热力学与统计物理汪志诚第五版期末总复习
(完整word版)热力学与统计物理期末复习题
热力学统计物理1、请给出熵、焓、自由能和吉布斯函数的定义和物理意义解：熵的定义：S B−S A=∫dQT ⟹B A dS=dQT沿可逆过程的热温比的积分，只取决于始、末状态，而与过程无关，与保守力作功类似。
因而可认为存在一个态函数，定义为熵。
焓的定义：H=U+pV焓的变化是系统在等压可逆过程中所吸收的热量的度量。
自由能的定义：F=U−TS自由能的减小是在等温过程中从系统所获得的最大功。
吉布斯函数的定义：G =F+pV= U – TS + pV在等温等压过程中，系统的吉布斯函数永不增加。
也就是说，在等温等压条件下，系统中发生的不可逆过程总是朝着吉布斯函数减少的方向进行的。
2、请给出热力学第零、第一、第二、第三定律的完整表述解：热力学第零定律：如果两个热力学系统中的每一个都与第三个热力学系统处于热平衡(温度相同)，则它们彼此也必定处于热平衡。
热力学第一定律：自然界一切物体都具有能量，能量有各种不同形式，它能从一种形式转化为另一种形式，从一个物体传递给另一个物体，在转化和传递过程中能量的总和不变。
热力学第二定律：克氏表述：不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化；开氏表述：不可能从单一热源吸热使之完全变成有用的功而不引起其他变化。
热力学第三定律：能氏定理：凝聚系的熵在等温过程中的改变随热力学温度趋于零，即limT→0(∆S)T=0绝对零度不能达到原理：不肯能通过有限的步骤使一个物体冷却到热力学温度的零度。
通常认为，能氏定理和绝对零度不能达到原理是热力学第三定律的两种表述。
3、请给出定压热容与定容热容的定义，并推导出理想气体的定压热容与定容热容关系式：C p−C V=nR解：定容热容： C V=(ðUðT )V表示在体积不变的条件下内能随温度的变化率；定压热容：C p=(ðUðT )p−p(ðVðT)P=(ðHðT)P表示在压强不变的情况下的熵增；对于理想气体，定容热容C V的偏导数可以写为导数，即C V=dUdT（1）定压热容C p的偏导数可以写为导数，即C P=dHdT（2）理想气体的熵为 H=U+pV=U+nRT（3）由（1）（2）（3）式可得理想气体的定压热容与定容热容关系式：C p−C V=nR4、分别给出体涨系数α，压强系数β和等温压缩系数κT的定义，并证明三者之间的关系：α=κTβp解：体涨系数：α=1V (ðVðT)P，α 给出在压强不变的条件下，温度升高1 K所引起的物体的体积的相对变化；压强系数：β=1p (ðp ðT )v ，β 给出在体积不变的条件下，温度升高1 K 所引起的物体的体积的相对变化；等温压缩系数：κT =−1V (ðV ðp )T ，κT 给出在温度不变的条件下，增加单位压强所引起的物体的体积的相对变化；由于p 、V 、T 三个变量之间存在函数关系f （p ，T ，V ）=0，其偏导数存在以下关系：(ðV ðp )T (ðp ðT )v (ðT ðV )P =−1 因此α， β， κT 满足α=κT βp5、分别给出内能，焓，自由能，吉布斯函数四个热力学基本方程及其对应的麦克斯韦关系式解：内能的热力学基本方程：dU =TdS −pdV对应的麦克斯韦关系式：(ðT ðV )S =−(ðp ðS )V 焓的热力学基本方程：dH =TdS +Vdp对应的麦克斯韦关系式：(ðT ðp )s =(ðV ðS )p 自由能的热力学基本方程：dF =−SdT +Vdp对应的麦克斯韦关系式：(ðS ðV )T =(ðp ðT )V 吉布斯函数的热力学基本方程：dG =−SdT −pdV对应的麦克斯韦关系式： (ðS ðp )T =−(ðV ðT )p 6、选择T ，V 为独立变量，证明：C V =T (ðS ðT )V ，(ðU ðV )T = T (ðp ðT )V −p 证明：选择T ，V 为独立变量，内能U 的全微分为dU =(ðU ðT )V dT +(ðU ðV )T dV （1） 又已知内能的热力学基本方程 dU =TdS −pdV （2）以T ，V 为自变量时，熵S 的全微分为dS =(ðS ðT )V dT +(ðS ðV )T dV （3） 将（3）式代入（2）式可得dU =T (ðS ðT )V dT +[T (ðS ðV )T −P]dV （4） 将（4）式与（1）式比较可得C V =(ðU ðT )V =T (ðS ðT )V （5） (ðU ðV )T = T (ðp ðT )V −p （6） 7、简述节流过程制冷，气体绝热膨胀制冷，磁致冷却法的原理和优缺点解：节流过程制冷：原理：让被压缩的气体通过一绝热管，管子的中间放置一多孔塞或颈缩管。
