CST丛书18算例25_辐射噪声源RE等效性原理
电磁场与波习题答案1-9
第一章绪论1. 光电子器件按功能分为哪几类？每类大致包括哪些器件？光电子器件按功能分为光源器件、光传输器件、光控制器件、光探测器件、光存储器件。
光源器件分为相干光源和非相干光源。
相干光源主要包括激光和非线性光学器件等。
非相干光源包括照明光源、显示光源和信息处理用光源等。
光传输器件分为光学元件(如棱镜、透镜、光栅、分束器等等)、光波导和光纤等。
光控制器件包括调制器、偏转器、光开关、光双稳器件、光路由器等。
光探测器件分为光电导型探测器、光伏型探测器、热伏型探测器、各种传感器等。
光存储器件分为光盘(包括CD、VCD、DVD、LD等)、光驱、光盘塔等。
2．谈谈你对光电子技术的理解。
光电子技术主要研究物质中的电子相互作用及能量相互转换的相关技术，以光源激光化，传输波导（光纤）化，手段电子化，现代电子学中的理论模式和电子学处理方法光学化为特征，是一门新兴的综合性交叉学科。
3．谈谈光电子技术各个发展时期的情况。
20世纪60年代，光电子技术领域最典型的成就是各种激光器的相继问世。
20世纪70年代，光电子技术领域的标志性成果是低损耗光纤的实现，半导体激光器的成熟特别是量子阱激光器的问世以及CCD的问世。
20世纪80年代，出现了大功率量子阱阵列激光器；半导体光学双稳态功能器件的得到了迅速发展；也出现了保偏光纤、光纤传感器，光纤放大器和光纤激光器。
20世纪90年代，掺铒光纤放大器(EDFA)问世，光电子技术在通信领域取得了极大成功，形成了光纤通信产业；。
另外，光电子技术在光存储方面也取得了很大进展，光盘已成为计算机存储数据的重要手段。
21世纪，我们正步入信息化社会，信息与信息交换量的爆炸性增长对信息的采集、传输、处理、存储与显示都提出了严峻的挑战，国家经济与社会的发展，国防实力的增强等都更加依赖于信息的广度、深度和速度。
⒋举出几个你所知道的光电子技术应用实例。
如：光纤通信，光盘存储，光电显示器、光纤传感器、光计算机等等。
噪声等效散射系数-概述说明以及解释
噪声等效散射系数-概述说明以及解释1.引言1.1 概述噪声等效散射系数是描述噪声在散射体中传播的性质的一个重要指标。
在现实世界中，我们常常会遇到各种各样的散射体，如建筑物、车辆、山峰等等，这些散射体会对噪声产生散射作用，从而影响噪声的传播和衰减。
噪声等效散射系数的定义是指噪声在散射体表面反射、透射和散射的比例。
具体而言，它衡量了噪声在散射体上发生散射的能量与噪声源发出的能量之比。
通过计算噪声等效散射系数，我们可以评估散射体对噪声的吸收和反射程度，进而了解噪声传播的特征和影响范围。
理解噪声等效散射系数的意义对于环境噪声控制和工程设计具有重要意义。
首先，它为我们提供了评估环境中散射体对噪声的影响程度的依据，可以用来设计相应的噪声控制策略。
其次，噪声等效散射系数还能帮助我们了解噪声在不同散射体中的传播规律，为噪声源的位置选择和环境配置提供科学依据。
本文将介绍噪声的定义和特性，探讨散射系数的意义和计算方法。
接下来我们将讨论噪声等效散射系数的重要性，并总结本文的结论和展望。
通过本文的阐述，希望读者能够对噪声等效散射系数有一个全面的理解，并能够应用于实际工程和环境中，从而有效地控制和减少噪声对人类生活的影响。
1.2文章结构文章结构部分的内容如下：本文共分为三个部分：引言、正文和结论。
引言部分主要对本文的研究主题进行概述，介绍噪声等效散射系数的背景和相关概念。
同时，引言部分还会介绍文章的结构，并说明每个部分的主要内容。
正文部分将详细阐述噪声的定义和特性，以及散射系数的意义和计算方法。
在噪声的定义和特性部分，我们将介绍噪声的各种来源，噪声的类型以及噪声的特征参数。
在散射系数的意义和计算方法部分，我们将解释散射系数在噪声研究中的作用和重要性，并介绍常用的散射系数计算方法。
结论部分将总结文章的研究成果，并展望噪声等效散射系数的未来发展方向。
我们将强调噪声等效散射系数在实际应用中的重要性，并提出对该领域进一步深入研究的建议和展望。
等效噪声带宽课件
目录
