剪切稀化对空间液体润滑剂弹流油膜厚度影响的研究
流变学：剪切稀化
得到 的斜 切应
如率力图 为 和的dRln得曲SR线到/daBln。点要a。，求将代出若入在干式某经(6个换-1S6算R)时就的的可新以粘点求度连出，成真在新实点的A剪曲处切线作速b曲，率线这R样的。就切以绘线原制，A点切了剪线真
是的lgSR-lgR曲线了
式(6-17) R
a
•零切速率粘度或
称零切粘度0
0
dS() / d
lim
ห้องสมุดไป่ตู้0
•微分粘度或称真
实粘度d
d dS / d
a S() /
•表观粘度a
非牛顿流体的粘度以及确定d、a 、0
假塑性流体的聚合物熔体和溶液，这三种粘度的关系是：
0>a >d
膨胀性流体的聚合物熔体和溶液，这三种粘度的关系是：
d>a >0
6.3 Weissenberg-Rabinowitch校正 （韦森堡－雷比诺维茨）
在圆管的层流中，对牛顿流体，有：
S(r) trz r(P) / 2l
(6-7)
S(r) / r(P) / 2l (6-8)
R4 (P)
(6-9)
8Ql
对非牛顿流体 ，式(6-7)仍成 立，但式(6-8)
②但聚合物熔体由大截面的流道进入小直径口模时，产生了弹性形变 ，在熔体被解除边界约束离开口模时，弹性变形获得恢复，引起离模 膨胀，即为弹性变形效应或称之为记忆效应。
③由于粘弹性流体的剪切变形，在垂直剪切方向上存在正应力作用， 引发离模膨胀，即称为正应力效应。
在聚合物加工过程中，还有一些其他的现象，都是 由于弹性效应（法向应力和回复力）所引起
第六章 非线性粘性（非牛顿流体）
高温流体力学中的剪切变稀现象研究
高温流体力学中的剪切变稀现象研究引言高温流体力学是一门研究在高温条件下流体行为的学科，它在许多领域具有重要应用，如航空航天、能源等。
在高温下，流体的性质可能会发生变化，其中剪切变稀现象是一个重要的研究方向。
本文将探讨高温流体力学中剪切变稀现象的研究结果和应用。
背景在高温条件下，流体的分子运动更加剧烈，分子之间的相互作用也更加复杂。
这导致高温下的流体行为可能会与常温下有所不同。
剪切变稀是指在剪切应力作用下，高温流体的粘度会减小的现象。
这种现象在某些流体中特别显著，如聚合物溶液和液晶等。
实验方法为了研究剪切变稀现象，研究人员采用了多种实验方法。
其中一种常用的方法是旋转流变仪实验。
在实验中，将高温流体置于旋转流变仪中，通过施加剪切应力，观察流体的粘度随时间的变化。
另一种方法是采用激光流变仪实验，通过激光光束对流体进行非侵入性测量，获得流体的剪切变稀行为。
研究结果通过实验研究，发现高温流体中的剪切变稀现象并非普遍存在，它受到许多因素的影响，如温度、压力、流动速度和流体组分等。
研究人员发现，在某些条件下，流体的粘度可能会随着剪切应力的增加而减小，这被称为剪切变稀现象。
然而，还有一些情况下，剪切变稀现象可能会受到限制，流体的粘度可能会保持稳定或者增加。
剪切变稀机制研究人员对剪切变稀现象的机制进行了深入研究。
他们发现，剪切变稀现象与流体分子的有序排列和流体内部结构的变化密切相关。
在剪切应力作用下，流体分子的排列会发生改变，导致流体内部存在不同的结构状态。
这些结构状态的改变可能会导致流体的粘度减小，从而出现剪切变稀现象。
应用剪切变稀现象在许多领域具有重要的应用价值。
在航空航天领域，剪切变稀现象可以用于设计高温油液的传动系统，提高系统的效率和耐久性。
