理论力学第三章
理 论 力 学 教学 课程第3章

第一节 平面静定桁架
• 2 .截面法 • 当桁架中的杆件比较多,而只需计算其中某几个杆件的内力时,应用
节点法往往比较麻烦,这时采用截面法。截面法是适当选取一截面, 假想地将桁架截开,选取其中的一部分作为研究对象。作用在这部分 桁架上的外力与被截断杆件的内力构成平面一般力系,应用平面一般 力系的平衡条件,可求解三个未知量。因此,在应用截面法时,一般 截断的未知内力的杆件数应不多于三根。假想截面的形状可任意选择, 既可以是平面,也可以是曲面。
• 所有杆件都在同一平面内的桁架,称为平面桁架。桁架中杆件与杆件 的连接处称为节点,节点的构造通常使用铆接、焊接或螺栓连接等形 式。如图 3-2 所示,由基本三角形结构出发,通过增加杆件延拓而成 的平面桁架称为平面简单桁架,图 3-2 ( a )和( b )分别为屋架 和桥梁结构的平面简单桁架。这种结构是静定的几何不变系统。本节 只讨论平面简单桁架的内力计算问题。
• 二、桁架内力的计算方法
• 计算平面简单桁架的内力有两种方法:节点法和截面法。在求解桁架 内力之前,通常先选取整体为研究对象,求出桁架支座的约束力。
• 1 .节点法 • 节点法求解桁架内力是以桁架的节点为研究对象的。平面桁架的每个
节点都受平面汇交力系的作用,可用平面汇交力系的平衡方程求解。 对于每个节点只能列两个独立的平衡方程,求解两个未知量。因此, 在采用节点法时,选取的节点的未知量应不超过两个。
• Fd=f dFN ( 3-3 ) • 式中: f d 称为动摩擦系数,它与接触物的材料、表面粗糙度及相对
滑动速度等因素有关,其值略小于静摩擦系数,即 f d < f s 。 • 2 .摩擦角与自锁现象 • 1 )摩擦角 • 摩擦角是对静摩擦系数的几何描述。
理论力学 第三章讲解

例3-3
已知:P=1000N ,各杆重不计.
求:三根杆所受力.
解: 各杆均为二力杆,取球铰O,画受
力图。
Fx 0
FO B sin 4 5 FO C sin 4 5 0
Fy 0
FOB c os45 FOC c os45 FOA c os45 0
Fz 0
FOA sin 45 P 0
1
工程中常常存在着很多各力的作用线不在同一平面内的力 系,即空间力系,空间力系是最一般的力系。
(a)图为空间汇交力系;(b)图为空间任意力系; (b)图中去了风力为空间平行力系。
迎面 风力
侧面 风力
b
2
第三章 空间力系 §3–1 空间汇交力系 §3–2 力对点的矩与力对轴的矩 §3–3 空间力偶系 §3–4 空间一般力系向一点的简化 §3–5 空间一般力系的平衡方程 §3–6 重心
Fz F cosg F sin
5
4、力沿坐标轴分解:
若以 Fx ,Fy ,Fz 表示力沿直角
坐标轴的正交分量,则:
而:F Fx Fy Fz
Fz
Fx Fxi , Fy Fy j, Fz Fz k
Fx
所以:
F Fxi Fy j Fz k
F Fx2 Fy2 Fz2
cos Fx ,cos Fy ,cosg Fz
F
F
F
Fy
6
二、空间汇交力系的合成:
1、几何法:与平面汇交力系的合成方法相同,也可用力多 边形方法求合力。
FR F1 F2 F3 Fn
F
i
即:合力等于各分力的矢量和 2、解析法:
由于 Fi Fx i i Fyi j Fzi k 代入上式
理论力学第三章

M 0 12FBy 10P 6P1 4P2 2P 5F 0 F 0 FAy FBy 2P P1 P2 0 F 0 FAx F FBx 0
A
y
x
FAy 72.5kN
FBy 77.5kN
FAx FBx F
取吊车梁,画受力图.
M O M O FR x FRy y FRx x F y F
' Ry
' Rx
2355 x 670.1 y 232.9
607.1x 232.9 y 2355 0
例3-2 已知: AC=CB= l,P=10kN; 求: 铰链A和DC杆受力.
