永磁同步直线电机的数学模型分析
永磁同步电动机(PMSM)三相坐标系的数学模型
永磁同步电动机(PMSM)三相坐标系的数学模型2 PMSM 三相坐标系的数学模型为方便分析起见，将三相永磁的同步电动机看作是理想的电机，也就是说它符合下列假设：(1) 转子上面没有阻尼绕组；定子中各个绕组的电枢电阻、电感值相等，三相定子的绕组按对称的星形分布；(2) 其气隙磁场服从正弦分布而且各次谐波忽略不计，感应电动势也服从正弦分布；(3) 永磁体的等效的励磁电流恒定不改变；电机中的涡流、趋肤效应、电机铁芯饱和和磁滞损耗的影响均忽略不计；温度与频率不影响电机的参数。
坐标系正方向的选取： (1) 转子逆时针方向旋转为正； (2) 正向电流生出正向磁链；(3) 电压，电流的正方向按照电动机的惯例。
则静止三相坐标系里PMSM 的定子侧电压方程3333s s s s u R i p ψ=⋅+ (4-1)静止三相坐标系里PMSM 的定子侧磁链方程3333()s s s f s L i F ψψθ=⋅+⋅ (4-2) 式中，3A s B C i i i i ⎡⎤⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎣⎦，3000000s R R R R ⎛⎫ ⎪=⎪ ⎪⎝⎭，3A s B C ψψψψ⎡⎤⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎣⎦ 3A s B C u u u u ⎡⎤⎢⎥=⎢⎥⎢⎥⎣⎦，3sin ()sin(120)sin(120)s F θθθθ⎡⎤⎢⎥=-︒⎢⎥⎢⎥+︒⎣⎦3331cos120cos 240100cos1201cos120010cos 240cos1201001s m l L L L ︒︒⎛⎫⎛⎫⎪ ⎪=︒︒+ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪︒︒⎝⎭⎝⎭电机统一理论和机电能量转换告诉我们，电机的电磁力矩[37]*I m ()s s e p T n i ψ=- (4-3) 式中，*代表取共轭复数，Im 代表取虚部。
3 PMSMdq 坐标系的数学模型三相交流电机是一个耦合强、非线性、阶次高的多变量系统，它在三相静止的坐标系里的数学模型相当复杂，应用传统的控制策略对其实现交流调速有很大的困难，所以对于一般的三相交流电机常常应用矢量控制的方法，采用坐标变换，把三相交流的绕组等效变换成两相互相垂直的交流绕组或者旋转的两相直流的绕组，等效变换以后其产生的磁动势相等，系统的变量之间得到了部分的解耦，它的数学模型得到了大大简化，使得对于系统的分析和控制也简化了很多，使得它的数学模型与比较简单的直流电机类似[52]。
永磁同步直线电机速度控制系统的研究
ｄ￡
－Ａ ４ Ｂ ＋ ／ ．
（ ６ ）
式中： “ 、 “ 、 ｉ 、 ｉ 、 Ｌ 、 Ｌ 分 别 为 直 、 交 轴 电压 、 电 流 及
１ 永 磁 直 线 电 机 数 学 模 型
本 文 中永 磁直 线 电机 伺 服控制 系统 由速度 外环 和
