非常强大电动力学magneticscalarpotential解析
磁场与电动力学洛伦兹力的解析
磁场与电动力学洛伦兹力的解析磁场和电动力学是物理学中一个重要的研究领域，涉及到电荷、电流和磁场之间的相互作用关系。
其中，洛伦兹力是描述电荷在磁场中受力情况的基本原理。
本文将对磁场与电动力学洛伦兹力进行解析，并探讨其在实际应用中的一些重要影响。
1. 磁场的起源和特性磁场源于电荷运动，当电荷运动时，会形成一个环绕电流的磁场。
磁场具有方向和大小，可以通过磁感应强度和磁力线表示。
磁感应强度B是描述磁场强弱的重要物理量，单位为特斯拉（T）。
2. 洛伦兹力的定义和表达式洛伦兹力描述了电荷在磁场中受到的力。
当电荷q在速度v下穿过磁场时，洛伦兹力F的大小由以下公式给出：F = q * v * B * sinθ其中，θ是电荷速度和磁感应强度之间的夹角。
3. 洛伦兹力的作用方向和性质根据洛伦兹力的表达式，我们可以看出洛伦兹力的方向与电荷的速度方向、磁场方向以及电荷的正负性有关。
当电荷为正电荷时，洛伦兹力方向与速度方向垂直且符合右手定则；当电荷为负电荷时，洛伦兹力方向与速度方向垂直且与正电荷相反。
洛伦兹力的大小与电荷的速度、磁场的强度以及电荷的数值有关。
4. 洛伦兹力的应用洛伦兹力在实际应用中发挥着重要作用。
例如，在粒子加速器中，通过控制磁场和电荷的运动轨迹，可以使粒子受到洛伦兹力的作用而加速；在电动机中，洛伦兹力可以转化为机械能，将电能转化为机械能。
此外，洛伦兹力也对其他现象产生了重要影响。
在电磁感应中，洛伦兹力是电动势产生的重要原理；在磁流体力学中，洛伦兹力可以导致磁流体运动产生剧烈的涡旋和湍流现象。
5. 洛伦兹力的与其他力的叠加在实际情况中，洛伦兹力可能与其他力同时作用于电荷上。
根据叠加原理，可以将洛伦兹力与其他力（如重力、静电力）进行合成，得到电荷所受合力的最终效果。
在大多数情况下，洛伦兹力和其他力之间是相互独立的，可以通过矢量分析的方法将它们分开考虑。
然而，在某些特殊情况下，洛伦兹力与其他力可能相互影响，需要综合考虑其共同作用。
电动力学的磁场能量
电动力学的磁场能量电动力学是物理学中重要的一个分支，它研究电荷和电荷之间的相互作用。
电动力学的一个重要概念是电场和磁场，本文将重点讨论磁场能量的相关内容。
1. 磁场的基本概念磁场是指由磁力线构成的区域，它是由电流、磁矩等所产生的。
磁感应强度B是磁场的物理量，表示单位面积上垂直于磁力线的磁力线数目。
在电动力学中，我们通常使用安培定律来描述磁场的产生与变化规律。
2. 磁场能量的定义根据电磁场的相互作用能量，我们可以得到磁场能量的定义。
当电流流过一个线圈时，线圈内部就会产生磁场。
这个磁场的能量可以通过一个简单的表达式来计算：W = (1/2)LI^2其中，W表示磁场的能量，L是线圈的感应系数，I是电流的大小。
3. 磁场能量的性质磁场能量具有一些重要的性质，这些性质反映了磁场的特点和变化规律。
3.1 磁场能量的密度磁场能量的密度是指单位体积内所包含的磁场能量。
它的计算公式为：u = (1/2)B^2其中，u表示磁场能量的密度，B是磁感应强度的大小。
3.2 磁场能量的守恒性在闭合磁路中，磁场能量是守恒的。
这意味着，磁场中的能量可以从一处转移到另一处，但总能量保持不变。
这一性质可以通过闭合磁路的内外环境进行能量交换来实现。
4. 磁场能量的应用磁场能量的概念和计算方法在实际应用中具有重要意义。
4.1 电动机电动机是一种将电能转换为机械能的设备，它的工作原理涉及到磁场能量的转换和利用。
通过电流在导线中产生的磁场，可以使得转子受到磁力的作用，从而转动电机。
4.2 变压器变压器也是利用磁场能量的一个典型例子。
它通过交变电流在铁芯中产生交变磁场，进而在次级线圈中感应出电动势，实现电压变换的功能。
4.3 电磁泵电磁泵是一种利用电磁力将液体或气体输送到目标位置的装置。
