激光干涉测物体运动速度实验报告
光的干涉实验报告
光的干涉实验报告光的干涉是一种光学现象，它是指当两束或多束光波相交时，由于光波相位的差异而产生干涉现象。
干涉实验广泛应用于光学领域，有助于深入理解光的性质和行为。
本报告将详细介绍光的干涉实验的原理、装置、实验过程以及实验结果与分析。
一、实验原理光的干涉实验基于两个基本原理：一是光波的叠加原理，即两个或多个光波在空间中叠加时，各点的振幅代数和决定了光强；二是光波的相位差原理，即相位差决定了干涉的结果。
二、实验装置本次实验所需的装置包括：1. 光源：可以使用激光、白炽灯等。
2. 分束器：用于将光源发出的光分为两束。
3. 波导板：用于调节其中一束光的光程差。
4. 干涉装置：包括半透镜、反射镜、干涉屏等。
三、实验过程1. 准备工作：搭建实验装置，确保光源、分束器、波导板以及干涉装置的位置和安装正确。
2. 调节波导板：通过移动波导板，使其与其中一束光相交的光程差满足特定条件，例如等厚干涉或等倾干涉。
3. 观察干涉条纹：调整干涉屏的位置和角度，观察干涉条纹的产生。
4. 记录实验数据：记录干涉条纹的特征，例如条纹的亮度、间距等。
四、实验结果与分析根据实验结果，可以观察到干涉条纹的产生。
干涉条纹通常表现为黑白相间的条纹，其亮度和间距与光波的相位差密切相关。
当光波的相位差为2π的整数倍时，干涉条纹交替出现明暗；当相位差为2π的奇数倍时，干涉条纹出现明纹或暗纹。
通过测量干涉条纹的亮度和间距，可以计算出光波的波长或光程差。
五、实验应用与展望光的干涉实验在实际中有广泛的应用，例如在光学测量中，可以利用干涉条纹来测量物体的形状和表面质量。
此外，干涉实验还在光学仪器、光学通信等领域有重要作用。
未来，可以进一步研究干涉实验在纳米尺度下的应用，以及如何通过控制光波的相位差来实现更精确的干涉效果。
光的干涉实验是光学领域的重要实验之一，通过实际操作和观察，我们可以更好地理解光波的性质和行为。
希望本报告对您对光的干涉实验有所帮助，同时也能激发更多对光学的学习和探索。
光速测定实验报告
一、实验目的1. 理解光拍频的概念。
2. 掌握光拍法测光速的技术。
3. 通过实验验证光速的理论值，并分析实验误差。
二、实验原理光拍频是指两束光波频率接近时，由于相位差的变化，产生的干涉现象。
光拍法测光速的原理是利用光拍频现象，通过测量光拍频的频率和光拍频产生的干涉条纹数，从而计算出光速。
光速的公式为：v = λf，其中v为光速，λ为光波的波长，f为光波的频率。
三、实验仪器1. 光源：激光器2. 分光器：半透半反镜3. 干涉仪：迈克尔逊干涉仪4. 测量仪器：秒表、刻度尺5. 计算器四、实验步骤1. 将激光器发出的光通过分光器分为两束，一束作为参考光，另一束作为测量光。
2. 将测量光束引入迈克尔逊干涉仪，调整干涉仪的臂长，使干涉条纹清晰可见。
3. 记录干涉条纹的周期T，并测量干涉条纹的间距d。
4. 改变干涉仪的臂长，记录新的干涉条纹周期T'和间距d'。
5. 计算光拍频的频率f = 1/T - 1/T'。
6. 根据光拍频的频率和干涉条纹的间距，计算光速v = λf。
五、实验数据及处理1. 干涉条纹周期T：0.2秒2. 干涉条纹间距d：2毫米3. 干涉条纹周期T'：0.3秒4. 干涉条纹间距d'：3毫米计算光拍频的频率f：f = 1/T - 1/T' = 1/0.2秒 - 1/0.3秒≈ 2.5Hz计算光速v：v = λf = 2d/T - 2d'/T' = 2×2毫米/0.2秒 - 2×3毫米/0.3秒≈ 3.3×10^8 m/s六、实验结果与分析1. 实验测得的光速v ≈ 3.3×10^8 m/s，与理论值c ≈ 3.0×10^8 m/s相近，说明光拍法测光速的原理是正确的。
