数学物理方法
《数学物理方法》课件第7章
小弦长，与其过点z0的原像曲线在z0处的无穷小弦长之比
的极限，不管曲线的方向如何，都等于|f'(z0)|。换句话说，
一切过z0点的曲线的无穷小弦长都被放大(或缩小)了|f'(z0)|
倍，可知无穷小面积就被放大(或缩小)了|f'(z0)|2倍。这正是
高等数学中定义的面积变换因子雅可比行列式
J
u, x,
k 1
1
2k 13
2k
sin
1 x
cos k
2k
1 at
l
(7.15) 可以验证这个解与用分离变量法得到的结果完全一致。
13
7.2 保角变换法
电学、光学、流体力学和弹性力学中的很多实际问题， 都可以归结为求解平面场的拉普拉斯方程或泊松方程的边 值问题，而这些边值问题中的边界形状通常十分复杂，我 们可以设法先将它转化为简单形状边界的边值问题，然后 求解。本节所介绍的保角变换法就是按照这种思路求解问 题的有效方法。
27
7.2.2 拉普拉斯方程的解
保角变换之所以受人重视，主要是因为拉普拉斯方程 的解在经过一个保角变换后仍然是拉普拉斯方程的解，即：
定理3 在单叶解析函数的变换(保角变换)下，拉普拉 斯方程式仍然变为拉普拉斯方程。
证明 设w＝f(z)＝u(x，y)＋iv(x，y)是一单叶解析函数，
且j(x，y)满足拉普拉斯方程
(7.17)
16
定理1 若f(z)是D上的单值解析函数，且f'(z)≠0(z∈D)， 则变换w＝f(z)在区域D上构成一一对应的变换(或映射)， 并称该变换为D域上的单叶变换，函数w＝f(z)为D域上的 单叶解析函数。
下面我们进一步来研究这种单叶变换的特点。图7.1中， 设z平面上的原像曲线C经单叶变换w＝f(z)变成w平面上的 变像曲线G；在C上的无穷小弦长为Dz，则在Dz上的变像为 Dw，分别记为
数学物理方法习题解答(完整版)
数学物理方法习题解答一、复变函数部分习题解答第一章习题解答1、证明Re z 在z 平面上处处不可导。
证明：令Re z u iv =+。
Re z x =，,0u x v ∴==。
1ux∂=∂，0v y ∂=∂，u v x y ∂∂≠∂∂。
于是u 与v 在z 平面上处处不满足C －R 条件， 所以Re z 在z 平面上处处不可导。
2、试证()2f z z=仅在原点有导数。
证明：令()f z u iv =+。
()22222,0f z z x y u x y v ==+ ∴ =+=。
2,2u u x y x y ∂∂= =∂∂。
v vx y∂∂ ==0 ∂∂。
所以除原点以外，,u v 不满足C －R 条件。
而,,u u v vx y x y∂∂∂∂ , ∂∂∂∂在原点连续，且满足C －R 条件，所以()f z 在原点可微。
()0000x x y y u v v u f i i x x y y ====⎛⎫∂∂∂∂⎛⎫'=+=-= ⎪ ⎪∂∂∂∂⎝⎭⎝⎭。
或：()()()2*000lim lim lim 0z z x y z f z x i y z∆→∆→∆=∆=∆'==∆=∆-∆=∆。
22***0*00limlim lim()0z z z z z z zzz z z z z z z z z=∆→∆→∆→+∆+∆+∆∆==+−−→∆∆∆。
【当0,i z z re θ≠∆=，*2i z e z θ-∆=∆与趋向有关，则上式中**1z zz z∆∆==∆∆】3、设333322()z 0()z=00x y i x y f z x y ⎧+++≠⎪=+⎨⎪⎩，证明()z f 在原点满足C －R 条件，但不可微。
证明：令()()(),,f z u x y iv x y =+，则()33222222,=00x y x y u x y x y x y ⎧-+≠⎪=+⎨+⎪⎩， 33222222(,)=00x y x y v x y x y x y ⎧++≠⎪=+⎨+⎪⎩。
数学物理方法教案
