教案-调整和使用迈克尔逊干涉仪以及用迈克尔逊干涉仪测空气折射率
迈克耳逊干涉仪的调节与使用PPT学习教案
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·测透镜球面的半径R
• 测波长λ
• 检验透镜球表面质量
标准透镜
被检体
被检体
被检体
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被检 体
实验室注意事项 这周及需补交的报告：下周一早上7：30—8：00
间，务必交来。
1. 总成绩=平时实验成绩+最终考试的成绩（各占一定例） 2. 仪器登记本必需填写。
等厚条纹
平晶
检验透镜球表面质量
标准验规
待测透镜
待测工 件
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暗纹
用牛顿环测平凸透镜的曲率半径 迈克耳逊干涉仪的调节与使用
1. 干涉的实现。 2. 光源的形状、薄膜的形状 。
干涉条纹的特点、定域性？
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光源与干涉杨条纹氏的双定域缝干涉
定域干涉 扩展光源 干涉局限于某一特定区域
非定域干涉 点光源
平
射
行 光
入
R r
e
牛顿环
两点光源（单色、相干）
→球面波 →干涉不局限于某一特定区域 →非定域干涉
面
射
光 源
照
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小结
用牛顿环测透镜的曲率半径
等厚、分振幅干涉 扩展光源 ，定域干涉
迈克耳逊干涉仪的调节与使用
混合型干涉、分振幅干涉 点光源 ，非定域干涉
透镜的曲率半径R）。 （3）作图：图的名称，横纵坐标代表的物理量及其单位、（注意：因变量为纵坐标，自变量
为横坐标，且与原始数据一致、比例适当且作图曲线要平滑。图最好粘贴于实验报中， 以免丢失。 8.思考题 9.结果分析与讨论（误差分析） （1）定量分析（不确定度、百分误差等）。 （2）定性分析讨论（包括本实验的误差来源及其减小方法等）。 注意：（1）原始数据：实验时，一周次所有实验的原始数据记录表格及相应的实验参数（如波 长，B和IM的关系值）统一写在实验报告纸的最后一页。
用迈克尔逊干涉仪测空气折射率
用迈克尔逊干涉仪测空气折射率A07轮机2班 070204228 潘航波 吴奇超指导老师：赵仲飚 摘要：“研究型”物理实验的开设对激发学生的求知欲、拓宽其知识面、培养其创新思维能力等方面都具有重要意义。
该实验以迈克尔逊干涉仪来测空气折射率，通过调节迈克尔逊干涉仪，来观察干涉条纹，并用气压计测出所变的压强。
空气折射率与压强有关系，与迈克尔干涉仪的电源的种类有关系。
关键词：研究型物理实验，空气折射率，迈克尔干涉仪。
原理：用迈克耳逊干涉仪、激光激光器、带气压表的“气室”等实验器材，实验基本原理：H 小孔光阑 T 扩束镜 G 分束镜 M1，M2 反射镜 图1 测量空气折射率实验装置示意图迈克尔逊干涉仪的原理见图2。
光源S 发出的光束射到分光板1G 上，1G 的后面镀有半透膜，光束在半透膜上反射和透射，被分成光强接近相等、并相互垂直的两束光。
这两束光分别射向两平面镜1M 和2M ，经它们反射后又汇聚于分光板1G ，再射到光屏E 处，从而得到清晰的干涉条纹。
平面镜1M 可在光线1的方向上平行移动。
补偿板2G 的材料和厚度与1G 相同，也平行于1G ，起着补偿光线2的光程的作用。
如果没有2G ，则光线1会三次经过玻璃板，而光线2只能一次经过玻璃板。
2G 的存在使得光线1、2由于经过玻璃板而导致的光程相等，从而使光线1、2的光程差只由其它几何路程决定。
由于本实验采用相干性很好的激光，故补偿板2G 并不重要。
但如果使用的是单色性不好、相干性较差的光，如纳光灯或汞灯，甚至白炽灯，2G 就成为必需了。