电感 ， 对 直线 电机 Ｌ 一Ｌ 。 一Ｌ； Ｐ为极 对 数 ； Ｒ为 电枢
Ｌ ｉ ．
３ 永 磁 直 线 电机控 制 算 法
收 稿 日期 ： ２ ０ １ ２ ０ ５ ０ ３
基 金项 目 ： 福 建 省 科 技 计 划 重 大项 目 （ ２ ０ １ ２ Ｈ６ ０ ２ ３ ）
＊通信 作 者 ： ｈ ｏ ｎ ｇ ｙ ｑ ＠ｘ ｍｕ ． ｅ ｄ ｕ ． ｃ ｎ
线 电 机 控 制 系 统 的优 缺点 ． 通 过 分 析 比较 ， 得 出永 磁 同步 直 线 电机 调 速 系 统 中基 于 饱 和 函数 的模 糊 滑 模 控 制 系统 具 有 很 强 的 鲁 棒性 ， 可 以有 效 地 削 弱 抖 振 ， 系统 动 静 态 性 能 良好 ．
关键 词 ： 永磁 同步直线 电机 ； 模糊滑模控制 ； ＭＡ ＴＬ Ａ Ｂ仿真 中图分类 号 ： Ｔ Ｍ ３ ０ １ ． ２ 文献标 志码 ： Ａ 文章 编号 ： ０ ４ ３ ８ — ０ ４ ７ ９ （ ２ ０ １ ３ ） ０ １ — ０ ０ ４ ８ — ０ ５
３ ． １ 比例 、 积分 、 微分 （ Ｐ ｌ Ｄ） 控 制
最 常用 的 Ｐ Ｉ Ｄ控 制 运 用 于 各 种 控 制 系 统 中． 利 用 临
第 １期
王春梅等 ： 永 磁 同 步 直 线 电 机 速 度 控 制 系 统 的研 究
（ ａ ） ｄ 轴 电压方程
永磁同步直线电机数学模型
永磁同步直线电机数学模型永磁同步直线电机是一种应用于直线运动控制系统的新型电机。
它具有高效率、高精度、高刚度和快速响应的特点，广泛应用于工业自动化、高速列车、机床、印刷、数控机床、半导体设备等领域。
永磁同步直线电机的数学模型是描述其运动规律的数学表达式。
通过建立数学模型，可以分析和预测电机的性能，并设计出最优的控制策略。
永磁同步直线电机的数学模型主要包括动态模型和静态模型两部分。
动态模型描述了电机的运动状态和响应特性。
它基于牛顿第二定律和电机动态方程建立，考虑了电机的负载惯性、摩擦力和电磁力等因素。
动态模型可以用于分析电机的加速度、速度和位置等动态性能。
静态模型描述了电机的静态特性。
它基于电机的静态平衡方程建立，考虑了电机的电磁力、重力和摩擦力等因素。
静态模型可以用于分析电机的静态力学性能，如电机的负载能力和刚度等。
在建立永磁同步直线电机的数学模型时，需要考虑电机的结构参数、电磁参数和控制参数等因素。
结构参数包括电机的长度、宽度和高度等几何尺寸，电磁参数包括电机的磁极数、电流和磁链等参数，控制参数包括电机的控制电流和控制电压等参数。
根据实际应用需求，可以对模型进行简化或者增加更多的参数，以提高模型的准确性和适用性。
通过数学模型，可以对永磁同步直线电机的性能进行分析和优化。
例如，可以通过模型预测电机的响应时间、稳态误差和精度等指标，在设计过程中选择合适的结构参数和控制参数，以实现最佳性能。
此外，还可以通过模型分析电机的负载能力和刚度，评估电机在不同工况下的可靠性和稳定性。
永磁同步直线电机的数学模型是分析和设计电机的重要工具。
