实验六傅里叶变换及其反变换

合集下载

傅里叶变换及反变换

傅里叶变换及反变换
卷积 相乘 时域 频域
1 2{F [j(0) ]F [j(0) ] }
F ( j )
1
m 0 m
P( j)
( )
( )
0
0
0
R( j)
1 2
0
0
0
F ( j )
1
m 0 m
f (t)
r(t)
y1(t)
低通
滤波
y(t)
cos(0t) cos(0t)
R( j)
1 2
0 ( )
0
P( j)
0 ( )
§4.5 连续时间傅里叶变换的性质
复习
F(j)= f(t)ejtdt
f(t)21 F(j)ejtd
1 唯一性: 2 线性特性: 3 奇偶特性: 4 共轭特性: 5 对称特性: 6 时域展缩特性: 7 时移特性:
9 时域微分特性: 10 频域微分特性: 11 时域卷积定理: 12 频域卷积定理:
偶信号的频谱是偶函数,奇信 号的频谱是奇函数。
F(j) f(t)ejtdt令t
f()ejd f()关e于jtd F(j)
f(t) F (j) , 则 f* (t) F * ( j)
证F (: j)= f (t)ejtd可 t F 得 *(j)= f*(t)ejtdt
F *(j)= f *(t)ejtdt
0
1 4
20
0
0
Y1( j)
1
1
2
4
0
20
Y ( j) 1
2
0
4.7 傅里叶反 变换
要解决的问题:由F( jw)求 f(t)
f(t)21 F (j)ejtd
利用傅里叶变换的互易对称性 部分分式展开

傅里叶变换光学系统实验报告

傅里叶变换光学系统实验报告

实验10 傅里叶变换光学系统实验时间:2014年3月20日 星期四一、 实验目的1. 了解透镜对入射波前的相位调制原理。

2. 加深对透镜复振幅、传递函数、透过率等参量的物理意义的认识。

3. 观察透镜的傅氏变换力图像,观察4f 系统的反傅氏变换的图像,并进行比较。

4. 在4f 系统的变换平面插入各种空间滤波器,观察各种试件相应的频谱处理图像。

二、 实验原理1. 透镜的FT 性质及常用函数与图形的关学频谱分析透镜由于本身厚度的不同,使得入射光在通过透镜时,各处走过的光程差不同,即所受时间延迟不同,因而具有相位调制能力。

假设任意点入射光线在透镜中的传播距离等于改点沿光轴方向透镜的厚度,并忽略光强损失,即通过透镜的光波振幅分布不变,仅产生位相的变化,且其大小正比于透镜在该点的厚度。

设原复振幅分布为(,)L U x y 的光通过透镜后,其复振幅分布受到透镜的位相调制后变为(,)L U x y ':(,)(,)exp[(,)]L L U x y U x y j x y ϕ'= (1)若对于任意一点(x ,y )透镜的厚度为(,)D x y ,透镜的中心厚度为0D 。

光线由该点通过透镜时在透镜中的距离为(,)D x y ,空气空的距离为0(,)D D x y -,透镜折射率为n ,则该点的位相延迟因子(,)t x y 为:0(,)exp()exp[(1)(,)]t x y jkD jk n D x y =- (2)由此可见只要知道透镜的厚度函数(,)D x y 就可得出其相位调制。

在球面镜傍轴区域,用抛物面近似球面,并引入焦距f ,有: 22012111(,)()()2D x y D x y R R =-+- (3) 12111(1)()n f R R =-- (4) 220(,)exp()exp[()]2k t x y jknD j x y f=-+ (5) 第一项位相因子0exp()jknD 仅表示入射光波的常量位相延迟,不影响位相的空间分布,即波面形状,所以在运算过程中可以略去。

傅里叶光学的实验报告(3篇)

傅里叶光学的实验报告(3篇)

