半导体泵浦激光原理
半导体激光泵浦源
半导体激光泵浦源的原理、优势及应用前景一、引言半导体激光泵浦源是一种利用半导体材料作为增益介质，通过电注入或光激发方式实现粒子数反转并产生激光输出的器件。
它具有体积小、重量轻、效率高、可靠性好等优点，因此在通信、医疗、工业加工等领域得到了广泛应用。
本文将从原理、优势及应用前景等方面对半导体激光泵浦源进行详细介绍。
二、半导体激光泵浦源的原理半导体激光泵浦源的工作原理基于半导体材料的能带结构和粒子数反转机制。
当外界注入电流或光激发时，半导体材料中的电子从价带跃迁至导带，形成粒子数反转分布。
在满足一定条件下，这些反转分布的粒子通过受激辐射过程发射出相干光，即激光。
具体来说，半导体激光泵浦源通常由P型半导体和N型半导体组成的PN结结构构成。
当正向偏置电压施加在PN结上时，空穴和电子分别从P区和N区注入到有源层，并在有源层内复合发光。
通过调整注入电流、有源层厚度和掺杂浓度等参数，可以控制激光的输出功率和波长。
三、半导体激光泵浦源的优势1. 体积小、重量轻：与传统的固体激光器相比，半导体激光泵浦源具有更小的体积和重量，便于集成和携带。
2. 效率高：半导体激光泵浦源的电光转换效率较高，通常在百分之几十到百分之几百之间，远高于传统的灯泵浦固体激光器。
3. 可靠性好：半导体激光泵浦源采用电注入方式实现粒子数反转，无需机械运动部件，因此具有较高的可靠性和稳定性。
4. 调制速度快：半导体激光泵浦源的调制速度较快，可以实现高速光通信和光信号处理。
5. 波长可调谐：通过调整有源层的材料和厚度等参数，可以实现半导体激光泵浦源的波长调谐，满足不同应用需求。
6. 成本低：随着半导体材料制备技术的不断发展和规模化生产的实现，半导体激光泵浦源的成本不断降低，具有较高的性价比。
四、半导体激光泵浦源的应用前景1. 通信领域：半导体激光泵浦源是光通信系统中的关键器件之一，用于实现信息的传输和放大。
随着5G、云计算等技术的快速发展，对高速率、大容量光通信系统的需求不断增长，将进一步推动半导体激光泵浦源的发展和应用。
半导体泵浦激光原理实验
半导体泵浦激光原理实验理工学院光信息2班贺扬10329064 合作人：余传祥【实验目的】1、了解与掌握半导体泵浦激光原理及调节光路方法。
2、掌握腔内倍频技术，并了解倍频技术的意义。
3、掌握测量阈值、相位匹配等基本参数的方法。
【实验仪器】808nm半导体激光器、半导体激光器可调电源、晶体、KTP倍频晶体、输出镜（前腔片）、光功率指示仪【实验原理】激光的产生主要依赖受激辐射过程。
处于激发态的原子，在外的光子的影响下，从高能态向低能态跃迁，并在两个状态的能量差以辐射光子的形式发出去。
只有外来光子的能量正好为激发态与基态的能级差时，才能引起受激辐射，且受激辐射发出的光子与外来光子的频率、发射方向、偏振态和相位完全相同。
激光器主要有：工作物质、谐振腔、泵浦源组成。
工作物质主要提供粒子数反转。
泵浦过程使粒子从基态抽运到激发态，上的粒子通过无辐射跃迁，迅速转移到亚稳态。
是一个寿命较长的能级，这样处于的粒子不断累积，上的粒子又由于抽运过程而减少，从而实现与能级间的粒子数反转。
激光产生必须有能提供光学正反馈的谐振腔。
处于激发态的粒子由于不稳定性而自发辐射到基态，自发辐射产生的光子各个方向都有，只有沿轴向的光子，部分通过输出镜输出，部分被反射回工作物质，在两个反射镜间往返多次被放大，形成受激辐射的光放大即产生激光。
激光倍频是将频率为的光，通过晶体中的非线性作用，产生频率为的光。
当外界光场的电场强度足够大时（如激光），物质对光场的响应与场强具有非线性关系：式中均为与物质有关的系数，且逐次减小。
当E很大时，电场的平方项不能忽略。
,直流项称为光学整流，当激光以一定角度入射到倍频晶体时，在晶体产生倍频光，产生倍频光的入射角称为匹配角。
倍频光的转换效率为倍频光与基频光的光强比，通过非线性光学理论可以得到：式中L为晶体长度，、分别为入射的基频光、输出的倍频光光强。