• 等效噪声带宽定义 • 等效噪声带宽的应用 • 等效噪声带宽的影响因素 • 等效噪声带宽的优化方法 • 等效噪声带宽的未来发展
01
CATALOGUE
等效噪声带宽定义
概念解释
等效噪声带宽是指与给定功率谱密度等效的带宽，即在给定的功率谱密度下，所需 的带宽以产生相同的信噪比。
噪声抑制技术
噪声滤波
采用噪声抑制技术，如主动噪声控制 、被动噪声隔离等，降低环境噪声对 等效噪声带宽的影响。
采用噪声滤波技术，如低通滤波器、 陷波器等，对噪声进行滤除和抑制。
噪声源隔离
通过隔离噪声源，如使用隔音材料、 改变设备布局等，减少噪声的传播和 干扰。
提高信号强度
信号增强
采用信号增强技术，如信号放大 、信号处理等，提高信号的强度
云计算技术
通过云计算技术，实现等效噪声带宽的大规模数据处理和分析，提 高数据处理效率和准确性。
研究方向
动态等效噪声带宽研究
01
研究不同信号和环境条件下等效噪声带宽的变化规律，为信号
处理提供更加准确的模型。
等效噪声带宽与信噪比关系研究
02
深入探讨等效噪声带宽与信噪比之间的关系，为通信系统性能
优化提供理论支持。
抗干扰能力
等效噪声带宽的大小直接影响雷达 抗干扰能力，较窄的等效噪声带宽 有助于滤除噪声和干扰信号。
测量仪器
测量精度
在测量仪器中，等效噪声 带宽影响最终测量结果的 精度，较窄的等效噪声带 宽可以提高测量精度。
动态范围
等效噪声带宽决定了测量 仪器的动态范围，较窄的 等效噪声带宽可以实现更 宽的动态范围。
信号强度
信号传播损耗
信号在传输过程中会因路径损耗、阻 挡物等因素而逐渐减弱。信号强度越 弱，接收机需要更大的动态范围来接 收信号，从而影响等效噪声带宽。
cst近场源和远场源算例 -回复
cst近场源和远场源算例-回复CST是一种常用的电磁场模拟软件，可以用于仿真和分析各种电磁波在不同物体中的传播和散射情况。
在CST中，近场源和远场源是两个重要的概念，它们用来描述电磁场的辐射特性和传播性质。
本文将以CST近场源和远场源为主题，详细介绍它们的定义、应用和算例。
首先，让我们来了解一下近场源和远场源的基本概念。
在电磁波传播过程中，电磁场会发生辐射现象，这个辐射现象可以分为近场和远场两个区域。
近场是指电磁场离开辐射物体后的最短距离范围，它的特点是电磁场的强度很强，且主要是磁场成分。
而远场是指离开辐射物体后的较远位置，它的特点是电磁场的强度较弱，且电场和磁场成分均有。
接下来，让我们详细讨论一下CST中的近场源。
在CST中，近场源可以通过设置边界条件或者在模型中添加一个合适的源来实现。
对于边界条件的设定，可以通过选择适当的边界条件，如电场、磁场或散场边界条件，来模拟近场源的行为。
而对于添加一个源的方式，可以通过向CST模型中添加一个合适的电流源或电压源来模拟近场源的激励。
这些近场源的设置可以帮助我们研究电磁场在辐射源周围的行为和传播特性。
为了更好地理解CST中近场源的应用，我们可以以一个具体的算例来说明。
假设我们有一个圆形环形天线，我们想要了解在天线周围的电磁场分布情况。
我们可以通过在CST中创建一个圆形环形结构，并在其中心位置添加一个电流源来模拟天线的激励。
通过在CST中设定适当的边界条件，如设置适当的边界类型和边界细化，我们可以准确地模拟近场源的辐射现象。
然后，通过分析模拟结果，我们可以得到在近场区域（离天线较近的位置）的电磁场分布情况，如电场和磁场的强度和方向等信息。
在得到近场区域的电磁场分布情况后，我们可以进一步将其用于分析和设计其他电磁器件。
例如，我们可以利用这些信息来优化天线的辐射效果，如增强天线的增益、改善辐射方向性等。
此外，我们还可以研究电磁波在介质中的传播特性，如电磁波在地下、水中或大气层中的传播情况。
螺旋桨∕轴系激励下圆柱壳结构低频辐射噪声模式
螺旋桨∕轴系激励下圆柱壳结构低频辐射噪声模式圆柱壳结构是一种常见的机械结构，用于承载各种载荷和杆件连接。
然而，在某些情况下，圆柱壳结构会产生噪音并对周围环境造成干扰，因此需要对其噪音特性进行分析。
圆柱壳结构在运动中会受到螺旋桨或轴系激励，这种激励会导致结构产生振动并产生噪音辐射。
该噪音主要表现为低频辐射噪音，其频率一般在20-500 Hz之间。
