推图像的线性部分到 F(R)1/n = 0 轴，可以估计材料的带隙能量。
4. 直接和间接带隙直接带隙：对于直接带隙材料，n = 1/2 的 Tauc 图将产生一条直线。
间接带隙：对于间接带隙材料，n = 2 的 Tauc 图将产生一条直线。
5. 电子结构分析电子结构：通过分析 Tauc 图上的特征和能带，可以推导出材料的电子结构信息。
光活性过渡：带际跃迁能量和激子结合能等特征可以从光谱中提取。
6. 量子尺寸效应量子尺寸效应：对于纳米尺寸的材料，由于量子尺寸效应，Tauc 图的斜率和带隙能量会发生变化。
尺寸和形状：根据斜率和带隙的变化，可以估计纳米颗粒的尺寸和形状。
7. 其他考虑因素反射率：除了等效吸收系数外，还可以计算材料的反射率，以了解其光学特性。
散射：使用漫反射附加函数或其他技术可以分离光散射对光谱的影响。
非均匀性：对于非均匀样品，光谱数据可能需要进行额外的校正和解释。
紫外可见漫反射光谱仪原理
紫外可见漫反射光谱仪原理
紫外可见漫反射光谱仪的原理是基于漫反射定律和紫外可见吸收光谱的测量。
漫反射光谱是一种不同于一般吸收光谱的反射光谱，与物质的电子结构有关。
当光照射到固体表面时，一部分光会发生镜面反射，另一部分光则会折射入固体内部，经过吸收、反射和散射等过程后，从固体表面各个方向反射出来，这种反射称为漫反射。
漫反射光谱仪通过收集这些反射出来的漫反射光，获得一个漫反射光谱。
漫反射光谱仪的核心部件是漫反射积分器，它能够将收集到的漫反射光进行积分，从而得到漫反射率R。
根据Kubelka-Munk方程式（漫反射定律），漫反射率R与吸收系数K和散射系数S之间存在一定关系。
通过测量漫反射率R，可以计算出吸收系数K和散射系数S，从而得到紫外可见吸收光谱。
紫外可见漫反射光谱仪的波长范围通常在200-800nm之间，可用于研究催化剂表面过渡金属离子及其配合物的结构、氧化状态、配位状态、配位对称性，以及催化剂的光吸收性能等。
此外，紫外可见漫反射光谱仪还可用于色差的测定等应用。
在使用紫外可见漫反射光谱仪时，需要将待测样品均匀沉积在玻璃片上，并与参比物质（如BaSO4）一起放入仪器中。
通过扫描波长范围，测量漫反射率R，并计算出吸收系数K和散射系数S，最终得到紫外可见吸收光谱。
总之，紫外可见漫反射光谱仪的原理基于漫反射定律和紫外可见吸收光谱的测量，通过收集漫反射光并计算吸收系数和散射系数，获得物质的紫外可见吸收光谱，从而实现对物质电子结构的研究和分析。
紫外可见漫反射谱的分析原理以及应用
紫外-可见漫反射分光光度计
14
紫外-可见漫反射谱在催化研究中的应用
• 催化剂表面相组成 • 催化剂各组分间相互作用 • 催化剂表面酸性的测定 • 催化剂表面吸附 • 催化剂活性组分分散状态 • 骨架杂原子表征
15
为了测定NiO-WO3-Al2O3催 化剂焙烧后表面的化合物, 将纯化合物的谱图与催化剂 S-1-3的反射光谱进行比较。 从图中可以看出, 纯尖晶石 NiAl2O4在580-630毫微米范 围内出现特征吸收谱带。与 文献中报道的数据一致, 而 550℃焙烧的N-1和S-1-3催 化剂的谱图中, 在相同的波 长也出现吸收谱带, 说明这 两个催化剂中至少有部分 Ni2+离子生成了尖晶石。但 对于450℃焙烧的NiO-WO3/ Al2O3催化剂, 未观察到有尖 晶石生成。
可以有多种曲线形式表示。