在能源领域，剪切变稀现象可以用于改进石油开采过程中的油井注水技术，减少能源的浪费。
此外，剪切变稀现象还可以应用于液晶显示技术和生物医学领域等。
结论高温流体力学中的剪切变稀现象是一门重要的研究方向。
剪切变稀原理
剪切变稀原理剪切变稀原理剪切变稀原理（Shear-Thinning Principle）是涉及物质流动行为的重要概念。
它指的是在受力作用下，某些物质的黏度会随着剪切速率的增加而降低。
这种现象常见于高分子溶液、胶体体系和许多流体中。
剪切变稀的现象不仅在科研中具有重要意义，也广泛应用于工业生产过程中。
剪切变稀原理的实际应用和理解需要从基本概念入手。
我们先从黏度的定义开始，黏度是描述流体阻力大小的参数。
在过去的流体力学中，黏度常常被认为是一个恒定值，特别是对于牛顿流体，它们的黏度保持不变，即使在不同的剪切速率下。
然而，在实际应用中，我们发现一些物质的黏度实际上是随着剪切速率的增加而降低的，这就是剪切变稀现象。
剪切变稀现象常见于高分子溶液和聚合物体系。
当高分子溶液受到剪切作用时，高分子链会发生定向排列，从而导致溶液黏度下降。
这是因为高分子链的定向排列可以减少链之间的相互阻碍效应，使得流体更容易流动。
这种现象在一些工业应用中非常有用，比如涂料、胶黏剂和食品加工等领域。
除了高分子溶液，胶体体系也常常表现出剪切变稀的行为。
胶体是由微小颗粒和分散介质组成的体系，当胶体受到剪切作用时，颗粒之间的互相碰撞和排列也会发生变化。
在低剪切速率下，胶体体系呈现出较高的黏度，而在高剪切速率下，黏度会降低，也就是发生了剪切变稀现象。
这可以解释为颗粒之间的排列较为松散，相互之间的阻碍效应减小，使得流体更易流动。
剪切变稀原理在流体力学和物理化学研究中有着广泛的应用。
研究剪切变稀现象不仅可以帮助我们更好地理解流体的流变行为，还能够指导工业生产过程的优化与改进。
在涂料工业中，了解剪切变稀原理可以帮助我们优化涂料的流动性，提高施工效率；在医药工业中，理解剪切变稀现象可以帮助我们改进药物的输送系统，提高药物的可控性。
总结回顾：剪切变稀原理是指在剪切作用下，物质的黏度会随着剪切速率的增加而降低。
这一现象常见于高分子溶液和胶体体系中。
在高分子溶液中，高分子链的定向排列导致溶液黏度下降；而在胶体体系中，微小颗粒的碰撞和排列变化也会导致黏度降低。
钻井液剪切稀释性及其相关性研究
区间的剪切稀释性 ； ， ｍ 对应不 同的速梯 区间有不 同的值 ， 只能准确 表征相应 速梯 区间的剪切稀 释
性， 。 。 。 一Ｔ ｓ ｏ ｏ 速梯 区间对 应 的 ， ｍ与 Ｙ Ｐ ／ Ｐ Ｖ、 ｎ具 有 很好 的相关 性 ， 其 他速 梯 区 间对 应 的 ， ｍ与
Ｙ Ｐ ／ Ｐ Ｖ、 ｎ 相关性不强 。 关键词 钻井液 流 变性 剪 切稀 释性 相关性
性 的定 义 出发对钻 井液 剪切稀 释性 参数 及其相 关
性 进行 了研究 。 １ 钻 井液剪 切稀 释性指 标和 其相 关性 的研究
×１ ０ ０ ％增 大 ， Ｙ Ｐ ／ Ｐ ｖ、 ， 增 大 ， 孔降低 ；
ｙ ７ １
× １ ０ ０ ％降低 ， Ｙ Ｐ ／ Ｐ Ｖ、 降低 ， 增大 ； 而且增大 或 降低 的趋 势 和幅度 应吻合 。
钻井液的剪切稀释性具有塑形和假塑形流体
的表 观黏度 随着 剪 切 速率 的增 加 而 降低 的特性 ，