因此，对于圆柱壳结构低频辐射噪声的研究，具有非常重要的意义。
圆柱壳结构低频辐射噪音的模式主要有以下几种：1.壳体弯曲振动模态：当圆柱壳结构受到螺旋桨或轴系激励时，会产生弯曲振动模态，在此模态下圆柱壳结构的声辐射主要是由振动弯曲模态、壳体分布式内外表面空气动力和结构阻尼等因素共同作用而产生的。
2.壳体扭转振动模态：当圆柱壳结构受到螺旋桨或轴系激励时，会产生扭转振动模态，在此模态下圆柱壳结构的声辐射主要是由振动扭转模态、壳体分布式内外表面空气动力和结构阻尼等因素共同作用而产生的。
3.壳体径向振动模态：当圆柱壳结构受到螺旋桨或轴系激励时，会产生径向振动模态，在此模态下圆柱壳结构的声辐射主要由壳体径向振动模态和壳体分布式内外表面空气动力等因素共同作用而产生的。
以上三种模态均受到结构材料、壳体尺寸、壁厚、几何形状、螺旋桨或轴系的位置和工作状态等因素的影响。
根据这些影响因素，我们可以进行优化设计来减少圆柱壳结构的低频辐射噪声。
最后，应该指出的是，圆柱壳结构低频辐射噪音的模式是一种非常复杂的现象，需要综合考虑多个因素才能得出精确的结果。
因此，在实际研究过程中，需要采用先进的计算模型和分析工具，以确保分析结果的准确性和可靠性。
为了更进一步认识圆柱壳结构低频辐射噪声的模式，下面列出一些相关数据并进行分析：1. 结构材料：一般来说，圆柱壳结构常用的材料有钢、铝、玻璃钢等。
这些材料的密度和弹性模量不同，对噪声特性有不同的影响。
例如，密度越大的材料通常会产生更大的结构压力，从而影响低频辐射噪声的模式。
CST微波工作室视频培训教程讲义—求解器
设置频点分布类型
• Use Broadband frequency sweep
CST一种特殊宽带扫频技术，能以较少的频点数 得出Fra bibliotek个频带内的扫频性能
• 通用设置
Automatic + Use Broadband frequency sweep， 这样求解器自动选择频点，能以最少的频点得到 整个频带内的扫频性能
• 主要应用于强谐振结构、腔体、窄带等问题的分析
积分方程求解器—— Integral Equation Solver
• 积分方程求解器是CST较新引入的求解器（2006版引入），其采用多层快速多极子法（MLFMM），主 要用于求解电大尺寸的结构的辐射和散射问题，可分析的结构尺寸可以达到几十甚至几百个波长，应 用范围包含天线辐射、多天线的EMC/互扰分析、天线布局优化和目标物体的RCS研究
微波EDA网() | 专注于微波射频培训
计算电磁学中的几个基本概念
电尺寸的概念和电大、电中、电小尺寸的划分
• 电尺寸的定义是物体的几何尺寸除以波长，单位为波长。如一辆4.5米的小轿车，对于1GHz的频率，其 电尺寸是15个波长；而对于3GHz的频率，其电尺寸是45个波长；
Mesh Type • Hexahedral—采用有限积分法的瞬态时域求解器 • Hexahedral TLM —采用传输矩阵法的TLM时域求解器
Accuracy • 用于设置求解精度 • 瞬态时域求解器以1W功率的高斯脉冲信号对结构进 行激励，当信号能量衰减到趋于零时，分析结束。 其中，结束时的能量和激励信号能量之比就是在此 处Accuracy项设置的值 • 影响仿真分析的时间和求解精度
接收机的噪声系数与等效噪声温度
19
基本的数字基带信号波形(1)
二进制单极性不 归零(NRZ)码
bn = 0, 1 ⇔ an = 0, 1
A
A 0
1
1
1
0
1
0
0
1
0
Ts
t
⎛ t 1⎞ gT ( t ) = Arect ⎜ − ⎟ ⎝ Ts 2 ⎠
二进制 双极性 不 归零(NRZ)码
bn = 0,1 ⇔ an = −1, +1
⎛ t 1⎞ gT ( t ) = Arect ⎜ − ⎟ ⎝ Ts 2 ⎠
d n = bn ⊕ d n − 1
0 1 0 0 1
1
二进制单极性不归零码 1 1 0 1 1 0 0 0 0 0 1 1
相对码
d n = bn ⊕ d n − 1
A 0
0
1
单极性不归零传号差分码 跳变：”1“ 0 0 0 0 1 1 0 1 1
相对码
d n = bn
d n −1
A 0
