零井源距VSP数据地层倾角分析和倾角时差校正
零偏VSP井资料在地震层位标定中的应用
零偏VSP井资料在地震层位标定中的应用吴景超【摘要】利用零偏VSP井资料可以精确标定地震层位,从而提高地震解释、储层反演及综合预测精度。
地震层位的标定主要依靠零偏VSP井资料所提供的速度参数,通过零偏VSP上行波叠加剖面,走廊叠加剖面和常规地震水平叠加剖面,组成L图进一步标定层位。
%The geologic horizon could be accurately calibrated by zero offset-vsp well data.So we can improve the seismicexplanation,reservoir inversion and comprehensive prognosis.The geologic horizon calibration mainly relies on velocity parameters which are provided by zero offset-vsp well data.Through the zero offset-vsp uplink-wave stack section,passage stack section and convention seismic horizontal stack section together make up the so-called L chart.【期刊名称】《重庆科技学院学报（自然科学版）》【年(卷),期】2011(013)006【总页数】4页(P104-107)【关键词】VSP;层位标定;相位扫描;地震层位【作者】吴景超【作者单位】成都理工大学,成都610059【正文语种】中文【中图分类】P631层位标定是确定地震剖面上反射层相当的地质层位。
由于地震时间剖面是地震信号时间序列的图像，层位标定的实质是赋予地震信号一个准确的深度刻度，因此，层位标定必须具有钻井资料及VSP资料或井中速度测量资料。
VSP地震勘探技术[专业荟萃]
![VSP地震勘探技术[专业荟萃]](https://img.taocdn.com/s3/m/b5a61387763231126edb11f2.png)
专业知识
11
BA-1300GM 3-C, gimballed, high temp. Single-Level Receiver (SLR)—单级
BA99212oo
专业知识
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Multi-Level Receiver (MLR)—多级
1 Level (SLR)
15 & 20 m Interconnects
专业知识
13
井下检波器应具条件：
（1）两端呈流线型尖端—避免管道波产生； （2）直径要小—避免井筒波，适应性更强； （3) 配备可伸张的推靠臂—便于检波器在井中移动；保证与井壁具有良
好的耦合；避免电缆波的产生。耦合形式有弓型弹簧耦合、伸张臂 式和推靠式耦合；耦合力来源有液压型、电动型和机械型； (4) 长度短、重量轻—既达到同相运动又不致于引起外部耦合效应； (5) 三分量检波器的分量应可标定—便于根据不同目标选择向量分布方式； (6) 具有方位测量系统—由于电缆的旋转，导致井下检波器方位的变化，必 须用定向系统作标定; (7) 三分量检波器应具各自的放大系统—设计有可调增益的前置放大器，便 于接收强弱不均的地震信号； (8) 耐高温高压—温度高达2000C，压力高达150MPa； (9) 配备井下数字化系统和多道检波系统—便于一根缆芯多路传输，提高工 作效率； (10)具有可靠的连接头—井下检波器与电缆间的可靠连接。