它是优质钻井 液必 须具备 的性 能Ｌ １ Ｉ ２ ］ 。长期 以 来， 业界都 习惯 用动 塑 比 （ Ｙ Ｐ ／ Ｐ Ｖ） 和 流性指 数
（ ｎ ） 来 表示 钻 井 液 的 剪 切 稀 释 能力 ， 认 为 动 塑 比
井液的剪切稀释能力越强。笔者认为， 要证 明这 些参 数 的相关性 ， 还得 从剪 切稀 释性 的定义人 手 ， 剪 切稀释性 的本 质就 是表 观黏度 对速 度梯度 的敏
感性 ， 用一 定速 度梯 度范 围 （ 一 ） 内表 观黏 度
越高 、 流性指数越小 ， 钻井液的剪切稀释能力就越 强ｕ ３ Ｊ 。有 学者 对钻 井 液 剪 切 稀 释 性 参 数 相 关 性
表钻 井 液 的 剪 切 稀 释 性 就 应 该 和
基于不同黏压模型的空间液体润滑剂弹流油膜厚度的研究
基于不同黏压模型的空间液体润滑剂弹流油膜厚度的研究刘剑平;张新义;于春战【摘要】Based on Newtonian rheological model,theoretical analysis of EHL was conducted for space lubricants. The EHL film thickness of space lubricants was calculated by three kinds of pressure-viscosity models, Barus model, Roelands model and Yasutomi free-volume viscosity model,the calculated results were compared with the experimental results. The results show the Yasutomi free-volume viscosity model can reflect the pressure-viscosity relationship of space lubricants well. Compared with the other two pressure-viscosity equations, the Yasutomi free-volume viscosity model produces higher film thickness for the higher viscosity in low-pressure area.%基于牛顿流变模型针对空间液体润滑剂进行等温线接触弹流润滑数值分析.在相同工况下,采用Barus模型、Roelands模型和Yasutomi自由体积黏度模型分别计算空间液体润滑剂的弹流油膜厚度,并与实验结果进行比较.结果表明:Yasutomi自由体积黏度模型更能真实地反应空间液体润滑剂的黏压关系；与其他黏压方程相比,由于Yasutomi自由体积黏度模型在低压区域产生较高的黏度,因而得到较高的油膜厚度.【期刊名称】《润滑与密封》【年(卷),期】2011(036)009【总页数】4页(P73-76)【关键词】空间液体润滑剂;Yasutomi自由体积黏度模型;弹流油膜厚度【作者】刘剑平;张新义;于春战【作者单位】山东理工大学山东淄博255049;北京邮电大学北京100876;山东理工大学山东淄博255049;山东理工大学山东淄博255049【正文语种】中文【中图分类】TH117.2自从20世纪60年代，液体润滑剂就开始在空间摩擦学部件中应用，空间环境的特殊性要求空间液体润滑剂具有特殊的物理化学特性。
