02_传输线理论
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传输线理论
传输线理论
传输线理论是电子和电力学中不可缺少的一部分，是计算、传输和处理信号的基本装置。
它会把发送信号过程中的电能储存在某一部分线路中，当信号到达时会释放电能，从而得到期望的信号结果。
传输线理论的基本原理是以电流为媒介的波形的传输。
当一个电流的信号（如果根据电磁学规律，一个电流信号存在时就会改变一个向量磁场）流经一根线路时，会在线路中传播，形成一种叫做“振荡”的效果，即电压和电流会在线路中持续发生变化。
如果电流的变化速度足够快，线路就会模拟出一定的波形。
在现代电子设备中，传输线理论的实际应用很常见。
它使用各种导线和组件，如电容器、电感器和变压器，来设置不同的参数，让信号在线路中持续传播，从而发挥它的作用。
以电路中常用的电容为例，它会把信号中的高频分量存储起来，从而达到平滑波形，而且把低频分量等发射出去。
传输线理论在电子行业中的另一个重要作用就是保护电子设备
免受不良外界环境影响。
它可以把外界来自电磁波或其他因素的高频影响抑制住，这样就可以有效减少对设备的损害，保证设备的稳定性和可靠性。
此外，传输线理论还被用在很多有趣的实验方面。
例如，通过结合人工智能技术，在一条电线上建立一种“传输线神经网络”，可以模拟人的神经元，来实现识别和分类等复杂的运算任务。
总之，传输线理论是电子和电力学中非常有用的理论，它可以有
效提高电子设备的工作性能，增强设备的耐受性，以及应用在实验方面，这些都给现代电子领域带来了非常重要的技术支持。
第2章传输线理论
j z
1 2Z0
(U1
I1Z0 )e
j z
(2―2―14)
同样可以写成三角函数表达式
U (z)
U1 cos z
jZ0
sin z
I
(
z)
j
U1 Z0
sin
z
I1
cos
z
(2―2―15)
第2章 传输线理论
三、入射波和反射波的叠加 由式(2―2―5)和式(2―2―6)两式可以看出,传输线 上任意位置的复数电压和电流均有两部分组成,即有
U (z)
A1e j z
A2e j z
Ui(z) Ur(z)
I
(z)ຫໍສະໝຸດ 1 Z0A1e j z
1 Z0
A2e j z
Ii(z)
Ir(z)
(2―2―16)
第2章 传输线理论
根据复数值与瞬时值的关系,并假设A1、A2为实数, 则沿线电压的瞬时值为
u(z,t) Re[U (Z )e ji ] A1 cos(t z) A2 cos(t z)
式中v0为光速。由此可见,双线和同轴线上行波电
压和行波电流的相速度等于传输线周围介质中的光速,
它和频率无关,只决定周围介质特性参量ε,这种波称为
无色散波。
第2章 传输线理论
(三) 相波长λp
相波长λp是指同一个时刻传输线上电磁波的相位相 差2π的距离,即有
p
2
vp f
vpT
0 r
(2―3―5)
第2章 传输线理论
这种路的分析方法,又称为长线理论。事实上,“场” 的理论和“路”的理论既是紧密相关的,又是相互补充 的。有些传输线宜用“场”的理论去处理,而有些传输 线在满足一定条件下可以归结为“路”的问题来处理, 这样就可借用熟知的电路理论和现成方法,使问题的处 理大为简化。
电磁场与微波技术第4章1-2传输线理论.ppt
z
A2e z
I
I
z
§1.1 传输线方程
c)电压、电流的定解
始端
终端
上面两个解中的两项分别代表向+z方向和-z方向传播的电 磁波，+z方向的为入射波，-z方向的为反射波。
式中的积分常数由传输线的边界条件确定。
三种边界条件： • 已知终端电压VL和电流IL； • 已知始端的电压V0和电流I0； • 已知电源电动势EG、电源阻抗ZG 与负载阻抗ZL。
EG I0ZG V (z)
ILZL
I (z)
A1e z
1 Z0
A1e
联立求解，可得：
A2e z z A2e z
A1
EG Z0 Z G Z 0 1 G L e 2l
A2
EG Z 0L e 2l Z G Z 0 1 G L e 2l