大学热力学与统计物理期末复习笔记1
《热力学统计物理》期末复习一、简答题1、写出焓、自由能、吉布斯函数的定义式及微分表达式（只考虑体积变化功）答：焓的定义H=U+PV，焓的全微分dH=TdS+VdP；自由能的定义F=U-TS，自由能的全微分dF=-SdT-PdV；吉布斯函数的定义G=U-TS+PV，吉布斯函数的全微分dG=-SdT+VdP。
2、什么是近独立粒子和全同粒子？描写近独立子系统平衡态分布有哪几种？答：近独立子系统指的是粒子之间的相互作用很弱，相互作用的平均能量远小于单个粒子的平均能量，因而可以忽略粒子之间的相互作用。
全同粒子组成的系统就是由具有完全相同的属性（相同的质量、电荷、自旋等）的同类粒子组成的系统。
描写近独立子系统平衡态分布有费米-狄拉克分布、玻色-爱因斯坦分布、玻耳兹曼分布。
3、简述平衡态统计物理的基本假设。
答：平衡态统计物理的基本假设是等概率原理。
等概率原理认为，对于处于平衡状态的孤立系统，系统各个可能的微观状态出现的概率是相等的。
它是统计物理的基本假设，它的正确性由它的种种推论都与客观实际相符而得到肯定。
4、什么叫特性函数？请写出简单系统的特性函数。
答：马休在1869年证明，如果适当选择独立变量（称为自然变量），只要知道一个热力学函数，就可以通过求偏导数而求得均匀系统的全部热力学函数，从而把均匀系统的平衡性质完全确定。
这个热力学函数称为特性函数。
简单系统的特性函数有内能U=U （S 、V ），焓H=H （S 、P ），自由能F=F （T 、V ），吉布斯函数G=G （T 、P ）。
5、什么是μ空间？并简单介绍粒子运动状态的经典描述。
答：为了形象的描述粒子的运动状态，用r r p p q q ,,,,11 ；共2r 个变量为直角坐标，构成一个2r 维空间，称为μ空间。
粒子在某一时刻的力学运动状态()r r p p q q ,,,,11 ；可用μ空间的一个点表示。
6、试说明应用经典能量均分定理求得的理想气体的内能和热容量中哪些结论与实验不符（至少例举三项）。
热力学统计物理-第五版-汪志诚-第7章
12
求全微分
d
ln
Z1
ln Z1
d
ln Z1 y
dy
之前求得
(dU Ydy ) Nd( ln Z1 ) N ln Z1 dy
y
d(N
ln
Z1
N
ln Z1
)
由
dQ dU Ydy dS
T
T
得到
dS
N
T
d (ln
Z1
ln Z1 )
Nkd (ln
Z1
ln Z1
)
其中令 1
kT
熵
S
Nk (ln
Z1
ln Z1 )
热统
13
三、熵的统计意义
S
Nk (ln
Z1
ln Z1
)
Nk ln Z1 kU
U N ln Z1
e N Z1
ln Z1 ln N
热统
7
定域粒子组成的系统，如晶体中的原子或离子定域在其平衡 位置附近作微振动。从其量子本性来说不可分辨，但可以根 据其平衡位置而加以区分。在这意义下可以将定域粒子看做 可以分辨的粒子，因此由定域粒子组成的系统（定域系统） 遵从玻尔兹曼分布。
玻耳兹曼系统（玻耳兹曼分布）
M .B{al }
热统
2
4、与经典描述之间的关系
对于宏观大小的容积， 是很小的量，量子描述趋近于
热力学与统计物理复习资料
i
i
根据以上两式，
SdT −Vdp + ∑ nidµi = 0
i
这称为吉布斯关系，表明 k + 2 个强度量 T, p, μi (i = 1, 2, …, k)中只有 k + 1 个是独立的。
∂V ∂p
T
由
∂V ∂T
∂T ∂p
p
∂p
V
∂V
T
=
−1 ，可得α
= κT β p
1 / 35
热力学•统计物理（第五版）
汪志诚编 朱泽斌&尹韩整理
1.3 pV = nRT p11
范德瓦耳斯气体：
p
+
an2 V2
(V
−
nb)
= nRT
1.4 顺磁性固体 p13
居里定律：
数。
2.12 将热力学方程通过代换 p → −µ0 H ，V → m 可得磁介质的热力学方程。p68 m = MV 为介质的总磁矩；H：磁场强度
