高副接触弹流润滑条件下的油膜厚度分析

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流体润滑原理

流体润滑原理
稳定运转的情况下,伸张项中U1和U2一般不随x而变化,故此项常可忽略;挤压项只是在有冲击负荷的径向轴承和止推轴承中起重要作用外,一般径向轴承中起主要作用的是楔形项。 。
3. Navier-Stocks方程
纳维-斯托克斯方程是流体力学的基本方程,建立了流体力学中速度与压力之间关系。
把粘性流体看作连续介质,取一个无限小的质点来研究其应力与速度之间的关系。如右图表示了一个质点在三维坐标中的受力情况。 通过每一点的三个相互垂直的平面上各有三个应力,共有九个应力分量。
。这两个力作用于单元体的质点中心。
式中:x 单位质量在x方向所受的体积力; u 流体在x方向的速度分量。
3. Navier-Stocks方程
作用于单元体上所有力的平衡条件为:体积力-惯性力+六个表面力=0。
则有:
式(S-4)为力的平衡方程。 式中:u、v、w分别为x、y、z方向的速度分量。
流体润滑原理
2. 雷诺方程
3. Navier-Stocks方程
4. 雷诺方程应用
5. 弹流体动力润滑简介
1. 概述
1. 概述
润滑:用具有润滑性的一层膜把相对运动的两个表面分开,以防止这些固体表面的直接接触,并使滑动过程中表面间的摩擦阻力尽可能减小,表面的损伤尽量减低,这就是润滑。
一、润滑的分类
3. Navier-Stocks方程
把式(S-1)、(S-2)(τ)、(S-3)(σ)代入(S-4)式中:
式中:
3. Navier-Stocks方程
代入(S-4)的三个方向:
式(S-5)为纳维-斯托克斯方程,是速度与压力关系的方程。
3. Navier-Stocks方程
3. Navier-Stocks方程

风电机组主轴承滚道应力和润滑特性分析

风电机组主轴承滚道应力和润滑特性分析

第3期(总第232期)2022年6月机械工程与自动化MECHANICAL ENGINEERING & AUTOMATION No. 3Jun.文章编号;1672-6413(2022)03-0020-03风电机组主轴承滚道应力和润滑特性分析*王岳峰,黄虎,李达(太原重工股份有限公司技术中心,山西 太原030024)摘要:以兆瓦级风电机组圆锥滚子主轴承为研究对象,综合考虑轴、轴承、润滑介质和环境温度之间的热力耦合传导效应,研究滚动轴承滚道应力和滚道油膜润滑效果。

研究结果表明:内、外圈滚道均在滚子中心区 域接触应力达到最大值,内圈滚道应力要略微大于外圈滚道应力;油膜厚度分布规律与滚道接触应力分布基本一致;轴承转速对油膜厚度影响最大,润滑温度和轴向载荷的影响逐渐减小,径向载荷的影响最小;增大轴承转速,降低润滑温度,减小轴向和径向载荷有助于增大油膜厚度。

研究结果为改善风电机组主轴承的润滑性能提供了应用参考。

关键词:主轴承;风电机组;滚道应力;润滑特性中图分类号:TP391. 7 文献标识码:A0引言主轴承作为风力发电机组核心部件之一,其可靠性对机组的稳定运行起到至关重要的作用口勺。

风电 机组主轴承长期在低速重载工况下运行,轴承滚子和 滚道之间形成的润滑油膜是避免滚子滚道摩擦损伤、 确保轴承正常运行的关键⑷。

王亚彪等皈基于弹流理论研究了主轴承在极限工 况的点接触情况下的润滑油膜性能。

周江敏等页通过 计算平均雷诺流体润滑方程,研究了轴承滚子与滚道 表面纹理和硬弹比对滚子轴承混合润滑油膜的影响。

华希俊等[呦研究了激光微织构滚动轴承表面的润滑 特性和弹流动压性能。

王文中等[如研究了润滑接触中弹性变形快速数值计算方法和激光织构化GCrl5 轴承钢配副在脂润滑条件下的摩擦学性能。

许多学者 对轴承的润滑理论进行了研究,而针对风力发电机组 圆锥滚子轴承基于不同输入交变载荷、摩擦因数、润滑 温度和轴承转速下的滚道接触应力和滚道油膜润滑效 果的分析,以及对轴承滚道油膜润滑厚度与滚道接触 应力、轴承转速等参数的耦合量化关系研究还相对较 少,而轴承滚道应力和油膜润滑厚度对各工况下轴承 稳定运行至关重要。

