等离子体加载螺旋线行波管特性研究(物理学报文章)
脉冲放电产生螺旋流注的等离子体特性研究
脉冲放电产生螺旋流注的等离子体特性研究邹丹旦;蔡智超;吴鹏;李春华;曾晗;张红丽;崔春梅【期刊名称】《物理学报》【年(卷),期】2017(66)15【摘要】The plasma discharge channel in three-dimensional helical shape induced by pulsed direct current (DC) discharge without external stable magnetic field is discovered experimentally. It can be observed by intensified charge-coupled device camera that a luminous plasma structure fast propagates along a helical path in the form of guided streamer (ionization wave). And the propagation of the streamer is stable and repeatable. We take this streamer which propagates along the helical discharge path as the study object, and explain its mechanism by constructing an electromagnetic model. The result shows that the helical shape plasma plumes can exhibit two different chiral characteristics (right-handed and left-handed helical pattern). While the discharge parameters such as pulse frequency, boundary condition, etc. can all affect the propagating characteristics of helical streamers. The electromagnetic radiation driven by pulsed DC power inside the dielectric tube which forms the wave mode is an important source of the poloidal electrical field. The helical steamers form when the poloidal electrical field is close to the axial electrical field. The velocities of the propagation in poloidal and axial direction are estimated respectively, and the hybrid propagation modesinvolving the interchangeable helical pattern and the straight-line pattern propagating plasmas are explained from the viewpoint of multi-wave interaction.%通过脉冲放电方式产生三维螺旋形的等离子体放电通道,在高速摄像机拍摄下观察到放电通道中的发光电离体以流注形式沿螺旋轨迹快速传播.建立电磁模型解释螺旋放电的形成机制,对造成对称性破缺及影响其手性性质的极向电场进行分析.研究表明,螺旋放电产生的放电通道存在两种不同的手性特征,而脉冲重复频率等放电参数及边界条件对螺旋流注的传播特性存在影响.脉冲电源驱动的电磁场在介质管内所形成的波模是极向电场形成的一个重要来源,当极向电场与轴向电场强度相近时则形成螺旋流注放电.【总页数】7页(P220-226)【作者】邹丹旦;蔡智超;吴鹏;李春华;曾晗;张红丽;崔春梅【作者单位】华东交通大学, 南昌 330013;华东交通大学, 南昌 330013;江西省电力设计院, 南昌 330096;合肥工业大学, 合肥 230009;华东交通大学, 南昌 330013;华东交通大学, 南昌 330013;华东交通大学, 南昌 330013【正文语种】中文【相关文献】1.等离子体发生器脉冲放电特性实验研究 [J], 郭海波;刘东尧;周彦煌2.大螺旋装置中中性束注入加热的长脉冲放电的等离子体特征 [J], Takei.,Y;旭日3.不同关键参数下激光剥蚀-脉冲放电击穿煤粉\r等离子体的光谱特性研究 [J], 李华波;卢志民4.大气压脉冲放电等离子体射流特性及机理研究 [J], 张亚容;韩乾翰;郭颖;张菁;石建军5.利用双向脉冲放电产生的等离子体灭活大肠杆菌 [J], 吴彦;王翠华;李国锋因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