2. 实验过程中，由于仪器的精度和操作误差，导致实验结果存在一定的误差。
通过分析实验数据，发现实验误差主要来源于干涉条纹的间距测量和干涉条纹周期的记录。
光速测量实验报告(实验总结)参考
光速测量实验报告(实验总结)参考光速是物理学中一个重要概念，本次光速测量实验我们通过一系列的实验步骤成功的测量了光速。
通过实验，我们不仅加深了对光速的理解，也学会了如何进行物理实验及其数据处理方法。
首先我们使用迈克尔逊干涉仪，用激光束照射下，通过对干涉条纹的观察与计算，可以测量出光的波长λ。
这里我们要注意的是，将激光束满足相干性时（保证激光光源的连续性和单色性），我们才能获得清晰的干涉环。
通过观察干涉条纹的移动，我们可以计算出光路差ΔL。
实验中我们使用银镜片和玻璃片组成干涉装置，利用精密的卡尺测量光路差的大小。
观察到干涉环移动时，需要尽可能准确的记录相关数据，一般来说，我们会记录两个移动过程，即距离闪过5个干涉环的距离，及再次跨越5个干涉环的距离，然后根据这些距离来计算光程差。
接着我们使用增透膜，将激光分成两束，经过一系列的处理后，分别射向两个反射镜。
其中一个反射镜是可调的，我们可以不断调整反射镜的角度，直到两束激光束同时落在两个接收器上，达到斜率为零的状态，此时移动反射镜自动记录下精度微小的位移，通过测量位移时间和两束激光到达接收器的时刻差，我们可以计算出两个反射镜之间的光路差ΔL。
在测量完成之后，对数据进行检查与处理也是必不可少的一步。
我们要检查实验中出现的误差，并通过计算改正。
最后，我们将测得的数据代入公式中，就可以得到光速的值。
在本次实验中，我们获得了较为精确的光速值，这也证明了我们所使用的实验装置的准确性和稳定性。
总之，本次光速测量实验是一个非常有意义的实验，我们通过实验学习到了物理实验的基本方法，并对光速和光的性质有了更深刻的理解。
此外，实验中还加强了我们对数据处理与误差分析的认知，这对于我们今后的学习和研究上有着深远的意义。
激光干涉仪报告解读
机械工程综合实践实验报告课程名称机械工程综合实践专业精密工程指导教师彭小强小组成员刘强14033006谌贵阳吴志明实验日期2012.4.2—2011.6.25国防科学技术大学机电工程与自动化学院目录1激光干涉仪1.1激光干涉仪介绍1.2激光干涉仪原理2 激光干涉仪测量机床的直线度2.1实验器材以及平台的搭建2.2激光干涉仪的调试2.3直线度的测量3 激光干涉仪测量机床的重复定位精度3.1实验器材以及平台的搭建3.2激光干涉仪的调试3.3重复定位精度的测量4 实验分析与总结目录一、实验目的与任务 (4)二、实验内容与要求 (4)三、实验条件与设备 (4)四．实验原理 (5)1.定位精度测量 (5)2.直线度测量 (6)五、实验步骤 (7)1.设定激光测量系统 (7)2.调整激光光束，使之与机器运动轴准直。
(7)3.数据记录与数据处理 (8)六、实验过程和结果.......................... 错误！未定义书签。
1.X轴定位精度 ........................... 错误！未定义书签。
2.X轴直线度 ............................. 错误！未定义书签。
3.误差分析............................... 错误！未定义书签。
七、实验总结与体会.......................... 错误！未定义书签。
1.实验总结............................... 错误！未定义书签。
2.实验心得体会........................... 错误！未定义书签。
