数值传热学(课件)-1
数值传热学(课件)

02 数值传热学的基本原理
控制方程
控制方程
数值传热学的核心是求解控制方 程,这些方程描述了热量传递过 程中的物理规律。
偏微分方程
控制方程通常以偏微分方程的形 式给出,包含了温度、时间、空 间等变量的变化关系。
初始条件和边界条
件
为了求解控制方程,需要给出初 始条件和边界条件,这些条件限 定了问题的解的范围。
详细描述
传热过程模拟是数值传热学的另一重要应用,通过建立传热过程的数学模型,可以模拟物体内部的温 度分布和热量传递过程。这对于能源、化工、电子等领域中的热工设备设计和优化具有重要意义。
04 数值传热学面临的挑战与 解决方案
计算精度与稳定性问题
总结词
计算精度和稳定性是数值传热学中的核心问题,直接关系到模拟结果的准确性和可靠性。
详细描述
多尺度问题要求数值方法能够捕捉到不同尺度的物理现象,并准确地将它们联系起来。 这需要发展具有多尺度分辨率的数值方法,如多重网格法、谱方法和自适应网格法等。
非线性问题
总结词
非线性问题在传热过程中广泛存在,如 流动、相变和化学反应等,给数值模拟 带来很大难度。
VS
详细描述
非线性问题需要数值方法能够处理高度非 线性的物理方程,并能够准确地捕捉到非 线性现象。这需要发展高效的数值算法, 如有限元法和有限体积法等,同时还需要 考虑非线性问题的特殊性质,如初始条件 和边界条件等。
02
它涉及传热学的基本原理、数学 建模、数值计算和计算机技术等 多个领域,是计算流体动力学和 计算传热学的重要组成部分。
数值传热学的重要性
随着科技的发展,传热问题在能源、 环境、航空航天、化工等领域越来越 突出,数值传热学的应用也越来越广 泛。
《传热学基本知识》PPT课件

3、传热的基本方式
导热 热对流 热辐射
4、稳定传热基本概念
稳定传热 传热中温度差保持一恒定值,即不随时间有所变化。
不稳定传热 传热中温度差随时间变化而变化。
本章无特别说明的传热现象都是指稳定传热。
§2-2 稳定导热
一、定义
温度不同的物体直接接触,温度较高的物体把热能传给 温度较低的物体,或在同一物体内部,热能从温度较高 的部分传给温度较低部分的传热现象。
Q-单位时间的对流换热量。 q -对流换热热流强度。 F -墙壁的换热面积。 tb -墙面的温度。
t1 -流体的温度。
-对流换热系数,
其大小反映了对流换热的强弱。
变换公式的形式,可得:
q tb t1 tb t1
1
R
R -对流换热热阻,与对流换热系数成反比。
§2-4 辐射换热
1 1 d
1
1
1
Rn R Rw R
n w
K -墙体的总传热系数。 R -墙体的总传热阻。
二、传热的增强与削弱
1、增强传热的基本途径 Q KFt
(1)提高传热系数 (2)增大传热面积 (3)增大传热温差
2、增强传热的方法
(1)改变流体的流动状况 (2)改变流体的物性 (3)改变换热表面情况
一、热辐射的本质和特点
1、定义 2、特点:
不依靠物质的直接接触而进行能量传递。 伴随能量形式两次转化:内能→电磁波能→内能。 只要T>OK,物体都会不断向周围发射热射线。
即使没有温差,也存在热辐射,只不过物体辐射和吸收的 能量相等,处于动态平衡。
二、辐射能的吸收、反射和透射
根据能量守恒定律,有:
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气膜冷 却
气膜冷却基本原理是:从高温环境的 壁面上 的孔向 主流引 入二次 气流( 冷却工 质或射 流), 这股冷 气流在 主流的 压力和 摩擦力 作用下 向下游 弯曲, 附着在 壁面一 定区域 上,形 成温度 较低的 冷气膜 将壁面 同高温 燃气隔 离,并 带走部 分高温 燃气, 从而对 壁面起 到良好 的冷却 保护作 用。
空气 0.026 W (m C ) (20 C)
第21页/共66页
(6) 一维稳态导热及其导热热阻 如图所示,稳态 q = const,于是积分Fourier定
律有:
q Φ dt
A
dx
定积分
W m 2
t
dx
tw1
dt
Q
tw2
q dx tw2 dt q tw1 tw2 0
。 解:参见前图及一维稳态导热公式有:
第23页/共66页
铜:
q tw1 tw2 375 300 100 1.5106 W m2
0.05
钢: q tw1 tw2 36.4Im 300N a 10o 0g 1e .46105 W m2
0.05
铬砖 :
q tw1 tw2 2.32 300 100 9.28103 W m2
—— 当流体与壁面温度相差1度时、每单位壁面面积上、单 位时间内所传递的热量。表征对流传热过程强弱的物理量
影响h因素:流速、流体物性、壁面形状大小等 强调:表面传热系数与导热系数的区别 a) 单位上的区别 [W/( m K)]~ [W/( m2 K)] b) 表面传热系数不是一个物性参数,它不仅取决于流体
文字表述:在导热现象中, 单位时间内通过给定截面的 热流量,正比于该截面方向 上的温度变化率和截面面积 ,而热量传递的方向则与温 度升高的方向相反。
数值传热学(课件)-1