在正常色散情况下，倍频光的折射率总是大于基频光的折射率，所以相位失配，双折射晶体中的o光和e光折射率不同，且e光的折射率随着其传播方向与光轴间夹角的变化而改变，可以利用双折射晶体中o光、e光间的折射率差来补偿介质对不同波长光的正常色散，实现相位匹配。
半导体泵浦源
半导体泵浦源半导体泵浦源（Semiconductor Pump Source）是一种广泛应用于激光器领域的关键元件。
本文将介绍半导体泵浦源的原理、特点以及应用领域。
一、原理半导体泵浦源利用半导体材料的特性，通过电流注入使其产生激光，从而实现泵浦作用。
其工作原理主要包括以下几个步骤：1. 电流注入：通过电流注入到半导体材料中，激发电子从低能级跃迁到高能级，形成电子空穴对。
2. 电子空穴对复合：由于电子和空穴的相互作用，电子从高能级跃迁回低能级，并释放出能量。
3. 光子产生：能量释放时，激发的原子或分子会产生光子，形成激光。
二、特点半导体泵浦源相比传统的泵浦源具有以下几个显著特点：1. 小型化：半导体材料具有小尺寸、轻重量的特点，因此半导体泵浦源体积小巧，适合集成到激光器中。
2. 高效率：半导体泵浦源的电光转换效率较高，能够将输入的电能有效转化为激光输出，节约能源。
3. 长寿命：由于半导体泵浦源无需使用活性介质，其寿命相对较长，维护成本低。
4. 可调谐性：通过调节电流的大小，可以实现半导体泵浦源输出激光的波长可调谐。
三、应用领域半导体泵浦源在激光器领域有着广泛的应用，主要包括以下几个方面：1. 医疗美容：半导体泵浦源可用于医疗美容领域，如激光脱毛、激光祛斑等。
其小型化和高效率的特点使得激光器设备更加便携和高效。
2. 通信领域：半导体泵浦源在光通信领域中广泛应用，用于光纤通信、激光雷达等设备。
其可调谐性使得激光器能够适应不同波长的光信号传输需求。
3. 工业加工：半导体泵浦源在激光切割、激光打标等工业加工领域中得到广泛应用。
其高效率和长寿命的特点使得激光器设备更加稳定可靠。
4. 科学研究：半导体泵浦源还广泛应用于科学研究领域，如光谱分析、原子物理实验等。
其小型化和可调谐性使得科研人员能够更方便地开展实验研究。
总结：半导体泵浦源作为激光器的关键元件，具有小型化、高效率、长寿命和可调谐性等特点，广泛应用于医疗美容、通信、工业加工和科学研究等领域。
实验报告_半导体泵浦激光原理
半导体泵浦激光原理实验学号：09327085 ：武班别：光信二班合作人：程昌、谭宇婷实验日期：3-14 组别：B11【实验目的】1、了解与掌握半导体泵浦激光原理及调节光路方法。
2、掌握腔倍频技术，并了解倍频技术的意义。
3、掌握测量阈值、相位匹配等基本参数的方法。
【实验仪器】808nm半导体激光器、半导体激光器可调电源、Nd:YVO4晶体、KTP倍频晶体、输出镜（前腔片）、光功率指示仪【实验原理】光与物质的相互作用可以归结为光与原子的相互作用，有三种过程：吸收、自发辐射和受激辐射。
如果一个原子，开始处于基态，在没有外来光子，将保持不变，如果有一个能量为hυ21的光子接近，则它吸收这个光子，处于激发态E2.在此过程中不是所有光子都能被原子吸收，只有当光子能量正好等于原子能级间距E1−E2时才能被吸收。
激发态寿命很短，在不受外界影响时，它们会自发地返回基态，并放出光子。
自发辐射过程与外界作用无关，由于各个原子的辐射都是自发、独立进行的，因而不同原子发出来的光子的发射方向和初相位是不同的。
处于激发态的原子，在外的光子的影响下，会从高能态向低能态跃迁，并在两个状态的能量差以辐射光子的形式发出去。
只有外来光子的能量正好为激发态与基态的能级差时，才能引起受激辐射，且受激辐射发出的光子与外来光子的频率、发射方向、偏振态和相位完全相同。
激光的产生主要依赖受激辐射过程。
激光器主要有：工作物质、谐振腔、泵浦源组成。
工作物质主要提供粒子数反转。