2.13 绝热去磁致冷（推导）p69
由完整微分条件可得
∂S ∂H
T
=
µ0
∂m ∂T
H
(1)
在磁场不变时，磁介质的热容 CH 为
CH
=
T
∂S ∂T
1.7 焓 p23
CV
=
∂U ∂T
V
； Cp
=
∂H ∂T
p
Cp − CV = nR
γ = Cp CV
； CV
=
nR γ −1
； Cp = γ CV
H= U + pV ； ∆H =∆U + p∆V
1.8 焦耳定律 p23：气体的内能只是温度的函数，与体积无关。 U = i nRT ，i：自由度 2
热力学与统计物理课后答案.docx
《热力学与统计物理学》课后习题及解答选用教材：汪志诚主编，高等教育出版社第一章热力学的基本规律1.1试求理想气体的体胀系数压强系数卩和等温压缩系数為。
解：由理想气体的物态方程为PV = uRT 可得:1.2证明任何一种具有两个独立参量T,尸的物质，其物态方程可由实验测得的 体胀系数Q 及等温压缩系数紡，根据下述积分求得:\nV = \(adT-K T dP)以八尸为自变量，物质的物态方程为：V = V(T,P)如耘〒 专’试求物态方程。
解: 体胀系数: 其全微分为：dV dT + p ar dP dP = aVdT-VK T dP, y- = adT-K T dP体胀系数:压强系数：0 =等温压缩系数: 丄P等温压缩系数:这是以八P 为自变量的全微分，沿任意的路线进行积分得:}nV = j （adT-K T dP ） 根据题设,将6（=丄,K T =丄，代入：ln/=f 丄dT -丄dPT T P }{T P 丿得:lnr = ln- + C, PV = CT,其中常数c 由实验数据可确定。
P1.5描述金属丝的儿何参量是长度厶，力学参量是张力£,物态方程是 ./、（£, L, r ） = o,实验通常在1几下进行，其体积变化可以忽略。
线胀系数定义为：“丄（学］,等温杨氏模量定义为：Y = -（^},其中/是 L （打人 牡。
厶力金属丝的截面积。
一般来说，a 和Y 是厂的函数，对£仅有微弱的依赖关系。
如 果温度变化范围不大，可以看作常量。
假设金属丝两端固定。
试证明，当温度由 7；降至3时，其张力的增加为：\^ = -YAa （T 2-T^ 解:由/（£,厶，T ）= 0,可得：£ = £（L, T ）微分为：〃£ = （等）血+ （善］刃\由题意可知：dL = O.即：d£ = -aAYdT,积分得：A£ = -aAY(T 2 ・TJ1. 7在25 °C 下，压强在0至1000 p n 之间,测得水的体积为：K = （18.066-0.715x 10~3P + 0.046x 1 O'6P 2\m\mor ［Q 如果保持温度不变，将 1 mol 的水从1几加压至1000 求外界所作的功。
汪志诚(习题解答)汇总
热力学与统计物理习题解答第一章 热力学的基本规律⒈1 求理想气体的体胀系数α、压强系数β和等温压缩系数T κ。
解：由p T V V ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1α，V T p p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1β，TT p V V ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-=1κ。
将RT pV =代入，得：VR T p V =⎪⎭⎫⎝⎛∂∂， p R T V p =⎪⎭⎫⎝⎛∂∂，2p RT p V T-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂。
于是：T 1==βα ， pK T 1= 。
1.7 在25O C 下，压强在0至1000P n 之间测得水的体积为：V =（18.066 —0.715×10-3p +0.046×10-6p 2）cm 3.mol -1。
若保持温度不变，将1mol 的水1P n 加压至1000P n ，求外界对系统作的功W 。
