高等数学无穷级数
高等数学第七章无穷级数.ppt

推论 (比较审敛法) 设
是两个正项级数,
且存在
对一切
有
则有
(1) 若强级数 收敛 , 则弱级数
(常数 k > 0 ), 也收敛 ;
(2) 若弱级数 发散 , 则强级数 也发散 .
例1.
讨论
p
级数1
1 2p
1 3p
1 np
(常数
p
>
0)
的敛散性.
解: 1) 若 p 1, 因为对一切
1 n
而调和级数
知存在 N Z , 当n N 时, un1 1
un
收敛 , 由比较审敛法可知 un 收敛.
(2) 当 1 或 时,必存在 N Z , uN 0,当n N
时
从而
un1 un un1 uN
因此
lim
n
un
uN
0,
所以级数发散.
说明: 当 lim un1 1 时,级数可能收敛也可能发散.
不存在 , 因此级数发散.
由定义, 讨论 级数敛散性的方法 1. 先求部分和; 2. 求部分和的极限.
综合 1)、2)可知, q 1 时, 等比级数收敛 ;
q 1 时, 等比级数发散 .
利用此结论,可以直接判别某此级数的敛散性。例如:
例如:
公比 q 1 ,
2
q 1,
n1
(1) n1 2n1
3.按基本性质.
第三节 正项级数
第七章
一、正项级数收敛的基本定理 二、比较审敛法 三、比值审敛法 四、根值审敛法
一、正项级数收敛的基本定理
若 un 0, 则称 un 为正项级数 . n1
分析特点:部分和序列 单调递增。
当
高等数学第11章 无穷级数

un
=
lim
n→∞
1 n
=
0.
∞
推论3 若 un →/ 0, 则级数 ∑ un必发散 .
n=1
小结:
un → 0
un →/ 0
∞
∑ u n 收敛
n=1 ∞
∑ u n 发散
n=1
二、典型例题
例1
判别级数
∞
∑
ln
n
+
1
的敛散性.
n=1 n
解 部分和
Sn
= ln 2 1
+ ln 3 2
+ ln 4 3
第十一章 无穷级数
本章基本要求
1. 理解无穷级数收敛、发散以及和的概念,了 解无穷级数的基本性质和收敛的必要条件。
2.了解正项级数的比较审敛法以及几何级数与 p—级数的敛散性,掌握正项级数的比值审敛法。
3.了解交错级数的莱布尼茨定理,会估计交错 级数的截断误差。了解绝对收敛与条件收敛的概 念及二者的关系。
设收敛级数
S=
∞
∑ un,σ =
∞
∑ vn,则
n=1
n=1
∞
∑(un ±vn) 也收敛, 其和为 S ± σ .
n=1
注 1º 收敛级数可逐项相加(减) .
2o
∞
∑ ( un ± vn ) 的敛散性规律:
n=1
收收为收,收发为发,发发不一定发.
例如, 取 un = (−1)2n , vn = (−1)2n+1, 而 un + vn = 0
+
L
+
ln
n
+ n
1
拆项相消
高等数学第十章无穷级数精选讲义

第十章 无穷级数精选讲义【考试要求】1.理解级数收敛、发散的概念.掌握级数收敛的必要条件,了解级数的基本性质. 2.掌握正项级数的比值审敛法.会用正项级数的比较审敛法. 3.掌握几何级数、调和级数与p 级数的敛散性.4.了解级数绝对收敛与条件收敛的概念,会使用莱布尼茨判别法. 5.了解幂级数的概念,收敛半径,收敛区间.6.了解幂级数在其收敛区间内的基本性质(和、差、逐项求导与逐项积分). 7.掌握求幂级数的收敛半径、收敛区间的方法.【考试内容】一、常数项级数的相关概念1.常数项级数的定义一般地,如果给定一个数列1u ,2u,,n u,,则由这数列构成的表达式123n u u u u +++++叫做常数项无穷级数,简称常数项级数或级数,记为1nn u∞=∑,即1231nn n uu u u u ∞==+++++∑,其中第n 项n u 叫做级数的一般项.2.常数项级数收敛、发散的概念作常数项级数1nn u∞=∑的前n 项和121nn n ii s u u u u ==+++=∑,n s 称为级数1nn u∞=∑的部分和,当n 依次取1,2,3,时,它们构成一个新的数列11s u =,212s u u =+,3123s u u u =++,,12n n s u u u =+++,.如果级数1nn u∞=∑的部分和数列{}n s 有极限s ,即limn n s s →∞=,则称无穷级数1nn u ∞=∑收敛,这时极限s 叫做这级数的和,并写成123n s u u u u =+++++或者1nn us ∞==∑;如果{}n s 没有极限,则称无穷级数1n n u ∞=∑发散.3.收敛级数的基本性质 (1)如果级数1nn u∞=∑收敛于和s ,则级数1nn ku∞=∑也收敛,且其和为ks .一般地,级数的每一项同乘一个不为零的常数后,它的收敛性不变. (2)如果级数1n n u ∞=∑、1nn v∞=∑分别收敛于和s 、σ,则级数1()nn n uv ∞=±∑也收敛,且其和为s σ±. (3)在级数1nn u∞=∑中去掉、加上或改变有限项,不会改变级数的收敛性.(4)如果级数1nn u∞=∑收敛,则对这级数的项任意加括号后所成的级数仍收敛,且其和不变.(5)如果级数1nn u∞=∑收敛,则它的一般项n u 趋于零,即lim 0nn u →∞=.说明:此条件称为级数收敛的必要条件.由原命题成立逆否命题一定成立可得,如果lim nn u →∞不为零,则级数1nn u∞=∑一定发散.4.几个重要的常数项级数 (1)等比级数级数21nnn q q q q ∞==++++∑或21n n n q q q q ∞==+++++∑称为等比级数或几何级数,其中q 叫做级数的公比.其收敛性为:当1q <时,级数收敛;当1q ≥时级数发散.(2)调和级数级数 11111123n nn∞==+++++∑ 称为调和级数,此级数是一个发散级数.(3)p 级数级数 11111123p p p p n nn∞==+++++∑称为p 级数,其中常数0p >.其收敛性为:当1p >时,级数收敛;当1p ≤时级数发散.二、正项级数的审敛法1.比较审敛法设1n n u ∞=∑和1nn v∞=∑都是正项级数,且存在正数N ,使当n N ≥时有n n u v ≤成立.若级数1nn v∞=∑收敛,则级数1nn u∞=∑收敛;如果级数1nn u∞=∑发散,则级数1nn v∞=∑也发散.2.比较审敛法的极限形式 设1n n u ∞=∑和1nn v∞=∑都是正项级数.(1)如果lim nn n u l v →∞=,0l ≤<+∞,且级数1n n v ∞=∑收敛,则级数1n n u ∞=∑收敛;(2)如果lim nn nu l v →∞=,0l <≤+∞,且级数1n n v ∞=∑发散,则级数1n n u ∞=∑发散.说明:极限形式的比较审敛法,在两个正项级数的一般项均趋于零的情况下,其实是比较它 们的一般项作为无穷小的阶.上述结论表明,当n→∞时,如果n u 是与n v 同阶或是比nv 高阶的无穷小,而级数1nn v∞=∑收敛,则级数1nn u∞=∑收敛;如果n u 是与n v 同阶或是比n v 低阶的无穷小,而级数1nn v∞=∑发散,则级数1nn u∞=∑发散.3.比值审敛法(达朗贝尔判别法)设1n n u ∞=∑为正项级数,如果1lim n n nu u ρ+→∞=,则当1ρ<时级数收敛;1ρ>(或1lim n n nu u +→∞=+∞)时级数发散;1ρ=时级数可能收敛也可能发散. 4.根值审敛法(柯西判别法)设1nn u∞=∑为正项级数,如果n ρ→∞=,则当1ρ<时级数收敛;1ρ>(或n →∞=+∞)时级数发散;1ρ=时级数可能收敛也可能发散.三、交错级数及其审敛法1.交错级数的概念所谓交错级数是这样的级数,它的各项是正负交错的,从而可以写成下面的形式:112341(1)n n n u u u u u ∞-=-+-+=-∑ ,或12341(1)nn n u u u u u ∞=-+-+-=-∑ , 其中1u ,2u ,都是正数.2.交错级数的审敛法—莱布尼茨定理如果交错级数11(1)n n n u ∞-=-∑满足条件: (1)1nn u u +≥ (1,2,3,n =);(2)lim 0nn u →∞=.则级数收敛.四、绝对收敛与条件收敛1.绝对收敛与条件收敛对于一般的级数12n u u u ++++,它的各项为任意实数.如果级数1nn u∞=∑各项的绝对值所构成的正项级数1nn u∞=∑收敛,则称级数1nn u∞=∑绝对收敛;如果级数1nn u∞=∑收敛,而级数1nn u ∞=∑发散,则称级数1n n u ∞=∑条件收敛.例如,级数1211(1)n n n ∞-=-∑是绝对收敛级数,而级数111(1)n n n∞-=-∑是条件收敛级数.对于绝对收敛级数,我们有如下结论:如果级数1nn u∞=∑绝对收敛,则级数1nn u∞=∑必定收敛.这说明,对于一般的级数1nn u∞=∑,如果我们用正项级数的审敛法判定级数1nn u∞=∑收敛,则此级数一定收敛.这就使得一大类级数的收敛性判定问题,转化为正项级数的收敛性 判定问题. 2.重要结论一般说来,如果级数1nn u∞=∑发散,我们不能断定级数1nn u∞=∑也发散.但是,如果我们用比值审敛法或根值审敛法根据1lim1n n nu u ρ+→∞=>或1n ρ→∞=>判定级数1nn u∞=∑发散,则我们可以断定级数1nn u∞=∑必定发散(这是因为从1ρ>可推知n →∞时nu 不趋于零,从而n→∞时n u 也不趋于零,因此级数1n n u ∞=∑发散).五、幂级数(一)函数项级数1.函数项级数的定义如果给定一个定义在区间I 上的函数列1()u x ,2()u x ,,()n u x ,,则由这函数列构成的表达式1231()()()()()n n n u x u x u x u x u x ∞=+++++=∑称为定义在I 上的函数项无穷级数,简称函数项级数. 2.收敛域、发散域、和函数对于每一个确定的值0x I ∈,函数项级数1()n n u x ∞=∑成为常数项级数1020300()()()()n u x u x u x u x +++++.如果该常数项级数收敛,就称点0x 是函数项级数1()nn u x ∞=∑的收敛点;如果该常数项级数发散,就称点0x 是发散点.函数项级数1()n n u x ∞=∑的收敛点的全体称为收敛域,发散点的全体称为发散域.对应于收敛域内的任意一个常数x ,函数项级数成为一收敛的常数项级数,因而有一确定的和s .这样,在收敛域上,函数项级数的和是x 的函数()s x ,通常称()s x 为函数项级数的和函数,这函数的定义域就是级数的收敛域,并写成123()()()()()n s x u x u x u x u x =+++++.(二)幂级数及其收敛性1.幂级数的定义函数项级数中简单而常见的一类级数就是各项都是幂函数的函数项级数,即所谓幂级 数,形式为20120nn n n n a xa a x a x a x ∞==+++++∑,其中常数0a ,1a ,2a ,,n a,叫做幂级数的系数.2.阿贝尔定理如果级数nn n a x∞=∑当0xx =(00x ≠)时收敛,则适合不等式0x x <的一切x 使这幂级数绝对收敛.反之,如果级数0nn n a x ∞=∑当0x x =时发散,则适合不等式0x x >的一切x 使这幂级数发散.由上述定理可以推出,如果幂级数nn n a x∞=∑不是仅在0x =一点收敛,也不是在整个数轴上都收敛,则必有一个确定的正数R 存在,使得当x R <时,幂级数绝对收敛;当x R >时,幂级数发散;当x R =或x R =-时,幂级数可能收敛也可能发散.正数R叫做幂级数的收敛半径,开区间(,)R R -叫做幂级数的收敛区间. 3.求收敛半径及收敛区间的方法(1)对于标准形式的幂级数nn n a x∞=∑或1n n n a x ∞=∑,有如下方法: 如果1limn n na a ρ+→∞=,其中n a 、1n a +是幂级数0n n n a x ∞=∑的相邻两项的系数,则这幂级数的收敛半径1,0,00,R ρρρρ⎧≠⎪⎪⎪=+∞=⎨⎪=+∞⎪⎪⎩.(2)对于非标准形式的幂级数0()n n u x ∞=∑或1()n n u x ∞=∑(如202!n n n x n ∞=∑或0(1)2nn n x n ∞=-∑),方法如下:令1()lim1()n n n u x u x +→∞<,得到x 的范围,然后再求x 的两个边界值所对应的常数项级数的敛散性即可.(三)幂级数的和函数1.幂级数和函数的性质 性质1 幂级数0n n n a x ∞=∑的和函数()s x 在其收敛域I 上连续. 