热流问题的数值计算Numerical Simulations of Thermal & Fluid Problems第一章 绪论主讲 陶文铨西安交通大学能源与动力工程学院 热流中心 CFD-NHT-EHT CENTER 2007年10月16日, 西安1/88物理问题数值解的基本思想 把原来在空间与时间坐标中连续的物理量的场 (如速度场,温度场,浓度场等),用一系列有限 个离散点(称为节点,node)上的值的集合来代替; 通过一定的原则建立起这些离散点上变量值之间关 系的代数方程 (称为离散方程,discretizationequation);求解所建立起来的代数方程以获得所求解变量的近似解.2/88大规模科学计算的重要性 传热与流动问题数值计算是应用计算机求解热量传 递过程中的速度场,温度场等的分支学科,是大规模 科学计算的重要组成部分,其重要性不言而喻. 2005年美国总统顾问委员会向美国总统提出要大 力发展计算科学以确保美国在世界上的竞争能力. 波音公司实现了对航空发动机的网格数达10亿量 级的直接数值模拟,以研究所设计发动机的性能.3/88现代科学研究的三大基本方法及其关系理论分析Analytical实验研究Experimental数值模拟Numerical4/88课程简介1. 学时- 30学时理论教学;6学时计算机作业 2. 考核- 平时作业/计算机大作业/考试: 20/30/50 3. 方法- 理解,参与,应用 努力将与数学处理相对应的物理背景联系起来理解. 4. 助手- 于乐 5. 参考教材-《计算流体力学与传热学》,中国建筑 工业出版社,19915/88学习方法建议1. 善于从物理过程基本特性来掌握理解数值方法; 2. 对数值方法-明其全而析其微:明其全-了解基本原理;析其微-掌握实施细节;3. 努力上机实践; 4. 学会分析计算结果: 合理性,规律性; 5. 应用商业软件与自编程序相结合.6/88《热流问题的数值计算》 主要教学内容第一章 绪论(物理与数学基础) 第二章 一维导热问题的数值解 第三章 多维导热问题的数值解 第四章 势流及管道内充分发展流动与换热的数值解 第五章 有回流的动与换热问题的数值解 第六章 二维涡量-流函数法通用程序介绍 第七章 原始变量法与湍流数值模拟简介7/88绪论1.1 流动与传热问题控制方程的基本类型 1.2 流动与传热问题数值计算的基本步骤 1.3 建立离散方程的方法 1.4 离散方程数学与物理特性分析简介8/881.1 流动与传热问题控制方程的基本类型1.1.1 流动与传热问题完整的数学描写 1.1.2 控制方程 1. 质量守恒方程 3. 能量守恒方程 1.1.3 单值性条件 1.1.4 建立数学描写举例 1.1.5 控制方程式的分类9/882. 动量守恒方程1.1 流动与传热问题控制方程的基本类型1.1.1 流动与传热问题完整的数学描写 1. 有关的守恒定律的偏微分方程(控制方程)一切宏观的流动与传热问题都由三个守恒定律所 支配:质量,动量与能量守恒(conservation law).2. 与表述守恒定律的偏微分方程相关的单值性条件.不同问题的区别主要在于单值性条件 (conditions for unique solution) 的不同:初始条件以,边界条件 以及物性数据.10/881.1.2 控制方程(Governing equations) Mass conservation1. 质量守恒方程r ( r u ) ( r v) ( r w) + + + =0 t x y z单位时间 内质量的 增加 单位时间内流 进微元体的净 质量物理意义:单位时间内空 间某一微元容积质量的增 加等于流入该微元容积的 净质量.11/88对不可压缩流体: r = const 对二维不可压缩流体:u v + =0 x yu v w + + =0 x y z对二维问题,速度矢量:ur u v 数学上称: + = div(U ) x yur r ur U =ui+v j为速度矢量的散度,因此对二维不可压流体有:ur div(U ) = 0下面只讨论不可压缩流体(incompressible flow).12/882. 动量守恒方程(Momentum conservation)对上图所示的微元体分别在三个坐标方向上应用 Newton第2定律(F=ma)在流体中的表现形式: [微元体内动量的增加率]=[作用在微元体上各种力之和] 可得出三个坐标方向的动量方程:u uu uv uw 1 p 2u 2u 2u + + + =+ n ( 2 + 2 + 2 ) + Fx t x y z r x x y z 1 p v vu vv vw 2v 2v 2v + + + =+ n ( 2 + 2 + 2 ) + Fy t x y z r y x y z 1 p w wu wv ww 2 w 2 w 2 w + + + =+ n ( 2 + 2 + 2 ) + Fz t x y z r z x y z微元体内动 量的增加率压力粘性力体积力13/883. 