材料研究方法X射线与物质的相互作用
X射线与物质相互作用
x射线的性质
穿透性
波长
x射线具有强穿透性，能够穿透一定厚 度的物质。
x射线波长较短，可用于高精度检测和 成像。
能量
x射线具有特定能量，可用于物质成分 分析。
x射线的应用
医学诊断
x射线用于医学影像诊断，如拍片、CT等。
工业检测
x射线用于工业无损检测，如焊接、铸件等。
安全检查
x射线用于机场、海关等安全检查，检测违禁品。
02
03
操作人员培训
采用铅板、铅玻璃等材料对X射 线设备进行屏蔽，减少辐射泄漏。
对操作人员进行专业培训，确保 他们了解安全标准和操作规范， 避免误操作。
操作规范与注意事项
操作前准备
确保X射线设备正常工作，检 查电源、电缆、控制台等是 否完好。
操作过程
按照操作规程进行操作，避 免长时间暴露于X射线辐射下 。
晶体取向
X射线衍射可以用来确定晶体在样品中的取向，有 助于了解晶体生长和排列的规律。
微观结构
结合显微镜技术，X射线可以用来观察样品 的微观结构，如晶粒大小、相分布等，有助 于了解材料的性能和行为。
05
安全与防护
x射线的生物效应
细胞损伤
01
高强度X射线可导致细胞结构损伤，引发DNA断裂和细胞死亡。
这一过程对物质的密度、原子序数和光子能量都有一定影响。
03
x射线衍射
晶体结构与x射线衍射
晶体结构对x射线衍射的影响
晶体结构中的原子或分子的规则排列会对x射线产生衍射现象，通过分析衍射图 谱可以推断晶体的结构特征。
x射线衍射的原理
当x射线通过晶体时，会受到晶体中原子或分子的散射，散射波在某些方向上相 互加强，形成衍射波，通过测量衍射波的方向可以推导出晶体的结构信息。
现代材料研究方法知识点总结
一、X 射线谱（连续和特征）X 射线与物质相互作用 1、吸收限及其应用定义：吸收系数发生突变的波长激发K 系荧光辐射，光子的能量至少等于激出一个K 层电子所作的功W k h νk = Wk= hc/λk 只有 ν > νk 才能产生光电效应。
所以： λk 从激发荧光辐射角度称为激发限。
从吸收角度看称为吸收限。
吸收限λk 的应用 （1）滤波片的选择 主要目的去除k β原理：选择滤波片物质的λk 介于λ k α 和λk β之间。
即Z 滤=Z 靶-1(Z 靶<40)Z 滤=Z 靶-2 (Z 靶>40) （2）阳极靶的选择 (1) Z 靶< Z 试样(2) 自动滤波 Z 靶＝ Z 试样+1 或 ＋2 (3) Z 靶>> Z 试样最忌Z 靶+1或＋2＝Z 试样 2、X 射线与物质相互作用产生那些信息。
X 射线通过物质，一部分被散射，一部分被吸收，一部分透射。
3、衰减公式I=I 0e-μm ρH1、衰减公式 相对衰减：μ：线衰减系数负号厚度↑ I ↓积分：为穿透系数2、衰减系数 1) 线衰减系数 I ：单位时间通过单位面积的能量μ的物理意义：通过单位体积的相对衰减。
2) 质量衰减系数X 射线的衰减与物质的密度有关，因此每克物质引起的相对衰减为 μ/ρ= μm H H m e I I ρμ-=03) 复杂物质的衰减系数 w ：重量百分比μm = w 1μm1+ w 2 μm2 + w 3 μm3 +….+ w n μmn 4) μm 与λ、Z 的关系μm ≈k λ3Z 3 λ<λk 时k=0.007λ>λk 时 k=0.009二、晶体学内容 7种晶系、倒易点阵。
晶系 点阵常数间的关系和特点 实例 三斜 单斜 斜方(正交) 正方 立方 六方 菱方a ≠b ≠c,α≠β≠γ≠90° a ≠b ≠c,α=β=90°≠γ(第一种) α=γ=90°≠β二种 a ≠b ≠c,α=β=γ=90°a=b ≠c α=β=γ=90° a=b=c α=β=γ=90° a=b ≠c α=β=90γ=120 a=b=c α=β=γ≠ 90°K2CrO7 β-S CaSO 42H 2O Fe 3C TiO 2 NaCl Ni-As Sb,Bi倒易点阵的定义若正点阵的基矢为a 、b 、c 。
材料现代分析与测试技术-各种原理及应用
材料现代分析与测试技术-各种原理及应用XRD ：1.X 射线产生机理：（1）连续X 射线的产生：任何高速运动的带电粒子突然减速时，都会产生电磁辐射。
①在X 射线管中，从阴极发出的带负电荷的电子在高电压的作用下以极大的速度向阳极运动，当撞到阳极突然减速，其大部分动能变为热能都损耗掉了，而一部分动能以电磁辐射—X 射线的形式放射出来。