性质2 幂级数n n n a x ∞=∑的和函数()s x 在其收敛域I 上可积,并有逐项积分公式 10000()1xxx n nn n n n n n n a s x dx a x dx a x dx x n ∞∞∞+===⎡⎤===⎢⎥+⎣⎦∑∑∑⎰⎰⎰ (x I ∈), 逐项积分后所得到的幂级数和原来的幂级数有相同的收敛半径. 性质3 幂级数0nn n a x ∞=∑的和函数()s x 在其收敛区间(,)R R -内可导,并有逐项求导公式()1001()n n n n n n n n n s x a x a x na x ∞∞∞-==='⎛⎫''=== ⎪⎝⎭∑∑∑ (x R <),逐项求导后所得到的幂级数和原来的幂级数有相同的收敛半径.2.幂级数和函数的求法(“先导后积”或“先积后导”)当幂级数的一般项形如(1)nx n n +时,可用先求导后求积分的方法求其和函数;当幂级数的一般项形如2(21)nn x +、1n nx-等形式,可用先求积分后求导的方法求其和函数.3.常用的幂级数展开式(1)20111n n n x x x x x ∞===+++++-∑,11x -<<;(2)201(1)1(1)1n n n n n x x x x x ∞==-=-+-+-++∑,11x -<<.【典型例题】【例10-1】用比较法或其极限形式判别下列级数的敛散性. 1.1n ∞= .解:因1lim 2n n n→∞→∞==,而调和级数11n n ∞=∑发散,故原级数发散. 2.1n ∞=.解:因223n n n →∞→∞==,而级数211n n∞=∑是收敛的p 级数,故原级数收敛.3.1352nnnn ∞=-∑ .解:因 33552lim lim 152335nn n n n n n n nn n →∞→∞-=⋅=-⎛⎫⎪⎝⎭,而级数135n n ∞=⎛⎫ ⎪⎝⎭∑是收敛的等比级数,故原级数收敛.4.11sin n n ∞=∑ .解:因 1sinlim 11n n n→∞=,而调和级数11n n∞=∑发散,故原级数发散.5.11(1cos )n n ∞=-∑ . 解:因211cos1lim12n n n→∞-=,而级数211n n ∞=∑是收敛的p 级数,故原级数收敛.6.32tan n nn π∞=∑ . 解:因 2222tan lim lim 211n n n n n n n n πππ→∞→∞⋅==,而级数211n n∞=∑是收敛的p 级数,故原级数收敛.7.312(1)n n n n ∞=++∑ .解:因 333322(1)limlim 11(1)n n n n n n n n n n →∞→∞+++=⋅=+,而级数311n n∞=∑是收敛的p 级数,故原级数收敛. 8.111nn a∞=+∑ (0a >). 解:当1a=时, 111limlim 0122n n n a →∞→∞==≠+,故原级数发散;当01a <<时,11limlim 10110n n n a →∞→∞==≠++,故原级数发散;当1a >时,因11lim lim 111n n n n n na a a a →∞→∞+==+,而级数11n n a∞=∑是收敛的等比级数,故原级数收敛.【例10-2】利用比值审敛法判别下列级数的敛散性. 1.1(1)!2nn n ∞=+∑ . 解:因11(2)!(2)!222lim lim lim (1)!2(1)!22n n n n n n n n n n n n ++→∞→∞→∞+++=⋅==∞++,故原级数发散.2.213nn n ∞=∑ .解:因221212(1)(1)313lim lim 1333n n n n n nn n n n ++→∞→∞++=⋅=<,故原级数收敛. 3.1135(21)3!nn n n ∞=⋅⋅⋅⋅-⋅∑ . 解:因1135(21)(21)2123(1)!lim lim 1135(21)3(1)33!n n n n n n n n n n n +→∞→∞⋅⋅⋅⋅-⋅++⋅+==<⋅⋅⋅⋅-+⋅,故原级数收敛.4.110!nn n ∞=∑ .解:因111010!(1)!lim lim 0110(1)!10!n n n n n n n n n n ++→∞→∞+=⋅=<+,故原级数收敛.5.1212nn n ∞=-∑ . 解:因112121212lim lim 12122122n n n n n nn n n n ++→∞→∞++=⋅=<--,故原级数收敛.6.21sin2nn nπ∞=∑ .解:因22sin22lim lim 1122n nn n nnn n πππ→∞→∞==⋅,故原级数与级数212n n n ∞=∑敛散性相同. 对于级数212n n n ∞=∑,因221212(1)(1)212lim lim 1222n n n n n nn n n n ++→∞→∞++=⋅=<,故级数212n n n ∞=∑收敛,所以原级数也收敛.【例10-3】利用根值审敛法判别下列级数的敛散性.1.12(1)2nn n ∞=+-∑.解:1ln[2(1)]11lim 122n nn n n e+-→∞→∞→∞===<,故原级数收敛. 2.11[ln(1)]n n n ∞=+∑ .解:1lim 01ln(1)n n n n →∞→∞→∞===<+,故原级数收敛. 【例10-4】判定下列级数的敛散性,如果是收敛的,判定是绝对收敛还是条件收敛. 1.11(1)n n ∞-=-∑.解:因级数111(1)n n n ∞∞-==-=∑发散,但由莱布尼茨定理可知,原级数满足1n n u u +=>=,且0n →∞=,所以原级数收敛且为条件收敛.2.1211(1)n n n∞-=-∑ . 解:因级数1221111(1)n n n n n∞∞-==-=∑∑收敛,所以原级数绝对收敛.3.11(1)1n n nn ∞+=-+∑ . 解:因1lim(1)1n n nn +→∞-+不存在,故原级数发散. 4.11sin27n n n π∞=∑ .解:11sin 272n n n π≤,而级数112n n ∞=∑是收敛的等比级数,故根据比较审敛法可知,级数11sin 27n n n π∞=∑收敛,故原级数绝对收敛.【例10-5】求下列幂级数的收敛半径和收敛域. 1.11(1)nn n x n∞-=-∑ . 解:因111limlim 11n n n na n a nρ+→∞→∞+===,所以收敛半径11R ρ==,故收敛区间为(1,1)-.又当1x =-时,原级数即为11()n n ∞=-∑,发散;当1x =时,原级数即为111(1)n n n∞-=-∑,收敛,故原级数的收敛域为(1,1]-. 2.0!nn x n ∞=∑ .解:因111(1)!limlim lim 011!n n n n na n a n n ρ+→∞→∞→∞+====+,所以收敛半径R =+∞,故级数的收敛域为(,)-∞+∞.3.0!n n n x ∞=∑ . 解:因1(1)!limlim !n n n n a n a n ρ+→∞→∞+===+∞,所以收敛半径0R =,即级数仅在点0x =处收敛. 4.2121n nn x n ∞=+∑ . 解:因12212222(1)(1)1limlim lim 22(1)11n n n n n n na n n a n n ρ++→∞→∞→∞+++====+++,所以收敛半径112R ρ==,故收敛区间为11(,)22-.又当12x =-时,原级数即为21(1)1n n n ∞=-+∑,收敛;当12x =时,原级数即为2111n n ∞=+∑,收敛,故原级数的收敛域为11[,]22-.【例10-6】求下列幂级数的收敛域.1.1(1)2nnn x n ∞=-⋅∑ .解:这是非标准形式的幂级数,我们用比值审敛法.令 11(1)1(1)2lim 1(1)22n n n n nx x n x n ++→∞--+⋅=<-⋅,则12x -<,故当13x -<<时级数收敛,当1x <-或3x >时级数发散.当1x =-时,原级数即为1(1)nn n ∞=-∑,收敛;当3x =时,原级数即为11n n∞=∑,发散.因此原级数的收敛域为[1,3)-. 2.211(1)21n nn x n +∞=-+∑ .解:这是非标准形式的幂级数,我们用比值审敛法.令 231221(1)23lim 1(1)21n n n n nxn x xn +++→∞-+=<-+,则当11x -<<时级数收敛,当1x <-或1x >时级数发散.当1x =-时,原级数即为111(1)21n n n ∞+=-+∑,收敛;当1x =时,原级数即为11(1)21nn n ∞=-+∑,也收敛.因此原级数的收敛域为[1,1]-.【例10-7】求下列幂级数的和函数. 1.11n n nx∞-=∑ .解:先求幂级数的收敛域. 令1(1)lim 1nn n n x x nx-→∞+=<,可得收敛区间为(1,1)-.当1x =-时,原级数即为1(1)nn n ∞=-∑,发散;当1x =时,原级数即为1n n ∞=∑,也发散.因此原级数的收敛域为(1,1)-.再求和函数.设和函数11()n n s x nx ∞-==∑,则2111()()()()1(1)nnn n x s x x x x x ∞∞=='''====--∑∑, (1,1)x ∈-.2.2111(1)21n n n x n -∞-=--∑ .解:先求幂级数的收敛域.令 212211(1)21lim 1(1)21n nn n n x n x xn +-→∞--+=<--,可得收敛区间为(1,1)-.当1x =-时,原级数即为11(1)21nn n ∞=--∑,收敛;当1x =时,原级数即为111(1)21n n n ∞-=--∑,也收敛.因此原级数的收敛域为[1,1]-.再求和函数.设和函数2111()(1)21n n n x s x n -∞-==--∑,则12224122211()(1)1(1)1n n n n n s x xx x xx ∞----='=-=-+-+-+=+∑,故[]2001()arctan arctan 1xxs x dx x x x ===+⎰, [1,1]x ∈-.3.111(1)n n x n n ∞+=+∑. 解:先求幂级数的收敛域.令 211(1)(2)lim 11(1)n n n x n n x x n n +→∞+++=<+,可得收敛区间为(1,1)-.当1x =-时,原级数即为111(1)(1)n n n n ∞+=-+∑,收敛;当1x =时,原级数即为11(1)n n n ∞=+∑,也收敛.因此原级数的收敛域为[1,1]-.再求和函数.设和函数111()(1)n n s x x n n ∞+==+∑,(1,1)x ∈-,则11111111()(1)(1)n n n n n n s x x x x n n n n n∞∞∞++===''⎡⎤⎡⎤'===⎢⎥⎢⎥++⎣⎦⎣⎦∑∑∑,1111111()()()1n n n n n n s x x x x n n x ∞∞∞-===''''====-∑∑∑, 故[]001()ln(1)ln(1)1x xs x dx x x x'==--=---⎰,[]0()ln(1)(1)ln(1)x s x x dx x x x =--=--+⎰,[1,1)x ∈-. 当1x =时,原级数即为11(1)n n n ∞=+∑,令 1111223(1)n s n n =+++⋅⋅+, 则11111111112233411n s n n n =-+-+-+-=-++, 所以1(1)lim lim(1)11n n n s s n →∞→∞==-=+,故原幂级数的和函数为 1,1()(1)ln(1),11x s x x x x x =⎧=⎨--+-<<⎩ . 4.1(1)nn n n x∞=+∑ .解:先求幂级数的收敛域.令 1(1)(2)lim 1(1)n n n n n x x n n x+→∞++=<+,可得收敛区间为(1,1)-.当1x =-时,原级数即为1(1)(1)nn n n ∞=-+∑,发散;当1x =时,原级数即为1(1)n n n ∞=+∑,也发散.因此原级数的收敛域为(1,1)-.再求和函数.设和函数1()(1)n n s x n n x ∞==+∑,则1111111()(1)(1)()()()n nn n n n n n s x x n n xx n x x x x x ∞∞∞∞-++===='''''=+=+==∑∑∑∑222322()[]1(1)(1)x x x x x x x x x -'''===---,(1,1)x ∈-.