滚动轴承摩擦力矩的弹性流体动压润滑计算

滚动轴承摩擦力矩的弹性流体动压润滑计算

润滑油分子大多数不受金属表面吸附作用支配而自由移动 , 摩擦在流体内部的分子间进
行 , 所以摩擦系数极小 , 油润滑可取摩擦系数 f =0 .001 ~ 0 .005 。
滚动轴承摩擦力矩 M 的计算式为
M
=f
F
Dm ΢2
(5)
3 实例验证及对比性计算分析
已知圆柱滚子轴承 N2208 。 d =40 mm , D =80 mm , Dm =(d +D)/ 2 =60 mm , dw = 10 m m , L =9 .6 mm , Z =16 , n =5000 r/ min , Fr =1960 N(Fa =0)。 采用 20 号机械油 , 其 常压下的动力粘度 η0 =20 ×10-9M Pa·s , 粘度压力系数 α=21 ×10-3MPa -1 , 滚子及座圈
压油膜 , 只是因其与表现粗糙度处于相同的数量级而不易被觉察而已 。 通过先进的测试 技术和高速电子计算机可得到流体动压润滑油膜厚度的精确的定量解析式 , 本文以此做
为对滚动轴承摩擦力矩计算的理论基础 。
圆柱滚子轴承中沿滚子全长接触线上各点具有相同的圆周速度 。因此 , 这种轴承最 接近于纯滚动 , 由于滑动摩擦损失少而使其摩擦力矩很小 。 球轴承因接触区滑动较大致
(1)
式中 M 0 为轴承无载荷时的摩擦力矩(N·mm);f 0 为轴承类型和润滑类型因数 ;ν为在工 作温度下 , 油或脂的基础油的工作粘度(mm2/ s);n 为轴承转速(r/ min);Dm 为滚动体中 心圆直径(mm)。
另一项与载荷成正比 , 主要是由前述滚动摩擦和打滑产生 , 其计算式为
M1
DO I :10.13229/j .cnki .jdxbgxb1998.03.012

机械设计----摩擦

机械设计----摩擦

第三章 磨擦、磨损及润滑(一)教学要求掌握摩擦副分类及基本性质、磨损过程和机理及润滑的类型及润滑剂类型。

(二)教学的重点与难点摩擦副基本性质和典型磨损过程(三)教学内容§3—1 摩擦摩擦——两接触的物体在接触表面间相对滑动或有一趋势时产生阻碍其发生相对滑动的切向阻力,——这种现角叫磨擦磨损——由于摩擦引起的摩擦能耗和导致表面材料的不断损耗或转移,即形成磨损。

使零件的表面形状与尺寸遭到缓慢而连续破坏→精度、可靠性↓效率↓直至破坏润滑——减少摩擦、降低磨损的一种有效手段。

摩擦学(Tribology )——包含力学、流变学、表面物理、表面化学及材料学、工程热物理学等学科,是一门边缘和交叉学科。

摩擦 内摩擦——发生在物质内部外摩擦——两个相互接触表面之间的摩擦接运动状态——摩擦 静摩擦——仅有相对滑动趋势时的摩擦动摩擦本节只讨论金属摩擦副的滑动摩擦根据摩擦面间存在润滑剂的状况,干摩擦 ——最不利滑动摩擦 边界摩擦(边界润滑) ——最低要求流体摩擦(流体润滑) ——如图3-1所示混合摩擦(混合润滑) ——最理想各种状态下的摩擦系数见表3-1,图3-2为摩擦特性曲线p v f /ηλ=-的关系。