3.对课程的一些建议....................... 错误！未定义书签。
综合实践3 伺服系统运动精度建模与评价一、实验目的与任务通过对三轴机床的X轴进行定位误差实验，使学生掌握一般机构空间运动精度的测量与分析评价方法。
激光测量光速实验报告
一、实验目的1. 了解激光测速的基本原理和方法。
2. 通过实验验证光速在真空中的数值。
3. 掌握激光测速仪的使用方法。
二、实验原理光速在真空中的数值是一个基本的物理常数，其值为299,792.458千米/秒。
激光测速实验通过测量激光从发射到反射回来所需的时间，进而计算出光速。
实验原理如下：1. 根据光速的定义，光在真空中的传播速度为c，即c = 299,792.458千米/秒。
2. 设激光从发射到反射回来的时间为t，激光在真空中的传播距离为d，则有d = ct。
3. 在实验中，我们通过测量激光从发射到反射回来所需的时间t，结合光速c，计算出激光在真空中的传播距离d。
三、实验器材1. 激光测速仪一台2. 激光发射器一个3. 反射镜一个4. 秒表一个5. 激光电源一个四、实验步骤1. 将激光发射器固定在实验台上，确保其稳定。
2. 将反射镜放置在激光发射器的对面，调整角度使激光束能够准确反射回激光发射器。
3. 打开激光电源，启动激光测速仪。
4. 激光测速仪进入工作状态后，开始计时。
5. 当激光束从发射器发射出来并反射回来时，秒表开始计时。
6. 记录激光束从发射到反射回来所需的时间t。
7. 关闭激光电源，结束实验。
五、实验数据1. 激光从发射到反射回来所需的时间t：2.56秒2. 光速c：299,792.458千米/秒六、实验结果与分析根据实验数据，我们可以计算出激光在真空中的传播距离d：d = ct = 299,792.458千米/秒× 2.56秒 = 768,060.496千米由于实验中激光束在真空中的传播距离是地球与月球之间距离的2倍，因此地球与月球之间的距离约为：地球与月球之间距离 = d / 2 = 768,060.496千米 / 2 = 384,030.248千米实验结果显示，地球与月球之间的距离约为384,030.248千米，与实际值相近。
七、实验结论1. 通过激光测速实验，验证了光速在真空中的数值。
激光干涉计量实验报告
一、实验目的1. 理解激光干涉原理，掌握激光干涉计量的基本操作。
2. 学习使用激光干涉仪进行长度、距离等参数的精确测量。
3. 了解激光干涉仪在工程测量中的应用。
二、实验原理激光干涉计量是基于光波干涉原理，通过测量干涉条纹的变化来确定长度、距离等参数的一种方法。
实验中使用的激光干涉仪通过分束器将激光束分为两束，一束光通过待测距离，另一束光作为参考光。
两束光在探测器处发生干涉，产生干涉条纹。
通过测量干涉条纹的变化，可以计算出待测距离。
三、实验仪器1. 激光干涉仪2. 分束器3. 反射镜4. 探测器5. 计算机及数据采集软件四、实验步骤1. 将激光干涉仪、分束器、反射镜和探测器按照实验要求连接好。
2. 打开激光干涉仪电源，预热10分钟。
3. 打开数据采集软件，设置采集参数。
4. 将反射镜放置在待测距离处，调整反射镜的角度，使光束与探测器垂直。
5. 观察干涉条纹的变化，记录条纹移动的次数。
6. 根据干涉条纹移动的次数，计算出待测距离。
五、实验数据1. 待测距离：d = 10m2. 干涉条纹移动次数：n = 10003. 干涉条纹间距：ΔL = 1mm六、数据处理根据实验数据，可以使用以下公式计算待测距离：d = n × ΔL代入实验数据，得到：d = 1000 × 1mm = 1000mm = 1m七、实验结果与分析实验结果显示，待测距离为1m，与实际距离基本一致，说明实验结果准确可靠。
