拉曼光谱简介-以碳材料为例
实用干货丨解析常见碳材料的拉曼光谱`
1550 1540 1530 1520
0.8 1.0
G+ G-
Semiconducting
1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4
Diameter (nm)
Metallic tubes: G-→LO & G+→TO Semiconducting tubes: G- →TO & G+ →LO
G- diameter dependence → TO circumferential
做计算 找华算
Raman Shift (cm-1)
1600 1590 1580 1570 1560 1550 1540 1530
TO LO
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱG+ G-
Metallic
1600 1590
LO
1580 1570 1560
c. Illustration of the relationship between angles and the chiralities of
the adjacent edges.
做计算 找华算
当两相邻边缘的夹角是30°，90° 时，两边缘有不同的手性，一个是 armchair,一个是zigzag。
做计算 找华算
2D-BAND
层 数 依 赖 性
激发光能量依赖性
1. e excitation
2. e-phonon scattering
3. Phonon with opposite momentum 4. E-hole recombination
做计算 找华算
石墨的拉曼光谱
不同点不同偏振方向的 拉曼光谱 （a）完美石墨晶体 （b）有缺陷的石墨
碳量子点拉曼光谱
碳量子点拉曼光谱
碳量子点拉曼光谱是一种表征碳量子点结构和性质的技术手段。
拉曼光谱是利用物质分子在散射光中发生频率变化的现象进行分析的方法。
对于碳量子点而言，它们的尺寸通常在纳米级别，因此其电子结构和振动模式与大尺寸的碳材料有所不同，这也导致了其特殊的光学性质。
通过测量碳量子点的拉曼光谱，可以获得关于其晶格结构、表面化学组成以及内部电子行为等方面的有价值信息。
拉曼光谱图可以反映出碳量子点的振动模式，如D带、G带和2D带等。
其中，D带代表着碳材料的缺陷或杂质引起的结构失序，而G带则代表着碳材料的有序晶格振动。
2D带则是二维材料独有的特征，代表了由双层碳原子组成的振动模式。
通过对碳量子点拉曼光谱的分析，可以确定其结晶度、尺寸分布、表面功能化基团以及纳米结构等信息。
此外，拉曼光谱还可以用于研究碳量子点的光学性质，如发光机制和能带结构等。
通过对这些信息的获取和分析，可以为碳量子点的合成方法优化、表面修饰以及在光电器件等领域的应用提供重要的指导。
综上所述，碳量子点拉曼光谱是一种非常有用的技术手段，可以帮助我们深入了解碳量子点的结构和性质，并且在材料科学和纳米技术研究中具有广泛的应用前景。
拉曼光谱 炭黑
拉曼光谱炭黑
拉曼光谱是一种分析技术，通过测量散射光的频率变化来提供关于分子振动和转动的信息。
对于炭黑（Carbon Black），拉曼光谱可以用来研究其分子结构和振动模式。
炭黑是一种由碳原子构成的黑色颗粒，通常用作橡胶、沥青、颜料等的添加剂。
在拉曼光谱中，可以观察到与碳原子振动和结构相关的峰值和谱带。
一些可能出现在炭黑拉曼光谱中的特征包括：
1.G带（G band）：代表石墨晶格振动，与碳原子的平面振动
有关。
2.D带（D band）：代表非晶形碳或缺陷，通常与炭黑中的结
构缺陷相关。
通过分析这些峰值和其他特征，可以获取关于炭黑样品的结构信息。
需要注意的是，拉曼光谱也受到样品制备和实验条件的影响，因此在解释结果时需要考虑这些因素。
碳纳米管拉曼光谱三个峰
碳纳米管拉曼光谱三个峰摘要：一、碳纳米管简介二、拉曼光谱概述三、碳纳米管拉曼光谱三个峰的特性四、三个峰在碳纳米管表征中的应用五、总结与展望正文：碳纳米管作为一种纳米材料，具有独特的物理和化学性质，吸引了科研界的广泛关注。
拉曼光谱作为一种表征手段，对于研究碳纳米管的结构和性质具有重要意义。
本文将探讨碳纳米管拉曼光谱中的三个特征峰，并分析其在碳纳米管表征中的应用。
首先，我们来了解一下碳纳米管。
碳纳米管是由碳原子组成的纳米级管状结构，具有良好的导电、导热、力学和化学稳定性。
根据石墨烯片层卷曲方式的不同，碳纳米管可分为两类：单壁碳纳米管（SWCNT）和多壁碳纳米管（MWCNT）。
拉曼光谱是一种基于拉曼散射效应的表征技术，可用于测量物质的振动、转动和晶格振动等信息。
