流体力学第十一章.

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化工原理课件 第十一章 气液传质设备

化工原理课件 第十一章 气液传质设备

比表面积 填料特性 空隙率
填料因子
类型: 个体填料
规整填料
在选择填料时,一般要求:
比表面积及空隙率要大,
填料的润湿性要好,
气体通过能力大,阻力小,
液体滞留量小,
单位体积填料的重量轻, 造价低,并有足够的机械强度。
《化工原理》电子教案/第十一章
六、塔板负荷性能图
设计出的塔板结构是否合理,是否能满足上述各项流 体力学性能良好的要求,需要检验。
检验的方法就是绘制塔板负荷性能图(理论上,每块 塔板都有一个负荷图)。
《化工原理》电子教案/第十一章
29/58
VG
操作弹性=气量上限 气量下限
液相下限线
六、塔板负荷性能图
过量液沫夹带线
液泛线
操作点1
了不少于80种的各 种类型塔板。
缺点:结构复杂,制造成本高,压降大,液泛气速
筛 孔 型
低,故生产能力较小。
浮 阀 型
喷 射 型 :
其 它 型 :
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《化工原理》电子教案/第十一章
二、板式塔类型
泡 罩 型
筛 孔 型
特点:结构简单、造价低、压降小、生产能
浮 阀 型 喷 射 型 :
1、漏液
2、液沫夹带
3、液泛
4、气泡夹带
5、塔板上的液面落差
6、塔板上液体的返混
7、气体通过塔板的压降
8、液体停留时间
23/58
《化工原理》电子教案/第十一章
四、塔板的流体力学性能
1、漏液 ----- 一定存在,不可避免。
严重漏液----不允许,是塔的不良操作现象之一。
不良后果:降低板效,严重时使板上不能积液。 产生的原因:气速过小,或液体分布严重不均。

最新《力学》漆安慎(第二版)答案11章

最新《力学》漆安慎(第二版)答案11章

力学(第二版)漆安慎习题解答第十一章流体力学第十一章 流体力学基本知识小结⒈理想流体就是不可压缩、无粘性的流体;稳定流动(或称定常流动)就是空间各点流速不变的流动。

⒉静止流体内的压强分布相对地球静止:gh p p gdy dp ρρ=--=21,(h 两点间高度)相对非惯性系静止:先找出等压面,再采用与惯性系相同的方法分析。

⒊连续性方程:当不可压缩流体做稳定流动时,沿一流管,流量守恒,即=∆=∆=2211s v s v Q 恒量⒋伯努力方程:当理想流体稳定流动时,沿一流线,=++221v gh p ρρ恒量⒌粘性定律:流体内面元两侧相互作用的粘性力与面元的面积、速度梯度成正比,即ηη.s f dydv ∆=为粘性系数,与物质、温度、压强有关。

⒍雷诺数及其应用 l vlR e ,ηρ=为物体某一特征长度 ⑴层流、湍流的判据:,湍流,层流;临临e e e e R R R R ><⑵流体相似律:若两种流体边界条件相似,雷诺数相同,则两种流体具有相同的动力学特征。

⒎泊肃叶公式:粘性流体在水平圆管中分层流动时,距管轴r 处的流速)(4)(2221r R lp p r v --=η11.2.1 若被测容器A 内水的压强比大气压大很多时,可用图中的水银压强计。

⑴此压强计的优点是什么?⑵如何读出压强?设 h 1=50cm,h 2=45cm,h 3=60cm,h 4=30cm ,求容器内的压强是多少大气压?解:⑴优点:可以测很高的压强,而压强计的高度不用很大 ⑵设界面处压强由右向左分别为p 0, p 1,p 2,p 3,水和水银的密度分别用ρ,ρ'表示,据压强公式,有:43323221101,',,'gh p p gh p p gh p p gh p p A ρρρρ=-=-=-=-0312*******23423434)(')(''''p h h g h h g p gh gh gh gh p gh gh gh p gh gh p gh p A +++-=++-+=+-+=++=+=∴ρρρρρρρρρρρρ用大气压表示:atm h h h h p A 43.2766050766.134530176766.1313124≈++⨯-+=++⨯-+=11.2.2 A,B 两容器内的压强都很大,现欲测它们之间的压强差,可用图中装置,Δh=50cm ,求A,B 内的压强差是多少厘米水银柱高?这个压强计的优点是什么? 解:由压强公式:11gh p p A ρ=-)(,'2221h h g p p h g p p B +∆=-∆=-ρρ h g h g h h h g p p h g gh p gh p p p B A ∆-∆=∆--+-∆++-+=-ρρρρρρ')()()()(21212211用厘米水银柱高表示:cmHg h h p p B A 3.466.13/50506.13/=-=∆-∆=-也可以忽略管中水的重量,近似认为压强差为50cmHg优点:车高雅差方便,压强计的高度不需太大。

