1.4倒格子 布里渊区(s)
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1晶体结构III
其相位差： 如果发生衍射的是 (HKL) 晶面，则：
晶体结构III —— 固体物理导论
所以，一个晶胞内所有原子的相干散射振幅需要对所有原子求和： 根据几何结构因子的定义，有：
因为衍射测量的是衍射强度，它正比于： 只需要将上式乘以共轭复数再开方即为结构因子的表达式
结构因子有可能使Laue条件允许的某些衍射斑点消失(消光)
显然H, K, L为全奇、全偶时，H+K, H+L, K+L 均为偶数。
H, K, L奇偶混杂时（2奇1偶或2偶1奇） H+K, H+L, K+L 必定有2个奇数， 1个偶数，所以：
只有当H, K, L 为全奇或全偶的晶面才会显现衍射蜂。(100), (110), (210), (211), (300)等晶面衍射峰消失。
晶体结构III —— 固体物理导论
发生衍射的条件
衍射条件的Bragg定律 Bragg 把晶体对X光的衍射 当作由原子平面的反射。 在反射方向上，一个平面 内所有原子的散射波位相 相同、相互叠加，当不同 原子平面间的辐射波符合 Bragg关系时，散射 波在反射方向得到加强， 形成衍射。
光的反射定律
假设弹性散射
晶体结构III —— 固体物理导论
3. 影响衍射强度的其它因素： 晶体的不完整性：对周期性的偏离，引起衍射峰展宽。 温度影响：使衍射峰值降低。 吸收影响：晶体原子对入射波的吸收。 消光效应：X射线在晶体内部多次反射引起的相消干涉。等等 以上在晶体结构的实际测量中都是要注意到的。
晶体结构III —— 固体物理导论
Laue方程k '− k = K h ,k ,l 不是真正的衍射加强条件, 因其含有消光点,必须采用几何结构因子来修正
晶体结构III
旋转-反演轴的对称操作
3
可以按倒格矢展开为傅立叶级数布里渊区（倒空间原胞）、界面方程
晶体可以作为X射线的衍射光栅奠定了固体物理基础！
光的反射定律
处原子散射波
0k r 1
k r
条件）的意义：
弹性散射近似
其它格点恰好是一个倒格矢，故方向发生衍射。
倒格子
晶体至胶片距离
定、确定原子位置最基本的方法。
S
1
S
1
其相位差：
因为衍射测量的是衍射强度，它正比于：
个原子：
：四个原子：
,,'h k l k k K −=方程不是真正的衍射加强条件,
因其含有消光点,必须采用几何结构因子来修正
SC
薄膜多晶衍射图
扫描探针显微术SPM
Si原子表面重构。
布里渊区
固体物理 固体物理
布里渊区
主讲人： 主讲人：许本超 答疑人： 答疑人：李海龙 封福明
固体物理 固体物理
内容
• • • • • • • • • 1.倒易空间 2. 布里渊区基本概念 3. 典型格子的第一布里渊区 4.布里渊区的几何性质 5. 衍射条件在布里渊区诠释 6.布里渊区中的K点 7.布里渊区和能带的关系 8.布里渊区和费米面 9.MS计算能带实例图
14
固体物理 固体物理
7.2布里渊区和能带的关系
能带论的基本出发点: 能带论的基本出发点 固体中的电子可以在整个固体中运动 电子在运动过程中要受晶格原子势场的作用 由于周期场的微扰， 由于周期场的微扰，
E
E6
E(k)函数在布里渊区 函数在布里渊区
允许带
E5
边界k=± 边界 ±nπ/a处出现 处出现
3.2体心立方晶格的F.B.Z 体心立方晶格的F.B.Z 体心立方晶格的 体心立方晶格的倒格子为面心立方晶格
可以看出， 可以看出，面心立方倒 格子（即体心立方晶格） 格子（即体心立方晶格） 的F.B.Z为正菱形十二 为正菱形十二 面体（非正十二面体） 面体（非正十二面体）
8
固体物理 固体物理
3.3面心立方晶格的F.B.Z 面心立方晶格的 面心立方晶格的F.B.Z 面心立方晶格的倒格子为体心立方晶格
