西安电子科技大学《电磁场与电磁波基础》全套课件8
体积V内的磁偶极矩产生磁矢位
µ0 = 4π
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µ0 M (r ')∆V '× R ∆A = 4π R3
µ0 A= 4π M (r ') × R ∫V R3 dV ' 1 ∫V M × ∇ ' R dV '
LE
− ) l l r− r+ 2 2
p = ql
ϕ (r ) =
p⋅r 4πε0 r 3
3( p ⋅ r ) r − p 4πε 0 r 3 r 2 1
E=
p
lexu@
4πε0 r 3
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lexu@
LE
U
N .C
11
磁介质的磁化
物质分子中所有电子对外部产生的磁效应总和可用等效回路电流 表示，该电流称之为分子电流；
分子电流的磁矩称为分子磁矩；
m = I ∫ ds′
S'
lexu@
LE
p = ql
U
∫
N .C
S'
7
磁偶极子
电流环的磁感应强度：
1 1 m× r ∇ × 3 = ∇ 3 × (m × r ) + 3 ∇ × (m × r ) r r r 3 1 = − 5 r × (m × r ) + 3 [m(∇ ⋅ r ) − (m ⋅∇)r ] r r 3 1 = − 5 [m(r ⋅ r ) − r (m ⋅ r )] + 3 (3m − m) r r 1 = 5 [3(m ⋅ r )r − r 2 m] r
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T= m × B
F = (m ⋅∇) B
lexu@
LE
U
N .C
10
磁介质的磁化
物质分子内部由于电子的自旋和轨道运动形成电流 不同物质分子内部电子排列不同，有的物质分子内所有电子 运动形成的电流不能相互抵消，每个分子都是一个小电流环， 即磁偶极子，分子具有固有磁矩。无外加磁场时，由于固有 磁矩的任意排列，分子电流互相抵消，物质对外不显示磁性。 在外磁场作用下，分子固有磁矩都顺磁场方向排列，分子电 流产生的磁场与外磁场相迭加，使物质内部的磁场加强，这 种物质称顺磁性物质。 有的物质分子内各电子运动所形成的电流互相抵消，分子无 固有磁矩，对外不显磁性。在外磁场作用下，电子运动状态 将发生变化，电流不再相互抵消，形成分子电流，产生分子 磁矩。这种分子磁矩与外磁场方向相反，产生的磁场与外磁 场相互抵消，使物质内部磁场减弱，这种物质称反磁物质 （或抗磁性物质）。 还有一种磁介质称为铁磁性磁介质
∫
S'
ds′ × r
= A
µ0 I µ0 ′ ′) × r = × ds r I ds ( 3 ∫S ' 3 ∫ S ' 4π r 4π r
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lexu@ 6
磁偶极子
磁偶极矩
Note1：m称之与电流环对应的磁偶极子的磁偶极 矩 Note2：单位A.m2（安培.平方米）
LE
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15
lexu@
µ0 1 = A M × ∇ ' dV ' ∫ 4π V R 利用矢量恒等式 µ0 ∇ '× M µ0 M = A dV '− ∇ ' × dV ' ∫ ∫ R 4π V R 4π V 利用矢量积分变换 ∫ ∇ × FdV = − ∫ F × dS
电磁场与电磁波基础
主讲：徐乐
XI LE
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U
N .C
Review
磁感应强度
磁通连续性原理 安培环路定律
恒定磁场的基本方程 矢量磁位
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1 µ0 I 1 = [ A lexu@ dl ′ + 3 ∫ 4π r l r
U
l
∫ (r ⋅ r ′)dl ′]
N .C
5
磁偶极子
由矢量叠加性质可知，积分第一项结果为零； 矢量恒等式：
积分第二项：
代入可得：
XI
′ ′ × ∇′u = udl ds ∫ ∫ S' l ∇( A ⋅ B ) =A × (∇ × B ) + ( A ⋅∇) B + B × (∇ × A) + ( B ⋅∇) A
m是分子磁矩 求和对体积元ΔV内的所有分子进行 磁化强度M的单位是A/m(安培/米)。 如在磁化介质中的体积元ΔV内， 每一个分子磁矩的大小和方向全 相同(都为m)， 单位体积内分子数是N， 则磁化强度为
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lexu@ 3
LE
磁偶极子
回顾电偶极子
电位 ：
电偶极矩：
电场强度： E (r ) =
球坐标系表示：
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ϕ( r ) = q 4πε0 ( 1 1
µ0 m ×r A= 4π r 3
定义S为电流环对应的面积矢量，则
Note：以l为周界的曲面S虽然是任意的，但其面积 矢量S却是确定唯一的，因此只要电流环确定，则 磁偶极矩确定且唯一 S = ds′