解：V =（18.066 —0.715×10-3p +0.046×10-6p 2）cm 3.mol -1= （18.066 —0.715×10-3p +0.046×10-6p 2）×10-6m 3.mol -1dp p dV 66310)10092.010715.0(---⨯⨯+⨯-=dp p p pdV W P P 66310012110)10092.010715.0(---⨯⨯+⨯--=-=⎰⎰1.33=J ·mol -11.10 抽成真空的小匣带有活门，打开活门让气体冲入，当压强达到外界压强0p 时将活门关上。
证明：小匣内的空气在没有与外界交换热量之前，它的内能U 与原来在大气中的内能U O 之差U —U O = p O V O ，其中V O 是它原来在大气中的体积。
若气体是理想气体，求它的温度与体积V 。
解： 设进入小匣的那部分气体在大气中的状态为（p O 、V O 、T O ）因为气体是绝热而等压地冲入匣内，可设想用活塞等压地将气体压入匣中。
热力学与统计物理课后答案.docx
《热力学与统计物理学》课后习题及解答选用教材：汪志诚主编，高等教育出版社第一章热力学的基本规律1.1试求理想气体的体胀系数压强系数卩和等温压缩系数為。
解：由理想气体的物态方程为PV = uRT 可得:1.2证明任何一种具有两个独立参量T,尸的物质，其物态方程可由实验测得的 体胀系数Q 及等温压缩系数紡，根据下述积分求得:\nV = \(adT-K T dP)以八尸为自变量，物质的物态方程为：V = V(T,P)如耘〒 专’试求物态方程。
解: 体胀系数: 其全微分为：dV dT + p ar dP dP = aVdT-VK T dP, y- = adT-K T dP体胀系数:压强系数：0 =等温压缩系数: 丄P等温压缩系数:这是以八P 为自变量的全微分，沿任意的路线进行积分得:}nV = j （adT-K T dP ） 根据题设,将6（=丄,K T =丄，代入：ln/=f 丄dT -丄dPT T P }{T P 丿得:lnr = ln- + C, PV = CT,其中常数c 由实验数据可确定。
P1.5描述金属丝的儿何参量是长度厶，力学参量是张力£,物态方程是 ./、（£, L, r ） = o,实验通常在1几下进行，其体积变化可以忽略。
线胀系数定义为：“丄（学］,等温杨氏模量定义为：Y = -（^},其中/是 L （打人 牡。
厶力金属丝的截面积。
一般来说，a 和Y 是厂的函数，对£仅有微弱的依赖关系。
如 果温度变化范围不大，可以看作常量。
假设金属丝两端固定。
试证明，当温度由 7；降至3时，其张力的增加为：\^ = -YAa （T 2-T^ 解:由/（£,厶，T ）= 0,可得：£ = £（L, T ）微分为：〃£ = （等）血+ （善］刃\由题意可知：dL = O.即：d£ = -aAYdT,积分得：A£ = -aAY(T 2 ・TJ1. 7在25 °C 下，压强在0至1000 p n 之间,测得水的体积为：K = （18.066-0.715x 10~3P + 0.046x 1 O'6P 2\m\mor ［Q 如果保持温度不变，将 1 mol 的水从1几加压至1000 求外界所作的功。
热力学统计物理总复习知识点
概 念 部 分 汇 总 复 习热力学部分第一章 热力学的基本规律1、热力学与统计物理学所研究的对象：由大量微观粒子组成的宏观物质系统其中所要研究的系统可分为三类孤立系：与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统；闭系：与外界有能量交换但没有物质交换的系统；开系：与外界既有能量交换又有物质交换的系统。
2、热力学系统平衡状态的四种参量：几何参量、力学参量、化学参量和电磁参量。
3、一个物理性质均匀的热力学系统称为一个相；根据相的数量，可以分为单相系和复相系。
4、热平衡定律(热力学第零定律）：如果两个物体各自与第三个物体达到热平衡，它们彼此也处在热平衡.5、符合玻意耳定律、阿氏定律和理想气体温标的气体称为理想气体。
6、范德瓦尔斯方程是考虑了气体分子之间的相互作用力（排斥力和吸引力）,对理想气体状态方程作了修正之后的实际气体的物态方程。
7、准静态过程：过程由无限靠近的平衡态组成，过程进行的每一步，系统都处于平衡态。
8、准静态过程外界对气体所作的功：，外界对气体所作的功是个过程量。
9、绝热过程：系统状态的变化完全是机械作用或电磁作用的结果而没有受到其他影响。