一、干摩擦——两摩擦表面直接接触,不加入任何润滑剂的摩擦而实际上,即使很洁净的表面上也存在脏污膜和的氧化膜,∴实际f 比在真空中测定值小很多。

摩擦理论:①库仑公式 n f fF F =(n F —法向力)——至今沿用机理:②机械摩擦理论→认为两个粗糙表面接触时,接触点相互啮合,摩擦力为啮合点问切向阻力的总和,表面越粗糙,摩擦力就越大。

但不能解释光滑表面间的摩擦现象——表面愈光滑、接触面越大,f F 越大,且与滑动速度V 有关。

③新理论:分子—机械理论、能量理论、粘着理论—常用简单粘着理论:如图3-3所示,摩擦副真实接触面积Ar 只有表现接触面积A 的百分之一和万分之一,)10000~100/(A Ar =,∴接触面上压力很大,很容易达到材料的压缩屈服极限sy σ→产生塑性流动→接触面↑,∴n F ↑应力并不升高 ∴sy nF Ar σ= (3-1)接触点塑性变形后→脏污膜遭破坏,容易使基本金属产生粘着现象→产生冷焊结点→滑动时,先将结点切开,设结点的剪切强度极限为B τ,则摩擦力为B sy nB r f F A F τστ== (3-2) ∴金属摩擦系数syB n fF F f στ== (3-3) B τ 两接触金属中较软者的剪切强度——剪切发生在软金属站界面的剪切强度极限B f f B ττττ<<=,(脏污表面)——剪切发生在结点金属上 sy σ——较硬的基本材料的压缩屈服极限∵大多数金属sy B στ/很相近,∴f 很相近∴降低摩擦系数的措施:在硬金属基体表面涂覆一层极薄的软金属(使)sy σ取决于基体材料,B τ取决于软金属。

基于点接触的凸轮机构润滑油膜分析

基于点接触的凸轮机构润滑油膜分析

2008年9月第33卷第9期润滑与密封LUBR I C A TI ON EN GI N EER I N GSe p.2008V ol 133No 193基金项目:国家自然科学基金项目(50605060)1收稿日期53作者简介曹一,男,硕士研究生,从事设备可靠性分析研究2y 6@611基于点接触的凸轮机构润滑油膜分析3曹 一 杨咸启 常宗瑜(中国海洋大学工程学院 山东青岛266100)摘要:将几种常用弹流润滑最小油膜厚度公式进行了比较,并在点接触模型的基础上给出了新的计算方法。

对油膜几个重要参数的影响进行了分析,计算了从动件不同运动规律下凸轮机构的最小油膜厚度。

结果表明:凸轮的基圆半径和转速对于最小油膜厚度有较大影响,基圆半径越大、转速越高,则油膜越厚,因此设计时应尽量采用较大的基圆半径。

关键词:凸轮机构;点接触;最小油膜厚度中图分类号:T H11712 文献标识码:A 文章编号:0254-0150(2008)9-035-4L ubr i ca t i on F il m Ana lysis of Ca m M echan ism Ba sed on Poi n t C on tactC ao Yi Ya ng X ianq i Cha ng Zongyu(Enginee ring Colleg e ,Ocean Univ e rsity of China,Qingdao Shandong 266100,China)A bstr ac t:S ever al c ommon used min i mum fil m th ickness f o r mu las of elasto 2hydr odyna m ic lub ricati on were c omparedand a new f o r mu la based on poin t contact model was given out .The influence of several i mportant p ara meters was ana 2lyzed,and the m in i mu m fil m th ickness of the cam w ith differen t f o ll ower mo tion la ws was calculated .The results show that the basic circle r adius and rotate speed aff ect the min i mum fil m thickness clearly .The bigger the basic circle radiu s is and the higher the r o tate speed is,the thicker the fil m is .When design ing the cam mechanis m,b igger basic cir cle r adiu s should be cho sen to i mp r ove the lubricati on eff ect .Keyword s :ca m mechan is m;po int c on tact;m ini m u m fil m th ickness 凸轮机构在工业领域应用非常广泛。