能量守恒方程(Energy conservation)[微元体内热力学能的增加率]=[通过流动与导热进入 微元体内的净热流量]+[体积力与表面力对微元体所做 的功率] 引入导热Fourier定律,假定热物性为常数,可得T (uT ) (vT ) ( wT ) 2T 2T 2T rcp[ + + + ] = l( 2 + 2 + 2 ) + S t x y z x y z微元体 内能增 加率 由于流动被带出 微元体的净功率 由于导热而进入 源项 微元体的净功率 生成 热14/88l =a rcp流体的热扩散率(thermal diffusivity)4. 对于二维稳态对流换热问题控制方程汇总u v + =0 x yuu uv 2u 2u 1 p + =+ n ( 2 + 2 ) + Fx y z r x x yvu vv 2v 2v 1 p + =+ n ( 2 + 2 ) + Fy y z r y x y(uT ) (vT ) 2T 2T + = a( 2 + 2 ) + ST x y x y对流项扩散项源项数值计算中常用的术语.15/88不同的二维,稳态求解问题之间的区别在于: (1)边界条件不同; (2)源项与扩散系数不同.5. 二点说明1. 所导出的三维非稳态Navier-Stokes方程,无论对 层流或是湍流都是适用的. 2. 辐射换热需要用积分方程来描述,课程中将不涉及 这类问题.16/881.1.3 单值性条件 1. 初始条件 2. 边界条件 (1) 第一类 (Dirichlet):t = 0, T = f ( x, y, z )TB = Tgiven(2) 第二类 (Neumann): qB = -l (T ) B = qgiven n(3) 第三类 (Rubin):规定了边界上被求函数的一阶导数与函数之间的关系: -l ( T ) B = h(TB - T f )n数值计算中计算区域的出口边界条件常常最难 确定,要做近似处理.17/881.1.4 建立数学描写举例 1. 问题与假设条件突扩区域中的对流传热:二维,稳态,不可压缩, 常物性,不计重力与黏性耗散.18/882. 控制方程u v + =0 x y1 p u u u u u +v =+n ( 2 + 2 ) r x x y x y 2 2 v v 1 p v v u +v =+n ( 2 + 2 ) x y r y x y2 2T T T T u +v = a( 2 + 2 ) x y x y2 219/883. 边界条件 (1)进口边界条件:给定u,v,T随y 的分布; (3)中心线: u = T = 0; v = 0 y y(4)出口边y x界:数学上要 求给定u,v,T 或其导数随y 的分布;实际 上做不到;数 值上近似处理20/88(2)固体边界条件:速度无滑移,温度无跳跃1.1.5 传热与流动问题的数学描写的分类 1. 从数学角度分类-椭圆型与抛物型椭圆型 (Elliptic)椭圆型方程数学上的特点是:所求解的因变量对每个 空间自变量均存在二阶导数项: 导热方程-所求解的因变量为温度T ,空间自变量x,y; 动量方程-所求解的因变量为速度u ,空间自变量x,y.21/88抛物型(Parabolic)抛物型方程数学上的特点是:所求解的因变量对某个 个自变量只存在一阶导数项: 非稳态导热方程-因变量T 对时间t仅有一阶导数; 边界层动量方程-u对空间自变量x仅有一阶导数. 仅存在一阶导数的自变量在物理过程上的重要特 点:过程只能沿该坐标的单个方向进行而不能逆向进 行.22/88抛物型与椭圆型流动的例子椭圆型方程的求解必须全场联立进行,而抛物性 方程的求解可以沿坐标正向逐步推进, 大大节省时间.23/88(1)椭圆型问题: 流动有回流,必须 全场同时求解; (2)抛物型问题:流动无回流,可以沿主流方向步 步逼进,不必全场同时求解,大大节省时间.Marching method24/882. 从物理角度分类-守恒型与非守恒型守恒型( Conservative)-对任意大小容积守恒特性 都能得到满足的方程; 凡对流项表示成散度形式的方程具有守恒性 . 非守恒型方程+u v v u u v u ++ u = 0= 0 u ( + ) = 0 x x y y x y (uu ) (uv) 1 p 2u 2 v =+n ( 2 + 2 ) + r x x x y x守恒型方程凡是从守恒型控制方程推导得到的用于数值求解 的代数方程也具有守恒特性.25/881.2 流动与传热问题数值求解的基本步骤1.2.1 流动与传热问题数值求解步骤 1. 建立数理模型 3. 方程的离散化 5.代数方程求解 1.2.2 区域离散化方法 2.区域的离散化 4. 边界条件离散 6. 求解结果分析1.区域离散化的任务 2. 区域离散方法1.2.3 网格系统标记方法26/881) 外节点法2. 内节点法1.2.1 流动与传热问题数值求解步骤把原来在空间与时间坐标中连续的物理量的场 (如速度场,温度场,浓度场等),用一系列有限个 离散点(称为节点,node)上的值的集合来代替;通过 一定的原则建立起这些离散点上变量值之间关系的代 数方程(称为离散方程,discretization equation);求 解所建立起来的代数方程以获得所求解变量的近似解.27/88(1) 区域离散 (2) (3) (4) (5) 代数求解 (6)28/88方程离散结果分析1.2.2 区域离散化1.