第七章--偏移
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诀窍
的对话框，输入相关数据即可（上下移动）
若墙在轴线框中横置，则鼠标拉着剪力墙左右移动，再点击鼠标左键，
弹出“点加长度设置”的对话框，输入相关数据即可
端柱的定义：
信件参数化柱子，输入相关数据，点击“确定”，可以在
参数图中直接修改相关数据
梁的绘制：
框梁的对齐。绘制梁若要使其上半面与柱子上半面对齐在一直线上
左侧（只是举一个多边偏移的例子）进行偏移，则选择
“多边偏移”，再点击确定。然后鼠标左键选择偏移的边，按右键
确定或者ESC取消。按左键选择两边，再按右键确定。然后鼠标向外
拉扯，鼠标左键选择输入偏移距离的数字，或者按TAB输入，按右键终止
或ESC取消。
另：
分段的同类同排柱子可以点击上方的“合并”！是简洁化！再“原位标注”，让信息完全
四大布置方法：按梁布置（以梁为支座），按墙布置（以墙为支座），按板布置，画线布置
基础梁和框架梁的区别：
基础梁是先列出下部通长筋，再列出上部通长筋（在图纸数据上）
框架梁则相反
梁的原位标注：
点击“原位标注”，再选择要标注的梁图元，看到梁的标注输入框
下方是表格子，二者是对应的
按回车可以平移换位置
关于板的偏移：
在修改工具栏中选择“偏移”，然后选确定
择需要偏移的
板，点击鼠标右键，跳出“请选择偏移方式”，选择
“整体偏移”（对板整体而言的），若只需对板的上侧和
第七章：受力筋的双向布置
++在进行受力筋的双向布置的时候，一定要先点击“单板”在点击“XY方向”
再选择对象楼板，进行相应输入，确定后钢筋自动生成。
“应用同名称板”：可以讲钢筋信息复制到所有同名称板上。
若墙在轴线框中横置，则鼠标拉着剪力墙左右移动，再点击鼠标左键，
弹出“点加长度设置”的对话框，输入相关数据即可
端柱的定义：
信件参数化柱子，输入相关数据，点击“确定”，可以在
参数图中直接修改相关数据
梁的绘制：
框梁的对齐。绘制梁若要使其上半面与柱子上半面对齐在一直线上
左侧（只是举一个多边偏移的例子）进行偏移，则选择
“多边偏移”，再点击确定。然后鼠标左键选择偏移的边，按右键
确定或者ESC取消。按左键选择两边，再按右键确定。然后鼠标向外
拉扯，鼠标左键选择输入偏移距离的数字，或者按TAB输入，按右键终止
或ESC取消。
另：
分段的同类同排柱子可以点击上方的“合并”！是简洁化！再“原位标注”，让信息完全
四大布置方法：按梁布置（以梁为支座），按墙布置（以墙为支座），按板布置，画线布置
基础梁和框架梁的区别：
基础梁是先列出下部通长筋，再列出上部通长筋（在图纸数据上）
框架梁则相反
梁的原位标注：
点击“原位标注”，再选择要标注的梁图元，看到梁的标注输入框
下方是表格子，二者是对应的
按回车可以平移换位置
关于板的偏移：
在修改工具栏中选择“偏移”，然后选确定
择需要偏移的
板，点击鼠标右键，跳出“请选择偏移方式”，选择
“整体偏移”（对板整体而言的），若只需对板的上侧和
第七章：受力筋的双向布置
++在进行受力筋的双向布置的时候，一定要先点击“单板”在点击“XY方向”
再选择对象楼板，进行相应输入，确定后钢筋自动生成。
“应用同名称板”：可以讲钢筋信息复制到所有同名称板上。
C语言教材第七章指针实验
C语⾔教材第七章指针实验第七章指针第⼀部分知识训练【知识要点】1. 地址与指针指针变量的概念：⽤⼀个变量专门来存放另⼀个变量的地址。
2. 指向变量的指针变量指针变量的形式：基类型 *指针变量名；&: 取地址运算符；*：指针运算符。
3. 指针与数组引⽤⼀个数组元素可以⽤下标法和指针法；可以⽤数组名作函数的参数。
4.指针与函数函数指针变量定义的⼀般形式为：类型说明符 (*指针变量名)();⼀个函数的返回值可以是⼀个函数。
【典型习题与解析】5. char * const p;char const * pconst char *p上述三个有什么区别？【解析】char * const p; //常量指针，p的值不可以修改；char const * p；//指向常量的指针，指向的常量值不可以改；const char *p； //和char const *p。
