流力实验实验十一孔口与管嘴出流实验.(DOC)
孔口与管嘴出流实验报告doc
孔口与管嘴出流实验报告篇一：流体力学孔口管嘴出流实验报告《流体力学》实验报告篇二：孔口与管嘴出流实验孔口与管嘴出流实验摘要：本实验通过通过对不同管嘴与孔口的流量系数测量分析，了解进口形状对出流能力的影响及相关水力要素对孔口出流能力的影响，并且掌握孔口与管嘴出流的流速系数?、流量系数?、侧收缩系数?、局部阻力系数?的量测技能。
前言：管嘴和孔口的出流流体的形态,一直引起有关研究者的兴趣,文献[1～5]综述了这方面的工作。
早在17世纪就有人开始研究,包括Bernouli,Reynolds,Barres等等许多人均在此领域有所建树,涉及流体形态特征、孔口与出流形态的影响,出流形态的显示方法等。
到本世纪90年代,李文平等人[6]考察了垂直矩形薄壁孔射流轮廓的变化,指出射流的断面形状在流体的不同位置呈现不同的形态。
射流轮廓由孔口处的规则矩形,随出流距离的增加发生有规律的收缩,到一定程度转换为一个近似的十字架形态,其长短轴分别为垂直取向和水平取向。
在研究范围内,除了非完全收缩区外其它水面线均与孔口宽高比、模型尺寸无关。
Hager[1]用摄像法记录扁矩形孔射流的出流形态,发现矩形长边垂直设置的孔口出流,流体上缘首先收缩,向侧面扩展,最后包覆流体的下部,呈现美丽的伞形;而水平设置的孔口出流的边缘,随出流距离的增加,持续发生横向收缩,其边缘增厚。
槐文信等人[7]研究了双孔平面射流的吸附现象。
根据两股流体间存在的相互吸附效应(Coanda效应),两股流体之间被卷吸的流体得不到补充或补充不足,则相互吸引汇成一股射流。
研究指出,在两孔平面射流之间的补充流体小于其卷吸量,其内缘因此效应发生相互吸附,从而汇成一股射流。
实验装置本实验装置如图9.1所示。
测压管12和标尺11用于测量水箱水位、孔口管嘴的位置高程及直角进口管嘴2#的真空度。
防溅板8用于管嘴的转换操作，当某一管嘴实验结束时，将旋板旋至进口截断水流，再用橡皮塞封口；当需开启时，先用旋板档水，再打开橡皮塞。
流体力学孔口管嘴出流实验报告
3)直角形管嘴：流股发生收缩，收缩断面前后与管壁分离，中间形成漩涡区，产生负压，出现了管嘴真空现象。
3、分析为什么三种管嘴的流量系数不同，何者最小？
因为三种管嘴的形状不同所存在的沿程水头损失和局部水头损失不同，以及形成的真空度也不同，所以流量系数不同，直角形管嘴流量系数最小。
1.记录计算有关参数
圆角形管嘴d1=1.20cm，直角形嘴d2=1.20cm，圆锥形嘴d3=1.20cm；
出口高程读数Z1=Z2=19cm，出口高程读数Z3=Z4=12cm，
孔口d4=1.20cm。
2.实验记录与计算
分类项目
1圆角形管嘴
2直角形管嘴
3圆锥形管嘴
4孔口
水面读数H1/cm
42.10
42.45
4.掌握孔口、管嘴出流的流量计算公式与流量系数的大小。
2、实验原理
三、使用仪器、材料
实验仪器：孔口与管嘴出流实验仪
仪器元件：自循环供水器、实验台、无级调速器、水箱、溢流板、稳水孔板、孔口、管嘴、挡水旋板、移动触头、上回水槽、标尺、测压管、接水盒、回水管等。
流体介质：水、气，实验装置如图：
四、实验步骤
实验记录与计算分类项目孔口水面读数h1cm体积vcm328802940316631142946304628322742时间ts流量qcm3s平均流量qcm3s作用水头hocm面积acm2流量系数u测管读数h2cm收缩系数流速系数阻力系数流股形态光滑水柱无收缩不光滑紊乱水柱光滑水柱扭变光滑水柱侧收缩六结果及分析1分析孔口出流与管嘴出流量系数的影响因素