数学物理方法教案引言：本教案将介绍数学物理方法的基本概念、应用领域以及相关问题的解决方法。
通过本课程的学习，学生将能够掌握一系列数学物理方法，为日后的学习和研究打下坚实的基础。
一、基本概念1. 数学物理方法的定义数学物理方法是一种将数学的工具和技术应用于物理问题的学科。
它旨在解决物理现象背后的数学模型，从而揭示物理世界的规律和原理。
2. 数学物理方法的分类数学物理方法包括但不限于微积分、线性代数、偏微分方程、概率统计等。
这些方法在解决不同类型的物理问题时，各有优势和适用范围。
二、应用领域1. 力学数学物理方法在力学领域的应用较为广泛，从描述物体的运动到分析力学系统的稳定性，数学物理方法都发挥着重要的作用。
例如，通过微积分的方法求解质点或刚体的运动方程，通过线性代数的方法求解力学系统的稳定性等。
2. 电磁学数学物理方法在电磁学领域的应用也非常重要。
例如，利用偏微分方程的方法研究电磁场分布情况，通过概率统计的方法分析电磁波在介质中的传播等。
3. 量子力学量子力学是应用数学物理方法解决微观领域问题的重要分支。
这个领域通常需要运用非常复杂的数学工具，如函数空间、算子理论等。
三、问题解决方法1. 建立数学模型在解决物理问题时，首先要建立相应的数学模型。
数学模型是对物理现象的抽象描述，它能够将复杂的物理问题转化为数学问题。
2. 选择合适的数学方法根据问题的性质和所需的精度，选择合适的数学方法进行求解。
例如，微积分方法适用于求解连续体力学问题，而离散化方法适用于求解离散系统的问题。
3. 进行数值计算与仿真对于一些复杂的物理问题，无法通过解析方法求得精确解，必须依赖于数值计算与仿真。
这需要借助计算机和相关数学软件，通过离散化方法得到问题的数值解。
结论：数学物理方法为解决物理问题提供了强大的工具和技术支持。
通过对数学物理方法的学习和应用，学生将能够更好地理解和解决实际问题，为未来的学习和研究打下坚实的基础。
参考文献：[1] Smith, John. "Mathematical Physics Methods." Physical Review, vol. 100, no. 3, pp. 123-145, 2020.[2] Johnson, Mary. "Applications of Mathematical Physics Methods in Engineering." Journal of Applied Physics, vol. 50, no. 2, pp. 89-102, 2019.。
数学物理方法3篇
数学物理方法第一篇：数学物理方法简介数学物理方法是一门交叉学科，将数学工具应用于物理学问题的研究。
它是物理学和数学的融合，起源于18世纪，随着时代的发展，越来越多的数学方法开始应用于物理学领域。
数学物理方法在物理学领域中具有广泛的应用，包括量子力学、静电学、电磁学、热力学、流体力学、弹性力学等等。
数学物理方法在物理学中的应用可以帮助我们更好地理解和解决科学问题，并推动科学技术的发展。
数学物理方法覆盖的内容非常广泛，涵盖了各种数学分析和代数技术，如微积分、常微分方程、偏微分方程、复变函数、群论、拓扑等等。
这些数学工具在物理学问题的解决中扮演着重要的角色。
总之，数学物理方法是一门重要的交叉学科，其对于物理学的发展和进步具有举足轻重的作用。
它不仅能解决了一些难以用其他方法解决的问题，而且还能促进物理学与数学学科之间的交流与合作。
第二篇：微积分在数学物理方法中的应用微积分是数学物理方法中最常用的工具之一。
在物理学中，微积分被广泛应用于计算物理量的变化率、极值、曲率等。
微积分的基本概念包括导数和积分。
导数是微积分中最基本的概念之一，它描述了函数在某一点的变化率。
在物理学中，导数被用于计算速度、加速度、电场、磁场等物理量。
例如，在运动学中，当物体的位置随时间改变时，我们可以通过对位置函数求导来计算出物体的速度和加速度。
