试验5衍射光栅
光栅衍射实验
游标
谱线方位
对称后对应方位
2
Ⅰ
187°35’
146°5’
41°30’
41°30’
Ⅱ
7°37’
326°7’
41°30’
，m=2
=>
=
=
λ=±nm
与理论值的偏差：此时的误差较 ＝０时测量的误差大了不少。
六、思考题：
（1）要调节望远镜光轴⊥分光计主轴当平面镜法线与望远镜光轴平行时，反射像与叉丝的上交点完全重合，将小平台旋转180°之后，如果仍然完全重合，则说明望远镜光轴已垂直于分光计主轴了。调节方法是采用渐近法∶即先调小平台下的螺钉使反射像与叉丝的上交点之间的距离减小一半，再调望远镜的调水平螺钉使它们重合，然后转动小平台180°，重复以上步骤。
同（异）侧
2
Ⅰ
189°47’
37°9’
37°’
异
Ⅱ
9°50’
37°8’
光谱级次ｍ
游标
右侧衍射光方位
衍射角
同（异）侧
2
Ⅰ
147°34’
5°4’
5°5’
同
Ⅱ
327°36’
5°6’
=>
(m的符号与 的正负号一致，括号中的正负是同侧取正异侧取负)
， ，
A.用光谱级次m=2求
=
△λ同=
λ同=±nm
B.用光谱级次m=2求
求d及 。已知水银灯绿线的波长 ，由测得的绿线衍射角 求出光栅常数d。再用已求出的d测出水银灯的两条黄线和一条最亮的紫线的波长，并计算d和 的不确定度。
（3）在 时，测定水银灯光谱中波长较短的黄线的波长。
①使光栅平面法线与平行光管光轴的夹角(即入射角)等于 ，同时记下入射光方位和光栅平面的法线方位。调整方法自拟，课前考虑好。
衍射光栅实验报告
衍射光栅实验报告一、实验目的：1.了解光栅的分光特性2.测量光栅常量二、实验用具：分光仪、平面透射光栅、平面反射镜、低压汞灯三、实验原理：光栅是在空间上具有周期性的栅状物，并作为衍射元件的光学元件。
从产生衍射的机制上，光栅可分为振幅型和相位型两种。
振幅型光栅是利用栅状物的透过率（或反射率）对入射光振幅在空间上进行调制，相位型光栅则是利用栅状物对入射光的相位在空间上进行调制。
通常在光谱仪器中所用的光栅是振幅型的。
振幅型光栅多为面光栅。
根据振幅型光栅的形状又可分为平面光栅和凹面光栅。
目前常用的栅状物透过率有正弦型（理想的全息光栅）和二元型（平行、等宽、等间距的刻痕）两种。
振幅型光栅又分透射和反射两种类型。
本实验使用的是透射型的全息光栅。
二元光栅是平行等宽、等间距的多狭缝，它的分光原理如图所示狭缝S处于透镜L1的焦平面上，并认为它是无限细的；G是衍射光栅，它有N个宽度为a的狭缝，相邻狭缝间不透明部分的宽度为b。
如果自透镜L1出射的平行光垂直照射在光栅上，透镜L2将与光栅法线成θ角的光会聚在焦平面上的P点。
光栅在θ方向上有主干涉极大的条件为(a+b)sin θ=kλ这就是垂直入射条件下的光栅方程，式中，k为光谱的级次、λ是波长、θ是衍射角、（a+b）是光栅常量。
光栅常量通常用d表示，d=a+b。
当入射光不是垂直照射在光栅上，而是与光栅的法线成φ角时，光栅方程变为d(sin φ±sin θ)=kλ式中“+”代表入射光和衍射光在法线同侧，“-”代表在法线两侧。
光栅的衍射角θ仍定义为与光栅表面法线的夹角。
在复色光以相同的入射角照射到光栅，不同波长的光对应有不同的θ角，也就是说在经过光栅后，不同波长的光在空间角方向上被分开了，并按一定的顺序排列。
这就是光栅的分光原理。
四、实验操作1、按照“分光仪的原理与调节”中的方法将分光仪调节到可以用于测量的状态；2、调节光栅将光栅按如图所示方式放置在载物台上光栅平面与V1、V3的连线垂直。
第四章光的衍射第五节衍射光栅
衍射极小位置 sinθ2 = j'λ/a
当干涉的1 2
j
d
j
a
j d j a
sin N 2
sin
5.1 多缝夫琅禾费衍射
单缝衍射因子的作用
j d j a
N=6,d=5a
N=20,d=3a
5.1 多缝夫琅禾费衍射