高，高频背景出现的越靠后说明得到的高频成份越高。应用仪器低截
可以突出记录上的缺陷，如感应、微震干扰等，便于现场及时排除。
（4）现场监视系统—监控采集质量。
专业知识
15
（二）、VSP采集自身产生的干扰 波 VSP采集时产生的干扰波：电缆波、套管波、井筒波、井下仪器耦合不良的
贵州页岩气探井中VSP测井技术的运用研究论文
贵州页岩气探井中VSP测井技术的运用研究论文0 引言贵州 YT01 井是在经过了前期的地质调查、二维地震勘查工作后施工的一口页岩气探井。
为准确分析目标层位的含气性，在本井施工过程中安排了 VSP 测井工作。
VSP 测井技术是指垂直地震剖面技术，与传统的水平地震勘探技术不同，VSP 通过将井中与地面结合起来设置观测系统，实施地震勘探，从而接收垂直方向传播的纵波和转换波。
作为一项前沿新兴技术，VSP 测井技术对页岩气等特殊藏气条件下的勘探，能起到更直接、有效的作用。
1 勘查区概况YT01 井所在勘查区处于云贵高原向湖南丘陵和四川盆地过渡的斜坡地带，属黔北中、低山丘陵峡谷地貌类型。
平均海拔超过 800 m,境内最高点海拔高程为 1 401 m,最低海拔高程约为600 m.勘查区位于黔北 - 黔中地层分区。
区内发育寒武系、奥陶系、志留系下统、二叠系、三叠系、古近系和第四系地层，缺失志留系中上统、泥盆系、石炭系、侏罗系和白垩系地层，其中下寒武统牛蹄塘组发育富有机质泥页岩，是页岩气勘查研究的目标层位。
2 地震地质条件2.1 表层地震地质条件YT01 井位于遵义市，井口及其周边大部分地区灰岩出露。
区内山地表层均为薄薄的一层粘土层（0~10 m）。
基岩出露处主要位于峭壁和沟谷地段，以不同时期的灰岩为主。
山体和基岩出露地带全区分布面积较广，因表层地质条件的多样性及横向厚度变化剧烈，形成极强的横向剧烈变化的反射波速度差异界面，易产生原生、次生干扰和反向散射。
此外，区内山高林密，灌木丛生，次生干扰源较多，随机干扰背景较强。
2.2 深部地震地质条件目的层高碳质页岩主要位于寒武系下统牛蹄塘组（本区厚 92 m 左右），一般其下伏或上覆地层中存在较致密的砂岩或砂质灰岩等高速层，与泥岩层或炭泥质页岩层存在一定的波阻抗差异，因此，能形成一定能量的反射波。
志留系下统龙马溪组中的页岩层厚度稍薄（钻孔揭露 20 m），岩性以页岩、砂岩为主，与上下灰岩地层存在物性差异，也能形成一定能量的反射波组。
VSP_随钻地震地质导向建模技术应用研究
442023年6月上 第11期 总第407期信息技术与应用China Science & Technology Overview0 引言随着油气勘探开发的不断深入，石油地震勘探目标向尺度小、细、深及复杂特征的趋势发展，高质量勘探开发难度日益加大，若要资源突破，物探先行已成为目前高质量勘探、少井高产和效益开发的主要方法，因此，地震资料处理速度建模技术得到了迅速发展，已经从常规的时间域速度建模向深度域速度建模发展，并研发了地下非均质地层介质的各向异性速度建模，应用国内外很多建模学者正在研究的FWI 全波形反演速度建模。
当前，高精度速度建模还处于瓶颈期，超深层碳酸盐岩地质复杂，速度精度不足导致断裂、缝洞体等成像不清晰、构造归位不准确等问题，FWI 全波形反演速度建模成为其追求的目标，但是由于FWI 建模对资料要求很高，陆上地震超深层勘探目标效果还不显著，所以，要获得更多高品质地震资料，实现“多做物探少打井，打高产井”的目标，迫切需要效率和精度都高的速度建模技术来支撑，保证地震反演速度精度与钻井速度高度一致，再通过高精度成像结果为钻井提供更好的分析资料，实时指导钻井轨迹的调整。
井中地震勘探作为能够快速获得垂向地震剖面和最初了解地下信息的技术，随着采集装备、处理技术的发展，从1917年至今，井中地震勘探技术已经在垂直地震剖面（VSP）基础上形成了零井源距VSP、非零井源距VSP、变井源距VSP、井间地震、三维VSP、随钻地震等系列，成为不可或缺的勘探方法，在油气勘探开发中被广泛应用[1]。
