电子自旋共振-完整版Word版
电子自旋共振
电子自旋共振电子自旋共振（ESR ）也称为电子顺磁共振（EPR ）。
由于这种磁共振现象只能发生在原子的固有磁矩不为零的顺磁材料中，所以称电子顺磁共振；因为分子和固体中的磁矩主要是电子自旋磁矩的贡献，所以又称为电子自旋共振。
电子自旋的概念是著名物理学家泡利（Wolfgang Pauli 1900——1958）1924年研究反常塞曼效应时首先提出的，他通过计算发现，满壳层的原子实际应具有零角度的动量，因此他断定反常塞曼效应的谱线分裂只是由价电子引起的，而与原子核无关，显然价电子的量子论性质具有“二重性”，接着他提出了著名的泡利不相容原理。
1945年泡利因发现泡利不相容原理而获诺贝尔奖。
由于电子自旋磁矩远大于核磁矩，所以电子自旋共振的灵敏度要比核磁共振高得多。
在微波和射频范围内都能观测到电子自旋共振现象。
电子自旋共振的主要研究对象是化学上的自由基、过度金属离子和稀土元素离子及其化合物、固体中的杂质和缺陷等。
通过对电子自旋共振谱图的分析可以得到材料微观结构的许多信息。
在化学、医学和生物学方面也有较多应用。
实验目的1． 在弱磁场（1mT 量级）下观测电子自旋共振现象。
测量DPPH 样品的g 因子和共振线宽。
2． 了解电子自旋共振等磁共振实验装置的基本原理和测量方法，熟悉磁共振技术。
实验原理1． 电子的自旋磁矩电子的轨道运动磁矩为l e l P m e v v2−=μ （1） 其中e 为电子电量，m e 电子质量，为电子轨道的角动量l P h )1(+=l l P l其中为角量子数，为约化普朗克常量。
因此，电子的轨道磁矩为l hB el l l m e l l μμ)1(2)1(+=+=h 其中μB 称为玻尔磁子 2241027.92m A m e eB ⋅×==−h μ 电子的自旋磁矩为 s e s P m e v v2−=μ （2） h )1(+=s s P sB es s s m e s s μμ)1(2)1(+=+=h 其中s 为自旋量子数，自由电子的s = 1/2；P s 为自旋角动量。
电子自旋共振
谱的解释(jiěshì)
强度： 理论上在吸收曲线下的积分面积 和样品中的不成对电子(diànzǐ)数成正比， 强度近似于吸收曲线的峰值高度，或者 近似于在特定条件下测到的一次导数曲 线的峰—峰幅度。
g值：自由基g值偏离很少超过±0.5%,非 有机自由基，g值可以在很大范围内变化。
有机自由基的研究：不但能证明自由基的存在，而且能得到分 子结构，化学反应(fǎnyìng)机理和反应(fǎnyìng)动力学方面 的重要信息。
催化剂的研究：能获得催化剂表面的性质及反应(fǎnyìng)机理。 生物、医学研究：证明了细胞的代谢过程、酶反应(fǎnyìng)的
机理都离不开自由基。除此之外，许多病理的过程如衰老、癌变 过程也都离不开自由基。其中很重要的原因就是氧自由基的作用。 物理方面：利用EPR对半导体掺杂的研究，可指导采用不同的掺 杂技术获取不同性质的半导体。
电子(diànzǐ)顺磁共振 谱(EPR,ESR)
Electron Paramagnetic Resonance, Electron Spin Resonance
更多N第一M页R，共，25页M。RI，ESP资料(zīliào)，
磁诱导(yòudǎo)电子自旋能 级裂分
Ms
Ms = +½
ห้องสมุดไป่ตู้±½
DE=hn=gbB
❖ 三重态分子（triplet molecule）：这种化合物的分子轨 道中含有两个(liǎnɡ ɡè)未成对电子，且相距很近，彼此 之间有很强的相互作用。如氧分子，它们可以是基态或激 发态。
第六页，共25页。
电子(diànzǐ)顺磁共振的研究 对象
过渡金属离子和稀土离子：这类分子在原子轨道中出现未成对电子， 如常见的过渡金属离子有Ti3+(3d1)，V3+(3d7)等。
实验28 电子自旋共振