它通过电流在导线中产生的磁场，产生磁力，将液体或气体推动到需要的位置。
5. 结语磁场能量是电动力学中一个重要的概念，它与电磁场的相互作用有着密切的关系。
通过对磁场能量的理解和应用，我们可以更好地探索和利用电动力学的知识，推动科学技术的发展。
超强磁场的研究与应用
高温下粉料可能发生某种化学反应过程，利用这 一化学反应进行的热压烧结工艺称为反应热压烧 结。在烧结传质过程中，除利用表面自由能下降 和机械作用力推动外，再加上一种化学反应能作 为推动力或激活能，以降低烧结温度，而得到致 密陶瓷。反应热压烧结有下列几种类型： （1）相变热压烧结 （2）分解热压烧结 （3）分解合成热压烧结
烧结方法
新型陶瓷的烧结方法很多，常见的烧结方 法分类列于表14-8。 1．常压烧结 此法为常用烧结方法，无需特殊的气氛， 在常压下烧成，适用于无特殊要求的新型 陶瓷制品的生产。为了降低烧结温度，缩 短烧成时间，需引入添加剂和使用易于烧 结的粉料。常压烧结工艺简单，成本低。
陶瓷装窑
2．热压烧结
（4）与烧结相形成液相 在生产95氧化铝瓷时，加入CaO、 SiO2，当CaO∶SiO2=1∶1时，95氧化 铝瓷在1813K就烧结了。这是由于在烧成 时生成了CaO-Al2O3-SiO2玻璃相（液 相），离子在液相中扩散阻力小，从而降 低了烧结温度。
（5）扩大烧结温度范围 外加剂的引入，有时还能扩大烧结温度范围。如 在压电陶瓷（PZT瓷）中加入适量的La2O和 Nb2O5，其烧结度范围可以从只有20～40℃扩 大到80℃。这是由于外加剂在晶格内产生空位， 有利于瓷坯的致密化。 但是外加剂的引入要适量。如选择不当，反会引 起阻碍烧结的作用。表14-4是氧化铝瓷烧结时外 加剂种类和数量对活化的影响P30。
3．热等静压烧结
热等静压烧结工艺是将粉末压坯或装入包套的粉料放入高压容器中， 在高温和均衡压力的作用下，将其烧结为致密体。 热等静压烧结需要一个能够承受足够压力的烧结室—高压釜。小型热 等静压装置中，加热体可置于釜外，大型的则置于高压釜之内，通常 以钼丝为发热体，以氮、氩、氦等惰性气体为传压介质。烧结温度可 高达2700℃之多，高压釜本身可采用循环水冷却，以保持足够的强度 和防止高温腐蚀。陶瓷工艺P132-133 压模是一种特制的薄层密封软模套，大都采用高温下具有良好塑性而 又有足够强度的金属筒制成，如纯铁、软钢、不锈钢、镍、钛、钼、 铂等。 热等静压烧结可制造高质量的工件，其晶粒细匀、晶界致密、各向同 性、气孔率接近零，密度接近理论密度。该法已用于介电、铁电材料， 氮化硅、碳化硅及复合材料致密件等的生产。 由于热等静压烧结的艺复杂，成本高，应用范围受到一定的限制。
超导体的磁性与电性质
超导体的磁性与电性质超导体是一类具有特殊电性质的材料，它们在超低温下表现出完全零电阻和完全磁通排斥的特点。
这一特性使得超导体在电力输送、磁共振成像以及粒子加速器等领域有着广泛的应用。
本文将介绍超导体的磁性和电性质，并探讨其中的相关机理。
一、超导体的磁性质超导体的磁性质主要表现为磁通排斥现象。
在超导体中，当外加磁场超过一定临界值时，超导体会自发地排斥磁通的进入，使得磁场在超导体内部几乎为零。
这一现象称为Meissner效应。
Meissner效应的机理是由超导体中的电子配对所导致的。
在超导体中，低温下电子可以通过库伯对的形式相互配对，形成一种称为Cooper对的准粒子。
这些Cooper对能够在超导体中自由移动，而不会受到散射的影响，从而导致超导体的零电阻特性。
当外加磁场作用于超导体时，磁场会影响Cooper对的运动，从而破坏超导态。
然而，Cooper对又会通过一种相互协作的方式排斥磁场的进入。
具体来说，当磁场增加时，Cooper对会调整运动方向，使得它们的运动路径围绕磁场线圈，从而形成一个抗磁性的电流环。
这个电流环产生的磁场与外加磁场方向相反，从而实现了磁通的排斥。