泵浦过程使粒子从基态E1抽运到激发态E3，E3上的粒子通过无辐射跃迁（该过程粒子从高能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能，但不辐射光子），迅速转移到亚稳态E2。
E2是一个寿命较长的能级，这样处于E2的粒子不断累积，E1上的粒子又由于抽运过程而减少，从而实现E2与E1能级间的粒子数反转。
激光产生必须有能提供光学正反馈的谐振腔。
处于激发态的粒子由于不稳定性而自发辐射到基态，自发辐射产生的光子各个方向都有，偏离轴向的光子很快逸出腔外，只有沿轴向的光子，部分通过输出镜输出，部分被反射回工作物质，在两个反射镜间往返多次被放大，形成受激辐射的光放大即产生激光。
实验报告-半导体泵浦激光原理
激光器主要有：工作物质、谐振腔、泵浦源组成。
工作物质主要提供粒子数反转。
泵浦过程使粒子从基态E1抽运到激发态E3，E3上的粒子通过无辐射跃迁（该过程粒子从高能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能，但不辐射光子），迅速转移到亚稳态E2。
E2是一个寿命较长的能级，这样处于E2的粒子不断累积，E1上的粒子又由于抽运过程而减少，从而实现E2与E1能级间的粒子数反转。
激光产生必须有能提供光学正反馈的谐振腔。
处于激发态的粒子由于不稳定性而自发辐射到基态，自发辐射产生的光子各个方向都有，偏离轴向的光子很快逸出腔外，只有沿轴向的光子，部分通过输出镜输出，部分被反射回工作物质，在两个反射镜间往返多次被放大，形成受激辐射的光放大即产生激光。
光的倍频是一种最常用的扩展波段的非线性光学方法。
激光倍频是将频率为ω的光，通过晶体中的非线性作用，产生频率为2ω的光。
当光与物质相互作用时，物质中的原子会因感应而产生电偶极矩。
单位体积内的感应电偶极矩叠加起来，形成电极化强度矢量。
电极化强度产生的极化场发射出次级电磁辐射。
当外加光场的电场强度比物质原子的内场强小得多时，物质感生的电极化强度与外界电场强度成正比。
P=ε0χE在激光没有出现前，当有几种不同频率的光波同时与该物质作用时，各种频率的光都线性独立地反射、折射和散射，满足波的叠加原理，不会产生新的频率。
当外界光场的电场强度足够大时（如激光），物质对光场的响应与场强具有非线性关系：P=αE+βE2+γE3+⋯式中α，β，γ，…均为与物质有关的系数，且逐次减小。
考虑电场的平方项E=E0cosωtP(2)=βE2=βE02cos2ωt=βE02(1+cos2ωt)出现直流项和二倍频项cos2ωt,直流项称为光学整流，当激光以一定角度入射到倍频晶体时，在晶体产生倍频光，产生倍频光的入射角称为匹配角。
倍频光的转换效率为倍频光与基频光的光强比，通过非线性光学理论可以得到：η=I2ωω∝βL2Iωsin2(Δkl/2)式中L为晶体长度，Iω、I2ω分别为入射的基频光、输出的倍频光光强。
半导体泵浦激光器原理
半导体泵浦激光器原理
半导体泵浦激光器是一种特殊的半导体激光器。
相对于其他激光器，
它的优势在于尺寸小、功率高和效率高，因此被广泛应用于光通信、
医疗、生物科技和材料加工等领域。
半导体泵浦激光器的工作原理是通过电流注入半导体材料（通常是双
异质结或量子阱结构），使得电子和空穴在材料中复合并释放出光子。
这些光子被镜子反射，反复在腔体中反射，从而产生聚集和增强的光。
相比于其他激光器，半导体泵浦激光器的优势在于其工作时不需要高
能输入激光器，因此可以实现高效率转化电能为光能。
此外，由于其
结构较小，积累的热量比其他激光器少，因此可以实现更小的散热系
统和更高的功率密度。
然而，半导体泵浦激光器也存在一些问题，其中最主要是光子漫反射
导致的散射损耗和上行波的影响。
为了解决这些问题，研究人员正在
努力改进半导体材料和腔体结构，以增加激光的强度和时间，从而实
现更高效的反射和收集。
将来，随着我们对半导体泵浦激光器的理解和知识的深入，其应用领
域可能会得到更广泛的扩展。
我们期望，随着时间的推移，人们可以