实验28 电子自旋共振电子自旋共振(Electron Spin Resonance ，缩写为ESR)，又称顺磁共振(Paramagnetic Resonance)，是恒定磁场中的电子自旋磁矩在射频电磁场作用下发生的一种磁能级间的共振跃迁现象。
ESR 是直接检测和研究含有未成对电子的顺磁性物质的技术，可以提供有机物、无机物、生物学、固体状态以及表面分子种类等的电子结构信息，如有机物自由基、二价自由基、三重激发态以及大多数的过渡金属和稀土类物质等，在化学、物理、生物和医学等各方面都获得了极其广泛的应用。
一、 实验目的1、研究电子自旋共振现象，测量DPPH 中电子的朗德因子（g 因子）。
2、了解微波器件在ESR 中的应用。
二、实验原理原子的磁性来源于原子磁矩。
由原子物理学可知，组成原子的电子在绕原子核作轨道运动的同时，还作自旋运动。
因此，电子具有轨道角动量 )l(l P l 1+=和自选角动量 )1(+=s s P s ，二者分别对应轨道磁矩B l l l μμ)1(+=和自旋磁矩B s s s μμ)1(2+=，其中玻尔磁子212401027.9/1027.92--⨯=⨯==T J me Bμμ尔格/高斯，l 和s 分别为轨道量子数和自旋量子数， 为约化普朗克常量由于原子核的磁矩很小，可以忽略不计。
所以原子的总磁矩由原子中各电子的轨道磁矩和自旋磁矩所决定。
角动量和磁矩在三维空间是量子化的，对于单电子，l P 和错误！未找到引用源。
量子化后在外磁场H （与Z 轴平行）方向的分量可能为：B l lZ m μμ=l lZ m P = ， 其中l m —磁量子数，l m = 0，±1；±2，…,±l ，有)12(+l 个方向。
由于自旋角动量在空间只有两个量子化方向（自旋量子数s m 为±1/2），因此21±==s s m P B B s s m μμμ±==2对于多电子原子，原子的总角动量是由电子的轨道角动量和自旋角动量以矢量叠加的方式合成，满足)1(+=J J P J其中J —总角量子数，仅考虑S L -耦合，SL S L S L J --++=，，， 1。
第四章 电子自旋共振
第四章电子自旋共振一、主窗口在系统主界面上选择“电子自旋共振”并单击，即可进入本仿真实验平台，显示平台主窗口，看到实验目的文档，请仔细阅读。
二、主菜单在主窗口上单击鼠标右键，弹出主菜单。
主菜单下还有子菜单。
鼠标左键单击相应的主菜单或子菜单，则进入相应的实验部分。
如图18-1。
图18-1实验应按照主菜单的条目顺序进行。
1．实验目的显示“实验目的”文档。
2．实验原理选择“磁共振理论”子菜单。
显示“磁共振理论”文档。
选择“Larmor进动”子菜单。
使用鼠标拖动滚动条，观察磁矩在外磁场，旋转磁场，及合成磁场中的进动情况。
如图18-2。
图18-2选择“电子自旋共振”子菜单，显示“电子自旋共振”原理文档。
请认真阅读。
3．实验内容包括子菜单“仪器装置”和“实验步骤”。
单击子菜单“仪器装置”，显示仪器装置图（图18-3）。
用鼠标点击各个命令框，选择要观察的仪器装置（或电路图）。
图18-34．实验步骤单击子菜单“实验步骤”，开始具体的实验操作（如图18-4）。
在实验操作之前，请阅读有关实验内容，按步骤逐步进行实验。
图18-4步骤1：通过点击命令框“用内扫法观察电子自旋现象”（实验内容一）和命令框“测DPPH中的g因子及地磁场垂直分量”（实验内容二）来选择实验内容。
阅读完毕，可以点击命令框“继续下一步”开始下一步。
步骤2：如图18-5。
通过点击关键字“内扫法”和关键字“外扫法”来查看扫场法的原理演示。
点击关键字“内扫法”进入步骤2.1，点击关键字“外扫法”进入步骤2.2，点击命令框“回到上一步”将退回到实验步骤1，点击命令框“继续下一步”将开始实验步骤3。
图18-5步骤2.1：如图18-6。
通过改变扫场信号比较观察示波器的变化，图中所示的即为内扫法示波器波形图。