如右图所示， 如右图所示，黑框为体心立方 倒格子，取其体心（黄点） 倒格子，取其体心（黄点）作 为原点，红点（8个 为原点，红点（8个）为此原 点最相邻的倒格点，蓝点（6 点最相邻的倒格点，蓝点（ 个）为此原点次相邻倒格点 可以看出， 可以看出，体心立方倒 格子（即面心立方晶格） 格子（即面心立方晶格） 的F.B.Z为截角的八面体 为截角的八面体 十四面体） （十四面体）
布里渊区
主讲人： 主讲人：许本超 答疑人： 答疑人：李海龙 封福明
固体物理 固体物理
内容
• • • • • • • • • 1.倒易空间 2. 布里渊区基本概念 3. 典型格子的第一布里渊区 4.布里渊区的几何性质 5. 衍射条件在布里渊区诠释 6.布里渊区中的K点 7.布里渊区和能带的关系 8.布里渊区和费米面 9.MS计算能带实例图
14
固体物理 固体物理
7.2布里渊区和能带的关系
能带论的基本出发点: 能带论的基本出发点 固体中的电子可以在整个固体中运动 电子在运动过程中要受晶格原子势场的作用 由于周期场的微扰， 由于周期场的微扰，
E
E6
E(k)函数在布里渊区 函数在布里渊区
允许带
E5
边界k=± 边界 ±nπ/a处出现 处出现
3.2体心立方晶格的F.B.Z 体心立方晶格的F.B.Z 体心立方晶格的 体心立方晶格的倒格子为面心立方晶格
可以看出， 可以看出，面心立方倒 格子（即体心立方晶格） 格子（即体心立方晶格） 的F.B.Z为正菱形十二 为正菱形十二 面体（非正十二面体） 面体（非正十二面体）
8
固体物理 固体物理
3.3面心立方晶格的F.B.Z 面心立方晶格的 面心立方晶格的F.B.Z 面心立方晶格的倒格子为体心立方晶格
如右图所示， 如右图所示，黑框为体心立方 倒格子，取其体心（黄点） 倒格子，取其体心（黄点）作 为原点，红点（8个 为原点，红点（8个）为此原 点最相邻的倒格点，蓝点（6 点最相邻的倒格点，蓝点（ 个）为此原点次相邻倒格点 可以看出， 可以看出，体心立方倒 格子（即面心立方晶格） 格子（即面心立方晶格） 的F.B.Z为截角的八面体 为截角的八面体 十四面体） （十四面体）
倒格子与布里渊区
问题：
若Gh，Rn分别为正、倒格矢，上 式成立。反之，若上式成立，若已知 一个为正格矢，则另一个必为倒格矢 吗？
证：
Gn
x
晶为面：族(h1h2h3x) 中 离G G原hh 点距m 离为dhmdh的晶面方程 其中
x为晶面上的任意位矢，并不一定是格矢。
由性质（4）
dh
2
Gh
x
G h Gh
x
Gh
（B） c 2
类似可得
b2＝
2
（a3×a1）
b3＝
2
(a1×a2)
2
2
有了倒格子基矢，可构成倒格矢。
Gh＝h1b1＋h2b2＋h3b3 倒格子周期性
其中h1 h2 h3为任意整数，由倒格矢Gh确定的空间 叫倒格子空间。
由上定义可知，Gh与波矢K有相同的量钢。 属同一“空间” Gh是K空间的特定矢量。
精选课件二维正方晶格的布里渊区精选课件二维长方晶格的布里渊区精选课件二维六方晶格的十个布里渊区精选课件面心立方晶格的第一布里渊区精选课件体心立方晶格的第一布里渊区精选课件精选课件作业p63
§1.6 倒格子与布里渊区
一. 倒格子
（先在B格子和基矢坐标系中讨论)
1. 定义：
正格子基矢 a1 a2 a3 倒格子基矢 b1 b2 b3
即 U⊥Gh 同理可证υ⊥Gh Gh与（h1、h2、h3）面内二条非平行直线均 垂直,所以
Gh垂直于（h1、h2、h3）晶面族。
(4) 某方向最短倒格矢 Gh＝h1b1＋h2b2＋h3b3 之模 和晶面族（h1、h2、h3）的 面间距dh成反比。
dh
2
Gh
（5）倒格矢Gh和正格矢Rn的 标积是2π的整数倍 Gh·Rn＝2πm
若Gh，Rn分别为正、倒格矢，上 式成立。反之，若上式成立，若已知 一个为正格矢，则另一个必为倒格矢 吗？