Fy 0
0 0 0 0
F1 cos F2 cos F3 cos 0
F1 sin F2 sin F3 sin 0
平面平行力系的方程为两个,有两种形式
Fy 0 M A 0
各力不得与投影轴垂直
iy
O
FOx
FR l R
2 2
FOy F
M FR
例3-8
已知: F=20kN, q=10kN/m,M 20kN m, l=1m;
求: A,B处的约束力. 解: 取CD梁,画受力图.
M
C
0
l FB sin 60 l ql F cos30 2l 0 2
M A 0 M B 0
两点连线不得与各力平行
§3-3 物体系的平衡· 静定和超静定问题
§3-4
平面简单桁架的内力计算
桁架:一种由杆件彼此在两端用铰链连接而成的结构, 它在受力后几何形状不变。 节点:桁架中杆件的铰链接头。
理论力学第三章刚体力学 ppt课件

正常转动,赝张量的变换多出一个负号。
对于张量,可定义如下运算:
1)相等。
设A和B为两个同阶张量,如果它们的所有分量相等,
即
A ... B ... ,则称它们相等,记为A = B.
2)加法。
两个同阶张量A和B的和定义为 C ...=A ...+B ... 它仍为一个张量,记为 C=A+B
L
a
L
a AL L )(a L
a L
a
B L
L
)
a L aa L a AL L BL L (a a )
a L aa L a ( AL L BL L )
nr nr nr nr
1)转动前: rr 2)转动nr 后:rr nr rr
3)再rr 转动nr rrnr后nr:rr nr rr
不计二阶微量,则有
rr rr nr rr nrrr
交换转动次序,则有
rr rr nrrr nr rr 已知对线位移,有 rr rr rr rr 可得 nr rr nrrr nrrr nr rr
§3.1 刚体运动的分析 §3.2 角速度矢量 §3.3 欧勒角 §3.4 刚体运动方程与平衡方程 §3.5 转动惯量 §3.6 刚体的平动与绕固定轴的转动
§3.7 刚体的平面平行运动 §3.8 刚体绕固定点的运动 §3.9 重刚体绕固定点转动的解 §3.10 拉莫尔进动
§3.1 刚体运动的分析
1. 描写刚体位置的独立变量
将两个矢量Av和Bv按顺序并在一起,不作任何运算
得到的量称为并矢,记为
vv AB
A
B ev ev
理论力学第三章刚体力学

线量和角量的对应
dr
dr v dt
d
d dt
dv a dt
d dt
6.欧勒角
1).欧勒角 章动 角 自转 角 Z轴位置由 θ,φ角决 定 进动 角
节线ON
0 0 2 0 2
2).欧勒运动学方程
在直角坐标系
x i y j z k
理 论 力 学
第三章 刚体运动
概述
1.刚体是一个理想模型,它可以看作是一种特
殊的质点组,这个质点组中任何两个质点之间
的距离不变.这使得问题大为简化,使我们能 更详细地研究它的运动性质,得到的结果对实 际问题很有用。 2.一般刚体的自由度为6.如果刚体运动受到约束, 自由度相应减少.