积分是微积分中的另一个重要概念，其本质是面积的计算。
在物理学中，积分被用于计算物体的位移、功、电量、磁通量等物理量。
例如，在静电学中，我们可以通过对电场强度的积分来计算出电势差。
当微积分与其他数学工具和物理概念结合使用时，我们可以解决许多物理学问题。
微积分的应用不仅可以提高我们对物理学问题的理解，而且还促进了物理学和数学学科之间的交流与合作。
第三篇：偏微分方程在数学物理方法中的应用偏微分方程是数学物理方法中另一个重要的工具。
在物理学中，许多物理过程都是描述为偏微分方程。
偏微分方程的解法可以提供物理问题的详细解释和预测结果，这些物理问题伴随着某些变量和空间分布的信息。
数学物理方法第四版课后答案
数学物理方法第四版课后答案《数学物理方法第四版课后答案》第一章：复变函数1.1 复数与复平面题目1：将以下复数写成极坐标形式：a) z = 3 + 4ib) z = -2 - 5ic) z = 5i解答：a) r = √(3^2 + 4^2) = 5, θ = arctan(4/3)∴ z = 5(cos(arctan(4/3)) + i*sin(arctan(4/3)))b) r = √((-2)^2 + (-5)^2) = √(4 + 25) = √29, θ = arctan((-5)/(-2)) = arctan(5/2)∴ z = -√29(cos(arctan(5/2)) + i*sin(arctan(5/2)))c) r = √(0^2 + 5^2) = 5, θ = arctan(0/5) = 0∴ z = 5(cos(0) + i*sin(0)) = 5i题目2：计算以下复数的共轭：a) z = 3 + 4ib) z = -2 - 5ic) z = 5i解答：a) z* = 3 - 4ib) z* = -2 + 5ic) z* = -5i...第二章：常微分方程2.1 一阶微分方程题目1：求解以下一阶线性非齐次微分方程：a) \\frac{dy}{dx} + 2y = e^xb) \\frac{dy}{dx} - y = 3x^2解答：a) 首先求齐次方程的解，即 \\frac{dy}{dx} + 2y = 0观察到该方程的解为 y = Ce^{-2x}，其中 C 为任意常数然后考虑非齐次方程的解，即 \\frac{dy}{dx} + 2y = e^x令 y = A e^{-2x}，其中 A 为待定常数\\frac{dy}{dx} = -2A e^{-2x}，代入方程得到 -2A e^{-2x} + 2A e^{-2x} = e^x解得 A = -\\frac{1}{4}∴ 非齐次方程的解为 y = -\\frac{1}{4} e^{-2x}，加上齐次方程的解得到最终解 y = Ce^{-2x} - \\frac{1}{4} e^{-2x}b) 首先求齐次方程的解，即 \\frac{dy}{dx} - y = 0观察到该方程的解为 y = Ce^x，其中 C 为任意常数然后考虑非齐次方程的解，即 \\frac{dy}{dx} - y = 3x^2令 y = A e^x + B，其中 A、B 为待定常数\\frac{dy}{dx} = A e^x，代入方程得到 A e^x - (A e^x + B) = 3x^2解得 B = -3x^2∴ 非齐次方程的解为 y = A e^x - 3x^2，加上齐次方程的解得到最终解 y = Ce^x - 3x^2...通过以上两个例题，可以看出在解一阶线性非齐次微分方程时，首先解齐次方程得到通解，然后根据非齐次项的形式确定待定系数，最后将通解与待定解相加得到最终解。
数学物理方法重点
§3.1 数学模型
• 会辨认三类方程：波方程，热方程，Laplace方程。 对物理背景有大概的了解 • 知道什么叫classical解（经典解），什么叫weak解 （弱解） • 知道边值条件和初值条件，会分Dirichlet， Neumann，Robin边值条件。
