狭义相对论的三个问题资料
爱因斯坦的相对论物理学的知识点
爱因斯坦的相对论物理学的知识点相对论是爱因斯坦创立的一套物理理论体系，它在20世纪的物理学发展中具有重要地位。
相对论主要包括狭义相对论和广义相对论两部分，下面将介绍这两个方面的主要知识点。
一、狭义相对论（Special Theory of Relativity）狭义相对论是爱因斯坦于1905年提出的，它主要涉及到时空观念的变革，包括以下几个主要知识点：1. 时间和空间的相对性：狭义相对论认为，时间和空间不是绝对的，而是相对于观察者的参考系而言的。
不同的观察者在不同的参考系中测量时间和空间的长度会产生偏差。
2. 光速不变原理：狭义相对论提出了光速不变的原理，即光在真空中的速度是恒定的，与观察者的运动状态无关。
这一原理引起了许多有关时间膨胀和长度收缩等概念的推导。
3. 相对论速度叠加原理：相对论速度叠加原理指出，当两个物体以相对于某一观察者的速度相对运动时，它们的速度并不是简单地相加，而是按照相对论公式进行运算。
二、广义相对论（General Theory of Relativity）广义相对论是爱因斯坦于1915年提出的，相对于狭义相对论而言，广义相对论更加普适，涵盖了引力和引力场的描述，主要包括以下几个知识点：1. 引力的等效原理：广义相对论提出引力的等效原理，即在引力场中的物体的运动情况与处于等加速度情况下的自由下落物体的运动情况是完全相同的。
这一原理有效地将引力与惯性运动相统一。
2. 弯曲时空：广义相对论认为物质和能量会使时空产生弯曲，形成引力场。
物体沿着弯曲的时空轨迹运动，同时也会影响周围的时空结构。
3. 爱因斯坦场方程：广义相对论使用爱因斯坦场方程描述了物质和能量分布对时空的影响，并得到了描述引力场的具体数学形式。
爱因斯坦的相对论物理学在当代物理学中具有极其重要的地位，不仅为人类对宇宙的认识提供了基础框架，还推动了一系列科学研究的发展。
通过狭义相对论和广义相对论的学习，可以更好地理解时空、运动和引力等基本物理概念，并为进一步研究和探索开辟了新的路径。
第三章 狭义相对论知识梳理汇总
( special relativity )
§3-1 经典力学相对性原理与时空观 §3-2 狭义相对论基本原理 §3-3 狭义相对论的时空观 §3-4 洛仑兹变换 速度变换 §3-5 相对论动力学基础
主讲人：第五组成员
1
§1 经典力学相对性原理与时空观 1. 伽利略相对性原理 研究的问题: 在两个惯性系（实验室参考系S与运动参考系S '）中 考察同一物理事件。 事件：某一时刻发生在某一空间位置的事例。
宏观低速物体的力学规律在任何惯性系中形式相同。
或 牛顿力学规律在伽利略变换下形式不变。
如：动量守恒定律
S : m1v1 m2v2 m1v10 m2v20
S : m1v1 m2v2 m1v10 m2v20
5
2. 经典力学时空观 据伽利略变换，可得到经典（绝对）时空观 (1) 同时的绝对性 在同一参照系中，两个事件同时发生 t1 t2
t t 0 M 发一光信号，
事件1： A接收到闪光， 事件2： B 接收到闪光，
研究的问题： S、S系两事件发生的时间间隔.