这是因为波长不同的光折射率不同，由M1分光板1G 的厚度所导致的光程就会各不一样。
补偿板2G 能同时满足这些不同波长的光所需的不同光程补偿。
图2 干涉原理图于是反射光束1与透射光束2在空间相遇，发生干涉。
当光束垂直入射至M1，M2镜时，两光束的光程差δ=2（n 1L 1-n 2L 2） （1） 式中n 1和n 2分别是路程L 1，L 2上介质的折射率。
实验四迈克尔逊干涉仪的调节和使用
迈克耳孙干涉仪
从扩展光源S射来的光在G１处分成两部分，反射光⑴经G１反射后 向着M２前进，透射光⑵透过G１向着M１前进，这两束光分别在M２、M１
上反射后逆着各自的入射方向返回，最后都达到E处。因为这两束光是
相干光，因而在E处的观察者就能够看到干涉条纹由M反射回来的光波 在分光板G１的第二面 由M１反射回来的光波在分光板G１的第二面上反
射时，如同平面镜反射一样，使M１在M２附近形成M１的虚像M１′，因而
光在迈克尔逊干涉仪中自M２和M１的反射相当于自M２和M１′的反射。由 此可见，在迈克尔逊干涉仪中所产生的干涉与空气薄膜所产生的干涉
是等效的。当M２和M１′平行时(此时M１和M２严格互相垂直)，将观察到
环形的等倾干涉条纹。一般情况下，M１和M２形成一空气劈尖，因此将 观察到近似平行的干涉条纹(等厚干涉条纹)。
M２镜移动的距离Δd ,就可以由式求得钠光D双线的波长差。
四.实验内容
1.迈克尔迈克尔逊干涉仪的调节
① ② ③ 点燃钠光灯，使之与分光板G１等高并且位于沿分光板和M１镜的中 心线上，照射毛玻璃屏，形成扩展光源，在屏上加一指针或带尖的纸片。 转动粗调手轮，使M１镜距分光板G１的中心与M１镜距分光板G１的 中心大致相等(拖板上的标志线在主尺32 cm 位置)。 细心调节M１和M2镜后面的 3 个调节螺钉，改变M１和M2镜的相对方位， 直至双影在水平和铅直方向均完全重合，这时可观察到有明暗相间的干 涉圆环，若干涉环模糊，可轻轻转动粗调手轮，使M２镜移动一下位置， 干涉环就会出现。 再仔细调节M１镜的2个拉簧螺丝，直到把干涉环中心调到视场中央， 并且使干涉环中心随观察者的眼睛左右、上下移动而移动，但干涉环不 发生“涌出”或“陷入”现象，这时观察到的干涉条纹才是严格的等倾 干涉。
迈克尔逊干涉仪测量空气折射率实验报告
迈克尔逊干涉仪测量空气折射率实验报告一、实验目的1、了解迈克尔逊干涉仪的结构和工作原理。
2、掌握用迈克尔逊干涉仪测量空气折射率的方法。
3、加深对光的干涉现象的理解。
二、实验原理迈克尔逊干涉仪是一种利用分振幅法产生双光束干涉的精密光学仪器。
其光路图如下图所示：此处可插入迈克尔逊干涉仪光路图由光源 S 发出的光射在分光板 G1 上，被分成两束光，反射光（1）射向平面镜 M1，透射光（2）射向平面镜 M2。
两束光分别被 M1、M2 反射后，又回到分光板 G1，在观察屏 E 处相遇产生干涉条纹。
当 M1 和 M2 严格垂直时，得到的是等倾干涉条纹；当 M1 和 M2 有微小夹角时，得到的是等厚干涉条纹。
本实验中，我们通过测量等倾干涉条纹的变化来测量空气折射率。
假设初始时，干涉仪两臂长度相等，即 L1 ＝ L2，对应的光程差为Δ ＝ 2(L2 L1) ＝ 0，此时观察屏上出现中心为亮点的等倾干涉条纹。
当向迈克尔逊干涉仪的一臂中缓慢充入空气时，光在空气中的传播速度变慢，导致光程增加。
设充入空气后光程变化量为ΔL，空气折射率为 n，则有：ΔL ＝（n 1)L （其中 L 为充入空气的光路长度）通过测量充入空气前后干涉条纹的变化数Δk，以及已知的波长λ和干涉仪的臂长 L，可以计算出空气折射率 n：n ＝ 1 ＋ΔL ／ L ＝ 1 ＋Δkλ ／ 2L三、实验仪器迈克尔逊干涉仪、HeNe 激光器、气室、气压表、真空泵等。
四、实验步骤1、仪器调节调节迈克尔逊干涉仪的底座螺钉，使仪器大致水平。
