2014年春季学期-固体物理-第一章分析

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固体物理_第一章(1.4晶向、晶面指数)

固体物理_第一章(1.4晶向、晶面指数)

固体物理_第⼀章(1.4晶向、晶⾯指数)第1章晶体结构1.1 晶格的周期性1.2 典型晶格实例1.3 晶格的对称性1.4 晶向、晶⾯指数1.5 倒格⼦、布⾥渊区和晶体散射1.4.1 晶列指数(晶胞中)特别性质:所有平⾏晶列组成晶列族,包含所有格点晶列上的格点也是周期性的,且每⼀列格点分布⼀致同⼀个截⾯内,晶列是平⾏等距的晶列:连接任意格点的平⾏直线晶向:晶列的取向晶列指数:晶向的⽮量表达1.4.2 晶⾯指数(密勒指数)*平⾏的晶⾯组成晶⾯族,晶⾯族包含所有格点;* 晶⾯上的格点分布具有特定周期性,是⼆维格⼦* 同⼀族晶⾯中,每⼀个晶⾯的格点分布⼀致* 同⼀族晶⾯中,相邻晶⾯平⾏等距:系列平⾏等距晶⾯构成晶族晶⾯:晶格中任意三个不在同⼀直线上的格点决定的平⾯向与晶⾯正交(即为该晶⾯的法向⽮量):⽤平⾯的法线式⽅程可证明若截距为负数,则对应指数头上加“-”号等效晶⾯常⽤⼤括号表⽰{hkl},例如(100),(010)统⼀⽤{100}表⽰,同样包括{110}、{111}晶⾯;晶⾯指数较⼩的⾯,⼀般为解理⾯晶⾯指数可⽤于计算两个⾯之间的夹⾓等效于法线⽮量的夹⾓:⼆者内积/模的乘积晶⾯指数可⽤于计算两个⾯之间的间距:等效于离原点最近的晶⾯上任意⼀点的格⽮长度,在法线⽅向的投影即,假设基⽮长度分别为a、b、c,晶⾯指数为(h, k, l),则对应⽴体坐标系下的截距分别为a/h, b/k, c/l,继⽽,该晶⾯的法线⽮量为(h/a, k/b, l/c),写成⽅向向量为(h/a, k/b, l/c)222选择在a轴上的截距,在法线的投影,即a/h在⽅向的投影d222。