S ：M 处闪光，光速为C，
同时具有相对性！
AM BM
S S
A 、B 同时接收到光信号，
u
事件1、事件2 同时 发生。
x
x，x' 轴重合， S' 相对 S 以速度u 沿x 轴作匀速直线运动。
0与0 重合时，计时开始 t t 0
伽利略变换
事件： t 时刻，物体到达 P 点
S rx, y, z,t vx, y, z,t a S rx, y, z,t vx, y, z,t a
正变换 S S
x x ut, y y, z z,t t z
狭义相对论的三个问题解读
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
【例 3.6】设想做“追光实验”，即乘一列以 速度 u 运动的火车追赶一个向前运动的闪光。 在火车上观测，闪光的速度多大？ 解 以火车为 S/ 系，地面为 S 系 如 火 车 发 光 地 面
在火车上观测，闪光的速度 观察呢？
u c u c uc uv
u t 2 x c t 2 2 1 u c
1. 当t 0时，即S 系中事件同时； 当x 0时，即S 系中事件异地； 则得t 0， 即S系中事件不同时；
2. 当t 0, x 0时，即S 系中事件同时
又同地地；则得 t 0， 即S系中事件也同
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论 （2）长度收缩
L L0 1 u c
2
2
L称运动长度
L0称固有长度
因为L L0
我们简称长度收缩
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论 （3）时间膨胀
t
t0
2 2
1 u c
t称运动时间 t0称固有时间
0 4 107 N/A2
（2）伽利略变换下各方向的光速不恒为c （3）绝对静止参考系以太
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
2. 爱因斯坦相对性原理
对于描述物理定律（包括力学定律）来说， 所有的惯性参考系都是平等的，不存在特殊的 绝对惯性系。 3. 光速不变原理
在所有惯性系中，光在真空中的传播速率都 等于c。或者说，无论光源和观察者如何运动， 观察者测得的光速都等于c。
x ( x' vt ' )
z z' v t (t ' 2 x' )
狭义相对论的典型问题(1)
.
)
(3)
根据极坐标与直角坐标的关系
u = ux2 u2y uz2 ， tan
可得速度值及其方向的变换关系
(u v)2 (u v)2 /c2 ， 1 u v/c2
(4)
tan
=
usin (ucos
v)
.
当 K 相对于 K 的速度 v 沿任意方向时上式也成立. 在上式第 2 式中令 u = c , 光传播方向的洛伦兹速度变换为
tEM tM E = 2t .
(b) 地面系中，光波由 E F 的传播时间和距离分别是 tEF , xEF c . 飞船接收到信
号后到达月球还需运动的时间为
tFM
xEM xEF v
1
t
.
(4)
当宇航员接收到地面发射的信号时认为飞船与地面距离是
xE F = xEF vtEF = c / .
6
射出去，当发射台时钟读数为 t1 时，又发射一艘更快的宇宙飞船 B，以速度V v 飞离地球， 并在地球上时钟读数为 t 2 时刻赶上宇宙飞船 A．请问：
(a) 当发射台发射飞船 B 时，飞船 A 上的时钟读数是多少？此时地球离飞船多远？
(b) 当两艘飞船相遇时，飞船 A 和飞船 B 测量相遇点离地球的距离各是多少？并加以比较.
1.2 单向光速不变性 假设地球和月球相对静止, 在地面向月球发射一束光波, 经 2t 时间后 光波到达月球并反射回到发射台，在此期间有一艘飞船以速度 v 从地球飞向月球. 请问： (a) 飞船系中观测光波从地面到月球和从月球反射到地面的时间间隔和光速分别是多少？ (b) 为了判断飞船何时到达月球, 地面向飞船发射一束光波，在 2 时间内接收到飞船反射 回来的信号. 从飞船接收到信号算起, 地面和飞船各认为飞船还需要多少时间到达月球？ (c) 宇航员接到地面信号的同时, 向月球发射一束光波，在 2 时间内接收到月球反射回来 的光波，求出 与 t 和 的关系. 解：单向光速不变性是与相对论理论相容的一个约定: 对任意惯性观测者，无论是发射还是 接收光波均认为光速值为 c . 记地面发射台、月球基站和飞船分别为 E、M、F.
狭义相对论知识点总结
一、狭义相对论的两个基本假设 1、爱因斯坦相对性原理
在任何惯性系中，一切物理规律都相同。
2、光速不变原理
在所有的惯性系中，光在真空中的传播速率均为c。
二、洛仑兹变换
x x vt
坐
1 (v)2 c
标
y y
正
z z
变 换
t
t
v c2
x
1 (v)2
c
1、同时的相对性
只有在一个惯性系中同时同地发生的事件，在其它惯性 系中必同时发生．
2、长度的收缩
l l0
1
v2 c2
固有长度（原长）： 相对物体静止的惯性系 测得长度.
注意：测量长度一定是同时读取两端坐标取差。
3、时间的延缓
t
tt0
1
v2 c2
固有时间（原时）： 同一地点发生的两事件 的时间间隔 .