其中，零井源距VSP、非零井源距VSP 被广泛应用于层位与深度标定、速度求取、地震波吸收衰减因子求取和提高分辨率井控处理；随钻导向技术逐步用于钻头前地层深度预测、地层压力预测、钻头导向和提高储层钻遇率方面，并与零井源距VSP 一起应用于高精度速度建模，通过获得的高精度速度对地震资料进行高精度成像，从而帮助随钻井调整轨迹方向。
零偏VSP井资料在地震层位标定中的应用
后计 算垂 直 旅行 时 间 ｔ 平均 速 度 。图 １为一 种 和 最 简单 的情况， 面为 基准 面 ， 地 且震 源在 地面 。
提供 的时 深尺 ， 提供 了可靠 的 时深 转换 ． 为精 确标 定
地震、 地质 层位 奠定 了基础 。
一 一
根 据 井 中两 个 相 邻 测 点 Ｈ 和 Ｈ 对 应 的单 及 程垂 直旅 行 ｓ ｆ 和 ｔ， ￣ｓ ｔ ｑ 可计算 出层速 度
一
：
ｔ＋ —ｔ ｌ
１２ 用 Ｌ图 作 层 位 标 定 ．
当工 区内有 Ｖ Ｐ测 井 资 料时 ， 制 作走 廊 叠 加 Ｓ 可
图 １ Ｖ８Ｐ观测 方 法
基准 面校 正后 可按下 式计算 波沿 垂直方 向从 基
准 面到井 中检 波器 的单程 旅行 时间 ：
ｆ —— ＝
Ｈｔ
＿ 一
Ｖ Ｐ测 井时 ．检波 器下 井深度 是从 井 口或钻 井 Ｓ 平 台起 算 的 ， 源 在地 面 或炮 井 底 激发 的。另 外 由 震
收 稿 日期 ：０ — ５ ２ ２１ Ｏ—６ ｌ
井 震源 ： 波从 震源（ 正 到基准 面上后） 校 到井 中深度 日 源自的旅 行 时间 于是
作 者 简 介 ： 景 超 （９ ７ ）男 ， 疆 人 ， 都 理 Ｔ大 学 地 球 物 理 学 院 在读 硕 士 研 究 生 ， 究 方 向 为 体 地 球 物 理 吴 １８ 一 ， 新 成 研 ，
度 刻度 ，因此 ，层位 标定必 须具 有钻 井资料 及 Ｖ Ｐ Ｓ 资料 或井 中速 度测量 资料 。 精 细 的地震 层 位标 定 对 提高 地 震解 释 、 层 反 储 演及 综合 预测 精度 十 分重要 ， 中零偏 Ｖ Ｐ测 井所 其 Ｓ
复杂构造地区零井源距VSP成像方法研究
复杂构造地区零井源距VSP成像方法研究蔡志东;张庆红;刘聪伟【摘要】针对复杂构造地区VSP资料成像处理的难题,对VSP走廊叠加和VSP-CDP转换成像方法进行改进,提出了新的倾角扫描走廊叠加、自动追踪走廊叠加成像方法,以及模型边界约束的VSP-CDP转换成像方法.通过滨里海地区一口井的实际VSP资料,证实了走廊叠加和零井源距成像新方法的有效性与实用性.研究结果表明:①新的倾角扫描走廊叠加方法和自动追踪走廊叠加方法均可以实现复杂构造地区倾斜同相轴有效叠加的目的,较好地解决倾斜地层的VSP标定问题,其中自动追踪走廊叠加方法能更好地保护原始波组特征,减小降频影响,叠加结果更可靠;②模型边界约束的VSP-CDP转换成像方法可以更好地揭示井旁构造细节,有利于精细构造解释或井-地联合地震解释等.【期刊名称】《石油物探》【年(卷),期】2015(054)003【总页数】8页(P309-316)【关键词】复杂构造;VSP成像;走廊叠加;VSP-CDP转换【作者】蔡志东;张庆红;刘聪伟【作者单位】中国石油天然气集团公司东方地球物理公司新兴物探处,河北涿州072750;中国石油天然气集团公司东方地球物理公司新兴物探处,河北涿州072750;中国石油天然气集团公司东方地球物理公司新兴物探处,河北涿州072750【正文语种】中文【中图分类】P631随着VSP技术的持续发展和应用领域的不断拓宽,在复杂构造地区进行零偏垂直地震剖面法(Z-VSP)采集的项目也逐渐增多。