横坐标：波数(cm-1)，波长（nm)
纵坐标: Log F（R∞) ， F（R∞) — 对应于吸收单位 (Absorbance), 谱线的峰值为吸 收带位置。 ％R∞ — 对应于反射率， % reflectance，样品反射
强度比参比物的反射强度。 %R = (IS/IB)*100
紫外-可见漫反射谱的分析原理及应用
1
漫反射光谱是一种不同于一般吸收光谱的在紫 外、可见和近红外区的光谱，是一种反射光谱，与 物质的电子结构有关。
漫反射光谱可以用于研究催化剂表面过渡金属 离子及其配合物的结构、氧化状态、配位状态、配 位对称性；在光催化研究中还可用于催化剂的光吸 收性能的测定；可用于色差的测定等等。
2
一、基本原理
1、固体中金属离子的电荷跃迁。
在过渡金属离子-配位体体系中，一方是电子给予体 ，另一方为电子接受体。在光激发下，发生电荷转移， 电子吸收某能量光子从给予体转移到接受体，这种电子 转移需要的能量小，在紫外区产生吸收光谱。
固体紫外漫反射
现代分析测试技术实验报告指导老师：＿杨天隆＿成绩：＿＿＿＿＿实验名称：AgBr、AgBr@Au&Ag光催化剂的制备及其漫反射性质研究姓名：陈碧桑专业：分析化学学号：2009062016一、实验目的1、掌握AgBr、AgBr@Au&Ag纳米材料的简单制备方法。
2、了解紫外分光光度计的仪器构造和基本操作方法。
3、巩固紫外分光光度法的基本原理与基础知识。
二、实验原理若有一束光投向由粉末组成的漫反射体，则光和物质相互作用包括反射、吸收、透射、衍射等。
其中光的反射还可以分为镜面反射（符合入射角等于反射角的条件）与漫反射（图1），图1 (b)是漫反射体中某一局部的颗粒对光的镜面反射和漫反射的示意(分别用S、D表示镜面反射和漫反射)。
由图可见镜面反射只发生在表面颗粒的表层，而漫反射光是分析光进入样品内部后，经过多次反射，折射、衍射、吸收后返回表面的光。
漫反射光是分析光和样品内部分子发生了相互作用后的光，因此负载了样品结构和组成信息因此，紫外-可见光漫反射光谱可以准确描述材料在紫外光和可见光照射条件下的光谱特征。
目前已广泛应用于纸张、布、印刷品、陶瓷器、玻璃、粉末样品，化妆品、粘土以化妆品以及染料等的表征。
图1. 样品对光漫反射的示意图三、实验仪器与试剂UV-2550紫外可见分光光度计（附带漫反射测定装置—积分球，岛津苏州工厂），仪器参数：扫描速度为高速，狭缝宽为1，测试范围190-800 nm；KQ-250B 型超声波清洗器（昆山市超声仪器有限公司）；AE240型电子分析天平（梅特勒-托利多仪器有限公司）；85-1恒温磁力搅拌器（常州国华仪器有限公司），混合纤维素酯微孔滤膜（Ф = 50 mm，上海兴亚净化材料厂）。
HAuCl4·4H2O、NaBH4、抗坏血酸、十六烷基三甲基溴化铵（CTAB）和AgNO3均为分析纯，且购置于国药集团化学试剂有限公司；考马斯亮蓝G250（AR，中国医药上海医药试剂公司）；水为超纯水（18.2 Ω，Mili-Q超纯水。
固体紫外漫反射光谱
固体紫外漫反射光谱固体紫外漫反射光谱（Solid-stateUltraviolet(UV)ReflectanceSpectroscopy）是一种采用电子和紫外成像技术，以反射紫外漫反射光谱定量检测物质组分的方法。
固体紫外漫反射光谱的主要应用是在医学领域，特别是在细胞毒性测试中，紫外漫反射光谱法是一次性定量测量物质组分的最有效方法之一。