6. main(){int a[5]={1,2,3,4,5};int *ptr=(int *)(&a+1);printf("%d,%d",*(a+1),*(ptr-1));}输出结果是什么？【解析】答案：输出：2,5*(a+1）就是a[1]，*(ptr-1)就是a[4],执⾏结果是2，5。
&a+1不是⾸地址+1，系统会认为加⼀个a数组的偏移，是偏移了⼀个数组的⼤⼩（本例是5个int）。
1)&a是数组指针，其类型为 int (*)[5];⽽指针加1要根据指针类型加上⼀定的值，不同类型的指针+1之后增加的⼤⼩不同。
2)a是长度为5的int数组指针，所以要加 5*sizeof(int)，所以ptr实际是a[5]，但是prt与(&a+1)类型是不⼀样的(这点很重要)，所以prt-1只会减去sizeof(int*) a,&a的地址是⼀样的，但意思不⼀样。
3)a是数组⾸地址，也就是a[0]的地址，&a是对象（数组）⾸地址，a+1是数组下⼀元素的地址，即a[1],&a+1是下⼀个对象的地址，即a[5]。
大学无机化学-第七章-氧化还原反应-电化学基础-课件
② 分别写出氧化剂被还原和还原剂被氧化的半反应 ③ 分别配平两个半反应方程式，等号两边的各
种元素的原子总数各自相等且电荷数相等 ④ 确定两半反应方程式得、失电子数目的最小公倍
数。将两个半反应方程式中各项分别乘以相应的 系数，使得、失电子数目相同。然后，将两者合 并，就得到了配平的氧化还原反应的离子方程式。 有时根据需要可将其改为分子方程式。
3Cl2 (g) + 6OH- = 5Cl- + ClO3- + 3H2O 3Cl2 (g) + 6NaOH = 5NaCl + NaClO3 + 3H2O
无机化学
§7.1 氧化还原反应的基本概念
例 4 配平方程式
Cr(OH)3 (s) + Br2 (l) + KOH
K2CrO4 + KBr
Cr(OH)3 (s) + Br2 (l)
电极组成：Pt , Cl2(p) | Cl- (a)
电极反应： Cl2 + 2e
2Cl-
无机化学
§7.2 电化学电池
3. 金属-金属难溶盐-阴离子电极
将金属表面涂有其金属难溶盐的固体，然后浸 入与该盐具有相同阴离子的溶液中构成的电极
电极组成：Ag ,AgCl(s)| Cl- (a) 电极反应：AgCl + e Ag + Cl电极组成：Hg ,Hg2Cl2(s)| Cl- (a) 电极反应：Hg2Cl2+2e 2Hg +2Cl-
无机化学
§7.1 氧化还原反应的基本概念
2-2 半反应法（离子—电子法） 配平原则 （1）反应过程中氧化剂得到的电子数等于还
原剂失去的电子数 （2）反应前后各元素的原子总数相等
种元素的原子总数各自相等且电荷数相等 ④ 确定两半反应方程式得、失电子数目的最小公倍
数。将两个半反应方程式中各项分别乘以相应的 系数，使得、失电子数目相同。然后，将两者合 并，就得到了配平的氧化还原反应的离子方程式。 有时根据需要可将其改为分子方程式。
3Cl2 (g) + 6OH- = 5Cl- + ClO3- + 3H2O 3Cl2 (g) + 6NaOH = 5NaCl + NaClO3 + 3H2O
无机化学
§7.1 氧化还原反应的基本概念
例 4 配平方程式
Cr(OH)3 (s) + Br2 (l) + KOH
K2CrO4 + KBr
Cr(OH)3 (s) + Br2 (l)
电极组成：Pt , Cl2(p) | Cl- (a)
电极反应： Cl2 + 2e
2Cl-
无机化学
§7.2 电化学电池
3. 金属-金属难溶盐-阴离子电极
将金属表面涂有其金属难溶盐的固体，然后浸 入与该盐具有相同阴离子的溶液中构成的电极
电极组成：Ag ,AgCl(s)| Cl- (a) 电极反应：AgCl + e Ag + Cl电极组成：Hg ,Hg2Cl2(s)| Cl- (a) 电极反应：Hg2Cl2+2e 2Hg +2Cl-
无机化学
§7.1 氧化还原反应的基本概念
