瑞利散射和米氏散射现象的实验演示
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8_拉曼散射光谱课件20091104
弹性散射 散射分类： 散射分类：
散射光频率与入射光相同 不进行能量交换，只改变传播方向 不进行能量交换，
瑞利散射、 瑞利散射、米氏散射
非弹性散射 二者交换能量，传播方向发生改变 二者交换能量， 布里渊散射、 布里渊散射、拉曼散射
散射光频率发生变化
瑞利散射： 瑞利散射：
微粒的线度小于入射光的波长发生的散射
拉曼散射光强弱，是入射光强度的10-6 拉曼散射光强弱，是入射光强度的 拉曼散射光频率有大于、小于入射光频率成分。 拉曼散射光频率有大于、小于入射光频率成分。
1923年A.G.S.斯梅卡尔指出，在光的散射过程中 如果分子 年 斯梅卡尔指出， 斯梅卡尔指出 在光的散射过程中,如果分子 的状态也发生改变,则入射光与分子交换能量的结果可导致 的状态也发生改变 则入射光与分子交换能量的结果可导致 散射光的频率发生改变。 散射光的频率发生改变。
r r P = αE
α
为分子极化率，一般是各向异性的 是原子坐标函数。 为分子极化率，一般是各向异性的，是原子坐标函数。 各向异性 也称介电张量
一般介电张量表示形式为： 一般介电张量表示形式为： 电偶极矩可表示为： 电偶极矩可表示为：
a xx α = a yx a zx
a xy a yy a zy
弹性碰撞
光子与分子相互作用时，发生两种碰撞 光子与分子相互作用时，发生两种碰撞:
弹性碰撞： 弹性碰撞：
光子与分子之间不发生能量交换， 光子与分子之间不发生能量交换，光子 仅仅改变其运动方向， 仅仅改变其运动方向，频率不发生变化
非弹性碰撞 瑞利散射 米氏散射
非弹性碰撞
光子不仅改变其运动方向， 光子不仅改变其运动方向，光子与分子之 间发生能量交换， 间发生能量交换，频率发生变化
第六章光的色散吸收散射瑞利散射米氏散射光偏振性
米氏散射和瑞利散射的规律不同，它产生的散射与波长的 关系不大，几乎所有波长的光都含有，所以看起来是白色光。 也是是否看到蓝天白云的根本原因。也是人工降雨的理论基础。
8
黄山风景山中的雾气实际上是悬浮在空气中的小液滴，是 一种很理想的散射源。由于液滴的尺寸比光波波长大得多，主 要是米氏散射，散射光呈白色。
10
一幢大楼晚上楼顶上的几束强光刺破夜空，能看到这几 道光束，就是散射的作用。如果城市上空的空气不干净，悬 浮尘埃越多，散射就越强，光束就会显得很亮。反之，光束 就会显得很淡。如果晚上基本上看不到这几道光束了，也许 白天城市就会有蓝色的天空了。 思考：如果没有空气，天空又会是什么样的呢？
11
4 散射光的偏振性
4
3 瑞利散射
把线度小于光的波长的微粒对入射光的散射， 称为瑞利散射（Rayleigh scattering）。 瑞利散射不改变原入射光的频率。 1 I散 4
瑞利散射时，由于蓝光波长较短，其散射强度就比波长 较长的红光强，因此散射光中蓝光的成份较多。
5
注意画面上的香火形成的烟雾呈现出一种浅蓝色这是由于 组成烟雾的碳粒子线度非常小，由这些烟雾产生的散射光符合 瑞利散射的条件，因此散射光中的蓝光成份比红光成份强得多。 我们平时所说的“袅袅青烟。”说是就是这种瑞利散射所产生 的现象。
§6.3 光的散射 问：天空为什么是蓝的？旭日和夕阳为什么是红 的，而中午的太阳看起来又是白的？云为什么是 白的？如果没有空气，天空又会是什么样的呢？