固体物理(黄昆)第一章总结

固体物理(黄昆)第一章总结

固体物理(黄昆)第一章总结.doc固体物理(黄昆)第一章总结固体物理学是一门研究固体物质微观结构和宏观性质的学科。

黄昆教授的《固体物理》一书为我们提供了深入理解固体物理的基础。

本总结旨在概述第一章的核心内容,包括固体的分类、晶体结构、晶格振动和固体的电子理论。

一、固体的分类固体可以根据其结构特征分为晶体和非晶体两大类。

晶体具有规则的几何外形和有序的内部结构,而非晶体则没有长程有序性。

晶体又可以根据其内部原子排列的周期性分为单晶体和多晶体。

二、晶体结构晶体结构是固体物理学的基础。

黄昆教授详细讨论了晶格、晶胞、晶向和晶面等概念。

晶格是描述晶体内部原子排列的数学模型,而晶胞是晶格的最小重复单元。

晶向和晶面则分别描述了晶体中原子排列的方向和平面。

三、晶格振动晶格振动是固体物理中的一个重要概念,它涉及到晶体中原子的振动行为。

黄昆教授介绍了晶格振动的量子化描述,包括声子的概念。

声子是晶格振动的量子,它们与晶体的热传导和电导等性质密切相关。

四、固体的电子理论固体的电子理论是固体物理学的核心内容之一。

黄昆教授从自由电子气模型出发,介绍了固体中电子的行为和性质。

自由电子气模型假设电子在固体中自由移动,不受原子核的束缚。

这一模型可以解释金属的导电性和热传导性。

五、能带理论能带理论是固体电子理论的一个重要组成部分。

黄昆教授详细讨论了能带的形成、能隙的概念以及电子在能带中的分布。

能带理论可以解释不同固体材料的导电性差异,是现代半导体技术和电子器件设计的基础。

六、固体的磁性固体的磁性是固体物理中的另一个重要主题。

黄昆教授讨论了磁性的来源,包括原子磁矩和电子自旋。

磁性固体可以分为顺磁性、抗磁性和铁磁性等类型,它们的磁性行为与电子结构密切相关。

七、固体的光学性质固体的光学性质涉及到固体对光的吸收、反射和透射等行为。

黄昆教授介绍了固体的光学性质与电子结构之间的关系,包括光的吸收和发射过程。

八、固体的热性质固体的热性质包括热容、热传导和热膨胀等。

固体物理各章节知识点详细总结

固体物理各章节知识点详细总结

3.1 一维晶格的振动
3.1.1 一维单原子链的振动
1. 振动方程及其解 (1)模型:一维无限长的单原子链,原子间距(晶格常量)为
a,原子质量为m。
模型 运动方程
试探解
色散关系
波矢q范围 B--K条件
波矢q取值
一维无限长原子链,m,a,
n-2 n-1 n mm
n+1 n+2
a
..
m x n x n x n 1 x n x n 1
x M 2 n x 2 n 1 x 2 n 1 2 x 2 n
..
x m 2n1 x 2 n 2 x 2 n 2 x 2 n 1
x
Aei2n1aqt
2 n1
x
Bei2naqt
2n
相隔一个晶格常数2a的同种原子,相位差为2aq。
色散关系
2co as q A M 22B0 m 22A 2co as q B0
a h12 h22 h32

2π Kh
d h1h2h3

d K 得: h1h2h3
h1h2h3
简立方:a 1 a i,a 2 aj,a 3 a k ,
b12πa2a3 2πi
Ω
a
b22πa3a1 2πj
Ω
a
b32πa1a2 2πk
Ω
a
b1 2π i a
b2 2π j a
2π b3 k
2n-1
2n
2n+1
2n+2
M
m
质量为M的原子编号为2n-2 、2n、2n+2、···
质量为m的原子编号为2n-1 、2n+1、2n+3、···

固体物理 chapter 1讲诉

固体物理 chapter 1讲诉

k
)
a2
a 2
(i
k)
a
a3
(i 2
j)
a1
a2
a3
1 4
a3
惯用元胞
c ab
a ai b aj c ak
a3
1个原胞包含格点数 4
六角晶系布拉菲格子:简单六角
六角密集的 布拉菲格子 初基元胞
电子科大 微固学院 李竞春
c
初基元胞基矢
a1
a 2
3i j
a2 aj
c ck
a1
三、非晶体 宏观上看:没有晶体的宏观特征。 微观上看:原子排列无规律,长程无序。
Be2O3 单晶体
Be2O3 非晶体
1.2 晶体的微观特征
单晶模型:理论上研究一种原子排列 完整无限的理想晶体。
一、空间点阵与基元 1、空间点阵:晶体内部结构,可以看成 一些相同的点(格点或阵点),在空间 作有规律的、周期性的无限分布。
abc a b c 90 90
a b c 90 a b c 90 a b c 90 a b c 90 120
a b c 90
7大晶系的关系
立方晶系三种基本结构
立方晶系 a = b = c
第1章 晶体结构
本章主要内容:晶体的宏观特征、空间点阵和基元、 初基元胞、惯用元胞、W-S元胞。 常见晶体结构(NaCl、CsCl、金刚石、 闪锌矿,密堆积)。 晶体宏观和微观对称性、晶向和晶面、 倒格子和布里渊区。
本章的重点:晶体结构的周期性和对称性。
1.1 晶体的宏观特征
一、晶体宏观特征:规则的几何外形、解 理性、物理特性各向异性。
1、外形:凸多面体、外形对称、规则。
不同一品种的晶体,外形不一样

固体物理-第一章

固体物理-第一章



ai
aj
ak




顶角8个格点→8×1/8=1个原 子;→平均包含1个原子
原胞的体积 V a1 (a2 a3 ) a3
➢晶体的周期性
面心立方晶胞



ABC ABC 排列(立方密堆)