单极性不归零空号差分码 跳变：”0“
= =
n = −∞ m = −∞ ∞ ∞ n = −∞ m = −∞
∑ ∑
∞
∞
E ⎡ an am ⎤ gT ( t − nTs ) gT ( t + τ − mTs ) ⎣ ⎦ Ra ( m − n ) gT ( t − nT ) gT ( t + τ − mT )
∑ ∑
Rs ( t + kTs , t + τ + kTs ) = Rξ ( t , t + τ )
接收机的噪声功率谱
无线通信，接收机与天线相连噪声功率谱
N 0 = K (Ta + Te ) = K (Ta + ( F − 1) T ) = KTF 注： Ta是天线等效噪温 F 是噪声系数
成都理工大学《核辐射测量方法》考题
“核辐射测量方法”思考题一、名词解释1.核素2.半衰期3.碰撞阻止本领4.平均电离能5.粒子注量6.粒子注量率7.能注量8.能注量率9.比释动能10.吸收剂量11.剂量当量12.辐射量13.同位素14.放射性活度15.照射量16.剂量当量指数17.射气系数18.α衰变19.核衰变20.同质异能素21.轨道电子俘获22.半衰期23.平均寿命24.电离能量损耗率25.衰变常数26.伽玛常数27.平衡铀含量28.分辨时间29.轫致辐射30.康普顿边31.康普顿坪32.累计效应33.边缘效应34.和峰效应35.双逃逸峰36.响应函数37.衰变率38.能量分辨率39.探测效率40.峰总比41.峰康比42.能量线性43.入射本征效率44.本征峰效率45.源探测效率46.源峰探测效率47.俄歇电子48.线衰减系数49.光电吸收系数50.质量衰减系数51.光电截面52.原子核基态53.铀镭平衡常数54.放射性活度55.碰撞阻止本领56.离子复合57.光能产额58.绝对闪烁效率59.二、填空1.天然放射性钍系列的起始核素是其半衰期是。
2.天然放射性铀系列的起始核素是其半衰期是。
3.铀系、钍系和锕铀系中的气态核素分别是、和；其半衰期分别是、和。
4.α射线与物质相互作用的主要形式是和。
5.β射线与物质相互作用的主要形式是、和。
6.天然γ射线与物质相互作用的主要形式是、和7.β衰变的三种形式是、和。
8.形成电子对效应的入射光子能量应大于 MeV。
9.用γ能谱测定铀、钍、钾含量，一般选择的γ辐射体是、和；其γ光子的能量分别是、和。
10.β－衰变的实质是母核中的一个转变为。
11.β＋衰变的实质是母核中的一个转变为。
12.轨道电子俘获的实质是母核中的一个转变为。
13.半衰期与平均寿命的关系是。
14.半衰期与衰变常数的关系是。
15.α粒子是高速运动的。
16.天然γ射线的最大能量是。
17.天然α射线在空气中的最大射程是。
18.α射线与物质相互作用的主要形式是和。
susan算子能有效解决噪声的原理
Susan算子能有效解决噪声的原理一、Susan算子简介Susan算子，全称为Smallest Univalue Segment Assimilating Nucleus Operator，是一种用于图像处理和计算机视觉的算子。
它最初由苏珊·肖等人提出，并在随后的研究中得到了广泛应用和发展。
Susan算子的主要目的是检测图像中的边缘和角点，并具有对噪声的鲁棒性。
二、Susan算子的原理1.边缘检测：Susan算子的基本原理是利用像素点周围的局部图像特征进行边缘检测。
通过比较中心像素点与周围像素点的灰度值差异，可以确定该像素点是否位于边缘上。
当中心像素点的灰度值与周围像素点的灰度值存在较大差异时，可以认为该像素点位于边缘上。
2.角点检测：除了边缘检测外，Susan算子还可以用于角点检测。
角点通常定义为图像中两个或多个边缘的交点。
通过分析像素点周围的边缘强度和方向，可以确定该像素点是否为角点。
3.对噪声的鲁棒性：与传统边缘检测算子相比，Susan算子具有更好的噪声鲁棒性。
这是因为它在检测边缘时不仅考虑像素点的灰度值差异，还会考虑周围像素点的分布情况。
当遇到噪声时，周围像素点的分布可能会发生变化，但通过综合多个因素进行边缘检测，Susan算子能够有效地降低噪声对检测结果的影响。