剪切变稀名词解释(一)
剪切变稀名词解释(一)剪切变稀相关名词1. 剪切变稀剪切变稀是指材料在剪切过程中经历的变形现象，导致材料的截面减小或变薄，同时也使材料的密度减小。
2. 剪切剪切是指将材料沿着一条平面上的切割线进行分离的加工过程。
剪切过程中，材料经历应力和变形。
3. 变稀变稀是指在剪切过程中，材料的截面减小或变薄，导致密度减小的现象。
4. 剪力剪力是指在剪切过程中施加在剪切面上的力，也称为切割力。
剪力的大小与材料的抵抗剪切变形的能力有关。
5. 变形变形是指材料在受到外力作用下发生的形状和尺寸的变化。
剪切过程中，材料会发生剪切变形。
6. 密度密度是指物体单位体积的质量，常用于描述物质的浓度和致密程度。
剪切变稀会导致材料的密度减小。
7. 材料力学性能材料力学性能是指材料在力学加载下的性能表现。
剪切变稀与材料的力学性能有关，对材料的强度和韧性会产生影响。
8. 剪切力学模型剪切力学模型是一种用于模拟和分析剪切过程的数学模型。
剪切变稀的研究与剪切力学模型的建立密切相关。
9. 材料表征方法材料表征方法是用于描述材料性质和特征的实验和计算方法。
通过材料表征方法可以分析剪切变稀现象发生的原因和机制。
10. 材料选择材料选择是指在特定应用场景下选择合适的材料。
剪切变稀的研究可以为材料选择提供参考，以提高材料的耐剪切变稀能力。
以上是关于剪切变稀相关的名词及其解释的列举。
剪切变稀是材料加工中非常重要的一个现象，研究其机制和影响因素对于材料设计和工程应用具有重要意义。
润滑油粘度与剪切速率的流变模型
润滑油粘度与剪切速率的流变模型引言润滑油在工业和汽车领域中扮演着重要的角色，它们用于减少摩擦和磨损，保护机械部件，并提高机械效率。
润滑油的性能取决于其粘度，而粘度又受剪切速率的影响。
本文将介绍润滑油的流变性质以及与剪切速率相关的流变模型。
润滑油的流变性质润滑油是一种非牛顿流体，其粘度随剪切速率的改变而改变。
非牛顿流体是指其粘度不仅取决于温度和压力，还取决于应力或剪切速率。
在低剪切速率下，润滑油表现出较高的粘度；而在高剪切速率下，润滑油表现出较低的粘度。
流变模型为了描述润滑油粘度与剪切速率之间的关系，人们提出了多种流变模型。
下面将介绍两种常用的模型：牛顿流体模型和幂律流体模型。
1. 牛顿流体模型牛顿流体模型假设润滑油是一种符合牛顿黏度定律的流体。
根据该定律，润滑油的粘度与剪切速率成正比。
数学表达式如下：τ = η * γ其中，τ表示应力，η表示粘度，γ表示剪切速率。
在牛顿流体模型中，粘度是恒定的，与剪切速率无关。
2. 幂律流体模型幂律流体模型是一种更为复杂的流变模型，能更准确地描述润滑油的非牛顿性质。
根据该模型，润滑油的粘度与剪切速率呈幂函数关系。
数学表达式如下：τ = K * γ^n其中，τ表示应力，K和n分别为常数。
K被称为流变指数或幂指数，n决定了润滑油的非牛顿程度。
当n=1时，幂律流体退化为牛顿流体。
实验方法为了验证不同润滑油在不同剪切速率下的粘度变化规律，并确定其流变模型，可以使用旋转式或剪切式流变仪进行实验。
实验过程如下：1.准备不同类型的润滑油样品。
2.将润滑油样品注入流变仪中。
3.设置不同剪切速率，开始实验。
4.测量应力和剪切速率的关系，并记录数据。
5.根据数据拟合出最佳的流变模型。