螺旋线行波管慢波结构及输入输出结构研究的开题报告
螺旋线行波管慢波结构及输入输出结构研究的开题报告一、研究背景螺旋线行波管是一种高功率、高频率微波放大器，其工作频率一般在1-100 GHz范围内，具有功率输出大、宽带性能好等特点。
然而，螺旋线行波管中的慢波结构对其性能表现有重要影响，因此研究螺旋线行波管的慢波结构及输入输出结构是十分必要的。
二、研究内容本研究的主要内容是对螺旋线行波管的慢波结构以及输入输出结构进行深入研究。
具体内容包括：1. 对螺旋线行波管的慢波结构进行理论和模拟分析，研究慢波场分布规律，以及设计和优化慢波结构，提高螺旋线行波管的放大性能。
2. 研究螺旋线行波管的输入输出结构，设计高性能耦合器、调制器等，提高螺旋线行波管的输入输出匹配度，降低衰减和反射损耗。
3. 对螺旋线行波管的性能进行实验测试，验证理论分析的正确性和优化效果。
三、研究意义本研究的意义在于：1. 对螺旋线行波管的慢波结构及输入输出结构进行深入研究，优化设计，提高其放大性能和工作稳定性。
2. 为高功率、高频率微波放大器的设计和制造提供技术支持。
3. 在现代通信、雷达等领域中具有广泛的应用前景。
四、研究方法本研究的主要研究方法包括：1. 理论分析：对螺旋线行波管慢波结构及输入输出结构进行理论分析，研究其结构特点、设计原则等。
2. 模拟仿真：利用软件对螺旋线行波管的慢波结构和输入输出结构进行电磁仿真分析，评估其性能和优化效果。
3. 实验测试：利用高频测试系统对螺旋线行波管进行实验测试，验证理论分析的正确性和优化效果。
五、研究进度安排本研究的进度安排如下：1. 前期准备（3个月）：学习相关文献，熟悉螺旋线行波管的慢波结构及输入输出结构设计原理，掌握相关仿真软件的使用方法，准备实验所需设备。
2. 理论分析及仿真设计（6个月）：对螺旋线行波管的慢波结构及输入输出结构进行理论分析，利用仿真软件进行电磁仿真分析和性能评估。
3. 实验测试（6个月）：利用高频测试系统对螺旋线行波管进行实验测试，验证理论分析的正确性和优化效果。
螺旋波等离子体在材料中的应用
螺旋波等离子体在材料中的应用作者：黄港来源：《科学导报·学术》2020年第69期【摘要】等离子体是物质存在的又一种基本形态，产生等离子体的方式也多种多样。
螺旋波等离子体源作为一种高密度源，该等离子体源中螺旋波由射频天线激励并沿轴向磁场方向在有限直径的圆柱形等离子体柱中传播，具有哨声波和横波模式结构，由于其电离效率高、磁场约束低、操作简单等优点，在材料领域都有着非常广阔的应用前景。
本文主要介绍了螺旋波等离子体基本特征，包括色散关系以及天线特征。
在材料应用方面，针对国内外螺旋波等离子体薄膜沉积和刻蚀技术的研究进行了基本综述。
【关键词】螺旋波;高密度等离子体;等离子体-材料相互作用;应用1.前言人们现在知晓的三种物质状态（固、液、气）在一定状况下是可以相互转换的，固体加热到了一定温度会变为液体，液体加热到了一定温度会变为气体，如果对气体采取某种加热手段，使气体分子离解和电离[1]，这时物质会变成带正电的原子核和带负电的电子组成的一团均匀的流体，它的正负电荷总量相等，因此它是近似电中性的，所以就叫等离子体。
现阶段有许多产生等离子体的方式，螺旋波等离子体源因为其电离效率高、磁场约束低等优势已经开始广受人们关注。
因此，这种优势的高密度源有多种应用，如在材料领域中应用其进行薄膜沉积和刻蚀，在航空航天领域的等离子体推力器等。
目前所有的螺旋波等离子体材料处理设备中，处理腔室都被设计在源区的下游。
在螺旋波放电中，典型的等离子体电位值非常低，约15-20v，与电子回旋共振类似，但它所需的磁感应强度比电子回旋共振所需的875Gs低得多[2]。
国内的研究人员们对螺旋波等离子体在许多不同的方向开展了研究，随着螺旋波等离子体逐渐受到重视，在未来会有着非常大的应用和潜力价值。
2.螺旋波等离子体的基本特征螺旋波是在有限直径、轴向磁化的圆柱形等离子体中传播的具有哨声波模式的波，它由射频驱动天线激发，并通过石英管发射到等离子体中，在那里螺旋波具有横波模式，并沿着等离子体柱传播，电磁波的能量则通过碰撞或无碰撞阻尼被电子吸收，促进等离子体的产生[2]。
带状束矩形螺旋线行波管的研究（可编辑）
带状束矩形螺旋线行波管的研究电子科技大学博士学位论文带状束矩形螺旋线行波管的研究姓名:付成芳申请学位级别:博士专业:等离子体物理指导教师:魏彦玉20090623摘要摘要行波管胛是一类经典的微波电真空器件,它常常使用在毫米波雷达、精确制导、战术战略通信、电子对抗、辐射测量、遥感等领域中,其性能的优劣直接决定了武器装备的水平。
随着现代电子技术的飞速发展,未来电子战和空间技术迫切需求大量具有宽频带,高增益,重量轻,体积小等优点的的紧凑型行波管。
因此人们对寻找具有优越性能的新颖紧凑的慢波电路表现出浓厚的兴趣。
同时为了降低系统的造价和提高效率,相控阵雷达、微波中继系统、小型机载干扰设备、同轴电缆电视等微波系统中也迫切需求大量具有结构简单、工艺简单、工作电压低、价廉、体积小以及重量轻等优点的紧凑型。