这种排斥作用使得超导体在外加磁场下形成一个磁场屏蔽区域，以及一个磁场漂移区域。
二、超导体的电性质超导体的电性质主要表现为完全零电阻和迈斯纳效应。
超导体在超低温下具有完全零电阻的特性，即电流可以在超导体中无阻碍地流动。
这一特性使得超导体在电力输送、电磁感应和粒子加速器等领域得到广泛应用。
完全零电阻的机理同样与Cooper对的形成有关。
当电流流过超导体时，Cooper对会影响电子的运动，并减小电子散射的可能性。
这导致了电子在超导体中的无阻碍传导，即完全零电阻的特性。
此外，超导体的零电阻还与超导能隙和库伯对的形成有关，但由于篇幅有限，本文不做详细介绍。
此外，超导体还表现出一种称为迈斯纳效应的特性。
当超导体中存在磁场时，电流会沿磁感线圈流动，形成一种称为迈斯纳电流的现象。
potential 电位 电势 势能
potential 电位电势势能Potential（电位）是指在一定条件下，物体或系统所具有的能力或潜力来进行某种行为或发生某种变化的能力。
在物理学中，Potential（电位）通常指电势（electric potential）或势能（potential energy）。
电势（electric potential）是指单位正电荷在电场中所具有的能量。
它是描述电场中电势能分布的物理量。
电势是标量，用V表示，单位是伏特（V）。
在电场中，正电荷由高电势区向低电势区移动，而电势能会发生变化。
势能（potential energy）是指物体或系统由于位置、形态或状态而具备的能量。
它是描述物体或系统所具有的潜在能量的物理量。
势能也是标量，通常用U表示，单位是焦耳（J）。
势能可以是由于重力、弹性力、电力等所导致的。
电势和势能之间存在一定的关系。
在电场中，电势能可以转化为电势，反之亦然。
当电荷在电场中移动时，它会受到电场力的作用而具有动能，同时也会由于电势差而具有电势能。
电势差是指两点之间的电势差异，它是电场力对单位正电荷所做的功。
电势差越大，表示单位正电荷在电场中移动的能力越强，也就是电势越高。
在物理学中，电势和势能是重要的概念。
它们在电学、力学、热学等领域中都有广泛的应用。
在电学中，电势和势能是研究电场、电荷分布和电路等问题的基础。
在力学中，势能是研究物体受力、运动和变形等问题的重要工具。
在热学中，势能是研究热力学系统的能量变化和热力学过程的基础。
电势和势能的概念也与电场、电荷、电路等概念密切相关。
电场是指由电荷所产生的力场，它是描述电荷之间相互作用的物理量。
电荷是物质所具有的一种基本属性，它可以是正电荷或负电荷。
电路是由电阻、电容、电感等元件组成的电学网络，它是研究电流、电压和电阻等问题的工具。
Potential（电位）是指物体或系统所具有的能力或潜力来进行某种行为或发生某种变化的能力。
在物理学中，Potential（电位）通常指电势（electric potential）或势能（potential energy）。
magnetic概念
magnetic概念嘿，朋友！咱们今天来聊聊“magnetic 概念”这个有点神秘又充满魅力的东西。
你想想看，magnetic 就像是一块超级有吸引力的大磁铁，能把各种东西都紧紧地吸过来。
比如说，人与人之间的魅力，不就像是一种magnetic 力量吗？有些人一站在那儿，就好像自带磁场，能把周围人的目光都吸引过去，让大家忍不住想要靠近，想要和他交流。
这难道不是一种神奇的“磁力”？再比如说，一个好的想法，一个精彩的创意，也能具有 magnetic 特质。
它能像磁铁吸引铁钉一样，把人们的兴趣和热情都给勾起来，让大家愿意为之投入时间和精力，去琢磨，去实现。
就像那些伟大的发明，不正是因为有着强大的 magnetic 力量，才能够改变世界，影响我们的生活吗？magnetic 概念在商业世界里也是至关重要的。
一款热门的产品，一家火爆的店铺，往往都有着独特的 magnetic 魅力。