证：
Gn
x
晶为面：族(h1h2h3x) 中 离G G原hh 点距m 离为dhmdh的晶面方程 其中
x为晶面上的任意位矢，并不一定是格矢。
由性质（4）
dh
2
Gh
x
G h Gh
x
Gh
（B） c 2
类似可得
b2＝
2
（a3×a1）
b3＝
2
(a1×a2)
2
2
有了倒格子基矢，可构成倒格矢。
Gh＝h1b1＋h2b2＋h3b3 倒格子周期性
其中h1 h2 h3为任意整数，由倒格矢Gh确定的空间 叫倒格子空间。
由上定义可知，Gh与波矢K有相同的量钢。 属同一“空间” Gh是K空间的特定矢量。
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§1.6 倒格子与布里渊区
一. 倒格子
（先在B格子和基矢坐标系中讨论)
1. 定义：
正格子基矢 a1 a2 a3 倒格子基矢 b1 b2 b3
即 U⊥Gh 同理可证υ⊥Gh Gh与（h1、h2、h3）面内二条非平行直线均 垂直,所以
Gh垂直于（h1、h2、h3）晶面族。
(4) 某方向最短倒格矢 Gh＝h1b1＋h2b2＋h3b3 之模 和晶面族（h1、h2、h3）的 面间距dh成反比。
dh
2
Gh
（5）倒格矢Gh和正格矢Rn的 标积是2π的整数倍 Gh·Rn＝2πm
关于布里渊区
1.4 倒易点阵和布里渊区(Reciprocal lattice; Brillouin zones)一. 定义二. 倒易点阵和晶体点阵的关系三. 倒易点阵的物理意义四. 倒易点阵实例五. 布里渊区4. 正点阵晶面族与倒易点阵格矢相互垂直，123(,,)h h h 123h h h Ghkl 123123G h b h b h b =++且有：1231232h h h h h h d G π= 证明：先证明倒格矢与正格子的晶面系正交。
如图所示，晶面系中最靠近原点的晶面（ABC ）在正格子基矢的截距分别为：123,,123123h h h G h b h b h b =++123()h h h 123()h h h 123,,a a a123123,,a a a h h h3 3)ah实际上，晶体结构本身就是一个具有晶格周期性的物理量，所以也可以说：倒易点阵是晶体点阵的Fourier变换，晶体点阵则是倒易点阵的Fourier逆变换。
因此，正格子的量纲是长度l, 称作坐标空间，倒格子的量钢是长度的倒数l-1，称作波矢空间。
例如：正点阵取cm,倒易点阵是cm-1, 下面我们将看到：晶体的显微图像是真实晶体结构在坐标空间的映像。
晶体的衍射图像则是晶体倒易点阵的映像。
倒易点阵是在晶体点阵（布拉菲格子）的基础上定义的，所以每一种晶体结构，都有2个点阵与其相联系，一个是晶体点阵，反映了构成原子在三维空间做周期排列的图像；另一个是倒易点阵，反映了周期结构物理性质的基本特征。
1a 2a 1b 2b正格子空间中长的基矢a 3对应于倒格子空间短的基矢b 3，反之亦然。
推广，正格子空间长的线条对应于倒格子空间短的线条。
正点阵为简单点阵，倒易点阵也是简单点阵。
正点阵为有心点阵时，倒易点阵也是有心点阵，但有心类型可能不同，例如：体心立方点阵的倒格子为面心立方点阵。
而面心立方点阵的倒格子为体心立方点阵。
（具体证明见习题1.11)正方点阵布里渊区第二到第九Brillouin区约化到第一布里渊区各布里渊区的形状，不管被分成多少部分，对原点都是对称的布里渊区构造动画正方倒格子正方倒格子中第2到第6Brillouin区约化到第一布里渊区的动画六角倒格子六角倒格子中第2到第6Brillouin区约化到第一布里渊区的动画简立方（sc）倒格子布里渊区见黄昆书图4Fcc倒格子布里渊区面心立方的Wigner-Seitz原胞及第一布里渊区XΓLK XXUWK zK yK xfcc: 布里渊区的高对称点1st Brillouin