4.特征集的构建与匹配：Susan算子通过构建一组特征集来描述图像中的边缘和角点。
这些特征集包括边缘的方向、边缘强度以及角点方向等。
在进行特征匹配时，Susan算子采用一种类似于圆形模板的移动窗口，并计算窗口内像素点与中心像素点的相似度。
通过比较相似度值，可以确定中心像素点是否为边缘或角点。
三、Susan算子的优势与局限性●优势：●噪声鲁棒性：如上所述，Susan算子在检测边缘和角点时考虑了多个因素，这使得它在面对噪声时具有较好的鲁棒性。
●精度高：相对于其他传统算子，Susan算子能够更准确地检测到图像中的边缘和角点。
热噪声(噪声系数,等效噪声温度、带宽和功率谱密度)
热噪声加性白高斯噪声（AWGN ：Additive White Gaussian Noise ）是最基本的噪声与干扰模型，通信中遇到的多数噪声和干扰都符合这个模型，其中最典型的是热噪声(Thermal Noise)。
一 电阻的热噪声将一个电阻从正中间画一条线分成上下两部分，那么线上的自由电子数和线下的自由电子数的数目是随机的，上下数目差也是随机的。
这个数目差意味着一个电动势，如果有闭合回路的话（如图4.8.2），就会形成一个随机电流，这就是热噪声。
叫热的原因是因为在绝对0度时，电子不运动，这样就不会有随机的电动势。
很显然，电阻的温度越高，随机性也就越强。
每个电子都在随机运动，上下数目差是这些电子随机运动的后果。
电子的总个数足以满足中心极限定律的条件，由此可知热噪声具有高斯的特征。
电子的运动速度极高。
相对于通信中的时间单位如ms 、µs 乃至ns 而言，在极短的一个时间间隔后，上下的电子数目已经毫不相关了，就是说热噪声的自相关函数对于我们的时间刻度来说是一个冲激函数，因此热噪声是一个白噪声。
综合这两点就是说：热噪声是白高斯噪声。
特别注意：白与高斯是两个单独的特征。
高斯是指一维分布，白由二维分布决定。
设()X t 是随机过程，下面的陈述A 涉及一维分布，陈述B 涉及二维分布。
A. 对X(t)进行了大量测试后发现，80%高于4.5，60%高于3.5；B ．对X(t)同时观察相隔10秒的两个值()X t 和()10X t −，大量观察发现，在90%的情况下，()X t 与比10秒前相比，相差不会超过1±V ；在80%的情况下，相差不会超过±0.5V 。
物理学家告诉我们，热噪声的单边功率功率谱密度为0N KT =，其中231.3810K −=×是波尔兹曼常数，T 是绝对温度。
热噪声在带宽B 内的噪声功率KTB （本讲中所谈论的噪声功率均指在匹配负载上的可获功率）。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
34 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 设备1单独开机状态下，机柜内外电场@1GHz
35 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 设备1单独开机状态下，机柜内电场@1GHz
水平偶极子骚扰源
垂直偶极子骚扰源
18 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 仿真模型
19 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
23 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 等效偶极子代替设备1仿真
24 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
4
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
目录
1、辐射噪声源等效性原理及仿真流程 2、设备单机的RE102等效骚扰源仿真 3、机柜（普通玻璃）RE102和EME仿真 4、机柜（屏蔽玻璃）RE102和EME仿真 5、总结
算例描述