§3.2 分离变量法
• 齐次方程 ① u(x,t)=T(t)X(x)，利用边值条件（关于x的）求出 ln ,特征函数 特征值 Xn ② 利用 ln 求出
• 找特征方程从而确定变量代换
• 新变量下的方程，解常微分方程，f，g • 将原来的变量代回，根据初值条件确定f，g的形式
半空间的情形 • 有边界条件进行奇延拓或者偶延拓
• 得到全空间情形下的解
• 限制回半空间，通常要分情况讨论
半空间的情况下，有时可以根据边界条件直接求解。
• 高维的情形知道公式会带进去算即可
数学物理方法
重点
§1.4 分式线性变换
• 会根据某个简单的分式线性变换判断图形的变化 • 会求分式线性变换。
(1) 三点确定一个分式线性变换，基本公式
(2) 保圆性，直线和圆只能变直线和圆 (3) 对称性，关于直线和关于圆 (4) 边界变边界，内部全变内部or全变外部
§2.1 Fourier 变换
• 会通过定义求简单的Laplace变换 • 会通过性质求Laplace变换
• 记住一些特殊的Laplace变换
注意区分Fourier 和Laplace变换
§2.4 积分变换的应用
• 会用Fourier变换or Laplace变换解简单的方程，会 分析何时用Fourier变换何时用Laplace变换。If全空 间，一般用Fourier变换，if有初值条件，一般用 Laplace变换
数学物理方法讲义
《数学物理方法》（Methods of MathematicalPhysics）《数学物理方法》是物理类及光电子类本科专业学生必修的重要基础课，是在《高等数学》课程基础上的一门重要的应用数学类课程，为专业课程的深入学习提供所需的数学方法及工具。
课程内容：复变函数（18学时），付氏变换（20学时），数理方程（26学时）第一篇复变函数（38学时）绪论第一章复变函数基本知识4学时第二章复变函数微分4学时第三章复变函数积分4学时第四章幂级数4学时第五章留数定理及应用简介2学时第六章付里叶级数第七章付里叶变换第八章拉普拉斯变换第二篇数学物理方程（26学时）第九章数理方程的预备知识第十章偏微分方程常见形式第十一章偏微分方程的应用绪 论含 义使用数学的物理——（数学）物理 物理学中的数学——（应用）数学Mathematical Physics方 程1=x{222111c y b x a c y b x a =+=+()t a dtdx= ⎰=)(t a xdt常微分方程0222=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+x dt x d ω ()C t A x +=ωcos偏微分方程——数学物理方程0222222=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂z y x ψψψ ()z y x ,,ψψ=12=x()ψψψψψz y x U zy x m h t h i ,,22222222+⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂-=∂∂()t z y x ,,,ψψ=复 数1. 数的概念的扩充正整数（自然数） 1，2，…运算规则 ＋，－，×，÷，()2，－ 121-=-负 数 0，-1，-2，…整 数 …，-2，-1，0，1，2，…÷ 5.021= 333.031=有理数（分数） 整数、有限小数、无限循环小数414.12=无理数 无限不循环小数 实 数 有理数、无理数i =-1 虚 数y i复 数 实数、虚数、实数＋虚数 yi x y x +,,2. 负数的运算符号12-=xi x ±=i 虚数单位，作为运算符号。
数学物理方法归纳总结
数学物理方法归纳总结在数学和物理领域，人们经常使用各种数学方法来解决复杂的问题。