结果与讨论通过实验得到的数据可以绘制应力-剪切速率曲线。
根据曲线形状可以确定润滑油的流变行为，并拟合出最佳的流变模型。
根据牛顿流体模型，曲线应为一条直线，且斜率即为粘度。
如果曲线呈现幂函数关系，则可以采用幂律流体模型进行拟合。
国产剪切稀化润滑油弹流润滑特性的研究
国产剪切稀化润滑油弹流润滑特性的研究摘要：现国内外对润滑油的剪切稀化非牛顿流变行为做了大量研究，建立了相关的数学模型，但就国产润滑油的研究还未涉及。
本文主要针对国产润滑油的剪切稀化非牛顿流变特性进行研究，建立适合国产润滑油的剪切稀化非牛顿流变模型。
针对国产润滑油，初步建立国产润滑油的非牛顿流变参数数据库，对分析改善国产润滑油的润滑性能具有一定的理论意义，还可以为国产润滑油的研发提供一定的数据支撑。
基于国产润滑油的剪切稀化非牛顿流变参数所建立的弹流润滑模型，为国产润滑油弹流润滑工程的实际应用提供有效的设计方法和手段。
关键词：引言：剪切稀化非牛顿流变行为是润滑油在剪切过程中，由于剪应力的诱导使润滑油分子的重新排列所致。
在宏观上则表现为：随着剪应变率增大，润滑油的粘度不变或降低。
机械零部件使用的润滑油很少是单一组分的，常常是由不同分子量组分混合的基础油和各种聚合物添加剂组成，并且为了满足特殊工况条件下机械零部件的润滑，各种高分子量的合成润滑油也应运而生。
虽然基于连续介质力学得到的经典弹流润滑理论可以很好地描述低分子量矿物油的润滑状态参数，然而对于含有各种聚合物添加剂的矿物油、由各种组分混合的基础油以及高分子量的合成润滑油，人们发现剪切稀化非牛顿流变行为使润滑油的润滑状态参数变化规律明显偏离了经典弹流润滑理论预期的趋势。
1剪切稀化流变模型目前，国内外关于剪切稀化润滑油弹流润滑特性的研究主要集中于以下几个方面：描述润滑油剪切稀化非牛顿流变行为的模型大致划分为三大类：一类用双曲正弦函数描述润滑油的剪切稀化流变行为。
典型的模型为：Ree-Eyring流变模型。
Bell首次用Ree-Eyring流体模型描述润滑油剪切稀化流变行为[1]。
此后国内外有关剪切稀化润滑油弹流润滑特性方面的研究，很多都是基于Ree-Eyring流体模型或者该模型的变形，得到了大量卓有成效的研究成果。
然而，近年来在对Ree-Eyring流体模型进行广泛细致研究的基础上，Bair[2]发现：该模型原本不是用于描述润滑油的剪切稀化特征的，而是用来描述润滑油的触变行为。
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航天器各类运动机构都需要解决其摩擦磨损和润
有效 黏压 系数的研究发现 ：实测黏压系数只是经典弹
滑 问题 。同 固体 润 滑剂 相 比 ，液体 润 滑剂 有 容 易补 充 、导热性能好 、易带走摩擦热 、转矩噪声小 、寿命 长等优点 。对于 寿命超过一年 、重载 、高速 的空 间摩 擦 学部件 一般使用液体 润滑剂… 。超高真空 、微重力 以及高低温等特殊的空 间环境使得许多大气压下使用 的液体润滑剂不能在空 间环境下使用 。常用 的空 间液 体润 滑 剂 有 全 氟 聚 醚 （ Ｆ Ｅ） 和 多 烷 基 环 戊 烷 ＰＰ （ Ａ ） 。经典弹 流理论 能 够精 确预 测矿 物油 的弹 Ｍ Ｃ 流润滑特性 ，但是不 能预测 像空间液体润滑剂等合成 润滑油的弹流润滑特性 ，润滑剂的剪切稀化行为被认 为是主要 的诱因 。空间环境的特殊性 以及空 间液体润 滑剂特殊的物理化学特性 ，使空间液体润滑剂在弹流 润滑状态下表现 为强 烈 的剪切稀 化 非牛 顿特 性 。 ＳｂｈｎＭ ａ ｏａａ ｉ 等 实 验发 现 Ｐ Ｐ １ｚ的剪 切稀 化 程 ＦＥ８５