Zone:(0,0,0)2:(1,0,0)2111 :(,,)222233:(,,0)44XaLaKaπππΓ0.5√3a109o28’bcc 格子的倒格子（fcc）及布里渊区bcc: 布里渊区的高对称点:(0,0,0)2:(1,0,0)2111:(,,)222211:(,,0)22H a P a N a πππΓIt would be sufficient for most purposes to know the En(k) curves -the dispersion relations -along the major directions of the reciprocallattice (n is the band index).倒易点阵和14种晶体点阵是一一对应的，因此也只有14种类型的倒易点阵和14种不同形状的第一布里渊区。
倒格子和布里渊区
矢对应一个阵点，因而可以说：晶体点阵中的晶面取向和晶 面面间距这 2 个参量在倒易点阵里只用一个点阵矢量（或说 阵点）就能综合地表达出来。
上述第4点的图示。
5. 正点阵和倒易点阵是互易的：由正点阵 a1, a 2 , a3 给出倒易
点阵 b1, b2, b3 现假定 b1, b2 , b3 为正点阵，则其
? iGhkl
?r?) exp(
? iGhkl
? ?Rn
)
K
显然： 即：
? K? e?xp(iG?hkl ?Rn ) ? 1
Ghkl ?Rn ? 2? m
既然 Rn 是正点阵的格矢，符合该关系的 G hkl 就是倒易点阵
的格矢。所以，同一物理量在正点阵中的表述和在倒易点阵中
的表述之间服从Fourier变换关系。
实际上，晶体结构本身就是一个具有晶格周期性的 物理量，所以也可以说： 倒易点阵是晶体点阵的 Fourier变换，晶体点阵则是倒易点阵的 Fourier逆变换。 因此，正格子的量纲是长度 L, 称作坐标空间，倒格子 的量钢是长度的倒数 L-1，称作波矢空间。例如：正点 阵取cm,倒易点阵是cm-1, 下一节我们将看到：
晶面系的面间距就是原点到ABC面的距离，由于 G h1h2h3 ? ( ABC )
可以证明：
?
d ? OA ? GG? h1h2h3Βιβλιοθήκη h1h2 h3 h1h2 h3
? ?2?
Gh1h2h3
由此我们得出结论：倒易点阵的一个基矢是和正点阵晶格中 的一族晶面相对应的，它的方向是该族晶面的法线方向，而 它的大小是该族晶面面间距倒数的2π倍。又因为倒易点阵基
第二到第九 Brillouin区约化到第一布里渊区
各布里渊区的形状，不管被分成多少部分，对原点都是对称的
上述第4点的图示。
5. 正点阵和倒易点阵是互易的：由正点阵 a1, a 2 , a3 给出倒易
点阵 b1, b2, b3 现假定 b1, b2 , b3 为正点阵，则其
? iGhkl
?r?) exp(
? iGhkl
? ?Rn
)
K
显然： 即：
? K? e?xp(iG?hkl ?Rn ) ? 1
Ghkl ?Rn ? 2? m
既然 Rn 是正点阵的格矢，符合该关系的 G hkl 就是倒易点阵
的格矢。所以，同一物理量在正点阵中的表述和在倒易点阵中
的表述之间服从Fourier变换关系。
实际上，晶体结构本身就是一个具有晶格周期性的 物理量，所以也可以说： 倒易点阵是晶体点阵的 Fourier变换，晶体点阵则是倒易点阵的 Fourier逆变换。 因此，正格子的量纲是长度 L, 称作坐标空间，倒格子 的量钢是长度的倒数 L-1，称作波矢空间。例如：正点 阵取cm,倒易点阵是cm-1, 下一节我们将看到：
晶面系的面间距就是原点到ABC面的距离，由于 G h1h2h3 ? ( ABC )
可以证明：
?
d ? OA ? GG? h1h2h3Βιβλιοθήκη h1h2 h3 h1h2 h3
? ?2?