通过建立准确的数学模型，可以深入理解电机的运动规律和特性，为电机的应用和控制提供有效的指导。
同时，也可以通过模型优化电机的性能，提高电机的效率和精度，满足不同领域和应用的需求。
永磁同步电机的数学模型与矢量控制原理
永磁同步电机的数学模型及矢量控制原理WAA磁同步电机的转F上水盛体的安装方式的不同，则电机的制造丄适用场所、运行•性能、控制方法也郁有所五同。
根据氷磁体在转子上的位貰不同，永磁同步电机可分为小叫(i)表骷式永磁同应电机t Surface-mounted PMSM.简称SPMSM A. SPM)* Jt转f结构如下图所示。
SPM电机转子上的永磁体位于转子铁芯的表面,通常呈瓦片形, 为电机提供径向磁通。
另外,因外包钢膜上的感生涡流损耗,遣成较大的铁损，而且气隙较大•导致其效率较低。
但磁阻转矩较小.若对其进行合理的控制可获得较好的低速运转特性。
(ii)内埋式永磁同步电机(Interior PMSM,简称1PMSM或IPM),此类电机转子上的永磁体位于转了内部，通常呈条状。
由丁此种转子具仃不对称的磴路給构,所以它比SPMSM 分磁阳转矩，从而大大提离了电机的功率密度F实现屈磁控制。
同时，由于永磁休在转子铁芯内部，所以这类电机有更加坚固的转子結构,适合运转于高速场IPM 的定子电感随转『鎚极位西非线性变化.所以1PM的捽制性能随;匸子电流换柑相移影响口SPM与IPM的转于结构如图2.1所示。
本文上嘤研究SPMSM的数学模型及其矢豐控制方法。
水磁体铁芯<a> SPM转子结构<b) IPM转予结构图2.【永毬同歩电机转子蒂构2.2永磁同步电机的数学模型木节苜先建立PMSM的数学模型，这也是后续研究PMSM矢丘控制算法的屣础"接卜來分别对三相静止坐标系、两和邯止坐标系和两相旋转堰标系F的PMSM 的数学模型进行描述。
严格的说，永磁同步电机是一个存在非线性磁化特性和饱和效应的电磁装留，它的 动态方程式一个高阶微分方程，很难对它进行粘确求解，所以必须对它进行一定程度的 简化，将它化成一个二阶微分方程组。
为了突出主婆何题，先忽略次要因素，作如下假 设叫（1） 忽略谐波效应，设定子三相绕组完全对称且在空间中互差120°电角度，所 产生理想正弦磁动势；（2） 忽略永磁体的非线件饱和因素，认为各相绕纽的阴值、电感都是恒定的，FI Ro = R 、= R< = &丄（! = — = Lc ；（3） 不计电机的磁滞损耗和涡流损耗等： （4） 不考电频率和温度变化对电机参数的场响： （5） 转子上没有阻尼绕组，永磁体没有阻尼作用。
永磁同步电机的模型和方法ppt课件
线重合， β轴超前α 轴90度，在α 、 β 、o坐标系中的电压电流，
可以直接从A 、B、C三相坐标系中的电压电流通过简单的线性
变换可以得到。一个旋转矢量从A 、B、C三相定子坐标系变换
到α 、 β 、o坐标系成为3/2变换，有
• 经过变换后得到α 、 β 、o坐标系的电压方
围。
• 力矩平衡方程式为：
• − =
+
• 从上述分析可以看出在d 、q、0坐标系下的
数学模型简单的多，方便控制
• 根据电机的数学模型，可以将永磁同步电
