高等数学同济版第六版上册D24隐函数求导讲义教材
高等数学2_2隐函数求导

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例2.16 求由方程
在 x = 0 处的导数
确定的隐函数
解: 方程两边对 x 求导
得
dy dy 1 21x 6 0 5y 2 dx dx 6 d y 1 21x 4 dx 5 y 2
2 2
3 3 故切线方程为 y 3 ( x 2) 2 4
即
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例2.19. 求
的导数 .
解: 两边取对数 , 化为隐式
两边对 x 求导
1 y cos x ln x sin x y x sin x sin x y x (cos x ln x ) x
y O
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dy d t dx dx dt
dy
x
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抛射体轨迹的参数方程
速度的水平分量
速度的方向
垂直分量
y
dy 0 dt
在刚射出 (即 t = 0 )时, 倾角为 v2 arctan v1 v2 达到最高点的时刻 t , 高度 g
落地时刻 抛射最远距离
4
因x=0时y=0, 故
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e y xy e 确定的隐函数 y y ( x) 例2.17 求由方程 在 x 0 处的二阶导数。
解: y 是 x 的函数, 方程两边对 x 求导得
解得
e y y y xy 0 y y y . e x
高等数学课件24隐函数

隐函数是曲面的局部表示
隐函数在曲面上的应用,如求 曲面的交点、求曲面的切线等
隐函数与等值线的几何意义
隐函数:通过方程F(x,y)=0定义的函数 等值线:满足F(x,y)=c的曲线 几何意义:隐函数描述了等值线的形状和位置
应用:在物理、工程等领域中,隐函数与等值线常用于描述物理量、工程参数的变化规律和分布情况
隐函数求导公式:F(x,y)=0, y=f(x),F(x,y)对y求导
隐函数求导公式:F(x,y)=0, y=f(x),F(x,y)对y求导
隐函数求导公式:F(x,y)=0, y=f(x),F(x,y)对x求导
隐函数求导法则:F(x,y)=0, y=f(x),F(x,y)对x求导
隐函数求导公式:F(x,y)=0, y=f(x),F(x,y)对y求导
应用范围:参数方程 法适用于求解含有参 数或参数的函数,如 圆锥曲线、旋转体等
注意事项:在求解过 程中,需要注意参数 的取值范围,避免出 现错误或遗漏
反表示法
反表示法是一种求解隐函数的方法 反表示法通过将隐函数转化为显函数,然后求解显函数 反表示法适用于求解具有简单形式的隐函数 反表示法可以应用于求解一元隐函数和多元隐函数
隐函数在微积分中的应用
隐函数求导:通过隐函数求导公式,求解隐函数的导数 隐函数积分:通过隐函数积分公式,求解隐函数的积分 隐函数极值:通过隐函数极值公式,求解隐函数的极值 隐函数方程:通过隐函数方程,求解隐函数的解
隐函数在解决实际问题中的应用
物理问题:如力学、热力学、 电磁学等
工程问题:如结构力学、流体 力学、控制理论等
隐函数的性质
隐函数存在定理:如果f(x,y)=0,且f(x,y)在点(x0,y0)处连续,则存在一个开区间(x0δ,x0+δ),使得在(x0-δ,x0+δ)内,f(x,y)的零点y=φ(x)是连续可微的。
高等数学课件上第24隐函数

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汇报人:
隐函数的极值与最
05
值
极值的定义与判定
极值的定义:函数 在某点处的值大于 或等于其附近所有 点的值,称为极值
极值的分类:极大 值和极小值
极值的判定:通过 求导数,判断函数 在某点处的导数是 否为零,以及导数 的符号是否改变
极值的应用:在解 决实际问题时,如 优化问题、物理问 题等,需要找到函 数的极值,以获得 最优解或最值
添加 标题
隐函数存在定理的条件:F(x,y)在点(x0,y0)处连续可微,且F(x0,y0)=0。
添加 标题
隐函数存在定理的应用:求解隐函数、证明隐函数存在性等。
定理的证明
单击添加标题
隐函数存在定理:如果方 程F(x,y)=0在点(x0,y0)处 有定义,且F(x0,y0)=0, 那么存在一个开区间(a,b),