第1篇一、实验目的1. 深入理解傅里叶光学的基本原理和概念。

2. 通过实验验证傅里叶变换在光学系统中的应用。

3. 掌握光学信息处理的基本方法,如空间滤波和图像重建。

4. 理解透镜的成像过程及其与傅里叶变换的关系。

二、实验原理傅里叶光学是利用傅里叶变换来描述和分析光学系统的一种方法。

根据傅里叶变换原理,任何光场都可以分解为一系列不同频率的平面波。

透镜可以将这些平面波聚焦成一个点,从而实现成像。

本实验主要涉及以下原理:1. 傅里叶变换:将空间域中的函数转换为频域中的函数。

2. 光学系统:利用透镜实现傅里叶变换。

3. 空间滤波:在频域中去除不需要的频率成分。

4. 图像重建:根据傅里叶变换的结果恢复原始图像。

三、实验仪器1. 光具座2. 氦氖激光器3. 白色像屏4. 一维、二维光栅5. 傅里叶透镜6. 小透镜四、实验内容1. 测量小透镜的焦距实验步骤:(1)打开氦氖激光器,调整光路使激光束成为平行光。

(2)将小透镜放置在光具座上,调节光屏的位置,观察光斑的会聚情况。

(3)当屏上亮斑达到最小时,即屏处于小透镜的焦点位置,测量出此时屏与小透镜的距离,即为小透镜的焦距。

2. 利用夫琅和费衍射测光栅的光栅常数实验步骤:(1)调整光路,使激光束通过光栅后形成衍射图样。

(2)测量衍射图样的间距,根据dsinθ = kλ 的关系式,计算出光栅常数 d。

3. 傅里叶变换光学系统实验实验步骤:(1)将光栅放置在光具座上,调整光路使激光束通过光栅。

(2)在光栅后放置傅里叶透镜,将光栅的频谱图像投影到屏幕上。

(3)在傅里叶透镜后放置小透镜,将频谱图像聚焦成一个点。

(4)观察频谱图像的变化,分析透镜的成像过程。

4. 空间滤波实验实验步骤:(1)将光栅放置在光具座上,调整光路使激光束通过光栅。

(2)在傅里叶透镜后放置空间滤波器,选择不同的滤波器进行实验。

(3)观察滤波后的频谱图像,分析滤波器对图像的影响。

五、实验结果与分析1. 通过测量小透镜的焦距,验证了透镜的成像原理。

FFT应用——傅立叶变换实验报告

FFT应用——傅立叶变换实验报告

快速傅立叶变换FFT应用与验证1、介绍从纯粹的数学意义上看,傅立叶变换是将一个函数转换为一系列周期函数来处理的。

从物理效果看,傅立叶变换是将图像从空间域转换到频率域,其逆变换是将图像从频率域转换到空间域。

而快速傅里叶变换是1965年由J.W.库利和T.W.图基提出的。

采用这种算法能使计算机计算离散傅里叶变换所需要的乘法次数大为减少,特别是被变换的抽样点数N越多,FFT算法计算量的节省就越显著。

有限长序列可以通过离散傅里叶变换(DFT)将其频域也离散化成有限长序列.但其计算量太大,很难实时地处理问题,因此引出了快速傅里叶变换(FFT). 1965年,Cooley和Tukey提出了计算离散傅里叶变换(DFT)的快速算法,将DFT的运算量减少了几个数量级。

从此,对快速傅里叶变换(FFT)算法的研究便不断深入,数字信号处理这门新兴学科也随FFT的出现和发展而迅速发展。

根据对序列分解与选取方法的不同而产生了FFT的多种算法,基本算法是基2DIT和基2DIF。

FFT 在离散傅里叶反变换、线性卷积和线性相关等方面也有重要应用。

快速傅氏变换(FFT),是离散傅氏变换的快速算法,它是根据离散傅氏变换的奇、偶、虚、实等特性,对离散傅立叶变换的算法进行改进获得的。

它对傅氏变换的理论并没有新的发现,但是对于在计算机系统或者说数字系统中应用离散傅立叶变换,可以说是进了一大步。

设x(n)为N项的复数序列,由DFT变换,任一X(m)的计算都需要N次复数乘法和N-1次复数加法,而一次复数乘法等于四次实数乘法和两次实数加法,一次复数加法等于两次实数加法,即使把一次复数乘法和一次复数加法定义成一次“运算”(四次实数乘法和四次实数加法),那么求出N项复数序列的X(m),即N点DFT变换大约就需要N^2次运算。