3.刚体的两种基本运动
刚体上任一点p的坐标分别为
v r ra a ra 而在系 a xy z r r ( r b a a b ra ) rb ra (rb ra )
得
r ra ra
2
drci (rci mi Jc ) dt i 1 n (e) (rci Fi ) Mc
n
i 1
简表为:
d Mc Jc dt
(6个方程正好确定刚体的6个独立变量)
刚体的动量矩 (角动量) n n ) 简表为: J J c J ci (ri mi vi ) rc mvc (rci mi vci
三.刚体的平衡
刚体平衡条件
(e) Fi 0
n i
n (e) Fi ) 0 (rci Mc i 1
理论力学第三章

M
F'
F
二、空间力偶等效定理
空间力偶的等效条件是:作用在同一刚体上的两个力偶, 如果力偶矩矢相等,则两力偶等效。
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三、空间力偶系的合成与平衡
1、合成
力偶作用面不在同一平面内的力偶系称为空间力偶系。 空间力偶系合成的最后结果为一个合力偶,合力偶 矩矢等于各分力偶矩矢的矢量和。即:
8
[例]图示起重机吊起重物。起重杆的A端用球铰链固定在地面上,B端用 绳CB和DB拉住,两绳分别系在墙上的C点和D点,连线CD平行于x轴。 已知CE=EB=DE,角a =30o ,CDB平面与水平面间的夹角∠EBF= 30o, 重物G=10kN。如不计起重杆的重量,求起重杆所受的力和绳子的拉力。 解:1、取杆AB与重物为研究 对象,受力分析如图。
空间力系向点O简化得到一空间汇交力系和一空间 力偶系,如图。
z O
F1 y F2 z M2 z F'1 Mn F'2 y
Fn x
=
M1 x
O F'n
=
MO
F'R
O y
x
( i 1,, 2 ,n )
Fi Fi M i M O ( Fi ) ri Fi
M M cos( M,k ) z M
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理论力学
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[例]工件如图所示,它的四个面上同时钻五个孔,每个孔所受的切削力偶 矩均为80N· m。求工件所受合力偶的矩在x,y,z轴上的投影Mx,My,Mz, 并求合力偶矩矢的大小和方向。
第三章理论力学
因此,其平衡的解析条件为:
F
x
0
x
F
y
0
y
F
z
0
z
M
0
M
0
M
0
------ 平衡方程
共六个方程,可以求解空间任意力系中的六个未知约束力. 3、空间任意力系的两种特殊情况: 1)空间平行力系的平衡方程
Fy F cos
,
方向:+、-号;
Fz F cos
2)间接投影法(二次投影法) 如果只已知与一根轴的夹 角 ,则通常的做法是:先将 该力向z 轴及其垂面分解(与 垂面的夹角为 90 ),而位于 垂面内的分力,其平面几何关
系比空间几何关系要容易寻找得多,因此只要在该垂面内
找出其与该平面内的两根轴之一的夹角(与另一根轴的夹
第三章
空间力系
注意:本章不作为重点,主要介绍一些基本概念、基本原理 和一些基本方法的应用,但不作为重点练习;个别需 要掌握的内容设有标注,望大家掌握.
一、空间力系:当力系中各分力的作用线分布于 三维空间时,该力系称为空间力 系. 二、空间力系又可根据力系中各分力的作用线的 分布情况划分为:空间汇交力系、空间力偶 系、空间平行力系和空间 任意力系. 三、本章研究的主要问题:力系的简化、合成及 平衡问题.
M x ( F ) M x ( Fx ) M x ( Fy ) M x ( Fz ) Fz y Fy z M y ( F ) M y ( Fx ) M y ( Fy ) M y ( Fz ) Fx z Fz x M z (F ) M z (Fx ) M z (Fy ) M z (Fz ) Fy x Fx y
理论力学第三章ppt课件
体等效于只有一个力偶的作用,因为力偶可以在刚体平 面内任意移动,故这时,主矩与简化中心O无关。
③ R ≠0,MO =0,即简化为一个作用于简化中心的合力。这时,
MO 0
最后结果
说明
合力 合力作用线过简化中心
合力 合力偶
合力作用线距简化中心M O FR
与简化中心的位置无关
平衡
与简化中心的位置无关
例4-1.图示力系有合力.试求合力的大小,方向及作
用线到A点的距离.