2-2 半反应法（离子—电子法） 配平原则 （1）反应过程中氧化剂得到的电子数等于还
原剂失去的电子数 （2）反应前后各元素的原子总数相等
第七章--传动机构的装配知识讲解_2022年学习资料
a-b-c-齿轮在轴上的安装误差-a齿轮偏心b齿轮歪斜c齿轮端面未紧贴轴肩
3对于精度要求高的齿轮传动机构，压装后应-检查径向跳动量和端面跳动量。-1径向跳动量-阅规-®-7了-齿轮 向圆跳动误差的检查
2端面跳动量-用两顶尖顶住齿轮轴，并使百分表的触头抵在齿-轮端面上，在齿轮旋转一周范围内，百分表的最大读与最小读数之差即为齿轮端面圆跳动误差。-齿轮端面圆跳动误差的检查
3.保证齿面接触正确-齿面应有正确的接触位置和足够的接触面积。-4.进行必要的平衡试验-对转速高、直径大的 轮，装配前应进行动平衡-检查，以免工作时产生过大的振动。
二、圆柱齿轮传动机构的装配-装配圆柱齿轮传动机构时，一般是先把齿轮装在轴-上，再把齿轮轴组件装入箱体。-1 齿轮与轴的装配-1在轴上空套或滑移的齿轮，一般与轴为间隙配-合，装配精度主要取决于零件本身的加工精度，这类 -轮装配较方便。-2在轴上固定的齿轮，与轴的配合多为过渡配合，-有少量的过盈。
3,带轮工作表面粗糙度要符合要求-般为Ra3.2um。过于粗糙，工作时加剧带的磨损；-过于光滑，加工经济性 ，且带易打滑。-4.带的张紧力要适当-张紧力过小，不能传递一定的功率；张紧力过大，-带、轴和轴承都将迅速磨
二、带轮与轴的装配-1.带轮与轴的装配-般带轮孔与轴为过渡配合H7k6,有少量过盈，-同轴度较高，并且用紧 件作周向和轴向固定。-a-b-c-d-带轮与轴的连接-a圆锥形轴头连接b平键连接c楔键连接d花键连接
3.带轮槽磨损-可适当车深轮槽，并修整轮缘。-4.V带拉长-V带拉长在正常范围内时，可通过调整中心距进行紧。若超过正常的拉伸量，则应更换新带。更换V带-时，应将一组V带同时更换，不得新旧混用。-5.带轮崩碎-应 换新带轮。
§7-2链传动机构的装配
城市道路与交通-第七章
⑴．加宽交叉口转角处的人行道宽度 ⑵．设置人行横道 ⑶．尽量不将吸引大量人流的公共建筑的出 入口设在交叉口上。 ⑷．当交通量大且道路较宽时，可在人行横 道中间设置安全岛 ⑸．当交通量大、道路较宽且车速较高4时1 ， 需设置人行天桥或地道
二.行人交通组织
3．人行横道的设置
⑴．位置：人行横道一般布置在交叉口人行 道的延续方向后退4—5米的地方 ⑵．宽度：一般应比路段人行道宽些(4—8 米)。 ⑶．停车线的位置：应布置在人行横道线后 至少1米的地方。
本章主要介绍道路平面交叉口设计的基本理
论和方法。学习平面交叉口平面布置和立面
设计方法.
2021/8/13
1
第一节 交叉口设计概述
一、交叉口设计的基本要求和内容
定义：道路与道路（或铁路）在同一平面上相交的地方称为平 面交叉，又称为交叉口。 交叉口设计的主要内容：
（1）正确选择交叉口的形式，确定各组成部分的几何尺寸； （2）进行交通组织，合理布置各种交通设施； （3）验算交叉口行车视距，保证安全通视条件； （4）交叉口立面设计，布置雨水口和排水管道。
中间的一至两条作为交织
之用。
77
3．环道的宽度：环道通常三车道
三．交织角
1．交织角—进环车辆轨迹与出环车辆轨迹的平均相交 角度。 2．交织角与行车安全：交织角越大，交织段长度越小， 行车越不安全。交织角越小，交织段长度越大，行车越 安全。 3．交织角一般在20°－30°之间
78
四. 环道的横断面
61
（2）不扩宽进口道，占用靠近中心线的对向车 道作为左转车道。
62
二、拓宽车道的长度
1、右转车道 的长度
⑴．渐变段长度ld ⑵．减速所需长度lb和加速所需长度la ⑶．等候车队长度
二.行人交通组织
3．人行横道的设置
⑴．位置：人行横道一般布置在交叉口人行 道的延续方向后退4—5米的地方 ⑵．宽度：一般应比路段人行道宽些(4—8 米)。 ⑶．停车线的位置：应布置在人行横道线后 至少1米的地方。
本章主要介绍道路平面交叉口设计的基本理
论和方法。学习平面交叉口平面布置和立面
设计方法.