§1.1 传输线方程
代入式中，并令d = l - z，则解为：
l
而传输线的长度一般都在几米甚至是几十米之长。 因此在传输线上的等效电压和等效电流是沿线变化的。 ——→与低频状态完全不同。
§1.1 传输线方程
传输线理论 长线理论
传输线是以TEM导模方式传 输电磁波能量。
其截面尺寸远小于线的长度， 而其轴向尺寸远比工作波长大 时，此时线上电压只沿传输线 方向变化。
Gl v(z,t) Cl
v( z, t ) t
代入传输线方程，消 去时间因子，可得：
dV z dz
dI z dz
Rl I z j Ll I z GlV z j ClV z
§1.1 传输线方程
整理，可得复有效值的均匀传输线方程：
dV z dz
dI z dz
即
(Rl j Ll )I z Zl I z
第二章-传输线理论
第二章 传输线理论
根据传输线上的分布参数是否均匀分布，可将其分为 均匀传输线和不均匀传输线。我们可以把均匀传输线分割
成许多小的微元段dz (dz<<λ)，这样每个微元段可看作集 中参数电路，用一个Γ型网络来等效。于是整个传输线可
等效成无穷多个Γ型网络的级联
第二章 传输线理论
2 - 2 无耗传输线方程及其解 一、传输线方程
即：
( ) I (z) = Ii2e jβ z + Ir2e- jβ z = Ii2 e jβ z + e- jβ z = 2Ii2 cos β z
( ) u(z,t) =
2Ui2
sin
β
z cos ω t
+
φ 2
+π
2
i(z,t) =
2
Ii2
cos β
z cos(ω t
+
φ) 2
第二章 传输线理论
=
-
Ur (z) Ir (z)
=
R0 + jωL1 G0 + jωC1
对于无耗传输线( R0 = 0, G0 = 0 )，则
Z0 =
L1 C1
对于微波传输线 ,也符合。
平行双线 同轴线 特性阻抗
在无耗或低耗情况下，传输线的特性阻抗为一实数， 它仅决定于分布参数L1和C1，与频率无关。
第二章 传输线理论
l = (2n +1) λ (n = 0,1,2,)
4
1.传输线上距负载为半波长整数倍的各点的输入阻抗等于负载阻抗；
2.距负载为四分之一波长奇数倍的各点的输入阻抗等于特性阻抗的
平方与负载阻抗的比值；
3.当Z0为实数，ZL为复数负载时，四分之一波长的传输线具有变换阻 抗性质的作用。
传输线理论
u(z,t) → U (z) i(z,t) → I(z)
∂ → jω, ∂ → d
∂t
∂z dz
∂2 → ( jω )2 = −ω 2
∂t 2
⎧ ⎪⎪ ⎨ ⎪ ⎪⎩
∂u ∂z ∂i ∂z
= =
− R0 −G0
⋅
i
−
L0
⋅
∂i ∂t
⋅
u
−
C0dz
`
C0dz
G0dz
dz
z
z + dz
dz
,
t
)
dz → 0
⎧ ⎪⎪ ⎨ ⎪ ⎪⎩
∂u(z,
∂z
t
)
=
− R0
∂i(z,
∂z
t
)
=
−G0
⋅ i(z, t ) ⋅ u(z, t )
− −
L0 C0
⋅ ⋅
∂i(z, t
∂t
∂u(z,
∂t
)
t
)
称为时域传输线方程或电报方程
时域 → 频域
[ ] ⎪⎧u(z,t) = Re U (z)e jωt [ ] ⎪⎩⎨i(z,t) = Re I(z)e jωt
输送市电的电力传输线(f=50Hz, λ = 6000 km)，长达6千 米， l /λ=0.001,为短线；对远距离电力传输线，线路可 能长达几百或几千千米时，则又应视为长线。
在微波技术中，所讨论的传输线都属于长线范畴。
长线和短线有何不同？
l < 0.05λ
“短线”是集总参数电路结构 l ≥ 0.05λ
u(z,t) → U (z), i(z,t) → I(z)，∂ → jω, ∂ → d
∂t
2-传输线理论-1
V R= I
？
E0l l = = = 2.07(Ω/ m) I 2πr0σδs
损耗要增加1500倍 损耗要增加1500倍 1500
R/R0 =1515
使损耗与直流保持相同：？ 使损耗与直流保持相同：？
r0 = 303m .