②由于撞到阳极上的电子极多，碰撞的时间、次数及其他条件各不相同，导致产生的X 射线具有不同波长，即构成连续X 射线谱。
（2）特征X 射线：根本原因是原子内层电子的跃迁。
①阴极发出的热电子在高电压作用下高速撞击阳极；②若管电压超过某一临界值V k ，电子的动能（eV k ）就大到足以将阳极物质原子中的K 层电子撞击出来，于是在K 层形成一个空位，这一过程称为激发。
V k 称为K 系激发电压。
③按照能量最低原理，电子具有尽量往低能级跑的趋势。
当K 层出现空位后，L 、M 、N……外层电子就会跃入此空位，同时将它们多余的能量以X 射线光子的形式释放出来。
④K 系：L, M, N, ...─→K ，产生K α、K β、K r ... 标识X 射线L 系：M, N, O,...─→L ，产生L α、L β... 标识X 射线特征X 射线谱M 系: N, O, ....─→M ，产生M α... 标识X 射线特征谱Moseley 定律2)(1αλ-?=Z Z:原子序数，、α：常数2.X 射线与物质相互作用的三个效应（1）光电效应?当X 射线的波长足够短时，X 射线光子的能量就足够大，以至能把原子中处于某一能级上的电子打出来，?X 射线光子本身被汲取，它的能量传给该电子，使之成为具有一定能量的光电子，并使原子处于高能的激发态。
（2）荧光效应①外层电子填补空位将多余能量ΔE 辐射次级特征X 射线，由X 射线激发出的X 射线称为荧光X 射线。
②衍射工作中，荧光X 射线增加衍射花样背影，是有害因素③荧光X 射线的波长只取决于物质中原子的种类(由Moseley 定律决定)，利用荧光X 射线的波长和强度，可确定物质元素的组分及含量，这是X 射线荧光分析的基本原理。
材料研究方法X射线与物质的相互作用
X射线与物质的相互作用
南京理工大学材料学院·朱和国
K=(2K1+K2) K1<K2
作用于固体物质
特征X射线
试样
作用示意图
发热
透射 I I e t m T0
0
X射线透射学
相干散射-X射线衍射-X射线衍射学 0
散射
非相干散射-反冲电子－康普顿效应 0
吸收-光电效应
俄歇电子－俄歇效应 荧光X射线－荧光效应
（4）光电子不同于反冲电子。光电子是X射线（光量子）作用物质后，激发 束缚紧的内层电子使之成为自由电子，该电子称为光电子，具有特征能量，而 反冲电子是束缚较松的外层电子或自由电子吸收了部分X射线（光量子）的能 量而产生的，使X射线的能量降低波长增加。
2）俄歇效应与荧光效应
3）X射线强度衰减规律
It dI t
dx
I I0
0
l
3）X射线强度衰减规律
I I e
l t
T
0
I T e l t I0
l为物质的线吸收系数，反映了单位体积的物质对X射线的衰减程度。
IT
透射系数
I0
l t
I I I el t e
T
0
0
I
e m t
0
l
m
n
m 1 m1 2 m2 3 m3 i mi n mn i mi i 1
图2-8 康普顿－吴有训效应示意图
二 、X射线的吸收
1)光电效应
入射X射线（入射光子）激发原子产生电子和辐射的过程，称为光电效应。
由于被击出的电子和辐射均是入射X射线（光子）所为，故称被击出的电子为光
电子，所辐射出的X射线称二次特征X射线，或荧光X射线。
第四章 X射线与物质的相互作用
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（续）
h=Ee+Bi 式中， Ee：光电子动能
Bi：电子在壳层中束缚能
电子在原子中束缚越紧，原子核参与此过程的几率 越大，即光电效应的几率越大，因此在K壳层击 出光电子的几率最大，约占80%
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2、特征X射线和俄歇电子
发生光电效应时从内壳打出电子，该壳留下空穴使原 子处于激发态。 有两种退激过程： ➢ 特征X射线：
的一部分能量转移给电子使它反冲出来，而散射光子 的能量和运动方向发生变化
✓ 电子对效应：光子与靶原子核的库仑场作用光子转
化为正负电子对。
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✓ 相干散射：
X(γ)光子具有波粒二象性，即粒子也是电磁波。当入射电磁 波从原子附近经过时，引起轨道电子共振，振荡电子将发 射波长相同但方向不同的电磁波，不同轨道电子发射的电 磁波具有相干性，故此过程称为相干散射。