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S
lexu@
LE
ˆ J mS = M ×n
ˆ' M ×n ∫ S ' R dS ' µ0 A= 4π
µ0 Idl A= 4π ∫l R
O
2
LE
r
−1/ 2 1 −1/ 2 1 r ' 2r ⋅ r ' 2 2 = (r + r ' − 2r ⋅ r ') = 1 + − 2 R r r r −1/ 2 1 2r ⋅ r ' 1 r ⋅ r ' ≈ 1 − 2 ≈ 1 + 2 r r r r
lexu@
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14
LE
磁介质的磁化
磁化电流
取磁介质内部任一点r’处的体积元， 则该体积元内的磁偶极矩为M△V’， 它在r处产生磁矢位：
(ar 2 cos θ + aθ sin θ )
U
N .C
4
磁偶极子
[考察]线度很小任意电流环的磁感应强度
线度很小：电流环尺寸相对观察点距离而言足够小 I 取坐标原点O，使r’不超过 dl’ r’ 环的线度，r>>r’
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1 µ0 I 1 = [ A dl ′ + 3 ∫ 4π r l r
l
LE
∫ (r ⋅ r ′)dl ′]
)dl ′ ∫ (r ⋅ r′=
l
∫
S
ds′ × ∇′(r = ⋅ r ′)
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B = ∇[3(m ⋅ ar )ar − m] 3 4π r
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磁偶极子
ˆz m 若磁偶极矩沿z轴方向，即当 m = a 时： µ0 m sin θ ˆ A = aϕ 4π r 2 相应地磁感应强度为： µ0 m ˆˆ = (a B r 2 cos θ + aθ sin θ ) 3 4π r p (ar 2 cos θ + aθ sin θ ) E= 3 4πε0 r
在外磁场的作用下电子运动状态会产生变化，这种现象称为物质 的磁化；
能发生磁化现象的物质叫磁介质。
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磁介质的磁化
在外磁场作用下磁介质发生磁化时会产生感应磁矩，磁化介质可 以看作是真空中沿一定方向排列的磁偶极子的集合 [定义]介质内单位体积内的分子磁矩称为磁化强度：
Note：磁偶极子产生的磁场和电偶极子产生的电场 有着相同的表达形式，但两者在物理本质上有差别， 表现在极子附近的场分布不同，B线闭合而E线不 闭合
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西安电子科技大学《电磁场与电磁波基础》全套课件20
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LE
导电媒质中的参数
α = ω µε µε
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U
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导电媒质中的能量传播
均匀平面电磁波在导电介质中传播时的相速比介电常数和 磁导率相同的理想介质中波的相速慢 导电介质中均匀平面电磁波的波长比同样介电常数和磁导 率介质中波的波长短 电导率越大，相速越慢，波长越短 频率越低，相速越慢
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LE
TEM(Transverse Electro-Magnetic Wave) ，电场强度、 磁场强度和传播方向 构成右手正交关系。
2 0m
z
k
ωµ
1 ˆˆˆ a ak × E , ak ⋅ E0= 0 = k ×E
η
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导电介质中的平面电磁波
无源、无耗导电介质中的麦克斯韦方程组
电介质
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不良导体 良导体
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LE
σ << 1 ωε
σ ≈1 ωε
σ >> 1 ωε
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趋肤深度和表面电阻
电介质(低损耗媒质)：
例如聚四氟乙烯、聚苯乙烯和石英等材料，在高频和超 σ −2 < 10 高频范围内均有 ωε 电介质中均匀平面电磁波的相关参数可以近似为
西安电子科技大学《电磁场与电磁波基础》全套课件16
Exm ( x, y, z ) co [s ωt + φx ( x, y, z )] Ezm ( x, y, z ) co [s ωt + φz ( x, y, z )]
时变电磁场的任一坐标分量随时间作正弦变化时，其振 幅和初相也都是空间坐标的函数。 在直角坐标系中，电场强度表示为