Gh1h2h3
由此我们得出结论：倒易点阵的一个基矢是和正点阵晶格中 的一族晶面相对应的，它的方向是该族晶面的法线方向，而 它的大小是该族晶面面间距倒数的2π倍。又因为倒易点阵基
第二到第九 Brillouin区约化到第一布里渊区
各布里渊区的形状，不管被分成多少部分，对原点都是对称的
1.4倒格子
( , ,0, , )
4、倒格与傅里叶变换
在任意两个原胞的相对应点上，晶体的物理性质相同。
r Rl r
R l 是正格矢。
上式两边分别按傅里叶级数展开：
v Γ (r ) =
å
h
u r r u r iG h × r Γ (G h ) e
u r v iGh ?(rr ur ) R Γ (Gh ) e
解： 体心立方的原胞基矢： 2π a b1 a2 a3 i j k a1 Ω 2 a 2π a 2 i j k b 2 a 3 a1 2 Ω a a 3 i j k 2π 2 b3 a1 a 2 Ω a a i j k a a a 2 j i 2 a2 a3 a a 2 2 2 a a a 2 2
二维方格子二维方格子?设方格子的原胞基矢为简单立方晶体简单立方晶体正格子基矢为?其倒格子仍为简单立方结构与原点相近邻的倒格这些倒格矢的垂直平分面构成简单立方体即
§1.4
倒格子
晶体结构=晶格+基元
一个晶体结构有两个格子，一个是正格，另一个为倒格。 正格 正格基矢 a1 , a 2 , a 3 正格（点位）矢： 倒格 倒格基矢 b1 , b 2 , b3 倒格（点位）矢：
由图可知： CA OA OC a 1 a 3 h1 h3
C O
Gh
a2 a3 CB OB OC h2 h3
a2
B
a1 a 3 0 G h CA ( h1 b1 h2 b 2 h3 b 3 ) h1 h3 a2 a3 0 G h CB ( h1 b1 h2 b 2 h3 b 3 ) h h3 2
06 固体物理 1.4.1 倒格子
1 3
CB OB OC
a2
h2
a3
h3
0
a1/h1
B a2 a2/h2 A
a1
a a Gh1h2 h3 CA (h1b1 h2b 2 h3b 3 ) ( 1 3 ) 2 2 0 h1 h3 同理： Gh1h2h3 CB 0，
i j i j
2 c a1 (a 2 a3 )
由此，可以直接定义倒格子基矢为：
相应的倒格子基矢为：
a2 a3 2 (a2 a3 ) b1 2 a1 (a2 a3 )
a3 a1 2 (a3 a1 ) b2 2 a1 (a2 a3 )
所以有
( r ) 在傅氏 F (K h ) 是物理量 Rl 是正格矢， 空间的表示形式 K h应是 Rl 的倒格矢
e
iK h Rl
1
即：物理量在正格子中表示和在倒格子中表示满足傅氏变换关系； 正空间周期性物理量的傅氏空间就是其倒空间； 正格子和倒格子互为傅氏变换。
ai b j 2ij 确定，则以上条件成立。
K h Rl (h1b1 h2b2 h3b3 ) (l1a1 l2a2 l3a3 ) 2 (h1l1 h2l2 h3l3 ) 2
li , hi 都是整数， 也应是整数， eiKh Rl ei 2 1
2可以证明，Fra bibliotek* (2 )3 /， 即，* (2 )3
* (2 )3 /， 即，* (2 )3
2、倒格子的倒格子是原布拉菲格子
c2， c3 ，可以证明 ci ai , i 1,2,3 按倒格子基矢定义构造基矢 c1， 2 (b 2 b3 ) 2 即令：c1 * b 2 b3 b1 b 2 b3 (2 ) 2 b 2 b3 (a3 a1 ) (a1 a 2 ) 利用 A B C B( A C) C( A B) 2 ( A B) C ( B C) A (C A) B (2 ) 2 (2 ) 2 a1 a1 2 Rl，Kh所代表点的集合 2 2 (2 ) 2 (b 2 b3 ) 都是布拉菲格子，且 a1 c1 * b1 b 2 b3 互为正倒格子。事实 上在
CB OB OC
a2
h2
a3
h3
0
a1/h1
B a2 a2/h2 A
a1
a a Gh1h2 h3 CA (h1b1 h2b 2 h3b 3 ) ( 1 3 ) 2 2 0 h1 h3 同理： Gh1h2h3 CB 0，
i j i j
2 c a1 (a 2 a3 )