平均流量Q‘/（cm³/s）
孔口与管嘴出流实验
实验八孔口与管嘴出流实验一、实验目的1、掌握测定薄壁孔口与管嘴出流的断面收缩系数ε、流量系数μ、流速系数φ、局部阻力系数ξ的测量方法；2、观察各种典型孔口及管嘴自由出流的水力现象，并通过对不同管嘴与孔口的流量系数测量分析，了解进口形状对过流能力的影响，及相关水力要素对孔口出流能力的影响。
二、实验原理在盛有液体的容器侧壁上开一小孔，液体质点在一定水头作用下，从各个方向流向孔口，并以射流状态流出，由于水流惯性作用，在流经孔口后，断面发生收缩现象，在离孔口1/2直径的地方达到最小值，形成收缩断面。
若在孔口上装一段L=(3-4)d的短管，此时水流的出流现象便为典型的管嘴出流。
当液流经过管嘴时，在管嘴进口处，液流仍有收缩现象，使收缩断面的流速大于出口流速。
因此管嘴收缩断面处的动水压强必小于大气压强，在管嘴内形成真空，其真空度约为h v=0.75H0，真空度的存在相当于提高了管嘴的作用水头。
因此，管嘴的过水能力比相同尺寸和作用水头的孔口大32%。
在恒定流条件下，应用能量方程可得孔口与管嘴自由出流方程：Q=φεA(2gH0)1/2 =μA(2gH0)1/2流量系数μ=Q/[A(2gH0)1/2]收缩系数ε=A c/A=d2c/d2流速系数φ=V c/(2gH0)1/2=μ/ε=1/(1+ξ)1/2阻力系数ξ=1/φ2-1三、实验设备图8-1 孔口与管嘴实验装置图1、自循环供水器；2、实验台；3、可控硅无级调速器；4、恒压水箱；5、供水管；6、回水管；7、孔口管嘴：(A-A图内小字标号1#为喇叭进口管嘴，2#为直角进口管嘴，3#为锥形管嘴，4#为孔口)；8、防溅旋板；9、测量孔口射流收缩直径的移动触头；10、回水槽；11、标尺；12、测压管。
四、实验步骤1、记录实验常数，各孔口管嘴用橡皮塞塞紧。
2、打开调速器开关，使恒压水箱充水，至溢流后，再打开1#圆角管嘴，待水面稳定后，测定水箱水面高程标尺读数H 1，用体积法(或重量法)测定流量Q(要求重复测量三次，时间尽量长些，要在15秒以上，以求准确)，测量完毕，先旋转水箱内的旋板，将1#管嘴进口盖好，再塞紧橡皮塞。
孔口、管嘴出流和有压管流_图文_图文
量系数μ和阻力系数ζ。
解①
②求μ 因为
所以 则得
（大气压），及
③ 也可由下式求出
④ 由公式知
所以
例2 一大水池的侧壁开有一直径d=10mm的小圆孔，水池 水面比孔口中心高H=5m，求：出口流速及流量。
假设：①若池壁厚度δ=40mm；②若池壁厚度δ=3mm。
孔口、管嘴出流和有压管流_图文_图文.ppt
管嘴出流的特点：
水流进入管嘴以前的流动情况与孔口出流相同，进入 管嘴后，先形成收缩断面c-c，在收缩断面附近水流与管壁 分离，并形成旋涡区 ，之后 水流逐渐扩大，直至完全充 满整个断面 ，管嘴出口断面 上水流为满管流动。
管嘴出流流段的水头损失包 括经孔口的局部水头损失和 由于水流扩大所引起的局部 损失(略去沿程水头损失）， 即：
解 首先分析壁厚δ对出流的影响： 若δ=l=(3-4)d=(30-40)mm ，则为管嘴出流，若δ=<l
便为孔口出流，当δ=3mm时为薄壁孔口出流，当δ=40mm 时为圆柱形外管嘴出流。
（2）圆柱形外管嘴的恒定出流
以图示的水箱外接圆柱形管嘴为例。设水箱的水面压强 为大气压强，管嘴为自由出流，同样也仅考虑局部阻力。 以过管轴线的水平面为基准面， 写出水箱中过水断面1-1至管嘴 出口断面2-2的能量方程：