25kN
20kN
A
60o
1m
1m
1m
解:求力系的主矢
Rx= 20cos60o + 18cos30o = 25.59 kN Ry= 25+ 20sin60o- 18sin30o = 33.32 kN
即 2355 x670.1 y 232.9
有: 607.1x 232.9y 2355 0
§4-2 平面任意力系的平衡条件和平衡方程
1、平面任意力系的平衡方程 平面任意力系平衡的充要条件是: 力系的主矢和对任意点的主矩都等于零
FR 0 MO 0
因为
F R
(
F x
)2
(
F y
)2
M O
F1= F1 , F2'= F2 ,…Fn'= Fn M1= Mo(F1), M2= Mo(F2),… Mn= Mo(Fn)
F1' M1 o
F2'
M2
Fn'
Mn
理论力学周衍柏第三章
(e) dT Fi dri
(e) 若 Fi dri dV 则 T V E
为辅助方程,可代替上述6个方程中任何一个
§3.5 转动惯量
一、刚体的动量矩 1. 某时刻刚体绕瞬轴OO’转动,则pi点的速度为
vi rii
动量矩为 2. 坐标表示
R Fi Fi 0 M M i ri Fi 0
2. 几种特例 1)汇交力系(力的作用线汇交于一点):取汇交点为 简化中心,则
Fix 0 R Fi 0 Fiy 0 Fiz 0
三、力偶力偶矩 1. 力偶:等大、反向、不共线的两个力组成的利系。
力 偶 所在平面角力偶面. 2. 力偶矩: 对任意一点O M rA F rB F (rA rB ) F r F M Fd
方向 : 右手法则 上式表明:
J z x mi zi xi y mi zi yi z mi ( xi2 yi2 )
I yy mi ( zi2 源自xi2 ) I zy mi zi yi I yz mi yi zi I xz mi xi zi
I zz mi ( xi2 yi2 )
理论力学第三章-
– c) 作用在质点上的惯性力只是在非惯性系中 才存在,在惯性系中根本不存在这样的力
• 惯性力的处理
– 在非惯性系里面,可以认为惯性力就是作用 于物体上的一种外力,则可以用非惯性系的 “牛顿第二定律题 1,5
第一部分为活动参考系中的观察者测量到的 质点加速度,称为相对加速度
第二部分为牵连加速度,只与活动参考系的 运动有关,其中第一项为平动牵连加速度, 其余两项由活动坐标系的转动运动引起,为 转动牵连加速度
第三部分不单单与活动坐标系的转动角速度 有关,而且与相对速度有关,为科里奥利加 速度
§3.2 平动的非惯性系
第二项惯性力的方向沿着离开转轴的方 向离心力,称为惯性离心力
第三项惯性力为科里奥利力,既与非惯 性系的转动轴垂直,又与相对速度垂直
设想一质点在光滑的圆盘 上沿着一直线运动,惯性 系中的观察者看来虽然圆 盘在转动,但质点并没有 受到合外力的作用,始终 保持着直线运动,但在转 动着的非惯性系中的观察
者看来,圆盘是不动的,质点的运动路径 却向转动相反的方向弯曲,存在加速度, 因而会认为质点必在速度的垂直方向受到 力的作用,这便是科里奥利惯性力!
第三章:非惯性参考系
惯性参照系 非惯性参照系
非惯性参照系 惯性参照系
§3.1 相对运动
• (一)绝对速度、相对速度和牵连速度
rrt r r tx tiy tj ztk r x i y j zk
• 速度是位置矢量的时间变化率,质点相对于固 定参考系的速度称为绝对速度
行求解 F fm a
– 当把惯性力当作一种外 “力”看待时,我 们同样可以像在惯性系中一样得到非惯性系 下面的一些定理(动量、动量矩、动能定 理),此时,惯性力必须要考虑进去
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F DB(b)CBDBF '习题3-3图第3章 静力学平衡问题3-1 图示两种正方形结构所受荷载F 均已知。
试求其中1,2,3各杆受力。
解:图(a ):045cos 23=-︒F FF F 223=(拉) F 1 = F 3(拉) 045cos 232=︒-F F F 2 = F (受压) 图(b ):033='=F F F 1 = 0F 2 = F (受拉)3-2 图示为一绳索拔桩装置。
绳索的E 、C 两点拴在架子上,点B 与拴在桩A 上的绳索AB 连接,在点D 加一铅垂向下的力F ,AB 可视为铅垂,DB 可视为水平。
已知α= 0.1rad.,力F = 800N 。
试求绳AB 中产生的拔桩力(当α很小时,tan α≈α)。
解:0=∑y F ,F F ED =αsin αsin FF ED = 0=∑x F ,DB ED F F =αcos F FF DB 10tan ==α由图(a )计算结果,可推出图(b )中:F AB = 10F DB = 100F = 80 kN 。