a1

a 2
jk
顶角8个格点→8×1/8=1个原子;面心6个原 子→6×½=3个原子;→平均包含4个原子
1.1 晶体的周期性
1.1.1 常见的晶体
沸石晶体
方沸石
化学式:RR[Alx+2ySin-(x+2y)O2n]·mH2O含水架状结 构铝硅酸盐矿物,单斜和正交(斜方)晶系为主。 式中R代表碱金属离子,基本上为K+或Na+。
菱沸石
纯净的各种沸石均为无色或白色,但可因混入杂质而呈各种浅色。玻璃光泽。解 理随晶体结构而异。沸石的晶体结构是由硅(铝)氧四面体连成三维的格架,格架中 有各种大小不同的空穴和通道,具有很大的开放性。碱或碱土金属子和水分子均分布 在空穴和通道中,与格架的联系较弱。不同的离子交换对沸石结构影响很小,但使沸 石的性质发生变化。晶格中存在的大小不同空腔,可以吸取或过滤大小不同的其他物 质的分子。工业上常将其作为分子筛,以净化或分离混合成分的物质 ,如气体分离、 石油净化、处理工业污染等。此外沸石还具有独特的吸附性、催化性、离子交换性, 离子的选择性、耐酸性、热稳定性、多成份性、及很高的生物活性和抗毒性等。
1.1.3 基本概念
晶体的特点:晶体具有规则 的几何外形,固定的熔 点,某些晶体具有一定 的解理性。
周期性:晶体中 微粒的排列按照 一定的方式不断 的做周期性重复 的性质,称为晶 体结构的周期性。

固体物理 第一章 晶面和晶向

固体物理 第一章  晶面和晶向
固体物理学
晶体结构1
晶向(crystal direction)
布拉维格子的格点可以看成分布在一系列相互平 行等距的直线族上,每一直线族定义一个方向, 称为晶向. 这些相互平行的直 线可以将所有的格 点包括无遗,称为 晶列(crystal array); 在一个平面内,相 邻晶列之间的距离 相等。
晶向
晶面
{ }表示一组由于对称性而相互等价的晶面; 如对简单立方格子,{100}表示3个相互等价的晶 面,(100), (010), (001).
晶面
晶面
对于简单立方格子,晶向[h1, h2, h3]与晶面(h1, h2, h3)正交.
单胞(unit cell)
晶体学中,习惯用晶系的基矢a, b, c构成的 平行六面体作为周期性重复排列的基本单 元,称为单胞或惯用单胞(conventional unit cell). 原胞只含有一个格点,是体积最小的周期 性重复单元,单胞则不同,可含有一个或 者数个格点,体积是原胞的一倍或数倍。
更多见 /wiki/Crystallographic_database
网络学习资源
EDU-COD /search/edu/ CCDC Mercury http:// /products/mercury/ 晶体结构三维显示软件CrystalMaker, etc. / 分子结构三维显示软件Rastop, etc. /rastop/
如沿晶向方向的最短格矢为 l1a1 则该晶向可记为l l 1l 2 3
l a2 2 l a3 3
如右图中, a1轴方向记为[1 0 0], a2轴方向记为[0 1 0], a3轴方向记为[0 0 1], a1轴和a2轴的夹角方向 记为[1 1 0];
晶向
< >表示一组由于对称性而相互等价的晶向; 如对简单立方格子,<100>表示6个相互等价的方 向,[100],[1 00],[010],[0 1 0],[001],[00 1] 其中数字1上有负号,分别表示-a1, -a2, -a3方向;

固体物理第一章第二节 自由电子气体的热性质

固体物理第一章第二节  自由电子气体的热性质

2
6
Q( )(k BT ) 2
准确到二级近似,略去高次项得:
I Q( )+

2
6
Q( )(k BT ) 2
取:
H g ( )
则:I = n
此外,我们已知,化学势 和T0时的费米 能量0F非常接近,所以,我们可以将Q()在0F 附近展开,即
1 0 0 Q( ) Q( )+( - )Q( ) ( - F ) 2 Q( F )+ 2
0 F 0 F 0 F
此外,对于I=n有:
0 F
H ( ) g ( )
0 F
(1) 代入下式,并只取到一级近似
1 0 0 Q( ) Q( )+( - )Q( ) ( - F ) 2 Q( F )+ 2
0 F 0 F 0 F
0 0 0 Q F H ( F ) g ( F )
d Q( ) Q( ) ( g ( )) 0 F d
0 F
代入
I Q( )+

Q( )(k BT ) 2 得到: 6
2 0 F
2
其中
d 2 u u0 ( ) g ( ) [ g ] 0 (kBT ) F 6 d
0 F 0 F
1.计算单位体积电子的能量
自由电子气体在一般温度下单位体积的总能 量(内能)为:
u g ( ) f ( )d