式中 其中ζn称为管嘴出流的阻力系数，根据实验资料其值约为0.5
令
将以上两式代入能量方程，可解 得管嘴出口断面平均流速：
所以，圆柱形外管嘴的正常工作的条件是：
（1）作用水头
（2）管嘴长度
其他形式的管嘴，如扩散管嘴、收缩管嘴和流线形管嘴 等，不再一一讨论。
水力学与泵站实验—孔口管嘴出流实验
《流体力学、泵与泵站综合实验》实验报告开课实验室：流体力学实验室 年 月 日 课程 名称 流体力学与水泵综合实验实验项目 名 称孔口管嘴出流实验成绩教师评语教师签名：年 月 日一、实验目的1.掌握均匀流的压强分布规律一斤非均匀流的压强分布特点。
2.验证不可压缩流体恒定流动中各种能量间的相互转换。
3.学会使用测压管与测速管测量压强水头，流速水头与总水头值。
4.理解毕托管测速原理。
二、实验原理实际流体在流动过程中除遵循质量守恒原理外，必须遵守动能定理。
质量守恒原理在一维总流中的应用为总流的连续性方程，动能定理在一维总流中的应用为能量方程。
他们分别如下：Q 1=Q i =v 1A 1=v i A iiw i i i h gv p z g v p z -+++=++12)(2)(22111αγαγ对于某断面而言，测压管水头等于该断面的总水头减去其流速水头。
即:Z + =H-同样，断面平均流速也可以用总水头减去断面的测压管水头得到： = H-(z+)六、实验结果及分析50035022003 4 5（6）9 1012 1315（14）16（17）18 0190 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 按文丘里流量计计算的流量大于实际流量。
实验分析与讨论1 均匀流断面的测压管水头与压强分布与非均匀流断面测压管水头与压强分布不同。
2 实际流体的测压管水头不能沿程升高，总水头沿程降低。
流速不沿程减少。
3 毕托管测定流速不准确，因为测得的是中心流速而不是断面平均流速。
4用测压管测测压管水头再用毕托管测总水头差值为流速水头即可由此算得流速5 3到10产生沿程水头损失，10到13以及13到15产生局部水头损失。
利用毕托管之间的差值确定。
孔口、管嘴实验
二、设备外形图：
管 嘴 稳水箱 测压管
计量水槽 水箱、水泵
三、 实验原理 1、孔口出流：d／H <0.1 的小孔口，当为完全收缩时，由于水流惯性 作用，在离孔口约 d ／2 的断面处，水股断面收缩到最小，该收 Ac 缩断面 与孔口断面面积 A 的关系为 Ac= ξc A ，即 ξc=Ac／A，ξc 称为收缩系数。 对水面，收缩断面列能量方程式，可得 H o=(1+ζ c ) Vc／2g 由此得 V c= 1／ 1 ζc 令ψ = 1／ 1 ζc ， × 2gHo 则 Vc =ψ 2gHo
式中：ζ c —阻力系数，ζ c =0.06； Vc —孔口出流断面上的流速（m/s） ； ψ —孔口流速系数； Ho —孔口的作用水头（m） 。 孔口的出流量 Q = AcVc = Acψ 2gHo =ξAψ 2gHo 设ξ ㎜ = μ， 则 Q = μA 2gHo 式中：Q—孔口出流的流量； μ —孔口的流量系数。 2、管嘴出流：当器壁较厚或孔口加接短管并且器壁厚度或管长相当 于孔口直径的 3～4 倍时，则称作管嘴，也叫做厚壁孔口。这种出流 现象称作管嘴出流，在管嘴内存在一个收缩断面 ，液流在随后扩大 时，将出现旋涡区，常称这种收缩为内部收缩。我们对水面 与管嘴 出口断面处列能量方程得： H o=(1+ζ) V22 /2g 由此得管嘴出流的流速: V =V2 = 1/ 式中：ξ —阻力系数，ξ =0.5； V —管嘴出流的流速（m/s） ； Ho —管嘴的作用水头（m） ； ψ —管嘴的流速系数。