比较完毕，请按返回命令框退回到实验步骤2。
图18-6步骤2.2：如图18-7。
图中示波器所示波形即为外扫法共振信号。
观察完毕，请按返回命令框退回到实验步骤2。
电子自旋共振 经典讲座共26页文档
51、没有哪个社会可以制订一部永远 适用的 宪法， 甚至一 条永远 适用的 法律。 ——杰 斐逊 52、法律源于人的自卫本能。——英 格索尔
53、人们通常会发现，法律就是这样 一种的 网，触 犯法律 的人， 小的可 以穿网 而过， 大的可 以破网 而出， 只有中 等的才 会坠入 网中。 ——申 斯通 54、法律就是法律它是一座雄伟的大 夏，庇 护着我 们大家 ；它的 每一块 砖石都 垒在另 一块砖 石上。 ——高 尔斯华 绥 55、今天的法律
❖ 知识就是财富 ❖ 丰富你的人生
71、既然我已经踏上这条道路，那么，任何东西都不应妨碍我沿着这条路走下去。——康德 72、家庭成为快乐的种子在外也不致成为障碍物但在旅行之际却是夜间的伴侣。——西塞罗 73、坚持意志伟大的事业需要始终不渝的精神。——伏尔泰 74、路漫漫其修道远，吾将上下而求索。——屈原 75、内外相应，言行相称。——韩非
电子自旋共振 实验报告
电子自旋共振【实验原理】1. 电子的轨道磁矩和自旋磁矩电子的轨道磁矩为2l le e P m μ=-l P 为电子轨道运动的角动量，e 为电子电荷，e m 为电子质量。
轨道角动量和轨道磁矩分别为l l P μ== 电子的自旋磁矩s s e e P m μ=-s P 为电子自旋运动的角动量，e 为电子电荷，e m 为电子质量。
自旋角动量和自旋磁矩分别为s s P μ== 由公式可以看出电子自旋运动的磁矩与动量之间的比值是轨道轨道磁矩与角动量之间比值的2倍。
对于单电子的原子，总磁矩jμ与总角动量jP 之间有j j e e gP m μ=-其中()()()()111121j j l l s s g j j +-+++=++。
对单纯轨道运动g 为1，对于单纯自旋运动g 为2。
引入旋磁比γ，即有j j eP e gm μγγ==-在外磁场中jP 和jμ都是量子化的，因此jP 在外磁场方向上投影为()(),1,,1,2π==----z mhP m j j j j相应的磁矩jμ在外磁场方向上的投影为()(),1,,1,2γμπ==----z mhm j j j j由以上公式可得4z Bemgehmg m μμπ=-=-4B e ehm μπ=为玻尔磁子2. 电子自旋共振（电子顺磁共振） 由于原子总磁矩jμ的空间取向是量子化的，因此原子处在外磁场B 中时，磁矩与外磁场的相互作用也是量子化的，为2j B mhBE B mg B γμμπ=-=-=- 相邻磁能级之间的能量差为2hB E γπ∆=当向能量差为20hB E γπ∆=的原子发射能量为20hB h γνπ=光子时，原子将这个光子跃迁到高磁能级，这是发生在原子中的共振吸收跃迁现象，磁能级分裂是由电子自旋提供的就是“电子自旋共振”。
因此，电子自旋共振条件是光子的圆频率满足B ωγ=3. 电子自旋共振研究的对象如果分子中的原子所有的电子轨道都已成对填满了电子，自旋磁矩为0，没有固有磁矩，不会发生电子自旋共振。
电子自旋共振
微波段电子自旋共振一、引言电子自旋共振(Electron Spin Resonance，简称ESR)也称电子顺磁共振(ElectronParamagnetic Resonance)，是1944年由扎伏伊斯基首先观测到的，它是磁共振波谱学的一个分支。
在探索物质中未耦合电子以及它们与周围原子相互作用方面，顺磁共振具有很高的灵敏度和分辨率，并且具有在测量过程中不破坏样品结构的优点。
目前它在化学，物理，生物和医学等领域都获得了广泛的应用。
二、实验目的1、本实验的目的是在了解电子自旋共振原理的基础上，学习用微波频段检测电子自旋共振信号的方法。