【例10-8】将下列函数展开成相应的幂级数. 1.将函数21()32f x x x =-+展开成关于x 的幂级数. 解:11111()()(1)(2)1212(1)2f x x x x x x x ==--=-------, 而 011nn x x ∞==-∑(1x <),01()212n n x x ∞==-∑(12x <,即2x <), 所以1000111()(1)222nn n n n n n n f x x x x ∞∞∞+====-=-∑∑∑,1x <.2.将函数21()32f x x x =++展开成关于(4)x +的幂级数. 解:11111()(1)(2)123(4)2(4)f x x x x x x x ==-=-++++-++-++ 111144321132x x =-⋅+++--. 因 011n n x x ∞==-∑(11x -<<), 故 011(4)4313nnn x x ∞==++-∑ (4113x +-<< 即 71x -<<-), 011(4)4212n n n x x ∞==++-∑ (4112x +-<< 即 62x -<<-), 从而001111()(4)(4)3322nn n n n n f x x x ∞∞===-+++∑∑11011()(4)23nn n n x ∞++==-+∑, 62x -<<-.【历年真题】一、选择题1.(2010年,1分)lim 0nn u →∞=是级数1n n u ∞=∑收敛的 条件( )(A )必要 (B )充分 (C )充分必要 (D )不确定 解:根据收敛级数的性质,lim 0nn u →∞=是级数1n n u ∞=∑收敛的必要条件.选项(A )正确.2.(2009年,1分)幂级数13(1)3n nnn x ∞=+-∑的收敛半径是( ) (A )6 (B )32(C )3 (D )13解:原幂级数即为1333n n n x x ∞=⎡⎤⎛⎫⎛⎫+-⎢⎥ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭⎢⎥⎣⎦∑,由13x ≤及13x-≤可得,3x ≤,故级数的收敛半径为3,选项(C )正确.3.(2008年,3分)数项级数21sin n an n∞=∑(a 为常数)是( )级数 (A )发散的(B )条件收敛(C )绝对收敛(D )敛散性由a 确定 解:因22sin a an n n ≤,而级数 21n a n∞=∑收敛,故原级数绝对收敛.选项(C )正确.4.(2007年,3分)数项级数1(1)[1cos ]nn a n ∞=--∑(其中a 为常数)是( ) (A )发散的 (B )条件收敛(C )收敛性根据a 确定 (D )绝对收敛解:级数1(1)[1cos ]nn a n ∞=--∑加绝对值后的级数为1(1cos )n an ∞=-∑,对于此正项级数,由于2222211cos 2limlim 112n n a a a n n n n →∞→∞-⋅==为常数,而级数211n n∞=∑收敛,故级数1(1cos )n an ∞=-∑也收敛,所以原级数绝对收敛.选项(D )正确. 5.(2005年,3分)幂级数1(1)(1)nnn x n ∞=--∑的收敛区间是( )(A )(0,2](B )(1,1]- (C )[2,0]- (D )(,)-∞+∞解:令111(1)(1)()1lim lim 11(1)()(1)n n n n n n n nx u x n x x u x n+++→∞→∞--+==-<-- 可得,02x <<,故级数的收敛区间为(0,2).又当0x =时,原级数即为11n n∞=∑,发散;当2x =时,原级数即为11(1)nn n∞=-∑,收敛,故原级数的收敛域为(0,2].选项(A )正确. 二、填空题1.(2010年,2分)幂级数1!nn x n ∞=∑的收敛区间为 .解:因111(1)!limlim lim 011!n n n n na n a n n ρ+→∞→∞→∞+====+,故1R ρ==+∞,所以原幂级数的收敛区间为(,)-∞+∞.2.(2006年,2分)函数1()12f x x=+在1x =处展开的泰勒级数是 .解:因01(1)1n n n x x ∞==-+∑,故1111()21232(1)31(1)3f x x x x ===⋅++-+- 10012(2)(1)[(1)](1)333n n n n n n n x x ∞∞+==-=--=-∑∑.其中,21(1)13x -<-<,即1522x -<<.3.(2006年,2分)幂级数11(1)(2)12nnnn x ∞=--+∑在0.6x =处的敛散性是 . 解:令 11111(1)(2)()112lim lim 211()2(1)(2)12n n n n n n n n n nx u x x u x x ++++→∞→∞--+==-<--+,可得04x <<,即收敛区间为(0,4),故幂级数在0.6x =处是收敛的.说明:此题也可将0.6x =代入原幂级数,判定对应的常数项级数的敛散性.三、计算题1.(2009年,5分)求幂级数231(1)23nn x x x x n--+-+-+的收敛半径和收敛域.解:原级数即为11(1)n n n x n ∞-=-∑.因111(1)1limlim 11(1)nn n n n n a n a n ρ+→∞→∞--+===-,故收敛半径11R ρ==,收敛区间为(1,1)-.又当1x =-时,原级数即为11()n n ∞=-∑,发散;当1x=时,原级数即为111(1)n n n∞-=-∑,收敛.故原级数的收敛域为(1,1]-. 2.(2008年,7分)将函数1()3f x x=-展开成(2)x -的幂级数. 解:因011nn x x ∞==-∑,故011()(2)31(2)n n f x x x x ∞====----∑. 其中,121x -<-<,即13x <<.3.(2007年,7分)求幂级数1(1)n n n x ∞=-∑的收敛区间与和函数. 解:令11()(1)(1)lim lim 11()(1)n n n n n nu x n x x u x n x ++→∞→∞+-==-<-,可得02x <<,故幂级数的收敛区间为(0,2).21设 1()(1)n n s x n x ∞==-∑,则 111()(1)(1)(1)n n n n s x n x x n x ∞∞-===-=--∑∑ 101(1)(1)(1)(1)(1)n n n n x x x x x x x ∞∞==''-⎡⎤⎛⎫'⎡⎤=--=--=- ⎪⎣⎦⎢⎥-⎝⎭⎣⎦∑∑ 22(1)(1)1(1)x x x x x x---⋅--=-⋅=, 02x <<. 4.(2006年,4分)判定级数21(1)(1)nn n n ∞=-+∑的敛散性. 解:此级数为交错级数,其中2(1)n n u n =+. 由于3322123221(1)331(2)1(2)44(1)n n n u n n n n n n u n n n n nn +++++++===<++++,即1n n u u +<,且2lim lim 0(1)n n n n u n →∞→∞==+,故此交错级数符合莱布尼茨定理的条件,故该级数收敛.。
高等数学-无穷级数ppt

根据级数项的性质,无穷级数可分为正项级数、交错级数和任意 项级数。
收敛与发散性质பைடு நூலகம்
收敛性质
如果无穷级数的部分和数列有极限, 则称该无穷级数收敛,此时极限值称 为级数的和。
发散性质
如果无穷级数的部分和数列没有极限 ,或者极限为无穷大,则称该无穷级 数发散。
绝对收敛与条件收敛
绝对收敛
如果无穷级数的每一项的绝对值所构 成的级数收敛,则称原级数为绝对收 敛。
在量子力学中,波函数通常表示为无穷级数形式,用于 描述微观粒子的状态和行为。
电磁学中的场强计算
通过无穷级数的展开,可以计算电磁场中各点的场强分 布,进而分析电磁现象。
在工程学中的应用,如信号处理、控制系统设计等
信号处理中的滤波
在信号处理领域,利用无穷级数设计的滤波器可以对 信号进行平滑处理、降噪等操作。
要点二
洛朗级数展开
将函数f(z)在圆环域D内展开成双边幂级数形式,即f(z) = ... + a-2/z^2 + a-1/z + a0 + a1z + a2z^2 + ...,其中an是 洛朗系数,可通过计算f(z)在D内的各阶导数求得。
泰勒级数与洛朗级数的比较
适用范围不同
泰勒级数适用于在一点处展开 的情况,而洛朗级数适用于在 圆环域内展开的情况。
控制系统设计中的稳定性分析
在控制系统设计中,通过无穷级数的稳定性分析方法 ,可以判断控制系统的稳定性并进行相应的优化设计 。
THANK YOU
感谢聆听
幂级数展开
幂级数是指形如$sum_{n=0}^{infty} a_n x^n$的级数,其 中$a_n$为常数。幂级数在收敛域内可以逐项求导和逐项积 分,具有连续性和可微性。
高数无穷级数知识点总结

高数无穷级数知识点总结一、引言无穷级数是数学中一个重要的概念,它在数学和其他学科的研究中有着广泛的应用。
在高等数学中,无穷级数是一个重要的知识点。
本文将从无穷级数的基本概念、收敛性与发散性、常见的收敛判别法和应用等方面,对高数无穷级数进行总结。
二、无穷级数的基本概念无穷级数是指由一个数列的项求和而得到的数值。
具体地说,对于一个实数数列{an},其无穷级数可以表示为∑an。
其中,an表示数列的第n项,∑表示对数列的所有项进行求和。
三、收敛性与发散性1. 收敛性当无穷级数的部分和Sn在n趋于无穷大时存在有限极限L,即lim (n→∞) Sn = L时,称该无穷级数收敛,L称为该无穷级数的和。
2. 发散性当无穷级数的部分和Sn在n趋于无穷大时不存在有限极限,即lim (n→∞) Sn不存在或为无穷大时,称该无穷级数发散。
四、常见的收敛判别法1. 正项级数判别法对于无穷级数∑an,若该级数的每一项an都是非负数,并且该级数的部分和Sn有上界,则该级数收敛;若Sn没有上界,则该级数发散。
2. 比值判别法对于无穷级数∑an,若lim (n→∞) |an+1/an| = L,其中L为常数,若L<1,则该级数收敛;若L>1,则该级数发散;若L=1,则判别不出。
3. 根值判别法对于无穷级数∑an,若lim (n→∞) |an|^1/n = L,其中L为常数,若L<1,则该级数收敛;若L>1,则该级数发散;若L=1,则判别不出。
4. 整项判别法对于无穷级数∑an,若存在另一个级数∑bn,使得|an|≤bn,且∑bn 收敛,则∑an也收敛;若∑bn发散,则∑an也发散。
五、应用无穷级数在数学和其他学科中有广泛的应用,下面举几个例子进行说明。
1. 泰勒级数泰勒级数是一种用无穷级数表示函数的方法。
根据泰勒级数,我们可以将一个函数在某个点的邻域内展开为无穷级数的形式,从而可以近似计算函数的值。
2. 统计学中的无穷级数在统计学中,无穷级数经常用于描述随机变量的分布。
高等数学无穷级数

【例9-6】讨论级数
n2
n
1 ln p
n
的敛散性,其中 p>0.
(2)比较法的应用 现在我们已经知道一些级数的敛散性,主要是等比 级数和p级数,便可以利用这些级数作为比较对象, 判断某些级数的敛散性了。
n1
v
n
收敛;
如果
n1
vn
发散,则 n1un
发散。
(2)比较判别法的极限形式(定理9-3的推论9-2)
n1un 与
n1
vn
是正项级数,并设
n1
v
n从某一
项之后是严格正项的。设
lim un l n vn
(i) (0l) 两个级数有相同的敛散性。
(ii)(l 0)
如果
n1un 发散,则
n1
下面给出三个相对具体或可操作的判别法,除了判
别法自身的意义,还分别与这两类级数密切相关。
3.积分判别法与p级数
n
1
1 np
(1)积分判别法(定理9-2):
非负函数 f (x) 在
[1,)上单调递减,则
n1
f(n)
与反常积分 1f(x)dx有相同的敛散性。
【例9-5】证明p-级数 n 1n 1p121p n 1p
(2)改变(包括增加和减少)级数中有限项, 不改变级数的敛散性,但可能改变收敛级数和的 值(性质3)。 (3)收敛级数可以任意增加括号,不改变收敛性 与级数和。 可称之为单向结合律,因为: 在有括号收敛的情况下,去括号可能改变敛散性; 由此可知,发散级数加括号也可能改变敛散性。 如果括号中各项符号一样,收敛级数可以去括号!