打开激光器，使激光束大致垂直入射到分光板 G1 上，并通过调节M1 和 M2 背后的螺钉，使反射回来的两束光在屏上重合，出现干涉条纹。
仔细调节 M1 和 M2 背后的螺钉，使干涉条纹为圆心在视场中心的同心圆环。
2、测量干涉条纹的变化记录初始时干涉条纹的位置和个数。
打开气室阀门，用真空泵缓慢抽出气室内的空气，观察干涉条纹的变化，记录条纹消失的个数。
利用迈克尔逊干涉仪测量折射率的实验方法
利用迈克尔逊干涉仪测量折射率的实验方法迈克尔逊干涉仪是一种常用的实验设备，可以用于测量光的干涉现象。
利用迈克尔逊干涉仪测量折射率的实验方法是一项重要的实验内容，下面将介绍该实验的步骤和操作方法。
实验目的：通过利用迈克尔逊干涉仪测量折射率，掌握干涉实验的基本原理和技巧，加深对光学性质的理解，并验证折射率与光的波长和介质特性的关系。
实验器材：1. 迈克尔逊干涉仪2. 单色光源3. 介质样品4. 光屏5. 准直器6. 透镜7. 平行板8. 三角架等实验辅助设备实验步骤：1. 实验前准备：a. 将迈克尔逊干涉仪放置在光学实验台上，并确认仪器调整好水平。
b. 使用准直器调整光源的方向和强度，使光线垂直照射到迈克尔逊干涉仪上。
2. 调整光程差：a. 在干涉仪的一个光路上放置一个透镜和一个平行板，调整透镜的位置，使得透镜后的光束尽可能平行。
b. 调整平行板的位置和倾斜角度，使得在光束经过透镜后，反射光和透射光的干涉条纹清晰可见。
c. 调整透镜和平行板的位置和角度，使得反射光和透射光的干涉条纹平行且亮暗交替明显。
d. 记录下反射光和透射光的干涉条纹数，用于后续折射率的计算。
3. 测量折射率：a. 将待测样品放置在干涉仪的另一个光路中，调整样品的位置，使得通过样品后的光束尽可能平行。
b. 调整样品的位置和角度，使得反射光和透射光的干涉条纹清晰可见。
c. 调整样品的位置和角度，使得反射光和透射光的干涉条纹平行且亮暗交替明显。
d. 记录下反射光和透射光的干涉条纹数。
e. 根据所测得的干涉条纹数，利用光的波长和上一步中记录的参考干涉条纹数计算出样品的折射率。
4. 数据处理：a. 根据实验中测得的数据，计算出测试样品的折射率。
b. 对于多个样品，可进行比较分析，验证折射率与介质特性之间的关系。
5. 实验注意事项：a. 实验时要保持实验环境的稳定，避免外界震动和干扰。
b. 进行测量时要仔细观察干涉条纹，确保测量的准确性。
c. 实验结束后，要注意将设备归位，并保持实验台的整洁。
实验二迈克尔逊干涉仪的调节和使用
实验二 迈克尔逊干涉仪的调节和使用一、实验目的1、了解迈克尔逊干涉仪的结构和干涉花样的形成原理；2、学会迈克尔逊干涉仪的调整和使用方法；3、观察等倾干涉条纹，测量He Ne -激光的波长；4、了解钠光、白光干涉花样的特点。
三、实验原理在迈克尔逊干涉仪中产生的干涉等效于膜'12,M M 的薄膜干涉。
两束光的光程差为：2cos d i k δλ==（一）、扩展光源产生的干涉图（定域干涉）1、1M 和'2M 严格平行——等倾干涉条纹特点：明暗相间的同心圆纹，条纹定域在无穷远（需用会聚透镜成像在光屏上）；中心级次最高，2k d λ=；3）d 增大，条纹从中心向外“涌出”， d 减小，条纹向中心“陷入”，每“涌出” 或“陷入”一个条纹，间距的改变为2λ，“涌出”和“陷入”的交接点为0d =情况（无条纹）。
干涉条纹的分布是中心宽边缘窄，d 增大条纹变窄12k k k k i i i di λ-∆=-≈（,k d i 增加时条纹变窄），1M 和'2M 有一很小的夹角——等厚干涉()22cos 212d i d i ∆=≈-，当入射角也较小时为等厚干涉，条纹定域在薄膜表面附近；在两镜面交线附近处，d 较小，i 的影响可以略去，干涉条纹是一组平行于1M 和'2M 交线的等间隔的直线条纹；在离1M 和'2M 交线较远处，d 较大，i 方向是背向两镜面的交线。