1 光的散射现象
当光束通过均匀的透明介质时，从侧面是难以看到光 的。但当光束通过不均匀的透明介质时，则从各个方向都 可以看到光，这是介质中的不均匀性使光线朝四面八方散 射的结果，这种现象称为光的散射。 例如，当一束太阳光从窗外射进室内时，我们从侧面 可以看到光线的径迹，就是因为太阳光被空气中的灰尘散 射的缘故。
《光的散射》课件
非对称散射
当介质中微小颗粒的直径远大于光的波长时，发生的散射称为非对称散射。其特点是散射强度主 要集中在某个方向上，因此会产生定向的光束。
光的散射的应用
1 2
3
天空的颜色
通过瑞利散射作用，我们能够解释天空为什么是蓝色的。这 是因为大气中的小颗粒对蓝光的散射作用强于对红光的散射 作用。
雾的形成
当大气中的水蒸气分子数量增多时，会产生米氏散射，导致 视线模糊，形成雾。
光学仪器
非对称散射在光学仪器中有重要应用，如望远镜和显微镜中 的聚光镜等，通过非对称散射来控制光束的方向和形状。
02
光的散射理论
米氏-摩雷森散射理论
总结词
米氏-摩雷森散射理论是描述光在大气中散射的物理模型，它 基于分子散射的假设，认为散射强度与波长的四次方成反比 。
详细描述
米氏-摩雷森散射理论认为，光在气体或液体中的散射主要是 由气体或液体分子引起的。这些分子会吸收和再辐射光能， 导致光的散射。根据该理论，散射强度与波长的四次方成反 比，即波长较长的光更容易被散射。
光。
几何光学散射理论
总结词
几何光学散射理论是基于几何光学的物理模型，它主要关注散射表面的几何形状和光学性质对散射的影响。
详细描述
几何光学散射理论认为，散射表面的几何形状和光学性质对光的散射有重要影响。该理论通过使用反射和折射定 律来描述光的散射行为，特别适用于描述粗糙表面和不规则颗粒的散射。在几何光学散射理论中，散射光的方向 和强度取决于入射光的角度、散射表面的几何形状以及介质的折射率。
准备实验器材：光源、光屏、测 量尺、不同颜色的滤光片、待测 介质（如牛奶、蒸馏水等）。
04
光的散射的应用
天空颜色的解释
总结词：科学解释
当介质中微小颗粒的直径远大于光的波长时，发生的散射称为非对称散射。其特点是散射强度主 要集中在某个方向上，因此会产生定向的光束。
光的散射的应用
1 2
3
天空的颜色
通过瑞利散射作用，我们能够解释天空为什么是蓝色的。这 是因为大气中的小颗粒对蓝光的散射作用强于对红光的散射 作用。
雾的形成
当大气中的水蒸气分子数量增多时，会产生米氏散射，导致 视线模糊，形成雾。
光学仪器
非对称散射在光学仪器中有重要应用，如望远镜和显微镜中 的聚光镜等，通过非对称散射来控制光束的方向和形状。
02
光的散射理论
米氏-摩雷森散射理论
总结词
米氏-摩雷森散射理论是描述光在大气中散射的物理模型，它 基于分子散射的假设，认为散射强度与波长的四次方成反比 。
详细描述
米氏-摩雷森散射理论认为，光在气体或液体中的散射主要是 由气体或液体分子引起的。这些分子会吸收和再辐射光能， 导致光的散射。根据该理论，散射强度与波长的四次方成反 比，即波长较长的光更容易被散射。
光。
几何光学散射理论
总结词
几何光学散射理论是基于几何光学的物理模型，它主要关注散射表面的几何形状和光学性质对散射的影响。
详细描述