9.2.正项级数敛散性判别法
高等数学:无穷级数
化 为小数时,就会出现无限循环小
数,即 =0.3·.现在我们分析一下0.3·,看从中能得到什么 样的
表现形式:
无穷级数
无穷级数
1
这样, 这个有限的量就被表示成无穷多个数相加的形式.
3
从这个例子我们可以看出, 无穷多个数相加可能得到一个确
定的有限常数.也就是说,在一定条件下,无穷多个数相 加是有
无穷级数
无穷级数
无穷级数
三、 无穷级数的性质
性质10-1 若级数
也收敛,且收敛于kS.即,若
收敛于S,则对任意常数k,级数
则有
这说明,级数的每一项同乘以一个不为零的常数后,它的
敛散性不改变.
无穷级数
性质10-2 若级数
数
则有
分别收敛于S1 和S2,则级
也收 敛,且收敛于S1 ±S2.即,若
无穷级数
直接展开法的具体步骤为:
有直接展开
无穷级数
2.间接展开法
无穷级数
无穷级数
无穷级数
无穷级数
三、 幂级数的应用
1.利用幂级数进行近似计算
无穷级数
例10-21 【付款的现值问题】某基金会与一个学校签约,
合同规定基金会每年支付 300万元人民币用以资助教育,有效
期为10年,总资助金额为3000万元人民币.自签约之 日起支付
设想公式 (10-7)的项 数趋向无穷而成为幂级数,即
式(10-10)称为f(x)在点x0 处的泰勒级数.
无穷级数
当x0 =0时,幂级数
称为f(x)的麦克劳林级数.
无穷级数
无穷级数
无穷级数
二、 将函数展开成幂级数
将函数f(x)展开成x 的幂级数
第十章 无穷级数
第十章 无穷级数一、概念 1.定义无穷数列}{n u 中:∑∞==++++121......n nn uu u u无穷数列}{n u 的各项之和∑∞=1n nu叫无穷级数,简称级数。
n u 叫∑∞=1n nu的一般项(通项);......21++++n u u u 为展开式。
【例】 ①∑∞=++++⨯+⨯=+1...)1(1...321211)1(1n n n n n ②...ln ...3ln 2ln 1ln ln 1+++++=∑∞=n n n③ (323)21++++=∑∞=nn nne e e e ne④......32321++++=∑∞=n x x x x nx nn n 2.级数的分类⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧=∑∞=),1x u u u n n n n (其中函数项级数:(数项级数)是具体数字常数项级数:每一项都①两个特殊的数项级数⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧≥⋅-≥∑∑∞=∞=0,1011n n n n n n n u u u u )(交错级数:中,正项级数:②一个特殊的函数项级数∑∞=1)(n nx u中,nn n x a x u ⋅=)((常数乘以x 的幂级数),即∑∞=1n nn xa 称为幂级数。
3.级数∑∞=1n nu的收敛与发散前n 项和n n u u u S +++= (21)数列}{n S 叫∑∞=1n nu的部分和数列。
敛散性:⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=→∑∑∑∑∞=→∞∞=∞=∞=→∞→∞发散不存在,则若分和数列的极限)要求级数的和,即求部的和,记为叫收敛,则存在(若1111lim ()lim lim n n n n n n n n n n n n n n u S Su u S u S S S 【例】①∑∞=+1)1(1n n n 111)111(...)3121()211()1(1...321211+-=+-++-+-=+++⨯+⨯=n n n n n S n 1lim =∞→n n S ,∑∞=+∴1)1(1n n n 收敛②∑∞=1ln n n!ln ln ...2ln 1ln n n S n =+++=+∞=∞→n n S lim ,∑∞=∴1ln n n 发散4.几何级数与-p 级数 (1)∑∞=-11n n aq几何级数,首项a ,公比qqq a aq aq a S n n n --=++=-1)1( (1)∞→n 时:⎪⎪⎪⎪⎨⎧∞→⎩⎨⎧=⋅-+-+-=-=∞→∞→===-不存在时时n n n n S n a a a a a S q S n na S q q 0)1(...,1,,11||1Ⅰ:1||<q ,0lim =∞→nn q ,qaS n n -=∞→1limⅡ:1||>q ,∞=∞→nn q lim ,∞=∞→n n S limⅢ:【例】①111)21(2121-∞=∞=⋅=∑∑n n n n 收敛nn n n S 211211)211(2121...21212-=--=+++= ∴1lim =∞→n n S②1111)35(3135-∞=∞=-⋅=∑∑n n n n n ,135>=q 发散(2)-p 级数⇒≤⇒>发散收敛11p p ∑∞=131n n收敛∑∑∞=∞==121111n n n n 发散调和级数 (31)21111+++=∑∞=n n发散二、级数的性质 1.∑∞=1n nu与∑∞=1n nku具有相同敛散性(0≠k )【例】∑∞=14n n 发散,∑∞=-125n n收敛2.在∑∞=1n nu中增加、减少、改变有限项不改变敛散性。
高等数学 第十二章 无穷级数
n 1
n 1
设法求出和函数s( x)
an xn ,
n 1
n(n 1)
例10 求 n 1
2n
的和.
1 将其转化成幂级数求和函数问题.
2
原式
s(
1 2
),
s(x)
n(n
n 1
1)xn
2x (1 x)2
.
3
推广:
n1
n(n 3n
1)
S
(
1
),
3 n1
n(n 1
n1)
S(1) 5
.
5
n1 的和 .
n0
(2n1)!
解: 原式 = 1 (1)n (2n 1) 1
2 n0 ( 2 n 1)!
1 2
n0
(1)n ( 2 n)!
n0
(
(1)n 2 n 1)!
1 [cos1 sin 1 ].
2
(参见例6 ,也可用间接法解本题.)
(间接法)求数项级数和:
化
an an x0n s( x0 ),
0
0
n 0
∴
f(x)
x(1)nx2ndx(1)nx2n 1
(
x
1).
0 n0
n0 2n1
例13
将函数
(2
1
x )2
展开成 x 的幂级数.
解:
1 (2x)2
1 2x
11
2
1
x 2
1 2
xn 2n
n0
1 2
n 1
n x n1 2n
x2 (
)n
x n1 2
1x12x2
x 2x2
,
高等数学(三)第11章 无穷级数
无穷级数是高等数学的一个重要内容,是无限个常量或变量之和的数学模型,它是表示函数、研究函数性态以及进行数值计算的一种有效工具,在数学理论以及工程技术中都有广泛的应用.11.1 数项级数的概念及性质11.1.1 数项级数的概念 实例1 小球运动的时间小球从1米高处自由落下, 每次跳起的高度减少一半, 问小球运动的总时间. 解 由自由落体运动方程221gt s =知g s t 2=.设k t 表示第k 次小球落地的时间, 则小球运动的总时间为+++++=k t t t t T 222321.这里出现了无穷多个数依次相加的式子.在物理、化学等许多学科中,也常能遇到这种无穷多个数或函数相加的情形,在数学上称之为无穷级数.上述级数的定义只是一个形式上的定义,怎样理解无穷级数中无穷多个数相加呢?我们可以从有限项出发,观察它们的变化趋势,由此来理解无穷多个数量相加的含义.令n n u u u S +++= 21,称n S 为级数(11.1.1)的部分和.当n 依次为1,2,3,…,时,得到一个数列1S ,2S ,…,n S ,…,称为级数(11.1.1)的部分和数列.从形式上不难知道∑∞=1n n u =n n S ∞→lim ,所以我们可以根据部分和数列的收敛与发散来定义级数的敛散性. 当级数∑∞=1n n u 收敛于S 时,常用其部分和S n 作为和S 的近似值,其差∑∑∑∞+==∞==-=-111n k knk k k k n u u u S S叫做该级数的余项,记为n r .用部分和S n 近似代替和S 所产生的绝对误差为| r n |.例11.1.1 判定级数 ++⋅++⋅+⋅)1(1321211n n 的敛散性.解 所给级数的一般项为111)1(1+-=+=n n n n u n ,部分和)1(1321211+⋅++⋅+⋅=n n S n 111)111()3121()211(+-=+-++-+-=n n n ,所以1)111(lim lim =+-=∞→∞→n S n n n ,故该级数收敛于1,即1)1(11=+∑∞=n n n . 例11.1.2 考察波尔察诺级数∑∞=--11)1(n n 的敛散性.解 它的部分和数列是1, 0, 1, 0, … ,显然n n S ∞→lim 不存在,∑∞=--11)1(n n 发散.例11.1.3 讨论几何级数(也称等比级数)∑∞=0n naq +++++=n aq aq aq a 2的敛散性,其中a ≠ 0, q 称为级数的公比.解 该几何级数前n 项的部分和21(1),11 ,1n n n a q q qS a aq aq aq na q -⎧-≠⎪-=++++=⎨⎪=⎩, 当q = 1时,由于lim lim n n n S na →∞→∞==∞,所以级数发散;当q = -1时,级数变为 +-+-a a a a ,显然lim n n S →∞不存在,所以级数发散;当| q | > 1时,由于lim n n S →∞=∞,所以级数发散;当| q | < 1时,由于lim 1n n a S q →∞=-,所以级数收敛于1a q-.因此,几何级数0n n aq ∞=∑当| q | < 1时收敛于qa-1;当| q | ≥ 1时发散. 几何级数的敛散性非常重要,许多级数敛散性的判别,都要借助几何级数的敛散性来实现.11.2 .2 数项级数的性质根据级数敛散性的概念,可以得到级数的几个基本性质.12()n n n ku k u u u kS ++=+++=,112)()k k k n k u u u u u u +++++++-+++S S -lim .从性质1的证明可以看出,如果n S 没有极限且k ≠0,则n σ也不可能有极限.换句话说,级数的每一项同乘以一个非零常数,其敛散性不改变.例如,47412)31(1313213231(32(3)1(2111=-=---+-=-+=-+∑∑∑∞=∞=∞=nn nn n n n n .由性质4知,若级数加括号后发散,则原级数必发散.但加括号后收敛的级数,去括号后未必收敛.例如,级数⋅⋅⋅+-+-+-)11()11(11()收敛,但去括号后级数⋅⋅⋅+-+-+-111111却发散.由级数收敛的必要条件可知,如果0lim ≠∞→n n u 或不存在,则级数一定发散.因此可用性质5判定级数∑∞=1n n u 发散性,有时性质5也称为“级数发散的第n 项判别法”.例11.1.4 判定级数∑∞=+112n n n 的敛散性.解 由于02112limlim ≠=+=∞→∞→n n u n n n ,故此级数发散.例11.1.5 证明调和级数 +++++n131211发散. 证明 将调和级数的两项、两项、四项、…、2m 项、… 加括号,得到一个新级数++++++++++++++++)21221121()81716151()4131()211(1m m m .因为 2141414131 ,21211=+>+>+, ,218181818181716151=+++>+++,21212121212211211111=+++>+++++++++m m m m m m , 所以新级数前m + 1项的和大于21+m ,故新级数发散.由性质4知,调和级数发散. 由于调和级数的一般项)(01∞→→=n nu n ,因此例5说明:级数的一般项u n 趋于零仅仅是级数收敛的必要条件,并非充分条件.所以,不可用性质5来判定级数的收敛性.例11.1.6 有甲,乙,丙三人按以下方式分一个苹果:先将苹果分成4份,每人各取一份;然后将剩下的一份又分成4份,每人又取一份;按此方法一直下去.那么最终每人分得多少苹果?解 依题意,每人分得的苹果为+++++n 4141414132. 它是41==q a 的等比级数,因此其和为 3141141=-=S . 即最终每人分得苹果的31.习题 11.11.写出下列级数的一般项.(1) -+-+-5645342312; (2) +-+-97535432a a a a .2.