这又是费米积分形式
I H ( ) f ( )d


且我们已知上式近似为
I Q( )+
0 F
2
6
0 F
Q( )(k BT ) 2

固体物理学第一章习题指导

固体物理学第一章习题指导

2
2
4
因为对立方晶系,晶列 hkl 与晶面族 hkl 正交,所以
ABC面的密勒指数为 (13 1)。 固体物理学习题指导2014年3月
17/27
(2)
AC

OC
OA


c
1 2
ab


ab
可见 A C 与晶

a b 2c
平行。因此AC晶列的晶列指数为
由上式可知,AC晶列在原胞坐标系中的指数为

1
12

固体物理学习题指导2014年3月
18/27
15、试证面心立方的倒格子是体心立方;体心立方的倒格子是 面心立方。
解:设与晶轴 a,b,c 平行的单位矢量分别为i, j, k ,面心立方正
格子的原胞基矢可取为
a
a
a
a1 2 ( j k), a2 2 (k i), a3 2 (i j).
将体心立方正格子原胞基矢代入倒格矢公式
b1

2

a2 a3

,b2

2

a3 a1

, b3

2

a1 a2

,
可得其倒格矢为
2
b1 a
2
j k ,b2 a
2
k i ,b3 a
i j 。
可见体心立方的倒格子是面心立方。
9/27
11、以刚性原子球堆积模型,计算以下各结构的致密度分别为:
(1)六角密积
2
6
3
;(2)金刚石结构 1 6

解:设想晶体是由刚性原子球堆积而成。一个晶胞中刚性原子 球占据的体积与晶胞体积的比值称为结构的致密度。 设n为一个晶胞中的刚性原子球数,r表示刚性原子球半径, V表示晶胞体积,则致密度
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原子
体心立方晶体结构(bcc)
(bcc: body-centered cubic)
面心立方晶体结构、六角密堆积结构
A、密堆积结构 将原子看成同种等大刚性球,在同一平面上,一个球最多与 六个球相切,形成密排面,密排面按最紧密方式叠起来形成的 三维结构称为密堆积。
A

A
A
A
A
A
A
密排面
B、立方密堆积——面心立方晶体结构(fcc)
2
a1
a21a 1a2
k
a2
k
1
3
a1
a1a1a
2
k
a2
k
1
(8)晶胞(单胞、晶体学原胞) 以一格点为原点,以晶体三个不共面对称轴(晶轴) a、为b、坐c
标轴,坐标轴上原点到相邻格点距离为边长,构成的平行六面体 称为晶胞, a称、为b、晶c 胞基矢。
例、
第一章 晶体的几何(晶体的结构)
1.1 晶格及其周期性 1.2 晶列 晶面及其标识 1.3 倒格子 1.4 晶体的宏观对称和点群 1.5 晶格对称性 1.6 晶体的X射线衍射
§1.1 晶格及其周期性 1.1.1 一些晶体结构的实例
晶体结构—晶体中原子的具体排列形式
简单立方晶体结构(sc)
(sc:simple cubic)
Cl-
c
Cs+
b
a
Cs+和Cl-各自构成简立方晶格,沿体对角线相互移动1/2对 角线长套构而成。
钙钛矿( calsium titanate )(ABO3)晶体结构
A O1
B OⅢ
OⅡ 氧八面体
A离子在立方顶角,B离子在立方体心(氧八面体中心),O1、 OⅡ、OⅢ分别在立方面心, A、B、O1、OⅡ、OⅢ各自组成简 单立方格子套构而成。
(9)威格纳-赛兹原胞(WS原胞、对称化原胞)
以一格点为中心,作该点与最邻近格点连线的中垂面,中垂面 围成的多面体称为WS原胞。
WS原胞含一个格点,体积与原胞体积相等。 WS原胞避免基矢选择,既反映晶体平移对称性又反映晶体宏 观对称性。
例、
一个二维点阵的WS原胞
面心立方的WS原胞
(fcc: face-centered cubic)
密排面按ABC\ABC\ABC…排列,
C、六角密堆积结构(hcp) (hcp:hexagonal close-packed)
密排面按AB\AB\AB…堆积,B层原子与A层原子取向相差 180度
A
B
A
O
O
1200
金刚石结构
面心
顶角
立方体8个顶角各有一个原子,立 方体6个面的面心各有一个原子, 立方体4条对角线上各有一个原子
c b a
体心立方晶胞
c
b
a
面心立方晶胞
c
b
a
简单立方晶胞
晶胞的性质