8
§2.1 引言
总结： 总结：为什么要研究微波传输线 不能称为微波传输线，而应称之为微波传输“ 不能称为微波传输线，而应称之为微波传输“柱” 柱内部几乎物， 柱内部几乎物，并无能量传输 km， 低频电路中，50周市电其 =6000km 线上任一点的电压、 低频电路中，50周市电其λ=6000km，线上任一点的电压、 电流近似为一样。绕地球一圈只有三个波长。 电流近似为一样。绕地球一圈只有三个波长。 λ >> l (短 线） 微波波段， =3cm, 则在l =3cm的线上 的线上U 微波波段， f =10GHz, λ =3cm, 则在 =3cm的线上U、I不 可以近似为一样大。 长线）， 可以近似为一样大。λ < l (长线）， U、I是位置与时间的函 数。 3 在沟通大西洋海底电缆时，开尔芬首先发现了长线效应： 在沟通大西洋海底电缆时，开尔芬首先发现了长线效应： 电报信号的反射。 电报信号的反射。
17
§ 2.3 : 阻抗与驻波
归一化输入阻抗 zin
Z in 1 + Γ z L + j t g ( β z ) = = zin = Z c 1 − Γ 1 + jz L t g ( β z )
λ /2 •？ 的周期性 ？ •？ 的倒置性 ？ λ /4
z L + j t g ( β z + π / 2) zin ( z + λ / 4) = 1 + jz L t g ( β z + π / 2) z L − jct g ( β z ) z L t g ( β z ) − j 1 + jz L t g ( β z ) = = = 1 − jz L ct g ( β z ) t g ( β z ) − jz L zL + j tg(β z)
传输线理论
传输线理论
传输线理论是一个独特而有用的工程学方法，它可以用来分析和设计电磁元件系统，从电网传输线到微波电路到现代超导传输线。
它被广泛应用于电磁元件的设计，如回路，滤波器，复用器，噪声抑制器和天线。
传输线理论提供了一个解释电网传输线和微波通信线路行为的模型，特别是其中的损耗和延迟。
传输线理论是基于电磁学和电磁元件的。
它可以看作是一种电磁学理论，它描述了电磁场的传播行为，以及电磁场如何与电磁元件互相作用。
它也是一种电子学理论，它用来研究电路设计中的一系列概念，如电感，电容和电抗。
传输线理论的基本思想是，电子元件的输入端和输出端之间存在一种特殊的电磁连接，称为传输线。
传输线有一个电阻，一个电感和一个电容，它们与元件互联，可以影响电路的性能。
传输线理论主要是研究这种电磁连接，建立一种特定的传输线模型，从而可以预测电路的行为。
传输线理论主要用来解决三类问题：电路中信号的传播速度，电路损耗的大小，以及电路的阻抗特性。
它的实用性可以在于设计的滤波器，复用器，噪声抑制器，网络和天线等电磁元件中得到体现。
传输线理论的计算模型可以用来预测电路的行为，设计的电路可以根据模型的结果进行调整。
在现代电路和电子系统的设计中，传输线理论是十分重要的。
它帮助设计者有效地把握电路和电子系统的性能，提高设计效率，
缩短项目周期，为后续开发提供坚实的基础。
总之，传输线理论是一种用于分析电磁元件的有效方法，它针对电磁场的传播行为，电路损耗和电路阻抗特性，提出一系列模型方法。
它广泛应用于电路设计和电子系统设计中，可以极大地提高设计质量和开发效率。
第二章 传输线理论
12:21
电子科技大学电子工程学院
微波技术与天线
第二章 传输线基本理论
传输线的特性参量：
传播常数、特性阻抗、相速和相波长等。
传输线的工作参量：
输入阻抗、反射系数、驻波系数/行波系数等。
12:21
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微波技术与天线
第二章 传输线基本理论
一、传输线输入阻抗 传输线输入阻抗定义： 传输线终端接负载阻抗ZL时，距离终端z处向负载方向看 去的输入阻抗定义为该处的电压U(z)与电流I(z)之比，即
d 2U ( z ) 2 2 U ( z ) 0 ( Z1Y1 ( R1 j L1 )(G1 jC1 )) 2 dz
其通解为：
U ( z) U ( z) U ( z) Ae z Be z
2、电流方程的通解 同理由时谐传输线方程可得： d 2 I ( z) 2 2 I ( z ) 0 ( ( R1 j L1 )(G1 jC1 )) 2 dz 通解：I ( z) I ( z) I ( z)
不仅要考虑传输信号幅度，还需要考虑相位——考虑分布 参数效应——分布参数电路
12:21
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微波技术与天线
第二章 传输线基本理论
2、集肤效应影响