区域离散化的任务将所计算的区域分割成许多不重叠的子区域,确 定每个子区域中节点的位置以及所代表的控制容积. 离散结果得出四种几何要素: (1) 节点(node):所求解未知量的位置; (2) 控制容积(control volume):实施守恒定律的最 小几何单位; (3) 界面(interface):控制容积的分界位置; (4) 网格线(grid lines):沿坐标方向相邻节点连接 成的曲线簇.29/882. 区域离散方法 (a) 外节点法:节点位于子区域的角顶;控制容积界 面位于两节点之间;生成过程:先节点后界面;又 称 Practice A.子区域控制容积30/88YPractice A-外节点法 x31/88(b) 内节点法:节点位于子区域的中心;子区域即为 控制容积;生成过程:先界面,后节点,又称 Practice B.子区域即为控制容积32/88YPractice B-内节点法 x33/88 1.2.3 内接点与外节点法的比较 (a)边界节点所代表的控制容积不同 方法A 边界节点代表半个CV方法B 边界节点代表零个CV(b)网格非均分时,节点作为控制容积的代表方法B 更合理 方法A 方法B34/881.2.3 网格系统表示方法 网格线-节点间连线,用实线表示;界面为虚线; 节点间距离-dx;界面间距离-Dx .35/881.2.4 网格独立解 当网格足够细密以至于再进一步加密网格已对 数值计算结果基本上没有影响时所得到的数值解称 为网格独立解(grid-independent solution).Int. Journal Numerical Methods in Fluids, 1998, 28: 1371-1387.36/881.3 建立离散方程的方法 1.3.1 一维模型方程( 1-D model equation ) 1.3.2 由Taylor 展开法导出导数的差分表示式 1.3.3 控制容积积分法导出导数的差分表示式 1.3.4 讨论37/881.3 建立离散方程的方法 1.3.1 一维模型方程( 1-D model equation ) 一维模型方程是一维非稳态有源项的对流-扩 散方程,具有四个特征项,便于离散方法的研讨. 非守恒型 守恒型 ( rf ) f f + ru = (G ) + Sf t t x xFDM采用 ( rf ) ( r uf ) f + = (G ) + Sf FVM采用 t t x x 瞬态 对流 扩散 源项38/88"麻雀虽小,五脏俱全!"1.3.2 由Taylor 展开法导出导数的差分表示式 1. 一阶导数的差分表达式的导出 将函数f ( x, t ) 在(i+1,n)的值对(i,n)点做Taylor展开:f 2f Dx 2 2 f (i + 1, n) = f (i, n) + )i ,n Dx + 2 )i ,n Dx + ..... x x 2!f f (i + 1, n) - f (i, n) Dx 2f ) i ,n = - ( 2 )i ,n + ... x Dx 2 x39/88O ( Dx ) 称为截断误差, truncation error,表示:随 Dx 的趋于零,用 f (i + 1, n) - f (i, n) 代替 f )i ,n 的误差 x Dxf f (i + 1, n) - f (i, n) )i ,n = + O(Dx) x Dx KD x, K 与 Dx 无关.D x 的方次称为截差的阶数(order of TE).用数值计算的近似解 fin 代替精确解 f (i, n)fin 1 - fin f )i ,n @ + , O(Dx) 得向前差分: x Dx40/88f -f f )i ,n @ 向后差分: x Dxn in i -1, O (Dx )fin 1 - fin 1 f )i , n @ + , O(Dx 2 ) 中心差分: x 2Dx2. 一,二阶导数的各种差分表达式. 表达差分结构的格式图案o构筑差分表达式的位置; 构筑差分表达式所用到的节点.41/88一阶导数的 常用差分表达式42/88二阶导数的常用差分表达式定性判别导数的差分表达式正确与否的方法: (1)量纲是否正确-与导数本身一致; (2)均匀场的各阶导数应为零.43/883. 一维模型方程的有限差分显式离散表示式 微分方程形式: 假设 ( rf ) f f + ru = (G ) t t x xr , u, G均为常数,显式差分表达式:fin +1 - fin fin 1 - fin 1 r + ru + = Dt 2Dx fin 1 - 2fin + fin 1 G + , O (Dt , Dx 2 ) Dx 2差分方程 截断误差44/88显式(Explicit)-空间导数均以初 始时刻之值计算.1.3.3 控制容积积分法导出导数的差分表示式 1. 控制容积积分法实施步骤 1. 将守恒型的方程对控制容积做积分; 2. 选定被求函数及其一阶导数对时间,空间的变化 曲线-型线; 3. 