晶胞边长
a
、b
、 称c为晶格常数;
② 晶胞不一定是最小周期重复体积单元,体积是原胞的整
数倍;
③ 格点可能在晶胞非顶点位置;
④ 反映晶体的宏观对称性;
⑤ 晶胞不能按平移矢量无交迭填满整个空间,因而不能完
全反映点阵平移对称性;
原胞是晶体结构的最小体积重复单元,可以平行、无交叠、 无空隙地堆积成整个晶体。
例、
a3
a2
a1
a3
a2
a1
原胞的性质
① 有8个顶点,每个原胞含一个格点;
② 体积
a11 a12 a13
a1 (a2 a3 ) a21 a22 a23
a31 a32 a33
③ 不同原胞中对应点的性质相同(平移对称性);
r r Rl
Rl
Rl l1a1 l2a2 l3a3
(l1,l2 ,l3 0, 1, 2, 3,)
点阵空间密度函数是晶格平移矢量的周期函数,
r Rl r
(7)原胞(元胞、固体物理学原胞) 以一个格点为顶点,以某一方向上相邻格点的距离为该方向
的周期,以三个不同方向的周期为边长,构成的最小体积平行 六面体。
以一个格点为起点,以三个独 立方向上的最近邻三个格点为 终点所形成的不共面矢量 a1, a2,, a称3 为基矢。
晶体由基元(格点)沿空间基矢方向重复堆积而成的性质称 为晶格周期性(平移对称性)。
基矢选择不是唯一的。
a3
a2
a1
a3
a2
a1
(5)晶格平移矢量 ( position vectors ) 基矢确定后,一个点阵可以用一个矢量表示,称为晶格平移矢量。
金刚石结构可以看成是体对角线上原子构成的面心立方晶格 与顶角、面心原子构成的面心立方晶格沿立方体对角线相互移 动1/4对角线长度套构形成。
对角线
闪锌矿(Zine Blende)结构(立方硫化锌结构)
Zn
c
S
1/4体对角线原子
b
a
体对角线上离子面心立方与顶角、面心离子面心立方沿体对 角线相互移动1/4对角线长套构而成。
V (r Rl ) V (r ) ④ 原胞选择不是唯一的,但不同原胞的体积相同;
例、
R11 a2 r
a1
a
2
a1
第一种基矢 a1, a2
第二种基矢
a1
a1
a2
2a1
a2
2a1
a2
第三种基矢
a1
a1
a2
a1
a2
a3 k
a3 k a3 k
a
2
a1
1 a1 a2 k
纤锌矿(六方硫化锌)型结构 六方轴 c
Ⅱ族锌离子 B
Ⅵ族硫离子 B A
A
六方硫离子和六方锌离子沿六方轴 C 移动3C/8长度套构形成
氯化钠(sodium chloride)晶体结构
Cl-
Na+
Na+和Cl-各自构成面心立方格子沿立方边长方向相互移动半 个边长套构形成。
氯化铯(cesium chloride )晶体结构
1.1.2 晶体结构及周期性 (平移对称性)的描述 (1) 基元—构成实际晶体的一个最小重复结构单元
基元为一个大分子
基元为一对钠离子-氯离子
Na+ Cl-
(2) 格点—用几何点代表基元,该几何点称为格点
分子
基元 分子
格点
基元 格点
(3) 点阵(空间点阵、正格子、晶格)
格点的集合称为点阵。
晶体结构= 点阵+基元 (4)基矢(basis vector)、晶格周期性(平移对称性)
Rl Rl1l2l3 l1a1 l2a2 l3a3 (l1, l2 , l3 0, 1, 2, 3,)
晶格只对离散值的平移具有对称性,称为破缺的平移对称性。
例、
R1,0,2 a1 2a3
R2,1,1 2a1 a2 a3
a3
a2
(0,0,0) a1
R2,0,0 2a1
(6)点阵空间密度函数 点阵空间密度分布的函数表示,
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