判断下列级数的敛散性. (1))1(1n n n -+∑∞=; (2)∑∞=16sinn n π; (3) ++⋅-++⋅+⋅)12()12(1531311n n ; (4) +++++++41312110021;(5)n n n n-∞=-+-∑)11()1(11; (6))31(1n n n+∑∞=.11.2 数项级数的审敛法11.2.1正项级数及其审敛法对于正项级数∑∞=1n n u ,其部分和S n = S n -1 + u n ≥ S n -1 (n = 2, 3, …),即部分和数列{S n }单调递增.若数列{S n }有界,则由单调有界数列必有极限的准则知,数列{S n }收敛,所以正项级数∑∞=1n n u 必收敛,设其和为S ,则有S n ≤ S .反之,若正项级数∑∞=1n n u 收敛于S ,则由收敛数列必有界的性质知,数列{S n }必有界.于是我们得到下述重要结论:例11.2.1证明正项级数 +++++=∑∞=!1!21!111!10n n n 收敛.证明 因为),2,1( 2122211211!11 ==⋅⋅⋅⋅≤⋅⋅⋅=-n n n n , 于是对任意的n ,有2221212111)!1(1!21!111-+++++≤-++++=n n n S,3213211211121<-=--+=--n n即正项级数∑∞=0!1n n 的部分和数列有界,故级数∑∞=0!1n n 收敛.利用定理11.2.1,可导出正项级数的若干审敛法,这里只介绍其中较为重要的两个.例11.2.2讨论广义调和级数(又称p —级数) +++++=∑∞=pppn pn n13121111 (其中p为常数)的敛散性.解 当 p ≤ 1时,有n n p 11≥,由于∑∞=11n n发散,由定理2.2知,p 级数发散. 当p >1时,取n x n ≤<-1,有ppx n 11≤,得到11111d d (2,3,)n n p pp n n x x n n n x --=≤=⎰⎰ 于是p 级数的部分和111123n p p p S n=++++231211111d d d np p pn x x x x x x -≤++++⎰⎰⎰1111111d 1(11,11n p p x x p n p -=+=+-<+--⎰即部分和数列{S n }有界,由定理11.2.1知,p 级数收敛.综上所述,当p > 1时,p 级数收敛 ;当p ≤ 1时,p 级数发散,以后我们常用p 级数作为比较审敛法时使用的级数.例11.2.3 判定下列级数的敛散性. (1) 2111n n ∞=+∑; (2)n ∞=. 解 (1) 因为22111n n u n ≤+=,而级数∑∞=121n n为p = 2 > 1的p 级数,故收敛,所以由比较审敛法知,级数∑∞=+1211n n 也收敛. (2) 因为n n n u n 111122=≥-=,而调和级数∑∞=11n n 发散,故级数∑∞=-1211n n 也发散.使用比较审敛法时,需要找到一个敛散性已知的正项级数来与所给正项级数进行比较,这对有些正项级数来说是很困难的.自然提出这样的问题:能否仅通过级数自身就能判定级数的敛散性呢?如果正项级数的一般项中含有乘积、幂或阶乘时,常用比值审敛法判定其敛散性. 例11.2.4 判定下列级数的敛散性:(1) 2132nnn n ∞=∑; (2) 11(1)!n n ∞=-∑; (3)11(21)n n n ∞=+∑. 解 (1) 因为123)1(23lim 322)1(3lim lim 2221211>=+=⋅+=∞→++∞→+∞→n n n n u u n n n n n n nn n ,所以级数∑∞=1223n n n n 发散.(2) 因为101lim !)!1(lim lim1<==-=∞→∞→+∞→n n n u u n n nn n ,所以级数∑∞=-1)!1(1n n 收敛. (3) 因为1)32)(1()12(lim lim1=+++=∞→+∞→n n n n u u n nn n ,此时比值审敛法失效,必须改用其他方法判别此级数的敛散性.由于22121)12(1n n n n u n <<+=,而级数∑∞=121n n为p = 2 > 1的p 级数,故收敛,所以由比较审敛法可知,级数∑∞=+1)12(1n n n 也收敛.11.2.2 交错级数及其审敛法交错级数的特点是正负项交替出现.关于交错级数敛散性的判定,有如下重要定理. 例11.2.5 判定交错级数 +-++-+--nn 1)1(41312111的敛散性.解 此交错级数的n u n 1=,且满足 1111+=+>=n n u n n u 且01lim lim ==∞→∞→n u n n n ,由定理11.2.4知,该交错级数收敛,其和小于1.11.2.3 任意项级数及其审敛法设有级数∑∞=1n n u ,其中u n ( n = 1, 2,…)为任意实数,称此级数为任意项级数.对于任意项级数,如何来研究其敛散性?除了用级数定义来判断外,还有什么办法?为此要介绍绝对收敛与条件收敛概念.1,2,)的级数,称为交错级例如,级数2111)1(n n n ∑∞=--绝对收敛,级数n n n 1)1(11∑∞=--条件收敛.定理11.2.5说明,对于任意项级数∑∞=1n n u ,如果它所对应的级数∑∞=1||n n u 收敛,则该级数必收敛,从而将任意项级数的敛散性判别问题转化为正项级数来讨论.但应注意,如果级数∑∞=1||n n u 发散,不能判定级数∑∞=1n n u 也发散.例11.2.6 判定级数∑∞=12)sin(n nn α的敛散性,其中α为常数. 解 由于n nn 212)sin(0≤≤α,而级数∑∞=121n n 是收敛的,由比较审敛法可知,级数∑∞=12)sin(n n n α收敛,即级数∑∞=12)sin(n n n α绝对收敛,由定理11.2.5知,级数∑∞=12)sin(n n n α收敛. 例11.2.7讨论交错p-级数p n n n 1)1(11∑∞=--的绝对收敛与条件收敛性,其中p 为常数.解 当p ≤ 0时,pn n nu 1)1(1--=不趋于)(0∞→n ,故该级数发散.当p >1时,有ppn n n11)1(1=--,且级数∑∞=11n p n收敛,故该级数绝对收敛.当0<p ≤ 1时,级数∑∞=11n p n 发散,但p n n n 1)1(11∑∞=--是交错级数,且满足定理11.2.4的条件,故所给级数条件收敛.习题11.21.用比较审敛法判定下列级数的敛散性. (1) ∑∞=-+133)1(n n n ;(2) )0(111>+∑∞=a an n .2.用比值审敛法判定下列级数的敛散性.(1) ∑∞=⋅1!2n n nnn ; (2) ∑∞=123n n n .3.判定下列级数是否收敛?若收敛,是条件收敛还是绝对收敛?(1) ;3)1(111-∞=-∑-n n n n (2) ∑∞=13sin n nn α. 11.3 幂 级 数11.3.1函数项级数的概念 实例1存款问题设年利率为r (实际上其随时间而改变),依复利计算,想要在第一年末提取1元,第二年末提取4元,第三年末提取9元,第n 年末提取2n 元,要能永远如此提取,问至少需要事先存入多少本金?分析:这里本金为存入的钱,设为A ,则一年后本金与利息之和为一年的本利和,即为)1(r A +,两年后的本利和为2)1(r A +,n 年后的本利和为n r A )1(+.解 若本金A 为n r -+)1(元,n 年后可提取本利和1)1()1(=+⋅+-n n r r (元).从而 若要n 年后提取本利和2n 元,则本金应为n r n -+)1(2元.所以为使第一年末提1元本利和,则要有本金1)1(-+r ;第二年末能提取本利和22=4元,则要有本金22)1(2-+r 元;第三年末能提取本利和32=9元,则要有本金32)1(3-+r 元,…第n 年末能提取2n 元本利和,则要有本金n r n -+)1(2元;如此下去,所需本金总数为∑∞=-+12)1(n n r n.令r x +=11,得∑∑∞=∞=-=+1212)1(n n n nx n r n .实例2中的∑∞=12n n x n 即为一个无穷级数,但通项不再是我们前面所学的常数,而是函数,称为函数项无穷级数.对于区间I 上的任意确定值x 0,函数项级数(3.1)便成为数项级数++++)()()(00201x u x u x u n . (11.3.2) 如果数项级数(11.3.2)收敛,则称点x 0为函数项级数(11.3.1)的收敛点;如果数项级数 (11.3.2)发散,则称点x 0为函数项级数(3.1)的发散点.函数项级数(11.3.1)的全体收敛点(或发散点)的集合叫做该级数的收敛域(或发散域).设函数项级数(11.3.1)的收敛域为D ,则对于任意的x ∈D ,函数项级数(11.3.1)都收敛,其和显然与x 有关,记作S (x ),称为函数项级数(11.3.1)的和函数,并记作D x x u x u x u x S n ∈++++=,)()()()(21 .例如,级数201n n n x x x x ∞==+++++∑的收敛域为(-1,1),和函数为x-11,即 01(1, 1)1n n x x x ∞==∈--∑.把函数项级数(11.3.1)的前n 项的和记作S n (x ),则在收敛域上有)()(lim 1x S x S un n n n==∞→∞=∑.将 r n (x ) = S (x ) -S n (x )称作该函数项级数的余项,则0)(lim =∞→x r n n .11.3.2 幂级数及其收敛性特别地,当x 0 = 0时,+++++=∑∞=n n n nn x a x a x a a x a 22100(11.3.4)称为关于x 的幂级数.本节主要讨论幂级数(11.3.4),幂级数(11.3.3)可通过代换t = x – x 0化成幂级数(11.3.4)来研究.下面首先讨论幂级数(11.3.4)的收敛域问题,即x 取数轴上哪些点时幂级数(11.3 .4) 收敛.0,1,2,),因此.定理11.3.1表明,如果幂级数(11.3.4)在x= x0处收敛(发散),则对于开区间(-| x0 |, | x0 |)内(闭区间[-| x0 |, | x0 |]外)的一切x,幂级数(11.3.4)都收敛(发散) .这样的正数R称为幂级数(11.3.4)的收敛半径.由于幂级数(11.3.4 )在区间(-R, R)一定是绝对收敛的,所以我们把(-R, R)称为幂级数(11.3.4)的收敛区间.幂级数在收敛区间内部有很好的性质.幂级数(11.3.4)在区间(-R, R)的两个端点x = ±R处可能发散也可能收敛,需要把x = ±R代入幂级数(11.3.4),化为数项级数来具体讨论.一旦知道了x =±R处幂级数(3.4)的敛散性,则幂级数(11.3.4)的收敛域为下面四个区间(-R, R), [-R, R) , (-R, R ], [-R, R ]之一.若幂级数(11.3.4)仅在x = 0处收敛,则规定收敛半径R = 0,此时收敛域退缩为一点,即原点;若对一切实数x,幂级数(11.3.4)都收敛,则规定收敛半径R = +∞,此时收敛区间与收敛域都是(-∞, +∞).下面给出幂级数(11.3.4)的收敛半径的求法.例11.3.1求下列幂级数的收敛半径.(1) 1(1)31nn n n x ∞=-+∑ (2) 0!n n x n ∞=∑; (3) 202n n n x ∞=∑.解 (1) 因311313lim 13)1(13)1(lim lim1111=++=+-+-==+∞→++∞→+∞→n n n n n n n n nn n a a ρ,故收敛半径31==ρR . (2) 因011lim !1)!1(1lim lim1=+=+==∞→∞→+∞→n n n a a n n nn n ρ,故收敛半径R = + ∞.(3) 因为该级数缺少奇次幂的项,定理3.2失效,换用比值审敛法求收敛半径.由于2(1)121212limlim 22n n n n n n nnx u x x u +++→∞→∞==,因此,由正项级数的比值审敛法知,当2112x <,即2||<x 时该幂级数绝对收敛;当2112x >,即2||>x 时该幂级数发散.故收敛半径2=R . 例11.3.2 求下列幂级数的收敛区间和收敛域.(1) 11(1)n nn x n +∞=-∑; (2) 21(2)n n x n ∞=-∑. 解 (1) 因为11lim )1(1)1(lim lim121=+=-+-==∞→++∞→+∞→n nnn a a n n n n nn n ρ, 所以收敛半径11==ρR ,收敛区间是(-1, 1),即该级数在(-1, 1)内绝对收敛.