lexu@
jφx ( x , y , z ) ( x, y , z ) = E x ( x, y , z , t ) ↔ E E x y z e ( , , ) xm xm
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(r ) ∇ × H= (r ) J (r ) + jω D (r ) ∇ × E (r ) = − jω B (r ) = 0 ∇⋅B (r ) = ρ ∇⋅D
LE
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麦克斯韦方程组的复数形式
瞬时值表示的麦克斯韦方程组可以用复数形式来描述：
(r )]e jωt } = 0 Re{[∇ × H (r ) − J (r ) − jω D
对于任意时刻t上式都成立
lexu@
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(r ) ∇ × H= (r ) J (r ) + jω D
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x y 0
LE
U
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正旋电磁场的复数表示
例2 将下列场矢量的复数形式写为瞬时值形式 =a ˆ z E0 sin(k x x) sin(k y y )e − jkz z (1) E =a ˆ x j 2 E0 sin θ cos(k x cos θ )e − jk z z sin θ (2) E jωt ] a ˆ z E0 sin(k x x) sin(k y y ) cos(ωt − k z z ) = E = Ee (1) Re[ [解 ] jωt ] (2) E = Re[ Ee
时变电磁场的任一坐标分量随时间作正弦变化时，其振 幅和初相也都是空间坐标的函数。 在直角坐标系中，电场强度表示为
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jφx ( x , y , z ) ( x, y , z ) = E x ( x, y , z , t ) ↔ E E x y z e ( , , ) xm xm
lexu@
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(r ) ∇ × H= (r ) J (r ) + jω D (r ) ∇ × E (r ) = − jω B (r ) = 0 ∇⋅B (r ) = ρ ∇⋅D
LE
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麦克斯韦方程组的复数形式
瞬时值表示的麦克斯韦方程组可以用复数形式来描述：
(r )]e jωt } = 0 Re{[∇ × H (r ) − J (r ) − jω D
对于任意时刻t上式都成立
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(r ) ∇ × H= (r ) J (r ) + jω D
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x y 0
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正旋电磁场的复数表示
例2 将下列场矢量的复数形式写为瞬时值形式 =a ˆ z E0 sin(k x x) sin(k y y )e − jkz z (1) E =a ˆ x j 2 E0 sin θ cos(k x cos θ )e − jk z z sin θ (2) E jωt ] a ˆ z E0 sin(k x x) sin(k y y ) cos(ωt − k z z ) = E = Ee (1) Re[ [解 ] jωt ] (2) E = Re[ Ee
电磁场与电磁波(西安电子科技大学PPT)
静电场理论除其本身具有许多实际应用之外，掌握它的处 理方法和结论对后续章节的学习将是有益的。
静电场是指相对于观察者而言静止的电荷所产生的场。
• 人们对静电现象的认识可以追溯到两千多年前，早在公元 前585年，希腊哲学家泰勒斯（Thales）就记载了用木块 摩擦过的琥珀可以吸引细小的物体。
• 对静电场的系统性、科学性的研究则是在1785年法国科学 家库仑（Chavles Augustin Coulomb，1736～1806）发现 了以其名字命名的“库仑定律”。
用来描述电场强弱的物理量是电场强度。我们定义， 位于一点处的单位正电荷所受的力为该处的电场强度。
用 表示，其单位为牛顿/库仑（N/C）。
• 定为义Fq：r在，r 则处该放处置的点电电场荷强q（度实为验：电E荷r） ，Fq 它r所受的力
q
whu@
23
电场强度
• Note1：实验电荷电量应足够小，以使得实验电荷的引入 不致影响原来的电场；
• 2.重点、难点
重点：场的基本概念；梯度、散度和旋度的定义、运算和物理 意义
难点：矢性微分算符、亥姆霍兹定理、矢量公式。
whu@
2
Review
( A) 0
() 0
旋无散 梯无旋
A
ds
AdV
S