由此，可以直接定义倒格子基矢为：
相应的倒格子基矢为：
a2 a3 2 (a2 a3 ) b1 2 a1 (a2 a3 )
a3 a1 2 (a3 a1 ) b2 2 a1 (a2 a3 )
所以有
( r ) 在傅氏 F (K h ) 是物理量 Rl 是正格矢， 空间的表示形式 K h应是 Rl 的倒格矢
e
iK h Rl
1
即：物理量在正格子中表示和在倒格子中表示满足傅氏变换关系； 正空间周期性物理量的傅氏空间就是其倒空间； 正格子和倒格子互为傅氏变换。
ai b j 2ij 确定，则以上条件成立。
K h Rl (h1b1 h2b2 h3b3 ) (l1a1 l2a2 l3a3 ) 2 (h1l1 h2l2 h3l3 ) 2
li , hi 都是整数， 也应是整数， eiKh Rl ei 2 1
2可以证明，Fra bibliotek* (2 )3 /， 即，* (2 )3
* (2 )3 /， 即，* (2 )3
2、倒格子的倒格子是原布拉菲格子
c2， c3 ，可以证明 ci ai , i 1,2,3 按倒格子基矢定义构造基矢 c1， 2 (b 2 b3 ) 2 即令：c1 * b 2 b3 b1 b 2 b3 (2 ) 2 b 2 b3 (a3 a1 ) (a1 a 2 ) 利用 A B C B( A C) C( A B) 2 ( A B) C ( B C) A (C A) B (2 ) 2 (2 ) 2 a1 a1 2 Rl，Kh所代表点的集合 2 2 (2 ) 2 (b 2 b3 ) 都是布拉菲格子，且 a1 c1 * b1 b 2 b3 互为正倒格子。事实 上在
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3.倒格点位式为:
G h1 b1 h2 b 2 h3 b3
(h1 , h2 , h3为整数)
倒格基矢的方向和长度如何呢？
2π a2 a3 Ω 2π b2 a 3 a1 Ω 2π b3 a1 a 2 Ω b1
2π d1
b3
a3
b2
a1
a2
b1 2 π
a3 a2
C
Gh
CB OB OC
a2 a3 h2 h3
O
B A
a1
a1 a 2 0 G h CA ( h1 b1 h2 b 2 h3 b 3 ) h h 2 1 a2 a3 0 G h CB ( h1 b1 h2 b 2 h3 b 3 ) h h 2 3 所以 G h h1 b1 h2 b 2 h3 b3 与晶面族(h1h2h3)正交。
1
1
1
2 i ( h11 h22 h33 )
V (1, 2 , 3 )
4.傅立叶变换关系:
V (1, 2 , 3 )
1. a i b j 2π ij 2π
h1 , h2 , h3
Vh1 , h2 , h3 e2 i ( h11 h22 h33 )
§1.4
倒格子 布里渊区
1.倒格子的定义
2.倒格子与正格子的关系
3.周期函数的傅里叶变换
4.布里渊区
一.倒格子的定义
一个晶体结构有两个格子，一个是正格，另一个为倒格。 正格 倒格
正格基矢 a 1 , a 2 , a 3 正格（点位）矢： 倒格基矢
b1 , b2 , b3
倒格（点位）矢：
Rn n1 a1 n2 a 2 n3 a 3
2π d h1h2 h3
。
(1)证明 G h h1 b1 h2 b 2 h3 b3 与晶面族(h1h2h3)正交。
设ABC为晶面族(h1h2h3)中离原点最近的晶面，
a1 a2 a3 , , 。 ABC在基矢 a1 , a 2 , a 3上的 截距分别为 h1 h2 h3
由图可知： CA OA OC a 1 a 3 h1 h3
2π i j a
2π b3 i j a
体心立方的倒格是边长为4/a的面心立方 。
例3：证明简立方晶面(h1h2h3)的面间距为 a d h1h2h3 2 h2 h2 h1 2 3 证明：
法一： 由 G h
2π d h1h2h3
得： d h1h2 h3
倒格子基矢的性质
2 (i j ) ai b j 2 ij 0 (i j )
— 倒格子空间是正格子的倒易空间; __倒格子空间与正格子空间互为倒易空间
__已知了G就知道了晶面系(h1,h2,h3) 的法线方向和面间距.利用
晶面系与倒格点的对应关系,便利处理问题.