在端点x = 1处,级数成为交错级数∑∞=+-11)1(n n n ,这是收敛的级数.在端点x = -1处,级数成为∑∞=-11n n,这是发散的级数,故该级数的收敛域为(-1, 1].(2) 令t = x -2,则所给级数变成∑∞=12n n nt .因为 ,1)1(lim 1)1(1lim lim22221=+=+==∞→∞→+∞→n n n n a a n n nn n ρ故级数∑∞=12n n n t 的收敛半径11==ρR ,即级数∑∞=12n n nt 在区间(-1, 1)内绝对收敛.在端点t = 1处,级数∑∞=12n n n t 变成p 级数∑∞=121n n ,故收敛;在t = -1处,级数∑∞=12n n n t 变成交错级数∑∞=-121)1(n n n 也收敛.因此,幂级数∑∞=12n n n t 的收敛区间为(-1,1),收敛域为[-1, 1],从而级数∑∞=-12)1(n nn x 的收敛区间为(1,3),收敛域为[1, 3].(因为-1 ≤ t ≤ 1,即-1 ≤ x - 2 ≤ 1,所以13x ≤≤).11.3.3幂级数的运算 1. 四则运算设幂级数∑∞=0n n n x a 和∑∞=0n n n x b 的收敛半径分别为R 1和R 2,它们的和函数分别为S 1(x )和S 2( x ),令R = min{ R 1, R 2},则在(-R , R )内有(1) 加法运算(2) 乘法运算2. 分析运算设幂级数∑∞=0n n n x a 的收敛半径为(0)R R >),在(-R , R )内的和函数为S (x ),则有(1) 幂级数∑∞=0n n n x a 的和函数S ( x )在其收敛区间 (-R , R ) 内连续.(2) 幂级数∑∞=0n n n x a 的和函数S ( x )在其收敛区间 (-R , R ) 内可导,且有逐项求导公式:(3) 幂级数∑∞=0n n n x a 的和函数S ( x )在其收敛区间 (-R , R ) 内可积,且有逐项积分公式:注意:逐项求导和逐项积分前后,两幂级数具有相同的收敛半径和收敛区间. 例11.3.3 求下列幂级数的和函数. (1)11(11)n n nx x ∞-=-<<∑; (2)10(11)1n n x x n ∞+=-<<+∑.解 (1) 设11(), (1, 1)n n S x nx x ∞-==∈-∑,两端积分,得111()d d 1xxn n n n xS x x nx x x x∞∞-=====-∑∑⎰⎰, 上式两端对x 求导,得21(), (1, 1)(1)S x x x =∈--.(2) 设10(), (1, 1)1n n x S x x n ∞+==∈-+∑,两端对x 求导,得 ∑∑∞=∞=+-=='+='10111)1()(n n n n x x n n x S .上式两端从0到x 积分,得01()(0)d ln(1)1xS x S x x x-==---⎰, 而S ( 0 ) = 0,所以()ln(1), (1, 1)S x x x =∈---.例11.3.4求幂级数20, (1, 1)21nn x x n ∞=∈-+∑的和函数,并计算()2011212nn n ∞=+∑的值.解 设20(), (1, 1)21nn x S x x n ∞==∈-+∑,两端同时乘以x ,得,12)(012∑∞=++=n n n x x xS 两端对x 求导,得 ,1112])([202012x x n x x xS n nn n -=='⎪⎭⎫ ⎝⎛+='∑∑∞=∞=+ 上式两端从0到x 积分,得 20111()ln ,211xx x x x xx S +==--⎰d 所以 11()ln , (1, 1)21x S x x x x+=∈--.因为21=x 在(-1, 1)内部,代入上式,得 3ln 211211ln21212112120=-+⨯=⎪⎭⎫ ⎝⎛+∑∞=nn n . 习题 11.31.求下列幂级数的收敛区间.(1) +⋅⋅+⋅+64242232x x x ; (2)∑∞=++-11212)1(n n nn x ;(3)∑∞=--122212n n nx n ; (4)∑∞=-1)5(n n n x .2.利用逐项求导或逐项积分,求下列级数在收敛区间内的和函数. (1) )11( 14014<<-+∑∞=+x n x n n ; (2)∑∞=+<<-+0)1(2)11( )1(2n n x x n ,并求级数∑∞=-+01221n n n 的和. 11.4 函数展开成幂级数前面我们讨论了幂级数在收敛域内求和函数的问题,在实际应用中常常遇到与之相反的问题,就是对一个给定的函数,能否在一个区间内展开成幂级数?如果可以,又如何将其展开成幂级数?其收敛情况如何?本节就来解决这些问题.11.4.1泰勒(Taylor)级数如果函数f (x )在点x 0的某邻域U ( x 0, δ )内有定义,且能展开成x - x 0的幂级数,即对于任意的x ∈U ( x 0, δ ),有+-++-+-+=n n x x a x x a x x a a x f )()()()(0202010 . (11.4.1)由幂级数的分析性质知,函数f (x )在该邻域内一定具有任意阶导数,且 ),2,1( )()!1(!)(01)( =+-++=+n x x a n a n x fn n n . (11.4.2)在式(11.4.1)和式(11.4.2)中,令x = x 0,得)(00x f a =,!1)(01x f a '=,,!2)(02x f a ''= ,!)(,0)(n x f a n n =. (11.4.3) 将式(11.4.3)代入式(11.4.1)中,有+-++-''+-'+=n n x x n x f x x x f x x x f x f x f )(!)()(!2)()(!1)()()(00)(200000.这说明,如果函数f (x )在x 0的某邻域U ( x 0, δ )内能用形如式(11.4.1)右端的幂级数表示,则其系数必由式(11.4.3)确定,即函数f (x )的幂级数展开式是唯一的.函数f (x )的泰勒级数(11.4.4)的前n + 1项之和记为S n +1(x ),即n n n x x n x f x x x f x x x f x f x S )(!)()(!2)()(!1)()()(00)(2000001-++-''+-'+=+ ,并把差式f (x )- S n +1(x )叫做泰勒级数(4.4)的余项,记作R n ( x ),即)()()(1x S x f x R n n +-=.显然,只要函数f (x )在点x 0的某邻域U ( x 0,δ )内具有任意阶导数,则它的泰勒级数(11.4.4) 就已经确定,问题是级数(11.4.4)是否在x 0的某邻域内收敛?若收敛,是否以f (x )为其和函数?为此有下面的定理.显然,使用定理11.4.1来进行收敛性的判定是困难的.下面直接给出余项R n (x )的表达式称上式为拉格朗日型余项.在实际应用,若取常数x 0 = 0,此时泰勒级数(11.4.4)变成称为f (x )的麦克劳林(Maclaurin)级数,其余项为11.4.2函数展开成幂级数将函数)(x f 展开成0x x -或x 的幂级数,就是用其泰勒级数或麦克劳林级数表示)(x f .下面结合例题来研究如何将函数展开成幂级数.1. 直接展开法直接利用麦克劳林公式将函数f (x )展开为x 的幂级数的方法称为直接展开法,可以按照下列步骤进行(展开为(x -x 0)的幂级数与之类似):第一步 求出函数f ( x )在x = 0处的各阶导数 ),0(,),0(),0(),0()(n ff f f '''.若函数在x = 0处的某阶导数不存在,就停止进行,该函数不能展开为x 的幂级数.例如,在点x = 0处,37)(x x f =的三阶导数不存在,它就不能展开为x 的幂级数.第二步 写出幂级数+++''+'+nn x n f x f x f f !)0(!2)0()0()0()(2并求出收敛半径R 及收敛区间(-R , R ).第三步 在收敛区间(-R , R )内,考察余项R n ( x )的极限1)1()!1()(lim )(lim ++∞→∞→+=n n n n n x n f x R ξ(ξ介于0与x 之间), 是否为零?如果为零,第二步所写出的幂级数就是函数f ( x )在(-R , R )内的展开式,即),(,!)0(!2)0()0()0()()(2R R x x n f x f x f f x f nn -∈+++''+'+= .如果不为零,第二步写出的幂级数虽然收敛,但它的和并不是所给的函数f ( x ). 例11.4.1将下列函数展开为x 的幂级数.(1) ()e x f x =; (2) x x f sin )(=; (3) m x x f )1()(+=(m 为任意常数). 解 (1) 因为f (x ) = e x ,故f (n )(0 ) = 1( n = 0,1, 2,…).从而e x 的麦克劳林级数为++++++!!3!2132n x x x x n . 容易求得它的收敛半径R = +∞,下面考察余项1e ()(1)!n n R x x n ξ+=+, (ξ介于0与x 之间). 因为ξ介于0与x 之间,所以||e e x ξ<,因而有||11e e |()|||||(1)!(1)!x n n n R x x x n n ξ++=<++. 对于任一确定的x 值,e |x |是一个确定的常数,而级数++++++!!3!2132n x x x x n是绝对收敛的,由级数收敛的必要条件可知0)!1(||lim 1=++∞→n x n n , 所以 1||||lime 0(1)!n x n x n +→∞=+.由此可得,0)(lim =∞→x R n n ,这表明级数收敛于e x ,所以23e 1 ()2!3!!n x x x x x x n =++++++-∞<<+∞.(2) 因为x x f sin )(=,所以),2,1( )2sin()()( =+=n n x x f n π,则 ,)1()0(,0)0(,,1)0(,0)0(,1)0(,0)0()12()2(n n n ff f f f f -==-='''=''='=+.于是sin x 的麦克劳林级数为++-++-+-+)!12()1(!7!5!312753n x x x x x n n .它的收敛半径R = + ∞,考察余项的绝对值)(0)!1(||)!1()21sin()(11∞→→+≤+++=++n n x n x n x R n n n πξ.于是得展开式)( )!12()1(!5!3sin 1253+∞<<-∞++-+-+-=+x n x x x x x n n.(3) 用同样的方法,可以推得牛顿二项展开式)11( !)1()1(!2)1(1)1(2<<-++--++-++=+x x n n m m m x m m mx x nm .这里m 为任意实数.当m 为正整数时,就退化为中学所学的二项式定理.最常用的是12m =±的情形,读者可自己写出这两个式子.2.间接展开法以上几个例子是用直接展开法把函数展开为麦克劳林级数,直接展开法虽然步骤明确,但运算常常过于繁琐,尤其最后一步要考察n →∞时余项R n ( x )是否趋近于零,这不是一件容易的事.下面我们从一些已知函数的幂级数展开式出发,利用变量代换或幂级数的运算求得另外一些函数的幂级数展开式,这种将函数展开成幂级数的方法叫间接展开法.例11.4.2将下列函数展开为x 的幂级数. (1) x x f cos )(=; (2) )1ln()(x x f +=.解(1) 由例1中的(2)知,)( )!12()1(!5!3sin 1253+∞<<-∞++-+-+-=+x n x x x x x n n,两边对x 逐项求导,得).( !2)1(!4!21cos 242+∞<<-∞+-+-+-=x n x x x x nn )( (2) 由牛顿二项展开式得)11( )1(11132<<-+-++-+-=+x x x x x xn n .上式两端从0到x 逐项积分,得)11( 1)1(432)1ln(1432<<-++-++-+-=++x n x x x x x x n n . 又因为当x = -1时该级数发散,当x = 1时该级数收敛,故有)11(11)1()1ln(10≤<-+-=++∞=∑x x n x n n n.例11.4.3将下列函数展开为x - 1的幂级数: (1) x x f ln )(=; (2) 2)(2--=x x x x f . 