h ：入射光子能量
：线性衰减系数
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4、质能转移系数tr/
质量能量转移系数tr/定义为
dEtr
tr EN dl
除dEE以Ntr 的商d：l
dEtr
是EXN()光子穿过“质量厚度”为
dl 的物质层时，因
相互作用而转给带电粒子动能的份额。
式中， ：物质密度
E：入射光子能量
N：入射X()光子数
✓ 穿过物质时其强度遵循指数衰减规律: I=I0e-t； 而带电粒子有确定射程，在射程之外就观察不到 带电粒子了。
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二、相互作用方式(能量小于30MeV)
✓ 光电效应：X射线全部能量转移给原子中的束缚电子，
第一章1.2 X射线与物质的相互作用
俄歇效应
hλ
光电子
L M
k
原子核
Nห้องสมุดไป่ตู้
俄尔效应
荧光效应
荧光效应即X射线光致发光现象。外 层电子填补空位时将多余的能量ΔE 用来辐射次级特征X射线，这种由X 射线激发出的次级X射线称为荧光X 射线。在一般的衍射工作中，荧光X 射线增加衍射花样的背影，是有害 因素。但荧光X射线的波长只取决于 物质中原子的种类(由Moseley定律 决定)，利用荧光X射线的波长和强 度，可确定物质元素的组分及含量， 这时X射线荧光分析的基本原理。
光电效应
当一个具有足够能量的光子从原子内部击出一 个K层电子时，会发生象电子激发原子时类似的 辐射过程，即产生特征X射线。这种以光子激发 原子所发生的激发和辐射过程称为光电效应， 被击出的电子称为光电子。 伴随光电效应而发生的有荧光效应和俄歇效应
俄歇效应
俄歇效应是外层电子跃迁到空位时将 多余的能 量ΔE激发另一个核外电子，使之脱离原子。 例如，当K层上电子被打出后，L2层电子会跃 入K层，而将多余的能量传递给L3、M、N等层 电子，使之脱离原子，这样脱离的电子称为 俄歇电子，俄歇电子常用参与俄歇过程的三 个能线来命名，如KL1L2表示K层电子被打出后， L1层电子跃入K层，将多余的能量ΔE传递给L2 层电子,使L2层电子脱离原子。它是法国物理 学家俄歇(Auger,M.P.)于1925年发现的。
荧光效应
入射Ｘ线
光电子
L M N
k
原子核
荧光Ｘ线
电子束的荧光效应
X射线强度衰减与吸收系数
• I=I0×exp（-μx） • μ为线吸收系数， 表示单位体积物质 对X射线强度的衰减 程度。 • I=I0×exp（-μmρx） • μm为质量吸收系数， 表示单位质量物质 对X射线强度的衰减 程度。
X射线与物质的相互作用(共4张PPT)
的电子在电磁场的作用下将产生 X射线与物质的相互作用
X射线与物质的相互作用，是一个比较复杂的物理过程。
子（如轻原子中的电子）
任X散 相X散X射射射何射干射线线线•带 散与与与电射物物物受 射任交粒是质 质 质子X的的的射线 变何迫作相相相线受互互互在的电带迫振作作作晶振频磁电用用用体动动中时率场粒产将，生产相，子衍生其射交作同从现变振象。而受电的磁动基向迫场础，频。四振从而率周动向四与辐时周辐入射将射电电产射磁波磁生X，其频率与或得的射带电X自到方粒射子由波向的线振电长不动，频子 比同率且散 入相而同波射 射。改长后X射变，随线。可散长这以
各个方向，波长各不相
为相干散射。相干散射是X射线在 等，不能产生干涉现象。
晶体中产生衍射现象的基础。
第三页，共4页。
X射线与物质的相互作用
不相干散射
• 入射X射线遇到电子时，将电子
撞至一方，成为反冲电子。入 射线的能量对电子作功而消耗 一部份后，剩余部份以X射线向
外辐射。散射X射线的波长 （λ‘）比入射X射线的波长 （λ）长，其差值与角度α
波，其频率与带电粒子的振动频率 种散射现象称为康普顿 一束X射线通过物体后，其强度将被衰减，它是被散射和吸收的结果，并且吸收是造成强度衰减的主要原因。
一束X射线通过物体后，其强度将被衰减，它是被散射和吸收的结果，并且吸收是造成强度衰减的主要原因。
相同。 散射或康普顿一吴有训 散射X射线的波长（λ‘）比入射X射线的波长（λ）长，其差值与角度α之间存在如右图关系：
之间存在如右图关系：