低频传输线 在低频电路中，电流几乎均匀地分布在导线内，能流
集中在导体内部和表面附近。
微波传输线 高频电路中，导体的电流、电荷和场都集中在导体表面
12:21
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微波技术与天线
第二章 传输线基本理论
若已知初始端电压：
U l U0
I l I0
U o I o Z 0 l A e 2
2-传输线理论(第2讲)_第二部分
Z& i 0
=
Z&L Z&C
+ +
jZ&Ctgβl jZ& L tgβl
⋅ Z&C
=
jZ&Ctgβl
上式表明无损耗短路线的输入阻抗是纯电抗。
tgβl既可为正，也可为负，即短路线输入阻抗
可能呈容性或者感性。
2013-9-26
东南大学电磁兼容研究室
11
终端短路的传输线
电
电
压
流
短路线与开路线具有类似的性
λ/4短路线其输入阻抗所呈现出来的开路效应会破坏屏蔽的
连续性，是结构设计中缝隙处理时必须重视的原理性问题。
图 3-10 波导连接处的扼流槽结构（图要选择其中几个，并加以处理）
2013-9-26
东南大学电磁兼容研究室
13
阻抗匹配
为了使信号源的输出功率最大，信号源内阻应与传输线始端的输入阻抗共
扼匹配
14
传输线上的驻波现象
如果传输线终端的负载阻抗与传输线特性阻抗不
相等，那么传输线终端的不连续性会引起电压和 电流的反射。
入射波(从源端传出)和反射波(从负载传出) 在
传输线上按时空关系代数合成，结果形成有别于 行波的另一种波——驻波。
传输线有三种工作状态：行波，纯驻波，行驻波
2013-9-26
Z& i ( x )
=
U& ( x ) I&( x )
2013-9-26
东南大学电磁兼容研究室
4
传输线的输入阻抗
U& (d ) = U& LchΓ& d + I&L
I&(d )
电磁场课件第二章传输线的基本理论
1正弦时变条件下传输线方程
令信源角频率已知 ，线上的电压、电流皆为正弦时变规律（或称为谐变），这样具有普遍性意义。
2 方程的通解
典型波动方程的解 传播常数和波阻抗
3 已知信源端电压和电流时的解
求待定系数
边界条件
解的具体形式
用到的数学公式
4 已知负载端电压和电流时的解
边界条件 求待定系数
信号各频率成分的幅值传输过程中无变化（衰减常数）。
均匀无损耗传输线无频率失真，即为无色散系统。
一般情况，衰减常数及相移常数与频率关系复杂，是色散系统。
均匀无损耗传输特性
行波，没有反射波
驻波，反射波和入射波振幅相同
混合波
相向两列行波叠加结果
3 传输线上任一位置处的输入阻抗
传输线上任一位置处的输入阻抗定义为该点电压和电流的比值。
传输线是用以传输电磁波信息和能量的各种形式的传输系统的总称。
微波传输线是用以传输微波信息和能量的各种形式的传输系统的总称，它的作用是引导电磁波沿一定方向传输, 因此又称为导波系统, 其所导引的电磁波被称为导行波。
一、传输线的概念
1
一般将截面尺寸、形状、媒质分布、材料及边界条件均不变的导波系统称为规则导波系统, 又称为均匀传输线。
考察点位置，实际上和传输线长度有关，
在线电磁波的频率，
外接负载阻抗的阻抗，
传输线的波阻抗（特征阻抗）。
输入阻抗决定因素
输入阻抗和传输线相对长度关系
四分之一波长线：阻抗变换性 二分之一波长线：阻抗不变性 是无损耗传输线的一个重要特性
例2–1 均匀无损耗传输线的波阻抗75Ω，终端接50Ω纯阻负载，求距负载端0.25λ、0.5λ位置处的输入阻抗。若信源频率分别为50MHz、100MHz，求计算输入阻抗点的具体位置。
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课程简介
01-11
常见传输线类型：差分传输线
差分（通常称为平衡式）传输线适用于对噪声隔离和改善时钟频 率要求较高的情况。在差分模式中，传输线路是成对布放的，两条线 路上传输的信号电压、电流值相等，但相位（极性）相反。由于信号 在一对迹线中进行传输，在其中一条迹线上出现的任何电子噪声与另 一条迹线上出现的电子噪声完全相同（并非反向），两条线路之间生 成的场将相互抵消，因此与单端非平衡式传输线相比，只产生极小的 地线回路噪声，并且减少了外部噪声的问题。
课程简介
01-12
常见传输线类型：差分传输线
传输线的特性阻抗（也就是通常所说的差分阻抗）指的是差分传输线中两 条导线之间的阻抗， 它与差分传输线中每条导线对地的特性阻抗是有区别的 ，主要表现为：
1）间距很远的差分对信号，其特性阻抗是单个信号线对地特性阻抗的两倍。 2）间距较近的差分对信号，其特性阻抗比单个信号线对地特性阻抗的两倍小。 3）其它因素保持不变时，差分对信号之间的间距越小其特性阻抗越低（差分 阻抗与差份线队之间的间距成反比）。 4）传输线特性阻抗通常情况下为100Ω，有时也用到75Ω。