四、实验仪器迈克尔逊干涉仪（100WSM -），He N e -激光器，钠光灯，日光灯，扩束镜，屏。
1、底座底座由生铁铸成，较重，确保仪器的稳定性。
底座由三个调平螺丝（9）支撑，调平后，可以拧紧锁紧圈（10）以保持座架稳定。
2、导轨导轨由两根平行的长约280毫米的框架（7）和精密丝杆（8）组成，被固定在底座上，精密丝杆穿过框架正中，丝杆螺距为1毫米 3、拖板部分拖板（11）是一块平板，反面做成与导轨吻合的凹槽，装在导轨上，下方是精密螺母（6），丝杆穿过螺母，当丝杆旋转时，拖板能前后移动，带动固定在其上的移动镜（11）在导轨面上滑动，实现粗动。
实验八迈克尔逊干涉仪的调节和使用
实验15 迈克耳孙干涉仪的调节与使用19世纪末，美国物理学家迈克尔孙（A.A.Michelson ）为测量光速，依据分振幅产生双光束实现干涉的原理，设计制造了迈克尔孙干涉仪这一精密光学仪器。
迈克尔孙与其合作者用这仪器完成了相对论研究中具有重要意义的“以太”漂移实验，实验结果否定了“以太”的存在，为爱因斯坦建立狭义相对论奠定了基础。
在近代物理学和近代计量科学中，迈克尔孙干涉仪不仅可以观察光的等厚、等倾干涉现象，精密地测定光波波长、微小长度、光源的相干长度等，还可以测量气体、液体的折射率等。
迈克尔孙1907年获诺贝尔物理学奖。
迈克尔孙干涉仪的基本原理已经被推广到许多方面，研制成各种形式的精密仪器，广泛地应用于生产和科学研究领域。
近年来，美国物理学家正在用40m ×40m 的迈克尔孙干涉仪探测引力波。
1 [实验目的]1.1了解迈克耳孙干涉仪的基本结构，学习其调节和使用方法。
1.2观察各种干涉条纹，加深对薄膜干涉原理的理解。
1.3测定激光的波长。
2 [实验仪器]迈克耳孙干涉仪(WSM-100型)，多束光纤激光器，钠光灯。
3 [仪器介绍]WSM-100型迈克耳孙干涉仪的主体结构如图16-1所示，主要由底座、导轨、拖板、定镜、读数及传动系统、附件等六个部分组成。
3.1底座底座由生铁铸成，较重，确保证了仪器的稳定性。
由三个调平螺丝9支撑，调平后可以拧紧锁紧圈10以保持座架稳定。
3.2导轨导轨7由两根平行的长约280毫米的框架和精密丝杆6组成，被固定在底座上精密丝杆穿过框架正中，丝杆螺距为1毫米，如图16-2所示。
3.3拖板部分拖板是一块平板，反面做成与导轨吻合的凹槽，装在导轨上，下方是精密螺母，丝杆穿过螺母，当丝杆旋转时，拖板能前后移动，带动固定在其上的移动镜11（即M 1）在导轨面上滑动，实现粗动。
M 1是一块很精密的平面镜，表面镀有金属膜，具有较高的反射率，垂直地固定在拖板上，它的法线严格地与丝杆平行。
实验七 迈克尔逊干涉仪的调整与使用
实验七 迈克尔逊干涉仪的调整与使用迈克尔逊干涉仪在近代物理学的发展中起过重要作用。
十九世纪末，迈克尔逊（Michelson ）与其合作者曾用此仪器进行了“以太漂移”实验，标定米尺及推断光谱线精细结构等三项著名的实验。
第一项实验解决了当时关于“以太”的争论，并为爱因斯坦发现相对论提供了实验依据；第二项工作实现了长度单位的标准化。
迈克尔逊发现镉红线（波长 = 643.84696nm ）是一种理想的单色光源。
可以用它的波长作为米尺标准化的基准。
他定义1m = 155316413镉红线波长，精度达到10-9，这项工作对近代计量技术的发展作出了重要贡献；迈克尔逊研究了干涉条纹视见度随光程差变化的规律，并以此推断光谱线的精细结构。
这是干涉分光技术的最早工作。
今天，迈克尔逊干涉仪已被更完善的现代干涉仪取代，例如米尺的标定及干涉分光工作已改用法布里——珀罗干涉仪。
但迈克尔逊干涉仪的基本结构仍然是许多现代干涉仪的基础。
因此选用它作为教学实验仪器无疑是具有典型意义的。
【实验目的】1．掌握迈克尔逊干涉仪的调节和使用方法。
2．学会用迈克尔逊干涉仪测He-Ne 激光波长。
【实验仪器】迈克尔逊干涉仪迈克尔逊干涉仪是用分振幅法获得双光束干涉的精密仪器，它主要由两块相互垂直的平面镜M 1，M 2，两块平行平面玻璃板P 1，P 2和有关调节、读数机构组成。