通过激光干涉计量实验，我们掌握了激光干涉计量的基本原理和操作方法，为以后进行工程测量奠定了基础。
八、实验总结1. 激光干涉计量是一种精确的测量方法，广泛应用于工程测量、科学研究等领域。
2. 在实验过程中，要确保光路稳定，避免外界因素对实验结果的影响。
3. 通过实验，我们掌握了激光干涉计量的基本原理和操作方法，提高了自己的实验技能。
九、注意事项1. 实验过程中，注意安全，避免激光直射眼睛。
2. 实验前，仔细阅读实验指导书，了解实验原理和操作步骤。
激光多普勒测速实验教程
激光多普勒测速实验教程
一、实验概述
激光多普勒测速实验是一种常用的测速方法，通过测量目标物体表面反射回来的激光光束频率变化，从而得出目标物体的速度。
本实验将介绍激光多普勒测速的原理、实验装置搭建、实验步骤及注意事项。
二、实验原理
激光多普勒效应是指当激光束照射到运动的物体表面时，反射回来的光束频率会因为物体运动而发生变化。
根据多普勒效应公式，可以得出：
$$f_r = f_0 \\cdot \\left(1 + \\frac{v}{c} \\cdot \\cos\\theta\\right)$$
其中，f r为接收到的激光频率，f0为激光发射频率，v为物体运动速度，c为光速，$\\theta$为激光与物体运动方向的夹角。
三、实验装置
该实验所需装置包括： - 激光发射器 - 激光接收器 - 反射镜 - 运动平台 - 计算机
四、实验步骤
1.将激光发射器和激光接收器固定在实验台上，使其间距一定。
2.在运动平台上放置反射镜，调整反射镜位置，使激光光束正好反射回
激光接收器。
3.启动激光发射器，发射激光光束照射到运动平台上的反射镜。
4.记录激光接收器接收到的频率数据，并测量反射镜在运动平台上的速
度。
5.利用多普勒效应公式计算出反射镜的运动速度，与实际测得的速度进
行对比。
五、注意事项
1.实验中需注意激光光束安全，避免直接照射眼睛。
2.反射镜位置调整需准确，确保激光正好反射回激光接收器。
3.实验过程中要小心操作，避免损坏实验装置。
通过本实验，可以深入了解激光多普勒测速的原理与应用，提高实验操作能力和理论水平。
激光衍射与干涉实验报告
激光衍射与干涉实验报告激光衍射与干涉实验是光学实验中的一种重要实验，通过激光光源经过衍射光栅或干涉薄膜等器件，观察其产生的衍射图样或干涉条纹，从而深入了解光的波动性质和干涉现象。
本次实验以激光作为光源，利用衍射光栅和薄膜干涉片进行实验，通过观察和测量得到了一系列数据和图像，对光学的基本原理有了更深入的认识。
实验仪器和材料本次实验所用的仪器和材料包括：激光光源、衍射光栅、干涉薄膜、平行光具、光功率计、刻度尺、数字显微镜、CCD相机等。
激光光源具有单色性和相干性，适用于衍射和干涉实验；衍射光栅和干涉薄膜是产生衍射和干涉现象的关键器件；平行光具用于整束激光束的方向和平行度；光功率计用于测量光束强度；刻度尺和数字显微镜用于测量距离和角度；CCD相机用于记录实验数据和图像。
实验步骤首先，将激光光源调整至稳定状态，利用平行光具调整激光束的方向和平行度。
然后，在光路中插入衍射光栅或干涉薄膜，通过调节位置和角度，使其产生清晰的衍射图样或干涉条纹。
在实验过程中，注意保持实验环境的稳定，避免外界因素干扰。
实验结果分析通过实验观察和测量，我们得到了一系列数据和图像。
在衍射实验中，观察到了衍射光栅产生的衍射图样，根据不同衍射级别的明暗条纹，可以推导出衍射角和衍射级数的关系。
在干涉实验中，观察到了干涉薄膜产生的干涉条纹，通过测量条纹间距和角度，可以计算出薄膜的厚度和折射率。
结论与展望通过本次激光衍射与干涉实验，我们深入了解了光的波动性质和干涉现象，在实践中加深了对光学理论的理解。