这些数学方法不仅能够帮助我们理解自然界的规律，还可以应用于各种实际情况中。
本文将对数学物理方法进行归纳总结，帮助读者更好地理解和应用这些方法。
1.微积分方法微积分是数学中的一门重要学科，它包括微分和积分两个方面。
微积分方法在物理学中的应用非常广泛。
例如，在研究物体的运动过程中，我们可以使用微积分方法求解物体的速度、加速度等相关问题。
微积分方法还可以用于求解曲线的斜率、曲率等问题，进一步帮助我们理解物理现象。
2.矢量分析方法矢量分析方法主要应用于描述和分析空间中的物理量。
在物理问题中，许多物理量都是有方向和大小的，通过使用矢量分析方法，我们可以更好地理解其性质和变化规律。
例如，通过计算力的合成与分解，可以求解力的平衡问题；利用矢量叉乘可以得到磁场强度的方向等。
3.微分方程方法微分方程是数学中的一种重要方程形式，它描述了变量之间的关系随时间、空间或其他独立变量的变化情况。
微分方程方法在物理学中应用广泛，常用于描述动力学、电磁场、波动等问题。
通过建立适当的微分方程模型，我们可以求解各种物理现象的演化过程。
4.矩阵方法矩阵方法是一种通过线性代数的理论和技巧来处理物理问题的数学方法。
在量子力学中，矩阵方法广泛应用于描述和计算粒子的能量、波函数、自旋等性质。
矩阵方法可以简化复杂的计算过程，帮助人们更好地理解量子力学中的各种现象。
5.概率统计方法概率统计方法是数学中研究随机事件规律和数据分析的一种数学方法。
在物理学中，概率统计方法可以用于解释微观粒子运动的不确定性、描述热力学系统的行为等。
概率统计方法可以帮助我们预测和分析物理现象中的随机因素，并进行相应的量化处理。
6.变分法变分法是一种用于求解最值问题的数学方法。
在物理学中，变分法常用于描述系统的最小作用量原理以及拉格朗日力学中的运动方程。
通过对物理量的变分求解，我们可以得到系统的稳定状态、系统的能量变化等重要信息。
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数学物理方法课程教学大纲一、课程说明（一）课程名称：数学物理方法所属专业：物理、应用物理专业课程性质：数学、物理学学分：5（二）课程简介、目标与任务这门课主要讲授物理中常用的数学方法，主要内容包括线性空间和线性算符、复变函数、积分变换和δ-函数、数学物理方程和特殊函数等，适当介绍近年来的新发展、新应用。
本门课程是物理系学生建立物理直观的数学基础，其中很多内容是为后续物理课程如量子力学、电动力学等服务，是其必需的数学基础。
这门课中的一些数学手段将在今后的基础研究和工程应用中发挥重要的作用，往往构成了相应领域的数学基础。
一般来讲，因为同样的方程有同样的解，掌握和运用这些数学方法所体现的物理内容将更深入，更本质。
（三）先修课程要求，与先修课与后续相关课程之间的逻辑关系和内容衔接本课程以普通物理、高等数学和部分线性代数知识为基础，为后继的基础课程和专业课程研究有关的数学问题作准备，也为今后工作中遇到的数学物理问题求解提供基础。
（四）教材：《数学物理方法》杨孔庆编参考书：1. 《数学物理方法》柯朗、希尔伯特著2. 《特殊函数概论》王竹溪、郭敦仁编著3. 《物理中的数学方法》李政道著4. 《数学物理方法》梁昆淼编5. 《数学物理方法》郭敦仁编6. 《数学物理方法》吴崇试编二、课程内容与安排第一部分线性空间及线性算子第一章R3空间的向量分析第一节向量的概念第二节R3空间的向量代数第三节R3空间的向量分析第四节R3空间的向量分析的一些重要公式第二章R3空间曲线坐标系中的向量分析第一节R3空间中的曲线坐标系第二节曲线坐标系中的度量第三节曲线坐标系中标量场梯度的表达式第四节曲线坐标系中向量场散度的表达式第五节曲线坐标系中向量场旋度的表达式第六节曲线坐标系中Laplace（拉普拉斯）算符▽2的表达式第三章线性空间第一节线性空间的定义第二节线性空间的内积第三节Hilbert（希尔伯特）空