想想那些排着长队等待购买的新品手机，那些总是顾客盈门的网红餐厅，它们不就是凭借着自身的 magnetic 特质，吸引着消费者蜂拥而至吗？在感情方面，magnetic 概念也发挥着巨大的作用。
为什么有些人在爱情中总是能够吸引到心仪的对象？那是因为他们身上有着独特的magnetic 魅力呀！可能是他们的善良，可能是他们的幽默，也可能是他们的勇敢和坚定。
这些特质就像磁场一样，让别人不由自主地陷入其中。
在学习中，magnetic 概念同样不可小觑。
一门生动有趣的课程，一位知识渊博又富有激情的老师，不就是具有 magnetic 力量，能让学生们全神贯注，积极主动地去探索知识的海洋吗？你看，magnetic 概念在我们生活的方方面面都有着重要的影响。
它就像一种无形的力量，推动着我们去追求美好的事物，去靠近那些充满魅力和吸引力的人、事、物。
所以说，我们是不是应该努力去培养自己的 magnetic 特质，让自己在这个充满竞争和挑战的世界中，能够脱颖而出，吸引到更多的机会和美好的缘分呢？朋友，你觉得呢？。
物理学中的磁场力与电动力学基础概念
物理学中的磁场力与电动力学基础概念在我们日常生活中，磁场力和电场力可以说是非常常见的力，比如我们家里的电器、地铁的磁悬浮等都与这些力息息相关。
这些力在物理学中被称为电动力学和磁场力，在我们的实际应用中也有着各自的应用。
下面我们将从物理学的角度，来深入探讨磁场力和电动力学基础概念。
一、磁场力磁场是一种能够使磁性物质受到相互作用的力场。
原子中的电子具有自旋，这急了在磁矩的产生。
磁矩在磁场中会产生磁力，这就是磁场力。
磁场的强度用磁感应强度来表示，通常用B表示。
在磁场中的物体，如果爱具有磁性，那么它就会受到磁场力的作用，力的大小与它在磁场中的位置、磁场强度和磁矩的大小及其方向有关。
我们常见的磁盘、磁棒等都可以产生磁场力。
二、电动力学基础概念电动力学是物理学中的一个重要分支，它研究电荷间作用力和电场的性质，是研究物质的电性质的基础。
下面我们将介绍一些电动力学的基础概念。
1. 电荷：电荷是电子所携带的属性，它是宏观世界中的基本粒子，有正电荷、负电荷两种。
2. 电场：静电场是指电荷所产生的场，可以使电荷产生作用力，符号为E。
它与电量（电荷量）和电势可以用下面公式表示：E=qF、F=qE、V=E•d。
3. 电势：电势是指单位电荷所具有的电能，单位为伏特，符号为V。
4. 静电力：静电力指的是在静止自由电荷之间的作用力，大小和方向与电量和距离有关。
5. 电场强度：表示单位电荷所受到的电场力的大小，符号为E。
6. 电通量：电通量表示通过某一面积的电场线束，通量量纲是库伦。
电动力学基础概念是理解电荷、电势、电场等现象的基础，精通这些基础概念有助于我们更好地理解电气工程、电子工程和通信工程等领域的知识。
三、磁场力与电动力学的应用在现实应用中，磁场力和电动力学都发挥了很大的作用。
1. 电磁铁：电磁铁是使用电磁力的设备，它可以产生持续加强的磁场力，常用于电子工程、通信工程等领域。
2. 磁悬浮：磁悬浮是利用磁场力和静电力来使列车悬浮在轨道上，这是现代高速铁路的一种新型技术，可以使列车行驶速度更快。
麦克斯韦理论
麦克斯韦理论1. 引言麦克斯韦理论是电磁学中的重要理论之一，由苏格兰物理学家麦克斯韦在19世纪提出。
该理论以电场、磁场以及电磁波的方程组成，揭示了电磁现象与电磁波的本质关系。
本文将对麦克斯韦理论进行详细介绍。
2. 麦克斯韦方程组麦克斯韦理论的核心是由麦克斯韦方程组组成。
麦克斯韦方程组是一组描述电磁场行为的偏微分方程，包括麦克斯韦方程的四个基本方程。
2.1 高斯定律高斯定律描述了电场的空间分布与电荷密度之间的关系。
根据高斯定律，电场通量通过一个闭合曲面等于该曲面内包围的电荷总量的1/ε₀倍，其中ε₀是真空介电常数。