机简化为如图所示的d，q轴模型。永磁同
步电机的转矩方程表示发电机的电磁转矩
可以通过控制定子电流的d，q轴分量进行
控制。
程为：
• α 、 β 、o坐标系的磁链方程为：
• 其中：Ld、Lq分别是同步电机直轴交轴电感；
为永磁极产生的与定子绕组交链的磁链
在α 、 β 、o坐标系中，经过线性变换使A 、
B、C三相坐标系中的电机数学模型方程得到一定
简化。针对内永磁同步电机，因为转子的直、交
轴的不对称而具有凸极效应，因此在α 、 β 、o
永磁同步发电机控制策略
• 永磁同步发电机常用的矢量控制策略有：
（1）isd=0 控制；
• （2）最大转矩电流比控制：
• （3）单位功率因数控制；
• （4）最小损耗控制等。
• 每种控制策略都有其优缺点，于是针对永
磁同步电机不同控制目标下的矢量控制策
略进行比较分析。
• 2.1 id=0电流控制
• id=0的控制称为磁场定向控制，这种控制
永磁同步电机基础知识
(一) PMSM 的数学模型交流电机是一个非线性、强耦合的多变量系统。
永磁同步电机的三相绕组分布在定子上，永磁体安装在转子上。
在永磁同步电机运行过程中，定子与转子始终处于相对运动状态，永磁体与绕组，绕组与绕组之间相互影响，电磁关系十分复杂，再加上磁路饱和等非线性因素，要建立永磁同步电机精确的数学模型是很困难的。
为了简化永磁同步电机的数学模型，我们通常做如下假设：1) 忽略电机的磁路饱和，认为磁路是线性的；2) 不考虑涡流和磁滞损耗；3) 当定子绕组加上三相对称正弦电流时，气隙中只产生正弦分布的磁势，忽略气隙中的高次谐波；4) 驱动开关管和续流二极管为理想元件；5) 忽略齿槽、换向过程和电枢反应等影响。
永磁同步电机的数学模型由电压方程、磁链方程、转矩方程和机械运动方程组成，在两相旋转坐标系下的数学模型如下：(l)电机在两相旋转坐标系中的电压方程如下式所示:d d s d d c q q q s q q c d di u R i L dt di u R i L dt ωψωψ⎧=+-⎪⎪⎨⎪=++⎪⎩其中，Rs 为定子电阻；ud 、uq 分别为d 、q 轴上的两相电压；id 、iq 分别为d 、q 轴上对应的两相电流；Ld 、Lq 分别为直轴电感和交轴电感；ωc 为电角速度；ψd 、ψq 分别为直轴磁链和交轴磁链。
若要获得三相静止坐标系下的电压方程，则需做两相同步旋转坐标系到三相静止坐标系的变换，如下式所示。
cos sin 22cos()sin()3322cos()sin()33a d b q c u u u u u θθθπθπθπθπ⎛⎫ ⎪-⎛⎫⎪⎛⎫ ⎪⎪=--- ⎪ ⎪⎪⎝⎭ ⎪⎪⎝⎭ ⎪+-+⎝⎭(2)d/q 轴磁链方程： d d d f q q qL i L i ψψψ=+⎧⎪⎨=⎪⎩ 其中，ψf 为永磁体产生的磁链，为常数，0f r e ωψ=，而c r p ωω=是机械角速度，p 为同步电机的极对数，ωc 为电角速度，e0为空载反电动势，其值为每项倍。
永磁同步电机的数学模型与矢量控制原理