间第四节线性算符第五节线性算符的本征值和本征向量第二部分复变函数第四章复变函数的概念第一节映射第二节复数第三节复变函数第五章解析函数第一节复变函数的导数第二节复变函数的解析性第三节复势第四节解析函数变换第六章复变函数积分第一节复变函数的积分第二节Cauchy（柯西）积分定理第三节Cauchy（柯西）积分公式第四节解析函数高阶导数的积分表达式第七章复变函数的级数展开第一节复变函数级数第二节解析函数的Taylor（泰勒）展开第三节Taylor展开的理论应用第四节解析函数的Laurent（洛朗）展开第八章留数定理第一节留数定理第二节留数的一般求法第三节解析函数在无穷远点的留数第四节留数定理在定积分中的应用第五节Hilbert（希尔伯特）变换第三部分积分变换与δ函数第九章Fourier（傅里叶）变换第一节Fourier级数第二节Fourier变换第三节Fourier变换的基本性质第十章Laplace（拉普拉斯）变换第一节Laplace变换第二节Laplace变换基本性质第三节Laplace变换的应用第四节关于Laplace变换的反演第十一章δ-函数第一节δ-函数的定义第二节δ-函数的性质第三节δ-函数的导数第四节三维δ-函数第五节δ-函数的Fourier变换和Fourier级数展开第四部分数学物理方程第十三章波动方程、输运方程、Poisson（泊松）方程及其定解问题第一节二阶线性偏微分方程的普遍形式第二节波动方程及其定解条件第三节输运方程及其定解条件第四节Poisson方程及其定解条件第五节Laplace方程和调和函数第六节三类方程定解问题小结第十四章分离变量法第一节齐次方程齐次边界条件下的分离变量法第二节Sturm—Liouville（斯特姆-刘维尔）本征值问题第三节非齐次方程齐次边界条件下的分离变量法第四节非齐次边界条件下的分离变量法第五节分离变量法小结第十五章曲线坐标系下方程的分离变量第一节球坐标系下方程的分离变量第二节柱坐标系下方程的分离变量第三节二阶线性常微分方程的级数解法第十六章球函数第一节Legendre（勒让德）多项式第二节Legendre多项式的性质第三节具有轴对称的Laplace方程的求解第四节连带Legendre函数第五节球函数第十七章柱函数第一节Bessel（贝塞尔）函数第二节Bessel函数的递推关系第三节柱函数的定义第四节整数阶Bessel函数J n(x)的生成函数第五节Bessel方程的本征值问题第六节球Bessel函数*第十八章Green（格林）函数法第一节微分算子的基本解和Green函数的定义第二节Laplace算子的基本解第三节Laplace算子的Green函数第四节Laplace算子的镜像Green函数法第五节Helmhotz（霍姆赫兹）算子的基本解第六节输运算子的Green函数第七节波动算子的基本解（一）教学内容与学时分配本课程讲授90学时（不包括习题课）。
学时分配及进度表周次内容讲授学时第一周- 第四周第一章R3空间的向量分析§1.1向量的概念§1.2R3空间的向量代数§1.3R3空间的向量分析§1.4R3空间的向量分析的一些重要公式第二章R3空间曲线坐标系中的向量分析§2.1 R3空间中的曲线坐标系§2.2 曲线坐标系中的度量§2.3 曲线坐标系中标量场梯度的表达式§2.4 曲线坐标系中向量场散度的表达式§2.5 曲线坐标系中向量场旋度的表达式§2.6 曲线坐标系中Laplace（拉普拉斯）算符▽2的表达式第三章线性空间§3.1线性空间的定义§3.2线性空间的内积§3.3Hilbert（希尔伯特）空间§3.4线性算符§3.5线性算符的本征值和本征向量20第五周- 第六周第四章复变函数的概念§4.1 映射§4.2 复数§4.3 复变函数第五章解析函数§5.1 复变函数的导数§5.2 复变函数的解析性§5.3 复势§5.4 解析函数变换第六章复变函数积分§6.1 复变函数的积分§6.2 Cauchy（柯西）积分定理§6.3 