度 随 着 载 荷 增 大 而增 大 。Ｊｎｓ ｏｅ 等 通 过 对 Ｐ Ｐ Ｚ２ Ｆ Ｅ ５
收稿 日期 ： ０ １ ｏ — ９ ２ １ 一 ３ ２ 作者 简介 ：刘剑 平 （ ９ ８ ） １６ 一 ，女 ，副教授 ，硕 士生导 师 ，主要 从 事 空 间 机 构 的 摩 擦 与 润 滑． Ｅ ｍ ｉ Ｌ ｊ ｎ ｉ ． ｕ＠ — ａ ： ｉ ｉ ｐｎ １ ｌ ｕａ ｇ ｉ
特性不同，给出判断润滑剂发生剪切稀化条件 ；Ｃ ｒ ａ ａ ｅｕ剪切稀化流变模 型比 Ｒ ｅＥ ｒ ｇ ｒ ｅ—ｙｉ 剪切稀化 流变 模型更能反映实 ｎ
际工 况 ；基 于 Ｃ ｒ ａ ａ ｅｕ剪切 稀 化 流变 模 型 ，得 到 空 间用 剪 切稀 化 润 滑剂 的弹 流油 膜 厚 度修 正 系 数公 式 。 ｒ 关键 词 ：空 间液 体润 滑 剂 ；Ｃｒ ａ 剪 切 稀化 流 变模 型 ；弹 流 油膜 厚 度 ；膜 厚 修 正 系数 公式 ａ ｅｕ ｒ 中 图分 类 号 ：Ｔ １７ ２ 文 献标 识 码 ：Ａ 文 章编 号 ：０ ５ ０ ５ （０ １ １ ０ ７ ５ Ｈ １． ２ ４— １０ ２ １ ） ０— ６ —
曲率 半 径 Ｒ 和 等 效 弹 性 模 量 Ｅ 分 别 为 ：１Ｒ ： ／ （／ （／ １Ｒ ）＋ １Ｒ ）和 １Ｅ ＝ １２ ［ １ 一 ） Ｅ ］ ＋ ／ ／ ｛（ ／ ， ［ １一 ２／ ｝ （ ） Ｅ ］ 。压 力 分 布的边 界 条件 ： ） ： Ｐ（
１ ３． ｏ ． ６ ｃｍ
流理论预测值 的 １２ ｄ等 对 ３种 全氟 聚 醚弹 流 ／ 。Ｍ
成膜 能力进行 了研究 ，发现弹流入 口区润滑剂 的剪切
稀 化使 空间液体润滑剂弹流成膜能力大大降低 。基于 上述研究 结果 ，本文作 者基 于 Ｃ ｒ ａ ａｒ ｕ非 牛顿 剪切稀 ｅ 化流变模 型 ，采用 Ｙ ｓｔ ｉ自由体积 黏 压方 程 ，对 ａｕｏ ｍ 空 间用液体润滑剂 的弹流润滑油膜厚 度进行 了理论 分 析 ，将理论分析结果 与相同工 况下的实测数据进行 了 对 比。同时对经典 弹流油膜厚度公式进行 了修正 ，得 到了空间用剪切稀化润滑剂 的弹流油膜厚度修正系数 公 式 ，公 式 中包含润滑剂剪切稀化参数 ，符合空 间液 体润滑剂的物理化学特性 。
剪 切 稀化 对 空 间 液体 润 滑剂 弹 流 油 膜 厚 度 影 响 的研 究
刘 剑 平
（． １ 北京 邮电大 学
张新 义 于春 战
山东淄博 ２ ５４ ） ５ ０９
北京 １０７ ；２ ０ ８６ ．山东理工大学
摘要 ：基 于 Ｃ ｒ ａ 切稀 化 流 变模 型 ，对 空 间用 液体 润 滑剂 的弹 流 润 滑油 膜 厚度 进 行 理论 分析 ，将 计 算 结 果 与 牛 ａｒ ｕ剪 ｅ 顿 模 型 、Ｒ ｅ ｙ ｎ 流 变模 型和 实 测数 据 进 行对 比 ， 果表 明 ：在相 同工 况 下 不 同种 类 的空 间 液 体 润 滑 剂 剪 切 稀 化 流 变 ｅ— ｆ ｇ Ｅｉ 结