永磁同步电机的数学模型与⽮量控制原理永磁同步电机的数学模型及⽮量控制原理WAA磁同步电机的转F上⽔盛体的安装⽅式的不同，则电机的制造丄适⽤场所、运⾏?性能、控制⽅法也郁有所五同。
根据氷磁体在转⼦上的位貰不同，永磁同步电机可分为⼩叫(i)表骷式永磁同应电机t Surface-mounted PMSM.简称SPMSM A. SPM)* Jt转f结构如下图所⽰。
SPM电机转⼦上的永磁体位于转⼦铁芯的表⾯,通常呈⽡⽚形, 为电机提供径向磁通。
另外,因外包钢膜上的感⽣涡流损耗,遣成较⼤的铁损，⽽且⽓隙较⼤?导致其效率较低。
但磁阻转矩较⼩.若对其进⾏合理的控制可获得较好的低速运转特性。
(ii)内埋式永磁同步电机(Interior PMSM,简称1PMSM或IPM),此类电机转⼦上的永磁体位于转了内部，通常呈条状。
由丁此种转⼦具仃不对称的磴路給构,所以它⽐SPMSM 分磁阳转矩，从⽽⼤⼤提离了电机的功率密度F实现屈磁控制。
同时，由于永磁休在转⼦铁芯内部，所以这类电机有更加坚固的转⼦結构,适合运转于⾼速场IPM 的定⼦电感随转『鎚极位西⾮线性变化.所以1PM的捽制性能随;⼖⼦电流换柑相移影响⼝SPM与IPM的转于结构如图2.1所⽰。
本⽂上嘤研究SPMSM的数学模型及其⽮豐控制⽅法。
⽔磁体铁芯SPM转⼦结构图2.【永毬同歩电机转⼦蒂构2.2永磁同步电机的数学模型⽊节苜先建⽴PMSM的数学模型，这也是后续研究PMSM⽮丘控制算法的屣础"接⼘來分别对三相静⽌坐标系、两和邯⽌坐标系和两相旋转堰标系F的PMSM 的数学模型进⾏描述。
严格的说，永磁同步电机是⼀个存在⾮线性磁化特性和饱和效应的电磁装留，它的动态⽅程式⼀个⾼阶微分⽅程，很难对它进⾏粘确求解，所以必须对它进⾏⼀定程度的简化，将它化成⼀个⼆阶微分⽅程组。
为了突出主婆何题，先忽略次要因素，作如下假设叫（1）忽略谐波效应，设定⼦三相绕组完全对称且在空间中互差120°电⾓度，所产⽣理想正弦磁动势；（2）忽略永磁体的⾮线件饱和因素，认为各相绕纽的阴值、电感都是恒定的，FI Ro = R 、= R< = &丄（! = — = Lc ；（3）不计电机的磁滞损耗和涡流损耗等：（4）不考电频率和温度变化对电机参数的场响：（5）转⼦上没有阻尼绕组，永磁体没有阻尼作⽤。
(1)两相静止坐标下永磁同步电动机的数学模型
(1)两相静止坐标下永磁同步电动机的数学模
型
永磁同步电动机的数学模型可以表示为：
1. 电磁转矩方程：
磁链方程：
ψd = Ld * id + (Lq - Ld) * iq
ψq = Lq * iq
电磁转矩方程：
Te = 1.5 * (ψd * iq - ψq * id)
其中，ψd和ψq分别表示直轴和交轴磁链，Ld和Lq表示直轴和交轴的电感。
2. 电流方程：
直轴电流方程：
Ud = R * id + ωe * Lq * iq + ψq * ωm
Uq = R * iq - ωe * Ld * id - ψd * ωm
其中，Ud和Uq分别表示直轴和交轴电压，R表示电阻，ωe表示定子电流的角频率，ωm表示转子电流的角频率。
3. 机械方程：
转速方程：
Te = J * dωm/dt + B * ωm