点接触弹流润滑的数值求解方法

点接触弹流润滑的数值求解方法

点接触弹流润滑的数值求解方法摘要:本文以球轴承为研究对象,并简化钢球与滚道为球与平板,基于弹性流体动力润滑理论建立点接触弹流润滑数值模型。

编写Fortran程序并通过有限差分法实现点接触弹流润滑数值模型的快速求解,探究了不同卷吸速度下的弹流润滑性能演变规律。

结果表明:卷吸速度影响油膜厚度的分布,油膜厚度随卷吸速度的增大而增大,在一定范围内较大的卷吸速度有利于球轴承的润滑。

关键词:点接触;弹性变形;润滑;数值求解1.点接触弹流润滑模型球轴承具有承受载荷能力强、服役周期长等优点,被广泛应用于车辆、工程机械等领域。

为研究球轴承的弹流润滑性能,将球轴承滚动体与滚道简化为弹性钢球与平板的接触模型,并建立点接触弹流润滑的数值计算模型。

以下是点接触弹流润滑模型的控制方程。

(1)Reynolds 方程(1)式中,x(m)表示计算域横坐标,y(m)表示计算域纵坐标,p(Pa)表示油膜压力,h(m)表示油膜厚度,u s(m/s)表示卷吸速度,η(Pa·s)表示润滑油粘度,ρ(kg/m3)表示润滑油密度。

(2)油膜厚度方程弹流润滑中的油膜厚度方程由上下接触表面的间隙和弹性变形构成:(2)式中,h0是刚体中心膜厚,用于调节载荷平衡的待定常数;R x=R y(m)是当量主曲率半径,ν(m)是表面弹性变形。

(3)粘压、密压方程在球轴承的运行中,润滑油的粘度并不是稳定的,在高压时其粘度会增加,润滑油密度受到压力的影响。

(3)(4)式中,η0(Pa·s)是润滑油初始粘度,z是实验常数,本文取0.68;ρ0(kg/m3)是润滑油初始密度。

(4)载荷平衡方程弹流润滑问题是在已知外载荷的情况下求解的,所以Reynolds方程求解出的压力需要必须满足载荷平衡条件,即求解域内压力的积分应该等于外载荷,w (N)是外载荷,载荷平衡方程如下:(5)2.求解方法本文采用有限差分法求解点接触弹流润滑模型,首先根据罗剑等[1]的方法对控制方程进行无量纲处理,此举是为了提高数值的收敛性。

大滑滚比条件下非牛顿流体线接触热弹流润滑分析

大滑滚比条件下非牛顿流体线接触热弹流润滑分析

大滑滚比条件下非牛顿流体线接触热弹流润滑分析唐洪伟; 王静; 孙楠楠; 朱建荣【期刊名称】《《润滑与密封》》【年(卷),期】2019(044)009【总页数】6页(P31-36)【关键词】大滑滚比; 线接触; 非牛顿流体; 热弹流润滑; 油膜温度【作者】唐洪伟; 王静; 孙楠楠; 朱建荣【作者单位】青岛理工大学机械与汽车工程学院山东青岛266520; 潍柴动力股份有限公司内燃机可靠性国家重点实验室山东潍坊261061【正文语种】中文【中图分类】TH117.2当两表面反向运动,滑滚比S>2时即为大滑滚比工况,广泛见于无保持架轴承、滚珠丝杠、凸轮-平底挺杆副等工业应用中。

如果两个表面运动方向相反,而速度大小相等时,则形成了滑滚比为无穷大并且卷吸速度为0的工况,一般称为零卷吸工况。

在大滑滚比及零卷吸工况下,热效应起着至关重要的作用,最为典型的就是形成“温度-黏度楔”凹陷[1],也就是形成凹陷油膜形状并对两接触表面进行保护。

杨沛然和常秋英[1]进行了超大滑滚比条件下的线接触热弹性流体动力润滑分析,得到了完全数值,并获得了经典的大凹陷油膜形状。

GUO等[2]研究了稳态点接触热弹流润滑问题,并获得了经典的大凹陷形状。

YAGI等[3]使用红外测温技术,实验测得了大滑滚比下油膜、球表面及玻璃盘表面温度场分布。

零卷吸下,随着两表面滑动速度的增加,接触区内椭圆形凹陷的短轴由与速度方向重合变至垂直于速度方向,中心凹陷深度呈先增大后减小的趋势,凹陷处温度可达400 K,凹陷的形成受“温度-黏度楔”效应的影响。