几何光学散射理论认为，散射表面的几何形状和光学性质对光的散射有重要影响。该理论通过使用反射和折射定 律来描述光的散射行为，特别适用于描述粗糙表面和不规则颗粒的散射。在几何光学散射理论中，散射光的方向 和强度取决于入射光的角度、散射表面的几何形状以及介质的折射率。
准备实验器材：光源、光屏、测 量尺、不同颜色的滤光片、待测 介质（如牛奶、蒸馏水等）。
04
光的散射的应用
天空颜色的解释
总结词：科学解释
什么是散射？
思考：为什么蓝天中漂浮着“白”云？
白云是大气中的 水滴组成的，因为这 些水滴的半径与可见 光的波长相比已不算 太小了，瑞利定律不 再适用，按米-德拜 的理论，这样大小的 物质产生的散射与波 长的关系不大，这就 是云雾呈白色的缘故。
拉曼散射
在X射线的康普顿效应发现以后，海森
堡曾于1925年预言：可见光也会有类似的 效应。 1928年，拉曼在《一种新的辐射》一文中 指出：当单色光定向地通过透明物质时，会有
康普顿散射
物质对X射线的散射又称康普顿效应。 康普顿效应可归结为： ①设入射X射线的波长为λ0，在散射光中除 原波长的谱线外还出现波长λ＞λ0的谱线。 康普顿 ②波长差Δλ＝λ－λ0随散射角θ（散射光 与入射光间的夹角）的增加而增加；散射光中波长为λ的谱线强度随 θ的增加而增强。 ③对不同元素的散射物质，同一散射角时的波长差Δλ均相同；波 长为λ的谱线强度随散射元素的原子序数的增加而减弱。
康普顿实验装置示意图
石墨的康普顿效应
米氏散射
米氏散射理论：当混浊介质中悬 浮微粒的限度可与入射光波长相比 拟，散射光强 I ∝ 1 N
散射光强的角分布不再称对称分 布。 随着悬浮微粒限度的增大，沿 入射光方向的散射光强将大于逆 入射光方向的光强。
瑞利散射与米氏散射
瑞利定律的适用条件是散射体的尺度比光的波长小。较大 颗粒对光的散射不遵从瑞利的λ的四次方反比律，为米氏散射。
例如，当一束太阳光从窗外射进室外内时， 我们从侧面可以看到光线的径迹，就是因为太阳 光被空气中的灰尘散射的缘故。
几种主要的散射
瑞利散射
康普顿散射
米氏散射
拉曼散射
瑞利散射（Rayleigh scattering）
瑞利散射和米氏散射的主要差异-概述说明以及解释
瑞利散射和米氏散射的主要差异-概述说明以及解释1.引言文章1.1 概述散射是指当电磁波或粒子经过介质或粒子时，由于与介质或粒子的相互作用而改变传播方向或路径的现象。
在散射现象中，两种主要类型是瑞利散射和米氏散射。
瑞利散射和米氏散射在物理特性和应用方面存在一些显著的差异。
首先，瑞利散射是一种针对小尺寸颗粒或分子的散射现象。
当入射波的波长远大于颗粒或分子的尺寸时，瑞利散射发生。
这种散射主要由分子或小颗粒的碰撞所引起，导致入射波在所有方向上均匀地散射。
相比之下，米氏散射则是指入射波与中等尺寸颗粒相互作用的散射现象。
当入射波的波长与颗粒尺寸相当时，米氏散射发生。
米氏散射会引起入射波在特定方向上的增强或衰减，形成明显的散射模式。
其次，瑞利散射和米氏散射的特点也有所不同。
瑞利散射的强度与波长的四次方成反比，这意味着较短波长的入射波会更容易产生强烈的瑞利散射。
而米氏散射的强度与波长的平方成反比，这使得较长波长的入射波更容易产生强烈的米氏散射。
此外，瑞利散射和米氏散射对入射波的偏振状态也有不同的响应。
瑞利散射不会改变入射波的偏振状态，而米氏散射会导致入射波的偏振发生改变。
最后，散射现象在许多领域中具有重要的应用和意义。
瑞利散射和米氏散射的差异在遥感、气候研究、大气科学、通信技术等领域中都有广泛的应用。