其中，Te表示电磁转矩，J表示转动惯量，B表示转子的摩擦阻尼系数。
综上所述，这些方程构成了永磁同步电动机的数学模型，可以用来描述其电磁转矩、电流和转速之间的关系。
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舰 船 电 子 工 程
Ｓ ｉ ｅ ｔ ｏ ｉ Ｅ ｇ ｎ ｅ ｉｇ ｈ ｐ Ｅｌｃ ｒ ｎ ｃ ｎ ｉ ｅ ｒｎ
Ｖｏ ． Ｏ Ｎｏ ９ １３ ．
１Ｏ ２
永 磁 同步 直 线 电机 的 数 学模 型 分 析
余凤 豪 吕 飞 张松 涛
ｃ ｎ ｒ ｌ ｄ ｍｅ ｅ ．Ｔｈ ｉ ｌ ｍａ ｈ ｍａ ｉａ ｄ ｌ ｓｒ ｆ ｒ ｎ ｅ ｐ ｒ ｏ ｅ ｆ ｒ ｆ ｒ ｈ ｒａ ｐ ｏ ｃ ． ｏ ｔ ｏ ｌ ｍｂ ｒ ｅ ｅ ｓｍｐ ｅ ｔｅ ｔ ｌ ｃ ｍｏ ｅ ｅ ｅ ｅ ｃ ｕ ｐ ｓ ｏ ｕ ｔ ｅ ｐ ｒ ａ ｈ ｉ Ｋｅ ｏ ｄ Ｐ Ｓ ｙＷ ｒ ｓ Ｍ ＬＭ ，ｅ ｄ ｅ ｆ ｃ ，ｍａ ｈ ｍａ ｉａ ｄ ｌ ｏ ｐ ｅ ｎ ｆｅ ｔ ｔｅ ｔ ｌ ｃ ｍｏ ｅ ，ｃ ｕ ｌ Ｃｌｓ ｍ ｂ ｒ ＴＭ ］ ａ ｓ Ｎｕ ｅ ５
Ａ
置 的 函数 。
ｒ
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电枢
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ｑ 轴
铁轨
：
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＼ ： ／ ： 、 磁 体 永
图 １ Ｐ Ｓ 的结 构 模 型 ＭＬ Ｍ
如 图 ２ 示 ， 设 动子 在 ｚ处 时 ， 所 假 ｄ轴 与 ａ轴
合 成行波磁 场 的 角 速 度 。若 ｚ一０时 ， ｄ轴 与 ａ 轴 的初始夹 角为 （ 电气 角 ） 假 设磁 极 沿 直线 均 匀 ，
蚌埠
吉
哲
（ 军 蚌 埠 士 官 学 校机 电 系 海 摘
一
２３１） ３０ ２
要
文 章 推 导 了永 磁 同步 直 线 电 机 （ ＭＬ Ｍ） 磁 链 方 程 、 Ｐ Ｓ 的 电压 方 程 和 电磁 推 力 方 程 ， 到永 磁 同步 直 线 电 机 是 得
个多变量 、 非线形 、 强耦合 ， 且参数 随动子的位置变化的控制对象 ； 同时给出 了磁 同步直线电机三相绕组 完全对称且磁 关键词 永磁 同步直线电机 ； 端部效应 ； 数学模 型 ； 耦合
的 角 —∞）， 积 变 ， 三 分 布 ， ｚｃｒ＋ ， 直 线 电 机 的极 距 夹 为， Ｊ（ 分 量ｃ 相 为 Ｕ 为 则 一． ／ ７ ｒ为 引。当
＊
收 稿 日期 ：０ ０年 ５ ３日 ， 回 日期 ：０ ０ ６ ２日 ２１ 月 修 ２１年 月
作者 简介 ： 凤 豪 ， ， 师 ， 究 方 向 ： 种 电 机及 其 控 制 。 余 男 讲 研 特
（ ｚ）， （ ， ｚ） （２ ａ）， （ ， ｚ） （ ， ｚ）
（ 及 与 永 磁 体 等 效 励 磁 绕 组 之 间 的 互 感 系 数 ）