课程简介
01-18
信号传输过程
当驱动器加信号到传输线上，信号的幅度依赖于电压、缓冲 器的源电阻和传输线的阻抗。驱动器上的初始电压通过源电 阻和线阻抗的分压来控制。初始的电压Vi传送到传输线上直到 到达末端。Vi的幅度通过源和线阻抗的分压来决定：
Z0 Vi = Vs Z0 + Zs
课程简介
01-19
传输线模型
传输线按模型的结构可分为： ・理想传输线（Ideal Transmission Line） ・有损耗传输线（Lossy Transmission Line）
课程简介
01-6
传输线模型
理想传输线（Ideal Transmission Line）
图8
课程简介
01-7
传输线模型
有损耗传输线（Lossy Transmission Line）： 频率足够高时（f≥100KHZ），ω=2πf，其值 很大，ωl、ωc很大，R、G可忽略，
对FR-4板（εr≅4.5），信号传输速度约为12cm/ns。 同样，传输延迟与线宽或间距无关。
课程简介
01-17
常见传输线
仅从PCB设计角度来看，只能碰到两种传输线：带状线 （stripline）和微带线（microstrip）。带状线是指信 号线夹在两个平面层之间，理论上它能最好的传输信号。 微带线在外层。 从信号质量的保证来讲：带状线优于微带线; 从EMI/EMC角度讲：带状线优于微带线; 需要注意的两点：时延和阻抗; 思考题：对信号质量要求高的信号我们应该首选走在 带状线上还是微带线上？
课程简介
01-10
常见传输线类型：单端传输线
单端传输线特性阻抗与传输线尺寸、介质层厚度、介电常数的关 系如下： 与迹线到参考平面的距离（介质层厚度）成正比 与迹线的线宽成反比 与迹线的高度成反比 与介电常数的平方根成反比 单端传输线特性阻抗的范围通常情况下为 25Ω至120Ω，几个较 常用的值是28Ω、33Ω、50Ω、52.5Ω、58Ω、65Ω、75Ω。
Rt Vs Rt + Rs
课程简介
01-22
信号传输过程
当一个信号在传输线末端的阻抗不连续端被反射，信号的 一部分将会反射回源。当反射信号到达源时，如果源阻抗 不等于传输线阻抗另一个反射也将产生。因此，如果传输 线的两端都不连续的话，信号将会在驱动和接收之间来回 反射，在dc 情况信号反射最终会达到稳态。
R0
TD
Z0
课程简介
01-30
振铃原因
课程简介
01-31
振铃原因
课程简介
01-32
阻抗匹配
如果线足够短，则在时刻 TD，信号仍将继续上升，反 射波成为上升沿的一部分。对于较长的线，信号的上升过 程在时刻TD之前就已结束，反射波作为过冲和反冲出现。 这种情况下，信号的噪声余量变小，甚至会导致系统不能 正常工作。这时，就需考虑阻抗匹配。
课程简介
01-20
信号传输过程
反射系数的计算：
ρ=
Vreflected Vincident
Zt − Z0 = Zt + Z0
Z0-线阻抗 Zt-不连续的阻抗 等式假设信号在特征阻抗为Z0的传输线上传送遇到了不连 续的阻抗Zt。注意如果Z0=Zt，反射系数为0，意味着没有 反射。Z0=Zt这种情况就称为匹配的端接。
课程简介
01-23
信号传输过程
当RL =Z0时，ρL=0
Vs
is
V
Z0 Z 0 + Rs
V Z 0 + Rs
0
VL
τ
t
Z0 Z 0 + Rs
iL
0
τ
t
V Z 0 + Rs
V
0
课程简介
τ
t
0
τ
t
01-24
信号传输过程
课程简介
01-25
信号传输过程
Vs
V 2
3V 4
is
V 2Z 0
t
3V 4Z 0
课程简介
01-33
案 例
课程简介
01-34
H
y x
E
课程简介
01-4
传输线模型
传输线的等效电路是由无数个微分线段的等效电路串联而成， 如图所示。从模型可以看出，传输线模型是分布参数模型，线 上任意一点的电压与电流都是入射波与反射波的叠加。
lR
lR
i in V in
lL
lR
lL
lR
lL
lG
lC
lG
lR
lG
无限延长
iin
iin
l
课程简介
01-5
中国电子学会
高速电路信号完整性 分析与设计--传输线理论
2008-08-08
传输线模型
Reality Model
Driver (Source) Trace Model Receiver (T-Line) (Load)
(V ) = [Z ]⋅ (I )
课程简介
01-2
传输线模型
当信号的边沿很陡的时候，信号本身所包含的有效频率远远高 出信号工作频率，对于1ns的上升信号沿，所包含的有效频率 带宽达到400M左右，而这样的信号在PCB走线传输时，信号 的传播类似于场的形式传播，而不是电压与电流!