2、通过有机自由基DPPH的g值和EPR谱线共振线宽并测出DPPH的共振频率f s，算出共振磁场B s，与特斯拉计测量的磁场对比。
3、了解、掌握微波仪器和器件的应用。
4、学习利用锁相放大器进行小信号测量的方法。
三、实验原理电子自旋共振研究的对象是有未偶电子（即未成对电子）的物质，如具有奇数个电子的原子和分子，内电子壳层未被填满的原子和离子，受辐射或化学反应生成的自由基以及固体缺陷中的色心和半导体、金属等。
通过对物质的自旋共振谱的研究，可以了解有关原子，分子及离子中未偶电子的状态及周围环境方面的信息，从而获得有关物质结构的知识。
例如对固体色心的自旋共振的研究，从谱线的形状、线宽及g银子，可以估算出缺陷的密度，了解缺陷的种类，缺陷上电子与电子的相互作用，电子与晶格的相互作用的性质等。
电子自旋共振可以研究电子磁矩与外磁场的相互作用，通常发生在波谱中的微波波段，而核磁共振（NMR）一般发生在射频范围。
在外磁场的作用下的能级发生分裂，通常认为是塞曼效应所引起的。
因此可以说ESR是研究电子塞曼能级间的直接跃迁，而NMR则是研究原子和塞曼能级间的跃迁。
也就是说，ESR和NMR是分别研究电子自旋磁矩和核磁矩在外磁场中磁化动力学行为。
电子自旋磁偶极矩电子自旋磁偶极矩μ和自旋磁矩m的关系是μ=μ0m。
电子自旋共振(射频) (340)
中国石油大学 近代物理实验 实验报告 成 绩：班级：应用物理学09-2班 姓名：王国强 同组者：庄显丽 教师：电子自旋共振（射频）一、基础知识原子中的电子在沿轨道运动的同时具有自旋，其自旋角动量为() 1+=S S p S （7-2-1）其中S 是电子自旋量子数，2/1=S 。
电子的自旋角动量S p 与自旋磁矩S μ间的关系为()⎪⎩⎪⎨⎧+=-=12S S g p m e g B S S e Sμμμ（7-2-2） 其中：e m 为电子质量；eB m e 2 =μ，称为玻尔磁子；g 为电子的朗德因子，具体表示为)1(2)1()1()1(1++++-++=J J S S L L J J g （7-2-3）J 和L 为原子的总角动量量子数和轨道角动量量子数，S L J ±=。
对于单电子原子，原子的角动量和磁矩由单个电子决定；对于多电子原子，原子的角动量和磁矩由价电子决定。
含有单电子或未偶电子的原子处于基态时，L=0，J=S=1/2，即原子的角动量和磁矩等价于单个电子的自旋角动量和自旋磁矩。
设g m e e2=γ为电子的旋磁比，则S S p γμ= （7-2-4）电子自旋磁矩在外磁场B （z 轴方向）的作用下，会发生进动，进动角频率ω为B γω= （7-2-5） 由于电子的自旋角动量S p 的空间取向是量子化的，在z 方向上只能取m p zS= （S S S S m -+--=,1,,1, ）m 表示电子的磁量子数，由于S =1/2，所以m 可取±1/2。
电子的磁矩与外磁场B 的相互作用能为B B B E z S Sγμμ21±==⋅= （7-2-6）相邻塞曼能级间的能量差为B g B E B μγω===∆ （7-2-7）如果在垂直于B 的平面内加横向电磁波，并且横向电磁波的量子能量 ω正好与△E 相等时，即满足电子自旋共振条件时，则电子将吸收此旋转磁场的能量，实现能级间的跃迁，即发生电子自旋共振。
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电子自旋共振
摘要：电子自旋共振是近代物理学的一个重要发现，该现象目前已经被广泛的应用。
本文主要介绍基于FD-ESR-C 型微波电子自旋共振实验仪的实验原理、实验装置、实验方法、实验步骤等。
关键词：近代物理实验；微波；电子自旋共振；g 因子；
【1】引言 电子顺磁共振（电子自旋共振）是1944年由前苏联的扎伏伊斯基首先观察到的。
它是指电子自旋磁矩在磁场中受到响应频率的电磁波作用时，在它们的磁能级之间发生的共振跃迁现象。