Ｍａ（ ） Ｍｂ（ ） Ｍｃ（ ） 不 对 称 ， 是 动 子 位 ｒｚ ， ｆｚ ， ｆ Ｉ 既 ｚ 又
３为 动 子 的位 置 ， ２ 同时 考 虑 磁 场 谐 波 和端 部效 应
ｐ ｏ ｏ ｅ ｈｓｐ ｐ ｒ ｒｐ ｓ ｄｉ ｔｉ ａ ｅ．Ｔｈ ｔｅ ｔｃｌａ ａｙ ｉ ｒｓ ｌ ｈ ｗ ｈ ｔＰ Ｓ ｎ ｅｍａｈ ｍａｉａ ｎ ｌｓｓ ｅ ｕｔ ｓ ｏ ｔ ａ Ｍ ＬＭ ｓｍｕｔｖ ｒａ ｌ ，ｎ ｎｉｅ ｒａ ｄ ｃｏ ｅ ｉｋ ｇ ｓ ｉ ｌｉａ ｉｂｅ ｏ ｌ ａ ｎ ｌｓｄ ｌ ａ ｅ ｎ ｎ
Ａｂ ｔａ ｔ Ｉ ｈ ｓｐ ｐ ｒ ｅ ｍａ ｅ ｔ ａ ｎ ｔ ｙ ｃ ｒ ｎ ｚ ｔ ｎ ｌ ｅ ｒｍｏ ｏ ’ ｔ ｅ ｔｃ ｌ ｓ ｒ ｃ ｎ ｔ ｉ ａ ｅ ，ｐ ｒ ｎ ｎ — ｇ ｅ ｎ ｈ ｏ ｉａ ｉ ｎ ａ ｔ ｒ ｍａ ｈ ｍａ ｉａ ｄ ｌ ｓｍｏ ｅｅ ｙ ｅ ｄ ｅ ｆ ｃ ｍ ｓ ｏ ｉ Ｓ ｍｏ ｅ ｄ ｌｄ ｂ ｎ ｆｅ ｔ ｉ ａ ｄ ｔ ｒ ｅ ｐ ａ ｅａ ｙ ｎ ｈ ｅ ｈ ｓ ｓ ｍｍｅ ｒｃ ｗｉ ｄ ｎ ．ＰＭＳ ｔｉ ｎ ｉｇ ＬＭ ’ ｆ ｘ ｅ ｕ ｔ ｎ，ｖ ｌ ｇ ｑ ａ ｉ ｎ ａ ｄ ｅｅ ｔｏ ｇ ｅ ｉ ｐ ｓ ｑ ａ ｉｎ ｉ ａｓ Ｓ ｌ ｑ ａｉ ｕ ｏ ｏ ｔ ｅ ｅ ｕ ｔ ｎ ｌｃ ｒ ｍａ ｎ ｔ ｍ ｕ ｈ ｅ ｕ ｔ ｓ ｌｏ ａ ｏ ｓ ｏ
１ 永磁 同步 直 线 电机 的磁 链 方程
图 １所 示 为单 边 、 板 型 永 磁 同 步 直 线 电动 平 机 （ ＭＩ Ｍ） Ｐ Ｓ 的结 构 模 型 ， 中 Ａ， Ｃ表 示 三 图 Ｂ，
相 绕 组 的 轴 线 ， ｑ表 示 永 磁 磁 场 的 轴 线 ［ ｄ、 ¨。设
引 起 的 三 相 绕 组 不对 称 ， 线 电机 三 相 绕 组 之 间 直 的 自感 系 数 Ｌ ） Ｌ ｚ ， ） 互 感 系 数 （ ， （ ） Ｌ （ 和
Ｙｕ Ｆ ｎ ｈ ｏ Ｌｖ Ｆ ｉ Ｚｈ ｎ ｏ ｇ ａ Ｊ ｅ ｅ ｇ ａ ｅ ａ ｇ Ｓ ｎ ｔｏ ｉ Ｚｈ
（ ｌ ｃ ｒ ｍｅ ｈ ｎ ｃ ｌ ｐ ｒｍｅ ｔ Ｅ ｅ ｔｏ ｃ ａ ｉａ Ｄｅ ａ ｔ ｎ ，Ｎａ ａ ｔｙ Ｏｆｉｅ ａ ｅ ，Ｂｅ ｇ ｕ ２ ３ １ ） ｖｌ Ｐｅ ｔ ｆ ｒＡｃ ｄ ｍｙ ｃ ｎ ｂ ３ ０ ２
２１ 第 ９ ００年 期
舰 船 电 子 工 程
三 相绕 组 空 间分 布 不 完 全 对 称 时 ， 假设 Ａ、 Ｂ两 绕 组轴 线 的 电气 角 为 ， Ｃ两绕 组 轴 线 的 电气 角 为 Ａ、
Ｔ １ Ｍ ５
场沿气隙正弦分 布的数学模型 ， 对其进一步控制研究具有实际意义 。
中 图分 类 号
Ｍ ａ ｈ ｍ ａ ｉ ａ ｏ ｌＡｎ ｌ ｓ ｓ ｏ ｒ ａ ｅ ｔ ｍ ａ ｎ ｔ ｔｅ ｔｃ ｌＭ ｄｅ ａ ｙ ｉ ｆ Ｐｅ ｍ ｎ ｎ － ｇ ｅ Ｓｙ ｈｒ ｎ ｚ ｔＯ ｎ ａ ｏ ｏ ｎｃ Ｏ ｉ ａ ｉ ｎ Ｌｉ ｅ ｒ Ｍ ｔ ｒ