法线等
在物理中的应用
力学:求解力、加速度、速度等物理量 热力学:求解温度、压力、体积等物理量 电磁学:求解电场、磁场、电流等物理量 光学:求解光强、光速、折射率等物理量
在经济中的应用
价格决策:隐函数模型可以帮助企业进行价格决策,以实现利润最大化 投资决策:隐函数模型可以帮助投资者进行投资决策,以实现风险最小化 生产决策:隐函数模型可以帮助企业进行生产决策,以实现成本最小化 市场预测:隐函数模型可以帮助企业进行市场预测,以实现销售最大化
使得在(a,b)内,方程 F(x,y)=0有唯一解。
单击添加标题
证明思路:首先,假设存 在一个开区间(a,b),使得 在(a,b)内,方程F(x,y)=0 有唯一解。然后,通过证 明F(x,y)在(a,b)内连续, 以及F(x0,y0)=0,从而得
《高等数学》电子课件(同济第六版)01第一章第1节函数

复合函数在数学、物理、工程等领域有广 泛的应用。
反函数
反函数的定义
反函数是原函数关于y=x对称的函数。
反函数的性质
反函数具有原函数的性质,如连续性、可导性等。
反函数的求导法则
反函数的求导法则与原函数有关,可以通过交换x和y的导数来实现。
反函数的应用
反函数在数学、物理、工程等领域有广泛的应用,如解方程、优化问题等。
函数单调性的定义
如果对于函数的定义域内的任意两个数$x_1$和$x_2$,当$x_1 < x_2$时,都 有$f(x_1) leq f(x_2)$(或$f(x_1) geq f(x_2)$),则称函数在该区间内单调递 增(或单调递减)。
单调性的判定方法
通过比较函数在不同区间内的增减性,可以判断函数的单调性。此外,导数也 是判断函数单调性的重要工具,如果函数在某区间内的导数大于0,则函数在该 区间内单调递增;如果导数小于0,则函数单调递减。
04
函数的图像与性质
函数的图像
函数图像的概念
函数图像是表示函数值的点在平面上 的集合。通过函数图像,我们可以直 观地了解函数的形态和变化趋势。
函数图像的绘制方法
绘制函数图像通常需要确定函数的定 义域和值域,然后根据函数的解析式 ,在坐标系上标出对应的点,最后用 光滑的曲线将它们连接起来。
函数的单调性
答案与解析
$|x|$ 是偶函数。
$x^3$ 是奇函数。
判断下列函数是否为奇函 数或偶函数
01
03 02
答案与解析
$frac{1}{x}$ 是奇函数。
解析:奇函数的定义是对于定义域内的任意 $x$,都有 $f(-x) = -f(x)$;偶函数的定义是对 于定义域内的任意 $x$,都有 $f(-x) = f(x)$。 根据这些定义,可以判断出 $x^3$、$|x|$ 和 $frac{1}{x}$ 的奇偶性。
高等数学上24隐函数的导数对数求导法由参数方程所确定函数的导数

结束
若函数 xy ((tt))二阶可 , 导
d2 y dx2
d (dy) dx dx
d ((t)) dt dt (t) dx
d2y dx 2
d dt
(t ) ( t )
dx
dt
(t)( t) 2( t)(t)(t)1 (t)
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x a(t sint) y a(1cost)
x a cos3 t
y
a
sin 3
t
2
2
2
x3 y3 a3
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x2 y2 axa x2 y2
a(1cost)
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ea
a
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例8 一汽球从离5开 0m 0处 观离 察地 员面铅
上升 ,其速率 14m 0为 /mi.当 n 气球高 50m 度 0时,为
观察员视线的 率仰 是角 多 ? 增 少加
解 设t时 刻 ,气球上升h高 ,观度 察为 员 视 线
的 仰 角 ,则 为
tan h (相关方程)
500
四、隐函数的导数 对数求导法 由参数方程所确定函数的导数
隐函数的导数 对数求导法由参数 方程所确定函数的导数
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1、隐函数的导数 P102
定义: 设在方程 F(x, y) 0中,当x取某区 间内的任意值 , 相时应地总有满足这的方程 唯一y的值存,在 那么就说方F程 (x, y) 0在 该区间内确定了一函个数y隐 f (x).