解 (1) )]1(1ln[ln )(-+==x x x f ,利用)1ln(x +的展开式得),111( 1)1()1(3)1(2)1()1(ln 132≤-<-++--+--+---=+x n x x x x x n n 即 )20(1)1()1(ln 1≤<+--=+∞=∑x n x x n n n.(2) ⎪⎭⎫ ⎝⎛--+=--=--=x x x x x x x x x f 221131)1)(2(2)(2 ][)1(12)211(2131----+=x x . 由)11( )1(110<<--=+∑∞=x x x n n n ,得 )1211( 21)1(212112111 2<-<-+⎪⎭⎫ ⎝⎛--+-⎪⎭⎫ ⎝⎛-+⎪⎭⎫ ⎝⎛--=-+x x x x x nn . )111( )1()1()1(1)1(112<-<-+-++-+-+=--x x x x x n . 于是⎥⎦⎤⎢⎣⎡----=--∑∑∞=∞=002)1(2)21()1(21312n n n n n x x x x x n n n n x )1(22)1(3101-⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=∑∞=+,)20(<<x . 习题 11.41.将下列函数展开成x 的幂级数,并指出其收敛区间. (1) xx f -=31)(; (2) x x f 2cos )(=; (3) x x f arcsin )(=. 2.将函数231)(2++=x x x f 展开成(x + 4)的幂级数.11.5幂级数展开式的应用利用函数的幂级数展开式,可以进行近似计算,即展开式成立的区间内,函数值用级数的部分和按规定的精度要求近似计算.例11.5.1计算2的近似值( 精确到小数点四位,即误差不超过0.0001).解 由于 ++--++-+⋅+=+n x n n x x x !)1()1(!2)1(!11)1(2ααααααα21)211(2242-=-=根据上一节二项式展开式,取21-=x ,21=α 21)211(2242-=-=)21!453121!33121!21211(28642 -⋅⋅-⋅---=取前四项的和作为近似值,其差(称截断误差)为4r )21!5753121!4531(2108 +⋅⋅⋅+⋅⋅=0098.025225))21()21(211(21!45312910328≈=⋅=++++⋅⋅< 于是,近似值为≈24219.1)21!33121!21211(2642≈⋅---=.由“四舍五入”引起的误差叫做舍入误差. 计算时取五位小数,四舍五入后误差不会超过小数点后四位.本题如果用下面做法,展开的级数收敛很快,同样取前四项计算,误差很小.2150114.12-⎪⎭⎫ ⎝⎛-⨯=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+⋅+⋅+⋅+⋅+⨯= 43250112835501165501835012114.1取前四项来作计算, 则4142.1]50116550183501211[4.1232≈⋅+⋅+⋅+⨯≈前四项的截断误差⎪⎭⎫ ⎝⎛++⨯⨯< 544501*********.1r ⎪⎭⎫ ⎝⎛+++⨯⨯⨯= 245015011501128354.1 83341025.65012814950128354.14950501128354.1-⨯≈⨯=⨯⨯⨯=⨯⨯⨯=例11.5.2 计算2ln 的近似值(精确到小数点后第4位). 解 将展开式)11()1(432)1ln(1432≤<-+-++-+-=+-x nx x x x x x nn 中的x 换成x -,得)11(432)1ln(432<≤--------=-x nx x x x x x n两式相减,得到不含有偶次幂的展开式)11(7531211ln 753<<-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+++=-+x x x x x x x令211=-+xx ,解出31=x .以31=x 代入得⎪⎭⎫⎝⎛+⋅+⋅+⋅+⋅= 753317131513131311122ln若取前四项作为2ln 的近似值,则误差为0001.0700001341911132])91(911[32)31131311113191(2||911211131194<<⨯=-⨯=+++<+⨯+⨯+⨯= r于是取 6931.0317131513131311122ln 753≈⎪⎭⎫⎝⎛⋅+⋅+⋅+⋅≈.例11.5.3 利用x sin 求12sin 的近似值(精确到小数点后第6位). 解 由于展开式+--+-+-=--!)12()1(!5!3sin 12153n x x x x x n n (+∞<<∞-x ) 是交错级数,取前n 项部分和做近似估计,误差!)12(!)12()(1212+=+≤++n x n x x R n n n (+∞<<∞-x )151801212ππ=⨯== x ,取前三项能满足精度要求,于是53)15(!51)15(!311515sin12sin ππππ+-≈= 20791170.0)20943951.0(1201)20943951.0(6120943951.053≈+-≈ 精确到六位小数,207912.012sin ≈.例11.5.4 计算定积分⎰=10sin dx x xI 的近似值,精确到0.0001.解 因1sin lim0=→xxx ,所给积分不是广义积分,若定义函数在0=x 处的值为1,则它在区间]1,0[上连续.由前一节知,被积函数的展开时为+--+-+-=--!)12()1(!5!31sin )1(2142n x x x x x n n (∞<<∞-x ) 在区间]1,0[上逐项积分,得⎰10sin dx x x+-⋅--++⋅-⋅+⋅-=-!)12()12(1)1(!771!551!33111n n n这是交错级数,因为第四项5109.2352801!771-⨯<=⋅,所以取前三项的和作为积分的近似值就能满足精度要求.0.9461!551!3311≈⋅+⋅-≈I 例11.5.5 在爱因斯坦(Einstein )的狭义相对论中,速度为v 的运动物体的质量为220/1cv m m -=其中0m 为静止着的物体的质量,c 为光速.物体的动能是它的总动能与它的静止能量之差202c m mc K -=(1)证明在v 与c 相比很小时,关于K 的表达式就是经典牛顿物理学中的动能公式2021v m K =(2)估计s m v /100≤时,这两个动能公式的差别.解 (1)]1)1[(212220202--=-=-cv c m c m mc K ,记22c v x -=,展开成泰勒级数,有]1)16583211[(66442220-+⋅+⋅+⋅+= cv c v c v c m K)1658321(66442220 +⋅+⋅+⋅=cv c v c v c m当cv 很小时,2022202121v m c v c m K =⋅⋅≈.(2) 由解(1)可见,泰勒公式中一阶余项为(22cv x -=)252240225202252021)-(83)1(83)1(83!2)()(v c cv m x x c m x x c m x x f x r =+≤+=''=θθ(10<<θ).因为s m c /1038⨯=,s m v /100≤,则252240225201)(83)1(83)(v c cv m x x c m x r +=-≤010252283840)107.4(]100-103[8)103(1003m m -⨯<⨯⨯⨯⨯≤)()(.可见,误差极小,说明两个公式极为接近.习题 11.51.利用函数的幂级数展开式求下列各函数的近似值: (1)ln 3(误差不超过0.0001); (2)cos2︒(误差不超过0.0001);2.利用函数的幂级数展开式求下列定积 分的近似值:(1)0.54011dx x +⎰(误差不超过0.0001); (2)0.5arctan xdx x⎰(误差不超过0.001); 11.6傅里叶级数实例1振动问题一根弹簧受力后产生振动,如不考虑各种阻尼,其振动方程为)sin(ϕω+=t A y ,其中A 为振幅,ω为频率,ϕ为初相,t 为时间,称为简谐振动.人们对它已有充分的认识.如果遇到复杂的振动,能否把它分解为一系列简谐振动的叠加,从而由简谐振动去认识复杂的振动呢?实例2正弦波问题在电子线路中,对一个周期性的脉冲)(t f ,能否把它分解为一系列正弦波的叠加,从而由正弦波去认识脉冲)(t f 呢?实际上科学技术中其他一些周期运动也有类似的问题,这些问题的解决都要用到一类重要的函数项级数―傅里叶级数.为了研究傅里叶级数,我们先来认识下面一个概念—三角级数.它在数学与工程技术中有着广泛的应用.三角级数的一般形式是)sin cos (210nx b nx a a n n n ++∑∞=, 其中n n b a a ,,0 ( n = 1,2,…)都是常数,称为三角级数的系数.特别地,当a n = 0 ( n = 0,1,2,…)时,级数只含正弦项,称为正弦级数;当b n = 0 ( n = 1,2,…)时,级数只含常数项和余弦项,称为余弦级数.对于三角级数,我们讨论它的收敛性以及如何把一个周期为2l 的周期函数展开为三角级数的问题.11.6.1 以2π为周期的函数展开成傅里叶级数 1三角函数系 函数列,sin cos , ,2sin ,2cos ,sin ,cos 1nx nx x x x x ,, (11.6.1)称作三角函数系.三角函数系(11.6.1)有下列重要性质.这个定理的证明很容易,只要通过积分的计算即可验证,请读者自己进行.设两个函数ϕ和φ在[,]a b 上可积,且满足⎰=bax x x 0d )()(φϕ,则称函数ϕ和φ在[,]a b 上正交.由定理11.6.1,三角函数系(11.6.1)在[,]ππ-上具有正交性,称为正交函数系.-π2 周期为2π的函数的傅里叶级数设函数f (x )是周期为2π的周期函数,且能展开成三角级数,即设)sin cos (2)(10nx b nx a a x f n n n++=∑∞= (11.6.2)为了求出式(11.6.2)中的系数,假设式(11.6.2)可逐项积分,把它从-π到π逐项积分,得1()(cos sin ),2n n k a f x x x a nx x b nx x ππππππππ∞----==++∑⎰⎰⎰⎰d d d d 由三角函数系的正交性知,上式右端除第一项外均为0,所以0(),2a f x x x a πππππ--==⎰⎰d d 于是得01(),a f x x πππ-=⎰d 为求a n ( n = 1,2,…),先用cos kx 乘以式(5.2)两端,再从-π到π逐项积分,得1()cos cos (cos cos sin cos )2n n k a f x kx x kx x a nx kx x b nx kx x ππππππππ∞----==++∑⎰⎰⎰⎰d d d d .由三角函数系正交性知,上式右端除k = n 的一项外其余各项均为0,所以2()cos cos ,n n f x nx x a nx x a πππππ--==⎰⎰d d于是得1()cos (1,2,3,) n a f x nx x n πππ-==⎰d .类似地,为求b n ( n = 1,2,…),用sin kx 乘以式(11.6.2)两端,再从-π到π逐项积分,得1()sin (1,2,3,). n b f x nx x n πππ-==⎰d显然,当f (x )为奇函数时,公式(5.3)中的a n = 0 (n = 0, 1, 2, 3,…);当f (x )为偶函数时,公式(11.6.3)中的b n = 0 (n = 1, 2, 3,…),所以有(1) 当f (x )是周期为2π的奇函数时,其傅里叶级数为正弦级数nx b n n sin 1∑∞=,其中2()sin (1,2,3,) n b f x nx x n πππ-==⎰d ;(2) 当)(x f 是周期为2π的偶函数时,其傅里叶级数为余弦级数nx a a n n cos 21∑∞=+,其中 2()cos (1,2,3,) n a f x nx x n πππ-==⎰d .3 傅里叶级数的收敛性对于给定的函数)(x f ,只要)(x f 能使公式(5.3)的积分可积,就可以计算出)(x f 的傅里叶系数,从而得到)(x f 的傅里叶级数.但是这个傅里叶级数却不一定收敛,即使收敛也不一定收敛于)(x f .为了确保得出的傅里叶级数收敛于)(x f ,还需给)(x f 附加一些条件.