2021/8/13
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第一节 交叉口设计概述
一、交叉口设计的基本要求和内容
定义：道路与道路（或铁路）在同一平面上相交的地方称为平 面交叉，又称为交叉口。 交叉口设计的主要内容：
（1）正确选择交叉口的形式，确定各组成部分的几何尺寸； （2）进行交通组织，合理布置各种交通设施； （3）验算交叉口行车视距，保证安全通视条件； （4）交叉口立面设计，布置雨水口和排水管道。
中间的一至两条作为交织
之用。
77
3．环道的宽度：环道通常三车道
三．交织角
1．交织角—进环车辆轨迹与出环车辆轨迹的平均相交 角度。 2．交织角与行车安全：交织角越大，交织段长度越小， 行车越不安全。交织角越小，交织段长度越大，行车越 安全。 3．交织角一般在20°－30°之间
78
四. 环道的横断面
61
（2）不扩宽进口道，占用靠近中心线的对向车 道作为左转车道。
62
二、拓宽车道的长度
1、右转车道 的长度
⑴．渐变段长度ld ⑵．减速所需长度lb和加速所需长度la ⑶．等候车队长度
2020年高三物理复习教案：第七章第3讲 电容器和电容 带电粒子在电场中的运动
第3讲电容器和电容带电粒子在电场中的运动见学生用书P110微知识1 电容器及电容1．电容器(1)组成：两个彼此绝缘且又相互靠近的导体组成电容器，电容器可以容纳电荷。
(2)所带电荷量：一个极板所带电荷量的绝对值，两极板所带电荷量相等。
(3)充、放电①充电：把电容器接在电源上后，电容器两个极板分别带上等量异号电荷的过程，充电后两极间存在电场，电容器储存了电能。
②放电：用导线将充电后电容器的两极板接通，极板上电荷中和的过程，放电后的两极板间不再有电场，同时电场能转化为其他形式的能。
2．电容(1)定义：电容器所带的电荷量与两极板间电势差的比值。
(2)公式：C＝QU＝ΔQ ΔU。
(3)物理意义：电容是描述电容器容纳电荷本领大小的物理量，在数值上等于把电容器两极板的电势差增加1 V所需充加的电荷量，电容C由电容器本身的构造因素决定，与U、Q无关。
(4)单位：法拉，符号F，与其他单位间的换算关系：1 F＝106μF＝1012pF。
3．平行板电容器的电容平行板电容器的电容与平行板正对面积S、电介质的介电常数εr成正比，与极板间距离d 成反比，即C ＝εr S 4πkd 。
微知识2 带电粒子在电场中的加速和偏转 1．带电粒子在电场中的加速 (1)运动状态的分析：带电粒子沿与电场线平行的方向进入匀强电场，受到的电场力与运动方向在同一条直线上，做匀变速直线运动。
(2)用功能观点分析：电场力对带电粒子做的功等于带电粒子动能的增量，即qU ＝12m v 2－12m v 20。
2．带电粒子的偏转(1)运动状态：带电粒子受到恒定的与初速度方向垂直的电场力作用而做类平抛运动。
(2)处理方法：类似于平抛运动的处理方法①沿初速度方向为匀速运动，运动时间t ＝l v 0。
②沿电场力方向为匀加速运动，a ＝F m ＝qE m ＝qU md 。
③离开电场时的偏移量y ＝12at 2＝ql 2U 2m v 20d。
④离开电场时的偏转角tan θ＝v ⊥v 0＝qlU m v 20d。
偏移
将以上波动方程变为有限差分方程，再求解即得偏移结果。
F-X域高阶有限差分偏移的实现步骤
三维数据偏移 1、输入三维叠加数据体； 2、对时间t做付氏变换； 3、求当前深度的部分偏移数据； 4、读取当前深度上的速度切片； 5、用当前频率在INLINE方向上向下延拓； 6、用当前频率在CROSSLINE方向上向下延拓； 7、把这个频率对偏移的贡献加到当前的深度切片上。 8、对所有频率重复3-7步。 9、对所有深度重复3-8步，三维数据偏移至此完成。 二维数据偏移与三维基本一样，只是在上述步骤中取消第6步。
地震资料的偏移处理
（MIGRATION）
黄大云
2006年4月
主要内容
• 偏移的基本概念 • 偏移方法的种类 • 常用偏移方法的基本原理、实现步骤 及其优缺点 • 做好偏移处理的关键因素和策略 • 偏移实例
偏移的基本概念
在叠加剖面中，我们总是把反射信息放在相应CDP点位置的 铅垂方向上的某个点上。如果地下反射界面是水平的，这种做 法是正确的。
串级偏移
串级偏移利用“串级”的方法，以150波动 方程深度偏移为每一级的算子，将速度的纵、 横向变化及倾角因素都分解到各级偏移中去， 对每一级的偏移而言，都只相当于150的偏移。 多级串联的结果，完成的是大倾角的偏移。 该项技术可较好地解决高陡复杂构造的偏移 问题，具有归位效果好，波形特征保真度高 的特点。
F-X域高阶有限差分偏移的优、缺点 优 点
偏移的精度高，可重建基准面校正（零速度偏移）；由于 它是从全波动方程出发，只舍去了薄透镜项，因而对650 以内 的高陡复杂构造的偏移效果较好。
容易实现速度的纵、横向变化。
缺 点
运算速度慢;
对65度以上的高陡复杂构造的偏移效果不太好
ProE曲面编辑与修改
图1
图2