t
01-28
信号传输过程
实际中，RS 〉Z0，始端反射同样可计算。如果要消除始 端反射，那么在线的始端串一电阻RS’，使RS+ RS’= Z0 ，则ρs=0 ，ρL=1
课程简介
01-29
振铃原因
在时刻t＝0，从A点发出一个完整的信号；经过时间TD后 ，信号到达B点，发生反射。因为接收端的输入阻抗相对Z0 是 很高的，所以有大的正反射和信号过冲发生。在时刻2TD，反 射波回到 A点，并发生反射。因为R0值很低，反射是负向的， 这就使得在时刻3TD，在B点出现一个与初始信号方向相反的信 号。这个信号和随即发生的、它的反射综合产生一个反冲，此 时信号的抗扰度要减去这个反冲量。随着反射次数的增加，这 些反射逐渐减小，导致出现称之为“振铃”的状态。 A B
信号传输过程
如果传输线的末端端接一个阻抗，而且这个阻抗与线的阻 抗精确的匹配，那么幅度为 Vi 的信号将被端接到地，电压 Vi 将仍保持在线上直到信号源转换。在这种情况下Vi是 dc 稳态值。否则，如果传输线的末端的阻抗不是线的特征阻 抗，信号的一部分端接到地，信号的其余部分将被反射到 传输线回到源。反射回的信号的量通过反射系数决定，反 射系数由确定的点（junction）的反射电压和输入电压的比 决定。这个点定义为传输线上阻抗不连续。阻抗不连续可 以是不同特征阻抗的传输线的一部分，也可以是端接电阻 或者是到芯片缓冲器上的输入阻抗。
课程简介
01-13
常见传输线类型：微带线
它由一根带状导线与地平面构成，中间是电介质。如果电介质的介 电常数、线的宽度、及其与地平面的距离是可控的，则它的特性阻抗也是 可控的，其精确度将在±5％之内。
w
t 地
电解质
h
（a） 微带线
课程简介
01-14
常见传输线类型：微带线
微带线的特性阻抗Z0为：
Z0 = 5.98h ln ε r + 1.41 0.8w + t 87
H E
x y
课程简介
y
E
z
01-3
传输线模型
信号的传播类似于波的传播，，应该按照传输线理论来分析。 传输线模型中实际存在四要素：一个串联电阻、一个串联电感、 一个并联电容——C=Q/V、一个并联电导——导体间的介质损 耗。 一个传输线的微分线段l的等效电路描述如图所示。
L, C, R, G per unit length
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01-21
信号传输过程
当一个信号在传输线末端的阻抗不连续端被反射，信号的 一部分将会反射回源。当反射信号到达源时，如果源阻抗 不等于传输线阻抗另一个反射也将产生。因此，如果传输 线的两端都不连续的话，信号将会在驱动和接收之间来回 反射，在dc 情况信号反射最终会达到稳态。 不管怎样，如果线端接一个电阻Rt，稳态电压按照下面的 公式计算
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01-8
特征阻抗
特征阻抗是是传输线分布电容与电感的等效，它的物理 意义为入射波电压与电流的比值或反射波电压与电流的比 值。 当频率足够高时（f≥100KHZ），对模型进行简化与推 导，得出特性阻抗的计算公式。
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01-9
常见传输线类型：单端传输线