固体紫外漫反射光谱是一种高灵敏度的，动态范围较广的技术。
它被广泛用于生命科学领域，如医学领域，病毒感染，细胞和活性物质测定，以及生药研究等。
它可以测量物质组分的变量，并可以检测一系列不同的样品以及药物类型，并能够有效识别物质组分的激发态和放射态的变化。
固体紫外漫反射光谱有多种构成，其中主要有激发态检测和放射状态检测两种。
激发态检测是一种光谱的波，激发态的谱线可以鉴定物质的原子结构，这种技术通常用于分子识别和分子构型的研究。
放射状态检测是一种把能量转换成光，利用紫外线照射，放射状态的谱线可以用来测量不同物质的性质。
固体紫外漫反射光谱有一些典型的优势，例如，它具有高性能，体积小，可以对微量物质进行定性、定量和部分精确分析。
它也可以在低温下稳定运行，尤其是在动态范围较大的条件下，并且可以快速处理大量数据。
此外，固体紫外漫反射光谱的整体测量过程不需要室内环境，可以更好地满足现场应用的需求，因此，在实际应用中，具有更好的灵活性和有效性。
固体紫外漫反射光谱在医学领域有着广泛的应用，其中主要有细胞分析，病毒毒性测试，抗菌药物的检测，抗癌药物的评估和精确研究，以及DNA和蛋白质的研究等。
例如，在细胞毒性测试中，紫外漫反射光谱可以快速准确的分析物质组分的变化，可以对物质的激发态和放射态进行快速识别，从而直接获得测量结果。
另外，在生药研究方面，紫外漫反射光谱也被用于测定不同植物样品中有效成分的比例，以及识别不同植物中的化学成分，进而为新药物的开发提供有效的参照。
此外，紫外漫反射光谱可以同时测定液体和固体样品，这在萃取不同物质成分以及比较不同样品时特别有用。
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现代分析测试技术实验报告
指导老师：＿杨天隆＿
成绩：＿＿＿＿＿实验名称：AgBr、AgBr@Au&Ag光催化剂的制备及其漫反射性质研究姓名：陈碧桑专业：分析化学学号：2009062016
一、实验目的
1、掌握AgBr、AgBr@Au&Ag纳米材料的简单制备方法。
2、了解紫外分光光度计的仪器构造和基本操作方法。
3、巩固紫外分光光度法的基本原理与基础知识。
二、实验原理
若有一束光投向由粉末组成的漫反射体，则光和物质相互作用包括反射、吸收、透射、衍射等。
其中光的反射还可以分为镜面反射（符合入射角等于反射角的条件）与漫反射（图1），图1 (b)是漫反射体中某一局部的颗粒对光的镜面反射和漫反射的示意(分别用S、D表示镜面反射和漫反射)。
由图可见镜面反射只发生在表面颗粒的表层，而漫反射光是分析光进入样品内部后，经过多次反射，折射、衍射、吸收后返回表面的光。
漫反射光是分析光和样品内部分子发生了相互作用后的光，因此负载了样品结构和组成信息因此，紫外-可见光漫反射光谱可以准确描述材料在紫外光和可见光照射条件下的光谱特征。
目前已广泛应用于纸张、布、印刷品、陶瓷器、玻璃、粉末样品，化妆品、粘土以化妆品以及染料等的表征。
图1. 样品对光漫反射的示意图
三、实验仪器与试剂
UV-2550紫外可见分光光度计（附带漫反射测定装置—积分球，岛津苏州工厂），仪器参数：扫描速度为高速，狭缝宽为1，测试范围190-800 nm；KQ-250B 型超声波清洗器（昆山市超声仪器有限公司）；AE240型电子分析天平（梅特勒-托利多仪器有限公司）；85-1恒温磁力搅拌器（常州国华仪器有限公司），混合纤维素酯微孔滤膜（Ф = 50 mm，上海兴亚净化材料厂）。
