材料力学课本
801材料力学参考书目和考试范围(2017)

801材料力学(2017)
参考书目:《材料力学》(I、II)刘鸿文主编,第五版,高等教育出版社2011,1 考试范围:
✧杆件变形的基本形式;
✧拉伸、压缩与剪切的强度条件及变形计算;
✧圆轴扭转的应力、强度、变形的计算;
✧受弯杆件剪力和弯矩的计算方法,掌握绘制剪力图和弯矩图的方法;
✧地求弯曲正应力和弯曲强度的计算,弯曲切应力的求解方法;
✧用积分法和叠加法求解弯曲变形问题,静不定梁的概念及求法;
✧二向应力状态的解析法和图解法,四种强度理论;
✧组合变形的分析方法,求解弯曲与拉伸或压缩的强度计算和扭转与弯曲的强
度计算;
✧压杆稳定的概念,正确求解压杆的稳定问题;
✧掌握动静法的方法,正确求解冲击时的应力和变形。
材料力学课件第3-4章

L M x( x) d x
0 GIP (x)
28
3.5 圆轴扭转时的变形与刚度条件
二. 刚度条件
对等直轴:
d
dx
Mx GIP
单位长度的扭转角
等直圆轴扭转
max
M x max GIP
180
[ ](o /m)
对阶梯轴: 需分段校核。
max
M x max GIP
180
[ ](ο /m)
2. 给出功率, 转速
(kw)
Me = 9549
P n
(N. m)
(r/min)
5
3.2 外力偶矩的计算 扭矩和扭矩图 二.横截面上的内力
截面法求内力: 截,取,代,平
Mx 称为截面上的扭矩
Mx 0 Mx Me 0 即 Mx Me
按右手螺旋法:
指离截面为正,
M x 指向截面为负。
6
3.2 外力偶矩的计算 扭矩和扭矩图
10
3.3 薄壁圆筒的扭转 纯剪切
一. 薄壁筒扭转实验
nm
t
实验观察 分析变形
x
r
nm l
mn没变 x = 0
x = 0
Me
nm
γ
Me
φ
x
r没变 = 0
= 0
nm
Me
nm
Mx
x
n m Mx
11
3.3 薄壁圆筒的扭转 纯剪切
Me Mx
nm
Mx
n m Mx
由于轴为薄壁,所以认
为 沿t 均布.即 =C
max
M x max Wp
31.5 103 m
M x max d 3
16
材料力学课件PPT

力学性质:在外力作用下材料在变形和破坏方面所 表现出的力学性能
一
试
件
和
实
常
验
温
条
、
件
静
载
材料拉伸时的力学性质
材料拉伸时的力学性质
二 低 碳 钢 的 拉 伸
材料拉伸时的力学性质
二 低碳钢的拉伸(含碳量0.3%以下)
e
b
f 2、屈服阶段bc(失去抵抗变 形的能力)
b
e P
a c s
s — 屈服极限
(二)关于塑性流动的强度理论
1.第三强度理论(最大剪应力理论) 这一理论认为最大剪应力是引起材料塑性流动破坏的主要
因素,即不论材料处于简单还是复杂应力状态,只要构件危险 点处的最大剪应力达到材料在单向拉伸屈服时的极限剪应力就 会发生塑性流动破坏。
这一理论能较好的解释塑性材料出现的塑性流动现象。 在工程中被广泛使用。但此理论忽略了中间生应力 2的影响, 且对三向均匀受拉时,塑性材料也会发生脆性断裂破坏的事 实无法解释。
许吊起的最大荷载P。
CL2TU8
解: N AB
A [ ]
0.0242 4
40 106
18.086 103 N 18.086 kN
P = 30.024 kN
6.5圆轴扭转时的强度计算
圆轴扭转时的强度计算
▪ 最大剪应力:圆截面边缘各点处
max
Tr
Ip
max
Wp T
Wp
Ip r
—
抗扭截面模量
3、强化阶段ce(恢复抵抗变形
的能力)
o
b — 强度极限
4、局部径缩阶段ef
明显的四个阶段
1、弹性阶段ob
刘鸿文版材料力学(第五版全套356页)

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材料力学第三章-PPT

Me3
r / min
Me1 15915 N m
2
3
Me2 Me3 4774.5 N m
Me4 6366 N m
Me1 n Me4
1
4
6366 N·m
+
2)画扭矩图
4774.5 N·m
9549 N·m
【课堂练习】若将
Me2
Me4
从动轮3与4对调如
18
Me1 n Me3
图,试作扭矩图、
2
BC段内:
2,max
T2 Wp 2
π
14103 71.3MPa 100 103 3
3)校核强度
16
2,max >1,max且2,max<[ ] = 80MPa,满足强度条件、
36
§3-5 等直圆杆扭转时得变形·刚度条件
Ⅰ、 扭转时得变形
等直圆杆得扭转变形可用两个横截面得
相对扭转角(相对角位移) j 来度量。