两块平面镜M 1M 2安放在两个互相垂直的臂上，其中M 1是固定的，M 2可沿精密导轨前后移动。
其位置可由毫米刻度尺、读数窗及细调手调手轮刻度联合读出。
M 1，M 2的背后各有三个顶紧螺钉，用以调节镜面的方位。
M 1镜下方还有两个微调螺丝可对M 1的方位进行微调。
两块平行平面玻璃是用同一块玻璃研磨好再切割成两块的，因此其折射率、厚度均相同。
P 1称分束板，其背面镀有一层半反半透膜；P 2称补偿板。
P 1、P 2相互平行，且与M 1、M 2成45°角，如图7-1所示。
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调整和使用迈克尔逊干涉仪以及用迈克尔逊干涉仪测空气折射率
迈克尔逊干涉仪是1883年美国物理学家迈克尔逊设计制成的用分振幅法产生双光束于涉的仪器，它是一种可以进行精密测量的，有着广泛应用的干涉仪。
一、实验目的
1、了解迈克尔逊干涉仪的构造、原理，掌握其调节方法c
2、学会用迈克尔逊干涉仪测定光波波长。
3、学习一种测量气体折射率的方法；
4、进一步了解光的干涉现象及其形成条件，学会调节光路的方法。
二、实验仪器
迈克尔逊干涉仪、He—Ne激光器、调节架和扩束镜、气室组件、数字气压计
三、实验原理
1、调整和使用迈克尔逊干涉仪
图1 迈克耳孙干涉仪光路图
迈克尔逊干涉仪的光路图如图1所示。
M1和M2是经精细磨光的平面反射镜，M2是固定的(称为定镜)，M1可通过精密丝杆的带动，在导轨上移动f称为动镜。
G1是平行平面玻璃板，后表面镀有一层半透明半反射的薄银膜(A)，这一层薄银膜(A)将入射光分成两束光强近似相等的反射光①和透射光②。
因此，G1称为分束板。
另外，G2为补偿板。
G1与G2是两块材料(折射率)和厚度均相同的平行平面的玻璃板，并且G2和G1彼此间严格平行。
G2的作用是使光束②在玻璃中的光程与光束①在玻璃中的光程相同。
从光源发出光束，被分束板G分成两束光强近似相等的反射光①和透射光②，光束①射到M1被反射过来，再透过G1到达观测者E处(或接收屏)；光束②透过G2射到M2上被反射回来，再透过G2后又经A反射而到达观测者E处(或接收屏)。
这两条光线是相干光，相遇发生干涉。
因此，在E处可观测到干涉条纹。
本实验主要观察到点光源产生的非定域干涉条纹，并利用这种条纹测量He—Ne激光器输出激光的波长。
用短焦矩透镜会聚后发散，可视为点光源S，点光源S经M1，M2反射后相当于由两个虚光源S1′、S2′发出的相干光束，如图1由S1、S2’到屏上任一点A，两光线的光程差△为
2
12'1)S A S A ∆=-== 因为L>>d ，
222
2
222222144144[()]]28()Ld d Ld d dR L R L R L L R ++∆≈⨯-⨯≈++++ 由图中三角关系：22cos (1sin )d
d L
θθ∆=+ 略去二级无穷小项，可得2cos d θ∆= 明纹：2cos d k θλ∆==
暗纹：2cos (21)2
d k λ
θ∆==+
当d 变化2
N
λ时，(N 整数)即2d N λ∆=。
对应的就有N 个圆环条纹消失于中心或在中
心冒出。
d ∆削可由迈克耳逊干涉仪的读数装置读出，如果我们在实验中数出消失或冒出的圆环条纹个数N ，则可求得光波波长λ为：1
2d N
λ=∆ 2、用迈克尔逊干涉仪测空气折射率
由图可知，迈克尔逊干涉仪中，当光束垂直入射到M1，M2镜时两光束的光程差δ 可以表示成
11222()
n L n L δ=- (1) 式中，n1和n2分别是光L1和L2上介质的折射率。
设单色光在真空中的波长为0λ， 当
0,0,1,2K K δλ== 时产生相长干涉，相应地在接收屏中心总光强为极大。
由式(1)可知，
两束相干光的光程差不单与几何路程有关，而且与路程上介质的折射率有关。