在碳纳米管研究中，拉曼光谱起到了关键作用。
碳纳米管拉曼光谱中的三个特征峰分别为：G峰、D峰和2D峰。
G峰是由于碳纳米管中的sp2碳原子振动引起的，其位置和强度与碳纳米管的结构和手性密切相关。
G峰强度较高，一般出现在约1500cm-1的位置。
D峰源于碳纳米管中的无序振动，通常出现在约1300cm-1的位置。
D峰强度较低，但与碳纳米管的直径、长度和手性有关。
2D峰是由于碳纳米管层间的范德华力引起的，出现在约2000cm-1的位置。
2D峰强度较低，对碳纳米管的手性、直径和层数敏感。
这三个峰在碳纳米管表征中的应用如下：1.通过G峰和D峰的强度比，可以初步判断碳纳米管的直径和手性。
2.2D峰可用于分析碳纳米管的层数，结合G峰和D峰的变化，可进一步确定碳纳米管的结构。
3.拉曼光谱还可以用于评估碳纳米管的分散状态和纯度，通过观察峰形和峰强度变化，可判断碳纳米管样品中的杂质和团聚现象。
总之，碳纳米管拉曼光谱三个特征峰在表征碳纳米管的结构、手性、直径和层数等方面具有重要应用价值。
常见碳材料及其拉曼光谱(精)
常见碳材料及其拉曼光谱陈翠红 200& 12.02三维的石金刚石 二维的石9烯・碳纳米带 一维的《纳米管•《纳米线 *维的富《烯(Ceo)S 筑学家理査《 •巴克明斯特•富«(Richard Buckminster Fuller) 设计的美国万国席览馆球形n 顶»壳＜氛.常见的碳材料有:占::石墨的拉曼光谱自然界中并不存在宏观尺寸的石S单晶，而是含有许许多多任《取向的微小晶粒(HHIuni) •高定向热解石星(HOK；)是人工生长的一种石星.其碳平面几乎完美地沿其垂直方向堆*.然而沿着石星平面内・晶粒仍然存在任竜取向但非常小•CMfMM(I)结构不Ph拉曼光谱不同(2) G-band(*l580cm M是由碳环或长»中的所有原子对的拉伸运动产生的.(3)缺陷和无序诱#n-band (-•I360vm ')的产生•blc)Amorpboin Cwtx>n (a very broadpMk)(4) 我们用D峰与G峰的强度比来衡*碳材料的无序度・Highly oriented pyrolytic graphite (No D❻and) at 1582 cnrJActivated Charcoal (D and G bands ot I3eo. lUOcm')Ramon Spoctmm of OraphlteK T・4Krv・A・ A・fe> I la KMAXUt<Kpe»4v*d U1969)Wfcr**1355CB-1峰的出现归结于微晶尺寸效应使得没有拉*活性的某些声子在选择定W改变后变得有了拉*活性•发现D模对于拉曼活性0«的相对强度与样品中石》微晶尺寸的大小相关.Mbaud的发现及其研究1970年量先报道了无序诱导的I)模.19X1年.一些人利用不同的激发光能量研究了石《的拉*光谱，得出D 模频率随激发光能童的线性移动.斜率在4(450an.1/tY之间.1990年，一些人通过实验总结了D模强度和样品中各种无序或峡陷的相互关系，证明无论石®存在任何形式的无序，D模都会出现•无序诱导的D-band 的产生一双共提拉曼散射D,2D-Band-Double ResonanceD-BandG-Band1 ・ e excitation2. e ・phonon scattering3. defect scattering 4・ E-hole recombination伴随着层数的增加强度提高2D-Bandf■H E(C)Rwran V fl (cm**)-- A r*-才—n2700 2*00AOCn<» fthW (CP'*'}L c excilatian 2. c-phonon scuitcring 3. Phonon uHh uppusilvrocmenluin4. E-hoIe reconibinution激发光能*依聯性石墨的拉曼光谱111«111 K|><-*<• (, r<>w<-<>1 >v <>r111<-*It V S r I ： I- It A N I I ： Ic I ，l< Ip A N |> C II It IM I I A r< *]' II <T M ?< I ：/•/ 小w”・，丿化/ 「“♦"如”切八 / "力. "/< <F«| J71>< <<«iau.4 ik >2/八Af4/u/ E cf 川初”•"山紹•次・ 77管/“n ・Ar Z7f r Z A /«."桁./yr#7l/>. fitrtuttuy不同点不同《«方向的拉曼光谱 (a) 完美石ft 晶体 (b) 有缺陷的石《激发光能«增加. 