当N=1024点甚至更多的时候,需要N2=1048576次运算,在FFT中,利用WN的周期性和对称性,把一个N项序列(设N=2k,k 为正整数),分为两个N/2项的子序列,每个N/2点DFT变换需要(N/2)2次运算,再用N次运算把两个N/2点的DFT变换组合成一个N点的DFT变换。

傅里叶变换光学系统-实验报告

傅里叶变换光学系统-实验报告

实验10傅里叶变换光学系统实验时间:2014年3月20日星期四一、实验目的1. 了解透镜对入射波前的相位调制原理。

2. 加深对透镜复振幅、传递函数、透过率等参量的物理意义的认识。

3. 观察透镜的傅氏变换力图像,观察4f 系统的反傅氏变换的图像,并进行比较。

4. 在4f 系统的变换平面插入各种空间滤波器,观察各种试件相应的频谱处理图像。

二、实验原理1. 透镜的FT 性质及常用函数与图形的关学频谱分析透镜由于本身厚度的不同,使得入射光在通过透镜时,各处走过的光程差不同,即所受时间延迟不同,因而具有相位调制能力。

假设任意点入射光线在透镜中的传播距离等于改点沿光轴方向透镜的厚度,并忽略光强损失,即通过透镜的光波振幅分布不变,仅产生位相的变化,且其大小正比于透镜在该点的厚度。

设原复振幅分布为U(x,y)的L光通过透镜后,其复振幅分布受到透镜的位相调制后变为U '(x,y ):LU '(x,y)=U (x,y)exp[j (x,y)]LL (1)假设对于任意一点〔x ,y 〕透镜的厚度为D (x ,y ),透镜的中心厚度为。

光线由 该点通过透镜时在透镜中的距离为D (x ,y ),空气空的距离为D -D(x,y),透镜折射率 为n ,则该点的位相延迟因子t (x ,y )为:t(x,y)=exp(jkD 0)exp[jk(n -1)D(x,y)]由此可见只要知道透镜的厚度函数D (x ,y )就可得出其相位调制。

在球面镜傍轴 区域,用抛物面近似球面,并引入焦距f ,有:111 D(x,y)=D —(x 2+y 2)(-) 02RR12 111 —=(n -1)(—-一)fRR 12 kt (x ,y )=eXP(jkn D o )eXP[-j (x 2+y 2)] 第一项位相因子exp(jknD)仅表示入射光波的常量位相延迟,不影响位相的空间0分布,即波面形状,所以在运算过程中可以略去。

当考虑透镜孔径后,有:(2) (3) (4)(5)k t(x,y)=exp[-j(x 2+y 2)]p(x,y)其中的p (x ,y )为透镜的光瞳函数,表达式为: 2.透镜的傅立叶变换性质中包含很多不同的频率成分。

傅里叶变换光学系统实验报告

傅里叶变换光学系统实验报告

傅里叶变换光学系统-实验报告————————————————————————————————作者: ————————————————————————————————日期:实验10 傅里叶变换光学系统实验时间:2014年3月20日 星期四一、 实验目的1. 了解透镜对入射波前的相位调制原理。

2. 加深对透镜复振幅、传递函数、透过率等参量的物理意义的认识。

3. 观察透镜的傅氏变换力图像,观察4f 系统的反傅氏变换的图像,并进行比较。

4. 在4f 系统的变换平面插入各种空间滤波器,观察各种试件相应的频谱处理图像。

二、 实验原理1. 透镜的F T性质及常用函数与图形的关学频谱分析 透镜由于本身厚度的不同,使得入射光在通过透镜时,各处走过的光程差不同,即所受时间延迟不同,因而具有相位调制能力。

假设任意点入射光线在透镜中的传播距离等于改点沿光轴方向透镜的厚度,并忽略光强损失,即通过透镜的光波振幅分布不变,仅产生位相的变化,且其大小正比于透镜在该点的厚度。