完成积分,整理成相邻节点间未知量的代数方程. 2. 两种常用型线 型线-被求函数随自变量的局部变化方式,本是 所求内容,近似求解需先假定.45/88随空间自变量的变化型线 型线 型线分段线性阶梯逼近46/88piece-wise linear step-wise approximation随时间自变量的变化型线分段线性 piece-wise linear阶梯逼近 step-wise approximation47/883. 一维模型方程的控制容积积分法离散 将守恒型控制方程对控制容积P 在[t, t+ Dt ]内 做积分, ( rf ) ( r uf ) ft立即可得e+xt +Dt t=xe(Gx)r ò (ft +Dt -ft )dx +rwò [(uf)òt- (uf)w ]dt =t +Dt=Gf f [( )e - ( ) w ]dt x xf 以及 x48/88继续积分,需要知道:f对空间与时间的变化型线.1. 非稳态项假设 f 对空间呈阶梯型变化:t t r ò (f t +Dt - f t )dx = r (f P+Dt - f P )Dx w e2. 对流项假设 f 对时间呈显示阶梯型变化:rt +Dtòt[(uf )e - (uf ) w ]dt = r[(uf )te - (uf )tw ]Dt49/88假设 f 对空间呈分段线性变化:fE + fP fP + fW fE - fW r[(uf ) - (uf ) ]Dt = r uDt ( ) = r uDt 2 2 2t e t w均分网格3. 扩散项f 假设 对时间呈显式阶梯型变化: xt +DtGòtf f f t f t [( )e - ( ) w ]dt = G[( )e - ( ) w ]Dt x x x x50/88假设 f 对空间呈分段线性变化:。
数值传热学讲义

变量表及算例说明
(本材料仅供教学参考)
西
安
交 通
大
学
CFD&NHT/EHT 研究中心
陶文铨教授
2002/10/15 西 安
1
目录 ……………………………………………………………………………………………… 2
一、 FORTRAN 变量表…………………………………………………………………………3 二 、关于程序的主要说明………………………………………………………………………6
Coefficients used in the block correction.
The constant term b in the discrimination equation; also stands for GAMSOR.
sC
in
DENOM DIFF DT DU (I, J) DV (I, J) F (I, J, NF) FL FLM FLOW FLP
Temporary storage. Time t for unsteady problems. Alphabetic title for F (I, J, NF). The x-direction velocity u. The y-direction velocity v. Volume of the C.V. The values of x at grid points. The x-direction widths of main C.V.. The part of XCV (I) that overlaps on the C.V. for U (I, J). The part of XCV (I) that overlaps on the C.V. for U (I+1,J). The x-direction width of the staggered C.V. for U (I, J). The difference X (I)-X (I-1). The x-direction length of the calculation domain. The locations of the C.V. faces; i.e. the location of U (I, J). The values of y at grid points. The y-direction widths of main C.V. The area The area
传热学--导热理论基础--ppt课件精选全文

第二章 导热理论基础
第三节 热导率
3、隔热层必须采取防潮措施
(1) 湿材料 干材料或水
因多孔材料很容易吸收水分,吸水后,由于热导率较大的水
代替了热导率较小的介质,加之在温度梯度的推动下引起水分
迁移,使多孔材料的表观热导率增加很多。
0.35
0.599
第二章 导热理论基础
※导热是在温度差作用下依靠物质微粒(分子、原子和 自由电子等)的运动(移动、振动和转动)进行的能 量传递。因此,导热与物体内的温度分布密切相关。 ※本章将从温度场、温度梯度等基本概念出发 阐述导热过程的基本规律 讨论描述物体导热的导热微分方程和定解条件
第二章 导热理论基础
第一节 温度场和温度梯度 一、温度场(P13)
第二章 导热理论基础
第三节 热导率