当L1光路上介质折射率改变1n ∆时，因光程差的相应改变而引起的干涉条纹变化数为K ∆，由式(1)和式(2)可知0
11
2K n L λ∆∆=
(3)由上式可知：如测出接收屏上某一处干涉条纹的变化△K ，就能测出光路中折射率的微小变化。
正常状态t=15，P=101325Pa 下，空气对真空中波长为633.0nm 的光的折射率，n s =1．00027652．它与真空折射率之差n-1=2.7652x10-4。
用一般方法不易测出这个折射率，而用干涉法能很方便地测量且准确度高。
下述用迈克尔逊干涉仪组成的测量系统是一种最简单的测量系统。
实验装置如图所示，在迈克尔逊干涉仪的一条光路中加入一个与打气相连的密封管，其 长度为L ，数字仪表用来测管内气压，它的读数为管内压强高于室内大气压强的差值。
在O 处用毛玻璃做接收屏，在它上面可看到干涉条纹。
当管内压强由大气压强P b 变到0时，折射率由n 变到1，若屏上某一点(通常观察屏的中心)条纹变化数为m ，则由式(3)可知：0
12m n L
λ-=
(4) 但是，实际测量时，管内压强最低只能抽到0.01MPa ，因此，利用(4)式对数据作近似
处理所得结果的误差较大。
应采用下面的测量方法才比较合理。
通常在温度处于15。
C 一30。
C 范围时，空气折射率可用下式求得：
92.879311010.003671p
n t
--=
⨯+ (5)
因为m/p=m1/p1=m2/p2。
，由此得
21
21
m m m p p p -=
- (6)
代入(4)式：021
21
12m m n p L p p λ--=
-
空气折射率021
21
12b m m n p L p p λ-=+
-
四．实验内容与步骤 (1) 调整迈克尔逊干涉仪
(2)以He —Ne 激光器作为光源，使激光束大致垂直射到M2(定镜)上，分别调节M1和M2背后的3个调节螺钉，使这两排光点中的最亮点尽量重合，这时屏上可以观察到干涉条纹，再调节M1和M2’严格平行，即调节迈克尔逊干涉仪的垂直、水平拉簧微调螺钉，屏上出现干涉圆环。
(3)测He —Ne 激光的波长
当屏上出现位置适中、清晰的干涉圆环时，慢慢转动微调鼓轮，可以看到条纹一个个地“冒出”或“消失”在中心处。
首先记录下M1的初始位置d0，继续沿原方向转动微调鼓轮，数出“冒出”或“消失”的圆环的数目，每隔100个条纹数记录下M1的位置，共记录5次，得到d1、d2、d3、d4、d5，将数据填入表中。
(4)将气室组件放置导轨上。
调节光路并在屏上观察到干涉条纹即可； (5)将气管一端与气室组件相连，另一端与数字仪表的出气孔相连；
(6)接通电源，电源指示灯亮，按电源开关调零，使液晶屏显示“．000”；
(7)关闭气球上的阀门，鼓气使气压值大 0.09MPa ，读出数字仪表的数值P2，打开阀门，慢慢放气，当移动60个条纹时，记下数字仪表的数值P1。
(8)重复的步骤(5)，一共取6组数据，求出移动60个条纹所对应的管内压强的变化值P2一Pl 的6次平均值。
五、数据记录及处理
1.测激光的波长的数据表格
0.00016
1.5
6322
d
u mm
u nm
nm
λ
λ
∆
===
==
=±
2.测空气折射率的数据表格
5
5
6
60632.860
11 1.01310 1.0027
2295107400
b
n p
L p
λ
=+=+⨯⨯=
⨯⨯
六、实验注意事项
①保护光学元件的光学表面，不得触摸光学元件的光学表面。
②激光管两端的高压引线头是裸露的，且激光电源空载输出电压高达数千伏，要警惕误触。
③测量过程中要防止回程误差，测量时，微调鼓轮只能沿一个方向转。
④激光束光强极高，切勿用眼睛对视，防止视网膜遭永久性损伤。
⑤本仪器一般回程差较大（微调鼓轮70～100多次）,反转很费时，其次可能是转动微调鼓轮时触动了M2的拉簧螺纹，使M2改变了方位。