设原复振幅分布为(,)L U x y 的光通过透镜后,其复振幅分布受到透镜的位相调制后变为(,)L U x y ':(,)(,)exp[(,)]L L U x y U x y j x y ϕ'= (1)若对于任意一点(x,y)透镜的厚度为(,)D x y ,透镜的中心厚度为0D 。

光线由该点通过透镜时在透镜中的距离为(,)D x y ,空气空的距离为0(,)D D x y -,透镜折射率为n,则该点的位相延迟因子(,)t x y 为:0(,)exp()exp[(1)(,)]t x y jkD jk n D x y =- (2)由此可见只要知道透镜的厚度函数(,)D x y 就可得出其相位调制。

在球面镜傍轴区域,用抛物面近似球面,并引入焦距f,有: 22012111(,)()()2D x y D x y R R =-+- (3)12111(1)()n f R R =-- (4) 220(,)exp()exp[()]2kt x y jknD jx y f=-+ (5) 第一项位相因子0exp()jknD 仅表示入射光波的常量位相延迟,不影响位相的空间分布,即波面形状,所以在运算过程中可以略去。

傅里叶光学实验(中国科学技术大学大物实验)

傅里叶光学实验(中国科学技术大学大物实验)

傅里叶光学实验实验目的:加深对傅里叶光学中的一些基本概念和基本理论的理解,如空间频率空间频谱和空间滤波和卷积等.通过实验验证阿贝成像理论,理解透镜成像的物理过程,进而掌握光学信息处理实质.通过阿贝成像原理,进一步了解透镜孔径对分辨率的影响实验原理:我们知道一个复变函数f(x,y)的傅立叶变换为⎰⎰+-=ℑ=dxdy vy ux 2i y x f y x f v u F )](exp[),()},({),(π ( 1 )F (u,v)叫作f(x,y)的变换函数或频谱函数。

它一般也为复变函数,f(x,y)叫做原函数,也可以通过求 F(u,v)逆傅立叶变换得到原函数f(x,y), ⎰⎰+=ℑ=-dudv vy ux 2i v u F v u F y x f 1)](exp[),()},({),(π (2) 在光学系统中处理的是平面图形,当光波照明图形时从图形反射或透射出来的光波可用空间两维复变函数(简称空间函数)来表示。

在这些情况下一般都可以进行傅里叶变换或广义的傅里叶变换。

逆傅里叶变换公式(2)说明一个空间函数f(x,y)可以表示成无穷多个基元函数exp[i 2π(ux +vy )]的线性叠加,dudv v u F ),(是相应于空间频率u ,v 的权重,F (u ,v )称为f (x ,y )的空间频谱。

.最典型的空间滤波系统—两个透镜(光学信息处理系统或傅立叶光学变换系统)叫作4f 系统,如图1所示,激光经过扩束准直形成平行光照明物平面(其坐标为x 1,y 1),透过物平面的光的复振幅为物函数f(x 1,y 1),这一光波透镜1到达后焦平面(频谱面)就得到物函数的频谱,其坐标为(u ,v ),再经透镜2 在透镜2的象平面上可以得到与物相物平面 透镜1 频谱面 透镜2 像平面图2.4-1 4f 系统等大小完全相似但坐标完全反转的象,设其坐标为(x 2,y 2)。

此时我们将坐标完全反转后可以认为得到原物的完全相同的象。

傅里叶变换光学系统实验报告

傅里叶变换光学系统实验报告

傅里叶变换光学系统-实验报告————————————————————————————————作者: ————————————————————————————————日期:实验10 傅里叶变换光学系统实验时间:2014年3月20日 星期四一、 实验目的1. 了解透镜对入射波前的相位调制原理。

2. 加深对透镜复振幅、传递函数、透过率等参量的物理意义的认识。

3. 观察透镜的傅氏变换力图像,观察4f 系统的反傅氏变换的图像,并进行比较。

4. 在4f 系统的变换平面插入各种空间滤波器,观察各种试件相应的频谱处理图像。

二、 实验原理1. 透镜的F T性质及常用函数与图形的关学频谱分析 透镜由于本身厚度的不同,使得入射光在通过透镜时,各处走过的光程差不同,即所受时间延迟不同,因而具有相位调制能力。