剂 的剪 切 稀 化 特 性 ，而 是 用 来 描 述 润 滑 剂 的 触 变 性 。 弹 流 润 滑 状 态 下 润 滑 剂 的 剪 切 稀 化 流 变 行 为 符 合 幂 律
润滑与密封
第３ ６卷
形式 的本 构方 程 。Ｍｏｇｏ ｏｇｏ 、Ｊｎ ¨ ｎｋｌ ｎｒ ｎ ｗ ｊ ａｇ等 引基
１ Ｃ ｒ ａ 本 构 方 程 ａｒ ｕ ｅ
描述润滑剂 剪 切稀 化 流变 特性 的 本构 方 程有 很 多 － １ ｅ—ｙ ｎ 流变模型 被 国内外 研究者 广泛 １ ，Ｒ ｅＥ ｒ ｇ ２ ｉ 地应用 。然 而 ，近几 年人们发现基 于 Ｒ ｅ ｙｉｇ ｅ— ｒ 流变 Ｅ ｎ 模 型的理论 分析结果与试验数据存 在很大误 差 ” 。 Ｂ ｉ 刮研究证 明 ：Ｒ ｅ ｙｉｇ 构方程 不能 描述 润滑 ａ” ｒ ｅ。 ｒ 本 Ｅ ｎ
量 一 参 定 如 ： ＝ ，＝ ， 纲 化 数 义 下 詈 ｙ
’
假设 ａ： ，式 （ ） 变为如 下修 正 的 Ｃ ｒ ａ ２ １ ａ ｅｕ本 ｒ
＝
Ｘ ／ Ｉ ＝ ｒ ：ｔ ＋（ 一ｘ） １＋（ ｌＧ ） ］ ’ ｘ ２ １ ｔ ［ ２ ／
（） ２
＝
，
ｓ 日 Ｐ瓮，。 一， ＝ ＝ ＝ ＝＿ Ｉ ， ， Ｘ ｏ Ｉ五ｘ Ｉ ，
ｗ
＝ 。
式 （ ）量纲一化形式为 ： ２
＝
，
这 是 效 度 寺 ｕ 里 有 黏 ， （＋ ＝ －
五 （一）＋ ］ ＋ ［ （ １警）
式 中 ：Ｘ 为第 一牛顿 黏度 ， 。 Ｉ 随压力 的变化关系为 ：
（ 区半 宽 ，Ｗ为单位长度上的载荷 ，两 接触表面 的等效 ３ ）
Ｅｆｅ ｔｏ ｈｅ ｒ ｔ ｉ ｉ ｇ ｏ ａ ｔ ｈ ｄｒ ｄ ｎ ｍ ｉ ｆ ｃ ｆ Ｓ ａ －ｈ ｎｎ ｎ ｎ Ｅｌ ｓ ｏ ｙ ｏ ｙ ａ ｃ Ｆｉ ｌ Ｔｈｉ ｋ ｅ ｓ ｆ ｒ Ｓ ａ ｅ Ｌｕｂ ｉ ａ ｔ ｍ ｃ ｎ ｓ ｏ ｐ ｃ ｒｃ ｎ ｓ
Ｌ ｕ Ｊａ ｐｎ ｉ ｉｎ ｉｇ ＇ Ｚｈ ｎ ｎ ｉ Ｙｕ Ｃｈ ｎ ｈ ｎ ， ａ ｇ Ｘｉｙ ｕ ｚａ
于幂律形式 的本构方程得到 的弹流润滑数值解 与实验 数据 非常吻合 。试验证 明：拥有高分子量 、高黏度 空 间液 体润滑剂的黏度 与剪切应变率 的关 系也遵循幂律 规律 。常用 的幂律 形式本构 方程是 Ｃ ｒ ａ— ａｕ ａ ａ ｅｕＹ ｓｄ 本 ｒ 构方程 ，形式如下 ： Ｘ Ｉ＝ ＝Ｉ ＋（ 一 ） １＋（ ｙ 。 。 。 Ｘ ２ ｌ ２ ［ Ａ ）］
２ 黏 压 方 程 在 弹 流 润 滑 理 论 分 析 中 ，大 多数 研 究 者 使 用 以下 ２ 压黏方程 ： 个
０， Ｘ Ｐ（ ）＝０， ｆ
（ ． ｅ ｉｇＵ ｉｅｓ ｙｏ ｏｔ ｎ ｅｅ ｏ １ Ｂ ｉｎ ｎｖｒｉ ｆ ｓ ａ ｄＴ ｌｃｍｍｕ ｉａｉｎ ， ｅ ｉｇ１ ０ ７ ， ｈｎ ； ｊ ｔ Ｐ ｓ ｎｃｔ ｓ Ｂ ｉｎ ０ ８ ６ Ｃ ｉａ ｏ ｊ ２ Ｓ ａ ｄ ｎ ｎｖｒｉ ｆ ｅｈ ｏｏｙ Ｚｂ ｈ ｎ ｏ ｇ２ ５ ４ Ｃ ｉａ ． ｈ ｎ ｏ ｇＵ ｉｅｓ ｙｏ ｃ ｎ ｌｇ ， ｉｏＳ ａ ｄ ｎ ５ ０ ９， ｈｎ ） ｔ Ｔ
（） １
＝
Ｈ Ｔ Ｐ ３２ ｄ
Ａ
＝ ¨ … Ｎ （ Ｈ
㈩
式 中 ：Ａ为常数 ；Ｈ是量纲一 油膜厚度 ；Ｐ是量 纲一
油膜压力 ； ＝ （ ／ ４ ） Ｎ ￣ （ Ｗ） ，积分 系数量 纲一化 形 式如下 ：
Ｊｄ ＝吉 ，＝Ｙ一） ：ｙ ．ｄ ｆ（ ｄ 吉 ， 【 ｙ ｌｙ ｙ ｌ