• 机柜 RE102/EME仿真 1、空域格林函数法 属于解析方法，效率高，但无法考虑机柜具体的电磁边界条件，对于简单边 界问题，仿真结果尚可接受；对于复杂边界问题，结果误差将不可控。 2、噪声源等效性原理与方法 利用单机设备真实的RE102测试数据，还原出其真实的辐射源，再将辐射源放 入系统/子系统中，结合系统/ 子系统的真实电磁边界，仿真每一个单机设备 对外界RE或系统内EME的“贡献”，最终叠加获得系统/子系统实际工况下的 对外RE和系统内EME。由于该方法的骚扰源来源实测数据，因此可以很准确的 获得系统内部来源于各种有源电路的电磁骚扰频率与幅度信息，这些几乎无 法依靠纯理论得到。 本算例将采用噪声源等效性原理进行RE和EME仿真。
辐射噪声源RE等效性原理
（丛书18 算例25）
CST China Ltd. / 2014/7/17
1
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
算例描述
• 军用或民用的系统/子系统级产品的RE/EME 1、特点：在机箱/机柜中，由多个单机设备及其互联线缆构成。 2、军用级通常采用屏蔽机箱，如舰船的配电舱室，飞机的电子舱，卫星的有 效载荷舱等；民用级以塑料机箱为主。 3、对于军用产品，单机设备均要做GJB151 RE102测试，系统/子系统整体RE 和 EME 均是来自于其内部的多个单机设备及其线缆。 4、充分利用单机设备真实的 RE102测试数据，还原出其真实的辐射源，再将 辐射源放入系统/子系统中，仿真获得系统/子系统实际工况下的RE/EME。
设备RE102等效骚扰源可外推获得：
V f dBV = E f dBuV/ m120dB- E0 f dBV/ m+ V0 f dBV
6
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
辐射噪声源等效性原理及仿真流程
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 透波玻璃模型创建
22 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 仿真模型 background 有损空气介质填充设置 介电常数 1.00587，损耗角正切 0.005
20 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 机柜缝隙模型创建 柜壁金属厚 2m，缝隙间隙 0.2mm，搭接螺钉4个，缝隙间无介质填充。
21 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 仿真步骤 1、依次仿真正交偶极子置于机柜内设备 1、设备2、设备3时，所产生的RE102和 EME，并将场强对激励电压做归一化。 2、分别叠加上设备1、设备2、设备3的RE102等效骚扰源仿真所获得的等效骚扰 源（电压），获得各个设备在机柜真实环境下的RE102和EME。 3、叠加设备1、设备2、设备3的RE102和EME，得到机柜整机RE102和EME。
设备RE102等效骚扰源仿真
• 仿真模型
10 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
设备RE102等效骚扰源仿真
• 求解设置
11 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
3、叠加设备1、设备2、设备3的RE102，得到机柜整机RE102。
该方法也适用于机柜内线缆感应骚扰电压/电流仿真。
7
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
辐射噪声源等效性原理及仿真流程
• 仿真流程如下图所示 1、依据单机设备RE102实测数据，仿真得到其对应的等效骚扰源 2、依据单机设备RE102的等效骚扰源，仿真得到设备单独开机下整机RE/EME 3、叠加多个设备的单独开机时的RE/EME，获得整机实际工况下RE/EME
设备RE102等效骚扰源仿真
• 后处理得到设备2的 RE102等效骚扰源
水平偶极子骚扰源
垂直偶极子骚扰源