通过研究和理解散射现象的特点和行为，科学家和工程师能够利用散射现象来获取关于颗粒尺寸、成分、分布等信息，从而推动相关领域的研究和发展。
总之，瑞利散射和米氏散射是两种不同类型的散射现象，它们在物理特性和应用方面存在显著的差异。
深入了解和研究这些差异，对于我们理解和应用散射现象具有重要的意义。
1.2 文章结构文章结构的主要内容如下：本文主要分为三大部分：引言、正文和结论。
在引言部分，我们将对瑞利散射和米氏散射进行概述，介绍它们的背景和特点，并明确本文的目的。
接下来，在正文部分，我们将详细探讨瑞利散射和米氏散射。
首先，我们将介绍瑞利散射的背景和特点，包括其产生机制和物理原理。
光学实验初中物理实验中的光的传播与成像原理 (2)
光的折射现象：光在两种不同介质中传播时发生的方向改变
折射率：介质对光的折射能力不同，导致光在不同介质中传播速度不同
光的反射现象：光在两种物质分界面上改变传播方向又返回原来物质中的现象。
光的反射定律：反射光线与入射光线、法线在同一平面上；反射光线和入射光线分居在法线的两侧；反射角等于入射角。
镜面反射：反射面平滑，光平行反射。
干涉原理：两束或多束相干光波在空间某一点叠加，产生加强或减弱的现象
衍射原理：光波在传播过程中遇到障碍物时，会绕过障碍物继续传播的现象
眼镜：矫正视力，保护眼睛
望远镜：观测天体、观看演出等
显微镜：观察微观世界，如细胞、细菌等
摄影镜头：拍摄美丽的照片和视频
望远镜：观测天体，研究宇宙
显微镜：观察微小物体，进行细胞学研究
初中物理实验中的光学实验实来自目的：探究光在同种均匀介质中的传播路径
实验器材：激光笔、水、牛奶、透明玻璃缸
实验步骤：将水倒入玻璃缸中，滴入几滴牛奶搅拌均匀；用激光笔斜射入水中，观察光的传播路径；将玻璃缸慢慢倾斜，观察光是否沿直线传播。
实验结论：光在同种均匀介质中沿直线传播，遇到不同介质时会发生折射现象。
光学雷达：测量距离、速度和地形地貌
光学传感器：检测气体、液体和固体物质
模块化：将光学系统拆分为多个模块，便于升级和维护。
微型化：随着微纳加工技术的进步，光学仪器的尺寸越来越小，性能更高。
智能化：集成传感器、处理器和算法，实现自动调整、远程控制等功能。
网络化：通过物联网技术实现远程监控和控制，提高使用效率。
单击此处添加标题
光的折射现象：光从一种介质进入另一种介质时，传播方向发生改变
折射成像原理：光通过折射面发生折射，形成虚像或实像
折射率：介质对光的折射能力不同，导致光在不同介质中传播速度不同
光的反射现象：光在两种物质分界面上改变传播方向又返回原来物质中的现象。
光的反射定律：反射光线与入射光线、法线在同一平面上；反射光线和入射光线分居在法线的两侧；反射角等于入射角。
镜面反射：反射面平滑，光平行反射。
干涉原理：两束或多束相干光波在空间某一点叠加，产生加强或减弱的现象
衍射原理：光波在传播过程中遇到障碍物时，会绕过障碍物继续传播的现象
眼镜：矫正视力，保护眼睛
望远镜：观测天体、观看演出等
显微镜：观察微观世界，如细胞、细菌等
摄影镜头：拍摄美丽的照片和视频
望远镜：观测天体，研究宇宙
显微镜：观察微小物体，进行细胞学研究
初中物理实验中的光学实验实来自目的：探究光在同种均匀介质中的传播路径
实验器材：激光笔、水、牛奶、透明玻璃缸
实验步骤：将水倒入玻璃缸中，滴入几滴牛奶搅拌均匀；用激光笔斜射入水中，观察光的传播路径；将玻璃缸慢慢倾斜，观察光是否沿直线传播。