而传统的由于造价昂贵、体积笨重、热耗散能力低而难以满足这些要求。
带状电子注和带状注器件是一个正在被开拓的热点领域,带状束具有较小的横向尺寸,因而是毫米波器件中所需要的理想的电子源,同时还具有较低的空间电荷效应、大电流、高功率,高效率等优点,吸引了越来越多的真空电子学领域研究者的广泛关注。
因此,技术制探索基于微电子机械系统.作的,可与带状电子束互作用的新型行波管互作用电路来满足军事和民用电子装备的需要,已经成为未来、胛发展的主要方向之一。
因此对新型紧凑型行波管的研究具有非常重要的科学价值和现实意义。
本文就是基于此思路,基于传统的圆横截面螺旋线慢波结构的研究基础,探索了一类新型螺旋线慢波电路:矩形横截面螺旋线慢波结构,从理论分析、数值仿真和实验验证三个方面对这类新型的矩形螺旋线慢波结构进行了深入系统的研究。
本论文的主要工作和创新点如下:.提出了横截面为矩形的自由螺旋线慢波结构的理论。
结合积分边界条件, 用变形的场匹配法,在模型下推导出其色散方程和平均耦合阻抗表达式。
通过数值计算,分析了结构尺寸对色散和耦合阻抗的影响,得出横截面的宽度对色散和耦合阻抗都有较大的影响,同时还与三维电磁仿真软件的数据进行比较,理论结果和软件仿真结果吻合得很好,验证了所提出的理论分析方法是正确的。
螺旋波等离子体
螺旋波等离子体螺旋波等离子体是一种特殊的等离子体形态，它具有螺旋状的结构，因此得名。
螺旋波等离子体在物理学和天体物理学领域有着重要的研究价值和广泛的应用。
螺旋波等离子体的形成是由于等离子体内部存在的电磁场的作用。
在等离子体中，存在着电子和离子的相对运动，导致了电磁场的形成。
当电磁场达到一定的强度和稳定性时，就会形成螺旋波等离子体。
这种电磁场的形成和稳定性是由等离子体内部的物理参数和外部环境的条件所决定的。
螺旋波等离子体具有许多独特的性质和行为。
首先，它具有很强的自旋性质，即在等离子体内部的电流和磁场会形成一个旋转的螺旋结构。
这种自旋性质使得螺旋波等离子体具有良好的稳定性和自组织性，能够自发地维持其结构和运动。
螺旋波等离子体具有很强的扩散性质。
由于其自旋结构的存在，螺旋波等离子体能够在等离子体中自由传播和扩散。
这种扩散性质使得螺旋波等离子体能够在空间中形成复杂的结构和模式，对等离子体的输运和混合起到重要的作用。
螺旋波等离子体还具有很强的非线性性质。
在等离子体内部存在的电磁场的作用下，螺旋波等离子体会发生非线性的相互作用和耦合。
这种非线性性质使得螺旋波等离子体能够产生复杂的动力学行为，如混沌现象和不可预测性。
螺旋波等离子体在物理学和天体物理学中有广泛的应用。
在物理学中，螺旋波等离子体被用于研究等离子体的基本性质和行为，如等离子体的输运和混合、等离子体的稳定性和不稳定性等。
在天体物理学中，螺旋波等离子体被用于研究宇宙中的等离子体结构和演化，如星际等离子体和星系等离子体的形成和演化过程。
总的来说，螺旋波等离子体是一种具有独特性质和行为的等离子体形态。
它的形成和演化与等离子体内部的电磁场密切相关，具有自旋性质、扩散性质和非线性性质。
螺旋波等离子体在物理学和天体物理学中有着重要的研究价值和广泛的应用。
通过对螺旋波等离子体的研究，我们可以更深入地了解等离子体的基本性质和行为，以及宇宙中等离子体的形成和演化过程。
螺旋波纹波导回旋行波管和返波管的色散特性研究
螺旋波纹波导回旋行波管和返波管的色散特性研究作者：刘亚军罗勇周钱科来源：《现代电子技术》2010年第07期摘要:螺旋波纹波导的特殊结构使TE11和TE21相互耦合,其色散特性相对于圆波导发生了极大的改变,使电磁波能够在宽频带内与电子注耦合,因此需要对其色散特性进行研究。
通过理论分析和数值计算,得到了螺旋波纹波导的行波模式、返波模式的色散方程和色散曲线,着重分析了不同螺纹深度和螺纹周期对螺旋波纹波导行波模式色散特性和模式耦合的影响。
研究表明,当螺纹深度变大时,螺旋波纹波导中的工作模式与非工作模式分离程度变大,对克服模式竞争比较有利;当螺纹周期变小时,工作模式1的线性变差,线性区域变得很窄,限制了螺旋波纹波导回旋行波管增益的提高。
关键词:螺旋波纹波导; 耦合波方程; 阻抗微扰; 行波模式; 返波模式色散; 特性中图分类号:TN124 文献标识码:A文章编号:1004-373X(2010)07-0006-04Dispersion Study of Gyro-TWT and Gyro-BWO with Helical Operating WaveguideLIU Ya-jun, LUO Yong, ZHOU Qian-ke(School of Physical Electronics, University of Electronic Science and Technology of China, Chengdu 610054, China)Abstract:Helical operating waveguide makes TE11 and TE21 coupling because of its special structure. Its dispersion characteristic is changed