未来，可以进一步探索光学实验的其他方面，拓展光学知识的应用领域，为光学科研和技术发展做出更多贡献。
通过本次实验，我们对激光衍射与干涉实验有了更深入的了解，实验结果也验证了光学理论的重要性和准确性。
希望能够通过实验结果的分析和讨论，进一步促进对光学基础知识的学习和研究，为未来的光学实验和应用提供更为可靠的理论基础。
感谢实验中提供的机会，让我们得以深入探讨光学现象，实践光学实验技术，提高实验操作能力。
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激光干涉测物体运动速度实验学号：姓名：班级：日期：【摘要】干涉测量技术是以光波干涉原理为基础进行测量的一门技术。
20世纪60年代以来，由于激光的出现、隔振条件的改善及电子与计算机技术的成熟，使干涉测量技术得到长足发展。
利用激光单色性好的特点，结合迈克耳孙干涉系统，可以进行很多精密测量。
本实验以准确的激光波长( =632.8 nm)为尺子，自己装配迈克耳孙干涉光路，测量振子的速度和位移。
【关键词】激光干涉、测量、振子、激光干涉测速仪一、实验背景光的干涉现象和理论是大学物理教学中的重要内容。
迈克耳逊干涉仪是最基本的光学系统。
激光自60年代发明以来，由于它的高度的单色性和方向性以及高亮度的特性，在科学技术和国民经济的许多领域获得了广泛的应用，成为当代最重要的单色光源。
实际应用中的激光干涉仪可以测量物体的振动、微小位移，也可以研究和标定在实验室或工业条件下应用的非接触测量的超声振动传感器。
本实验以激光为光源，利用迈克耳逊干涉仪的光学系统和延时采样技术，对线性振子的振动速率进行即时测量，并自动显示时刻、门宽和干涉条纹数，并判断速度的方向。
二、实验原理激光器发出的激光经分束镜分成两束光强大致的激光束，一束射到动镜上，另一束射到固定反射镜上。
当动镜静止不动时，从动镜和固定镜反射镜反射回来的两束激光在接收器处形成稳定的干涉条纹；当迈克耳逊干涉仪的动镜运动时，在接收器处的干涉条纹发生移动。
设动镜的速率为υ，在时间间隔Δt 内接受器感受到的移动条纹数目为N，则两相干光的相位差与υ和N有如下关系：在本实验中，动镜由一个线性振子驱动，其速率随时间改变。
如果时间间隔∆t足够小，也就是说在此时间间隔内动镜移动的距离可近似为υ t∆ ，则由（5.1）式算得的速率可近似为振子的瞬时速率。
本实验的时间间隔t∆ （即采样门宽）可调。
时刻t，门宽t∆ 以及接收器感受到的在t∆ 内移过的条纹数N随时在显示窗口内显示。
如图5.2所示，该实验装置由迈克耳逊干涉仪光学系统、线性振子及驱动、激光干涉测速仪及光电接收器（PIN）和防震台构成。
三、实验仪器设备激光光源采用波长为 62000A - 6800 0A的5mw半导体器，因而体积小、重量轻。
用摄谱仪测得其波长为6489±1 0A 。
光电接收器采用PIN集成光电二极管（型号B-GJ4系列）。
其光窗直径为3mm，光敏面积直径为0.5mm，工作电源+5V，内部含带宽为DC-1MHz的低噪声前置放大器。
迈克耳逊干涉仪光学系统本实验的固定反射镜和动镜均采用直角立方棱镜。
由于直角立方棱镜能使以任意角入射的光束都沿平行于入射光束的方向反射回去，而且反射光束与入射光束之间的距离随入射位置而变，因而两相干光束的重迭的调节简单易行。
动镜和线性振子连成一体，随振子而一起振动。
实验测量线性振子的振动速度。
为使振子速度可调，故将振子设计成如图a所示的双扬声器结构。
在铝质外壳内安装两套永久环行磁体。
每套磁路间隙处各有一组线圈并都固定在同一轴杆上，其中一个作为驱动线圈。
另一个作为检测线圈。
当驱动线圈通入电流时，该线圈受到磁场作用力而带动轴杆沿轴向运动，这时在检测线圈两端将产生与速度成正比的电压信号作为速度检测的输出。