多缝夫琅禾费衍射图样的特点总结
① 存在主极强与次极强； ② 主极强的位置与缝数N无关，宽度随 N 减小，强度与 N2 成正比； ③ 相邻主极强间有 N-1 条暗纹和 N-2 条次极强。 ④ 会出现缺级。
5.1 多缝夫琅禾费衍射
光栅的有效宽度
（1）平行光射向光栅，被入射光覆盖的部分才能起到衍射的作用。 （2）有效宽度指的是光栅上入射光斑的宽度。
( j 1)L
单元间的干涉。 菲涅耳—基尔霍夫衍射公式
U ( ) C U0 (x)eikr dx () N C U0 (x j )eikrj dx j j 1 ( j )
x
rn
n
Ln
xn
z
rj Lj xj sin
5.1 多缝夫琅禾费衍射
用积分法进行复振幅的计算
U0 ( x j )eikrj dx j eikLj
U 0 ( x j )eikx j sin dx j
( j )
( j )
d /2
eikLj
U0 ( x)eikxsin dx
d /2
U
(
)
C
N
eikL j
d /2
U0 ( x)eikxsin dx
j1
d/2
N ( )u( )
N ( ) C
N
eikL j
实验五 光栅衍射实验
实验五 光栅衍射实验——光栅距的测定与测距实验（一）光栅距的测定实验目的：了解光栅的结构及光栅距的测量方法。
实验原理： 1. 光栅衍射：光栅是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。
它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。
光栅的狭缝数量很大，一般每毫米几十至几千条。
单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉，形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样，这些锐细而明亮的条纹称作谱线。
谱线的位置随波长而异，当复色光通过光栅后，不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。
光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果。
波在传播时，波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源；这些次波源再发出球面次波，则以后某一时刻的波阵面，就是该时刻这些球面次波的包迹面（惠更斯原理）实验所需部件：光栅、激光器、直尺与投射屏（自备）。
实验条件：记录数据条件：在激光器发射的激光稳定后，在进行测量，记录数据。
实验步骤：1、 激光器放入光栅正对面的激光器支座中，接通激光 电源后调节上下左右位置使光点对准光栅组中点后 用紧定螺丝固定。
2、在光栅后方安放好投射屏，观察到一组有序排列的衍射光斑，与激光器正对的光斑 为中央光斑，依次向两侧为一级、二级、三级…衍射光斑。
如图20-1所示。
观察光斑的大小及光强的变化规律。
3、 根据光栅衍射规律，光栅距D 与激光波长λ、衍射距离L 、中央光斑与一级光斑的间距S 存在下列的关系：（式中单位：L 、S 为mm ，λ为nm, D 为μm） 根据此关系式，已知固体激光器的激光波长为650nm ，用直尺量得衍射距离L 、光斑距S ，即可求得实验所用的光栅的光栅距。
4、 尝试用激光器照射用做莫尔条纹的光栅，测定光栅距，了解光斑间距与光栅距的关系。
SS L D 22+=λ5、 按照光栅衍射公式，已知光栅距、激光波长、光斑间距，就可以求出衍射距离L 。
将激光对准衍射光栅中部，在投射屏上得到一组衍射光斑，根据公式求出L 。
光栅衍射实验报告
光栅衍射实验报告
实验名称：光栅衍射实验
实验目的：通过测量光栅衍射实验中的衍射角和光栅的周期，研究光栅的特性，验证光栅衍射公式。