新版流体力学知识点大全课件.doc

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流体力学-笔记参考书籍:《全美经典-流体动力学》《流体力学》张兆顺、崔桂香《流体力学》吴望一《一维不定常流》《流体力学》课件清华大学王亮主讲目录:第一章绪论第二章流体静力学第三章流体运动的数学模型第四章量纲分析和相似性第五章粘性流体和边界层流动第六章不可压缩势流第七章一维可压缩流动第八章二维可压缩流动气体动力学第九章不可压缩湍流流动第十章高超声速边界层流动第十一章磁流体动力学第十二章非牛顿流体第十三章波动和稳定性第一章绪论1、牛顿流体:剪应力和速度梯度之间的关系式称为牛顿关系式,遵守牛顿关系式的流体是牛顿流体。

2、理想流体:无粘流体,流体切应力为零,并且没有湍流?。

此时,流体内部没有内摩擦,也就没有内耗散和损失。

层流:纯粘性流体,流体分层,流速比较小;湍流:随着流速增加,流线摆动,称过渡流,流速再增加,出现漩涡,混合。

因为流速增加导致层流出现不稳定性。

定常流:在空间的任何点,流动中的速度分量和热力学参量都不随时间改变,3、欧拉描述:空间点的坐标;拉格朗日:质点的坐标;4、流体的粘性引起剪切力,进而导致耗散。

5、无黏流体—无摩擦—流动不分离—无尾迹。

流体力学- 16、流体的特性:连续性、易流动性、压缩性D不可压缩流体:0Dtconst是针对流体中的同一质点在不同时刻保持不变,即不可压缩流体的密度在任何时刻都保持不变。

是一个过程方程。

7、流体的几种线流线:是速度场的向量线,是指在欧拉速度场的描述;同一时刻、不同质点连接起来的速度场向量线;dr U x,t dr U 0迹线:流体质点的运动轨迹,是流体质点运动的几何描述;同一质点在不同时刻的位移曲线;涡线:涡量场的向量线,U , dr x,t dr 0涡线的切线和当地的涡量或准刚体角速度重合,所以,涡线是流体微团准刚体转动方向的连线,形象的说:涡线像一根柔性轴把微团穿在一起。

第二章流体静力学1、压强:p limA 0 F dF A dA静止流场中一点的应力状态只有压力。

流体力学张兆顺课后答案

流体力学张兆顺课后答案

流体力学张兆顺课后答案【篇一:流体力学知识点大全】书籍:《全美经典-流体动力学》《流体力学》张兆顺、崔桂香《流体力学》吴望一《一维不定常流》《流体力学》课件清华大学王亮主讲目录:第一章绪论第二章流体静力学第三章流体运动的数学模型第四章量纲分析和相似性第五章粘性流体和边界层流动第六章不可压缩势流第七章一维可压缩流动第八章二维可压缩流动气体动力学第九章不可压缩湍流流动第十章高超声速边界层流动第十一章磁流体动力学第十二章非牛顿流体第十三章波动和稳定性第一章绪论1、牛顿流体:剪应力和速度梯度之间的关系式称为牛顿关系式,遵守牛顿关系式的流体是牛顿流体。

2没有内摩擦,也就没有内耗散和损失。

层流:纯粘性流体,流体分层,流速比较小;湍流:随着流速增加,流线摆动,称过渡流,流速再增加,出现漩涡,混合。

因为流速增加导致层流出现不稳定性。

定常流:在空间的任何点,流动中的速度分量和热力学参量都不随时间改变,3、欧拉描述:空间点的坐标;拉格朗日:质点的坐标;4、流体的粘性引起剪切力,进而导致耗散。

5、无黏流体—无摩擦—流动不分离—无尾迹。

6、流体的特性:连续性、易流动性、压缩性不可压缩流体:d??0dtconst是针对流体中的同一质点在不同时刻保持不变,即不可压缩流体的密度在任何时刻都保持不变。

是一个过程方程。

7、流体的几种线流线:是速度场的向量线,是指在欧拉速度场的描述;同一时刻、不同质点连接起来的速度场向量线;dr?u?x,tdr?u?0迹线:流体质点的运动轨迹,是流体质点运动的几何描述;同一质点在不同时刻的位移曲线;涡线:涡量场的向量线,u,dr???x,t??dr???0涡线的切线和当地的涡量或准刚体角速度重合,所以,涡线是流体微团准刚体转动方向的连线,形象的说:涡线像一根柔性轴把微团穿在一起。