V
A
dl
A
ds
L
S
whu@
q3所受的力。
[解]
r
3 2
ey，r1
1 2
ex，r2
1 2
ex
r
r1
3 2
ey
1 2
ex，
r
r1
1
r r2
3 2
ey
电子科技大学-电磁场与电磁波PPT共49页
•
29、在一切能够接受法律支配的人类 的状态 中，哪 里没有 法律， 那，也可以废除 法律。 ——塞·约翰逊
16、业余生活要有意义，不要越轨。——华盛顿 17、一个人即使已登上顶峰，也仍要自强不息。——罗素·贝克 18、最大的挑战和突破在于用人，而用人最大的突破在于信任人。——马云 19、自己活着，就是为了使别人过得更美好。——雷锋 20、要掌握书，莫被书掌握；要为生而读，莫为读而生。——布尔沃
电子科技大学-电磁场与电磁波
•
26、我们像鹰一样，生来就是自由的 ，但是 为了生 存，我 们不得 不为自 己编织 一个笼 子，然 后把自 己关在 里面。 ——博 莱索
•
27、法律如果不讲道理，即使延续时 间再长 ，也还 是没有 制约力 的。— —爱·科 克
•
28、好法律是由坏风俗创造出来的。 ——马 克罗维 乌斯
END
(电子科技大学)电磁场与电磁波8
电磁场与电磁波
第8章 电磁辐射 8.2 电偶极子的辐射
7
电偶极子是一种基本的辐射单元，是长度 l 远小于波长的直 线电流元，线上电流是均匀的，且相位相同。
代入 A(r ) 4
I 由于电流元 JdV e z Sdz e z Idz S
z
V
Je jkr dV r
k Il sin j 1 [ E 4 kr (kr ) E 0
3
2k 3 Il cos 1 j Er [ ]e jkr 4 (kr ) 2 (kr )3
2
j ]e jkr (kr )3
电偶极子周围的空间划分为三 个区域： 近场区 远场区 过渡区
j 1 j 2k 3 Il cos 1 k 3 Il sin j jkr er [ ]e e [ ]e jkr 4 (kr )2 (kr )3 4 kr (kr )2 (kr )3
电磁场与电磁波
第8章 电磁辐射
10
Hr 0 H 0 k 2 Il sin j 1 H [ ]e jkr 4 kr (kr ) 2
2 A k A J
2
k jk r r r e 1 r V r r dV 4
2 2
Ar 4
V
jk r r J r e dV r r
k Il sin j 1 E 4 [ kr (kr) H k Il sin [ j 1
3 2
2
j ]e jkr (kr)3
4
kr
电磁场与电磁波PPT教学课件
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电磁波的产生
电磁波的产生
•电磁场由近及远地传播——形成电磁波
•电磁波的发射: 条件：1、要有足够高的振荡频率 2、电场和磁场分散到尽可能大的空间
电路的改造： 1、增大d、减小S→C↓ 减小线圈的匝数→L↓
增大振荡频率
2、开放电路： 使电场和磁场扩展到外部空间
电磁波的特点
1、E和B相互垂直且都垂直于—传—播电方磁向 波是横波
A.仍静止在某点处 B.将做匀速运动 C.将做加速运动 D.以上说法均不对
图14-2-2
延伸·拓展
【解析】根据麦克斯韦电磁场理论，变化 的磁场周围空间将产生电场，处在电场中 的带电粒子将受到电场力的作用而做加速 运动，故C正确.
Unit 1 Living with technology
• Prepositions are words that are used before a noun or a noun phrase to show time, place, movement, etc.
电磁场与电磁波
伟大的物理学家——
麦克斯韦
主要贡献： ▪建立电磁场理论 ▪预言电磁波的存在
麦克斯韦(1831-1879)简介 英国物理学家、数学家。15岁在“爱丁堡皇家学报”发表论文，
1854年从剑桥大学毕业，卡文迪许试验室首任主任，写了100多篇 有价值的论文，是一位可以与牛顿、爱因斯坦相提并论的科学家。
5.在LC振荡电路中，已知L=1.0×10-2H， C=1.0×10-10F，从开始放电起到振荡
电流第一次达到最大，经历的时间为 1.57×10-6s，该电路产生的电磁波的波长 为1884m.
能力·思维·方 法
【例1】关于麦克斯韦电磁场理论，下面几种说法 正确的是( D )
电磁波的产生
电磁波的产生
•电磁场由近及远地传播——形成电磁波
•电磁波的发射: 条件：1、要有足够高的振荡频率 2、电场和磁场分散到尽可能大的空间
电路的改造： 1、增大d、减小S→C↓ 减小线圈的匝数→L↓
增大振荡频率
2、开放电路： 使电场和磁场扩展到外部空间
电磁波的特点
1、E和B相互垂直且都垂直于—传—播电方磁向 波是横波
A.仍静止在某点处 B.将做匀速运动 C.将做加速运动 D.以上说法均不对
图14-2-2
延伸·拓展
【解析】根据麦克斯韦电磁场理论，变化 的磁场周围空间将产生电场，处在电场中 的带电粒子将受到电场力的作用而做加速 运动，故C正确.
Unit 1 Living with technology
• Prepositions are words that are used before a noun or a noun phrase to show time, place, movement, etc.