假设任意点入射光线在透镜中的传播距离等于改点沿光轴方向透镜的厚度,并忽略光强损失,即通过透镜的光波振幅分布不变,仅产生位相的变化,且其大小正比于透镜在该点的厚度。

设原复振幅分布为(,)L U x y 的光通过透镜后,其复振幅分布受到透镜的位相调制后变为(,)L U x y ':(,)(,)exp[(,)]L L U x y U x y j x y ϕ'= (1)若对于任意一点(x,y)透镜的厚度为(,)D x y ,透镜的中心厚度为0D 。

光线由该点通过透镜时在透镜中的距离为(,)D x y ,空气空的距离为0(,)D D x y -,透镜折射率为n,则该点的位相延迟因子(,)t x y 为:0(,)exp()exp[(1)(,)]t x y jkD jk n D x y =- (2)由此可见只要知道透镜的厚度函数(,)D x y 就可得出其相位调制。

在球面镜傍轴区域,用抛物面近似球面,并引入焦距f,有: 22012111(,)()()2D x y D x y R R =-+- (3)12111(1)()n f R R =-- (4) 220(,)exp()exp[()]2kt x y jknD jx y f=-+ (5) 第一项位相因子0exp()jknD 仅表示入射光波的常量位相延迟,不影响位相的空间分布,即波面形状,所以在运算过程中可以略去。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

实验六 傅里叶变换及其反变换
6.1实验目的
1.学会运用MATLAB 求连续时间信号的傅里叶变换;
2.学会运用MATLAB 求连续时间信号的傅里叶反变换;
3.学会运用MATLAB 求连续时间信号的频谱图。

6.2实验原理及实例分析
1.连续时间信号傅里叶变换----CTFT
傅里叶变换在信号分析中具有非常重要的意义,它主要是用来进行信号的频谱分析的。

傅里叶变换和其逆变换定义如下:
⎰∞
∞--=
dt e t x j X t j ωω)()( 6.1
⎰∞∞-=ωωπωd e j X t x t j )(21)( 6.2
连续时间傅里叶变换主要用来描述连续时间非周期信号的频谱。

按照教材中的说法,任意非周期信号,如果满足狄里克利条件,那么,它可以被看作是由无穷多个不同频率(这些频率都是非常的接近)的周期复指数信号e j ωt 的线性组合构成的,每个频率所对应的周期复指数信号e j ωt 称为频率分量(frequency component ),其相对幅度为对应频率的|X(j ω)|之值,其相位为对应频率的X(j ω)的相位。

X(j ω)通常为关于的复函数,可以按照复数的极坐标表示方法表示为:
X(j ω)=| X(j ω)|e j ∠ X(j ω)
其中,| X(j ω)|称为x(t)的幅度谱,而∠X(j ω)则称为x(t)的相位谱。

给定一个连续时间非周期信号x(t),它的频谱也是连续且非周期的。

对于连续时间周期信号,也可以用傅里变换来表示其频谱,其特点是,连续时间周期信号的傅里叶变换时有冲激序列构成的,是离散的——这是连续时间周期信号的傅里叶变换的基本特征。

2.用MATLAB 实现CTFT 的计算
MATLAB 进行傅里叶变换有两种方法,一种利用符号运算的方法计算,另一种是数值计算。

1) MATLAB 符号运算求解法
MATLAB 符号数学工具箱提供了直接求解傅里叶变换与傅里叶反变换的函数fourier( )及ifourier( )。

常用的是:F=fourier(f) 默认返回值是关于ω的函数。

f=fourier(F,t) 返回值是关于t 的函数
例:利用MATLAB 求单边指数信号f(t) = e -2t u(t)的傅里叶变换,画出f(t)及其幅度谱和相位谱图。

syms t v w x phase im re ; %定义符号变量
f = exp(-2*t)*sym('Heaviside(t)'); %f(t)=exp(-2*t)*u(t)
Fw = fourier(f); %求傅里叶变换
subplot(311);
ezplot(f); %绘制f(t)的时域波形
axis([-1 2.5 0 1.1]);
subplot(312);
ezplot(abs(Fw)); %绘制幅度谱
im = imag(Fw); %计算F(w)的虚部
re = real(Fw); %计算F(w)的实部
phase = atan(im/re); %计算相位谱
subplot(313);
ezplot(phase); %绘制相位谱
%End
2) MATLAB 数值计算求解法
符号运算求解法的局限性在于,如果返回函数中有诸如δ(t )等项,则用ezplot( )函数无法作图。