但是，在复杂构造地区采用常规的地震处理方法难以同相叠加得到理想的走廊叠加剖面,进而导致层位标定不准确等问题。
同时,受VSP观测形式的影响,VSP数据难以借用地面地震中通常使用的各种偏移成像方法,而较为常用的VSP-CDP转换成像方法又面临着无法偏移归位的难题。
为此,本文提出了复杂构造地区VSP走廊叠加和VSP-CDP转换成像新方法,并通过复杂构造地区的实际VSP资料对新方法进行了验证。
复杂高陡构造零井源距VSP资料常速度梯度射线追踪法VSP-CDP成像
复杂高陡构造零井源距VSP资料常速度梯度射线追踪法VSP-CDP成像梁向豪;罗斌;张新东【摘要】以塔里木库车地区零井源距VSP地震资料为例,指出复杂高陡构造零井源距VSP已不属于一维地震范畴,即使上行反射得到准确的倾角时差校正,也无法充分体现复杂高陡构造零井源距VSP资料的全貌.首次采用复杂介质常速度梯度射线追踪技术对高陡构造零井源距VSP上行P波和上行SV波同时进行二维地震成像,展示了复杂高陡构造零井源距VSP模型数据及实际数据的处理效果.对类似地区零井源距VSP地震资料处理具有一定的实际参考价值.【期刊名称】《石油地球物理勘探》【年(卷),期】2014(049)002【总页数】7页(P271-277)【关键词】零井源距VSP;复杂高陡构造;走廊叠加;常速度梯度;射线追踪【作者】梁向豪;罗斌;张新东【作者单位】中国石油天然气股份有限公司塔里木油田分公司勘探开发部,新疆库尔勒841000;北京博豪罗根石油技术有限公司,北京100085;中国石油天然气股份有限公司塔里木油田分公司勘探开发部,新疆库尔勒841000【正文语种】中文【中图分类】P6311 引言自20世纪60年代以来，VSP地震作为一项新的地震勘探技术得到了长足的发展和广泛的应用［1］。
VSP资料可用于标定地震地质层位［2］、预测VSP观测井段之下反射地层［3］、研究井筒周围构造细节［4］、检测裂缝［5］和预测压力［6］等。
利用VSP资料还可以提取多种地震波运动学和动力学信息，如泊松比、各向异性参数、品质因子和波阻抗及VSP地震子波［7～10］等，用于辅助地面地震资料的处理和解释。
根据震源与井下检波器的水平距离VSP可分为零井源距VSP或非零井源距VSP。
在地层水平假设条件下，对零井源距VSP上行反射P波进行初至静校正，同相轴拉平而获得上行P波拉平剖面，然后沿纵波初至进行走廊切除并叠加可得到走廊叠加记录，利用上行P波拉平剖面或走廊叠加记录标定地质层位是零井源距VSP 最广泛的用途之一。
倾角时差校正和逆倾角时差校正
倾角时差校正和逆倾角时差校正倾角时差校正与逆倾角时差校正，是地球物理勘探中两个重要的概念。
本文将按类划分，详细介绍这两种校正方法的定义、应用、原理和算法。
一、倾角时差校正1. 定义倾角时差是地震波在倾斜的界面上传播所引起的时差。
倾角时差校正是为了消除地震勘探中由于地层倾斜和地震波在不同层面传播所带来的时差误差，从而使地震剖面数据更加清晰准确。
2. 应用在地震勘探中，倾角时差校正可以有效降低勘探误差，提高勘探精度。
它是地震剖面处理的一个基本步骤，在勘探地区的地貌较为平坦时，对数据处理的影响较小；而在倾斜地层中，倾角时差校正就显得尤为重要。
3. 原理倾角时差的产生是由于地震波在不同倾角的时候，传播路径的长度会不同，进而造成时差。
倾角时差校正通过对传播路径进行修正，消除时差误差，从而优化地震剖面数据。
4. 算法常见的倾角时差校正算法有时间域法和频率域法。
其中，时间域法是采用速度模型模拟传播路径的长度，计算每个点的时差；频率域法则是将时间序列转换为频率域，计算出不同频率下的相位差，并根据相位差来进行校正。
二、逆倾角时差校正1. 定义逆倾角时差是地震波在逆倾角界面上传播所引起的时差。