电磁场与电磁波
伟大的物理学家——
麦克斯韦
主要贡献： ▪建立电磁场理论 ▪预言电磁波的存在
麦克斯韦(1831-1879)简介 英国物理学家、数学家。15岁在“爱丁堡皇家学报”发表论文，
1854年从剑桥大学毕业，卡文迪许试验室首任主任，写了100多篇 有价值的论文，是一位可以与牛顿、爱因斯坦相提并论的科学家。
5.在LC振荡电路中，已知L=1.0×10-2H， C=1.0×10-10F，从开始放电起到振荡
电流第一次达到最大，经历的时间为 1.57×10-6s，该电路产生的电磁波的波长 为1884m.
能力·思维·方 法
【例1】关于麦克斯韦电磁场理论，下面几种说法 正确的是( D )
电磁场与电磁波(西电)第8章
ax
e
jωt
显然这不是传输波，而是沿z轴以指数规律衰减的，称其为
(3) γ=0。这是介于传输与截止之间的一种状态，称其为临 界状态， 它是决定电磁波能否在导波系统中传输的分水岭。这 时由
k
2 c
2 所决定的频率(fc)和波长(λc)分别称为截止频率和截止 =k
波长，并且
2π , λc = = fc = f c kc 2π ε kc
第八章 导行电磁波 式中：
I ( z ) = ∫ jωεU ( z )dz
t2 jωε dU ( z ) 2 = k I ( z ) dz
上式左边仅是横向坐标(u1, u2)的函数，右边仅是纵向坐标z的函 数，要使等式成立，两边必须等于同一常数-k2c，即
2 t2 + c = 0
γ2 dU ( z ) = I ( z ) = jZTM βI ( z ) dz jωε
= jωεE z
H t t × H z + ez × = jωεEt z t × Et = jωεH z Et t × E z + ez × = jωH t z 2 2 k + 2 Et = t E z + jωez × t H z z z
2 2 k + 2 H t = t H z + jωεez × t E z z z
γ 1 E z jω 1 H z Eu1 = 2 2 kc h1 u1 kc h2 u2 γ 1 E z jω 1 H z E u2 = 2 + 2 kc h2 u2 kc h1 u1 γ 1 H z jω 1 E z H u1 = 2 + 2 kc h1 u1 kc h2 u2 γ 1 H z jωε 1 E z E u2 = 2 2 kc h2 u2 kc h1 u1
电磁场与电磁波课件ppt(电子科技大学)第四章 时变电磁场解析
A A J ( ) t t A ( A) 2 A 2 A 2 A 2 J ( A ) t t A 0 t 2 A 2 A 2 J t
除了利用洛伦兹条件外，另一种常用的是库仑条件，即 A 0
（洛仑兹条件是个定解条件。）
电子科技大学编写
高等教育出版社出版
电磁场与电磁波
第4章 时变电磁场
D E H B
E B J t
8
位函数的微分方程 （达朗贝尔方程） D H J t A B A E t
电子科技大学编写
高等教育出版社出版
电磁场与电磁波
第4章 时变电磁场
7
位函数的规范条件
造成位函数的不确定性的原因就是没有规定 A 的散度。利用 位函数的不确定性，可通过规定 A 的散度使位函数满足的方程得
以简化。 在电磁理论中，通常采用洛伦兹条件，即 A 0 t
第4章 时变电磁场
19
电磁能量在内外导体之间的介质中沿轴方向流动，即由电源向负 载，如图所示。
同轴线中的电场、磁场和坡印廷矢量 （理想导体情况）
穿过任意横截面的功率为
P S ez dS
S
b
教育出版社出版
电子科技大学编写
电磁场与电磁波
得到的电磁场矢量是相同的。
问题 若应用库仑条件，位函数满足什么样的方程? 具有什么特点?
