大学物理学(史可信主编)思维导图
物理史全套总结归纳图表
物理史全套总结归纳图表（正文）在人类文明发展的过程中，物理学起到了不可忽视的作用。
物理学作为自然科学的一门重要学科，研究自然界事物运动规律和相互关系的规律性。
本文将对物理学的历史进行全套总结归纳，并通过图表的形式进行展示。
一、古代物理学古代物理学是物理学发展的起点，以古希腊为中心，包括古埃及、古中国、古印度等地。
这一时期，人们开始观察和研究物质的性质和运动。
古希腊的哲学家和科学家们是古代物理学的代表人物。
他们提出了一些重要的物理学理论，如亚里士多德的自然哲学和毕达哥拉斯学派的数学物理学等。
以下是古代物理学的相关内容的总结归纳图表：（图表内容）二、近代物理学近代物理学是物理学的重要里程碑，它标志着物理学的现代化进程。
近代物理学主要起源于17世纪的欧洲，以伽利略、牛顿等人为代表。
近代物理学的发展离不开实验和理论的相互推动。
通过实验的观察和测量，物理学家们揭示了一系列重要的物理现象和规律，如万有引力定律、运动定律等。
以下是近代物理学的相关内容的总结归纳图表：（图表内容）三、现代物理学现代物理学是20世纪以来物理学的发展阶段，是对经典物理学的重大突破和拓展。
在这一阶段，量子力学、相对论等重要理论的诞生和发展对整个物理学产生了深远的影响。
现代物理学的发展使人们对微观世界和宏观世界的认识达到了前所未有的高度，开启了新的物理学研究领域。
以下是现代物理学的相关内容的总结归纳图表：（图表内容）四、未来物理学的展望物理学作为科学的基石，将继续在未来发挥重要作用。
随着科技和社会的不断发展，物理学研究也将不断前进。
未来物理学研究的重点可能会更加注重宇宙的起源和演化、高能物理、量子计算等领域，以及与其他学科的交叉研究。
五、总结通过对物理学史的全套总结归纳及相关内容的图表展示，我们可以更加清晰地了解物理学的发展历程和重要成果。
从古代到近代再到现代，物理学不断取得突破，推动了人类对自然界的认识。
而未来物理学的发展将继续为我们揭示更多的奥秘，推动社会进步。
大学物理第七章静电场思维导图
绝缘体在静电场中表现特性
电荷保持
绝缘体不易导电，因此在静电场中，绝缘体上的电荷 难以移动或消失，能够长时间保持电荷。
极化现象
在静电场作用下，绝缘体中的正负电荷中心会发生相 对位移，形成电偶极子，从而产生极化现象。
介电常数
绝缘体的介电常数反映了其在静电场中的极化程度。 介电常数越大，绝缘体的极化能力越强。
导体和绝缘体之间相互作用
静电感应现象
当导体靠近绝缘体时，由于静电感应作用，导体会在靠近绝缘体的一侧感应出异号电荷，而绝缘体也会因为 极化作用在靠近导体的一侧出现束缚电荷。
电荷转移
在特定条件下，如导体与绝缘体接触或存在电位差时，可能会发生电荷转移现象。例如，在雷电天气中，云 层中的电荷可能会通过空气中的绝缘体（如水滴）转移到地面上的导体上。
电荷与电场关系
电荷
带正负电的粒子，是电场的源。
电场
电荷周围存在的一种特殊物质， 对放入其中的电荷有力的作用。
电荷与电场关系
电荷产生电场，电场对电荷有 力的作用。
电场强度与电势差
电场强度
描述电场的力的性质的物理量，表示电场的强弱和方向。
电势差
描述电场的能的性质的物理量，表示两点间电势的差值。
关系
电场强度与电势差密切相关，电场强度的方向是电势降低最快的 方向。
静电场中的导体和绝缘体
导体
内部存在自由电荷，能够导电的 物体。在静电场中，导体内部电 场为零，电荷分布在导体表面。
绝缘体
内部几乎没有自由电荷，不能导 电的物体。在静电场中，绝缘体 内部和表面都可能存在电荷。
静电感应
当导体靠近带电体时，由于静电 感应作用，导体内部电荷重新分 布，使得导体两端出现等量异号 电荷的现象。
大学物理-大学物理思维导图
e1
z
的各阶导数及其在
z
0点的值，故
1
e1 z
e(1
z
3
z2
13 z3
)
1
2! 3!
因为 e1z 的唯一的奇点为 z ，1 故类似于上例可求得其
收敛圆为 z 1
例2 计算积分
I
dz
, 设L为: z 2a (a 0)
L (z2 a2 )(z 3a)
1
【解法
1】显然被积函数
f
(z)
a.指数函数ez （具有周期性）
b.三角函数
cos
z
eiz
eiz 2
, sin
z
eiz
eiz 2i
cos
z,
sin
z
可以大于1
c.双曲函数
cosh z ez ez , sinh z ez ez
2
2
从复变函数意义上说，双曲函数与三角函数基本上是
一个变量代换z iz,二者没有本质区别
（3）导数定义 （4）可导充要条件：
lim R
zn-1 或 lim
1
n zn n n zn
特别提醒：以前在实变级数中
lim
n
zn z n -1
或 lim n n
zn 然后R
1
6.圆形区域的泰勒展开
1.直接计算泰勒系数ak
f k b
k!