数学表达式如下所示：\[ \oint \vec{E} \cdot d\vec{A} = \frac{1}{{\epsilon_0}} \int \rho dV \]2.2 法拉第定律法拉第定律描述了磁场的空间分布与电流密度之间的关系。
根据法拉第定律，磁场环路积分等于该环路内电流总和的μ₀倍，其中μ₀是真空磁导率。
数学表达式如下所示：\[ \oint \vec{B} \cdot d\vec{l} = \mu_0 \int \vec{J} \cdot d\vec{A} \]2.3 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律描述了磁场变化引起电场的产生。
根据法拉第电磁感应定律，电场的环路积分等于磁通量的变化率的负值。
数学表达式如下所示：\[ \oint \vec{E} \cdot d\vec{l} = -\frac{{d}}{{dt}} \int \vec{B} \cdot d\vec{A} \]2.4 欧姆定律欧姆定律描述了电场与电流之间的关系。
根据欧姆定律，电场强度与电流密度之间的关系是线性的，比例常数为电阻。
数学表达式如下所示：\[ \vec{J} = \sigma \vec{E} \]其中J是电流密度，E是电场强度，σ为电导率。
3. 麦克斯韦方程的相互关系通过对麦克斯韦方程组的整理和推导，可以得到它们之间的相互关系。
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③ 静电场中存在自由电荷，而静磁场无自由磁荷。
对静磁场人们认为分子电流具有磁偶极矩，它 们由磁荷构成，不能分开。
注意：在处理同一问题时，磁荷观点与分子 电流观点不能同时使用。
复习
1.失势的引入 B A 规范条件 A 0
2.泊松方程 2 A J
矢势的形式解 A
J (x)dV
4 V
r
B 的解
B A 4
V
J
(
x) r3
r
dV
3. A 的边值关系
A1 A2
n
(
1
2
A2
1
1
A1 )
m 0
H m 0
4．边值关系
m1 S m2 S
n (B2 B1) 0
(B H)
1
(
1m
n
)
S
2
(
2m
n
)
S
H m
四．静电场与静磁场方程的比较
• 静电场
• 静磁场
E 0
E
f
0
P
P P
4．稳恒电流磁场的能量
W
1 2
A JdV
§2 磁 标 势
Magnetic scalar potential
一．引入磁标势的两个困难
H = J
1．磁场为有旋场，不能在全空间引入标势。
2．在电流为零区域引入磁标势可能非单值。
原因：静电力作功与路径无关，
E dl 0
L
2．引入磁标势 m H m
3． m满足的泊松方程
B 0 (H M ) 0 H 0 M 0
H 2m M
2m M
与静电场 2 比较 0
m 0 M
2 m
讨论：
L
L
1）在有电流的区域必须根据情况挖去一部分区域；
2）若空间仅有永久磁铁，则可在全空间引入。
三．磁标势满足的方程
1．引入磁标势区域磁场满足的场方程
H 0 B 0
B 0H 0M f (H )
不仅可用于均匀各向同性非铁磁介质，而且也可 讨论铁磁介质或非线性介质。
3r 3
sin
e
1 H2 3 M0,
B2
2 3
0M 0.
B 线总是闭合的， H线且不然， H线是从右半球面上 的正磁荷发出，终止于左半球面的负磁荷上。在铁球内，B
与 H 反向。说明磁铁内部的 B 与 H是有很大差异的
B 线是闭合的 H 线由正磁荷发出到负磁荷止
§3 磁多极矩 Magnetic multipole moment
n
铁球表面边界条件为当R=R0 (R0为铁球半径)时 ，且设球
外为真空，则有
1 2 B1R B2R
B1R
0 H1R
0
1
R
0
n
(n 1)bn Rn2
Pn
(cos
),
B2 R
0 H 2 R
0M 2R
0
2
R
0 M 0
cos
0 ncnRn1Pn (cos ) 0M0 cos n
总结
1.