电子科技大学编写
高等教育出版社出版
电磁场与电磁波
第4章 时变电磁场
11
4.3
电磁能量守恒定律 （重点）
【优】电子科技大学,电磁场与电磁波电磁辐射最全PPT资料
流或电荷分布。时间 r r / v正好是电磁波以速度 v 1/
从源点 r 传到场点 r 所需的时间。
由此可知：在离开原点的r点处，t时刻场点处的标量位变化滞后 于源点的变化。滞后的时间等于源的变动以速度c从源点传播到场点 所需要的时间。因此，定义：
r,t4 1V 'r',trcrdV 标量滞后位
电磁场与电磁波
第8章 电磁辐射
第八章 电磁辐射
● 产生电磁波的振荡源一般为天线。随着振荡源频率的提高使电 磁波的波长与天线尺寸可相比拟时，就会产生显著的辐射。
● 对于天线，我们关心的是它的辐射场强、方向性、辐射功率和 效率。
● 天线的形式可分为线天线和面天线。 ● 本章由滞后位的概念出发，求解元电流的辐射场。再利用叠加
r41
ejkr
V'
r
dV
Ar
J r e jk r r
dV
4π V r r
Ar4V'JerjkrdV
04:34
电子科技大学电磁场与电磁波课程组
电磁场与电磁波
第8章 电磁辐射
8.2 电偶极子的辐射
电磁辐射系统最简单的形式是电偶极子和磁偶极子 电偶极子为长度远小于波长的载流线元，也称元天线 电偶极子辐射是天线工程中最基本的问题
对电于场正 和弦磁电场磁均波垂，直电于流传和播电方荷向以，正即弦为规TE律M变波化，则可得标量滞后位、矢量滞后位的复数形式为：
HjE 在电远偶离 极电子偶的极辐子射的场区分域布（是方向）角 的函数，为了便于分析天线辐射场的空间分布情况，我们将离开天线一定距离处，场量随角度变化
原的理函求 数解f( 线,天)线称和为阵天列线天方线向的图辐因射子问。题。 根 辐据射方能向 量图 非因 均子 匀绘 分制 布的 ，图具形 有， 方称 向为 性方 。向图。
从源点 r 传到场点 r 所需的时间。
由此可知：在离开原点的r点处，t时刻场点处的标量位变化滞后 于源点的变化。滞后的时间等于源的变动以速度c从源点传播到场点 所需要的时间。因此，定义：
r,t4 1V 'r',trcrdV 标量滞后位
电磁场与电磁波
第8章 电磁辐射
第八章 电磁辐射
● 产生电磁波的振荡源一般为天线。随着振荡源频率的提高使电 磁波的波长与天线尺寸可相比拟时，就会产生显著的辐射。
● 对于天线，我们关心的是它的辐射场强、方向性、辐射功率和 效率。
● 天线的形式可分为线天线和面天线。 ● 本章由滞后位的概念出发，求解元电流的辐射场。再利用叠加
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电子科技大学电磁场与电磁波课程组
电磁场与电磁波
第8章 电磁辐射
8.2 电偶极子的辐射
电磁辐射系统最简单的形式是电偶极子和磁偶极子 电偶极子为长度远小于波长的载流线元，也称元天线 电偶极子辐射是天线工程中最基本的问题
对电于场正 和弦磁电场磁均波垂，直电于流传和播电方荷向以，正即弦为规TE律M变波化，则可得标量滞后位、矢量滞后位的复数形式为：
HjE 在电远偶离 极电子偶的极辐子射的场区分域布（是方向）角 的函数，为了便于分析天线辐射场的空间分布情况，我们将离开天线一定距离处，场量随角度变化
原的理函求 数解f( 线,天)线称和为阵天列线天方线向的图辐因射子问。题。 根 辐据射方能向 量图 非因 均子 匀绘 分制 布的 ，图具形 有， 方称 向为 性方 。向图。
电磁场与电磁波课件(电子科大)_FWEJ-Contents
8. Oblique Incidence at Boundary between Perfect Dielectric 9. Null and Total Reflections 10. Oblique Incidence at Conducting Boundary 11. Oblique Incidence at Perfect Conducting Boundary 12. Plane Waves in Plasma 13. Plane Waves in Ferrite
1. Radiation by An Electric Current Element 2. Directivity of Antennas 3. Radiation by Symmetrical Antennas 4. Radiation by Antenna Arrays 5. Radiation by Electric Current Loop
Chapter 8
Plane Electromagnetic Waves
1. Wave Equations 2. Plane Waves in Perfect Dielectrics 3. Plane Waves in Conducting Media 4. Polarizations of Plane Waves 5. Normal Incidence on A Planar Surface 6. Normal Incidence at Multiple Boundaries 7. Plane Waves in Arbitrary Directions
Preface Chapter 1 Vector Analysis
1. Directional Derivative and Gradient of Scalar Fields 2. Flux and Divergence of Vector Fields 3. Circulation and Curl of Vector Fields 4. Solenoidal and Irrotational Fields 5. Green's Theorems 6. Uniqueness Theorem for Vector Fields 7. Helmholtz's Theorem 8. Orthogonal Curvilinear Coordinates