GIP
j Tl 180 GIP
—单位为度 (º)
若圆轴在第i段标距li内Gi、IPi、Ti为常 数,则相对扭转角:
n
j
T i li
—单位为弧度(rad)
i1 Gi I Pi
n
j
T i li 180 —单位为度 (º)
i1 Gi I Pi
39
【例3-4】钢制实心圆轴中,M1=1 592 N·m,M2 = 955 N·m,M3 = 637 N·m,lAB = 300 mm,lAC = 500 mm,d = 70 mm ,切变模量G = 80 Gpa、试求横截面C 相对于
Me
Me
FS左=τ左dydz
FS右=τ右dydz
材料力学(全套课件P)孙训方版_图文

§2 材料力学与生产实践的关系
人类历史有多久,力学的历史就 有多久。
“力”是人类对自然的省悟。
经计算,符合现代力学原理.
用竹索做成悬索桥,以充分利用竹材的拉伸强度。
物理和理论力学: 运动的一般规律(质点 刚体) 质点:只有质量,没有大小. 刚体:有质量,有大小,但没有变形. 变形体:有质量,有大小,有变形. 质点----刚体----变形体, 人类认识的深化.
静力关系
几何变形
平面假设
原为平面的横截面在 杆变形后仍为平面
σ——正应力 FN——轴力 A——横截面面积 σ的符号与FN轴力符号相同
例题2.5
试计算图示杆件1-1、2-2、和3-3截面上的正 应力.已知横截面面积A=2×103mm2
1
2
3
20KN
20KN
40KN 40KN
1
2
3
40kN
20kN
建立力学模型:
认 销 C处为钉的B重、螺量C栓W理连位想接于化,构为其架光约A滑B束C销既平钉不面。像内光,滑因销此钉可可作自为由平转面动力,系也问不题像来固定端那 处 样理毫。无转动的可能,而是介于两者之间,并与螺栓的紧固程度有关。
§1 轴向拉伸与压缩的概念
受力特征:外力合力的作用线与杆件的轴线重合 变形特征:轴向伸长或缩短
实验:
设一悬挂在墙上的弹簧秤,施加初拉 力将其钩在不变形的凸缘上。
若在弹簧的下端施加砝码,当所加砝 码小于初拉力时,弹簧秤的读数将保 持不变;当所加砝码大于初拉力时, 则下端的钩子与凸缘脱开,弹簧秤的 读数将等于所加砝码的重量。
实际上,在所加砝码小于初拉力时, 钩子与凸缘间的作用力将随所加砝码 的重量而变化。凸缘对钩子的反作用 力与砝码重量之和,即等于弹簧秤所 受的初拉力。
力学课件材料力学第一章 绪论.doc

第一章绪论在理论力学中,主要研究了物体在载荷作用下的平衡和运动规律。
但对物体是否能承受载荷,或者说在载荷作用下物体是否会失效这个问题并没有回答,而这是物体平衡和运动的前提。
这个问题正是材料力学所要研究和试图解决的。
在本章则主要讨论材料力学的研究对象和任务,初步建立起变形固体的…些基本概念,为后面的学习打下基础。
第一节变形固体及其理想化由于理论力学主要研究的是物体的平衡和运动规律,因此将研究对象抽象为刚体。
而实际上,任何物体受载荷(外力)作用后其内部质点都将产生相对运动,从而导致物体的形状和尺寸发生变化,称为变形。
例如,橡皮筋在两端受拉后就发生伸长变形;工厂车间中吊车梁在吊车工作时,梁轴线由直变弯,发生弯曲变形。
可变形的物体统称为变形固体。
物体的变形可分为两种:一种是当载荷去除后能恢复原状的弹性变形;另一种是当载荷去除后不能恢复原状的塑性变形。
工程中绝大多数物体的变形是弹性变形,相应的物体称为弹性体。
如果物体的弹性变形大小与载荷成线性关系,则称为线弹性变形,相应的物体材料称为线弹性材料。
大多数金属材料当载荷在一定范围内产生的是线弹性变形。
变形固体的组织构造及其物理性质是十分复杂的,在载荷作用下产生的物理现象也是各式各样的,每门课程根据自身特定的目的研究的也仅仅是某…方面的问题。
为了研究方便,常常需要舍弃那些与所研究的问题无关或关系不大的属性,而保留主要的属性,即将研究对象抽象成•种理想的模型,如在理论力学中将物体看成刚体。
在材料力学中则对变形固体作如下假设:1.连续性假设。
假设物质毫无空隙地充满了整个固体。
而实际的固体是由许多晶粒所组成, 具有不同程度空隙,而且随着载荷或其它外部条件的变化,这些空隙的大小会发生变化。
但这些空隙的大小与物体的尺寸相比极为微小,可以忽略不计,于是就认为固体在其整个体积内是连续的。
这样,就可把某些力学量用坐标的连续函数来表示。
2.均匀性假设。
假设固体内各处的力学性能完全相同。
工程力学北京科技大学版材料力学部分

整理ppt
3
§1-2 轴向拉压时的内力 Internal force
1. 内力: 由于外力的作用引起的构件各部分之间的附加内力.