五、实验数据 孔口 d = 0.8 类型 Ac (m2 ) 孔口 cm，管嘴 d = 0.8 A ( m2) ξ
孔口与管嘴出流实验
实验原理
在稳定水位下用量筒及秒表测量各孔口、管嘴的流
量。根据孔口、管嘴流速、流量公式，可推倒出相
应流速系数、流量系数；在稳定水位下，用卡尺测
量孔口流束最小收缩直径 d c , 从而得到 A c。
实验目的和内容
• 1.了解孔口、管嘴恒定自由出流特征，根据流量
公式，计算相关参数，分析流量影响因素。 2.在恒定水头下，测定孔口管嘴的流量系数，收
2. 试比较薄壁圆孔口和圆柱管嘴的流速系数、流 量系数, 说明当二者的作用水头、出口直径 d 相 同的情况下，哪一个流量较大？为什么？
缩系数，流速系数并比较它们的流量大小。
实验设备
1 进水管 2. 水位指示器 3. 进水开关 4.管嘴1 5.管嘴2 6.薄壁圆孔口 8. 水箱
测具
1 游标卡尺一把；2. 量桶一只 3. 秒表一只
实验步骤
• 1、用游标卡尺记录各孔口、管嘴的出口直径；然后关闭各孔口、 管嘴出口。 • 2、开启进水开关注水；当水位接近水箱最高水位时，首先打开薄 壁圆孔口（其余管嘴关闭），调节进水开关，使水位缓慢上升至 最高水位，并保持有少量溢流，待水箱水位稳定后，读记该水位 高度 H 。 • 3、在稳定水位下用量水桶、秒表及磅秤测量薄壁圆孔口的流量。 • 4、用游标卡尺测量流束最小收缩断面处流束直径。 • 5、关闭薄壁圆孔口，依次打开各管嘴，按照步骤2、3各重复测量 两次； • 6、 实验完毕，将实验水箱内水全部排尽，整理好仪器设备并放 回原处。
ε= Ac /A
体积 ㎝3
时间 （秒）
流量嘴2 2
1 管嘴3 2
孔口管嘴类型
实验次数
流量(㎝3/s)
流速㎝/s）
流量系数μ
流速系数ψ
孔口与管嘴出流
出流流量为：
Qv CA 2gH
其中 C CcCv 为薄壁小孔口出流流量系数。 薄壁小孔口定常自由出流计算计算的关键是系 Cv 和C Cv 、 C 和 0 的确定。 Cc 和 0 由实验确定， 数 Cc 、 由公式计算。 由大量实验资料得知，各系数的大小取决于流动 的Re数、孔口出流的收缩程度、孔口边缘的情况等等， 而孔口的形状影响较小。因此，不论孔口形状如何， 都可以借助圆形小孔口的数据计算。
筒式减振器，在压缩和伸张行程中均能起减振作用
双向作用筒式减振器工作原理说明。在压缩 行程时，指汽车车轮移近车身，减振器受压缩， 此时减振器内活塞3向下移动。活塞下腔室的容积 减少，油压升高，油液流经流通阀8流到活塞上面 的腔室（上腔）。上腔被活塞杆1占去了一部分空 间，因而上腔增加的容积小于下腔减小的容积， 一部分油液于是就推开压缩阀6，流回贮油缸5。 这些阀对油的节约形成悬架受压缩运动的阻尼力。 减振器在伸张行程时，车轮相当于远离车身，减 振器受拉伸。这时减振器的活塞向上移动。活塞 上腔油压升高，流通阀8关闭，上腔内的油液推开 1. 活塞杆；2. 工作 缸筒；3. 活塞；4. 伸张阀4流入下腔。由于活塞杆的存在，自上腔流 伸张阀；5. 储油缸筒； 压缩阀；7. 补偿 来的油液不足以充满下腔增加的容积，主使下腔 6. 阀；8. 流通阀；9. 产生一真空度，这时储油缸中的油液推开补偿阀7 导向座；10. 防尘罩； 11. 油封 流进下腔进行补充。由于这些阀的节流作用对悬 双向作用筒式减振器 架在伸张运动时起到阻尼作用。