四、狭义相对论动力学基础
1、相对论质量：
m m0
1
v2 c2
m0—静止质量
2、相对论动量： P mv m0 v 1 v2 / c2
3、相对论能量：
静能： E 0 m 0 c 2 总能量：E m c 2 动能： Ek mc2 m0c2
４、狭义相对论力学的基本方程
F
x x vt
1 (v)2
逆
c y y
变
z z
换
t
t
v c2
x
1 (v)2
c
ux
dx dt
ux
1
v c2
v ux
速 度 正 变
uy
狭义相对论的简单解释
狭义相对论的简单解释1. 简介狭义相对论是由爱因斯坦于1905年提出的一种物理学理论，用于描述高速运动物体之间的时空关系。
相对论是现代物理学中最重要的理论之一，它在解释宇宙和微观领域中的现象中起着关键作用。
2. 相对性原理狭义相对论基于两个基本原理：相对性原理和光速不变原理。
相对性原理指出，所有惯性参考系下的物理定律都具有相同的形式。
简而言之，无论我们处于任何匀速运动状态下，物理定律都应该保持不变。
这意味着没有绝对静止参照物，只有相对运动。
光速不变原理是狭义相对论的核心概念之一。
它指出，在真空中光速是一个恒定值，与光源和观察者的运动状态无关。
这个恒定值被称为光速常数，通常表示为”c”。
根据这个原理，无论观察者如何移动，他们测量到的光速都将保持不变。
3. 时空观念狭义相对论引入了一种新的时空观念。
传统的牛顿物理学中，时间和空间是绝对独立的，而在相对论中，它们却是相互关联的。
根据狭义相对论，时间和空间不再是绝对的，而是取决于观察者的运动状态。
当一个物体以接近光速运动时，时间会变得更慢，并且长度会在运动方向上收缩。
这种时空关系被称为洛伦兹变换，它描述了不同惯性参考系之间的时空转换规则。
洛伦兹变换包括时间膨胀效应和长度收缩效应。
4. 时间膨胀根据狭义相对论，当一个物体以接近光速运动时，时间会相对于静止参考系变慢。
这被称为时间膨胀。
假设有两个人：A在地球上静止不动，B乘坐一艘以接近光速运行的太空船。
当B返回地球后，他会发现自己的时间比A慢了一些。
这意味着B在太空中度过的时间更少。
这个效应已经通过实验证实，并且与爱因斯坦的理论预测非常吻合。
时间膨胀是狭义相对论中最重要的结果之一，它改变了我们对时间的理解。
5. 长度收缩与时间膨胀类似，根据狭义相对论，当一个物体以接近光速运动时，它在运动方向上的长度会收缩。
这被称为长度收缩。
假设有一艘太空船以接近光速运动，船长为100米。
根据相对论，当我们以地面上的观察者的角度来看这艘太空船时，它的长度将会变得更短。
狭义相对论面临的问题及解决的途径
狭义相对论⾯临的问题及解决的途径《争鸣论⽂》引⾔⼆⼗世纪初，爱因斯坦等⼈以“相对性原则”和“光速不变原则”为基础，建⽴了狭义相对论，它对近代物理学起到了巨⼤的推动作⽤，但也引起了众多的质疑和争论。
直到已经过去了⼀百多年的今天，对它的质疑和争论依然不休[1]。
因此，厘清狭义相对论所⾯临的困难及相关问题的本质，寻求解决之道对推动物理学的发展将有重要意义。
1狭义相对论内⾯临的问题1.1孪⽣⼦佯谬的理解问题⾸先对狭义相对论孪⽣⼦佯谬的产⽣做简单的回顾。
设甲⼄两个惯性参考系，假定⼄相对甲以速度u做匀速直线运动，⼄中发⽣⼀事件，时间间隔为Δt，当从甲参考系来“量度”⼄中发⽣的该事件时，依据洛仑兹坐标变换公式，事件所经历的时间间隔为T甲(β=u/c，后同)。
反之，在甲中发⽣了同样⼀个事件，所经历时间间隔也是Δt。
从参考系⼄来“量度”时，这⼀事件所经历的时间间隔T⼄。
这就产⽣了⼀个问题，即将具有相同⾛时率的两只时钟放在两个相对运动的惯性参考系中，在这两个惯性参考系中的观察者都会观察到⾃⼰的钟⾛得更快，⽽对⽅的钟⾛得慢，换⾔之就是“挛⽣⼦佯谬”，即孪⽣⼦甲、⼄，甲始终留在地球上，⼄则乘飞船作宇宙航⾏，他们都会认为对⽅⽐⾃⼰年轻，那么，当⼄返回地球时，谁更年轻？对于这⼀问题的认识具有代表性的有以下⼏种观点：第⼀种观点认为，“孪⽣佯谬”可以在狭义相对论范围内解决。
