静校正新方法

2.
3.
总之，是永远算法要求资料信噪比较高并且反射界面最好水平。
延迟时差法方法原理
转换波检波点延迟时等于转换波与纵波初至时差和纵波检 波点延迟时的和。 波点延迟时的和。
从激发点A到接收点D的纵波 与转换波初至时间差为：
∆t =[TAB +TBE +TED]−[TAB +TBC +TCD] = TCE +TED −TCD
∆ t = TED − TEF + TEF + TCE − TCD = (TED − TEF ) − (TCD − TCF )
d p = TCD − TCF , d s = TED − TEF
p
d
s
= ∆t + d
spΒιβλιοθήκη 根据延迟时定义可知：d 为纵波延迟时，类似地把 d 定义为转换波 延迟时； 为转换波与纵波的初至时差。 因此可以得出如下结论：转换波检波点延迟时等于转换波与纵波初 至时差和纵波检波点延迟时的和。
6．什么是静校正？为什么要作静校正？这种校正为什么叫“静” 校正？ 7．静校正和动校正相比，有什么相同和不同之处？ 8．静校正的基本假设条件是什么？如不满足会出现什么现象？ *试举1~2例说明实际生产中可能发生的不满足基本假设条件的 情况。 9．什么是剩余静校正？为什么要进行剩余静校正？ 10．长波长剩余静校正量和短波长剩余静校正量的分类依据是 什么？它们分别会给地震资料的处理与解释带来什么样的影响？ 11．如何求取CDP道集中各道的相对剩余静校正量？它使用的是 什么记录？为什么互相关法只能求取相对剩余静校正量？
上节要点
1、折射静校正的目的是什么？ 2、折射静校正和野外一次静校正的关系是什么？ 3、延迟时（时间深度）的定义？ 4、如何求取延迟时？ 5、目前静校正方法的发展方向是什么？
前述方法的局限性
最大能量法-----模拟退火法 即使解决了低信噪比大静校正量的计算问题，但是无法 避免的一个问题是，由于常规静校正是基于地表一致性 假设条件的，随着勘探程度的深入，实际工作情况越来 越不满足该条件，从而出现“静校而不静”的问题。 波动方程静校正可以解决这个问题。
式中 s是 i 位置炮点静校正量，g j是 j 位置接收点静 i c 校正量，k 是共中心点位置 k 剩余正常时差，它随 y 炮检距 h的平方而变化， k是由于构造引起的静校 正误差量。 炮点静校正量 s 采用P波的常规方法求取。 i
根据地表一致性假设条件，在构造平缓的情况下，检波点产生的静校正 量远大于动校正的剩余时差和地层倾斜产生的静校正误差之和。
随着地震勘探的不断深入，勘探方式也由单纯的纵波勘 探向多波多分量勘探发展。
在多波勘探中，由于转换波勘探成本较低，在实际生产 中已经得到了推广。但是仍然有很多问题急需解决，转 换波静校正就是其中之一。
5）转换波静校正 ）
转换波资料特点：
信噪比较同一地区纵波资料要低 转换波静校正量较同一位置纵波静校正量要大2---10倍 转换波初至不易识别和拾取
静校正技术现在已不是一项单纯的资料处 理技术,它和地震波传播理论、野外采集技 术等都有密切关系，目前应该说还没有根 本解决这一世界性难题，有些问题有待于 你们走上工作岗位后去发现和解决。
第三章思考题
1．什么是动校正？为什么要作动校正？这种校正为什么 叫“动”校正？ 2．动校正量Δt和界面的埋藏深度及炮检距有什么关系？ 速度取值不准会给动校正带来什么影响？当速度取值偏 小或偏大时，校正后的反射波时距曲线是什么形式的？ 3．为什么说成组“搬家”法动校正是一滤波器？它是一 什么滤波器？为什么？ 4．动校正引起的波形拉伸畸变与哪些量有关？能否根本 避免？为什么？生产实际中是如何处理这种畸变的？ 5*．如何利用动校正量板表中的参数来判断拉伸畸变的 严重程度？
方法存在的问题
1.