4、几点说明
(1)保温材料的λ值界定值随时间和行业的不同有所变化。 保温材料热导率的界定值大小反映了一个国家保温材料的生
产及节能的水平。
20世纪50年代我国沿用前苏联标准为0.23W/(m·K); 20世纪80年代,GB4272-84规定为0.14W/(m·K), GB4272-92《设备及管道保温技术通则》中则降低到 (0.122)W对/(于m各·K向) 异性材料,其热导率还与方向有关。
1、等温面:同一瞬间,温度场中温度相同的点所连成的面。 2、等温线:等温面与其他任一平面的交线。
3、立体的等温面常用等温线的平面图来表示。
为了在平面内清晰地表示一组等温面,常用这些等温面与一 平面垂直相交所得的一簇等温线来表示。 图2-1是用等温线表示的内燃机活塞和水冷燃气轮机叶片的温度场
第二章 导热理论基础
三、温度梯度(P13-14)
数值传热学chapter_1

主讲陶文铨西安交通大学能源与动力工程学院热流中心CFD-NHT-EHT CENTER 2009年9月7日,西安数值传热学第一章绪论课程简介1. 教材-《数值传热学》第二版,20012. 学时-45学时理论教学;10学时程序教学3. 考核-平时作业/计算机大作业:考试-40/60;考查-60/404. 方法-开放,参与,应用5. 助手-郭东之,周文静,李兆辉有关的主要国外期刊1.Numerical Heat Transfer, Part A-Applications; Part B-Fundamentals2.International Journal of Numerical Methods in Fluids.puter & Fluids4.Journal of Computational Physics5.International Journal of Numerical Methods in Engineering6.International Journal of Numerical Methods in Heat and FluidFlowputer Methods of Applied Mechanics and Engineering8.Engineering Computations9.Progress in Computational Fluid Dynamics10. Computer Modeling in Engineering & Sciences (CMES)11.ASME Journal of Heat Transfer12.International Journal of Heat and Mass Transfer13.ASME Journal of Fluids Engineering14.International Journal of Heat and Fluid Flow15.AIAA Journal1.1 传热与流动问题的数学描写1.1.1控制方程及其通用形式1.1.2单值性条件1.1.3建立数学描写举例1. 质量守恒方程2. 动量守恒方程3. 能量守恒方程4. 通用控制方程1.1 传热与流动问题的数学描写一切宏观的流动与传热问题都由三个守恒定律所(u ρ∂JG动量守恒方程对上图所示的微元体分别在三个坐标方向上应用导出上式时引入了关于流体中切应力与正应力的Stokes假定。
数值传热学

数值传热学数值传热学(numerical heat transfer)数值传热学,又称计算传热学,是指对描写流动与传热问题的控制方程采用数值方法,通过计算机求解的一门传热学与数值方法相结合的交叉学科。
数值传热学的基本思想是把原来在空间与时间坐标中连续的物理量的场(如速度场,温度场,浓度场等),用一系列有限个离散点上的值的集合来代替,通过一定的原则建立起这些离散点变量值之间关系的代数方程(称为离散方程)。
求解所建立起来的代数方程已获得求解变量的近似值。
数值传热学(numerical heat transfer)数值传热学,又称计算传热学,是指对描写流动与传热问题的控制方程采用数值方法,通过计算机求解的一门传热学与数值方法相结合的交叉学科。
数值传热学的基本思想是把原来在空间与时间坐标中连续的物理量的场(如速度场,温度场,浓度场等),用一系列有限个离散点上的值的集合来代替,通过一定的原则建立起这些离散点变量值之间关系的代数方程(称为离散方程)。
求解所建立起来的代数方程已获得求解变量的近似值。
数值传热学常用的数值方法1.有限差分法历史上最早采用的数值方法,对简单几何形状中的流动与换热问题最容易实施的数值方法。
其基本点是:将求解区域中用于坐标轴平行的一系列网格的交点所组成的点的集合来代替,在每个节点上,将控制方程中每一个导数用相应的差分表达式来代替,从而在每个节点上,形成一个代数方程,每个方程中包括了本节点及其附近一些节点上的未知值,求解这些代数方程就获得了所需的数值解。
2.有限容积法将所计算的区域划分成一系列控制容积划分为一系列控制容积,每个控制容积都有一个节点做代表。
通过将守恒型的控制方程对控制容积坐积分导出离散方程。