逆倾角时差校正则是为了消除地震勘探中由于地层逆倾等原因所引起的时差误差，从而获得更为准确的地震剖面数据。
2. 应用在逆断层勘探、陡峭地带和垂直地带等地质复杂区域的勘探中，逆倾角时差校正非常重要。
它能减少勘探误差，提高勘探精度，为地质研究和油气勘探提供更好的依据。
3. 原理逆倾角时差也是由于地震波在传播过程中，路径长度随倾角的变化而发生变化所引起的。
逆倾角时差校正可以通过模拟地震波的传播路径，计算出逆倾角界面的传播时间，从而进行时差校正。
4. 算法逆倾角时差校正算法与倾角时差校正类似，可采用时间域法或频率域法。
时间域法需要先确定逆倾角界面和速度模型，然后通过模拟地震波传播路径计算逆倾角时差；频率域法则是将时序数据转换为频率域，计算不同频率下的逆倾角界面上的相位差，并利用相位差进行校正。
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2009年6月第44卷 第3期 3陕西省西安市咸宁西路28号西安交通大学1886信箱,710049本文于2008年6月23日收到,修改稿于同年10月26日收到。
・处理技术・零井源距VSP 数据地层倾角分析和倾角时差校正王保利3① 朱光明②(①西安交通大学,陕西西安710049;②长安大学,陕西西安710054)王保利,朱光明.零井源距VSP 数据地层倾角分析和倾角时差校正.石油地球物理勘探,2009,44(3):282～287摘要 在零井源距VSP 数据处理中,由于地层倾斜,按双程时校正后的反射波场并不能被拉平,因而使得上行波双程时排齐剖面中的反射波并不能真正排齐,因此走廊叠加就会出现误差,且地层倾角越大,误差越大。
本文从零井源距VSP 的观测方式入手,分析了地层界面倾角对走廊叠加剖面上反射同相轴位置的准确性和叠加后反射同相轴的频率的影响,推导出了可用于分析地层倾角和进行走廊叠加倾角时差校正的公式。
在此基础上提出了一种改进的走廊叠加方法,同时编制了可用于交互分析地层倾角的软件,分别用模型数据和实际资料对所提方法进行了测试处理,证实了方法的有效性。
关键词 零井源距VSP 走廊叠加 地层倾角 倾角时差校正 倾角分析1 引言垂直地震剖面(简称VSP )是一种地表(附近)激发、井中(不同深度)接收的地震观测方法[1]。
与地面地震相比,VSP 资料的信噪比和分辨率比较高,波的动力学特征和运动学特征明显,并且由于观测点直接在地层上,所以其成像层位更加准确可信,VSP 被认为是联系地面地震与井中数据之间的桥梁。
零井源距VSP 是指震源点位于井口(或紧挨井口)的一种VSP 方法,其最重要的用途之一就是利用零井源距走廊叠加剖面进行地层层位标定[2]。
在常规的零井源距VSP 处理中,将分离出来的上行波场按照双程时排齐后,切出廊区,然后叠加,得到走廊叠加剖面。
这种方法的前提是地层水平,只有满足地层水平的条件,反射波才能按双程时拉平,叠加后才能正确标定地层层位。
然而,当构造复杂,地层倾角较大的情况下,按双程时校正后的反射波场并不能被拉平,走廊叠加剖面对地面地震资料的标定会出现较大的误差。
孟恩等仔细分析过走廊叠加处理中由于地层倾斜引起的层位对比误差[3],推导出用于零井源距VSP 走廊叠加的倾角时差校正公式,从而改善了零井源距VSP 走廊叠加的效果。
本文与文献[3]方法的不同之处在于:文献[3]方法的校正公式中,地层界面倾角要由倾角测井资料求得,界面以上地层的速度采用由直达波走时估算的均方根速度,没有分别考虑上行波和下行波的速度,对于多层介质从浅到深用剥层法逐层校正,有累积误差,实现起来比较繁琐;而本文从零井源距VSP 的观测方式入手[4,5],推导出一种从零井源距VSP 资料本身直接求地层倾角的公式,以及利用地层倾角和上行波、下行波速度校正走廊叠加时差的公式,从而提出了一种同时自动计算倾角,适用于多层倾斜反射界面情况的零井源距VSP 资料走廊叠加倾角时差校正方法,并用模型数据和实际资料验证了这种方法的有效性。