YAGI等[4]后来使用拉曼光谱研究了不同滑滚比下油膜压力分布,发现大滑滚比下出现表面凹陷时,油膜局部压力增加,滑滚比大小影响油膜压力分布。

WANG等[5]数值研究了大滑滚比对存在表面波纹度的线接触热弹流润滑的影响,发现表面波纹度的弹性变形、压力和温度的波动随着滑滚比的增加而减小,随着波纹度波长的增加,弹性变形变大。

《摩擦学原理与润滑技术》试题

《摩擦学原理与润滑技术》试题

摩擦学原理复习题整理1. 简述摩擦种类及机理2. 简述磨损种类及机理1. 答:摩擦的分类:按摩擦副的运动状态:动摩擦,静摩擦按摩擦副的运动形式:滚动摩擦,滑动摩按摩擦副的润滑状态:干摩擦,流体摩擦,边界摩擦,混合摩擦摩擦产生机理:1)机械啮合理论:摩擦力源于接触面的粗糙程度。

相互接触的两物体粗糙的峰相互啮合、碰撞以及产生的塑性或弹性变形,特别是硬的粗糙峰嵌入软表面后在滑动过程中产生的形变会引起较大的摩擦力。

2)分子作用理论:这种理论认为由于分子的活动性和分子作用力使固体粘附在一起而产生滑动阻力。

被称为粘着效应。

3)粘着理论:人们从机械——分子联合作用的观点出发建立了粘着理论。

2. 答:磨损种类:点蚀磨损、胶合磨损、擦伤磨损、粘着磨损、疲劳磨损、冲蚀磨损、腐蚀磨损、磨料磨损。

磨损产生机理:1)磨粒磨损机理:微观切削、挤压剥落、疲劳破坏2)粘着磨损机理:通常摩擦表面的实际接触面积只有表观面积的 0.1~0.01%。

对于重载高速摩擦副,接触峰点的表面压力有时可达 5000MPa,并产生1000度以上的瞬现温度。

而由于摩擦副体积远大于接触峰点,一旦脱离接触,峰点温度便迅速下降,一般局部高温持续时间只有几个毫秒。

摩擦表面处于这种状态下,润滑油膜、吸附膜或其他表面膜将发生破裂,使接触峰点产生粘着,随后在滑动中粘着结点破坏。

这种粘着、破坏、再粘着的交替过程就构成粘着磨损。

弹性流体动力润滑和流体动压润滑分别适用于什么情况。

两个作相对运动物体的摩擦表面,用借助于相对速度而产生的粘性流体膜将两摩擦表面完全隔开,由流体膜产生的压力来平衡外载荷, 称为流体动力润滑。

所用的粘性流体可以是液体(如润滑油) ,也可以是气体(如空气等), 相应地称为液体动力润滑和气体动力润滑。

流体动力润滑的主要优点是,摩擦力小, 磨损小,并可以缓和振动与冲击。

流体动力润滑通常研究的是低副接触受润零件之间的润滑问题,把零件摩擦表面视作刚体,并认为润滑剂的粘度不随压力而改变。

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一高副接触弹流润滑条件下的油膜厚度分析
1 弹流润滑条件下的油膜厚度公式
1)线接触弹流润滑条件下的油膜厚度公式
线接触弹流润滑油膜厚度公式选用Dowson-Higginson 提出的油膜厚度公式【1】
,其最小油膜
厚度公式为
13
.003.0'13
.043.07.0054.0min
)(65.2w
E L R u h ηα= (1-1) 式中,h min 为最小油膜厚度,m ;R 是综合曲率半径,
2
11
11R R R +
=,其中R 1、R 2为两接触体在接触点处的曲率半径,m ;u 是接触点卷吸速度,2
2
1u u u +=
,其中u 1、u 2为两接触体在接触点处的线速度,m/s ;η0是润滑油在大气压下的粘度,Pa ·s ,;α是粘压系数,m 2/N ;E '是综合弹
性模量,)11(2112
2
2