绝热过程中内能U 是一个态函数：A B U U W -=10、热力学第一定律（即能量守恒定律）表述：任何形式的能量，既不能消灭也不能创造，只能从一种形式转换成另一种形式，在转换过程中能量的总量保持恒定；热力学表达式：Q W U U A B +=-；微分形式：W Q U d d d +=11、态函数焓H ：pV U H +=，等压过程：V p U H ∆+∆=∆，与热力学第一定律的公式一比较即得：等压过程系统从外界吸收的热量等于态函数焓的增加量。
12、焦耳定律：气体的内能只是温度的函数，与体积无关，即)(T U U =。
13．定压热容比：pp T H C ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=；定容热容比：V V T U C ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂= 迈耶公式：nR C C V p =- 14、绝热过程的状态方程：const =γpV ；const =γTV ；const 1=-γγT p 。
(完整word版)热力学与统计物理总复习提纲
导言热力学和统计物理学的任务：研究热运动的规律，研究与热运动有关的物性及宏观物质系统的演化热力学是热运动的宏观理论，通过对热现象的观测、实验和分析，人们总结出热现象的基本规律。
统计物理学是热运动的微观理论，统计物理学从宏观物质系统是由大量微观粒子所构成这一事实出发，认为物质的宏观性质是大量微观粒子的性质的集体表现，宏观物理量是微观物理量的统计平均值。
热力学和统计物理学研究方法是不同的：热力学是热运动的宏观理论。
它以由观察和实验总结出的几个基本定律为基础，经过严密的数学推理，来研究物性之间的关系。
统计物理学是依据微观粒子遵循的力学规律，找出由大量粒子组成的系统在一定的宏观条件下所遵从的统计规律，并用概率统计的方法求出系统的宏观性质及其变化规律。
第一章 热力学的基本规律1、物态方程（理想气体物态方程、范氏方程）理想气体物态方程：nRT V =p （n 表示的是mol 数）范式方程：()nRT nb V V an =-⎪⎪⎭⎫⎝⎛+22p （n 表示的是mol 数）2、热力学第一定律文字表述、数学表述、实质文字表述：（1）第一类永动机是不可能实现的 （2）能量守恒定律，即自然界一切物质都具有能量，能量有各种不同的形式，可以从一种形式转化为另一种形式，从一个物体传递到另一个物体，在传递和转化中能量的数量不变数学表述：ΔQ W U +=在绝热条件下，Q =0：Δ绝热W U =而在绝功条件下，W =0:Δ绝功Q U =实质：能量守恒和转换原理在热力学中的具体体现3、热容量：等容热容量、等压热容量（3种表示，分别用热量、熵、内能焓）等容热容量：V T U C ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=v (热量表示) V V T S T C ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=(熵) VVT H C ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=（内能焓表示） 等压热容量：p p p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=T V T U C P (热量表示) p p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=T H C （内能焓表示） pp ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=T S T C (熵) 4、理想气体的内能只是温度的函数（掌握自由膨胀实验特点：迅速，来不及与外界交换热量；向真空膨胀，外压为0的膨胀，所以系统不对外做功）理想气体内能函数的积分表达式为：⎰+=0v d U T C U 理想气体的焓为：RT U V U H n p +=+=理想气体的焓的积分表达式为：⎰+=0p d H T C H 理想气体的等压热容量与等容热容量之差：R C C n -v p = 等压热容量与等容热容量之比：vp C C =γ 1-n 1-n v γγγRC R C P ==∴， 5、理想气体的绝热过程，过程方程理想气体准静态绝热过程的微分方程：0d p dp 0pd dp =+=+VVV V γγ或理想气体的温度在过程中变化不大，可以把γ看做常数。