2. 截面法 Method of Sections:
以特殊的例题说明求内力的一般方法.
(1)切 假想切开(一刀两断);
P
(2)去 去掉一半(原则上哪一半均可);
P
(3)代 代以内力(最好代以正内力).
强度极限 b ultimate strength
颈缩阶段: 颈缩现象.
延伸率
= [(l1 – l) / l] 100%
断面收缩率 = [(A – A1) / A] 100%
2. 加载-卸载实验
(1-7) (1-8)
卸载定律: 卸载过程中应力和应变按直线变化
弹性阶段: 弹性现象, 弹性极限 e elastic limit
3. 加载-卸载-重新加载实验
冷作硬化现象 Phenomenon of Cold-working :
试件加载超过屈服极限,卸载后重新加载引起比例极限增加和残余变形减少
的现象.
基本假设: 假设材料是均匀, 连续和各向同性的.
杆件的基本变形有: 轴向拉压, 剪切, 扭转与弯曲.见P.4
组合变形: 叠加基本变形的结果.
整理ppt
2
第一章 轴向拉伸与压缩
Axial Tension and Compression
§1-1 实例与问题的抽象:
受拉之杆曰杆。如活塞杆、连杆、柱等。其受力简图为:
(4)实验证明
NdAA, A
N.
A
(1-1)
圣维难原理 St. Venant's Principle :在远离(一个特性常数)加力处的应 力分布, 只与加力的合力有关, 而与加力方式无关.
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材料力学电子教材淮阴工学院建筑工程系2006.12主要符号表符号AD、dEFF crF dF NF QGI y、I zI PI yzi y、i z k d M、M y、M z M x M eM sM uNnn rn stpPqR、rrS y、S zT tV cVεv dv vvεW 含义面积直径弹性模量集中力临界力动荷载轴力剪力切变模量惯性矩极惯性矩惯性积惯性半径动荷因素弯矩扭矩外力偶矩屈服弯矩极限弯矩循环次数安全因素,转速疲劳安全因素稳定安全因素总应力,压强功率均布荷载集度半径循环特征面积矩,静矩扭转外力偶矩时间余应变能应变能形状改变能密度体积改变能密度应变能密度重力,外力功,弯曲截面系数符号W cW PwθφγΔΔlεεuλµνσσbσbsσcrσ dσ eσpσrσsσuσ-1[σ]τ[τ]含义余功扭转截面系数挠度梁横截面转角,单位长度相对扭转角,体积应变相对扭转角,折减因数切应变位移伸长(缩短)变形线应变极限应变柔度长度系数泊松比正应力强度极限挤压应力临界应力动应力弹性极限比例极限相当应力,疲劳极限屈服极限极限应力对称循环疲劳极限容许正应力切应力容许切应力第一章绪论·基本概念§1-1 材料力学的任务§1-2 变形固体的概念及其基本假设§1-3 杆件及其变形形式§1-4 应力§1-5 位移和应变§1-6 材料力学的特点思考题思考题习题第二章轴向拉伸和压缩§2-1 概述§2-2 拉压杆件横截面上的正应力§2-3 应力集中的概念§2-4 拉压杆件的变形§2-5 拉伸和压缩时材料的力学性质§2-6 几种新材料的力学性质简介§2-7 拉压杆件的强度计算§2-8 拉压超静定问题§2-9 拉压杆联接件的强度计算思考题习题第三章扭转§3-1 概述§3-2 圆杆扭转时的应力§3-3 圆杆扭转时的变形·扭转超静定问题§3-4 扭转时材料的力学性能§3-5 扭转圆杆的强度计算和刚度计算§3-6 非圆截面杆的扭转思考题习题第四章平面弯曲§4-1 概述§4-2 梁横截面的正应力§4-3 梁横截面的切应力§4-4 梁的强度计算§4-5 非对称截面梁的平面弯曲·开口薄壁截面的弯曲中心§4-6 