第二章流体静力学1、压强:p?lim?fdf??a?0?ada静止流场中一点的应力状态只有压力。

2、流体的平衡状态:1)、流体的每个质点都处于静止状态,==整个系统无加速度;2)、质点相互之间都没有相对运动,==整个系统都可以有加速度;由于流体质点之间都没有相对运动,导致剪应力处处为零,故只有:体积力(重力、磁场力)和表面力(压强和剪切力)存在。

西南科技大学《热工基础及流体力学》期末考试复习

西南科技大学《热工基础及流体力学》期末考试复习

热工基础及流体力学第一章 气体的热力性质(名词解释)1.工质:实现能量传递与转换的媒介物质 。

2.热力学系统:热力学研究时,根据研究问题的需要人为选取一定的工质或空间作为研究对象,称为热力系统,简称热力系或系统。

3. 热力系分类:①封闭热力系(与外界有能量传递,无物质交换的系统。

系统的质量恒定不变)②开口热力系:(与外界有能量、物质交换的系统,系统的质量可变)③绝热热力系(与外界没有热量交换的系统)④孤立热力系:(与外界既无能量(功、热量)交换又无物质交换的系统)4.热力状态:工质在某一瞬间所呈现的全部宏观物理特性,称为热力学状态,简称状态。

5. 状态参数:描述工质热力状态的宏观的物理量叫做热力学状态参数,简称状态参数。

基本状态参数:温度(T )、压力(p )、比体积(v )导出状态参数:热力学能(U )、焓(H )、熵(S )6. 理想气体:是指状态变化完全遵循波义耳-不占体积的质点,分子之间没有相互作用力。

7. 热力学能:指组成物质的微观粒子本身所具有的能量, 即所谓的热能。

包括了:①内动能:分子热运动的动能。

②内位能: 分子之间由于相互作用力而具有的位能。

第二章 热力学基本定律(填空+计算(卡洛循环)+名词解释) 1.准平衡过程:过程中热力系所经历的每一个状态都无限地接近平衡状态的热力过程称为 准平衡过程,或准静态过程 。