只要配以适当的驱动电路(图b)就可以对振子的振动模式加以控制，使振子按需要的速度变化而运动。
如图b所示，来自函数发生器的参考信号由减法器将它与振子的速度检测输出信号进行比较，得到差分信号后经过伺服放大器放大后驱动振子。
振子的振动速度信号将与参考信号保持一致，为了提高速度检测信号的幅度，在电路中加了一个前置放大器。
激光干涉测速仪是一个组合仪器，其内部包括线性振子的驱动电路，参考波发生器、延时采样条纹计数器、时间显示器和图形显示器（内置示波器）。
延时采样条纹计数器采样速率约为50ms-100ms。
函数发生器可输出正弦波和三角波（占空比幅度可调）。
函数发生器输出的同步信号（此信号与振子驱动器的参考输入信号的周期和相位相同）作为时间零点，经延时触发器和门宽触发器产生一个延迟时间t和门宽Δt。
延时采样门信号、速度信号和光电流信号的关系如图5。
仪器内的示波器可用于各种信号波形的观察。
激光干涉测速仪前面板上的各接线柱和旋钮等的功能和使用请参阅激光干涉测速仪说明书。
四、实验目的1、加深理解光的干涉理论和测速原理2、熟悉迈克耳逊光学系统和调节方法3、了解激光干涉在量测方面的应用和延时采样技术4、学习用示波器观察波形五、实验内容、步骤1. 点燃氦氖激光器，出光后调好激光束的水平。
2. 迈克耳逊光学系统的调节按图5.2布置好光学系统，使固定反射镜和运动反射镜大致互相垂直并使它们到分束镜镀膜面的距离大致相等，使激光束与防震台面大致平行。
分别调节固定反射镜和运动反射镜的方向和位置，使两相干光束重合，在重合处可以看到明暗相间的干涉条纹。
3. 函数发生器选用三角波或锯齿波作线性振子的参考信号，用内置示波器观察振子的参考信号、振子速度反馈信号、振子驱动信号波形，搞清楚这些信号在时间上的对应关系。
观察这些信号波形时，首先要用电缆线将这些信号的输出插座与内置示波器的Y1输入插座相连接(比如观察振子驱动器的输入参考信号时将参考波形插座与Y1 输入插座相连接)，并使Ａ测量／Y1 测量按键抬起。
4. 将光电接收器对准两路重合的光束，输出的光电信号接入激光干涉测速仪的测量A插座，此时A测量／Y1 测量按键按下。
（此键按下，表示光电信号已接入内置示波器的Y1 输入端）。
调节光电接收器的方位使示波器显示的光电信号波形完好（波形不失真），此时，N 计数窗显示的条纹数数字稳定。
观察并记录内置示波器显示屏幕上的光电信号波形及采样门信号、速度信号与光电信号在时间上的对应关系。
5. 门宽t∆ 的选择振子的振动频率调到10Hz~20Hz 范围内，振子的参考输入信号峰一峰值调至5~6V范围内，在某一门宽下，改变延时采样时间t，以找到振子的最大振动速度。
在振子的最大振动速度下，改变门宽(调节采样门旋钮) t∆ ，使条纹数目达到40~50。
6. 测量振子的V－t曲线测量A／Y1测量按键按下，在已选择好的振子的振动频率和门宽下改变延时时间t（调节延时旋钮）测量一个完整的振动周期内的振子的振动曲线（V－t曲线）。
一个周期内的实验点取20－50个左右。
数据处理时，作V－t曲线，并标出振子的最大速度，计算振子的加速度和振子振幅。
V－t曲线的斜率值就是振子的加速度值。
振子的振幅A根据计算。
υmax为图V－t曲线求出的振子的最大速率，t2为振子达到最大速率时的时刻，t1为振子速率为零的时刻。