梁的极限弯矩和极限荷载法强度计算§4-7 梁的挠度和转角§4-8 梁的挠曲线近似微分方程§4-9 积分法计算梁的变形§4-10 叠加法计算梁的变形§4-11 梁的刚度计算§4-12 简单超静定梁思考题习题第五章应力状态分析§5-1 应力状态的概念§5-2 平面应力状态分析§5-3 基本变形杆件的应力状态分析§5-4 三向应力状态的最大应力§5-5 广义胡克定律·体积应变§5-6 应变能和应变能密度思考题习题第六章强度理论§6-1 强度理论的概念§6-2 四种常用的强度理论§6-3 莫尔强度理论§6-4 强度理论的应用思考题习题第七章组合变形杆件的应力分析与强度计算§7-1 概述§7-2 斜弯曲§7-3 拉伸(压缩)与弯曲的组合§7-4 偏心压缩(拉伸)§7-5 截面核心§7-6 弯曲与扭转的组合思考题习题第八章压杆稳定§8-1 压杆稳定性的概念§8-2 细长压杆的临界力§8-3 压杆的柔度与压杆的非弹性失稳§8-4 压杆的稳定计算§8-5 提高压杆稳定性的措施思考题习题第九章动荷载和交变应力§9-1 概述§9-2 构件作匀加速直线运动和匀速转动时的应力§9-3 构件受冲击时的应力和变形§9-4 交变应力和疲劳破坏§9-5 交变应力的特性和疲劳极限§9-6 钢结构构件的疲劳计算思考题习题第十章杆件变形计算的能量法§10-1 概述§10-2 杆件的弹性应变能§10-3 虚力原理§10-4 卡氏第二定理§10-5 莫尔定理思考题习题附录A 平面图形几何性质习题附录B 型钢表习题答案参考文献作为绪论,本章将介绍材料力学的任务、研究范畴、研究对象、研究的基本方法以及材料力学课程的特点。
在材料力学中,是将物体作为变形固体,研究的对象是杆件。
因此,本章还将介绍变形固体的基本假设,杆件变形的基本形式,受力杆件中的应力、变形、位移和应变等重要的概念。
第一章绪论·基本概念§1–1材料力学的任务§1 - 2变形固体的概念及其基本假设§1–3杆件及其变形形式§1 - 4应力一、外力和内力的回顾二、应力§1 - 5 位移和应变一、位移二、应变§1 - 6 材料力学的特点思考题习题返回总目录—1—第一章绪论·基本概念§1–1材料力学的任务建筑物、机器等是由许多部件组成的,例如建筑物的组成部件有梁、板、柱和承重墙等,机器的组成部件有齿轮、传动轴等。
这些部件统称为构件(member)。
为了使建筑物和机器能正常工作,必须对构件进行设计,即选择合适的尺寸和材料,使之满足一定的要求。
这些要求是:1.强度(strength)要求构件抵抗破坏的能力称为强度。
构件在外力作用下必须具有足够的强度才不致发生破坏,即不发生强度失效(failure)。
2.刚度(rigidity)要求构件抵抗变形的能力称为刚度。
在某些情况下,构件虽有足够的强度,但若刚度不够,即受力后产生的变形过大,也会影响正常工作。
因此设计时,必须使构件具有足够的刚度,使其变形限制在工程允许的范围内,即不发生刚度失效。
3.稳定性(stability)要求构件在外力作用下保持原有形状下平衡的能力称为稳定性。
例如受压力作用的细长直杆,当压力较小时,其直线形状的平衡是稳定的;但当压力过大时,直杆不能保持直线形状下的平衡,称为失稳。
这类构件须具有足够的稳定性,即不发生稳定失效。
一般说来,强度要求是基本的,只是在某些情况下,才对构件提出刚度要求。
至于稳定性问题,只有在一定受力情况下的某些构件才会出现。
为了满足上述要求,一方面必须从理论上分析和计算构件受外力(external force)作用产生的内力(internal force)、应力(stress)和变形(deformation),建立强度、刚度和稳定性计算的方法;另一方面,构件的强度、刚度和稳定性与材料的力学性质(mechanical properties) 有关,而材料的力学性质需要通过试验确定。