向离能方向移动・激发光波长衽近任外到近紫外是 性的・ «»4O'S0ca -7er2D 的大*是D 的两俗(a) D 模的相对强度与石ft 微晶尺寸La 的 相互关系-(b) 石》—阶和二阶拉*模的激发光能 *依義性.r IKIUV 7・(11) talMlMl I I M UMII Cur thv D UB O J W Ul tut tlliw tlftUvf will liWM©tMWg. (*> O«lcwlnt«-<l {full «qiBAXM> and v»cMiirv*1 (vp«ti •vmhc4«) frc>qiicntic» of th* t> n>o<1<» M0. U I AA' 4 jg Jj JvM,»1'3 Jk' r'*7；-'iT'~7KwMtMllKPuM b/fu/nnn epcHr 已gy <J / QfTupfuh■ 抄 粒l.MV l-MM> I5«K»lO<A)M fiUMitott u< uxjcii*!kM* vt*v«v<\\ Fiuiii Tl)o«u*vb Xr (Uah I2UUU). ilkv uwuujvu»vi«t* i«Jkvu from rf n/ (IO?KI). P6o«tk rf n l. (I W>H) And Mfhcf </. { VW>J小结療石4「532啊光学膜的拉曼峰强不依说曼实脸中激发光偵抿孚款字詮為谱睑垂亶和平行值摄配.下的蟹度不同’说明石■微晶的尺G*的频率比G 的两倍大・可能是纵向光学声子支的过度弯曲导致•一般来说・非拉曼活性舉动倍頻模的二阶拉《散射在石■中是允许的•爲群欝歸舉番雜盜蠶皺評于与石稣其他SP"*碳材碎石》烯是一种其禁带宽度几乎为寒的半金属/半导体材料 在2006 - 200M 年阖■石•烯已被制成弹道输运A 体伸bidlkw IransiMoDt 平面场效应管（FieW-EfTevI rransislorsh 并且吸引了大批科学家的兴ft■>石ft 烯的手性 Graphene 的结构及其拉曼光谱半金属性ZIGZAGrn V sK'AL Hr VIEWII T M H S石a 烯的拉曼光谱KMitiMit Sprrla-um IB T CU'MphriK' omi < ^ritpIx-iBr t.a'ufA.<7 IcfKirt?'* J <' Meyr 」V ' <? C AMi4<hi * M丿、<«"仇K. S N lum.』i4Mtl A. K-Ckuvi"*Ci4M^W|cr祕rvnnmuviwwr Z? A 冷*W *・ Ctvn/vAAv* CA> A 仏WMT %•从/ 5fM«r 敞 VMV ・Jk MWW^" <J*7wrw<- /idTJi A rr 究 /rf ；r /■*»* 〜4 7W/ ♦彳 I(a) Comparison of Raman spectra at 514 nm for bulk graphite and graphene. They are scaled to have similar height of the 2D peak at 2700 enrV(b) Evolution of the spectra at 514 nm with the number of layers. (c) Evolution of the Raman spectra at 633 nm with the number o( layers.(d) Comparison of the D band at 514 nm at the edge ol bulk graphite and single layer graphene. The fit of the D1 and D2 components ol the D band of bulk graphite is shown. fe) The four components of the 2D band in 2 layer graphene at 514 and 633 nm.mvMv Aar.