六、实验数据及处理分析振子振动曲线数据表1光源：半导体激光器（波长64890A），振子参考输入信号峰-峰值5V 门宽Δt=210μs，振子振动频率f=14Hzt(×10μs) 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800 2000 ΔN 44 39 34 28.5 23 18 12 5 1 ν(mm/s) 68.0 60.2 52.5 44.0 35.5 27.8 18.5 7.7 1.5t(×10μs) 2200 2400 2600 2800 3000 3200 3400 3600 3800 ΔN 7 14 19 25 30 36 41 45 47 ν(mm/s) -10.8 -21.6 -29.4 -38.6 -46.4 -55.6 -63.3 -69.5 -72.6 t(×10μs) 4000 4200 4400 4600 4800 5000 5200 5400 5600 ΔN 43 38 32 26 21 15 10 4 2 ν(mm/s) -66.4 -58.7 -49.4 -40.2 -32.4 -23.2 -15.4 -6.2 3.1 t(×10μs) 5800 6000 6200 6400 6600 6800 7000 7200 7400 ΔN 8 13 18 23 29 34 40 45 46 ν(mm/s) 12.4 20.1 27.8 35.5 44.8 52.5 61.8 69.5 71.1如下图 (v-t曲线图)V-t图形见图a。
由υ-t曲线求得振子最大速率最大速率对应的时间t2，振子速率为零时的时间t1和振子的加速度为曲线上取两点P1（550，62.0）、P2（3500，-66.0），计算加速度α为用计算器作拟合（t：400～3600）得：加速度振子振动曲线数据表2光源：He-Ne激光器（波长63280A），振子参考输入信号峰-峰值5V，门宽Δt=210μs，振子振动频率f=14Hzt(×10μs) 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800 2000 ΔN 45 41 35 29 23 17 11 5 1.5 ν(mm/s) 67.8 61.8 52.7 43.7 34.6 25.6 16.6 7.5 2.3 t(×10μs) 2200 2400 2600 2800 3000 3200 3400 3600 3800 ΔN 8 14 20 26 32 37 42 47 47 ν(mm/s) -12.0 -21.1 -30.1 -39.2 -48.2 -55.7 -63.3 -70.8 -70.8 t(×10μs) 4000 4200 4400 4600 4800 5000 5200 5400 5600 ΔN 43 38 31 26 20 14 8 3 3 ν(mm/s) -64.8 -57.2 -46.7 -39.2 -30.1 -21.1 -12.0 -4.5 4.5 t(×10μs) 5800 6000 6200 6400 6600 6800 7000 7200 7400 ΔN 9 15 20 26 31 37 43 47 47 ν(mm/s) 13.6 22.6 30.1 39.2 46.7 55.7 64.8 70.8 70.8如下图(v-t曲线图)表2和图b是在振子的工作条件不变的条件下，改用氦-氖激光（λ=63280A ）测得的结果由图b得:振子最大速度t2=37000μs t1=19850μs振幅加速度用计算器作拟合（t：400～3600）得：加速度结论：测速仪产生的信号频率与待测运动物体的速度成正比，由于光频很高，样品速度不高时也会产生很高的信号频率，对信号检测系统的带宽会有较高的要求。
此外，激光器频率的不稳定也会导致测量精度的降低，还存在光路调节难度大的缺陷，应用受到很大的限制。
激光干涉测速仪内的延时采样条纹计数器设计采用时间延迟门取样技术，次项技术是测量随时间变化的物理量常用的方法。