2. 可逆过程:如果热力系完成某一热力过程后, 再沿原来路径逆向进行时 , 能使热力系和外界都返回原来状态而不留下任何变化,则这一过程称为 可逆过程。

反之,则称为不可逆过程 。

(可逆过程是一个理想过程,可逆过程的条件:可逆过程= 准平衡过程 + 无耗散效应)。

3.关系:准平衡过程概念只包括热力系内部的状态变化,而可逆过程则是分析热力系与外界所产生的总效果。

可逆过程必然是准平衡过程,而准平衡过程只是可逆过程的条件之一。

4.热力学第一定律:实质就是热力过程中的能量守恒定律。

流体力学A 11-4

流体力学A 11-4
第十一章 气体动力学基础
4
§11-6 斜激波
M2 M1


图11-19 斜激波的形成
第十一章 气体动力学基础
5
§11-6 斜激波
3. 当超声速气流流过顶角不大的二维尖劈, 绕流叶片或叶栅;在超声速管流或缩放 喷管的出口外,都可能出现斜激波。 4. 斜激波和正激波一样,都是突跃压缩波, 具有相同基本特性。斜激波与来流方向 夹角称为激波倾角,如图11-19所示。
提 示
交最后一次作业 复习总结和预习
1
上次课主要内容
1. 一维流中的正激波 2. 超声速气流的小角折转流动 3. 膨胀波、压缩波
第十一章 气体动力学基础
2
第十一章 气体动力学基础
本章内容简介 微弱扰动波的传播 气体的一维定常流动 准一维定常等熵变截面管流 一维流中的正激波 超声速气流的小角折转流动 斜激波 缩放喷管的非设计工况流动 气体在等截面管中的流动
k 1 p2 p2 k 1 2 k 1 p2 1 1 p2 k 1 1 2 k 1 p1 T2 k 1 p1 p1 , , k 1 2 k 1 p2 k 1 p2 p1 T 1 1 1 k 1 1 k 1 p1 k 1 p1
四、脱体激波
1. 当壁面偏转角大于max时,在图中的曲线 上,没有交点。在楔尖处不存在斜激波, 而是在前部一定距离处形成一道曲线形激 波,如图11-23(b)所示,即为脱体激波。
第十一章 气体动力学基础
15
§11-6 斜激波
图11-23 脱体激波
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第十一章 气体动力学基础
§11-6 斜激波
2. 脱体激波的形状和位置取决于物体的几 何形状、下游条件和来流马赫数。 3. 脱体波的中间部分为正激波,经正激波 后的流动为亚声速流动。由中间向两侧 延伸的激波逐渐倾斜,激波倾角逐渐减 小,激波强度逐渐减弱。故,脱体激波 为非等强度激波。 4. 超声速气流中的钝头物体,由于物体前 面推挤高压气体 ,也将形成脱体激波。

第11章 流体测量

第11章 流体测量

第十一章流体的测量§11-1 概述流体力学的研究方法有理论分析,实验研究和数值计算三种,他们相辅相成互为补充完善,形成了理论流体力学、实验流体力学和计算流体力学三个重要体系。

在实际流体力学问题中,流动现象极为复杂,即使通过简化,也不一定加以定量的理论分析,甚至与实际结果相差甚远。

应用测试技术和实验方法来解决实际流体力学问题,是实验流体力学所研究的课题。

根据实验结果,建立其物理模型,使理论分析有了可靠的依据。

随着计算机技术和光电技术的不断发展,各种新型的电测手段不断出现,使一些用常规手段难以测量的问题得以实现,提高测量精度,使人们对复杂流动现象的物理本质有了深刻、更真实、更准确的认识,从而推动了流体力学理论的发展。

压强、流速、流量、温度是流体测量中的几个基本参数。

本章就这几个参数的一些基本测量方法作简单介绍。

§11-2 压力的测量一、概述在流体力学实验中,压力是最基本的测量参数。

许多流体参数如流速、流量、流动损失、阻力、升力等的测量,往往可转化为压力测量的问题。

因此,压力测量的精度往往就影响了许多流体动力特征性实验的结果的精确度。

所以,有必要较为深入地研究测量的基本原理,了解各种因素对压力测量精度的影响。

在流体压力测量时,一般常用相对压强表示。

测量压力的系统或装置一般由三部分组成:(1)感压部分:压力感受部分是直接感受流体压力的元件,称为感压器、压力探头或压力探针。

在常规测量中,常用测压孔和各种形状的测压管;在电测或动态测压时,常用各种压力传感器,将所感受的压力变化转化为电信号。

(2)传输部分:利用导管将所感受的压力传到指示器,或者将点信号用导线传送,并对信号进行处理。

(3)指示部分:抱括指示器和记录仪,将传输部分传来的压力或电信号直接指示出来或记录下来。

压力测量装置的选用应根据使用要求,针对具体情况作具体分析,在满足测量要求的情况下,合理地进行种类、型号、量程、精度等级的选择。

第11章 流体力学

第11章 流体力学
2 3
p0
p
取 g 9.8 m/s , 0 1.20 kg/m (20 C时),
p0 1.013 10 N/m

5
2
0 g / p0 0.117km1
p p0ey
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第十一章 流体力学 [例题2] 水坝横截面如图所示,坝长1088m,水深5m,
水的密为1.0103 kg/m3. 求水作用于坝身的水平推力.不
计大气压. h

l dl
[解] 将坝身迎水坡沿水平方向(垂直于屏幕)分成许 多狭长面元,其中任意面元的长度即坝的长度L,宽 度可用dl表示,若不记大气压,则水作用于此面元的 力为
dF gh Ldl
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第十一章 流体力学 倾斜面元对应的高度差
过静止流体一点各不同方位无穷小面元上的