同济版高等数学教材目录

同济版高等数学教材目录一、微积分基础1. 实数及数列1.1 实数1.1.1 不等式与绝对值1.1.2 数列与极限1.2 数列极限的计算1.2.1 无穷序列与无穷数列1.2.2 数列极限存在的判定2. 函数与连续性2.1 函数的概念与性质2.1.1 函数的定义与表示法2.1.2 基本初等函数2.1.3 一次函数与二次函数2.2 函数的极限与连续性2.2.1 函数极限的定义与性质2.2.2 函数的连续性与间断点2.2.3 闭区间连续函数的性质3. 导数与微分3.1 导数的概念与性质3.1.1 导数的定义与表示法3.1.2 导函数的求法3.1.3 连续与可导的关系3.2 导数的计算与应用3.2.1 基本初等函数的导数3.2.2 导数的四则运算3.2.3 函数的单调性与极值4. 微分中值定理与导数的应用4.1 微分中值定理4.1.1 罗尔定理4.1.2 拉格朗日中值定理4.2 函数的单调性与凹凸性4.2.1 函数单调性的判定与应用 4.2.2 函数凹凸性的判定与应用4.3 泰勒公式与高阶导数4.3.1 泰勒公式与拉格朗日余项4.3.2 函数的高阶导数及其应用二、数列与级数1. 数列极限的概念与性质1.1 数列极限的定义1.2 数列极限存在的判定1.2.1 单调有界准则1.2.2 夹逼准则1.3 数列极限的运算与性质2. 函数的极限与连续性2.1 函数极限的定义与性质2.2 函数连续性的定义与性质2.3 连续函数的性质与运算3. 无穷级数3.1 数项级数的概念与性质3.2 收敛级数的判定方法3.2.1 正项级数的判别法3.2.2 任意项级数的判别法3.3 幂级数与函数展开3.3.1 幂级数的概念与性质3.3.2 幂级数的收敛半径3.3.3 幂级数的函数展开4. 函数的泰勒展开4.1 函数的泰勒展开与麦克劳林展开 4.2 一些常用函数的泰勒展开4.3 泰勒展开与函数的逼近三、多元函数微分学1. 多元函数的极限与连续性1.1 多元函数的概念与性质1.2 多元函数的极限定义与性质1.3 多元函数的连续性定义与性质2. 偏导数与全微分2.1 多元函数的偏导数定义2.2 偏导数的计算与性质2.3 全微分的概念与计算3. 多元函数的微分法及其应用3.1 隐函数的求导法3.2 多元复合函数的求导法3.3 一阶全微分的应用3.3.1 方向导数与梯度3.3.2 最小值与最大值问题4. 二重积分的计算与应用4.1 二重积分的概念与性质4.2 二重积分的计算方法4.2.1 二重积分的累次积分法4.2.2 坐标变换法与极坐标法4.3 二重积分的应用4.3.1 质心与形心的计算4.3.2 二重积分在物理问题中的应用四、无穷级数及多元函数积分学1. 无穷级数的收敛1.1 无穷级数的概念与性质1.2 收敛级数的判定方法1.3 幂级数的性质与运算2. 曲线与曲面积分2.1 第一型曲线积分2.2 第二型曲线积分2.3 曲线积分的应用2.3.1 质量与质心的计算2.3.2 曲线积分在环线积分中的应用3. 曲面积分3.1 曲面积分的概念与性质3.2 双重积分的计算方法3.3 曲面积分的应用3.3.1 质量与质心的计算3.3.2 曲面积分在流量计算中的应用4. 三重积分的计算4.1 三重积分的概念与性质4.2 三重积分的计算方法4.2.1 三重积分的累次积分法4.2.2 坐标变换法与球坐标法4.3 三重积分的应用4.3.1 质量与质心的计算4.3.2 三重积分在物理问题中的应用以上是同济版高等数学教材的目录,涵盖了微积分基础、数列与级数、多元函数微分学、无穷级数及多元函数积分学等内容。
同济大学高等数学第六版上导数的概念公开课一等奖优质课大赛微课获奖课件

法线方程为 y 2 1 ( x 1), 即 2x 8 y 15 0.
42
第22页
2.物理意义 非均匀改变量瞬时改变率.