例2：证明体心立方的倒格是面心立方。
解： 体心立方的原胞基矢：
a1 a2 a3 a i jk 2 a i jk 2 a i jk 2
2π a2 a3 Ω 2π b2 a 3 a1 Ω 2π b3 a1 a 2 Ω b1
3.上式两边分别按傅里叶级数展开：
V (1, 2 , 3 )
展开系数:
h1 , h2 , h3
Vh1 , h2 , h3 e
2 i ( h11 h22 h33 )
h1 h2 h3 为整数
Vh1 , h2 , h3 d1 d2 d3e
0 0 0
2π b1 i a 2π b2 j a 2π b3 k a
G h1h2h3 h1 b1 h2 b 2 h3 b3
2π h1 i h2 j h3 k a
G h1h2 h3
2π a
2 2 h12 h2 h3
d h1h2 h3
2π G h1h2 h3
a
2 h2 h2 h1 2 3
法二：设ABC为晶面族(h1h2h3)中离原点最近的晶面，
ABC在基矢 a1 , a 2 , a 3 上的截距分别为
a1 a 2 a 3 , , h1 h2 h3
，
由平面方程 X n d 得：
a1 n d h1 a2 n d h2 a3 n d h3
2π
G h1h2 h3
2π b1 i a 2π b2 j a 2π b3 k a
简立方：a1 ai , a2 a j, a3 ak ,
2π 2π b1 a2 a3 i Ω a
b2
3 1
2π 2π a a j Ω a
2π 2π b3 a1 a 2 k Ω a
a cosa , n h d a cosa , n h d
a1 cos a 1 , n h1d
2 3 2 3 2 3
a cosa , n h d a cosa , n h d
a1 cos a 1 , n h1d
2 3 2 3 2 3
h1 co s a 1 , n d a1 co s a 2 , n co sa
不一定是整数
1 0 ~ 1 2 0 ~ 1 0 ~ 1 3
1的周期函数 ) 2. V r 看成是(1 , 2 , 3为变量, 周期是 V 1 a1 2 a2 3 a3 V (1 1)a1 ( 2 1)a2 (3 1)a3
即: V 1, 2 , 3 V 1 1, 2 1, 3 1
0
i j
2π
2π a 3 a 1 a1 b2 a1 Ω
0
2.
R n Gh 2π (为整数)
G h h1 b1 h2 b 2 h3 b3
其中 R n和G h 分别为正格点位矢和倒格点位矢。
R n n1 a1 n2 a 2 n3 a 3
1 Ω a1 a 2 a 3 a 3 2
a2 a3
a i j k a a a i 2 a 2 2 2 a a a 2 2 2 2
a a 2 j 2 a a 2 2
a 2 k a 2
a a 2 2 a a 2 2
a2 a2 j k 2 2
R n G h (n1 a1 n2 a 2 n3 a 3 ) (h1 b1 h2 b 2 h3 b3 )
2π(n1h1 n2 h2 n3h3 )
2π
3.
3 2π Ω*
Ω* b1 b2 b3
3
Ω
(其中和*分别为正、倒格原胞体积)
a2 a3 Ω
b2
2π d2
b1
2π b3 d3
一个倒格基矢是和正格原胞中一组晶面相对应的，它的方
向是该晶面的法线方向，它的大小则为该晶面族面间距倒数的 2倍。
二.倒格与正格的关系
1. a ia 2 a 3 a 1 b1 a 1 Ω
r 1 a1 2 a2 3 a3
(i j )
0
i j
两边点乘 b1
傅里叶级数(r):
V (r )
h1h2 h3
V
i ( h1 b1 h2 b2 h3 b3 ) r i G r e V e h1h2 h3 G G
(2)证明 G h h1 b1 h2 b 2 h3 b3 由平面方程： X n d
的模等于 得：
2π d h1h2 h3
。
d h1h2h3
a1 G h h1 G h
2π a1 h1 b1 h2 b 2 h3 b3 h1 Gh Gh
5.在晶胞坐标系 a, b, c 中，
d h1h2h3
a
2 h2 h2 h1 2 3
三.晶格周期函数的傅里叶展开
1.在任意两个原胞的相对应点上，晶体的物理性质相同。
V r V (r R l )
Rl 是晶格平移矢量。
晶格中任一点位矢:
r 1 a1 2 a2 3 a3
1 , 2 , 3
3
h ,n a
h2 d a2
3 3
d
对于立方晶系： a1 a2 a3 a 且：a1a 2 a 3
cos2 a1 , n cos2 a 2 , n cos2 a 3 , n 1
2 2 2 a a a 2 d h 2 h2 h 2 1 1 1 1
G h1 b1 h2 b 2 h3 b3
2.倒格基矢定义为：
2π b1 a2 a3 Ω 2π b2 a 3 a1 Ω 2π b3 a1 a 2 Ω
其中 a 1 , a 2 , a 3 是正格基矢，
Ω a1 a 2 a 3
是原胞体积
3 1 1 2
A B C A C B A B C
3
1
2
1
3
1
1
2
Ω a1
2π Ω* a 2 a 3 Ω a1
Ω
3
3 2 π
Ω
4.倒格矢 G h h1 b1 h2 b 2 h3 b3 与正格中晶面族(h1h2h3) 正交，且其模(长度)为