对此有下面的定理.2,3,)2,3,)例11.6.1 正弦交流电i (x ) = sin x 经二极管整流后变为(如图11.6.1)⎩⎨⎧+<≤<≤-=ππππ)12(2,sin 2)12(,0)(k x k x k x k x f ,其中k 为整数.把函数f (x )展开为傅里叶级数.解 函数)(x f 满足收敛定理的条件,且在整个数轴上连续,因此)(x f 的傅里叶级数处处收敛于)(x f .函数f (x )的傅里叶系数为00112()sin a f x x x x ππππππ-===⎰⎰d d ,图11.6.120,11()cos d sin cos d 2,1)n n a f x nx x x nx x n n ππππππ-⎧⎪===⎨-⎪-⎩⎰⎰为奇数为偶数(, 00,111()sin d sin sin d 1, 12n n b f x nx x x nx x n πππππ-≠⎧⎪===⎨=⎪⎩⎰⎰.所以)(x f 的傅里叶展开式为)142cos 356cos 154cos 32cos (2sin 211)(2 +-++++-+=k kx x x x x x f ππ,)(+∞<<-∞x . 例11.6.2 如图11.6.2所示,一矩形波的表达式为⎩⎨⎧+<≤<≤--=ππππ)12(2,12)12(,1)(k x k k x k x f ,k 为整数.求函数)(x f 的傅里叶级数展开式.图11.6.2解 函数)(x f 除点x = k π ( k 为整数)外处处连续,由收敛定理知,在连续点(x ≠ k π)处,)(x f 的傅里叶级数收敛于)(x f .在不连续点(x = k π)处,级数收敛于02)1(1=-+.又因)(x f 是周期为2π的奇函数,因此,函数)(x f 的傅里叶系数为0 (0,1,2,3,)n a n ==,004,22()sin d 1sin d 0, n n n b f x nx x nx x n πππππ⎧⎪==⋅=⎨⎪⎩⎰⎰为奇数为偶数.所以)(x f 的傅里叶展开式为)( )12)12sin(55sin 33sin (sin 4)(为整数,k k x k xk x x x x f ππ≠+--++++= .该例中)(x f 的展开式说明:如果把)(x f 理解为矩形波的波函数,则矩形波可看作是由一系列不同频率的正弦波叠加而成.4 [-,]ππ或[0,]π上的函数展开成傅里叶级数在实际应用中,经常会遇到函数)(x f 只在[-π, π]上有定义,或虽在[-π, π]外也有定义但不是周期函数,而且函数)(x f 在[-π, π]上满足收敛定理的条件,要求把其展开为傅里叶级数.由于求)(x f 的傅里叶系数只用到)(x f 在[-π, π]上的部分,所以我们仍可用公式(11.6.3)求()f x 的傅里叶系数,至少)(x f 在(-π,π)内的连续点处傅里叶级数是收敛于)(x f的,而在x =±π处,级数收敛于)]0()0([21+-+-ππf f .类似地,如果)(x f 只在[0, π]上有定义且满足收敛定理条件,要得到)(x f 在[0, π]上的傅里叶级数展开式,可以任意补充)(x f 在[-π, 0]上的定义(只要公式(11.6.3)中的积分可积),称为函数的延拓,常用的两种延拓办法是把)(x f 延拓成偶函数或奇函数(称为奇延拓或偶延拓),然后将奇延拓或偶延拓后的函数展开成傅里叶级数,再限制x 在[0, π]上,此时延拓后的函数F (x )≡f (x ),这个级数必定是正弦级数或余弦级数,这一展开式至少在(0, π)内的连续点处是收敛于)(x f 的.这样做的好处是可以把)(x f 展开成正弦级数或余弦级数.例11.6.3 将函数f (x ) = x, x ∈[0, π ]分别展开成正弦级数和余弦级数.解 为了把)(x f 展开成正弦级数,先把)(x f 延拓为奇函数F (x ) = x, x ∈[-π, π],如图11.6.3所示,则1222()sin sin (1)n n b F x nx x x nx x nππππ+==⋅=-⎰⎰d d . 由此得F (x )在(-π, π)上的展开式,也即)(x f 在[0, π)上的展开式为)0( )sin )1(33sin 22sin (sin 21π<≤+-+-+-=+x nnxx x x x n . 在x = π处,上述正弦级数收敛于 图11.6.30)(21)]0()0([21=+-=-++-ππππf f . 为了把)(x f 展开成余弦级数,把)(x f 延拓为偶函数||)(x x F =, x ∈[-π, π],如图11.6.4所示,则0022()a F x x x x πππππ===⎰⎰d d ,222()cos d cos d 4, (1,2,)0,n a F x nx x x nx xn n n n πππππ==-⎧⎪==⎨⎪⎩⎰⎰为奇数时为偶数时 于是得到)(x f 在[0, π]上的余弦级数展开式为 图11.6.4。
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第七章无穷级数
10常数项级数概念及性质
1、定义P264 ∑an=a1+a2+ +an+
n=1∞
an称为一般项或通项 Sn=u1+u2+ +un称为前n项部分和
例1、1 =3+3+ +3+ =0.331010210n
1+2+3+ +n+
1-1+1-1+ +(-1)n-1+
2、定义Sn=∑uK
K=1n
an=Sn+1-Sn
如{Sn}收敛,则∑an收敛
n=1∞
3、几个重要极限
等比级数(几何)∑aqn,当q<1 收敛,q≥1 发散;
n=0∞
P级数∑Pn=1∞1nP>1 收敛,P≤1 发散;
∞1P=1当,∑ 又称调和级数。
n=1n
4、级数性质 P266
性质5是级数收敛的必要条件即∑an收敛→liman=0
n=1n→∞∞
例1、∑n=1∞n-11n-1 发散,∵ liman=lim=≠0 n→∞n→∞2n+122n+1 3n
例2、∑ 发散,∵ lim=-1≠0 nnn→∞n-3n=1n-3∞3n
例3、∑11 发散,但lim=0 n→∞nn=1n∞
20正项级数判别法
∑un∞n=1un≥0
正项级数部分和数列{Sn}单调递增
∴正项级数收敛部分和数列有上界
1、比较判别法
设Vn≥un,如∑Vn收敛,则∑un收敛
n=1
∞n=1∞∞∞ 如∑un发散,则∑Vn发散
n=1n=1
例、判别下列级数敛散性
∞(1)∑
n=114n+n2 (2)∑∞sin2n=1n2nπ 解(1)由于
∞14n2+n≥14n2+n2=11⋅ 5n∵∑1发散,∴原级数发散 nn=1
sin2
(2)由于nπ∞1≤1,而∑收敛,∴原级数收敛 222n=1nnn
比较判别法的极限形式如limun=A 则有n→∞Vn
∞∞0<A<+∞时∑un,∑Vn,同时收敛,同时发散 n=1n=1
A=0 如∑Vn 收敛,则∑un收敛
n=1
∞n=1∞∞∞A=+∞ 如∑un 收敛,则∑Vn收敛 n=1n=1
判别下列级数敛散性例、∑lnn=1∞n+1 n
lnn+1
∞1=1 又∑发散,∴原级数发散 1n=1n
n limn→∞
1例、(1)∑ (2)∑(1-cos) nn=1n2+1+nn=1∞1∞ (3)∑lnn n=2n∞1
解:(1)由limn→∞nn2+n+n=lim=1 21n→∞n+n+nn
111-cos21(2)lim=lim= 1n→∞n→∞12
n2n2
∵ ∑∞1
2n=1n 收敛∴原级数收敛
lnn1(3)∵ >nn
∴∑
例、P271
2、比判别法∞(n≥3) ∵ ∑1 发散,nn=1∞lnn 发散 n=1n例7.7 7.8 设正项级数∑un的一般项满足
n=1∞
un+1lim=ρ n→∞un
则当ρ<1时,级数收敛,ρ>1时发散,ρ=1不定
3、根值法
设∑un为正项级数,如limun=ρ
n=1∞n→∞
则当ρ<1时,级数收敛,ρ>1时发散,ρ=1不定
正项级数判别其敛散性的步骤:
⎧≠0发散首先考察limun⎨ n→∞=0需进一步判别⎩
①如un中含n!或n的乘积通常选用比值法;
②如un是以n为指数幂的因子,通常用根值法,也可用比值法;③如un含形如nα(α可以不是整数)因子,通常用比较法;④利用级数性质判别其敛散性;⑤据定义判别级数敛散性,考察limSn是否存在,实际上考察{Sn}n→∞是否有上界。
例、判别下列级数的敛散性
(1)∑∞2nn n!∞⎛n⎫
n (2)∑ ⎪(3)设a>0n=1nn=1⎝2n+1⎭
(4)∑∞6n
(5)
=17n-5
nnn∑∞=1n4+(-1)nn 6)∞
xn
(
n∑=11+x1+x2 ⎛
1+xn x>0为常数⎫
⎝⎪⎪⎭
ncos2nπ
(7)∑∞lnn(8)
=12nn
nn∑∞=14n
2n+1(n+1)!
解:(1)limun+1n+1
n→∞u=limn+1
nn→∞2nn!
nn
=lim2nn
n→∞n+1n
=lim2
n←∞⎛1⎫n
⎝1+n⎪⎭
=2
e<1 收敛(2)方法一:limn
n→∞un=nlim→∞2n+1=1
2 收敛∑∞1 n=11+an
⎛n⎫⎛n⎫⎛1⎫方法二:⎪< ⎪= ⎪⎝2n+1⎭⎝2n⎭⎝2⎭
⎛1⎫∵ ∑ ⎪收敛∴原级数收敛
n=1⎝2⎭∞nnnn
un+1(xn+11+x)1+x2 1+xnlim=lim⋅nn→∞un→∞1+x1+x2 1+xn+1xn()()
x =li n→∞1+xn+1
⎧x0<x<1⎪⎪1 =⎨x=1
⎪2
⎪0x>1⎩∴级数收敛 un+1ln(n+1)2nnlim=limn+1⋅ n→∞un→∞2n+1lnnn
=limln(n+1)n+11=<0 收敛n→∞2lnnn2
11=≠0 发散n→∞22
1=1≠0 发散n→∞1+an
11<1的等比级数为公比nn=1aa∑∞(3)当a=1limun=lim n→∞un=li
0<a<1limn→011< a>11+anan
∴收敛 6n
nn(4)∵ lim7-5
n→∞6n
7n7n=limn=1 n→∞7-5n
⎛6⎫∵ ∑ ⎪收敛, n=1⎝7⎭∞n
∴原级数收敛
(5)4+(-1)∞nnn⎧n⎪n=⎨3n⎪n⎩5n为奇数n为偶数∴ un≤n
n3un+1n+13n1n=limn+1⋅=<1 对∑n ∵ limn→∞n→∞3unn3n=13
∴ ∑
n 收敛,又由比较判别法知原级数收敛nn=13∞
ncos2
(6)un=nπ∞n<n ,由此值法知∑n收敛 nn=1444∴原级数收敛
3°交错级数的敛散性的判别法如un>0,则称∑(-1)n=1∞n-1un=u1-u2+u3-u4+⋯为交错级数。
莱伯尼兹判别法:
如交错级数∑(-1)
n=1∞n-1un满足:
n→∞( i ) un≥un+1 ( ii ) limun=0
则∑(-1)
n=18n-1un 收敛,且和s≤u1
例、判断下列级数的敛散性。
1 P274 例7.13
2 ∑(-1)n=1∞nn+1-n )
解:① limun=limn→∞n→∞n+1-n=lim)1n+1+n n→∞=0
② un=n+1-n
=11 >n+1+nn+2+n+1
=n+2-n+1 =un+1
∴收敛
3 n-1∑(-1)
n=1∞1 n-lnn
11解:①∵ limun=lim=limn→∞n→∞n-lnnn→∞n1=0 lnn1-n
② 1⎫[(n+1)-ln(n+1)]-[n-lnn]=1-ln⎛1+ ⎪>0⎝n⎭∴ 11> 即 un>un+1 n-lnnn+1-lnn+1 ∴收敛
4°绝对收敛与条件收敛
定义P275 ∑un为任意项级数
n=1∞
如∑un 收敛称∑un绝对收敛如∑un 发散∑un 收敛称∑un条件收敛
n=1n=1n=1n=1∞n=1∞∞∞∞
定理,如∑un 收敛→∑un 必收敛n=1n=1∞∞
例、P276 例7.17 7.18
例、判断级数的敛散性,如收敛,是绝对收敛还是条件收敛
( 1 ) ∑(-1)n=1∞n(n-1)2n∞n10nb b>0 ⋅n ( 2 ) ∑(-1)n=1n2
10un+1(n+1)2n11⎫⎛=lim⋅=lim1+解:( 1 )lim ⎪10
=1<1 n→∞unn→∞2n+1n102n→∞⎝n⎭
∴原级数收敛,且绝对收敛。
解:( 2 ) limun+1n+1
n→∞u=limb⋅n=blimn
n=6
nn→∞n+1bn→∞n+1
0<b<1 原级数绝对收敛 b>1 原级数发散①lim1
n→∞
b=1 原级数为∑∞(-1n1n=0
n 为交错级数 n=1)②un>un+1
而∑∞u∞1
n=∑ 发散
n=1n=1n
∴ b=1条件收敛
习题七, 8
2 收敛。