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7.4 复制曲面
操作方法： （1）创建零件 （2）选择图中箭头所指的3个曲面
Logo
（3） 单击【编辑】-- 【复制】-- 【粘贴】，打开操 控板。单击“完成”按钮，结果如图1。
（4）查看复制曲面
使用【偏移】特征偏移上述复制的曲面，结果如图 2
图1
图2
Logo
7.5 延伸曲面
操作方法：
（2）选择曲面，单击【编辑】-- 【实体化】，打开 操控板，单击“实体”按钮，完成特征建立。
Logo
7.7.2 实体转为曲面 操作方法与复制曲面方法相同： 选择实体表面，单击【编辑】-- 【复制】-- 【粘贴】
即可。
Logo
7.8 曲面切割实体
操作方法： （1）创建零件及曲面（图1） （2）选择模型中的曲面 （3）单击【编辑】-- 【实体化】，打开操控板。选
（1）创建曲面（图1）
（2）选择图中箭头所指的边，单击【编辑】-- 【延 伸】，打开操控板。输入延伸距离“50”如图2 。单 击“完成”按钮，完成特征建立。
图1
图2
Logo
7.6 合并曲面
操作方法： （1）创建曲面（图1） （2）选择两个要合并的曲面，确定合并的方式为
“求交”，选择要保留的曲面部分，完成特征构建。
操作方法： （1）创建曲面
（2）选择箭头所指的面为被修剪曲面，打开【编辑】 -- 【修剪】操控板
Logo
（3）在选择另一曲面为修剪曲面，确定要保留的部 分，完成特征构建。
Logo
7ห้องสมุดไป่ตู้3 镜向曲面
操作方法： （1）创建曲面（图1） （2）选择图中箭头所指的曲面，然后在工具栏中单
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7.3 波动方程偏移的成像原理 优点：1）保持地震波的动力学特征；2）适应复杂构造的偏移
1）保持地震波的动力学特征——岩性解释
2）适应复杂构造的偏移——无需射线追踪
泊松比
第七章 偏 移
7.3 波动方程偏移的成像原理 一、波场延拓
AB 2AS sin 2
第七章 偏 移
7.3 波动方程偏移的成像原理 一、波场延拓
2）时间一致性成像条件
此成像原理可以表述为：反射界面存在于地下这样的一些地方，在这些地方， 下行波的到达时间和反射波的产生时间是一致的。
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
常用方法：有限差分法、频率－波数域法和克希霍夫积分法 一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移
2u 2u 1 2u 2 2 2 2 x z v t
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移 1）常速Stolt偏移
2u 2u 1 2u 2 2 2 2 x z v t
与前面的延拓公式符号相反
~ ~ u kx , z, u kx ,0, eik z z
u x, z, t u x, z,0 1 4 1 4
r : P点到曲面上各点的距离 n : 曲面法线方向单位矢量
v : 介质速度
[]: 延迟位
t t r
v
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
n
r
P
克希霍夫积分解
P
克希霍夫积分公式：
1 r 1 1 x p , y p , z p , t 41 ds r n n r vr n t s
dk z
~ 2 2 ~ B k x , k z u k x , v k x k z
u x, z
1 4
~ B 2
k x , k z
vkz
2 2 kx kz
ei k x xk z z dk x dk z
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
2）绕射波没有收敛
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 菲涅尔带与横向分辨率
o
提高横向分 辨率的核心是 减小菲涅尔带 的大小，那么， 如何减小菲涅 尔带？
菲涅尔带的极 限是多少？— —1/4波长
h
4
h
o C
D
C
CC h 2 2 h h 2 4 2 16
~ i t k x x k z z dk x d u k x ,0, e 2 ~ i k x k z u k x ,0, e x z dk x d 2
2 kz
2
v2
2 kx
d
vkz
2 2 kx kz
1 4
cos 1 cos 2 r n vr r s 1 cos r n vr s t ds
1）地层倾斜时，反射点位置偏离了共中心点的正下方 叠加剖面上的倾角与偏移剖面上倾角之间的关系：
tan sin
反射同相轴
反射界面
tan
BB OB
sin
BB OB
tan sin
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题
2）绕射波没有收敛