*«.w Av^rrp Mm Ar4i*< A|/< WV Jm 2lHH»c p«Hi*«hod 34» tKiolwram me we严41*000no! \ 心序W«，3”K I \23 LZ J__ ■ 亠g ―R«nw Sign 、M» ano MM zzn me sm(d) D 峰的产生及峰位的不W (e) 2layer 2D 峰由四个组成Gniphrar 中 f 心无缺IB 存在7ZTDO 2*00^*>3e8wA JMiMfrmam2000B "声子支的分«<1.5cm'' 所以归因为电子能级的分裂电子《带的分 便bilayer 分裂为四个带FIG. X r>R f« the 2D peak in <«* single layer and 1b> hla’crAfTLKL> PHYSICS LETItRS ■、・ 16311｝小MM)Edge chirality determination of graphene by Raman spectroscopyYuMeng You, ZhenHua Na, Tina Yu. and ZeXlaog Shen**Abitri aW flbsfi, ScAorM 今 Hbwwrt/ 耐 MarArmuiirtf/ $d<wrx AAhowgt/iwrfTOjy, Siiguptyr 27S7t ・ (fUceived 21 July 2a»: iMxepiAXi 30 ScpKinbcr 2WJ8. pubiubed uohoe 22 (Xtuber 200»>SCBVSSS一％Bilayer graphene单层及双层graphene2D 峰的双共撮过程%a*r * A■ 1才(C) 3(r• 1 ZigjagFIG. b Color onhnvOpikal Inwge <W * l> pkul MCG S I KT I and the angles between cdgc»・b The statislkat rvsulls oT the anglemeasunments. rhe standard deviation Is 5-4* •c Illustration of the rclatlonship between angles and the chlruUtks of the adjwtnl rdges>...WJArmchaw • •：『：：：：： a*-f ：■:-：■ N->：■：-：■当两相邻迦》的夹角是30- • 90-时. 两边缘有不同的手性• 一个是armchair, 一个是zigzag.无序诱导的口峰的拉曼强度与边^* 手性有关， 在armchair edge 的边缘D 峰强度较强. 在zigzag边缘较弱.nC. J ICJur Rioua l ua hi tni “o di|iln W MT, (H flfr 〈rogX W. and (di <Mr TW wiugvi<inci«* 时 th* ◎ bod tmtwif ・kw ■ fnMww ml 2聘的 «<tW SLC sheet*. TV bur ■ adu -«*nJ 忖 ihr tvm imwv The w|«*-iinpM«J frMTViWi* b yuig X ibr 忙 mdx<hng Ar edfe <lutaJ<> K«e tkM the vbrabty <■< IMi*l) *<feJcieUMaed ” the obM — uf Ek toi< *wa| ■m W/W <« Oe iMC rvtr ■ 5L J C Dr wnk ta H I MO .小结（；2p hem;—般出现三个峰l ）X>«2l）；SLG 的2D 峰是尖悦的融峰，BLG 的2D 峰有四个组成，其他的都是两个组 成・可用来区分石星烯单层与多层・2D 峰起源于动量相反的两个声子參与的双共振拉S 过程.在所有sp2 碳材料中均有发现.石星烯根据边缘的不同・具有不同的手性.用fe*光谱.根据n-band 的拉曼强度可以识别graphene ed 跳的手性・对数百MCG 的研究表明，MCGiiat 夹角是30-的倍»・两相邻边缘的夹角是30- , 90。
碳材料拉曼分峰拟合
碳材料拉曼分峰拟合
碳材料拉曼分峰拟合是一种常用的方法，用于分析和表征碳材料的结构和物理性质。
拉曼分光光谱是一种非常敏感的分析技术，能够探测和分析材料的微观结构和振动特性。
拉曼光谱图可以通过拟合各种谱峰来解析材料的结构和化学组成。
在碳材料的拉曼光谱中，常见的谱峰有D带、G带和2D带，它们分别对应于材料的结构和振动特性。
通过拉曼分峰拟合，可以准确地确定这些谱峰的位置、形状和强度，并进一步分析材料的结构和性质。
此外，拉曼分峰拟合还可以用于研究碳材料的缺陷、应力和表面性质等方面，具有重要的应用价值。
- 1 -。
碳的拉曼光谱
碳的拉曼光谱是一种用于研究碳材料和碳结构的分析技术。
它利用拉曼散射的物理现象，其中光在碳材料上散射时，会与碳原子的振动和旋转模式相互作用，从而产生特定的拉曼光谱。
拉曼光谱的优点包括高灵敏度、高分辨率和无损检测。
这些特性使得拉曼光谱在许多科学领域中得到广泛应用，包括材料科学、化学、生物学和医学。
在碳材料的研究中，拉曼光谱可以提供关于碳原子结构和化学键信息的重要线索。