２１ ０ １年 １ ０月
润滑与密ＥＥＲＩ ＮＧ
Ｏｃ ． ０１ ｔ２ １
第３ ６卷 第 １ Ｏ期
Ｖｏ． ６ Ｎｏ １ １３ ． ０
ＤＯ ：１ ． ９ ９ ｊｉ ｎ ０ ５ ０ ５ ． ０ １ １ ． １ Ｉ ０ ３ ６ ／．ｓ ． ２ ４— １ ０ ２ １ ． ０ ０ ７ ｓ
“） ＝ 一 １，ｂ ／ Ｒ （Ｅ 是 Ｈｒ 接触 ２，ｓ ÷（２ “） ＝ｖ ｗ／ ， ） ｅｚ ８ ｒ ｒ ｔ
１ ｅ ，这里 Ｇ ＝ Ｇ （ Ｒ ，Ｇ＝ ａ ｔ ＝ ｂ／ ４ ） Ｅ ，Ｏ为润滑剂的 黏压 系数 ； ： 为第二牛顿黏度 ，Ｇ， Ｅ是临界应 。＝Ｇ ／
力 ，Ｇ 一般介 于 ｌ ０ Ｐ ；指数 ｎ在 ０ ３～ ． ０ ～ｌ ａ ． ０ ８之 间 ，文献 ［９ 认 为较小 的 ｎ １］ 值对应着较大 的 Ｇ 值 。
Ａｂ ｔａ ｔＢａ ｅ ｎ Ｃａｒ ａ ｈ ｏｏ ｉａ ｄ ｌ ｔ ｅ ｒｔｃ ｌ ｎ ｌｓｓｏ ｓｒ ｃ ： ｓ ｄ ｏ ｒｅ ｕ ｒ ｅ ｌｇｃ ｍｏ ｅ ，ｈ ｏｅｉａ ａｙ ｉ ｆＥＨＬ ｆ ｍ ｈ ｃ ｎ ｓ ｓｃ ｎ ｕ ｔｄｆ ｒｓ ａ ｅｌ ｂｉ ｌ ａ ｌ ｔ ｉｋ ｅ ｓｗａ ｏ ｄ ｃｅ ｏ ｐ ｃ ｕ ｒ— ｉ ｃ ｎ ｓ Ｔ ｅ ｃ ｃ ｌ ｔｄ ｒ ｓ ｈｓｗｅ ｅｃ ｍｐａｅ ｔ ｈ ｓ ｆＮｅ ｔ ｎ’ ｄ ｌ Ｒｅ — ｒｎ ｈ ｏｏ ｉａ ｄ ｌａ ｄ ｔｅ ｍｅ ｓ ｒ ｄ ａ ｔ ． ｈ ａ ｕａｅ ｅ ｒ ｏ ｌ ｕ ｒｄ ｗｉ ｔ ｏ ｅｏ ｗ ｏ Ｓｍｏ ｅ ， ｅ Ｅｙ ｉｇ ｒ ｅ ｌｇｃ ｍｏ ｅ ｎ ｈ ａ ｕ ｅ ｈ ｌ ｄ ｔ． ｈ ｅ ｕ ｔ ｈ ｗ ｈ ｔｄｆｅｅ ｔｔ ｐ ｓｏ ｐ ｃ ｉ ｕｄ ｌ ｂ ｃ ｎ ｓｓ ｏ ｄｆ ｒｎ ｈ ｏｏ ｉａ ｒｐ ｒｉｓｏ ｈ ａ ｈｎ ｉｇ ａａ Ｔ ｅ ｒｓ ｌ ｓ ｏ ｔａ ｉ ｒ ｎ ｙ ｅ ｆｓ ａ ｅｌｑ ｉ ｕ ｒ ａ ｔ ｈ ｗ ｉｆ ｅ ｔｒ ｅ ｌｇｃ ｌｐ ｏ ｅ ｔ ｆｓ ｅ ｒｔｉ ｎ ｎ ｓ ｆ ｉ ｅ ｅ ｕｎ ｅ ｈ ａ ｏ ｄ ｔｏ ． ｈ ｏ ｄｔｏ ｆｓ ｅ ｒｔ ｉ ｎｎ ｒｓ ａ ｅｌ ｂ ｃ ｎ ｓｗａ ｉｅ Ｃ ｒｅ ｕ ｒ ｅ ｌｇｃ ｌｍｏ ｅ ｅｌｃｓ ｄ ｒｔ ｅｓ ｍｅｃ ｎ ｉｉｎ Ｔ ｅｃ ｎ ｉ ｎ ｏ ｈ ａ ｈ ｎ ｉｇｆ ｐ ｃ ｕ ｒ ａ ｔ ｓｇｖ ｎ． ａ ｒａ ｈ ｏｏ ｉａ ｄ ｌｒｆｅ ｔ ｉ ｏ ｉ ｔ ｅ ａ ｔ ａ ｒ ｉｇ ｃ ｎ ｉ ｏ ｓｗｅ１ Ｃｏｒ ｃｉｎｆ ｃｏ ｏ ｍｕ ａ ｔ ｒ ｄ ｃ ｌ ｔ ｉｋ ｅ ｓｆｒｓ ａ ｅ ｓ ｅ ｒｔ ｉ ｎｎ ｕ ｒｃ ｎｓｉ ｈ ｃｕ ｗｏ ｋｎ ｏ ｄｔ ｎ ｌ． ｒｅ ｔ ａ ｔｒｆｒ ｌ ｏ ｐ ｅ ｉｔｆ ｍ ｈｃ ｎ ｓ ｏ ｐ ｃ ｈ ａ —ｈ ｎ ｉｇｌ ｂ ａ ｔ ｎ ｌ ｉ ｏ ｉ ｉ ＥＨＬ ｗａ ｂａｎ ｄ． ｓ ｏ ｔ ｉｅ Ｋｅ ｗｏ ｄ ：ｐ ｃ ｉｕ ｄ ｌ ｂ ｃ ｎ ｓ Ｃ ｒｅ ｕ ｒ ｅ ｌｇｃ ｌｍｏ ｅ ； ｙ ｒ ｓ ｓ ａ ｅ ｌ ｉ ｕ ｒ ａ ｔ ； ａ ｒａ ｈ ｏｏ ｉａ ｄ ｌ ＥＨＬ ｆｌ ｔ ｉｋ ｅ ｓ ｃ ｒｅ ｔｏ ａ ｔｒｆｒ ｕ ａ ｑ ｉ ｍ ｈ ｃ ｎ ｓ ； ｏｒ ｃｉｎ ｆｃｏ ｏ ｉ ｍ ｌ