方法推导的假设条件为构造平缓，仅当反射界面水平时，取得 好的效果。而地下界面倾斜角度较大或者存在一定构造时，难 以计算得到好的结果。 方法使用标准道进行互相关计算静校正量，如果初始标准道不 合适或者由于静校正量较大经过叠加后标准道变得不能代表实 际情况时，计算效果较差。 在信噪比较低的资料中，应用互相关算法计算静校正量，效果 较差。
12．统计分离法求取炮点和检波点的绝对剩余静校正量的基本依据是什 么？它需要使用哪些形式的地震记录？ 13．折射静校正主要用于消除哪类静校正量？它的主要依据是什么？ 14.时间深度（延迟时）的定义？ 15.目前采用的非地表一致性静校正方法是什么方法？应用条件是什么？ 16.转换波静校正量为什么比纵波静校正量更难求取？ 另外应注意： 另外应注意： 1）关于动校正量表的制作及应用也要求掌握，对课堂上所讲例题一定要 理解，要自己会制作量板表、会根据量板表完成“搬家”； 2）静校正的实现，特别是当静校正量是负值时如何“搬家”，应搞清 楚。
宣汉地区纵波典型记录
宣汉地区转换波典型记录
宣汉地区纵波典型记录
广元地区纵波典型记录
广元地区转换波波典型记录
目前转换波静校正的研究现状
1)共接收点叠加道集相干法（利用反射波进行静校正） P.W.Cary和D.W.S.Eaton(1993)年提出，来解决短波长的较 大的静校正量
2)延迟时时差法（利用折射初至进行静校正） 李彦鹏在 2002 年 SEG 年会上提出
v( x, y, z,ω) = M (x, y, z,ω) / ρ(x, y, z )
可以解决的问题
非地表一致性静校正
补偿地震波在穿过低降速带时，其能量和频率的的衰减，提高地震 资料分辨率和信噪比。
波动方程静校正存在的问题
需要精确的近地表速度和厚度信息，才可以完成正确的 延拓。 在三维地区特别是复杂的三维地区，搞清楚近地表的速 度和厚度信息存在很大困难。 波动方程静校正还处于一个发展阶段。
4)波动方程静校正 波动方程静校正
思路
通过波动方程延拓的方法，把地表接收到的地震波场延拓到高 速层顶。（相当于把检波器埋置在高速层顶，从而完成静校正工作）
∆Z
V,Q
基于粘滞声波介质的延拓方法可归纳为两类： 单道相移延拓方法 解频率–空间域粘滞声波方程延拓方法
基于水平层状介质假设下的单道延拓
U (t + ∆t, ω) = U (t, ω)e−i ( Kω −iLω ) ∆t = U (t, ω)eiKω∆t e Lω∆t
g
j
>>
c
k
h
2 ij
+
y
k
因此经P波炮点静校正后有 ：
t
ij
≈
g
i
那么每一道的静校正量可由下式计算：
g j = max[ Pj (t ) ⊗ G j (t )]
式中为 g j 第个 j 接收点的静校正量， j (t)为第 j 个 G 共接收点(CRP)的叠加道。⊗代表相关，j (t)为参考 P 道。
P j (t ) =
j k = j − n +1
∑
G k (t + g k )
其中 n 为参考道的叠加道数
正演模型（黑色线为地表，红色线为地下反射界面）
Vs =1000m/s Vp= 2000m/s 倾角 = 11.5o
进行炮点静校正量得到的共检波点转换波时间剖面
对静校正量进行构造改正后得到的共检波点叠加剖面
K (ω ) = ω v (ω ) = K ω − iL ω
复体积模量
M ( x, y , z , ω ) = M R ( x, y , z , ω ) + iM I (x, y , z , ω )
Q −1 = M I (x , y , z , ω ) M R (x , y , z , ω )
介质的吸收特性-品质因子 复速度
共检波点叠加道相关法基本原理 由于在共检波点道集中各道检波点静校正分量相同。那么对共检 波点道集应用炮点静校正，进行动校正然后叠加，形成的叠加道 就体现了对应检波点的静校正量。 根据地表一致性条件，任意一道转换波总的静校正 量都可分解为4部分：
t ij = s i + g j + c k h ij2 + y k
频率-空间域标准线性体粘滞声波方程
ω2 ∂ 2 P(ω , x, y , z ) ∂ 2 P (ω , x, y, z ) ∂ 2 P (ω , x, y , z ) + + + P (ω , x, y , z ) = 0 ∂x 2 ∂y 2 ∂z 2 M ( x, y , z , ω ) ρ
把速度表示成复数，此时可以定义复波数K(w)