• 不相干散射在衍射图相上成 为连续的背底，其强度随 （sinθ/λ）的增加而增大， 在底片中心处（λ射线与底片 相交处）强度最小，α越大， 强度越大。
X射线与物质的相互作用
X射线与物质的相互作用X射线与物质的相互作用，是指X射线和物质之间的相互作用过程。
X射线是一种电磁波辐射，具有较高的能量和波长较短的特点，因此与物质的相互作用过程具有一定的独特性。
在医学诊断、工业探伤和材料分析等领域中，人们广泛应用X射线技术来与物质进行相互作用研究，以获取物质的内部结构和特性信息。
那么，X射线与物质的相互作用主要有哪些方式呢？首先，最主要的相互作用方式是X射线的吸收和散射。
当X射线穿过物质时，会发生与物质中原子核和电子的相互作用。
原子核对X射线的散射影响很小，主要的相互作用是X射线与物质中电子的相互作用。
当X射线被物质中的电子吸收或散射时，能量和方向都会发生改变。
其中，光电效应、康普顿散射和正负电子对产生是主要的相互作用过程。
光电效应是指X射线与物质中电子发生相互作用，在物质中的电子吸收X射线能量并获得足够能量后从原子或分子中脱离，形成光电子。
这种相互作用方式对原子序数较小的低原子序数元素来说影响较大，对高原子序数元素来说影响较小。
光电效应主要用于发生在原子内层电子上，因此，对于较低原子序数的元素，主要是由K壳层的电子参与反应。
从而可以根据X射线被吸收的能量计算得到物质的组成和表面的化学特性。
康普顿散射是指X射线与物质中自由或弱束缚电子发生相互作用，X射线散射角度和能量都发生变化。
这种相互作用方式不依赖于物质的原子序数和成分，而是依赖于X射线的能量。
康普顿散射主要用于测量物质的元素分布和化学成分，以及研究物质中自由电子的性质。
正负电子对产生是指X射线通过强电场作用产生的电子对，其中一个电子带负电荷，另一个带正电荷。
这种相互作用方式主要用于测量一些特殊材料的电磁性质和对电场的响应。
除了以上三种主要的相互作用方式，还有一些次要的相互作用方式，如产生荧光、俄歇电子发射和布拉格散射等。
产生荧光是指X射线与物质中的原子或分子发生相互作用，在被吸收能量之后，原子或分子重新发射出能量较低的光子。
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材料研究方法X射线与物质的相互作用X射线是一种电磁波，具有很强的穿透力和能量。
因此，它可以用于
研究物质的结构和性质。
在材料研究中，X射线常常用于确定晶体的结构、分析非晶态材料的组成和结构，以及研究材料的表面形貌和界面结构。
下
面将介绍材料研究中常用的几个X射线技术。
首先是X射线衍射技术。
这是利用材料晶体对X射线的衍射现象来确
定晶体的结构。
当X射线通过晶体时，会被晶格中的原子散射，形成衍射
图样。
通过分析衍射图样的角度和强度，可以确定晶体的晶格参数、晶体
结构和晶面取向等信息。
这种方法非常重要，可以用于研究各种材料的结构，如金属、合金、无机晶体、有机晶体等。
其次是X射线光电子能谱技术。
这是利用材料对X射线的吸收和电子
发射来分析材料的组成和电子结构。
当X射线通过材料时，会被材料中的
原子吸收，其中的电子被激发到高能级。
随后，一部分电子会回到原来的
能级，释放出能量。
通过测量这些能量和电子的动能，可以确定材料的成
分和电子能级分布等信息。
这种方法可以研究各种材料，尤其适用于分析
表面薄膜和界面材料的成分和结构。
再次是X射线散射技术。
这是利用材料对入射X射线的散射来研究材
料的晶格畸变、界面结构和相变等现象。
当X射线通过材料时，会被材料
中的原子和电子散射。
通过测量散射X射线的角度和强度，可以分析材料
中原子的位置、密度和晶格畸变程度等信息。
这种方法可以研究材料的微
观结构和相变行为，对于理解材料的力学性能、热稳定性等具有重要意义。
最后是X射线断层技术。
这是将一系列X射线投射到材料中，并通过
测量吸收和散射X射线的强度来重建材料的三维结构。
通过这种方法，可
以研究材料的粗化过程、孔隙结构和材料内部的分布等。
这种方法具有非
破坏性、高分辨率和实时性等优势，可以用于研究材料性能、制备过程和
材料缺陷等。
总之，X射线与物质的相互作用提供了丰富的信息，可以用于研究材
料的结构、组成和性质等。
通过不同的X射线技术，可以实现对材料的多
方面分析和表征。
这些技术在材料科学和工程研究中具有重要的应用价值，对于发展新材料、改善现有材料的性能等具有重要意义。