变速直线运动:路程对时间导数为物体瞬时 速度.
v(t) lim s ds . t 0 t dt
交流电路:电量对时间导数为电流强度. i(t) lim q dq . t 0 t dt
在 x 1处不可导.
0
1
x
第26页
3. 函数 f ( x)在连续点的左右导数都 不存在
(指摆动不定) , 则 x0点不可导 .
比如,
f
(
x
)
x
sin
1 x
,
0,
x 0, x0
y
1
-1/π 0 1/π
x
在x 0处不可导.
第27页
4. 若f ( x0 ) , 且在点 x0的两个单侧导数 符号相反 , 则称点 x0为函数 f ( x)的尖点 (不可导点) .
★ 导数概念是概括了各种各样改变率而得出 一个更普通、更抽象概念, 它撇开了变量所代表 特殊意义, 而纯正从数量方面来刻画改变率本质
★ 点导数是因变量在点 x0处的变化率,它 反映了因变量随自变量的变化 而变化的快
慢程度.
★
y x
是y在以x0和x0
x为端点的区间上的
平均变化率
第9页
★ 如果函数 y f ( x)在开区间 I 内的每点 处都可导, 就称函数 f ( x)在开区间 I 内可导.
y f (x)
N
T
CM
极限位置即
o
x0
xx
MN 0, NMT 0. 设 M ( x0 , y0 ), N ( x, y).
高等数学,同济大学第六版,24

上式两边x求 对导得 y 1 1 2 1 y x1 3(x1) x4
y(x (x 1 )4 3 )2 x e x1[x1 13 (x 1 1 )x2 4 1 ]
数 , 则 dy = _ _ _ _ _ _ __ , d 2 y _ _ _ _ _ __ _ .
dx ( 1 ,1 )
dx 2
2 、 曲 线 x 3 y 3 xy 7 在 点 ( 1 , 2 ) 处 的 切 线 方 程
是 ___________.
3、
曲
线
x y
t t
例5 设 函 y数 y(x)由 方x程 ef(y) ey确,定
其f中 具 有 二 阶 f导 1,求 数 y. 且
解 关系式两边取对数得 ln xf(y)y
上式两边x求 对导得 1f(y)yy (1)
x
y
1
(2)
(1)式两边再x求 对导得 x(1f(y))
x 1 2f(y )y 2f(y )y y yxx 22f(1(y)fy(2y ) 1 ) (2) f(xy 2)(1 (1f (fy)(3 y ))2 )
2
2
yaxa(1) 即yxa(2)
2
2
例7
求
由 dy
方xy程aacsion33stt
表
示
的
函
数
的
二 .
解
dy dx
dt dx
3asin2 tcost 3aco2st(si nt)
tatn
dt
d dx
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(t)0时, 有
dy dx
dy dt d t dx
dy dt
1 dx
(t) (t)
(t)0时, 有
dt
dx dy
dx d t dt dy
dx dt
1 dy
(此时看成 x 是 y 的函数 ) d t
(t) (t)
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若上述参数方程中(t),(t)二阶可导, 且 (t)0,
dy dx
x
0
.
解: 方程两边对 x 求导
d(y52yx3x7)0 dx
得
5 y 4 d y 2 d y 121x60
dx dx
dy dx
15y421x26
因x=0时y=0,
故
dy dx
x
0
1 2
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例3. 求 yxsixn(x0)的导数 .
第四节
第二章
隐函数和参数方程求导
相关变化率
一、隐函数的导数 二、由参数方程确定的函数的导数 三、相关变化率
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一、隐函数的导数
若由方程 F(x,y)0可确定 y 是 x 的函数 , 则称此
函数为隐函数 .
由 yf(x)表示的函数 , 称为显函数 . 例如, xy310可确定显函数 y3 x1
v1
,
垂直分量
dy dt
v2
gt
,
速度的方向 tan v2 gt
v1
y
在刚射出 (即 t = 0 )时, 倾角为
arctanv2
O
v1
达到最高点的时刻 tv 2 , 高度 y Nhomakorabeag
t
v2
g
1 2
v22 g
落地时刻 t 2 v 2 , 抛射最远距离 x
g
t
2v2 g
2v1v2 g
dy0 dt
y52yx3x70可确定 y 是 x 的函数 , 但此隐函数不能显化 .