2 常规零井源距VSP 走廊叠加误差分析 下面我们用理论模型分析地层倾角对零井源距VSP 走廊叠加的影响。
模型如图1所示,模型尺寸为2000m ×1000m ,地层与井的交点为M (1000m , 第44卷 第3期王保利等:零井源距VSP 数据地层倾角分析和倾角时差校正283 图1 地质模型示意图500m ),上覆地层速度为2000m/s ,地层倾角θ=20°,井中接收点从100m 开始,道间距为5m ,共布设200道,子波为50Hz 雷克子波,采样率为0.25ms 。
得到的上行波记录和走廊叠加剖面如图2所示。
从图2中可以看出,走廊叠加与自激自收剖面相比时间相差8.5ms 。
同时,通过频谱分析发现(图3),走廊叠加后频率降低了13Hz 。
图4是通过将θ作为一变量扫描,统计得到的校正前(a )、后(b )走廊叠加记录的时差和频率的对比。
由图可知,随着地层倾角的增大,走廊叠加的倾角时差大致按平方规律递增,叠加后的主频也大致按平方规律衰减。
由以上分析可知,地层倾角对零井源距VSP 走廊叠加的影响是非常大的,在以高分辨率为目标的VSP 观测中不能忽略。
3 零井源距VSP 走廊叠加倾角时差校正方法3.1 地层倾角的交互分析如图5所示,地层倾角为θ,地层与井交点M 的坐标为(0,H ),炮点S 坐标为(0,0),接收点G 坐标为(0,h )。
G 点的初至时间为t 0,M 点的初至时间为T 0,地层速度为V 。
在给定反射双程时t 后,通过时深关系可确定出地层反射深度H 。
于是根据已知条件,可得虚炮点S 3的坐标为 284 石油地球物理勘探2009年 S 3x =2H sin θcosθ(1)S 3z=2H co s θco sθ(2)图5 倾斜反射界面条件下零井源距VSP 观测系统示意图由界面和GS 3的交点可得到反射点R 的坐标为R x =H -h(S z-h )/S x +tan θ(3)R z =H -R x tan θ(4)地震波传播路径可分为两段S R 和R G ,即S R =R 2x +R 2z(5)RG =R 2x +(R z -h )2(6) 假设下行路径S R 的速度可用路径S M 的速度近似代替,上行路径R G 的速度可用M G 的速度代替,即V SR ≈HT 0(7)V RG ≈H -hT 0-t 0(8)于是得到反射总时间为T =S R V SR +RGV RG (9)经上行波双程时排齐后的时间为T3=T +t 0(10)于是上行波各道记录x (G,T 3)走廊叠加后的能量为E =∑x (G,T3)(11) 当所给定的地层角度θ合适时,反射同相轴就会被拉平,此时走廊叠加能量达到最大。
根据此规则,就可以通过类似于速度分析原理一样的方法,扫描地层倾角,以走廊叠加能量最大为准则,求出一个合适的界面倾角,即θ=θϖmax (E )(12) 值得注意的是,由于检波器深度有限,所以M点的时深关系不一定已知,尤其是无法求出井底以下的时深关系,但是我们可以通过拟合的方法求出。
一般来说,零井源距VSP 的初至时间是比较光滑易于拟合的。
因此井底以下的一段深度范围内的时差也是可以进行校正的。
3.2 走廊叠加时差校正在求出地层倾角后,就可以最终求出倾角校正时差值,即Δt =2T 0-T 3(13)当θ=0°时,此时有Δt =0,即校正量为零,这与实际情况符合。
当H =h 时,同样可以得到Δt =0,这是因为H =h 时正好是上行反射波与下行初至波的交点,此时检波点正好位于地层上,所以地层角度对该点下行直达波和反射波走时没有影响。