对某些信号求变换时,其返回函数可能包含一些不能直接用符号表达的式子,因而也不返回函数作图。

故有必要给出连续信号傅里叶变换的数值计算法。

采用数值计算算法的理论依据是:
⎰∞
∞-Ω-=
dt e t x j X t j )()(ω∑∞-∞=-→=k T jk T T e kT x ω)(lim 0
若信号为时限信号,当时间间隔T 取得足够小时,上式可演变为:
∑-=-=N N k T jk e kT x T
j X ωω)()(
T
e e e t x t x t x N t j t j t j N ],,,[)](,),(),([12211221+---+⋅=ωωω 上式用MA TLAB 表示为:
X=x*exp(-j*t ’*w)*T
其中X 为信号x(t)的傅里叶变换,w 为频率Ω,T 为时间步长。

相应的MA TLAB 程序:
T = 0.01; dw = 0.1; %时间和频率变化的步长
t = -10:T:10;
w = -4*pi:dw:4*pi;
%X(jω)可以按照下面的矩阵运算来进行:
X=x *exp(-j*t'*ω)*T %傅里叶变换
X1=abs(X); %计算幅度谱
phai=angle(X); %计算相位谱
为了使计算结果能够直观地表现出来,还需要用绘图函数将时间信号x(t),信号的幅度谱|X(jω)|和相位谱∠ X(jω)分别以图形的方式表现出来,并对图形加以适当的标注。

6.3 编程练习
1. 设双边指数信号f(t) = e-a|t| (a>0),用MA TLAB编程求其傅里叶变换,绘出频谱图。

要求
由键盘交互式地设置a的值,观察当a逐渐趋于0时,其频谱函数的变化趋势。

>> syms t v w x phase im re; %定义符号变量
a=input('请输入a=');
f = exp(-a*abs(t)) ; %f(t)= exp(-a*abs(t))
Fw = fourier(f); %求傅里叶变换
subplot(311);
ezplot(f); %绘制f(t)的时域波形
axis([-1 2.5 0 1.1]);
subplot(312);
ezplot(abs(Fw)); %绘制幅度谱
im = imag(Fw); %计算F(w)的虚部
re = real(Fw); %计算F(w)的实部
phase = atan(im/re); %计算相位谱
subplot(313);
ezplot(phase); %绘制相位谱
请输入a=6
>> syms t v w x phase im re; %定义符号变量 a=input('请输入a=');
f = exp(-a*abs(t)) ; %f(t)= exp(-a*abs(t))
Fw = fourier(f); %求傅里叶变换 subplot(311);
ezplot(f); %绘制f(t)的时域波形 axis([-1 2.5 0 1.1]);
subplot(312);
ezplot(abs(Fw)); %绘制幅度谱
im = imag(Fw); %计算F(w)的虚部 re = real(Fw); %计算F(w)的实部 phase = atan(im/re); %计算相位谱 subplot(313);
ezplot(phase); %绘制相位谱 请输入a=2
2.求 211)(ω
ω+=F 的傅里叶反变换f(t)。

>> syms t v w x phase im re; %定义符号变量 Fw =1/(1+w^2);
f=fourier(Fw,t)
subplot(311);
ezplot(f); %绘制f(t)的时域波形 axis([-1 2.5 0 1.1]);
subplot(312);
ezplot(abs(Fw)); %绘制幅度谱
im = imag(Fw); %计算F(w)的虚部re = real(Fw); %计算F(w)的实部phase = atan(im/re); %计算相位谱subplot(313);
ezplot(phase); %绘制相位谱
f =
(pi*heaviside(t))/exp(t) + pi*heaviside(-t)*exp(t)。

相关文档
最新文档