认为动钟的⾛时率并不真正变慢，⽽是坚持标准钟的⾛时率，钟慢效应是因为不同惯性参考系对钟和测量造成的。
第⼆种观点认为，“孪⽣佯谬”可以在狭义相对论范围内解决。
但与第⼀种观点不同，认为动钟的⾛时率变慢，并通过⽐较复杂的运算得出外出旅⾏的双⽣⼦⽐地球双⽣⼦年轻[2]。
第三种观点认为，“孪⽣⼦佯谬”需要求助于⼴义相对论。
但发现这类研究并没有给出精确解，⼤多是进⾏了各种简化处理，⽽且并没有真正解决问题。
如⽂献[3]：当以地球为参考系计算时，认为加速和减速阶段远短于匀速运动阶段，忽略加速和减速阶段，得出地球时(T)与⽕箭时(τ)的关系，即出外旅⾏的时钟⽐静⽌钟要落后⼀些时间。
狭义相对论教学中的几个问题
狭义相对论教学中的几个问题1超光速问题光速是宇宙中最快的速度，是狭义相对论的基本信条．超光速是人们一直想找到的现象，资料显示：在天文观测方面，已观测到60多个超光速射电源（类星体），它们的膨胀速度一般都达到光速的数倍甚至几十倍，例如类星体3C345中两个子源的分离速度超过45倍．从数据上看似已经找到了超光速，但这并不是狭义相对论所定义的速度，狭义相对论所谓的速度必须是对实物粒子进行当时当地测量而得的，因为不同时不同地测得的速度、时间等概念已经没有意义．速度有很多种，比如拿着一只激光笔射向远方的一堵墙，然后转动激光笔，那么墙上的光斑就会迅速地移动，如果距离足够远的话，光斑的移动速度就可以超过光速，但这样的速度显然不是我们想要的速度，因为狭义相对论要求的速度必须能携带信息，比如光或任何实物粒子都可以携带信息，但光斑的移动以及射电源星体的分离速度是不能传递信息的，它只是一种概念上的速度．2运动的相对性及参考系的平权问题运动的相对性在中学参考系一节中就讲到，人们普遍认为根据运动的相对性，加速运动也是相对的，实际上加速运动并不是相对的，因为一个真正做加速运动的物体必须受到一个力源的作用，它并不是不可区分的．比如在两观者的身上各放一个弹簧振子，通过观察对方的弹簧振子有没有发生形变就可判断谁在做真正的加速运动，加速运动的不可相对性是理解双生子效应的关键．其次，狭义相对性原理说一切惯性系平权，即物理规律在惯性系中都是一样的，说明狭义相对论只承认惯性系之间是无法区分的，而广义相对论却认为所有参考系都一样，因此很多人会认为这两个理论是矛盾的，必然有一个不对，其实这并不矛盾，因为两套理论所研究的对象与时空背景不同．狭义相对论研究的是无引力的平直时空．广义相对论研究的是有引力的弯曲时空，广义相对论认为所有参考系平权是基于引力质量等于惯性质量，即引力所产生的效果与加速运动所产生的效果无法区分．比如加速运动电梯里的人并不能分辨自身的重力来自于加速运动还是引力作用，于是非惯性系就失去了特殊性，但要注意的是这种相等也仅仅是指物理规律的表达形式一致，而且是局域的等效，并不是说引力与加速的物理本质一样．因为引力场是有源场，是汇聚的，而“加速场”是平行的，它们在全空间内不可能等效．而在狭义相对论里是没有引力的，没有引力，自然不涉及引力效果与加速效果无法区分的问题，自然认为非惯性系与惯性系是不平权的了．3时光倒流问题时光倒流问题是狭义相对论出现后，人们对于时空幻想最多的问题，因为时光倒流可以引发很多很奇特的事情，那么到底会不会发生时光倒流呢？很多人认为是可以的，因为同时的相对性告诉我们一件事发生的先后顺序是相对的．比如A 举手和B举手这一事件，在不同的观者看来它发生的先后顺序可以不一样，可以是A先举手，也可以是B先举手，然而并不是这样的．仔细一想会发现A举手和B举手是没有因果关系的，即A举手与B举手没有任何联系，互不影响，这样的时间顺序当然是可以颠倒的．一旦有因果联系的两事件先后顺序就不可能颠倒，比如A是B的母亲，那么B的存在就与A有了因果联系，一旦出现时光倒流就会出现B回到过去将其母亲杀死而B到底存不存在的问题，显然这样的事件是科学家无法接受的．