创造出更高性能、更稳定的半导体泵浦激光器，从而推动发展更广泛的应用场景。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源808nm光纤耦合半导体激光泵浦源是一种利用光纤耦合技术，将激光器的输出光束耦合到光纤中进行激光泵浦的一种光纤耦合激光器源。
它具有方便性、高效性和稳定性等特点，在现代光通信和光电器件领域有着广泛的应用。
本文将从原理、结构和应用领域等方面介绍808nm 光纤耦合半导体激光泵浦源。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源的原理是利用半导体激光器产生808nm波长的光束，通过透镜将光束聚焦到光纤的输入端，然后通过光纤传输到输出端，从而实现对目标物质的泵浦。
在光纤耦合激光器源中，光纤起到了光束传输的作用，避免了传统激光器泵浦源中存在的激光束扩散、气动光损耗等问题，提高了光能利用率和泵浦效率。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源的结构主要包括激光器、透镜、光纤和输出端。
激光器是光源，产生波长为808nm的激光光束。
透镜起到聚焦和耦合的作用，通过调整透镜的位置和焦距，实现光束的聚焦和耦合效果。
光纤作为传输媒介，将激光光束从输入端传输到输出端。
输出端通常配备有滤光片和准直透镜，用于过滤杂散光和调整激光的准直性。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源的应用非常广泛，主要包括以下几个方面：首先，光通信领域。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源可以作为光纤放大器的泵浦源，用于放大光信号，提高光通信系统的传输距离和信号质量。
另外，它还可以用于光纤激光器的泵浦源，产生窄线宽、高功率的激光光束，用于光纤光通信系统中的光谱分析、光纤传感器等应用。
其次，光电子器件领域。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源可以用于激发固体或半导体材料中的光电子材料，产生特定波长的光激发物质的电子跃迁过程，实现电子的能级转移和激发态的产生，从而实现激光器、光电二极管、光电晶体管等光电子器件的制备。
再次，生物医学领域。
808nm光纤耦合半导体激光泵浦源可以用于激发生物标记物（如荧光染料）的荧光发射过程，实现生物体内的光学成像、光热治疗、光动力疗法等应用。
半导体泵浦固体连续激光器实验原理
半导体泵浦固体连续激光器实验原理文章标题：半导体泵浦固体连续激光器实验原理引言：半导体泵浦固体连续激光器（也称作DPSSL）是一种重要的激光器技术，它被广泛应用于科学研究、工业生产、材料加工等领域。
本文将深入探讨半导体泵浦固体连续激光器的实验原理，通过介绍其构造、工作原理和关键技术，帮助读者更全面、深刻地了解该激光器技术。
第一节：半导体泵浦固体连续激光器的构造和工作原理1.1 构造概述半导体泵浦固体连续激光器由激光工作物质、泵浦源、光学谐振腔等组成。
详细介绍每个组成部分的功能和作用。
1.2 工作原理半导体泵浦固体连续激光器的工作原理是基于半导体激光二极管对工作物质进行泵浦，从而实现能量转换。
解释能量转换的过程和原理，包括吸收、激发、跃迁等关键步骤。
第二节：半导体泵浦固体连续激光器的实验关键技术2.1 泵浦源选择介绍如何选择合适的半导体泵浦源，包括波长匹配、功率要求、热效应等因素的考虑。
2.2 激光工作物质选择探讨如何选择适用于半导体泵浦固体连续激光器的工作物质，包括钕掺杂YAG（钇铝石榴石）晶体、钇铝石榴石陶瓷等，比较它们的优缺点和应用领域。
2.3 光学谐振腔设计和优化介绍光学谐振腔的设计原理和方法，包括准稳态、长腔和短腔等不同谐振腔结构的选择和优化。