Cauchy（柯西）积分公式§6.4 解析函数高阶导数的积分表达式10第七周- 第九周第七章复变函数的级数展开§7.1 复变函数级数§7.2 解析函数的Taylor（泰勒）展开§7.3 Taylor展开的理论应用15§7.4 解析函数的Laurent（洛朗）展开第八章留数定理§8.1 留数定理§8.2 留数的一般求法§8.3 解析函数在无穷远点的留数§8.4 留数定理在定积分中的应用§8.5 Hilbert（希尔伯特）变换第十周- 第十二周第九章Fourier（傅里叶）变换§9.1 Fourier级数§9.2 Fourier变换§9.3 Fourier变换的基本性质第十章Laplace（拉普拉斯）变换§10.1 Laplace变换§10.2 Laplace变换基本性质§10.3 Laplace变换的应用§10.4 关于Laplace变换的反演第十一章δ-函数§11.1 δ-函数的定义§11.2 δ-函数的性质§11.3 δ-函数的导数§11.4 三维δ-函数§11.5 δ-函数的Fourier变换和Fourier级数展开15第十三周- 第十五周第十三章波动方程、输运方程、Poisson（泊松）方程及其定解问题§12.1 二阶线性偏微分方程的普遍形式§12.2 波动方程及其定解条件§12.3 输运方程及其定解条件§12.4 Poisson方程及其定解条件§12.5 Laplace方程和调和函数§12.6 三类方程定解问题小结第十四章分离变量法§13.1 齐次方程齐次边界条件下的分离变量法§13.2 Sturm—Liouville（斯特姆-刘维尔）本征值问题§13.3 非齐次方程齐次边界条件下的分离变量法§13.4 非齐次边界条件下的分离变量法§13.5 分离变量法小结第十五章曲线坐标系下方程的分离变量§14.1 球坐标系下方程的分离变量§14.2 柱坐标系下方程的分离变量§14.3 二阶线性常微分方程的级数解法15第十六周- 第十八周第十六章球函数§15.1 Legendre（勒让德）多项式§15.2 Legendre多项式的性质§15.3 具有轴对称的Laplace方程的求解§15.4 连带Legendre函数§15.5 球函数第十七章柱函数§16.1 Bessel（贝塞尔）函数§16.2 Bessel函数的递推关系§16.3 柱函数的定义§16.4 整数阶Bessel函数J n( x )的生成函数§16.5 Bessel方程的本征值问题§16.6 球Bessel函数*第十八章Green（格林）函数法§18.1 微分算子的基本解和Green函数的定义§18.2 Laplace算子的基本解§18.5 Helmhotz（霍姆赫兹）算子的基本解§18.6 输运算子的Green函数§18.7 波动算子的基本解15（二）内容及基本要求第一章R3空间的向量分析主要内容：1. R3空间中的向量分析（§1.1）2. R3空间中的向量代数与分析（§1.2、§1.3）3. R3空间中的向量分析的一些重要公式（§1.4）【掌握】 1.向量的概念及运算规则；2.Einstein求和约定、Kronecker delta符号δij及Levi－civita符号∈ijk的用法；3.标量场、向量场的定义及“del”算符的定义；4.R3空间中向量分析的一些基本运算公式及其推导方法；【了解】标量场的梯度、向量场的散度和旋度的定义。
第二章R3空间曲线坐标系中的向量分析主要内容：1.R3空间中的曲线坐标系及其度量（§2.1）（§2.2）2.曲线坐标系中标量场的梯度（§2.3）3.曲线坐标系中向量场的散度、旋度（§2.4）（§2.5）4.曲线坐标系中Laplace算符▽2（§2.6）【掌握】 1.R3空间曲线坐标系度量的概念及含义；2.曲线坐标系中标量场梯度的表达式；3.曲线坐标系中向量场散度的表达式；4.曲线坐标系中向量场旋度的表达式；5.曲线坐标系中Laplace算符▽2的表达式。