实验原理：
1. 光栅是由许多等距且平行的狭缝或透明条纹组成，光栅的周期为d。
2. 光栅衍射是指平行入射的光线通过光栅后，在屏幕上形成一系列亮暗相间的条纹。
其中亮条纹的位置满足以下衍射公式：mλ = d·sinθ，其中m为亮条纹的级次，λ为入射光的波长，θ
为衍射角。
实验器材：
1. 光源
2. 凸透镜
3. 光栅
4. 屏幕
5. 三角架、卡尺、转角器等实验辅助器材
实验步骤：
1. 将光栅平行于光线方向放置在光源与屏幕之间的适当位置上，并确保光栅与光源之间的距离为适当距离。
2. 调节光源和屏幕的位置，使得入射的光线通过凸透镜后，平行于光栅表面入射。
3. 用转角器测量衍射角θ的大小，并记录下来。
4. 移动屏幕，观察并记录下不同级次m下亮条纹的位置。
5. 根据衍射公式计算光栅的周期d，并与实际值进行对比。
实验数据处理与分析：根据实验所得到的衍射角θ和亮条纹的位置数据，可以通过衍射公式mλ = d·sinθ计算光栅的周期d。
然后将计算值与实际值进行比较，评估实验的准确性和可靠性。
实验结论：
1. 实验结果与理论预期符合，验证了光栅衍射公式的正确性。
2. 实验结果与实际值相比较，评估实验的准确性和可靠性。
3. 光栅的周期可以通过测量衍射角和亮条纹位置来计算。
衍射光栅实验报告
衍射光栅实验报告引言衍射是光学中常见的现象，也是研究光的性质和特性的重要实验手段之一。
衍射光栅是利用光的衍射原理制备而成的光学元件，广泛应用于光学仪器、激光技术、光通信等领域。
本实验旨在通过衍射光栅实验，学习和掌握衍射现象的基本原理、光栅的构造和工作原理，并进一步探究光栅常数和入射光波长之间的关系。
实验目的1.学习衍射现象的基本原理和相关概念；2.掌握光栅的构造和工作原理；3.研究光栅常数和入射光波长之间的关系。
实验装置本实验所需的主要装置有：光源、准直器、光栅、狭缝、调节器、屏幕等。
实验原理1.衍射现象的基本原理衍射现象是光通过物体边缘或小孔时发生的光的偏折现象。
当光波传播遇到遮挡物或光栅时，光会发生弯曲和偏折，使光波传播的方向改变，形成衍射图样。
根据衍射现象的不同特性，可以推断出光波的传播路径和波长等信息。
2.光栅的构造和工作原理光栅是一种具有规则排列的平行切槽或凹槽的光学元件，由多个细微而平行的刻线组成。
当入射光照射到光栅上时，光会通过光栅的刻线产生衍射现象。
光栅的衍射效应取决于光栅的刻线数目和刻线间距，即光栅常数。
通过调节光栅常数，可以改变衍射图样的形状和明暗程度。
实验步骤1.设置实验装置：将光源、准直器、光栅等装置依次设置在光路上，确保光路畅通且稳定。
2.调节光源：调节光源的亮度和方向，使得光线稳定且光强均匀。
3.调节准直器：通过准直器，使得光线尽可能平行并能通过光栅。
4.观察衍射图样：将屏幕放置在光栅后方适当位置，观察光栅所产生的衍射图样。
5.测量衍射角度：使用适当的测量工具，测量衍射图样中的主峰角度，并记录。
6.调节刻线间距：通过调节光栅的刻线间距，改变衍射图样的明暗程度，观察变化过程。
实验数据与结果根据实验测量所得到的衍射角度、光栅常数和入射光波长的关系，整理成表格并绘制图表。
讨论与分析根据实验数据和结果，我们可以得出衍射光栅的刻线间距与衍射角度之间存在一定的关系。
根据衍射现象的基本原理，我们可以推导出这种关系的数学表达式，并通过实验数据验证。
衍射光栅实验报告
衍射光栅实验报告引言：光学作为一门重要的学科，一直以来都备受科学家和研究者的关注。
光的性质和行为一直是人们研究的热点，而衍射光栅实验则是光的一种重要性质的研究方法之一。
本次实验旨在通过衍射光栅实验，探究光的衍射现象以及利用光栅实现光的分光。
一、实验背景及目的：1.实验背景光的衍射是光波在通过物体边缘或孔道时发生偏转的现象，是光的波动性的一种重要表现。
而光栅则是一种能够实现光的分光效果的光学元件，广泛应用于物理、化学、生物和医学等领域。