在导出过程中,需要对界面上的被求函数本身及其一阶导数的构成做出假定,是目前流动与换热问题的数值计算中应用最广的一种方法。
3.有限元法把计算区域划分为一系列原题(在二维情况下,元体多为三角形或四边形),由每个元体上去数个点作为节点,然后通过对控制方程做积分来获得离散方程。
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YDIF(j)=Y(j)−Y(i-1)
(4)生成U,V各自控制容积宽度:XCVS(i), i=3···L2, YCVS(j), j=3···M2
(5)设置Y方向半径R(j), X方向
scaling factor SX(j)
11-1-3 亚松弛的迭代方式 为有利于非线性问题迭代的收敛,两个迭
代层次之间变量的变化不宜太大,亚松弛处理 可以控制这一变化速度.除了 p方程以外,其余
u 、v 、p及一般 变量的方程均把亚松弛处
理纳入到代数方程求解过程中,即由该代数方 程求解而得的结果就是已经经过亚松弛了的结 果:
0
11-3 网格系统
11-3-1 三种坐标系中的有关规定 1. 直角坐标系
(1)MODE=1; (2)Z 方向为单位
厚度; (3)坐标原点位于计
算区域的左下方。
YL XL
2. 圆柱轴对称坐标系
(1)MODE=2;
(2)计算对 =
1弧度进行; (3)R(J) 从对称周
起算; (4)R(1)应给定。
4.START (1)对非稳态问题规定初始条件; (2)对稳态问题规定迭代的初场;固定不变的边 界条件也可在此引入。 以上四个模块在一个工况计算中知执行一次。
5.DENSE 规定流体的密度场;对常物性问题可不写任何语
句,但应保留空块。
6.BOUND
设置各变量的边界条件。
7.OUTPUT (1)每做一个层次的迭代(代数方程系数变换一
⑴ 有灵活的前处理与输入系统
包括输入计算条件及生成网格;
⑵ 有完善的后处理系统,使计算结果的图形显示与 输出很方便;
⑶ 有方便的模块接口,用户可以加入自己开发的模块; ⑷ 有算例库; ⑸ 有文件系统(包括在线帮助)帮助用户熟悉与操作
该软件; ⑹ 有完备的防错与检测系统。
⒉科研人员自己开发自己使用的通用软件在“方便” 这一点上不及商用软件,但也要相当的适用性.为此一 般采用的方法是:
(1)采用模块式的结构来写程序,一个程序有若干 个模块所组成。所谓模块(module)是指一些程序语 句的集合。它有输入、输出,能执行一定的功能。对 于调用它的人不必知道模块具体内容是什么,只要了 解它的输入输出是什么。
FORTRAN语言中的子程序即为模块的一种。采 用模块结构使程序可读性强,便于维护。
⒑ 速度与压力耦合关系采用SIMPLER方式处理:在 同一层次上要解两个方程:压力Poisson方程及压力修 正值Poisson方程.
11.采用迭代式求解方法:
• 用迭代法求解代数方程组(内迭代); • 用亚松弛方式迭代处理非线性关系(外迭代)。
1. p用显式亚松弛; 2.u、v、T的亚松弛组织到代数方程求解中。
⒌ 对流-扩散项采用乘方格式,但可方便地改为五 种三点格式的任一种格式(中心差分,一阶迎风,混 合格式),可以用延迟修正方法来引入更高阶的格式; ⒍ 源项采用局部线性化方式处理,即
S SC SPP , SP 0
⒎ 界面上当量扩散系数采用调和平均方式计算; ⒏ 非稳态问题在时间坐标方向采用全隐格式; ⒐ 边界条件均按第一类处理,第二、三类边界条件 采用附加源项法处理;
通用程序可以分为两大类:一类是商用软件 (commercial codes),一类是科研人员自己开发
自己使用的程序.对于前者由于开发人员与使用 人员不是同一批人, 因而更应考虑软件使用的方 便性.
⒈商用软件特点简介 现在全世界已有五十个左右流动与传热问题计算
的商用软件,影响比较大的有:PHEONICS, FIDAP, FLUENT, CFX, STAR-CD, FLOW-3D等,除了FIDAP为 有限元方法外,其余的均为有限容积法.这些商用软件的 共同特点是:
12.用 ADI 线迭代辅以块修正求解代数方程.
11-1-2 三类变量的离散方程
1.一1.般一般变量(除变u量、变v、量p及p外)
• 控制方程: div(u) div t
grad
s
a a a a a • 离散形式:
b
PP
EE
WW
NN
SS
ae De A( Pe ) Fe ,0
(2)各模块间的联系应松弛,使一个模块的变动对 其它模块的影响最小。 (3)把程序的分成不变部分及用户部分两大块,不 变部分在本程序使用范围内不必变动,它只向用户 部分要求一定信息,经过加工处理,把结果输出。 构成了该程序的黑匣子(blackbox)。变动部分则 与具体问题有关。 (4)方程的离散求解应分为两个模块(算法与格式 应分为不同模块),以适应对格式改进及代数方程 求解方法的改进的研究,也适用于比较不同格式计 算结果。
(3)确定第二,第三类边界条件的边界控制容积的
Sc,ad , S p,ad , 并累加于 CON (i, j) ,AP(i, j) 中。
CON (I , J ) CON (I , J ) .......