这种现象在具有未成对自旋磁矩的顺磁物质（即含有未耦电子的化合物）中能够观察到，因此，电子顺磁共振是探测物质中未耦电子以及它们与周围原子相互作用，从而获得有关物质微观结构信息的重要方法。
这种方法具有有很高的灵敏度和分辨率，能深入物质内部进行细致分析而不破坏样品结构以及对化学反应无干扰等优点。
本实验要求观察电子自旋共振现象，测量DPPH 中电子的g 因子。
【2】实验原理
本实验采用含有自由基的有机物“DPPH ”，其分子式为 3226256)()NO H NC N H C ，称为“二苯基苦
酸基联氨”，其结构式如图所示：在第二个氮
原子上存在一个未成对电子——自由基，ESR
就是观测该电子的自旋共振现象。
对于这种“自
由电子”没有轨道磁矩，只有自旋磁矩，因此实验中观察到的共振现象为ESR ，也就是电子自旋共振。
这里需要指出这种“自由电子”也并不是完全自由的，它的 e g 值为(2.0023±0.0002)，DPPH 的ESR 信号很强，其e g 值常用作测量其值
接近
2.00的样品的一个标准信号，通过对各种顺磁物质的共振吸收谱线e g 因子的测量，可以精确测量电子能级的差异，从而获得原子结构的信息。
自由电子的自旋磁矩和外加恒定磁场 B 0相互作用将使基态能级发生分裂 ,
2 个能级之间的能量差ΔE 与外加磁场 B 0 的大小成正比:
0B B μ g = E Δ （1）
式中g 的值是Lande 因子或劈裂因子。
完全自由电子的 g 值是 2.00232 , 为一个无量纲的常量。
he/4πe =μB 是Bohr 磁子。
若在垂直于静磁场的方向加一个频率为ν的微波交变磁场 , 当微波频率ν与直流静磁场 B 0 满足关系式：
g μ = E Δ =h νB0B （2）
时 , 将有少量处于低能级上的电子从微波磁场吸收能量，跃迁到高能级上去。
这种现象称之为电子自旋共振或电子顺磁共振，式 ( 2 ) 称为共振条件 . 由式 ( 2 ) 得到： B /μh =g 0B (3) 可见 g 因子的测量精度决定于微波频率和共振磁场的准确测量。
原子中的电子在沿轨道运动的同时具有自旋，其自旋角动量为：
（4）
其中S 是电子自旋量子数，S=1/2。
电子的自旋角动量P S 与自旋磁矩S μ间的关系为
（5）
其中：m e 为电子质量；g 的具体表达式为：
（6）
【3】实验仪器
实验仪由三部分组成：磁铁系统，微波系统，实验主机系统，实验时配有双跟踪示波器从右往左依次为微波源（上面为双跟踪示波器），隔离器，环形器（另一边有检波器），双T调配器，频率计，扭波导，谐振腔，短路活塞。
（1）固态微波信号源（耿氏）
耿氏二极管工作原理，周而复始的产生畴的建立，移动和消失，构成电流的周期性震荡，形成一连串很窄的电流。
（2）隔离器
加隔离器，对输出功率的衰减量很小，但对于负载反射回来的反射波衰减量很大。
这样，可以避免负载变化是微波源的频率及输出功率发生变化，即在微波源和负载之间起到隔离作用。
（3）环形器（三端口）
三个分支波导交于一个微波结上，被称为“结”型。
该环形器累装有一个圆柱形铁氧体柱。
根据场移效应原理，被磁化的铁氧体将对通过的电磁波产生场移。
图中环形器将具有向右定向传输的特性。
（4）晶体检波器
晶体检波器就是一段波导和装在其中的微波二极管，将微波二极管插入波导宽臂中，使它对波导两宽臂间的感应电压（与该处的电场强度成正比）进行检波。
（5）双T调配器
它是由双T接头构成，在接头的H臂和E臂内各接有可以活动的短路活塞，改变短路活塞在臂中的位置，便可以使得系统匹配。
由于这种匹配不妨碍系统的功率传输和结构上具有某些机械的对称性，因此具有以下优点a)可以使用在高功率传输系统，尤其是在毫米波波段b)有较宽的频带c)有很宽的驻波匹配范围。
（6）频率计
使用较多的是“吸收式”谐振频率计，它包含有=一个装有调谐柱塞得圆形空腔，腔外有GHz的数字读出器。
测量频率时，只要读出对应系统输出为最小值是调谐机构上的读数，就得到所测量的微波频率。
(7)扭波导