2.实验目的通过衍射光栅实验，我们可以深入了解光的波动性质以及衍射的规律。
同时，通过实验可以掌握光栅的基本原理，了解光栅作为一种重要的光学仪器在实际应用中的价值。
二、实验原理：实验中使用的光栅是一种具有周期性微结构的透明衍射光学元件。
当光波通过光栅时，会在光栅的微结构上发生衍射作用。
同时，由于光栅的特殊结构，光波会被分解为多束光，形成我们所称的光的分光效果。
三、实验步骤及结果：1.实验步骤（1）将光源与准直镜置于光学台上，调整角度使光线垂直且尽可能平行。
（2）将准直后的光线照射到光栅上，并调整观察台上的三脚架，使其正对光栅。
（3）用准直镜观察被光栅照射的投影器上的光斑，记录观察到的光斑形状和颜色。
（4）改变光源与观察台之间的距离，再次观察并记录光斑的形状和颜色。
2.实验结果根据实验步骤进行观察和记录，我们可以观察到不同距离下的光斑形状和颜色的变化。
通过观察光栅实验，我们可以清楚地看到光的衍射现象，而且可以发现光的波动性质。
四、实验数据分析：通过实验结果的观察和记录，我们可以发现，随着光源与观察台之间的距离增加，光斑的形状会发生变化。
这是由于光波通过光栅时，光波在光栅的微结构上发生衍射，从而形成了不同角度的衍射光束。
当光源与观察台之间的距离适当时，我们可以观察到清晰的衍射光斑。
衍射光斑的颜色也是实验中的一个重要观察指标。
我们可以发现，不同角度的衍射光束具有不同的颜色。
大学物理实验光栅衍射
形成了多条明暗相间的条纹。
理论计算与实验结果相符
02
通过理论计算，我们预测了不同波长光的衍射角度，与实验结
果基本一致。
光栅常数对衍射条纹的影响
03
实验结果表明，光栅常数对衍射条纹的分布和宽度具有显著影
响。
结果的应用与推广
01
02
03
光学仪器的校准
光栅衍射实验结果可用于 校准光学仪器，确保其准 确性和稳定性。
增加实验内容
可以进一步探索不同类型的光栅、 不同波长的光源对衍射现象的影 响，以丰富实验内容。
07 参考文献
参考文献
文献1
该文献详细介绍了光栅衍射的原理和 实验方法，包括光栅的构造、衍射现 象的产生机制以及实验操作流程。通 过该文献，学生可以全面了解光栅衍 射的基础知识和实验技能。
文献2
该文献重点研究了光栅衍射的数学模 型和数值模拟方法。通过建立数学模 型，模拟不同参数下的衍射现象，为 实验设计和数据分析提供了理论支持 。同时，该文献还提供了编程语言实 现的模拟代码，方便学生进行二次开 发和研究。
注意保持实验装置稳定
在实验过程中，避免剧烈晃动或碰撞实验装置，以免影响实验结果。
注意保持实验室环境整洁
定期清洁实验台面和设备，确保没有灰尘或其他杂质干扰实验结果。
04 实验步骤与操作
实验前准备
实验器材
准备光栅、分光计、光源、光屏等实验器材，确 保其完好无损。
实验环境
确保实验室环境安静、整洁，避免外界干扰对实 验结果的影响。
感谢您的观看
原理之一。
光栅衍射的原理
光栅衍射是指光波通过光栅时发生的衍射现象。
光栅是由许多平行、等间距的狭缝或刻线组成， 当光波通过这些狭缝或刻线时，光波发生弯曲 或分散，形成明暗相间的衍射条纹。
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实验9 衍射光栅
衍射光栅是一种重要的分光元件。
入射光在光栅上发生衍射，不同波长的光被分开。
利用光栅分光制成的单色仪和光谱仪在研究谱线结构、谱线的波长和强度进而研究物质的结构，做定量分析等，在科研和生产中已被广泛应用。
晶体的点阵结构是一种三维光栅，x 射线在晶体上的衍射是研究晶体结构和测量x 射线波长的有力工具。
两片透明光栅叠置并使它们的栅线成小夹角，产生的莫尔条纹可用来测量长度和角度的微小变化，莫尔技术已在机械、光学、电子、集成电路加工中用于精确定位、对接、导向等。
实验目的和学习要求