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题
2
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 波场延拓和成像
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 波场延拓和成像 1）波场延拓——由一个深度的波场计算另一深度的波场
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 波场延拓和成像 2）成像——确定某一深度的波场值
第七章 偏 移
7.2 射线理论偏移
地震记录由子波构成，子波由不同时间、振幅、极性的脉冲组成
2）上行波场外推
~ u 2 2 ~ i 2 kx u 上行波场： z v
~ du 2 2 ~ i v 2 k x dz u
~ 2 2 z z z z du z ~ i v 2 k x dz u z
~ u z z i e ~ u z
k r ( p, t ) cos t ds r v s
二次震源的方向性！
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
S
r
n P
克希霍夫积分解
S p , t 已知： n
zi z
u x, zi z, u x, zi ,
u x, zi ,
zi zi z
zi zi z
z v1
u1 x, zi z ,
z v2
zi z u2 x, zi z,
z v3
u3 x, zi z ,
1 ~ i k z k x x dk x u k x , zi , e zi 2
1 it u x, zi z, e d 2
1 u x, zi z, d 2
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
上行波 下行波
1）上行波和下行波
2u 2u 1 2u 2 2 2 2 x z v t
2~ ~ 2u 2 ~ 2 ~ u 2~ 2 k x u 2 k z u ik z ik z u 0 z 2 v z z z
第七章 偏 移
7.2 射线理论偏移
1）圆弧叠加法
偏移之后：倾角变大、长度缩短
第七章 偏 移
7.2 射线理论偏移
2）绕射扫描叠加法
由成像点的位置和速度决定
了迭加剖面上绕射双曲线的 轨迹，沿双曲线轨迹求和的 振幅作为成像点的振幅
下图：偏移剖面上绕射点 上图：点在迭加剖面上的绕射双曲线
第七章 偏 移
菲涅耳 （ Fresnel 1788-1827）
法国物理学家、法国科学院院士， 科学成就主要是衍射。以惠更斯原理 和干涉原理为基础完善了光的衍射理 论。被誉为“物理光学的缔造者”。
传播过程中相遇于空间某点时，也可
互相叠加而产生干涉现象
r
ds
f ( p, t )
惠更斯-菲涅耳原理的数学表达式
n
克希霍夫积分公式：
S
p, t n
P
x p , y p , z p , t 1 1 1 ÷ 1 r ds 4 s r n n r vr n t 其中：
r
s
1 x p , y p , z p , t s x , y, z , t ds sr
r ：波前面上的点到P点的距离
P
微积分：牛顿（1665）；莱布尼茨（1673～1676）
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
惠更斯(Huygens)原理 菲涅耳发展了惠更斯原理，进 一步提出“子波相干”的思想，即： 从同一波前上各点所发出的子波，在
1）爆炸反射界面成像条件
反射界面为爆炸源 最常用、最简单的一种成像原理。该原理把地下反射界面想象成具有爆炸 性的物质或者爆炸源，爆炸源的形状、位置与反射界面的形状和位置一致，它 所产生的波为脉冲波，其强度、极性与界面反射系数的大小和正负一致。并且 假设在时刻，所有的爆炸反射界面同时起爆，发射上行波到达地面各观测点。 若利用波动方程将地面观测的地震波场向下反向延拓，则时刻的波场值就正确 地描述了地下反射界面的位置，实现地面记录的偏移成像。
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
惠更斯(Huygens)原理 1690年，任意时刻波前上的每 一点可以看作一个新的震源，产生 二次扰动，新波前的位置可以认为 是该时刻二次震源波前面的包络线。
克里斯蒂安· 惠更斯 （Christian Huygens 1629-1695）是与牛顿同一 时代的科学家，
一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移 2）垂向变速f-k域相移法偏移
~ ~ u k x , zi z, u k x , zi , eik ziz
k zi
2
vi
2 kx
u x, zi z, u x, zi z, t u x, zi z