静磁场
H 0
H
m 0
m
0
M
HB
0 (H m
M
)
2 m
m 0
4
R
先就一个闭合线圈情形计算上式。若线圈电流为I，有
A(1) 0I
4
x' 1 dl ' 0I
R
4
x'
R R3
dl
'
在被积式中，R/R3为固定矢量，与积分变量无关。
x′为线圈上各点的坐标，因此
dx' dl
利用全微分绕闭合回路的线积分等于零
0 d[(x' R)x'] (x' R)dl ' (dl ' R)x'
于是得
1
M 0 R03 3
cos
R2
R03 3
M0 R , R3
2
1 3
M0R cos
1 3
M0
R.
1
M 0 R03 3
cos
R2
R03 3
M0 R3
R
,
2
1 3
M0R cos
1 3
M0
R.
1
4 R03
3
M0 R
4 R3
V
M0 R
4 R3
那么，磁单极子到底存不存在呢？1931年，著名的英国物理学家 狄拉克首先从理论上用极精美的数学物理公式预言，磁单极子是可 以独立存在的。
随着磁单极子的提出，科学界由此掀起了一场寻找磁单极子的 狂潮。人们绞尽脑汁，采用了各种各样的方法，去寻找这种理论上 的磁单极子。
最终都没有得到很确凿的认证。
当然，要找到磁单极子，并不是件简单容易的事情，而是一项 长期而艰巨的任务，仍然要付出许多时间和精力，甚至可能要经 过好几代人的努力，但科学家们绝不会轻言放弃。
R R3
在电流分布以外的空间中，磁场应可以用标势描述，因此
再把上式化为磁标势的梯度形式。m为常矢量。
B(1)
0 4
(m )
R R3
R
R
R
R
(m ) m ( ) (m ) (m )
R3
R3
R3
R3
B (1)
0 4
(m
R R3
)
得
B(1)
引入的电势是单值的；而静磁场 H dl 一
般不为零，即静磁场作功与路径有L 关，即使
在能引入的区域标势一般也不是单值的。
二．引入磁标势的条件
显然只能在 H 0区域引入，且在引入区域中
任何回路都不能与电流相链环。
语言表述：引入区域为无自由电流分布的单
连通域。
用公式表示 H dl 0
取区域内某点O为坐标原点，把1/r的展开式
1 1 (x ) 1 1 (x )2 1
r r x0
r x0 2
r x0
1 (x ) 1 1 (x )2 1
R
R2
R
1 (x ) 1 1 (xx : ) 1
本节研究空间局部范围内的电流分布所激 发的磁场在远处的展开式。与电多极矩对 应，引入磁多极概念，并讨论这种电流分 布在外磁场中的能量问题。
1、 矢势的多级展开 给定电流分布激发的磁场矢势为
A(x) 0 J (x' )dV '
4
r
如果电流分布于小区域V内，而场点x又比较远，可以把 A(x)作多极展开。
2 R0 有限值 , 从而得到 dn 0
1
n
bn Rn1
pn (cos )
(R R0 )
2 cnRn pn (cos )
n
(R0 R)
1
n
bn Rn1
pn (cos )
(R R0 )
2 cnRn pn (cos )
(R0 R)
R
R2
R
1 1 (x ) 1 1 (xx : ) 1
rR
R2
R
A(x) 0
4
J (x' )[ 1 R
x' 1 R
1 2!
i, j
xi'
x
' j
2 xix j
1 ]dV ' R
第一项
A(0) (x) 0 J (x' )dV '
mR
4 R3
,
V为铁球的体积 铁球外的磁场是磁偶极子产生的场，磁矩为
m
4 R03
3
M0
M 0V
铁球外的磁场强度为
H1
m1
( r
er
1 r
e
)
R03M 0 cos
3r 2
2M 0R03 cos
3r 3
er
M 0R03 sin
3r 3
e
2m cos 4 r3
0
(1) m
(1) m
mR
4R3
磁偶极势形式上和电偶极势相似。
一个小电流线圈可看作由一对正负磁荷组成的磁偶极 子,磁偶极矩m=IS由决定。
一个任意电流线圈可以看作由它 所围的一个曲面S上许多小电流 线圈组合而成,因此它的总磁偶 极矩为
m I S dS
电流分布区域以外的空间用磁标势m来描述磁场
er
m sin 4 r3
e
球内磁场是
2Biblioteka 1 3M0R cos