1. 进一步掌握分光计的调整方法和被测光学元件的调整方法。
2. 用已知波长的单色光（已知谱线）测定光栅常数。
3. 用已知光栅常数的光栅测量未知谱线的波长。
4. 掌握光栅常数、色散率和分辨本领等光栅特性参数的基本概念和测量方法。
实验原理
光栅上的刻痕起着不透光的作用。
一理想的光栅可看作是许多平行的、等距离的和等宽的狭缝。
刻痕间的距离称为光栅常数。
1. 光栅公式和用光栅测光波的波长。
(1) 光栅公式 如图9-1，单色平行光垂直入射到光栅上时，在每一个狭缝发生衍射向各个方向传播，这些光是相干的，用透镜L 会聚后叠加，在焦平面M 上形成一系列间距不等的明亮条纹。
用分光计观察光栅衍射条纹时，望远镜的物镜起着透镜L 的作用。
相邻两缝发出的光会聚到屏幕上P
点时的光程差为
9-1
在P 点发生相长干涉产生明纹的条件是
δ = k λ (k = 0, ± 1, ± 2 …) 9-2
比较式9-1和9-2，得到各级明纹和所对应的ϕ角有如下关系：
= k λ (k = 0, ± 1, ± 2 …) 9-3 其中d = a + b ，称为光栅常数。
λ为入射光的波长，k 为明条纹（光谱线）的级次，是第k 级明纹的衍射角。
(2) 讨论
对应于k = 0的明纹，称为零级谱线，是透镜焦平面M 上通过透镜光轴与M 交点
图9-1 光栅衍射
O点的一条亮线，与光栅狭缝方向平行。
在零级谱线两侧，满足kλ的那些
的方向上，依次为±1级、±2级……谱线。
②如果入射光是复色光，由9-3式可以看出对于同一级谱线（例如k= 1），由于波长λ不同，衍射角也各不相同，于是不同波长的谱线就被分开，按照波长从小到大依次
排列，成为一组彩色的条纹，这就是光谱，这种现象称为色散。
显然零级衍射不发生色散，各色光仍旧重叠在一起(图9-2)。
图9-2 光栅衍射光谱示意图
③根据上述讨论，我们用分光计测得第k级谱线的衍射角后，若给定入射光的波长
λ，便可用公式9-1求出光栅常数d；反之，若已知光栅常数d，又可求出入射光的波长λ。
2. 光栅色散本领
用光栅作色散元件时，关心的问题是：对具一定波长差Δλ的两条谱线，其角间隔Δϕ或在屏幕上的间距Δl有多大。
通常用角色散率或线色散率表示光栅对不同波长的谱线分开
的程度。
波长相差1的两条谱线之间的角距离称角色散率。
由定义得角色散率
将光栅方程（9-3）式两边微分，得到
则=9-4 同样可得线色散率
9-5
式中f为透镜焦距。
色散率是光栅的一个重要指标，它与光栅常数d成反比，与级数k成正比，角色散率愈大，就愈容易将两条很靠近的谱线分开。
实际上，光栅常数d很小，所以光栅具有较大的色散本领，是良好的色散元件。
3. 光栅的分辨本领
分辨本领R定义为两条刚可被分开的谱线的波长差除该波长λ。
即
9-6
谱线可规定为：其中一根谱线的极强应落
在另一根谱线的极弱上，如图9-3所示，
由此条件可推知，光栅的分辨本领：
R=kN 9-7
式中N是光栅的总刻痕数。
因为级数不会
高，所以光栅的分辨本领主要决定于狭缝
数目N。
(a)不可分辨(b)恰可以分辨(c)可以分辨
图9-3 恰能分辨的判别准则
可见提高光栅分辨本领的有效途径是增加光栅的总线数N，也就是增加光栅的总宽度Nd（同时必须相应增大平行光管和望远镜物镜的口径）。
仪器用具
汞灯、平面镜、光栅、分光计
光学元件介绍
狭义来说，平行、等宽、等间距的多狭缝即为衍射光栅；在广义上，任何装置只要能起等宽而又等间隔的分割波阵面的作用，均为光栅。
由光栅公式9-3可知，色散发生在k≠0的各级衍射，当然，一块由多缝组成的光栅(称为透射光栅)，无色散的零级是各狭缝的衍射主最大，它占去了入射光的很大能量，各级光谱光强很小，高级次光强更弱，这是透射光栅的主要缺点。
现代制造用于光谱研究的光栅，主要有三种方法：
1. 刻划光栅
用钻石刀在一块平面玻璃上划出一道道刻痕，刻槽把光散射，产生不透明效果，未刻划部分能像缝一样透光。