压强大小都相等.
静止流体一点的压强等于过此点任意一假想 面元上正压力大小与面元面积之比当面元面积趋 于零时的极限.
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第十一章 流体力学
§11.2.2 静止流体内不同空间点压强的分布
体积力:如万有引力,作用于体积。面积力:如压力。 等压面与体积力垂直而压强梯度与体积力密度有关. B y p+ p B B p+ p p A A x p z A’ A B B B 沿Ox方向平衡方程
R
z
等压面
等压面,与总体积力垂直。 任取一质元,
x
FN sin mx 0
2
O
x
FN
FN cos mg 0
dz m 2 x tan dx mg
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2018/10/19 7
2. 新建枝状管网支线(或枝状管网扩建)的计算
新建管网支线的计算与主管线计算的不同之处是,除管网布置已 定、用户流量和用户所需作用压力已知外,支线上的资用压力已定, 只需确定各管段直径。(属于第二类计算任务)
计算方法与步骤:
(1)按节点流量平衡条件,确定支线各管段流量;
(2)初定支线各管段管径; (3)根据初定的管径,计算支线各管段的损失; (4)计算支线上的总损失和支线的实际作用压力; 支线的实际作用压力包括支线上的总损失、支线末
如不在允许的范围内,重新选择管径进行计算。
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例1:通风系统水平放置,已知qv1=2500m3/h, qv2=5000m3/h, qv3=2500m3/h,各管段参数如下表。确定各管段管径,选择合适 风机(出口风压不计,限定流速6~10m/s,ρ =1.29kg/m3)。
管段长度(m )
qv1=2500m3/h
2 qv2=5000m3/h
解:1、确定主干线1-4-5-6-7-8 2、确定各管段流量: qv1-4=2500m3/h qv4-5=5000m3/h qv5-8=10000m3/h 3、确定主干线各管段管径 以1-4段为例:
d
qv1-4=2500m3/h=0.695m3/s,取限定流速为 6m/s,
5)确定水泵型号
流量:q v风=1.1q v
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扬程:H=1.1H泵
B
F
D
G
C Zc
ZB A
6)确定DG段管径 在A和C两自由液面列能量方程 :
E
2 2 pC vC pA vA zA H泵 z B hwA D hwDG 2g 2g
hwDG H 泵 (zC z A) hwAD 35.6 20 5.5 10.1m
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三、枝状管网计算
遵循原则:
节点上
q
v
0
各并联管路阻力平衡(损失相等)。
1.新建枝状管网主管线的计算
即:管路布置已定(包括各管段长度l、管壁粗糙度∆、局部构件的 型式和数量),已知用户所需流量qv和末端预留压头 Hy(pv ),要求确 定各管段管径d 和系统所需的作用压力进而为系统选择合适的动力设备。 (第一类计算任务) 8 3 6 5 2 4 1
pw14 S pqv2 43.95N / m2
同理可算出 pw4-5
5、确定风机理论风量和压头 ,选择机器型号 风量:q v风=1.1(qv1+qv2+qv3 ) 压头:p风 =1.1(p w1-4+pw4-5 +pw5-8 )
根据样本选择:
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8 3 6
风机
qv3=2500m3/h 1 qv1=2500m3/h
pwAB R( l ld ) 44.8 (200 46.2 2.24) 11130Pa
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同理,可以确定BC管段、CD管段的管径和损失,计算结果如下: BC管段: d CD管段: d
Pa 100 mm pwCD 14627
125 mm pwBC 12140 Pa
1-4 6
局部阻力系数
1.5
摩擦阻力系数
0.02
4-5
5-6 7-8 2-5 3-4
8
4 10 12 5
1.0
1.15 0.5 1.6 1.6
0.02
0.02 0.02 0.02 0.02
8 3 6 5 2 4 1
7
风机
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8 3 6 5 4 qv3=2500m3/h
7
风机
1
端用户所需的作用压力和位压等。
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计算方法与步骤: (5)根据并联管路流动规律,计算支线上的资用压力;
(6)校核节点阻力是否平衡。
由于工程上的管材有一定的规格,因此节点阻力很难 完全平衡。一般允许有一定的不平衡率。
根据支线的实际作用压力与资用压力,按下式计算不 平衡率:
%
实际作用压力-资用压力 资用压力 100%
水泵扬程:
7
风机
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计算方法与步骤:
(1)划分管段,标管段号;
(2)确定主管线(或最不利环路);
(3)按节点流量平衡条件,由末梢节点逐步计算各管段 流量qv; (4)确定主管线上各管段的管径; 一般是由 d