改变波导中电磁波的偏振方向（对电磁波无衰减），主要作用便于机械安装。
（8）矩形谐振腔
矩形谐振腔是由一段矩形波导，一端用金属片封闭而成，封闭片上开一个小孔，让微波功率进入，另一端结短路活塞，组成反射式谐振腔，腔内的电磁波形成驻波，实验室被测样品放在交变磁场最大处。
（9）短路活塞
它接在终端对入射微波功率几乎全部反射而不吸收，从而在传输系统形成纯驻波状态。
它是一个可移动金属短路面的矩形波导，也称可变短路器，其短路面的位置可通过螺旋来调节并可直接读数。
【4】实验步骤
1.将探头固定在谐振腔边上磁场空隙处（与样品位置大致平行），用同轴线将主机“DC12V ”输出与微波源相连，用两根带红黑手枪插头连接线将励磁电源与电磁铁相连，用Q9线将主机“扫描电源”与磁铁扫描线圈相连，用Q9线将检波器与示波器相连，放入样品，开启实验主机和示波器的电源，预热20min 。
2.调节主机“电磁铁你励磁电源”调节
电位器，改变励磁电流，观察数字式高
斯计表头读数，如果随着励磁电流增
加，高斯计读数增大说明励磁线圈产生
磁场与永磁铁产生磁场方向一致，反
之，则两者方向相反，此时只要将红黑
插头交换即可，由小到大改变励磁电
流，记录电压读数与高斯计读数，做电
压-磁感应强度关系图，找出关系式。
3.调节双T 调配器的两臂上的短路活
塞，观察示波器上信号线是否有跳动，如果有跳动说明微波系统工作，如无跳动，（我们用的是示波器或万用表）检查12V 电源是否正常。
调节励磁电源使共振磁场在3300高斯左右（因为微波频率在9.36GHZ 左右），调节短路活塞，观察示波器是否有共振吸收信号出现，调节到一定位置出现吸收信号时，再调节双T 调配器使信号最大，如图b 左侧所示，再细调励磁电源，使信号均匀出现，如c 图所示
4.信号是否跳动，如果跳动，记下此时的微波频率f ，根据公式0B h f B μ=
，计算
DPPH 样品的g 因子。
5.调节短路活塞，使谐振腔的长度等于半个波导波长的整数倍，谐振腔谐振，可以观测到稳定的共振信号，微波段电子自旋共振实验系统可以找出三个谐振点位置：L 1，L 2，L 3，按照式子：()()⎥⎦
⎤⎢⎣⎡-+-=132321212L L L L λ,计算波导波长，然后根据
公式
21
2])(1[--⋅=c
g λλλλ计算微波的波长。
【5】数据处理
此处的数据是励磁电源电压与磁场磁感应强度之间的关系，根据实验数据做出相应的U-B 曲线图可以得到：
得到的拟合曲线为B=27.089U+3299.8。
其中励磁电压U单位为伏特，磁感应强度B单位为高斯。
【5】存在的问题
1.缺少同轴电缆，无法连接实验主机系统的12V电源和微波系统的微波源。
找到该电缆后，经万用表检测，电缆和12V电源能正常使用。
2.在调整主机的励磁电源时，示波器的输出随之改变。
我们在记录时，应该取相对稳定且合适的数值以减小误差。
3.微波电子自旋共振实验装置按要求连接电路后，调节短路活塞和双T调配器，示波器上来自晶体检波器的信号几乎不变化，达不到实验要求。
经过小组组员的分析与讨论，我们认为有以下几点原因：
①短路活塞损坏，导致微波很难传输系统中形成纯驻波状态。
②晶体检波器内微波二极管损坏，无法对波导两宽臂间的感应电压进行检波。
③试验样品的长久放置也许也有问题，但鉴于实验室无备份，所以无从验证。
【6】参考文献
[1]潘志方,邓清.电子自旋共振实验简易操作方法[J].实验科学与技术,2007,04:14-15.
[2]王合英,孙文博,张慧云,茅卫红.电子自旋共振实验g因子的准确测量方法[J].物理实验,2007,10:34-36.
[3]孙桂芳,赵晓林,牟娟,阮树仁,钱霞,盛淑芳.微波电子自旋共振实验波形分析
[J]. 大学物理实验,2011,06:21-23.
[4]龙传安,王国茂,刘万华,李来政.电子自旋共振[J].物理实验,1980,02:1-6.
（注：可编辑下载，若有不当之处，请指正，谢谢!）。