3-3 起重机由固定塔AC 与活动桁架BC 组成,绞车D 和E 分别控制桁架BC 和重物W 的运动。
桁架BC 用铰链连接于点C ,并由钢索AB 维持其平衡。
重物W = 40kN 悬挂在链索上,链索绕过点B 的滑轮,并沿直线BC 引向绞盘。
长度AC = BC ,不计桁架重量和滑轮摩擦。
试用角ϕ=∠ACB 的函数来表示钢索AB 的张力F AB 以及桁架上沿直线BC 的压力F BC 。
(b-1)习题3-1图(a-1)(a-2)(b-2)'3习题3-2图F习题3-5图习题3-4图 解:图(a ):0=∑x F ,0sin 2cos =-ϕϕW F AB ,2sin2ϕW F AB =0=∑y F ,02sin cos =---ϕϕAB BC F W W F即 2sin 2cos 2ϕϕW W W F BC ++=W W W W 2)cos 1(cos =-++=ϕϕ3-4 杆AB 及其两端滚子的整体重心在G 点,滚子搁置在倾斜的光滑刚性平面上,如图所示。
对于给定的θ角,试求平衡时的β角。
解:AB 为三力汇交平衡,如图(a )所示ΔAOG 中: βsin l AO =, θ-︒=∠90AOG β-︒=∠90OAG ,βθ+=∠AGO由正弦定理:)90sin(3)sin(sin θβθβ-︒=+ll ,)cos 31)sin(sin θβθβ=+l 即 βθβθθβsin cos cos sin cos sin 3+=即 θβtan tan 2= )tan 21arctan(θβ=注:在学完本书第3章后,可用下法求解: 0=∑x F ,0sin R =-θG F A (1) 0=∑y F ,0cos R =-θG F B(2) 0)(=∑F A M ,0sin )sin(3R =++-ββθl F lG B(3)解(1)、(2)、(3)联立,得 )tan 21arctan(θβ=3–5 起重架可借绕过滑轮A 的绳索将重力的大小G =20kN 的物体吊起,滑轮A 用不计自重的杆AB 和AC 支承,不计滑轮的自重和轴承处的摩擦。
求系统平衡时杆AB 、AC 所受力(忽略滑轮的尺寸)。
解:以A 为研究对象,受力如图(a ) 所示,其中:F T = G 。
0=∑AB F ,030sin 30cos T =︒+︒-G F F ABkN 32.7)30sin 30(cos =︒-︒=G F AB 0=∑AC F ,030sin 30cos T =︒-︒-F G F C AkN 32.27)30sin 30(cos =︒+︒=G F AB3–6图示液压夹紧机构中,D 为固定铰链,B 、C 、E 为铰链。
已知力F ,机构平衡时角度如图所示,求此时工件H 所受的压紧力。
(a)Aθ3l GβGθBBR F AR F 32l OA GF TF AB F AC(a ) B F F N BF BCC F CBF CDF CE F ECF N H F H 习题3-6图(a ) (b )(c )x(a)B F AA F M B(c)AAF MBBF DF D45(b)BF BAF AM(d)B F D DF BDF AF AMF D F CxF CyF D ′F AxF AyF B习题3-7图 (a )(b )解:以铰B 为研究对象,受力如图(a )。
0=∑y F ,0sin =-F F BC α;αsin FF BC =(1) 以铰C 为研究对象,受力如图(b )。
0=∑x F ,02sin =-αCE CB F F ;α2sin CBCE F F =(2) 以铰E 为研究对象,受力如图(c )。
0=∑y F ,0cos =-αEC H F F ;αcos EC H F F = (3)由于CB BC F F =;CE EC F F =,联立式(1)、(2)、(3)解得:α2sin 2FF H =3–7三个半拱相互铰接,其尺寸、支承和受力情况如图所示。
设各拱自重均不计,试计算支座B 的约束力。
解:先分析半拱BED ,B 、E 、D 三处的约束力应汇交于点E ,所以铰D 处的约束力为水平方向,取CDO 为研究对象,受力如图(a )所示。
0)(=∑F C M ,0=-Fa a F D ;F F D =以AEBD 为研究对象,受力如图(b )。
0)(=∑F A M ,033='--D B F a aF 3aF ;F F B 2=3-8 折杆AB 的三种支承方式如图所示,设有一力偶矩数值为M 的力偶作用在折杆AB 上。
试求支承处的约束力。
习题3—8图(a)M3F AF123dd F AF CF B习题3-11图 (a )解:图(a ):l M F F B A 2== 图(b ):lMF F B A ==由图(c )改画成图(d ),则 l MF F BD A == ∴ lM F F BDB == lMF F BD D 22==3-9 齿轮箱两个外伸轴上作用的力偶如图所示。