121'E E E μμ-+-=,其中,μ1、μ2为两接触体的泊松比,E 1、E 2为两接触体的
弹性模量,Pa ;L 是接触区域轴向长度,m ;w 是滚动体承受的载荷,N 。

从最小油膜厚度公式可以推导出中心油膜厚度公式为
13
.003.0'13
.043.07.0054.0)(53.3w E L R u h c ηα=
(1-2) 最小油膜厚度公式的无量纲形式为
13
.07
.054.0min
65
.2W U G H =(1-3) 式中,min H 为无量纲最小油膜厚度,R h H /min min =;G 为无量纲材料参数,'
E G α=;U 为无量纲速度参数,R
E u
U '0η=
;W 为无量纲载荷参数,RL
E w
W '=。

从最小油膜厚度公式可以推导出中心油膜厚度公式的无量纲形式为
13
.07
.054.053.3W
U G H c =(1-4) 2)点接触弹流润滑条件下的油膜厚度公式
点接触弹流润滑油膜厚度公式选用Hamrock-Dowson 提出的油膜厚度公式【2】
,其最小油膜厚
度公式为
)1()(63.368.0073.0117.0'493.049.068.00min k e w E R u h ----=αη (1-5)
式中,min h 为最小油膜厚度,m ;R 是综合曲率半径,
2
11
11R R R +
=,其中1R 、2R 为两接触体在接触点处的曲率半径,m ;u 是接触点卷吸速度,2
2
1u u u +=
,其中1u 、2u 为两接触体在接触点处的速度,m/s ;η0是润滑油在大气压下的粘度,Pa ·s ;α是粘压系数,m 2/N ;E '是综合弹
性模量,)11(2112
2
2
121'E E E μμ-+-=,其中,1μ、2μ为两接触体的泊松比,1E 、2E 为两接触体
的弹性模量,Pa ;w 是滚动体承受的载荷,N 。

k 是接触椭圆率,64
.0)(
03.1y
x R R k =。

Hamrock-Dowson 提出的中心油膜厚度公式为
)61.01()(69.273.0067.0073.0'397.053.067.00k c e w E R u h ----=αη (1-6)
最小油膜厚度公式的无量纲形式为
)1(63.368.0073.049.068.0min k e W G U H ---=(1-7)
中心油膜厚度公式的无量纲形式为
)61.01(69.273.0067.053.067.0k c e W G U H ---=(1-8)
式中,min H 为无量纲最小油膜厚度,x R h H /min min =;c H 为无量纲中心油膜厚度,x c c R h H /=;
G 为无量纲材料参数,'E G α=;U 为无量纲速度参数,R
E u
U '
0η=
;W 为无量纲载荷参数,
R
E w
W '
=。

2 油膜厚度计算公式的修正
1)乏油润滑条件的修正
(1) 线接触油膜厚度的乏油修正系数sl
C 【3】
在查阅大量外文和中文文献后,选用文献【3】中的乏油修正系数,该公式精度高,误差在2%以内。

公式如下:
)]}53025.0ln(52.0exp[526.1exp{/11c
sl H A
C ⨯
⨯-= (1-9) 式中,})1(ln{)1(2/12
2/12
-+--=in in in in X X X X A ;in X 为无量纲进油口距离b x X in in /=;
x in 为进油口的距离,m ;b 为接触半宽,2
/124⎪