2.换元法：常借助 1
tk t 1
1 t k0
3.利用两个绝对收敛的幂级数的乘积和商
所以
f
'' (z)
(3 2z) (1 z)2
f
' (z),
f
大学物理知识脉络图
y 2 Acos
2πx
cos2π t
半波损失： 反射波相位落后
相干条件 光 的 干 涉 相 干 光 获 得 分 波 振 面 法 杨 氏 双 缝 干 涉
相位差与光程差的关系：
δ d x
D
2π
明纹： x k D
d
2k 1 D 暗纹： x 2 d
卡诺循环效率
η 1 T2 T1
卡诺定理
η 1 T2 T1
熵增加原理 S 0
玻耳兹曼熵公式
C p ,m CV ,m
i2 i
S k ln
机械振动
阻尼振动
简谐振动
受迫振动
简谐振动的 物理量
简谐振动的 表示方法
简谐振动的 特征
简谐振动的 合成
振幅： A 相位： t 初相： 0 周期： T 频率：
0
旋转矢量法： 解析法：
运动学特征：
x Acos (t 0 )
速度：
a 2 x
动力学特征：
A sin(t 0 )
加速度：
f kx
能量特征
同方向简谐振动 的合成； 相互垂直的简谐 振动的合成；
2π 圆频率：
a A 2 cos(t 0 )
L i
电磁感应 法拉第电磁感应定律 d 和楞次定律 i M dt 感生电动势 B i dS t S 自感电动势 dI L L dt
产生原因 分类
激发方式 分类
动生电动势 i ( B) dl
L
互感电动势 dI 12 M12 2 dt 磁场能量
高斯定理 场的基本规律
大学物理上卷思维导图
ρ 固体横波 U=√(G/ )
ρ U=√(E/ ) 固体纵波 波速决定因素
ρ 液体纵波 U=√(B/ )
ρ ω Δ Ek=1/2 A² ²(S x) ω sin² (t-x/u)
ρ ω Δ Ep=1/2 A² ²(S x) ω sin² (t-x/u)
介质中所有参与波动的 质点不断接受来自波源 的能量又不断释放出去,
M=(μr-1)H 磁化强度
i=M×en 磁化电流
电流和恒磁场
狭义相对论
x'=(x-vt)/√(1-v²/c²)
x=(x'+vt')/√(1-v²/c²)
y'=y
y=y'
洛伦兹变换 z'=z
逆变换
z=z'
t'=(t-vx/c²)/ √(1-v²/c²)
t=(t'+vx/c²)/ √(1-v²/c²)
逆变换
Uy=Uy'√(1-v²/c²)/ (1+V·Ux'·c²)
Uz=Uz'√(1-v²/c²)/ (1+V·Ux'·c²)
。 质能方程 mc²=Ek+m c²
刚体力学 质点运动
基本公式
J=∫r²dm
m=∫dm
α M=J
F=ma
ω ω Ek=1/2J
2²-1/2J
1²
Ek=1/2mV2²-1/2mV1²
时间延缓效应 t=t'/√(1-v²/c²)
长度收缩效应 L=L' √(1-v²/c²)
质速关系 m=m0/√(1-v²/c²)
Ux'=(Ux-V)/ (1-V·Ux·c²)
大学物理上知识结构图
运 动 的 特
运 动 学
/ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ专
性
大 学 物 理 上
门
运动→机械运动→研究方法→参考系→坐标系→理想化模型→质点（系）刚体 质 点 /系/ 和 描 述 物 体 运 动 的 基 础 / 质 点 / 系 / 和 刚 体 的 相 关 概 念 质 心 自 由 度 n 物体的质量中心。对于规则的几何体质心就是它的几何中心如圆球 的球心就是它的质心；对于由多个质点组成的质点系的质心，其质 心位置由以下公式确定： 质 量 刚 体 比 较 质 点 系 刚体 名称 质点 定义 物体的大小和形状对 所讨论的问题影响不 大，把物体看成是有质 量的点 多个质点组成的系统， 如连结体问题 大小和形状不能忽略， 且在任何情况下大小和 形状都不发生变化的物 体。 比较 当只有一 （多） 个物体存在， 且它 （们） 的大小和形状可忽略时，把它（们） 看成一个质点（系） ；刚体是特殊的质 点系，他可以看成是有许多个小质点 组成，且每个质点间的相对位置保持 不变，如门在转动过程中。物体理想 化模型的抽象与物体的运动形式有 关：如轮子，平动-质点；转动-刚体。
动量增加的方向一致。 3.物理意义：使物体动量发生变化。 1.动量：质量与速度的乘积，是状态量。用 P 表示，是矢量。 P 大小 P m v ，方向：与 v 同向 2.动量定理：合外力的冲量引起动量的变化微分形式 d I
mv ，
F (t )dt d P
（1）恒力： I P2 P 1 P
基 础
转动定律： M
J 力矩产生角加速度，使刚体转动。 F ex m' d vC m' aC dt
质点系：质心运动定律：数学表达式：
文字表述：作用于系统的和外力等于系统的总质量乘以系统质心的加速度。 静 力 学 基 础 1.定义：力的时间累积效果用冲量来描述，是过程量。定义：等于力乘以力 的作用时间，用 I 表示，是矢量。 对于质点：