实验结论：光在同种均匀介质中沿直线传播，遇到不同介质时会发生折射现象。
光学雷达：测量距离、速度和地形地貌
光学传感器：检测气体、液体和固体物质
模块化：将光学系统拆分为多个模块，便于升级和维护。
微型化：随着微纳加工技术的进步，光学仪器的尺寸越来越小，性能更高。
智能化：集成传感器、处理器和算法，实现自动调整、远程控制等功能。
网络化：通过物联网技术实现远程监控和控制，提高使用效率。
单击此处添加标题
光的折射现象：光从一种介质进入另一种介质时，传播方向发生改变
折射成像原理：光通过折射面发生折射，形成虚像或实像
光散射
2. 特征
通常，纯净介质中由于分子热运动产生的密度起伏所 引起折射率不均匀区域的线度比可见光波长小得多，所以 分子散射中，散射光强与散射角的关系与瑞利散射相同。 例如，理想气体对自然光的分子散射光强为
2π (n 1) 2 I ( ) I i (1 cos ) 2 4 r N 0
如果如图 6-16(a) 所示，当用单色性较高的准单色光源
照射某种气体、液体或透明晶体，在入射光的垂直方向上用 光谱仪摄取散射光，就会观察到喇曼散射。
观察喇曼散射的实验装置示意图
2. 特征
① 在每一条原始的入射光谱线旁边都伴有散射线，长波 长方向的散射线称为红伴线或斯托克斯线，短波长方向上的
散射线称为紫伴线或反斯托克斯线，它们和原始光的频率差
② 这些频率差与入射光波长无关，只与散射介质有关。
③ 每种散射介质有它自己的一套频率差 1=0 1，
2=0 2，3=0 3， ，其中有些和红外吸收的频率 相等，它们表征了散射介质的分子振动频率。
从经典电磁理论的观点看，分子在光的作用下发生极 化，极化率的大小因分子热运动产生变化，引起介质折射 率的起伏，使光学均匀性受到破坏，从而产生光的散射。 由于散射光的频率是入射光频率0 和分子振动固有频 设入射光电场为 E =E0cos(20t ) P = 0 E
④ 当散射粒子线度与光波长相近时，散射光强度对于光矢 量振动平面的对称性被破坏，随着悬浮微粒线度的增大，沿 入射光方向的散射光强将大于逆入射光方向的散射光强。 微粒线度约为 1/4 波长时，散射光强角分布如图(a)示， 此时I()在 = 0和 = 处的差别尚不很明显。当微粒线度
继续增大时，在 = 0方向的散射光强明显占优势，并产生一
，所以散射光的频率也有三种。 频率为0 的谱线为瑞利散射线；
夕阳原理实验
夕阳原理实验夕阳形成原理：阳光进入大气时，波长较长的色光，如红光，透射力大，能透过大气射向地面；而波长短的紫、蓝、青色光，碰到大气分子、冰晶、水滴等时，就很容易发生散射现象。
被散射了的紫、蓝、青色光布满天空，就使天空呈现出一片蔚蓝了。
太阳是斜着入射大气层的，这样，他们要穿透大气层所用的距离就要比中午要长很多，其中红光穿透性最强，其他光由于散射和大气吸收等作用都弱了，所以会形成红色的夕阳。
夕阳现象实验：我们以瑞利散射和米氏（Mie）散射为理论基础，采用硫代硫酸钠和硫酸反应的方法来演示“落日”现象。
本实验可以实现在实验室对落日现象的重现，并且可以很明显的观察到光的偏振现象。
首先，我们采用投影幻灯机投影的方式观察实验现象，进行了下面的实验：1）配制浓度为0.1mol/L的硫代硫酸钠溶液和浓度为0.1mol/L 的硫酸溶液；2）取一个容积为500ml的空烧杯放在投影仪上，打开投影仪电源。