17 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
设备RE102等效骚扰源仿真
• 后处理得到设备3的 RE102等效骚扰源
设备RE102等效骚扰源仿真
• 设备 RE102实际测试数据（三个设备，水平极化和垂直极化，6组数据）
14 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
设备RE102等效骚扰源仿真
• 后处理得到设备的 RE102等效骚扰源
设备RE102等效骚扰源仿真
• 激励端口电压谱
12 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
设备RE102等效骚扰源仿真
• 场强探头（1m处）仿真结果
13 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 时间与内存占用
25 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 仿真结果—激励端口电压谱
26 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
2
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
算例描述
• 系统/子系统级产品仿真算例
3
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
• 机柜整机RE102仿真 1、仿真正交偶极子（激励V0）分别置于机柜内设备1、设备2、设备3位置时，所 产生的RE102（E0）。 2、分别叠加上设备1、设备2、设备3的RE102等效骚扰源仿真所获得的等效骚扰 源（V），获得各个设备单独开机状态下机柜内RE102（E），外推公式如下：
E（dB） = V（dB） - V（ + E（ 0 dB） 0 dB）
5
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
辐射噪声源等效性原理及仿真流程
• 设备RE102等效骚扰源仿真 设备的辐射电场来自于设备内部的如线缆束、印制板trace等，这些辐射体都 是典型的“线天线”，设备对外的辐射特性可采用二个相互正交的偶极子天 线近似等效。
8
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
设备RE102等效骚扰源仿真
• 设备RE102测试实际配置
9
辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 仿真结果—场强探头（1m 处）
27 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 仿真结果—内部线缆终端感应电压
28 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 数据后处理：依据设备1 RE102等效骚扰源，外推设备1置于机柜中且单独开 机状态下的机柜整机RE102。
29 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
15 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
设备RE102等效骚扰源仿真
• 后处理得到设备1的 RE102等效骚扰源
水平偶极子骚扰源
垂直偶极子骚扰源
16 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 设备1单独开机状态下，机柜内外电场@2GHz
33 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@，机柜内电场@2GHz
机柜（透波玻璃）RE102和EME仿真
• 设备1单独开机状态下，机柜整机RE102
30 辐射噪声源RE等效性原理
CST China Ltd | | info@