AP(I , J ) AP(I , J ) .......
11.DIFLOW 据 D 及 F 之值计算相应的 A( p ) 。
图11-3 极坐标系统
2.UGRID 根据XL,YL及L1,M1生成均分网格的界面位置。 3.SETUP 1 (1)设置在计算过程中保持不变的一维几何参数; (2)设置节点坐标,X(i), Y(i), i=1···L1, j=1···M1 (3)生成全控制体宽度:XCV(i), YCV(j),
i=2···L2, j=1···M2 (4)确定相邻两节点间的距离:XDIF(i), YDIF(j),
第11章 求解二维椭圆型流动 与换热问题的通用程序介绍
Presented by Professor W Q Tao 2003-12-17,西安
目录
11-1 程序所采用的数值方法及离散方程 的形式 11-2 程序的结构和各模块的功能 11-3 网格系统 11-4 程序编制的技巧 11-5 程序使用方法及主程序的说明
(6)计算与X方向相垂直的面积: ARX(j)
(7)设置 ( x)e , ( x)e -XCV(i), XCVIP(i)
(8)建立插值函数FX(i), FXM(i)等。
(9) 设置u ,v ,p ,p ',AP(i, j), (SP ),CON (i, j), (Sc )
RHO(i, j) 的初值。除 RHO(i, j) 外其余均为0值。
次,即ITER之值加1)输出几个代表性的变量以观察 收敛程度;
(2)计算一些特殊的二次量,如:q ,h ,Nu ,f
等; (3)调用PRINT,输出二维的场。
8.PRINT
输出二维的场。
9.SETUP2 (主程序之核心模块)
(1)调用GAMSOR,以确定 ,S p ,Sc 等;
(2)调用DIFLOW,以确定所用格式的 A( p ) ; (3)建立离散方程系数,设为 AIP(i, j),AIM (i, j),
(5)对常用变量应设置预置值(default values) (6)有一定的前、后处理功能。
本课程所介绍的程序属于这一类,但前后处理模 块不完善。
11-2-2 本程序的总体结构
用户子 主程序 一个工况的计 算只执行一次
每一个层次的 迭代执行一次 图11-2 程序结构 主程序
11-2-3 各模块的主要功能 0.MAIN (1)规定计算过程总体的流程 (2)判断是否停止执行程序 1.GRID-网格划分
12.SOLVE 用交替方向线迭代+块修正求解方程,采用迭代
方式,迭代次数由 NTIMES(NF) 来控制,一般在1-10 之间。
11-2-4 本程序功能及限制 功能:
(1)可以计算三种二维正交坐标的不可压缩流动及 传热问题;
(2)可同时求解10个变量,打印13个变量; (3)控制方程可为有量纲方程亦可为无量纲方程。 限制: (1)不宜计算非线性强烈的非稳态问题; (2)不宜计算几何形状复杂的问题; (3)不能计算可压缩流。
xi
• 对SIMPLER:以
ue
ue*
Ae ae
pP
-
pE
等代入质
量守恒方程的离散形式,经整理可得:
aP pP aE pE aW pW aN pN aS pS b
b Auw Aue Aus Aun
aE
Ad e
, aP
anb
以
ue
ue
Ae ae
pP pE
等代入质量守恒离散
R Y
XL
YL
X
R(1)
X
3. 圆柱轴对称坐标系
(1)MODE=3; (2)Z 方向取单位厚度 (3)R(J) 从对圆心起 (4)R(1)应给定;
(5) 角应小于2 。
11-3-2 主要几何参数及变量编号方法 1.控制容积界面:XU(i),i=2,……L1, YV(j),
j=2,……M1
2.主节点: 最后三个节点X方向为L1,L2,L3, Y方向为M1,M2,M3
11-1 程序所采用的数值方法及离散方程 的形式
11-1-1 所用算法的主要特点
⒈原始变量法,以u,v, p 作为流场求解变量;但把 ,
作为一般 变量时也可以用于 - 方法;
⒉采用区域离散方法B,即先定界面,再定节点位 置; ⒊采用控制容积积分法导出离散方程,离散格式是 守恒的;
⒋采用交叉网格,u 、v 、p分别位于三套网格上;
anbnb b -
0
aP
上一层次迭代计算结果
本层次不亚松弛计算结果
故有:
aP
P
anbnb
b
1
aP
P0
aP
b
最后送入求解器中求解的是
aPP anbnb b
但 p 的亚松弛采用求解出来 p 新值后再进行