为保持齿轮箱平衡,试求螺栓A 、B 处所提供的约束力的铅垂分力。
解:ΣM i = 0,05.0125500=⨯++-Ay FF Ay = 750N (↓), F By = 750N (↑)(本题中F Ax ,F Bx 等值反向,对力偶系合成结果无贡献。
)3-10 试求图示结构中杆1、2、3所受的力。
解:杆3为二力杆图(a ): ΣM i = 003=-⋅M d FdM F =3 F = F 3(压)图(b ): ΣF x = 0 F 2 = 0 ΣF y = 0dMF F ==1(拉)3–11图示空间构架由三根不计自重的有杆组成,在D 端用球铰链连接,A 、B 和C 端则用球铰链固定在水平地板上,若拴在D 端的重物P = 10 kN ,试求铰链A 、B 、C 的反力。
解:(a)F ByF Ay习题3-9图(b)2F F AF习题3-10图F AF CF B习题3-12图 (a )xyzF C F CF AF BF BF D(c )(d ) O取铰D 为研究对象,受力如图(a )。
0=∑xF ,045cos 45cos =︒-︒A B F F ;A B F F = (1) 0=∑yF,030cos 45sin 215cos =︒︒-︒-A C F F (2)0=∑zF,030sin 45sin 215sin =-︒︒-︒-P F F A C (3)联立式(1)、(2)、(3)解得:39.26-==A B F F kN ,46.33=C F kN3–12 图示空间构架由三根不计自重的有杆组成,在O 端用球铰链连接,A 、B 和C 端则用球铰链固定在水平地板上,若拴在O 端的重物P =10kN ,试求铰链A 、B 、C 的反力。
解:取铰O 为研究对象,受力如图(a )。
0=∑xF,045cos 45cos =︒-︒C B F F ;C B F F =0=∑zF,045cos =-︒-P F A ;kN 14.142-=-=P F A0=∑yF,045sin 245sin =︒-︒-B A F F ;07.7==C B F F kN3–13 梁AB 用三根杆支承,如图所示。
已知F 1=30kN ,F 2 = 40kN ,M =30kN ·m, q = 20N/m ,试求三杆的约束力。
解:(1)图(a )中梁的受力如图(c )所示。
0=∑xF ,060cos 60cos 1=︒+︒-F F C;kN 301==F F C0)(=∑F B M ,035.160sin 3460sin 8821=⨯+︒++-︒+q F F M F F C A ;kN 22.63-=AF(a)FDR F DlCql+60)(=∑F AM ,035.660sin 5482=⨯+︒+++q F F M F C B ;kN 74.88-=A F (2)图(b )中梁的受力如图(d )所示。
0)(=∑F O M ,030cos 24621=︒--+F M F F C ;kN 45.3-=C F 0)(=∑F B M ,030sin 245sin 46821=︒+︒+-+F F M F F D C ;kN 41.57-=D F 0)(=∑F DM,045sin 430sin 22421=︒-︒-+-B C F F F M F ;kN 42.8-=B F3-14 一便桥自由放置在支座C 和D 上,支座间的距离CD = 2d = 6m 。
桥面重321kN/m 。
试求当汽车从桥上面驶过而不致使桥面翻转时桥的悬臂部分的最大长度l 。
设汽车的前后轮的负重分别为20kN 和40kN ,两轮间的距离为3m 。
解:图(a )中,321=q kN/mF = 40 kN (后轮负重) ΣM D = 003)26(=-⨯+Fl l q0403)26(35=-⨯+⨯l l l = 1m 即 l max = 1m3-15 图示构架由杆AB 、CD 、EF 和滑轮、绳索等组成,H ,G ,E 处为铰链连接,固连在杆EF 上的销钉K 放在杆CD 的光滑直槽上。
已知物块M 重力P 和水平力Q ,尺寸如图所示,若不计其余构件的自重和摩擦,试求固定铰支座A 和C 的反力以及杆E F 上销钉K 的约束力。
解:取系统整体为研究对象,其受力如图(a )所示。
习题3-14图F AxF Cx F Ay F Cy习题3-15图 (a ) F T F K F Hx F Hy H KF K ′ F F Dx Cx F Cy CDK (b ) (c )习题3-17图(a )(b )F AxF GxF GxF GyF GyF AyF EB FEC0)(=∑F A M ,0463=-+Cy aF aQ aP ;4)2(3Q P F Cy +=0=∑y F ,0=--Cy Ay F P F ;4)67Q P F Ay += 0=∑xF,0=++Cx Ax F F Q (1)取轮E 和杆EF 为研究对象,其受力如图(b )所示。