例如，石墨烯和碳纳米管的拉曼光谱具有非常特征的峰，可以用来区分和识别这些材料。
此外，拉曼光谱还可以用来研究碳材料的光学性质、电子结构和化学反应性。
总的来说，拉曼光谱是一种强大的工具，可以提供关于碳材料和碳结构的有价值的信息，帮助科学家和研究人员深入了解碳材料的性质和行为。
raman拉曼光谱碳缺陷电催化
raman拉曼光谱碳缺陷电催化
拉曼光谱是一种非常重要的光谱分析技术，可以用来研究材料的结构和性质。
在碳材料的研究中，拉曼光谱可以用来检测和表征材料中的缺陷和电子激发态。
对于碳材料中的缺陷，例如碳纳米管和石墨烯中的缺陷，拉曼光谱可以提供它们的特征峰位置和峰形信息。
碳纳米管中的缺陷可以导致峰位的红移和峰形的变化，通过拉曼光谱可以定性和定量地分析这些缺陷。
另外，拉曼光谱还可以用于研究碳材料中的电子激发态，例如电子激发态下的局域振动模式。
在碳材料中，具有特定的电子激发态的缺陷可以导致拉曼光谱中新的特征峰的出现或者原有特征峰的变化。
通过分析这些特征峰的位置和峰形，可以了解材料中的电子激发态和缺陷的性质。
综上所述，拉曼光谱是一种非常有效的技术，可以用来研究碳材料中的缺陷和电子激发态，并且在碳缺陷电催化方面具有重要的应用价值。
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Voigt
6
拉曼光谱的分辨率
Spectrometer精度 激光波长 光栅 CCD（大小和类型Si/InGaAs） 间接相关：拉曼系统的调试；激光能量的 大小；基底的反射；样品的发射和散射
7
拉曼光谱的校准
一般意义下的调零：使用校样或者仪器调零 绝对数值校准：使用各种固定波长的lamp 换不同波长的激光（spectrometer位置的变 化以及激光波长偏移） 激光能量 光栅变化产生的影响 长焦镜头和短焦镜头的影响 Slit的影响 光路的调节
Shi et al. Nature Mater. 2016
Kuzmany H. Solid-State Spectroscopy: An Introduction, Springer-Verlag, Berlin Heidelberg (1998) 24
Summary
• 讲解了有关拉曼光谱的基础知识
18
Fine structure of LLCC-band
Each peak corresponds to polyyne with specific length.
Shi et al. Nature Mater. (2016) 15, 634-639 19
共振拉曼光谱
利用不同的激光能量来分别共振激发不同长度的碳 链（能级不同），从而得到碳链的长度分布。
Near-field Raman spectra for individual LLCC@DWCNT
1500 C atoms
2300 C atoms
Performed in Lukas. Novotny’ lab
Two individual LLCC@DWCNTs with different frequencies were assigned to LLCCs including 1500 and 2300 carbon atoms, respectively.
Shi et al. Nature Mater. (2016) 15, 634-639 20
Allotropes of Carbon
Hirsch A. Nature Mater. 9, 871 (2010) 21
碳的同素异形体的拉曼峰位
Casari et al. Nanoscale 2016
22
Shi et al. Nature Mater. (2016) 15, 634-639 23
变温拉曼：Confirming interaction between LLCCs and DWCNTs
Two coupled modes
Coupled two level system: The activation energy Ea≈33 meV.
Chacon-Torres et al. ACS Nano 7, 9249 (2013) 16
拉曼光谱的类型
• • • • • • • • • 共焦显微拉曼光谱 透射拉曼光谱 偏振拉曼光谱 共振拉曼光谱 傅里叶变化拉曼光谱 表面增强拉曼光谱（SERS） 针尖增强拉曼光谱（TERS） 受激拉曼增益光谱（双激光） 拉曼联用（SEM、AFM、STM）…
• 回答了一些常见问题
• 介绍了不同类型拉曼光谱的应用
• 欢迎加入qq群：碳纳米管与拉曼光谱 378577988
Thank you for your attention! Questions?