corresponding to the circular waveguide. This dispersion characteristic makes the magnetic wave and the electron beam coupled in the broad frequency band, so its dispersion characteristic needs to be researched. The dispersion equation and dispersion curves of the travelling wave mode and backward wave mode are obtained by theoretic analysis and numerical computation. It is found that the various helical corrugation period and corrugation fluctuation degree affect the dispersion characteristic and mode coupling. It shows that if the corrugation fluctuation degree becomes bigger, the separation between operating mode and non-operating mode is enhanced,and it is favorable to overcome mode competition in helical operating waveguide; if the period of helical corrugation is too small, the linearity of operating mode 1 becomes very poor, the linear region of operating mode 1 becomes very narrow, which seriously limits the improvement of the gain of Gyro-TWT with a helical operating waveguide.Key words: helical operating waveguide; coupled wave equation; impedance perturbation; travelling wave mode; backward wave mode dispersion; characteristic0 引言回旋行波管和回旋返波管作为回旋管家族中的重要组成部分,具有输出频率高、功率容量大、带宽较宽等优点,因而在电子对抗、军事通讯和航空航天等领域有很好的应用前景,已成为当今回旋类电真空器件的研究热点。
螺旋波纹波导回旋行波管色散特性仿真分析
螺旋波纹波导回旋行波管色散特性仿真分析作者：刘亚军来源：《价值工程》2011年第18期摘要：对螺旋波纹波导回旋行波管的冷腔色散特性进行了研究，通过理论分析和数值计算，得到了螺旋波纹波导的冷腔色散方程和色散曲线，并分析了几何结构参数变化对其色散特性的影响。
同时利用三维电磁仿真软件HFSS对螺旋波纹波导进行建模和计算。
Abstract： Studying the dispersion characteristics of Gyro-TWT with a Helical Waveguide, The dispersion equation and dispersion curves are obtained by theoretic analysis and numerical computation, it is analyzed that the change of the structure parameter affects dispersion characteristic. Using the electromagnetic simulation software HFSS, the model of helical operating waveguide is built and simulated.关键词：螺旋波纹波导；耦合波方程；阻抗微扰；色散特性Key words： helical waveguide; coupled wave equation; impedance perturbation; dispersion characteristic中图分类号：TN124文献标识码：A文章编号：1006-4311（2011）18-0320-020引言在大功率微波源领域，回旋器件因其具有输出频率高、功率容量大、带宽较宽等优点，是目前研究的热点。
近年来由Denisov等提出的螺旋波纹波导结构则较好的解决了回旋行波管发展中的诸多限制，螺旋波纹波导是一种非常理想的结构[1]，该波导具有特殊的非对称的几何结构，由于它改变了光滑波导截止频率处的色散曲线，从而从本质上减小了绝对不稳定性形成的可能，提高了放大器的稳定性，使宽带工作成为可能。
