全同粒子体系
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第六章 全同粒子体系
§6.1 电子自旋及其描述 1. 电子自旋的发现
Stern-Gerlach 实验:测量氢原子的磁矩。
经典理论的预言是M M M z
≤≤-,连续变化。实验结果是:
.B z M M ±= e
B m e M 2
≡
(Bohr 磁子) 结论:电子有磁矩,其投影是量子化的。推论:电子有自旋(内禀角动量),其投影也是量子化的。
Uhlenbeck-Goudsmit 假设(1925):电子有自旋角动量,其投影只能取两个值:
,2
±=z S
这自旋角动量又导致电子有自旋磁矩,其投影为
.2B e
z e z M m e S m e M ==-
= (SI 制) 写成矢量关系,自旋角动量算符记为∧
S ,自旋磁矩算符记为s M ∧
,则
.∧
∧
-=S m e M e
s
2. 电子自旋的描述
自旋有纯量子力学的起源,只能用矩阵描写。自旋的分量只有两个可能的测量值,所以算符
z
y x S S S ˆ,ˆ,ˆ都是22⨯矩阵。通常选z S ˆ是对角矩阵,这些矩阵是: .10012ˆ,002ˆ,01102ˆ⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛-=⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛-=⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛= z y x S i i S S 引入Pauli 矩阵
.1001
,00,
0110⎪⎪⎭
⎫
⎝⎛-=⎪⎪⎭
⎫
⎝
⎛-=⎪⎪⎭
⎫
⎝⎛=z y x i
i σσσ
则
.2
σ
=∧
S
Pauli 矩阵的主要性质是:
,z x y y x i σσσσσ=-= 和x z y x →→→的轮换
,222I z y x ===σσσ I 是22⨯单位矩阵
显然,z
S ˆ的对应于本征值2
±的本征矢量是:
,01,
2⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=+=+v S z
.10,
2
⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛=-=-v S z
3. 带有自旋的电子波函数
现在电子的波函数还应该同时描写它的自旋状态。由叠加原理,
-+⋅ψ+⋅ψ=ψv t r v t r t r ),(),(),(21
,),(),(21⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛ψψ=t r t r 这称为电子的二分量波函数,又称为旋量。对于这种波函数,原先的公式需要稍加修正。记
(
)
,),(),,(),(21t r t r t r
*
*
+ψψ=ψ
那么,(1)归一化是:
(
).12
2
21=⋅ψ+ψ=⋅ψψ⎰⎰+
ττd d
(2)空间几率密度是:
.),(2221ψ+ψ=ψψ=+t r w
(3)自旋状态的几率是:
.2,22221ττd W d W ⋅ψ=⎪⎭
⎫
⎝⎛-⋅ψ=⎪⎭
⎫
⎝⎛+⎰⎰ (4)算符的平均值是:
⎰⋅ψψ=+,ˆτd G
G G ˆ是22⨯矩阵而且矩阵元是与()∇- i r ,有关的算符。
一类特殊的二分量波函数是自旋和轨道非耦合的状态:
,),(),(0⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛⋅ψ=ψb a t r t r
0ψ只是复函数
⎰=⋅ψ,12
0τd
.12
2
=+b a
§6.2 角动量的合成
我们在很多情况下会遇到角动量合成(相加)的问题。 1. 一般的角动量
设J ˆ
是一个角动量,那么它的一般性质是:
,ˆ]ˆ,ˆ[z
y x J i J J = 和x z y x →→→的轮换. 由此不难证明:
.,,,ˆˆˆˆ,0]ˆ,ˆ[22222z y x i J J J J J J z
y x i
=++==
所以,角动量的本征态是2
ˆJ 和z
J ˆ的同时本征态。可以证明,从上面的对易关系出发,我们可以得到2
ˆJ 和z
J ˆ的本征值如下: 2ˆJ
的本征值是2)1( +j j , ,2
3,1,21,0=j z
J ˆ的本征值是 m , .,,1,j j j m --= 它们的同时本征态记为m j ,,即
,)1(,ˆ22m j j j m j J
+= .,,ˆm j m m j J z
= 我们看到,以上的本征值系列既包括了轨道角动量的),2,1,0( =j ,也包括了自旋的)2/1(=j 。 2. 角动量合成的一般规则
设1ˆ
J 和2ˆJ 是两个互相独立的角动量,这意思是说,它们的分量分别满足上面的对易关系,
而它们互相之间是对易的:
[].,,,,
0ˆ,ˆ21z y x k i J J k
i
==
1ˆ
J 和2ˆJ 的矢量和记为
,ˆˆˆ21J J J += 即是.,ˆˆˆ21 x
x x J J J += 那么首先,J ˆ
仍然是角动量,即它的分量也满足上面的对易关系。其次,我们可以构造22
212ˆ,ˆ,ˆ,ˆJ J J J z 的同时本征态,它们的本征值之间满足下面的关系: ,,,1,212121j j j j j j j --++=
或 .2121j j j j j +≤≤-
这个合成法则是量子力学中的重要法则。在直观上,这是矢量相加的三角形法则的结果,因为三角形的三条边c b a ,,必然满足关系
.c b a c b +≤≤-
所以上述关系又称为三角形关系。