取配制好的硫代硫酸钠溶液100ml倒入该烧杯中，然后加入配制好的硫酸溶液200ml；3）加入100ml的去离子水，搅拌均匀硫代硫酸钠和硫酸的反应方程式如下：Na2S2O3，+H2SO3，=Na2SO4+SO2↑+H2O+S↓通过调节硫代硫酸钠溶液和硫酸溶液的比例可以控制反应速率，进而控制实验速率。
通过多次实验验证，硫代硫酸钠溶液、硫酸溶液和水溶液的比例为1：2：1时，所发生的化学反应的速率适中，实验现象明显且易于观察记录。
随着硫代硫酸钠和硫酸的反应的进行，可以看到：烧杯中溶液的颜色由无色逐渐变为蓝色，最后变为白色。
对应的投影图像的颜色的变化过程为：白色—黄色—橘黄色—红色—黯红色—黑色。
虽然实验现象非常明显，而且装置简单，演示方便。
但是，由于光源不是平行光源，所以不能明显的观察到偏振现象的存在。
在此基础上，我们又进行了另外的实验，实验装置如图一所示。
如图一所示，点光源发出的白光通过透镜变为平行光源，照射到透明容器并投影到白色墙壁上。
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３ 散射 光 强依 空 间方位 呈 哑铃 形角 分布 ．设 ） 入 射光 是 自然光 ， 则在 与入 射光 方 向呈 角 （ 习惯 上 称 为散射 角 ） 的方 向上 ， 射光 强为 散
Ｊ 一 Ｊ （ ＋ Ｃ Ｓ ） ， （） １ Ｏ （） １
年来 ， 些学 者对 于 光 散 射现 象 进 行 了 各种 实 验 一
光 学性质 的不 均匀 可能是 由于均匀 物质 中散 布着其他 物质 的大 量微 粒 ， 可 能 是 由 物 质本 身 也
以直 观地 演示 瑞 利散 射 和 米 氏散射 ， 研 究 和 分 并
析瑞 利散射 时 光 的偏 振 特 性 ； 可 以通 过 该 实验 也 解释 蓝天 、 白云 以及 日出 日落 与 正 午 时天 空 呈 现 不 同颜 色 等 自然 现象 ， 具有 实验 装置 简单 ， 物理现
１ 引 言
光 的散 射是 一种重 要 的物 理 现象．在 光 学性
应， 产生 线度小 于 可见光 波 长硫分 子 ； 用硫 分子 利 的凝 聚 ， 生线 度 接 近 或 大 于与 可 见 光 波长 相 近 产 的颗 粒 ．在 上 述过 程 中通 过 白光 照 射 反 应 液 ， 可
象 明显 ， 作方 便等 特点 ， 操 非常适 合作 为物 理课 堂 演 示 实验．
２ 实验 原 理
２ 瑞利 散射 和米 氏散射 ．
的组成 部分 （ 粒子 ） 的不 规 则 聚 集所 造 成 ， 如 尘 例 埃 、 、 、 浮液 、 烟 雾 悬 乳状 液 以及 毛玻 璃等 ．由于 这 些微 粒 的线 度 一 般 小 于 或 近 似 等 于 入 射 光 的 波 长， 而它们 相互 之间 的距离 比波 长大 ， 且排 列得毫 无规 则 ， 因此 ， 在光作 用下 的振 动彼此 间就 没有 固 定 的相位关 系 ， 任何 观 察 点 所看 到 的总 是 它们 在
收 稿 日期 ：０ ９０ － ５ ２ ０ －８ ２
资 助 项 目 ： 京 市 高 等 学 校 教 育 教 学 改 革 立 项 项 目 （０ ８ 北 ２０ ） 作者简介 ： 王 峥 （９ ３ ， ， １８ 一） 女 山东 Ｉ 人 ， 京 航 空 航 天 大 学 中 法 工 程 师 学 院 实 验 师 ， 士 ， 要 从 事 物 理 实 验 教 学 临沂 北 硕 主 与研究工作．
同． ２ 散射 光 强 度 与 波 长 四次 方 成 反 比 ， Ｉ ｃ ） 即 ｏ