25
• 变温，变压（结构变化） • 磁场，电场…
Lapin et al. Faraday Discussions, 2015
17
共振拉曼光谱
共振拉曼光谱的作用： 1) 增强拉曼信号（同时可能有荧光产生）； 2) 判断材料能级（配合计算推断材料结构）。
Hároz et al. PhysRevB.91.205446
3
拉曼光谱的特点
• Raman shift = 107/ λ laser – 107/ λ outgoing
• 同一样品，同一拉曼谱线的位移与入射光的波长 无关,只和样品的振动转动能级有关（特例：D峰 和G’峰）； • 斯托克斯线比反斯托克斯线的强度大（根据 Boltzmann分布，处于振动基态上的粒子数远大 于处于振动激发态上的粒子数） 测温：斯托克斯光与反斯托克斯光的强度比
气态样品：特殊的样品盒
11
荧光问题的解决
• 最有效：调整激光波长（增加波长） • 最复杂：调整仪器（三单色仪）
• 最简单：降低激光强度，降低样品浓度 （作用有限） • 更多：荧光淬灭（转移），反斯托克斯 • 如：功能化GO的测试，Cu基底上的石墨烯
12
碳材料研究中的几个常见问题
拉曼光谱分峰的原则：尊重物理规律，少而精
拉曼光谱简介-以碳材料为例
Lei Shi (石磊) University of Vienna
Outline
• 拉曼光谱的基础知识 • 常见的问题 • 不同类型拉曼光谱简介 • Summary
2
拉曼光谱定义和特点
IR Fluorescence
• 瑞利/拉曼散射：弹性/非弹性散射(~10-7—10-11) • 拉曼光谱：Adolf Smekal理论预测，Raman实验 • 去除瑞利散射：Edge滤光片，全息陷波(notch)滤光 片，可调滤光光谱仪(三级单色仪)。
拉曼光谱的作用
• • • • 鉴别分子结构（图库、手性）、相以及材料的应力； 确定分子内不同的振动模式； 分析材料的结晶度，浓度分布，应力分布… 光声耦合，电声耦合，相互作用，电荷传递…
Yu et al. Nature Mater. 10, 443 (2011) 15
石墨插层化合物
• 电荷转移只发生在靠近插层的石墨烯附近
ID/IG计算中使用强度还是峰面积（目的）： 缺陷的多种类型，不同的官能团… 掺杂、复合碳材料的拉曼： 峰位移动、峰宽变化 GO还原为rGO的拉曼光谱的强度变化： 还原的方法决定
13
拉曼光谱的作用
• 如何处理拉曼数据？（提问的艺术） 分峰拟合（峰位及其移动、峰宽、峰强…）
Gaussian, Lorentzian Adapted from HORIBA 14
8
测试时需要注意的问题
调零和校准 激光波长的选择：共振、避免荧光，等等
激光能量的使用原则：能量最高至拉曼峰 不产生偏移（温度变化导致的） 光栅的选择，slit的变化影响，镜头
如何对焦：根据信号确定，而不是显微镜 光斑聚焦程度（液体、薄膜样品特例） 良好的信噪比（积分时间 X 积分次数）
4
拉曼光谱仪工作原理
偏振片
• 偏振拉曼光谱中对偏振片的要求：激光能量不变
5
拉曼光谱的强度，峰形和分辨率
• 拉曼光谱的强度：面积积分（IG/ID比） • 峰形： Gaussian, Lorentzian, and Voigt (本征峰宽) • 分辨率：并不是数据点之间的间隔！（瑞利散射）
Gaussian, Lorentzian
9
测试后的数据处理
可以使用任何数据处理软件 一般不平滑（测试时保证信噪比） 去除荧光的影响，去除背景影响（仪器自身原 因导致的） 对比样品原则：对比峰位的移动，峰宽的变化。 而绝对强度变化一般不作比较；可以比较峰的 相对强度，如归一化G或2D峰 分峰的原则：符合物理规律，少而精 叠加峰的判断和原则
10
各类样品的测试技巧
一般而言，不透明的固体样品可以直接测试：激光的选 择，平整的表面，密度，角度…
透明固体样品：对焦的重要性
纳米级薄膜样品：反射膜的必要性
液体样品（注意挥发和对焦）： 1.石英、蓝宝石、硅片、金属上液滴测试（玻璃的荧光）； 2.比色皿/石英瓶中大量液体； 3.毛细管中测试：发射折射