3.3 实现方法零井源距VSP 走廊叠加时差校正实现的具体步骤为:(1)拾取初至时间t 0;(2)上、下行波波场分离;(3)用水平层的方法进行上行波双程时排齐;(4)通过初至拟合求出时深关系H ;(5)根据地层倾角的交互分析方法求出地层界面倾角θ;(6)根据式(13)进行上行波双程时剖面的时差校正;(7)在校正后的上行波双程时排齐剖面上进行走廊切除和走廊叠加。
4 模型试验4.1 单层模型利用图1中θ=12°的模型数据,进行地层角度分析和时差校正。
图6为依据该方法编制的交互角度分析软件的界面,各幅图依次为时间刻度、校正后的上行波双程时排齐剖面、校正前得到的走廊叠加剖面、校正后得到的走廊叠加剖面和角度能量谱。
从该图中可以看出,校正后反射同相轴被拉平,得到的走廊叠加剖面也被校正到了正确的位置,且波形比未经校正得到的走廊叠加剖面的波形更窄,频 第44卷 第3期王保利等:零井源距VSP 数据地层倾角分析和倾角时差校正285 图6 图1模型θ=12°时的零井源距VSP 叠加和时差校正剖面(a )上行波双程时排齐剖面;(b )校正前走廊叠加剖面;(c )校正后走廊叠加剖面;(d )角度能量谱率更高(图6c )。
且在角度谱上可以很容易地拾取出正确的角度(图6d )。
另外从校正前、后同相轴位置比较可以看出(图6a ),接收点深度越浅,其校正量越大。
4.2 多层模型图7为一个5层层状模型,左图依次为上行波双程时排齐剖面、走廊叠加剖面、测井合成记录和角度能量谱;右图依次为校正后的上行波双程时排齐剖面、校正后的走廊叠加剖面、测井合成记录和角度能量谱。
从左图中可以明显看出,排齐后的上行波双程时剖面由于受到地层倾角的影响而并没有真正排齐,由此得到的走廊叠加与测井合成记录对比误差较大,且可以看出随着地层角度的增大误差也越大。
而在进行时差校正后的右图中,上行波双程时剖面同相轴被校正拉平,得到的走廊叠加与测井合成记录吻合很好。
值得注意的是,位于井底的最后一层的反射同相轴也被校正到了正确的位置。
表1为模型的具体数据和通过校正得到的模型参数。
从表中可以看出,通过这种交互角度分析可以得到比较准确的模型参数,同时还可将走廊叠加的层位误差正确校正,与测井合成记录之间更好地匹配,更准确地进行层位标定和综合解释。
图7 层状模型时差校正前(左)、后(右)走廊叠加效果对比(a )、(e )为上行波双程时排齐剖面;(b )、(f )为走廊叠加剖面;(c )、(g )为测井合成记录;(d )、(h )为角度能量谱 286 石油地球物理勘探2009年 表1 模型数据和倾角时差校正前、后参数的对比模型层数底深m层速度m/s拾取底深m地层倾角(°)拾取倾角(°)校前层位误差ms 校后层位误差ms14252500425 1.5 1.40.50.52800300080011.310.6 4.5 1.0312503500125016.715.811.5010416004000160021.820.021.00105(井底)21004200212021.820.223.01.05 实际资料处理资料为取自A 地区的零井源距VSP 资料。
图8分别为常规方法得到的走廊叠加剖面与经本文方法进行地层倾角校正后得到的走廊叠加剖面镶嵌到地面三维过井剖面中的对比图。
从图中可以看出,该区2500ms 以上地层倾角随着深度的增加倾角增大,特别是在1300ms 以下地层倾角很大。
图8a 中,在地层倾角较小的浅部(1300ms 以上),走廊叠加剖面与过井剖面吻合较好,但是在深部(1300ms 以下),由于地层逐渐变陡,倾角变大,走廊叠加与过井剖面对应性较差。
在经过地层倾角校正的图8b 中走廊叠加剖面与过井剖面无论在深部还是浅部吻合性均较好。
图9a 中3200ms 处地层水平,走廊叠加在该深度处与过井剖面一致,而在其他地层倾斜的部位两者吻合差,在校正后得到较大改善(图9b )。