更常用的是在铝表面上刻成阶梯状斜面构成反射光栅（即闪耀光栅）。
实际光栅的刻痕与理论的等间距有若干误差，刻痕误差可分为三类：
(1) 毫无规律的误差，使光谱产生杂散光背景；
(2) 误差在某一个方向上连续增加，使平行光在衍射后稍有发散或会聚，不再平行；
(3) 误差呈周期性，使应有的谱线附近出现一些较弱的亮线，称为伪线或鬼线。
2. 复制光栅
在铝面闪耀光栅面上先蒸一层硅油，再渡一层SiO 2，接着镀一层铝，然后由镀膜机中取出，于是上面涂一层树脂；另在面形基本平整的玻璃基坯上先涂一层极薄的树脂，以两者的树脂面粘合夹牢，放入烘箱加温固化，最后沿斜刻面方向敲击，将自硅油面脱开，而成为玻基板的铝板金属刻栅并镀有SiO 2保护膜的复制闪耀光栅。
3. 全息光栅：
在面形平整度达/10的玻璃基坯表面涂上超微粒感光乳剂，然后置于激光双光束干涉场内曝光，经显影与处理，再镀以保护膜，即得光栅。
全息光栅是对等间距干涉条纹处理加工得到，所以没有刻痕误差的鬼线。
但其衍射效率一般不如刻划光栅或复制光栅。
实验内容及操作步骤
1. 调整分光计
按实验7标题“分光计的调整”所述要求及步骤调整好分光计。
2. 放置并调整光栅
注意到光栅公式9-3是在平行光束垂直入射到光栅的条件下推导出来的，所以实验时，光栅表面必须垂直于平行光管光轴；测量是在度盘上读数，所以衍射应发生在与度盘平行的平面内，即调整光栅使光谱在平行于水平叉丝的方向上展开。
按图9-5把光栅放到载物台上，并用弹簧片压住。
(1) 调节光栅平面垂直于望远镜光轴。
转动载物台以光栅 表面为反射镜找到反射的绿十字像，调节螺钉B 1 (或B 3)使绿十字像与
分划板上方十字叉丝重合。
① 光栅表面的反射率远低于镜面，所以反射的绿十字像光强很弱，寻找起来也较困难。
② 能否用半调法，即望远镜俯仰螺钉11和B 1 (或B 3)各调一半？为什么？
(2) 调节光栅使色散方向平行于度盘。
固定载物台及游标刻度盘，左右转动望远镜认识0级、±1级、±2级光谱，比较左、右两侧谱线的高低，调节B 2，使各谱线等高。
① 为什么各谱线一样高就表明色散方向平行于度盘？此时光栅刻线方向怎样？
② ±2级谱线光谱较弱，要仔细观察。
(3) 调节零级谱线、光栅表面反射的绿十字的纵线、竖直叉丝三线重合。
① 调节望远镜微调螺丝13使零级谱线与分划板竖直叉丝重合。
② 调节螺丝18微微转动载物台，使绿色十字像也与分划板竖直叉丝重合。
图9-5 光栅的放置
至此，光栅调节的两个要求都已达到，调整完毕。
3. 测量汞灯光谱的绿色谱线和两条黄色谱线的衍射角。
4. 要求：
每组测量需确认“三线重合”，并记录零级谱线位置，以验证±1级谱线是否对称（要求±1级谱线衍射角之差≤4'）。
5. 观察内容
将三棱镜置于载物台上，观察汞灯光谱。
比较光栅光谱和棱镜光谱有哪些不同之处。
注意事项
1. 光栅是精密光学元件，严禁用手触摸光学表面，不得擦拭其表面，以免弄脏或损坏。
轻拿轻放，严防跌落摔坏。
2. 汞灯紫外光较强，不要直视，以免灼伤眼睛。
3. 汞灯在关闭后不能立即打开，要等灯管温度下降后，水银蒸汽降到一定程度才能重新点燃，一般约需等10分钟，否则易损坏汞灯。
数据处理
1. 已知汞光谱中绿光波长=546.0740，根据测出的，计算光栅常数d。
并计算光栅常数d的不确定度。
2. 计算和，并令，，由此计算光栅的角色本领。
3. 本实验中平行光管物镜口径D=22，可认为光栅实际被利用的宽度是20。
由此算出一级光谱的光栅分辨本领。
思考题
1. 利用钠光（波长钠米）垂直入射到一毫米有500条刻痕的平面透射光栅
上时，试问最多能看到第几级光谱？并说明理由。
2. 按图9-4放置光栅有什么好处？
3. 如果光线不是垂直入射光栅面，看到什么现象？如何调整？
4. 试述光栅光谱和棱镜光谱有哪些不同之处。