第五章 流体孔口出流与缝隙流动
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模型：以图5-7所示的管嘴 定常自由出流为例，分析 其出流速度和流量等参数 的确定方法。 设液面大气压强，液 体自管嘴出流到大气。
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实验十一孔口与管嘴出流实验一、实验目的1.量测孔口与管嘴出流的流速系数、流量系数、侧收缩系数局部阻力系数及圆柱形管嘴内的局部真空度。
2.分析圆柱形管嘴的进口形状（圆角和直角）对出流能力的影响及孔口与管嘴过流能力不同的原因。
二、实验装置图二孔口、管嘴结构剖面图三、实验原理在恒压水头下发生自由出流时孔口管嘴的有关公式为:实验测得上游恒压水位及各孔口、管嘴的过流量，利用以上5个公式，从而得出不同形状断面的孔口、管嘴在恒压、自由出流状态下的各水力系数。
根据理论分析，直角进口圆柱形外管嘴收缩断面处的真空度为hv = Pv/ρg = 0.75H本实验装置可实测出直角进口圆柱形外管嘴收缩断面处的真空度，打开直角进口管嘴射流，即可观测到，测管处水柱迅速降低，hv = 0.6 ~ 0.7H。
说明直角进口管嘴在进口处产生较大真空。
但与经验值0.75H。
相比，真空度偏小，其原因主要是有机玻璃材料的直角进口锐缘难以达到象金属材料那样的强度。
观察孔口及各管嘴出流水柱的流股形态：打开各孔口管嘴，使其出流，观察各孔口及管嘴水流的流股形态，因各种孔口、管嘴的形状不同，过流阻力也不同，从而导致了各孔口管嘴出流的流股形态也不同：圆角管嘴出流水柱为光滑圆柱，直角管嘴为圆柱形麻花状扭变，圆锥管嘴为光滑圆柱，孔口则为具有侧收缩的光滑圆柱；圆锥管嘴虽亦属直角进口，但因进口直径渐小，不易产生分离，其侧收缩断面面积接近出口面积（µ值以出口面积计），故侧收缩并不明显影响过流能力。
另外，从流股形态看，横向脉动亦不明显，说明渐缩管对流态有稳定作用（工程或实验中，为了提高工作段水流的稳定性，往往在工作段前加一渐缩段，正是利用渐缩的这一水力特性）。
能量损失小，因此其µ值与圆角管嘴相近。
观察孔口出流在d/H > 0.1时与在d/H < 0.1时侧收缩情况：开大流量，使上游水位升高，使d/H < 0.1，测量相应状况下收缩断面直径dc;再关小流量，上游水头降低，使d/H > 0.1，测量此时的收缩断面直径d c’的值，可发现当d/H > 0.1时d c’增大，并接近于孔径d，这叫作不完全收缩，此时由实验测知，µ也增大，可达0.7左右。
四、实验步骤与方法1.记录实验常数，各孔口管嘴用橡皮塞塞紧。
2.打开水泵开关，使恒压水箱充水，至溢流后，再打开圆柱形管嘴（先旋转旋板挡住管嘴，然后拔掉橡皮塞，最后旋开旋板），待水面稳定后，测定水箱水面高程标尺读数，用体积法或数显流量计（两种方法皆可）测定流量，测量完毕，先旋转水箱内的旋板，将管嘴进口盖好，再塞紧橡皮塞。
3.打开圆锥形管嘴，测记恒压水箱水面高程标尺读数及流量，观察和量测圆柱形管嘴出流时的真空情况。
4.打开孔口，观察孔口出流现象，测量水面高程标尺读数及孔口出流流量，测记孔口收缩断面的直径（重复测量3次）。
改变孔口出流的作用水头（可减少进口流量），观察孔口收缩断面的直径随水头变化的情况。