此外,由于理论分析要根据对实际现象的观察进行抽象简化,对所得结果的可靠性也要用试验来检验。
材料力学(mechanics of materials) 的任务就是从理论和试验两方面,研究构件的内力、应力和变形,在此基础上进行强度、刚度和稳定性计算,以便合理地选择构件的尺寸和材料。
必须指出,要完全解决这些问题,还应考虑工程上的其它问题,材料力学只是提供基本的理论和方法。
在选择构件的尺寸和材料时,还要考虑经济要求,即尽量降低材料的消耗和使用成本低的材料;但为了安全,又希望构件尺寸大些,材料质量高些。
这两者之间存在着一定的矛盾,材料力学则正是在解决这些矛盾中产生并不断发展的。
材料力学作为一门科学,一般认为是在17 世纪开始建立的。
此后,随着生产的发展,各国科学家对与构件有关的力学问题,进行了广泛深入的研究,使材料力学这门学科得到了长足的发展。
长期以来,材料力学的概念、理论和方法已广泛应用于土木、水利、船舶与海洋、机械、化工、冶金、航空与航天等工程领域。
计算机以及实验方法和设备的飞速发展和广泛应用,为材料力学的工程应用提供了强有力的手段。
—2—§1 - 2变形固体的概念及其基本假设固体在外力作用下所产生的物理现象是各种各样的,而每门学科仅从自身的特定目的出发去研究某一方面的问题。
为了研究方便,常常需要舍弃那些与所研究的问题无关或关系不大的特征,而只保留主要的特征,将研究对象抽象成一种理想的模型(model)。
例如在刚体静力学和动力学中,为了从宏观上研究物体的平衡和机械运动的规律,可将物体看作刚体。
在材料力学中,所研究的是构件的强度、刚度和稳定性问题,这就必须考虑物体的变形,即使变形很小,也不能把物体看作刚体。
研究变形固体的力学称为固体力学或变形体力学。
材料力学是固体力学中的一个分支。
变形固体的组织构造及其物理性质是十分复杂的,为了抽象成理想的模型,通常对变形固体作出下列基本假设:(1)连续性假设(assumption of continuity) 假设物体内部充满了物质,没有任何空隙。
而实际的物体内当然存在着空隙,而且随着外力或其它外部条件的变化,这些空隙的大小会发生变化。
但从宏观方面研究,只要这些空隙的大小比物体的尺寸小得多,就可不考虑空隙的存在,而认为物体是连续的。
(2)均匀性假设(assumption of homogeneity) 假设物体内各处的力学性质是完全相同的。
实际上,工程材料的力学性质都有一定程度的非均匀性。
例如金属材料由晶粒组成,各晶粒的性质不尽相同,晶粒与晶粒交界处的性质与晶粒本身的性质也不同;又如混凝土材料由水泥、砂和碎石组成,它们的性质也各不相同。
但由于这些组成物质的大小和物体尺寸相比很小,而且是随机排列的,因此,从宏观上看,可以将物体的性质看作各组成部分性质的统计平均量,而认为物体的性质是均匀的。
(3)各向同性假设(assumption of isotropy) 假设材料在各个方向的力学性质均相同。
金属材料由晶粒组成,单个晶粒的性质有方向性,但由于晶粒交错排列,从统计观点看,金属材料的力学性质可认为是各个方向相同的。
例如铸钢、铸铁、铸铜等均可认为是各向同性材料。
同样,像玻璃、塑料、混凝土等非金属材料也可认为是各向同性材料。
但是,有些材料在不同方向具有不同的力学性质,如经过辗压的钢材、纤维整齐的木材以及冷扭的钢丝等,这些材料是各向异性材料。
在材料力学中主要研究各向同性的材料。
变形固体受外力作用后将产生变形。
如果变形的大小较之物体原始尺寸小得多,这种变形称为小变形(small deformation)。
材料力学所研究的构件,受力后所产生的变形大多是小变形。