第三节：实验过程与结果分析3.1 实验步骤详细描述半导体泵浦固体连续激光器实验的步骤，包括调整泵浦源、控制温度、测量输出功率等操作。
3.2 实验结果分析对实验结果进行分析和讨论，包括激光输出功率与输入功率的关系、温度对输出功率的影响等方面。
第四节：对半导体泵浦固体连续激光器的观点和理解4.1 对半导体泵浦固体连续激光器的观点提供对半导体泵浦固体连续激光器技术的观点和评价，包括其优势、局限性以及应用前景等。
4.2 对实验原理的理解总结总结半导体泵浦固体连续激光器的实验原理，回顾文章中的关键内容，以帮助读者更全面、深入地理解该技术。
结论：通过对半导体泵浦固体连续激光器实验原理的细致讲解，读者可以加深对该激光器技术的理解，并在科学研究和工业应用中充分发挥其潜力。
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半导体泵浦激光原理
一、实验仪器
1．808nm半导体激光器≤500mW
2．半导体激光器可调电源电流≤0~500mA
3．Nd:YVO4晶体3×3×1mm
4．KTP倍频晶体 2×2×5mm
5．输出镜（前腔片）φ6 R=50mm
6．光功率指示仪 2μW~200mW 6档
二、实验目的及意义
半导体泵浦0.53μm绿光激光器由于其具有波长短，光子能量高，在水中传输距离远和人眼敏感等优点。
效率高、寿命长、体积小、可靠性好。
近几年在光谱技术、激光医学、信息存储、彩色打印、水下通讯、激光技术等科学研究及国民经济的许多领域中展示出极为重要的应用，成为各国研究的重点。
半导体泵浦0.53μm绿光激光器适用于大学近代物理教学中非线性光学实验。
本实验以808nm半导体泵浦Nd:YVO4激光器为研究对象，让学生自己动手，调整激光器光路，在腔中插入KTP晶体产生523nm倍激光，观察倍频现象，测量阀值、相位匹配等基本参数。
从而对激光技术有一定了解。
三、实验原理
光与物质的相互作用可以归结为光与原子的相互作用，有三种过程：吸收、自发辐射和受激辐射。
如果一个原子，开始处于基态，在没有外来光子，它保持不变，如果一个能量为hν21的光子接近，则它吸收这个光子，处于激发态E2。
在此过程中不是所有的光子都能被原子吸收，只有当光子的能量正好等于原子的能级间隔E1-E2时才能吸收。
图13-1 光与物质作用的吸收过程
激发态寿命很短，在不受外界影响时，它们会自发返回到基态，并发出光子。
自发辐射过程与外界作用无关，由于各个原子的辐射都是自发的、独立进行的，因而不同原子发出来的光子的发射方向和初相位是不相同的。
处于激发态的原子，在外的光子的影响下，会从高能态向地能态跃迁，并两个状态的能量差以辐射光子的形式发射出去。
只有外来光子的能量正好为激发态与基态的能级差时，才能引起受激辐射，且受激辐射发出的光子与外来光子的频率、发射方向、偏振太和相位完成相同。
激光的产生主要依赖受激辐射过程。
图13-2 光与物质作用的自发辐射过程
激光器主要有：工作物质、谐振腔、泵浦源组成。
工作物质主要提供粒子数反转。
图13-3 光与物质作用的受激辐射过程
泵浦过程使粒子从基态E1抽运到激发态E3，E3上的粒子通过无辐射跃迁（该过程粒子从高能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能，但不辐射光子），迅速移到亚稳态E2。
E2是一个寿命较长的能级，这样处于E2上的粒子不断积累，E1上的粒子又由于抽运过程而减少，从而实现E2与E1能级间的粒子数反转。
激光产生必须有能提供光学正反馈的谐
振腔。
处于激发态的粒子由于不稳定性而自
发辐射到基态，自发辐射产生的光子各个方
面都有，偏离轴向的光子很快逸出腔外，只
有沿轴向的光子，部分通过输出镜输出，部
分被反射回工作物质，在两个反射镜间往返
多次被放大，形成受激辐射的光放大即产生
激光。
光的倍频是一种最常用的扩展波段的非图13-4 三能级系统示意图
线性光学方法。
激光倍频是将频率为ω的光，通过晶体中的非线性作用，产生频率为2ω的光。