量测孔口收缩断面直径的方法：用孔口两边的移动触头。
先松动螺丝，移动一边触头将其与水股切向接触，并旋紧螺丝，再移动另一边触头，使与水股切向接触，并旋紧螺丝。
再将旋板开关以顺时针方向关上孔口，用卡尺测量触头间距，即为射流直径。
实验时将旋板置于不工作的孔口或管嘴上，尽量减少旋板对工作孔口、管嘴的干扰。
5.关闭水泵，清理实验桌面及场地。
五、实验成果及要求实验十四堰流实验一、实验目的1.观察不同δ/H的有坎、无坎宽顶堰或实用堰的水流现象，以及下游水位变化对宽顶堰过流能力的影响。
2.掌握测量堰流流量因数m实验技能，并测定无侧收缩宽顶堰的m值。
二、实验装置装置说明1.水位测量一水位测针水位测针结构如图二所示，测针杆是可以上下移动的标尺杆，测量时固定在支架套筒中，套筒上附有游标，测量读数类似游标卡尺，精度一般为0.1毫米。
测针杆尖端为与水面接触点，测量过程中，不宜松动支座或旋动测针。
在测量时，测针尖应自上而下逐渐接近水面，当水位略有波动时，可多次测量取平均值。
测量恒定水位时，测针可直接安装，如图一中测针3，也可通过测针筒间接安装，如测针与测针筒6。
堰上下游与三角堰量水槽水位分别用测针3与6量测。
移动测针3可在槽顶导轨上移动，导轨的纵向水平度在安装调试后应不大于±0.15 mm。
1.明渠流量测量—堰明渠流为无压流动，实验室中通常用薄壁堰测量流量。
小流量（qv <0.1 m3/s)采用三角形薄壁堰，大流量则用矩形薄壁堰。
由于堰的造价低，使用简单、直观、精度保证，在明渠流中使用十分广泛。
本实验采用直角三角形薄壁堰。
直角三角形薄壁堰如图三所示。
它的流量计算公式常用下列汤普森（Thompson)经验公式qv = 1.4 H5/2 (m3/s)式中H单位以m计，适用范围0.05 m< H <0.25 m，P >2H, B>(3~4)H。
测量位置在堰上游 (3-5) H处为消除堰加工误差，对本实验装置中的三角形薄壁堰进行了流量率定，采用以下公式计算qv = A(△h)B△h = V01 -V00式中：V01、V00分别为三角堰堰顶水位（实测）和堰顶高程（实验时为常数）。
A、B为率定常数，直接标明于设备铭牌上。
2.堰、闸模型本实验槽中可换装各种堰、闸模型。
通过更换不同堰体，可演示各种堰流现象及其下游水面衔接型式。
包括有侧收缩无坎及其它各种常见宽顶堰流、底流、挑流、面流和戽流等现象。
此外，还可演示平板闸下出流、薄壁堰流。
读者在完成规定的实验项目外，可任选其中一种或几种作实验观察，以拓宽感性知识面。
三、实验原理1.堰的分类根据堰墙厚度或顶长δ与堰上水头H的比值不同而分成三种：薄壁堰（δ/H<0.67);实用堰（0.67<δ/H<2.5);宽顶堰（2.5<δ/H<10)。
实验时，需检验δ/H是否在实验堰的相应范围内。
2.堰流流量公式：自由出流qv = mb√2g*H03/2淹没出流 qv = σsmb√2g*H03/2由自由出流流量公式知，只要测定qv、H0，则可得出堰流流量因素m值。
3.堰流流量系数经验公式：(1)圆角进口宽顶堰m = 0.36 + 0.01*（3-P1/H )/(1.2+1.5P1/H) (当P1/H > 3 时，m=0.36)式中P1一为上游堰高；H —为堰上作用水头。
（2）直角进口宽顶堰m = 0.32 + 0.01*（3-P1/H )/(0.46+0.75P1/H) (当P1/H > 3 时，m=0.32)1.堰上总作用水头2.本实验需测记渠宽b,上游渠底高程▽2、堰顶高程▽0、宽顶堰厚度δ、流量qv及上游水位▽1。