⎝⎛=πW R b ,m ;c H 为等温状态下无量纲中心膜厚,
W R h H c c 4/π=;c h 为等温富油状态下的中心膜厚;W 为无量纲载荷参数,RL
E w
W '
=
;R 是综合曲率半径,
2
11
11R R R +
=,其中1R 、2R 为两接触体在接触点处的曲率半径,m ; E '是综合弹性模量,)11(2112
2
2
121'E E E μμ-+-=,其中,1μ、2μ为两接触体的泊松比,1E 、2E 为两接
触体的弹性模量,Pa ;L 是圆柱长度,m ;w 是滚动体承受的载荷,N 。

(2) 点接触油膜厚度的乏油效应修正系数
选用由Dowson 提出的乏油效应修正系数sp
C 【4】
25
.0*11⎪


⎝⎛--=X X C sp (1-10)
式中,*
X 为保持富油润滑状态所要求的进油口到接触中心的最小无量纲距离,
56.0min,2
*])[(
34.31F x H b
R X +=;X 为进油口到接触中心的无量纲距离;x R 是x 方向的综合曲率半径,m ;b 是x 方向的接触栯圆半径,m ;F H min,是Hamrock-Dowson 点接触弹流润滑膜厚公式计算的无量纲最小油膜厚度。

2)温度效应影响的修正
(1) 线接触油膜厚度的温度效应修正系数
选用由Hamrock 提出的温度效应修正系数tl
C 【5】
4
.01010
Q C tl +=
(1-11)
式中,Q 为热承载系数,λ
βη2u Q T =;β为粘温系数,1
-K ;T η为润滑油在大气压下,温度为
工作温度下的粘度,Pa ·s ;u 是接触点卷吸速度,2
2
1u u u +=
,其中1u 、2u 为两接触体在接触点处的速度,m/s ;λ为润滑油的热导率,W/(m ·K)。

(2) 点接触油膜厚度的温度效应修正系数
选用由Murch 提出的温度效应修正系数tp
C 【6】
162.0]254.01[-+=Q C tp (1-12)
式中,tp C 为温度修正系数;Q 为热承载系数。

3)表面粗糙效应影响的修正
选用由汪久根提出的粗糙效应修正系数r
C 【7】
γσ0763.0/057.028.1--=e e C h r (1-13)
式中,h 为油膜厚度,σ为综合粗糙度;γ为粗糙表面纹理参数,γ=λ0.5x /λ0.5y ,其中,λ0.5x ,λ0.5y ,分别是x 和y 方向上表面轮廓自相关函数值等于0.5时的相关长度。

对于实际加工表面,横向条纹粗糙度γ<1;纵向条纹粗糙度γ>1;各向同性粗糙度模型的γ=1。

3 考虑乏油效应、热效应和表面粗糙度的修正油膜厚度公式
1)线接触修正油膜厚度公式
min ,*min ,l r tl sl l h C C C h ⋅⋅⋅=(1-14)
c l r tl sl c l h C C C h ,*,⋅⋅⋅=(1-15)
式中,*min ,l h 为修正后的线接触最小油膜厚度;*,c l h 为修正后的线接触中心油膜厚度;sl C 为线接触油膜厚度的乏油修正系数;tl C 为线接触油膜厚度的温度修正系数;r C 为线接触油膜厚度的表面粗糙度修正系数;min ,l h 为Dowson-Higginson 线接触最小油膜厚度公式计算的最小膜厚;c l h ,为Dowson-Higginson 线接触中心油膜厚度公式计算的中心膜厚。

2)点接触修正油膜厚度公式
min ,*min ,p r tp sp p h C C C h ⋅⋅⋅=(1-16)
c p r tp sp c p h C C C h ,*,⋅⋅⋅=(1-17)
式中,*min ,p h 为修正后的点接触最小油膜厚度;*,c p h 为修正后的点接触中心油膜厚度;sp C 为点
接触油膜厚度的乏油修正系数;tp C 为点接触油膜厚度的温度修正系数;r C 为点接触油膜厚度的表面粗糙度修正系数;min ,p h 为Hamrock-Dowson 点接触最小油膜厚度公式计算的最小膜厚;c p h ,为Hamrock-Dowson 点接触中心油膜厚度公式计算的中心膜厚。

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