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从而可求得色散方程为
2 2 I 0( T 2r h) T 2 tan ( ) I ( T r ) [ A 3 I 0 ( T 2 r h ) + A 4 K 0 ( T 2 r h ) ] 1 2 h
H z = A 2 I0 ( T 2 r ) , - i kz Hr = A I ( T r) , T2 2 1 2 - i! 0 H# = [ A 3 I 1 ( T 2 r) - A 4 K 1 ( T 2 r ) ] ; T2 #区 ( r h ! r ! r w ) : Ez = A 5 I0 ( T 3 r ) + A 6 K 0 ( T 3 r ) , Er = - i kz [ A 5 I1 ( T 3 r ) - A 6 K 1 ( T 3 r) ] , T3 ( 3)
2 0 0
= ! ∃
d 0
T2 A 3I 1( T2 r h) - A4K 1( T2 r h) - T 3 ( 6)
i! d E# = [ A 7I 1( T3 r ) - A8K 1( T 3r ) ] , T3 H z = A 7 I0 ( T 3 r ) + A 8 K 0 ( T 3 r ) , - i kz H r = T [ A 7 I1 ( T 3 r ) - A 8 K 1 ( T 3 r) ] , 3 H# =
∃
T3 T2
0 d
I 0( T3r h) +
I 1 ( T 3 rw ) K (T r ) K1 ( T 3 rw ) 0 3 h
A 5 I0 ( T 3 r h ) + A 6 K0 ( T 3 rh ) I 1 ( T 3 rh ) - I 1 ( T 3 rw ) K 1 ( T 3 r h ) K 1 ( T 3 r w )
- i ! 0T 1 A 1 I1 ( T 1 r ) , 2 T2
2 2 2 0 0 ) 1-
A4 = A5 =
式中 T 1 = ( k z - ! T2= k z - !
2 2 2
!p !b 23 2 , ! ∀ ( !- k zv )
0
0
;
A6 = A7 = A8 =
∀区 ( r p ! r ! r h ) : Ez = A 3 I0 ( T 2 r ) + A 4 K 0 ( T 2 r ) , Er = E# = - i kz A 3 I1 ( T 2 r ) - A 4 K 1 ( T 2 r) , T2 i! 0 A 2 I1 ( T 2 r ) , T2
iT 3 tan A 5 I0 ( T 3 rh ) + A 6 K 0 ( T 3 r h ) ! 2 I 1 ( T 3 r h ) - I 1( T 3 r w ) K 1 ( T 3 r h ) K 1 ( T 3 r w ) , I 1 ( T 3 rw ) A , K 1( T3r w ) 7
* * 2 2
∃!k z 0 A 2 r p 2 2 [ I1 ( T 2 r p ) - I0 ( T 2 r p ) I 2 ( T 2 rp ) ] , 2T 2
P 2 = 1 Re 2
2 3 2
%%( E H
h p
2∃ r 0 2 p 2 r
r
* #
- E# H r ) rd r d #=
*
2 p 2 0
图1
系统内的径向结构
0 1 0
0 0 ,
zz
0 0
2 b
( 1)
2 物理模型
如图 1 所示, 在螺 旋角为 、 半径为 r h 的螺旋 线内填充了一半径为 r p 的均匀冷等离子体柱, 螺旋
式中
zz
= 1-
! ! 2 - 3 2 , !p = ( e n p ! ∀ ( !- k z v )
1)
李承跃
2)
鄢
扬
2)
刘盛纲
610054)
2)
( 西南科技大学理学院 , 绵阳
621002)
( 电子科技大学高能电子学研究所 , 成都
( 2002 年 2 月 6 日收到 ; 2002 年 7 月 9 日收到修改稿 )
利用线性场理论和螺旋线的导电面模型 , 推导了在强 引导磁场下 , 等离子体加载螺 旋线慢波 结构的色散 关系 . 数值 计算了在不同的等离子体填充密度与填充半径条件下 , 螺旋线的色散特性、 耦合阻 抗和行波 管的小信号 增益 . 研究 发现 , 在螺旋线中填充了等离子体以后 , 形成了一种新的混合模式 , 螺旋线的色散特性与 耦合阻抗都 发生了很 大的变化 , 行波管的增益得到显著提高 .
2 3
[ A5I 1( T 3r h) - A6K 1( T3r h) ] .
4 功率流和耦合阻抗
耦合阻抗是慢波系统的一个重要工作参量, 它 表征了系统中传输的 功率流与纵向电场之间 的关 系, 被用来描述行波管中电子注与行波场的相互作 用强度. 按耦合阻抗的定义 K c = E z ( r ) ( 2 kz P ) ,
关键词: 螺旋线行波管 , 等离子体, 混合模式 PACC: 5275, 5240D 线外有一个半径为 r w 的金属圆筒, 在圆筒与螺旋线
1 引
言
间填满了介质 , 其介电常量
d
=
0
r
, 导磁率为
d
.