4 qv
v e
初算管径,然后根据规格选择标准管径( 假定流速法)
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计算方法与步骤:
(5)计算主管线上各管段能量损失及总损失。(工程上有简 便方法) (6)确定系统所需的作用压力 (根据能量方程确定)。 开式系统:
H0 hw H y z
闭式系统:
H 0 hw
通风管路: p0 pw (7)选择动力设备
qv设 1.1qv系统
H设 1.1H系统 ( pv设 1.1 pv系统 )
k ——沿程损失占总损失的估算百分数,
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例3:某厂区热水供应系统平面布置如图所示。A点为热源,D、
E、F为热用户。各管段的长度、闸阀布置和方形补偿器的布置、 个数如图中所示。已知:热用户D、E、F的热水量分别为: qvD=20t/h, qvE=14t/h,qvF=10t/h,各热用户内部的压力损失为 5×104Pa,热源内部损失为10kPa。试确定各管段的管径及水泵 的扬程和流量。(主管线经济比摩阻为30~70Pa/m,支线的沿程 损失与总损失的比约为0.6;要求不平衡率小于15%、支线管内 流速;管内平均水温为100C)。
4 qv v
B
F
D ZB
A
G
C Zc
qv=4+4=8(L/s) v=1.5~2.0m/s,
E
d
4 qv v
4 8 10 -3 3.14 ( 1.5 ~ 2.0 )
d = 0.071 ~ 0.082( m )
根据规格取: d=75mm,v=1.8m/s 同理DF段:d=50mm, v=2m/s
21
3)确定最不利环路上各管段的管径并计算其损失 以AB管段为例: qv AB 44t/h
Rpj 30 ~ 70Pa/m
mm 查附录八,初选 d AB 150
可得此时的实际比摩阻 R 44 .8Pa/m 查附录九,AB管段中局部阻碍当量长度为: 闸阀 ld ( 1 2.24 )m 方形补偿器 ld (315.4)m 46.2m
第十一章 流体力学在流体输 配管网中的应用
第一节 流体输配管网水力计算
第二节 管网水力工况与水力稳定性分析
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1Leabharlann §11-1 流体输配管网水力计算
一、管网水力计算的目的与任务
水力计算目的: 合理地确定管网中各管段的管径和系统所需的作用水头 或动力设备,使系统安全可靠、经济有效的完成输送任务。
4、已知各管段流量和管径,确定所需系统作用压力
二、管网系统型式及其特点
枝状管网
用户支线闭 合回路
风 机
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环状管网 排风系统
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城市配水管网
枝状管网与环状管网比较:
特点 优点 缺点 运用 呈树枝状 管线总长度较短, 建设费用低 可靠性差 采暖的室外管道, 通风管路系统 呈闭合环路 可靠性较高 可靠性较高 管线长,造价高 采暖室内管网、 城镇配水管网
初选:d=50mm
L V2 45 22 24 ) 9.5( m ) 实际损失: hW ( ) ( 0.025 d 2g 0.05 2 9.81
故DG管径取 d=50mm
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17
3.关于枝状管网计算的说明 简化计算方法 (1)根据经济比摩阻确定主管线管径 8 2 R 2 5 qv d (2)用简化法计算能量损失
8 3 6
风机
qv3=2500m3/h 1 qv1=2500m3/h
7 5 2 4、计算主干线各管段的损失 4
qv2=5000m3/h 以1-4为例:
8 ( Sp
L14 1 4 ) d 1 4 5 90 . 99 kg / m 4 2 d 1 4
, pw5-8
在一定流量下:
{
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d d
v
损失 损失
造价 ,运行费用
v
造价 ,运行费用
经济流速——使造价与运行费用之和最小时的流速。
工程上,一般根据节省工程造价和运行费用以及建筑对噪声 的要求等因素,经技术经济比较后,确定出管道内的流速。
2
工程上遇到的水力计算任务可归纳为如下四种:
1、已知各管段流量,确定各管段管径和系统作用压力 √ 2、已知各管段流量和系统作用压力,确定各管段管径 3、已知各管段管径和系统作用压力,确定管段流量
4)求最不利环路的总损失和水泵扬程、流量
pwAD pwAB pwBC pwCD 11130 12140 14627 37897Pa
最不利环路总损失:
p
w
2 pwD pD pw热源
Hb 1.1 hw 10.98m
37897 5 104 1104 87897 P a 9.98m(H 2 O)
4 d3
根据管材规格确定3-4段的标准直径 d 3 4 并计算实际损失 pw3-4 8、校核不平衡率是否满足要求 计算不平衡率:
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pw 1 4 pw 3 4 100% pw 1 4
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