其实还可以从熵增加原理的角度来看待时光倒流问题，即封闭系统的熵（混乱程度）总是在不断地增大，就好比用挡板把A气体和B气体隔开，然后抽取挡板，随着时间的流逝A与B气体必然会混为一团，而且时间越长会越混乱，然而时间倒流就意味着A与B气体会自然地回到最初的状态，这显然不可能．再比如一座建筑物被风化后其损失的泥土分子已经散失在各个地方，并形成新的泥土被建成了另一座建筑物，依次循环，原来建筑物的泥土分子混乱度越来越大，时间倒流就意味着这些泥土分子又能自发回到原来的状态，这是不可能的．熵其实就是时间的方向，熵增加的过程就是时间流逝的过程，熵增加原理的成立就意味着时间的不可倒流．还有人认为只要速度达到光速就可实现时光倒流，然而达到光速需要的能量是无穷大，可惜宇宙所拥有的能量是有限的，故也不可能．4测量与观看问题狭义相对论里全都是测量问题，而且是对事件的当时当地测量，因此动尺收缩、动钟变慢效应等都是测量而造成的，很多人容易理解成是观看造成的，测量则不会发生这些效应，其实正是由于测量才会产生这种现象．首先看动钟变慢效应，如图2所示，要想做到当时当地测量，就必须在参考系中充满观者，这些观者拿着事先校准好的钟且只对经过自己身边的事件进行测量．设在S系事件发生于（t 1，x1）时，S′系为（t1′，x1′），此时校准好两钟的时间使。
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y y z z u t 2 x c t 2 2 1 u c
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
洛伦兹坐标变换式
x' ( x vt )
正 变 换
z' z v t ' (t 2 x)
c
y' y
逆 变 换
y y'
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论 基本要求： 3. 掌握相对时空观下的三个结论： （3）长度收缩 3-7题 3-11题 3-14题 3-20题
l l0 1 l 0
2
固有长度
光速不变原理：真空中的光速是常量，它与光 源或观察者的运动无关，即不依赖于惯性系的选择 .
相对论时空下的三个问题 第八章狭义 相对论
3.1.3 狭义相对论的基本假设
1. 历史背景
（1）1864年麦克斯韦电磁学理论 1 c 3 108 m/s
0 0
0 8.8510 F/m
12
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论 二 长度的收缩 标尺相对 s' 系静止
s s'
z
y
y'
v
o
x '1
l0
在 s' 系中测量
x '2 x'
l0 x '2 x '1 l '
在 S 系中测量
z'
o' x1
x2
x
l x2 x1
x2 x1 1 2
测量为两个事件
( x1 , t1 ), ( x2 , t 2 ) 要求 t1 t2
1 c
2
1
c
2
u cu c u uc 1 2 1 2 c c
仍等于光速c，与参考系的运动无关。 3-4题
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
【例3.7】一宇宙飞船以0.9c的速度离开地球， 在飞船上发射一枚导弹。若导弹相对飞船的速 度也是0.9c，求导弹相对地球的速度。 解 以地面为 S 系 以飞船为 S/ 系，
t0
则 则
t 0 t 0
此结果反之亦然 . 时间延缓：运动的钟走得慢 .
若x' 0
t
1
2
t0 原时最小
长度收缩：运动物体在运动方向上长度收缩 .
l l0 1 l 0
2
原长最大
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论 一 同时的相对性
事件 1 ：车厢后壁接收器接收到光信号. 事件 2 ：车厢前壁接收器接收到光信号.