一束相对论电子注穿过该慢波结构 , 其位置与等离 螺旋线是一种重要的慢波结构, 广泛应用于行 波管等多种微波器件中. 人们对它的研究早在 20 世 [ 1] 纪 40 年代就开始了 , 最初是单根螺旋线 , 后来为 了提高螺旋线行波管中基波的耦 合阻抗和输出功 率, 以及抑制返波振荡, 又逐步发展了螺旋线的各种 变型 , 如环杆结构、 环圈结构等 . 自 20 世纪 80 年 代以来 , 随着在微波器件中填充等离子体的研究热 潮, 有关圆柱波导、 波纹波导等慢波结构中填充等离 子体的各种线性理论已迅速发展起 来
2∃ r 0
利用前面得到的各场分量, 可积分求出各区域 功率流的表达式
( 8) ∃! kz 0 T 1 A 1 r p 2 [ I1 ( T 1 r p ) - I0 ( T 1 rp ) I 2 ( T 1 rp ) ] 4 2T 2
2 2 2
P1 =
1 Re 2 -
%%
p
0
( E rH # - E # H r ) rd r d #=
2 2
- i! d [ A5 I 1( T3 r ) - A6K 1( T3 r ) ] , T3
2 z 2 d d
( 4)
式中 T = k - ! 利用边界条件
.
( 7)
916Байду номын сангаас
物
理
学
报
52 卷
式中 P 为通过整个系统的功率流 , 它等于流过三个 区域的功率流之和 P = P1 + P 2 + P 3 .
2 + + + + +
-
+
( 5)
Hz = A2I 0( T2r ) , - ik z Hr = T A2I 1( T2 r ) , 2 H#=
2
A 1 T 2 I 0 ( T 1 r p ) K1 ( T 2 r p ) + T 1 I1 ( T 1 rp ) K 0 ( T 2 rp ) , T2 I 0 ( T 2 r p ) K1 ( T 2 r p ) + I1 ( T 2 rp ) K 0 ( T 2 r p ) A1 T2I 0( T1r p) I 1( T2r p) - T1I 1( T1r p) I 0( T2r p) , T 2 I 0 ( T 2 r p ) K 1 ( T 2 r p ) + I 1 ( T 2 r p ) K 0 ( T 2 rp ) A 3 I 0 ( T 2 r h ) + A 4 K0 ( T 2 rh ) , I0 ( T 3 rh ) - I 0 ( T 3 r w ) K 0 ( T 3 rh ) K0 ( T 3 rw ) I 0 ( T 3 rw ) A 5, K0 ( T 3 rw )
2 0
0
m)
12
为等离子体振荡频率 , !b = ( e nb 为电子注速度 .
m)
12
为电子注
等离子体振 荡频率, ∀ 为相对论因子, k z 为波数 , v
4期
谢鸿全等 : 等离子体加载螺旋线行波管特性研究
915
+
Ez ( r = r p ) = Ez ( r = rp ) ,
-
3 色散方程
采用螺旋导电面模型 , 利用纵向场分量法 , 可得 到系统各区域的场分布 ( 以下各场分量中均略去了 因子 exp[ i( k zz - ! t) ] ) . 区( 0 ! r ! r p ) : Ez = A 1 I 0 ( T 1 r ) , Er = E# = - i k zT 1 A 1 I1 ( T 1 r ) , 2 T2 i! 0 A2I 1( T2r ) , T2
H #( r = r p ) = H # ( r = r p ) , Ez ( r = r h ) = Ez ( r = rh ) , E z ( r = r h ) + E# ( r = r h ) cotan( ) = 0, E z ( r = r h ) + E# ( r = r h ) cotan( ) = 0, H z ( r = r h ) + H # ( r = r h ) cotan( ) = H z ( r = r h ) + H #( r = r h ) cotan( ) , E z ( r = r w ) = 0, E #( r = r w ) = 0, 可求得各场分量的相对幅值 iT 2 tan A 3 I 0 ( T 2 r h ) + A 4K 0 ( T 2 r h ) A2 = , ! 0 I 1( T2r h) A3 = ( 2)