精品课件-热力学与统计物理汪志诚第五版期末总复习PPT共33页
精品课件-热力学与统计物理汪志诚第 五版期末总复习
11Байду номын сангаас不为五斗米折腰。 12、芳菊开林耀，青松冠岩列。怀此 贞秀姿 ，卓为 霜下杰 。
13、归去来兮，田蜀将芜胡不归。 14、酒能祛百虑，菊为制颓龄。 15、春蚕收长丝，秋熟靡王税。
谢谢
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i
p2
n2 p n1 n2
18
七、理想气体的化学平衡
n nb 反应度 na nb
pi pxi
定压平衡常量 K T p
i
v
v
i
i
i
piv =p v xi v
i
习题4.9，试求，在 NH3 分解为N2和H2的反应中的定压（p）平衡常量 K p T
H U pV Vp 0
在 S , p 不变的情况下，稳定平衡态的H 最小。
16
第四章：多元系的相变
一、齐次函数的欧勒定理 如果函数 f x1 , xk 满足以下关系式
f x1 ,xk m f x1 , xk
则称此函数为 x1 , xk 的 m 次齐函数i
1 1 2
3 2 2
v vi =1
i
20
第六章 近独立粒子的最概然分布
一、粒子(力学)运动状态的描述
1、经典描述 q1 ,qr , p1 , pr
量子态 2、量子描述 （ r 个量子数）
二、μ 空间: 以 q1 ,qr , p1 , pr 为直角坐标轴张成的空间 1、经典： 粒子的运动状态可用 μ 空间中的一点来描述。 2、量子： 粒子的量子态可用 μ 空间中的一个大小为 h r 相格来描述。
0
0
1 平衡时的物质的量改变： n0 2
3 n0 n0 2 1 3 n n n 平衡时的物质的量改变： 2 2 1 3 n 0 n 0 n0 n 0 平衡时的物质的量： 2 2
n0
19
i Ai 0
i
1 3 N 2 H 2 NH 3 0 2 2
B.E F .D M.B N！
在
l
al
1 时，
十、最概然分布 1、玻尔兹曼分布 2、玻色分布 3、费米分布
al l e
l
al
e l 1
l
al
e l 1
23
l
在 e 1 时，此时，玻色、费米分布都过渡到玻尔兹曼分布
6
三、链式关系、循环关系、倒数关系等
x y z y z x 1 z x y
x 1 y y z x z
循环关系
倒数关系
x x w y w y z z z
ln Z1
粒子不可分辨时
ln Z1 S Nk ln Z1 k ln N!
F NkT ln Z1
F NkT ln Z1 kT ln N!
3维 粒子
3维 粒子
v
i i
i
0
p pi
i
pi pxi
ni xi ni
i
pV TR
n
i
n1c1 pm lnT n1R ln p1 n1s1m0 S1
n2c2 p,m lnT n2 R ln p2 n2 s2m0 S2
p1 n1 p n1 n2
1 n 2 1 n0 2
平衡时的物质的量： 平衡时的物质的量：
3 n 2 3 n0 2
n0 n n0 n0
n n0
平衡时总的物质的量：
1 3 n0 + n0 +n0 1 =n0 1+ 2 2
x3 1 1+
x1
2 1+
3 x2 2 1+
f xi mf xi i
V (T , p, n1 ,nk ) V (T , p, n1 ,nk )
U (T , p, n1 ,nk ) U (T , p, n1 ,nk )
S (T , p, n1 ,nk ) S (T , p, n1 ,nk )
B
4、内能、焓、自由能、吉布斯函数、熵：状态函数
Ws U B U A H U pV
功、热量：过程量 5、物态方程
F U TS
G U TS pV S B S A A 可
dQ T
体胀系数、压缩系数、等温压缩系数
2
3、理想气体的熵
S ncV ,m ln T nR lnVm nsm0
六、玻尔兹曼系统、玻色系统、费米系统
1、粒子是否可分辨
2、个体量子态上容纳的量子数是否受限制
22
七、等概率原理-----平衡态统计物理的基础
八、系统的宏观状态、分布、系统的微观状态 九、对应于分布 a1 ，系统的微观状态数
l
N! al !
l
l
al
M .B
l 1 al ! l ! F .D B.E l 1 !al ! l l al ! l al !