2
x
x ut
2
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
洛伦兹变换
u u
2
逆变换
x
x u t 1 u c
2
x
x u t 1 u c
2 2
y y z z u t 2 x c t 2 2 1 u c
0 4 107 N/A2
（2）伽利略变换下各方向的光速不恒为c （3）绝对静止参考系以太
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
2. 爱因斯坦相对性原理
对于描述物理定律（包括力学定律）来说， 所有的惯性参考系都是平等的，不存在特殊的 绝对惯性系。 3. 光速不变原理
在所有惯性系中，光在真空中的传播速率都 等于c。或者说，无论光源和观察者如何运动， 观察者测得的光速都等于c。
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
y'
1
v
12
y y'
2
12
v
1 2
12 12 12
o'9
3 6
9 6
3
x'
o o'9
x'
3
3 6
9 6
3
9 6
x
S 系 ( 地面参考系 )
事件 1 事件 2
S' 系 (车厢参考系 )
( x1 , y1 , z1 , t1 )
( x '1 , y '1 , z '1 , t '1 )
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论 （2）长度收缩
L L0 1 u c
2
2
L称运动长度
L0称固有长度
因为L L0
我们简称长度收缩
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论 （3）时间膨胀
t
t0
2 2
1 u c
t称运动时间 t0称固有时间
( x '2 , y '2 , z '2 , t '2 ) v v x ' t ' x ' t ' t ' t ' 0 2 2 同时 2 1 c c 0 不同地 x ' x ' x ' 0 t 2 2 2 1 1 1
( x2 , y2 , z2 , t2 )
x ( x' vt ' )
z z' v t (t ' 2 x' )
c
v c
1 1 2
伽利略变换。
v c 时，洛伦兹变换
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论 狭义相对论时空观 同时的相对性 若 若
t ' 0 x ' 0 t ' 0 x ' 0
x '2 x2 vt 2 1 2
x'1
x1 vt1 1 2
x'2 x'1
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
s s'
z
y
y'
v
l0 x '2 x '1 l '
o
x '1
o' x1
l0
z'
x '2 x' x2 x
2
l x2 x1
x'2 x'1
固有长度
x2 x1 1
2
l l ' 1 l0
注意
固有长度：物体相对静止时所测得的长度 .（最长）
长度收缩是一种相对效应, 此结果反之亦然 . 当 1 时
l l0 .
洛伦兹收缩: 运动物体在运动方向上长度收缩 .
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论 三 时间的延缓
运 动 的 钟 走 得 慢
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
s
y y 'v s'
d
12
s'系同一地点 B 发生两事件
9 6 3
o o'
B
12
x' x
( x ' , t '1 ) 接受一光信号 ( x ' , t '2 )
发射一光信号
在 S 系中观测两事件
s
y
( x1 , t1 ), ( x2 , t 2 )
3
9
o
9
x1
12
d
3
6
x2
12
9 6
3
x
vx' t1 (t '1 2 ) c vx' t2 (t '2 2 ) c
6
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
s
y
12
9
3 6
vx' t (t ' 2 ) c
o
9
x1
12
d
3
x' 0
3
x2
12
9 6
u t 2 x c t 2 2 1 u c
1. 当t 0时，即S 系中事件同时； 当x 0时，即S 系中事件异地； 则得t 0， 即S系中事件不同时；
2. 当t 0, x 0时，即S 系中事件同时
又同地地；则得 t 0， 即S系中事件也同
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论 基本要求： 1. 了解绝对时空观下的伽利略变换 2. 理解相对时空观下的洛伦兹变换 3. 掌握相对时空观下的三个结论： （1）同时的相对性 （2）时间延缓 （3）长度收缩 4. 掌握质速关系 质能关系
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
x
t t2 t1 t '
t t ' 1 2
6
固有时间 ：事件所在系时钟测得同一地点发生的两事 件的时间间隔 . t t ' t0 固有时间
时间延缓 ：运动的钟走得慢 .
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
第3章 狭义相对论
3. 掌握相对时空观下的三个结论：
则导弹相对地球的速度
u 0.9c 0.9c 0 . 994 c u 0 . 9 c 0 . 9 c 1 2 1 2 c c
通过速度合成也不能超光速（自学）
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
3.2 洛伦兹变换
x y y z z
x ut 1 u c
因为t t0
我们简称时间膨胀；时 间延缓；时钟变慢。
相对论时空下的三个问题 第十八章狭义 相对论
作业
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22题
16题