进而按下列各式计算确定上游堰高P1、行近流速V0、堰上作用水头H和总作用水头H0:P1=▽0-▽2V0 = qv/b(▽1-▽2)H = ▽1-▽0H0 = H + αV02/2g四、实验内容1.薄壁堰演示2.三角形薄壁堰安装于三角堰量水槽5首部，用于测量小流量。
矩形薄壁堰用于测量较大流量。
实验演示可观察水舌的形态，从中了解曲线型实用堰的堰面曲线形状。
观察水舌形状时应使水舌下方与大气相通。
根据水舌的形状不难理解，如果所设计的堰面低于水舌下缘曲线，堰面就会出现负压，故此类堰称真空堰。
真空堰能提高流量因数，但堰面易遭空蚀破坏。
若堰面稍突入水舌下缘曲线，堰面受到正压，故称非真空实用堰。
因流量不同，水舌形状不同，因而所谓真空堰或非真空堰，都是相对一定流量而言的。
WES堰在设计水头作用下为非真空堰。
WES曲线型实用堰演示如图四，当下游水位较低时，过堰水流在堰面上形成急流，沿流程高度降低，流速增大，水深减小，在堰脚附近断面水深最小(hc), 流速最大。
该断面称为堰下游的收缩断面。
在收缩断面后的平坡渠道上，形成H3型水面曲线，并通过水跃与尾门前的缓流相衔接。
3.宽顶堰演示本实验装置配有无坎、直角进口和圆角进口三种宽顶堰模型，可供不同教学要求选用。
①宽顶堰调节流量使过流符合宽顶堰条件2. 5<δ/H<10。
当4<δ/H<10时，如图五所示，为宽顶堰堰流的典型形态。
当2. 5<δ/H<4时，堰顶只有一次跌落，且无收缩断面。
若δ/H>10，由于堰顶水流的沿程损失，对过水能力有明显影响，已不能忽略，这已属于明渠范畴了。
宽顶堰出流又分自由出流和淹没出流二种流态：若下游水位不影响堰的过流能力，称为自由出流；在流量不变条件下，若上游水位受下游水位顶托而抬升，这时下游水位已影响堰的过流能力，称为淹没出流。
判别淹没出流的条件是hs/H0 > 0.8。
hs为下游水位超过堰顶的高度。
可调节尾门改变尾水位高度，以形成自由出流或淹没出流实验流态。
②无坎宽顶堰俯视图如图六。
两侧模型分别被浸湿了的吸盘紧紧吸附于有机玻璃槽壁上。
由于侧收缩的影响，在一定的流量范围内水流呈现两次跌落的形态，如图七所示，与宽顶堰形态相似。
工程中平底河道的闸墩、桥墩的流动均属此种堰型。
五、实验步骤及方法1.安装堰模型，根据实验要求，可任意选择直角进口宽顶堰、圆角进口宽顶堰、WES型标准剖面实用堰、矩形薄壁堰、无坎宽顶堰中的一种，安装在明槽内的相应位置。
2.启动、流量调节与测量：插上电源，大流量用阀13调节，流量微调用阀10调节。
流量用三角堰量水槽5与三角堰水位测针6测量。
3.水位调节与测量。
尾水位用尾门7和升降轮8调节，上、下游水位及槽底、堰顶高程用移动测针3测量。
上游水位▽1应在（3〜5) H附近处测量。
六、实验成果及要求1.记录有关信息及实验常数实验设备名称：实验台号：实验者：实验日期：渠宽b= 10-2m；宽顶堰厚度δ= 10-2m；上游渠底局程▽2= 10-2m；堰顶高程▽0 = 10-2m；上游堰高P1 =▽0 -▽2 = 10-2m；三角堰流量公式为qv = A(△h)B△h = ▽01 -▽00其中，三角堰顶高程▽00 = 10-2m； A= ； B=直角进口宽顶堰流量系数（m )测记表（注：素材和资料部分来自网络，供参考。
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