HAuCl4·4H2O、NaBH4、抗坏血酸、十六烷基三甲基溴化铵（CTAB）和AgNO3均为分析纯，且购置于国药集团化学试剂有限公司；考马斯亮蓝G250（AR，中国医药上海医药试剂公司）；水为超纯水（18.2 Ω，Mili-Q超纯水。
四、实验步骤
4.1．金纳米棒（AuNR）的制备
金种子的合成：往50-mL锥形瓶中加入5.00 mL 0.2 mol L–1 CTAB、5.00 mL 0.5 mmol L–1 HAuCl4和0.60 mL 10 mmol L–1冰水制备的NaBH4，迅速搅拌，颜色从暗黄色变成黄褐色，并静置5h，即得金种子液。
取250 mL锥形瓶，依次加入75.00 mL 0.2 mol L–1 CTAB，0.75 mL 4 mmol L–1 AgNO3，75.00 mL 1mmol L–1 HAuCl4，混合均匀，再加入1.05 mL 0.10 mol L–1抗坏血酸，待溶液由黄色变为无色时，迅速加入180 μL金种子液，在25 ℃水浴下静置24 h，促进其生长，得AuNR溶液，在8000r离心20 min，重新溶解到150.00 mL重蒸水中，备用。
4.2. AgBr、AgBr@Au&Ag的制备
4.2.1 AgBr的制备
取20.00 mL 0.2 mol L–1 CTAB，在剧烈搅拌下逐滴加入0.2005 mol L–1 AgNO3 10 min后，60 ℃超声3 h，得到黄色乳浊液，再静置3 h。
抽滤，滤饼再用水洗涤3次，乙醇洗涤2次，100℃烘干，最终得到AgBr并扫描其漫反射吸收光谱。
4.2.2 AgBr @ Au &Ag的制备
取20.00 mL 0.2 mol L–1 CTAB，在剧烈搅拌下逐滴加入0.2005 mol L–1 AgNO3 10 min后，加入2.00 mL所制备的AuGR，60 ℃超声3 h，再静置3 h，当加入AuGR后，黄色乳浊液逐渐变成微黄绿色，最后变成蓝色，表明表面已有银纳米粒子生成。
抽滤，滤饼再用水洗涤3次，乙醇洗涤2次，100℃烘干，得AgBr@Au&Ag，并扫描其漫反射吸收光谱。
五、结果与讨论
5.1 AgBr、AuNR@AgBr&Ag漫反射吸收光谱
AgBr
AgBr@AuNR&Ag
图.2. AgBr、AuNR@AgBr&Ag漫反射吸收光谱
由图2可知，AgBr从489 nm处开始有强吸收，与其带隙能（2.87 ev）相对应，表现出典型的AgBr漫反射吸收。
AgBr@Au&Ag相对于AgBr，在可见光及近红外区也有强吸收，主要是由于AgBr@Au&Ag壳层负载的AuNR和银纳米粒
子在可见光区具有强的等离子体共振引起的。
据此，AgBr@Au&Ag提高了对可见光的吸收，从而增强了其可见光光催化降解的能力。
六、结论
本实验通过静电吸附超声波震荡法合成了催化剂AgBr和AgBr@Au&Ag两种光催化剂，并通过固体紫外漫反射对其进行了表征，结果表明AgBr从489 nm 处开始具有强吸收，与其带隙较宽相对应；AgBr@Au&Ag由于其表面负载的金纳米棒和纳米银粒子具有强的等离子体吸收，在可见光及近红外区均有吸收，拓宽了太阳能的吸收范围。
俨然，固体紫外漫反射已成为纳米材料表征的一种重要手段，在实际检测过程中发挥着不可替代的作用。