１ ｜． ／Ｌ ＝
从 而 形 成 了散 射 光．由 微粒 引 起 的 散 射 ， 其特 征
与微粒 的线 度有关 ， 中 ， 其 线度 小 于光波 长 的微粒 对 入射光 的散 射 ， 为瑞 利散 射 ； 度接 近或 大于 称 线 光 波 长 的微 粒 对 入射 光 的散 射 ， 米 氏 散射 ．近 为
所发 出的次 级辐 射 的不相 干叠加 ， 到处 不会 相消 ，
瑞 利散射 适 用 于孤 立 原 子 或分 子 的散 射 ， 也 适用 于纯 净介 质 的密度起 伏 导致 的散射 ．瑞利 散 射具 有 以下 ４ 特 征［ ： 个 ４ ］ １ 波 长不 变 ， ） 即散 射光 波 长 与入 射 光 波长 相
研 究 ］ ．
其 中 ｊ 为垂 直 于入 射 光 即 ＝ｎ ２方 向 的散 射 ／ 光强， 散射 光 强分 布如 图 １ 示． 所
本实 验利 用 硫 代 硫 酸 钠 和稀 盐 酸 的 化 学 反
“ 国高 等 学 校 第 ９届 物 理 演 示 实 验 教 学 研 讨 会 ” 文 全 论
反 应 的进 行 ， 多个 硫 分 子 聚结 形 成 较 大颗 粒 ， 直 径 接 近 并 逐 渐 大 于 可 见 光 波 长 ．在 上 述 反 应 过 程 中 ， 用 白 光 照 射 溶 其 利 液 ， 以分 别 观察 到瑞 利 散 射 和 米 氏散 射 现 象 ， 在 文 中 研 究 和 分 析 瑞 利 散 射 时 光 的 偏 振 特 性 ． 可 并 关 键 词 ： 代 硫 酸 钠 ； 盐 酸 ； 利 散 射 ； 氏 散射 ； 振 硫 稀 瑞 米 偏 中 图 分 类 号 ： ３ ． ０４６ ２ 文献标识码 ： Ａ 文 章 编 号 ：０ ５４ ４ （ ０ ０ ０—０ ７０ １０ —６２ ２ １ ）７０ ２—３
（ 北京航 空航 天 大 学 ａ 中法工程 师 学院 ； ． 理科 学与 核 能工程 学 院， 京 １ ０ ９ ） ． ｂ物 北 ０ １ １
摘 要 ： 代 硫 酸 钠 与 稀 盐 酸 反 应 时 ， 在 溶 液 中 缓 慢 产 生 不 溶 于 水 的 固 态 硫 分 子 ， 直 径 小 于 可 见 光 的 波 长 ； 着 硫 会 其 随
２ ８
物
理
实
验
第 ３ 卷 Ｏ
５ ０ｍＬ和 ２ ５ｍＬ的量 筒各 １ 、５ 个 、０ｍＬ的烧杯 ２
ｌ ｏ
一
个、 玻璃 棒 １支 、 白屏 １个 ； ． ｌＬ的硫 代 硫 ０ １ｍｏ／ 酸钠溶液 、． ｌＬ的稀 盐 酸适 量 ， 验 装置 如 ０ １ｍｏ／ 实
质均 匀 的介 质 中或 ２ 折射 率不 同的均匀 介质 的 种 界面 上 ， 无论 光 的 直射 、 射 或 折射 ， 仅 限 于在 反 都 给定 的一些 方 向上 ， 在其余 方 向光强 则等 于零 ， 而 因此 沿光束 的侧 向进行 观 察 就 难 以 观察 到光 ， 但 当光束 通过 光学 性 质 不均 匀 的物 质 时 ， 侧 向却 从 可 以看 到光 ， 这个 现象 就是光 的散 射［ ． １ ］
第３ ０卷 第 ７ 期
２１ ０ ０年 ７月
物
理
实
验
Ｖｏ ． ０ １３
ＮＯ ７ ．
ＰＨ ＹＳＩ ＣＳ ＥＸＰＥＲ Ｉ ＥＮ Ｔ Ａ ＴＩ Ｎ Ｍ ｏ
Ｊ １ ２ １ ｕ ．， ０ ０
瑞 利 散射 和 米 氏散射 现 象 的 实 验演 示
王 峥 徐 ， 平 ， 文 文 Ｊ Ｔａ ｕｅ ｕ 王 ，． ｂ ｔａ