隐函数求导方法: F(x,y)0
两边对 x 求导( 注意 y = y(x) )
d F(x, y) 0 (含导数 y 的方程)
dx
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例1. 求由方程 y52yx3x70确定的隐函数
yy(x) 在
x
=
0
处的导数
x
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例6. 设由方程 tx2 t2 y 2tsiyn1(01)
确定函数 yy(x),求 d y . dx
解: 方程组两边对 t 求导 , 得
dx 2t2
dt
2t d y coydsy 0
dt
dt
d x 2(t 1) dt dy 2t
dt 1cosy
故
dy dx
dy dt
例7. 一气球从离开观察员500 m 处离地面铅直上升,
其速率为 14m 0 mi,n当气球高度为 500 m 时, 观察员
视线的仰角增加率是多少?
解: 设气球上升 t 分后其高度为h , 仰角为 ,
则 tan h
500
h
两边对 t 求导
500
sec2 d 1 d h
d t 500 d t
t2
,
y 1t
dy 1; dx t
d2 y d x2
1 t2
t
1 t3
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例5. 抛射体运动轨迹的参数方程为 yx vv2 1tt1 2gt2
求抛射体在时刻 t 的运动速度的大小和方向.
解: 先求速度大小:
速度的水平分量为
dx dt
v1
,
垂直分量为
dy dt
v2
gt
,
dx dt
(t1)(1tcoys)
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三、相关变化率
x x (t),y y (t)为两可导函数
x, y之间有联系
dx , dy dt dt
之间也有联系
相关变化率问题解法:
称为相关变化率
找出相关变量的关系式
对 t 求导
得相关变化率之间的关系式
求出未知的相关变化率
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则由它确定的函数 yf(x)可求二阶导数 .
x(t)
利用新的参数方程 dy (t) ,可得 dx (t)
d2 y d x2
d (dy) dx dx
d (dy) ddtx dt dx ddyt
(t)(t)(t)(t)
2 (t)
(t)
(t)(t)3 ( t)(t)(t)记
yx xy x3
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lnyvlnu
1 y vlnu u v
y
u
yuv(vlnuuv) u
注意: yuvlnuvvuv1u
按指数函数求导公式
按幂函数求导公式
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2) 有些显函数用对数求导法求导很方便 .
例如, y b a x b x a a x b(a 0,b 0,b a 1 )
2
对 x 求导
y 1 1 1 1 1
y 2 x 1 x 2 x 3 x4
y1 (x1)(x2) 1111
2 (x3)(x4) x 1x2x3x4
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二、由参数方程确定的函数的导数
若参数方程
x y
(t) (t)
可确定一个 y 与 x 之间的函数
关系, (t),(t)可导, 且 [(t)]2 [(t)]2 0,则
两边取对数
lny x ln a a[ln bln x] b[ln xln a] b
两边对 x 求导
y ln a a b
y
bxx
yb axb xaa xbln
a b
a x
b x
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又如,
y
(x1)(x2) (x3)(x4)
两边取对数
(lnu )u u
ln y 1 ln x 1ln x2 lx n 3 lx n 4
故抛射体速度大小
v
(dx)2 (dy)2 dt dt
v12(v2g)t2
再求速度方向 (即轨迹的切线方向):
设 为切线倾角, 则
y
tan d y
dx
dy dt
d x v2 gt
dt
v1
O
x
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抛射体轨迹的参数方程
x v1t y v2t 12gt2
速度的水平分量
dx dt
注意 : 已知 d y dx
(t) , (t)
d2 y d x2
((tt))
?
对谁求导?
例4. 设
xf(t) y tf(t)f(t), 且
f(t)0,求
d d
2
x
y
2
.
解:
d d
y x
t f (t) f (t)
t,
d2 y d x2
1 f (t)
练习: 书P112 题8(1)
解:
x
1 2
解: 两边取对数 , 化为隐式
ln ysixn ln x
两边对 x 求导
1 y
y
cx o ls x n sin x
x
yxsix(n co xlsn x six)n x
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说明:
1) 对幂指函数 y u v ,其 u u 中 (x )v , v (x )可,用对数
求导法求导 :