当光与物质相互作用时，物质中的原子会因感应而产生电偶极矩。
单位体积内的感应电偶极矩叠加起来，形成电极化强度矢量。
电极化强度产生的极化场发射出初次级电磁辐射。
当外加光场的电场强度比物质原子的内场强小的多时，物质感生的电极化强度与外界电场强度成正比。
P=ε0χE
在激光没有出现之前，当有几种不同频率的光波同时与该物质作用时，各种频率的光都线性独立地反射、折射和散射，满足波的叠加原理，不会产生新的频率。
当外界光场的电场强度足够大时（如激光），物质对光场的响应与场强具有非线性关系： P=aE+βE 2+γE 3+…
式中a,β,γ, …均为与物质有关的系数，且逐次减少，它们数量级之比为1a E βγβ==⋅⋅⋅=原子
其中E 原子为原子中的电场，其量级为108V/cm ，当时上式中的非线性E 2、E 3等均是小量，可忽略，如果E 很大，非线性项就不能忽略。
考虑电场的平方项
E=E 0=cos t ω P （2）=βE 2=βE 20 cos 2t ω=β2
02
E (1+ cos2t ω) 出现直流项和二倍频项cos2t ω，直流项称为光学整流，当激光以一定角度入射到倍频晶体时，在晶体产生倍频光，产生倍频光的入射角称为匹配角。
倍频光的转换效率为倍频光与基频光的光强比，通过非线性光学理论可以得到：
222sin (/2)(/2)
l L l ωωωηαβI K =I I K 式中L 晶体长度，ωI 、2ωI 分别为入射的基频光、输出的倍频光的光强，22ωωK =K -K 分别为基频光和倍频光的额传播矢量。
在正常色散的情况下，被频光的折射率n 2ω总是大于基频光的光强，所以相位失配，双折射晶体中o 光和e 光的折射不同，且e 光的折射率随着其传播方向与光轴夹角的变化而改变，可以利用双折射晶体中o 光、e 光间的折射率差来补偿介质对不同波长的正常色散，实现相位匹配。
四、实验装置
实验使用808nm 泵浦晶体得到 1.06μm 近红外激光，再用KTP 晶体进行腔内倍频得到0.53μm 的绿激光，长度3×3×1mm 搀杂浓度3at% a 轴向切割Nd:YVO 4晶体作工作介质，入射到 内部的光约95％倍吸收，采用II 类相位匹配2×2×5mmKTP 晶体作为倍频晶体，它的通光面同 时对1.064μm 0.53μ高透，采用端面泵浦以提高空间耦合效率，用等焦距为5mm 的梯度折射
图13-5 实验装置电源接线图
率透镜收集808LDjiguang聚焦成0.1 m的细光束，使光束束腰在Nd:YVO4晶体内部，谐振腔为凹型，后腔片受热后弯曲。
输出镜（前腔片）用K9玻璃，R为50mm，对808.5，1.064高反。
用632.8mmHe-He激光器作指示光源。
图13-6
五、操作步骤
激光器光路调整
1．将808nmLD固定在二维调节架上，将632.8nm红光通过白屏小孔聚到折射率梯度透镜上。
让632.8nm光和小孔及808nmLD在同一轴线上。
2．将Nd:YVO4晶体安装在二维调节架上，将红光通过晶体并将返回的光点通过小孔。
3．将输出镜（前腔片）固定在四维调节架上。
调节输出镜使返回的光点通过小孔。
对于有一定曲率的输出镜，会有几个光斑，应区分出从球心返回的光斑。
4．在Nd:YVO4晶体和输出镜之间插入KTP倍频晶体，接通电源，调节多圈电位器。
5．产生532nm倍频绿光。
调节输出镜，LD调节架，使532nm绿光功率最大。
六、注意事项
1．实验中激光器输出的光能量高、功率密度大，应避免直射到眼睛。
特别是532nm绿光，且勿用眼睛直视激光器的轴向输出光束，以免视网膜受到永久性的伤害。
2．避免用手接触激光器的输出镜，晶体得镀膜面，膜片应防潮，不用的晶体，输出腔片用镜头纸包好，放在干燥器里。
3．激光器应注意开关步骤，先检查多圈电位器是否出于最小处，再打开电源开关，逐步调整电位器，使电流逐渐增大，激光出光。
实验完成后，调整电位器，直到电流为零，再关闭电源。