1、理想气体的内能、焓、等容热容量、等压热容量
CV dU dT
C p CV nR
Cp
dH dT
C
C
V
nR 1
nR 1
只适用于理想气体
p
2、理想气体的绝热过程
pV 常数
p 1 常数 T
pV 常数
4
4、理想气体的卡诺循环
五、热机、制冷机
可逆
z z z y x w x y y x x w
链式关系
角标变换关系
7
四、雅可比行列式 五、热力学关系式的证明
8
9
10
T
11
12
第三章：单元系相变
一、热动平衡判据
(孤立系统） (等温等容）
三、重要问题
在体积 V L3 内，在 3、
p～p dp 的动量大小范围内自由粒子的量子态数？ 4Vp2 dp
四、全同、近独立粒子系统
h3
五、系统微观运动状态的描述
1、经典描述 qi1, qir, pi1, pir i 1, N
在 空间中对应着
N
个点
2、量子描述
（1）、粒子可分辨（定域） 需要确定每个粒子的量子态 （2）、粒子不可以分辨（非定域） 需要确定每个量子态上的粒子数
（单元、单相、闭系） 一、全微分形式
dU TdS pdV
dH TdS Vdp
二、麦氏关系
dF SdT pdV
dG SdT Vdp
S p V T T V S V T p p T
二、多元系的热力学基本方程
dU TdS PdV i dni
i
17
三、多元复相系的平衡条件
T T T
1 2
p1 p2 p
i i
1,2, 1
四、吉布斯相律
i 1,2,k
f k 2
五、单相化学反应的化学平衡条件 六、混合理想气体性质
四、单元系的复相平衡条件、单元化学反应的化学平衡条件 五、相图、相变 六、克拉伯龙方程
dp L dT T Vm Vm
13
3.1
证明下列平衡判据
（1）在 S ,V 不变的情况下，稳定平衡态的 U 最小。 为了判定在给定的外加约束条件下系统的某状态是否为
稳定的平衡态，设想系统围绕该状态发生各种可能的自
p1 n1 p n1 n2 p2 n2 p n1 n2
3
二、 热平衡定律 热力学第一定律
热力学第二定律
热力学第三定律
内容及数学描述
三、热容量 四、理想气体
C lim
ΔQ dQ ΔT 0 ΔT dT
U CV T V
H C p T p
S ncpm ln T nR ln p nsm0
dQ SB S A 可 A T
B
（混合理想气体） S S1 S2
n1c1 pm lnT n1R ln p1 n1s1m0 S1
n2c2 p,m lnT n2 R ln p2 n2 s2m0 S2
第七章：玻尔兹曼统计 Z e 一、玻尔兹曼统计及粒子配分函数 l 1
二、玻尔兹曼关系式及熵的意义 三、热力学量的统计表达式
U N
l
S k ln
粒子可分辨时
N ln Z1 N ln Z1 p Y V y ln Z1 S Nk ln Z1
，系统就不可能自发发生任何宏观的变化而处在稳定的
平衡状态。 在 S ,V 不变的情况下，稳定平衡态的 U 最小。
15
（2）在 S , p 不变的情况下，稳定平衡态的 H 最小。
U T S dW
S 不变
S 0
p 不变
dW pV
则有 而
U pV
U pV 0
（单元复相系）
(等温等压）
（1）熵判据 二、虚变动 （1）假想的
（2）自由能判据
（3）吉布斯函数判据
（2）各种可能的
（3）满足约束条件的
三、开系热力学基本方程
dU TdS - pdV μdn
dF SdT pdV μdn
dH TdS Vdp dn
dG SdT Vdp dn
考试时间：2015年7月2号（星期四） 8:30-10:30 考试地点：南教316
答疑时间： 2015年7月1号
答疑地点：文理楼----286