一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移 3）相移加插值法F-K域偏移 为了使相移法偏移适应速度场的横向变化，Gazdag(1984)提出了相移加插值
波场延拓方法，简称PSPI方法，近似地实现了速度场纵、横向变化时的偏移处理。 x zi u x, zi ,
z
v x
z
u x, zi , zi
虽然可以预料衍射现象的存在，却不能 对这些现象作出解释 ，也就是它可以 确定波的传播方向，而不能确定沿不同 方向传播的振动的振幅 ,只是给出了几 何位置，没有涉及波到达新位置的物理
状态
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
惠更斯(Huygens)原理 1：二次扰动 2：包络线
第七章 偏 移
7.3 波动方程偏移的成像原理 二、成像条件
2）测线下延成像条件
炮检距和传播时间均为零作为成像标志，称为测线下延成像原理。此原理经常 应用于地震记录叠前偏移，当然它也适用于零炮检距记录的偏移成像，但是对零炮 检距记录使用爆炸反射界面原理更加简便。
1）保持地震波的动力学特征——岩性解释
2）适应复杂构造的偏移——无需射线追踪
泊松比
第七章 偏 移
7.3 波动方程偏移的成像原理 一、波场延拓
AB 2AS sin 2
第七章 偏 移
7.3 波动方程偏移的成像原理 一、波场延拓
2）时间一致性成像条件
此成像原理可以表述为：反射界面存在于地下这样的一些地方，在这些地方， 下行波的到达时间和反射波的产生时间是一致的。
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
常用方法：有限差分法、频率－波数域法和克希霍夫积分法 一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移
2u 2u 1 2u 2 2 2 2 x z v t
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移 1）常速Stolt偏移
2u 2u 1 2u 2 2 2 2 x z v t
与前面的延拓公式符号相反
~ ~ u kx , z, u kx ,0, eik z z
u x, z, t u x, z,0 1 4 1 4
r : P点到曲面上各点的距离 n : 曲面法线方向单位矢量
v : 介质速度
[]: 延迟位
t t r
v
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
n
r
P
克希霍夫积分解
P
克希霍夫积分公式：
1 r 1 1 x p , y p , z p , t 41 ds r n n r vr n t s
dk z
~ 2 2 ~ B k x , k z u k x , v k x k z
u x, z
1 4
~ B 2
k x , k z
vkz
2 2 kx kz
ei k x xk z z dk x dk z
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
2）绕射波没有收敛
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 菲涅尔带与横向分辨率
o
提高横向分 辨率的核心是 减小菲涅尔带 的大小，那么， 如何减小菲涅 尔带？
菲涅尔带的极 限是多少？— —1/4波长
h
4
h
o C
D
C
CC h 2 2 h h 2 4 2 16
~ i t k x x k z z dk x d u k x ,0, e 2 ~ i k x k z u k x ,0, e x z dk x d 2
2 kz
2
v2
2 kx
d
vkz
2 2 kx kz
1 4
cos 1 cos 2 r n vr r s 1 cos r n vr s t ds
1）地层倾斜时，反射点位置偏离了共中心点的正下方 叠加剖面上的倾角与偏移剖面上倾角之间的关系：
tan sin
反射同相轴
反射界面
tan
BB OB
sin
BB OB
tan sin
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题
2）绕射波没有收敛
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题
2
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 波场延拓和成像
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 波场延拓和成像 1）波场延拓——由一个深度的波场计算另一深度的波场
第七章 偏 移
7.1 水平叠加存在的问题 波场延拓和成像 2）成像——确定某一深度的波场值
第七章 偏 移
7.2 射线理论偏移
地震记录由子波构成，子波由不同时间、振幅、极性的脉冲组成
2）上行波场外推
~ u 2 2 ~ i 2 kx u 上行波场： z v
~ du 2 2 ~ i v 2 k x dz u
~ 2 2 z z z z du z ~ i v 2 k x dz u z
~ u z z i e ~ u z
k r ( p, t ) cos t ds r v s
二次震源的方向性！
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
S
r
n P
克希霍夫积分解
S p , t 已知： n
zi z
u x, zi z, u x, zi ,
u x, zi ,
zi zi z
zi zi z
z v1
u1 x, zi z ,
z v2
zi z u2 x, zi z,
z v3
u3 x, zi z ,
1 ~ i k z k x x dk x u k x , zi , e zi 2
1 it u x, zi z, e d 2
1 u x, zi z, d 2
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
上行波 下行波
1）上行波和下行波
2u 2u 1 2u 2 2 2 2 x z v t
2~ ~ 2u 2 ~ 2 ~ u 2~ 2 k x u 2 k z u ik z ik z u 0 z 2 v z z z
第七章 偏 移
7.2 射线理论偏移
1）圆弧叠加法
偏移之后：倾角变大、长度缩短
第七章 偏 移
7.2 射线理论偏移
2）绕射扫描叠加法
由成像点的位置和速度决定
了迭加剖面上绕射双曲线的 轨迹，沿双曲线轨迹求和的 振幅作为成像点的振幅
下图：偏移剖面上绕射点 上图：点在迭加剖面上的绕射双曲线
第七章 偏 移
菲涅耳 （ Fresnel 1788-1827）
法国物理学家、法国科学院院士， 科学成就主要是衍射。以惠更斯原理 和干涉原理为基础完善了光的衍射理 论。被誉为“物理光学的缔造者”。
传播过程中相遇于空间某点时，也可
互相叠加而产生干涉现象
r
ds
f ( p, t )
惠更斯-菲涅耳原理的数学表达式
n
克希霍夫积分公式：
S
p, t n
P
x p , y p , z p , t 1 1 1 ÷ 1 r ds 4 s r n n r vr n t 其中：
r
s
1 x p , y p , z p , t s x , y, z , t ds sr
r ：波前面上的点到P点的距离
P
微积分：牛顿（1665）；莱布尼茨（1673～1676）
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
惠更斯(Huygens)原理 菲涅耳发展了惠更斯原理，进 一步提出“子波相干”的思想，即： 从同一波前上各点所发出的子波，在
1）爆炸反射界面成像条件
反射界面为爆炸源 最常用、最简单的一种成像原理。该原理把地下反射界面想象成具有爆炸 性的物质或者爆炸源，爆炸源的形状、位置与反射界面的形状和位置一致，它 所产生的波为脉冲波，其强度、极性与界面反射系数的大小和正负一致。并且 假设在时刻，所有的爆炸反射界面同时起爆，发射上行波到达地面各观测点。 若利用波动方程将地面观测的地震波场向下反向延拓，则时刻的波场值就正确 地描述了地下反射界面的位置，实现地面记录的偏移成像。
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
惠更斯(Huygens)原理 1690年，任意时刻波前上的每 一点可以看作一个新的震源，产生 二次扰动，新波前的位置可以认为 是该时刻二次震源波前面的包络线。
克里斯蒂安· 惠更斯 （Christian Huygens 1629-1695）是与牛顿同一 时代的科学家，
一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移 2）垂向变速f-k域相移法偏移
~ ~ u k x , zi z, u k x , zi , eik ziz
k zi
2
vi
2 kx
u x, zi z, u x, zi z, t u x, zi z
一、频率－波数（f-k）域波动方程偏移 3）相移加插值法F-K域偏移 为了使相移法偏移适应速度场的横向变化，Gazdag(1984)提出了相移加插值
波场延拓方法，简称PSPI方法，近似地实现了速度场纵、横向变化时的偏移处理。 x zi u x, zi ,
z
v x
z
u x, zi , zi
虽然可以预料衍射现象的存在，却不能 对这些现象作出解释 ，也就是它可以 确定波的传播方向，而不能确定沿不同 方向传播的振动的振幅 ,只是给出了几 何位置，没有涉及波到达新位置的物理
状态
第七章 偏 移
7.4 叠后地震数据波动方程偏移
二、克希霍夫积分法偏移
惠更斯(Huygens)原理 1：二次扰动 2：包络线
第七章 偏 移
7.3 波动方程偏移的成像原理 二、成像条件
2）测线下延成像条件
炮检距和传播时间均为零作为成像标志，称为测线下延成像原理。此原理经常 应用于地震记录叠前偏移，当然它也适用于零炮检距记录的偏移成像，但是对零炮 检距记录使用爆炸反射界面原理更加简便。