振动与波动 学习课件
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振动与波复习课件

-1
1
-2
(D)x 2cos(4 t 2 )
33
(C)
5、一弹簧振子作简谐振动,总能量为 E1 ,如果简谐振 动振幅增加为原来的两倍,重物的质量增为原来的四倍, 则它的总能量E2 变为 (D) (A)E1 / 4 (B)E1 / 2 (C) 2E1 (D) 4 E1 6、一弹簧振子作简谐振动,当其偏离平衡位置的位移的 大小为振幅的1/4时,其动能为振动总能量的
对两同频率的谐振动 = 2- 1
当 = 2k , ( k =0,1,2,…),两振动步调相同,称同相
当 = (2k+1) , ( k =0,1,2,…),两振动步调相反 , 称反相。
x
x
A1 A2
x2 x1
同相
T
A1 A2
o
t
o
- A2
- A2
x1
反相
T
t x2
-A1
-A1
若 = 2- 1>0, 则 x2比x1较早达到正最大,
故波动表达式为: y 0.04cos[2( t x ) ] 5 0.4 2
P 0.20 0.40
x (m) 0.60
(2)P处质点的振动方程为:
yP
0.04cos[2( t 5
0.2) 0.4
] 2
0.04cos(0.4t 3) 2
2.如图所示为一平面简谐波在 t 时0 刻的波形图,设此简谐波的频
满足频率相同、振动方向相同、具有恒定的相位差条 件的波为相干波。
考虑两相干波源,振动表达式为:
y1 A1 cos( t 1 )
y2 A2 cos( t 2 )
传播到 P 点引起的振动为:
y1
A1
横波和纵波横波质元的振动方向与波动的传播方向垂直纵波课件

辨率。
同时,随着地球物理学和其他相关学科 的发展,横波和纵波勘探技术的应用领 域也将不断扩大,为地质调查和矿产资
源开发提供更可靠的技术支持。
THANKS.
04
横波和纵波的异同点
01
02
03
04
传播方向
横波是横向传播,纵波是纵向 传播。
介质振动方向
横波的介质振动方向与传播方 向垂直,而纵波的介质振动方
向与传播方向一致。
波形变化
横波的波形变化是上下起伏, 而纵波的波形变化是前后起伏
。
传播速度
在相同条件下,横波的传播速 度比纵波慢。
横波和纵波在生活中的应用
波动现象
使用弹性介质如弹簧、泡沫等, 模拟纵波的传播现象,并观察其
特点。
波动特性
通过实验演示,让学生了解纵波 的波形、传播方向与振动方向之 间的关系以及纵波的反射、折射
等现象。
实验操作
引导学生进行实验操作,记录实 验数据,并分析实验结果。
总结与展望
06
总结
横波和纵波是地震勘探中最基本 的物理现象,对于地震勘探结果
横波和纵波的实验
05
演示
横波实验演示
波动现象
使用简单的道具或器材,如木棒 、绳子等,模拟横波的传播现象
,并观察其特点。
波动特性
通过实验演示,让学生了解横波的 波形、传播方向与振动方向之间的 关系以及横波的反射、折射等现象 。
实验操作
引导学生进行实验操作,记录实验 数据,并分析实验结果。
纵波实验演示
的准确解释具有重要意义。
本文通过理论推导和实例分析, 介绍了横波和纵波的基本概念、 传播特性、测量方法及其在地震
勘探中的应用。
同时,随着地球物理学和其他相关学科 的发展,横波和纵波勘探技术的应用领 域也将不断扩大,为地质调查和矿产资
源开发提供更可靠的技术支持。
THANKS.
04
横波和纵波的异同点
01
02
03
04
传播方向
横波是横向传播,纵波是纵向 传播。
介质振动方向
横波的介质振动方向与传播方 向垂直,而纵波的介质振动方
向与传播方向一致。
波形变化
横波的波形变化是上下起伏, 而纵波的波形变化是前后起伏
。
传播速度
在相同条件下,横波的传播速 度比纵波慢。
横波和纵波在生活中的应用
波动现象
使用弹性介质如弹簧、泡沫等, 模拟纵波的传播现象,并观察其
特点。
波动特性
通过实验演示,让学生了解纵波 的波形、传播方向与振动方向之 间的关系以及纵波的反射、折射
等现象。
实验操作
引导学生进行实验操作,记录实 验数据,并分析实验结果。
总结与展望
06
总结
横波和纵波是地震勘探中最基本 的物理现象,对于地震勘探结果
横波和纵波的实验
05
演示
横波实验演示
波动现象
使用简单的道具或器材,如木棒 、绳子等,模拟横波的传播现象
,并观察其特点。
波动特性
通过实验演示,让学生了解横波的 波形、传播方向与振动方向之间的 关系以及横波的反射、折射等现象 。
实验操作
引导学生进行实验操作,记录实验 数据,并分析实验结果。
纵波实验演示
的准确解释具有重要意义。
本文通过理论推导和实例分析, 介绍了横波和纵波的基本概念、 传播特性、测量方法及其在地震
勘探中的应用。
2020年高中物理竞赛辅导课件(振动和波基础篇)06波动方程(共13张PPT)

x u
)+j
t = t 1+Δ t y´= A cos ω ( t 1+Δ t
x u
)+j
y
..
y y´ 1
O x ut
t
x´
令 y1=y´ 得:x ´= x +uΔ t 这表示相应于位移y1的相位,向前传播了
uΔt的距离。
三、波动方程的一般形式
y = A cos ω ( t
x u
)+j
质点的振动速度:
可以证明对于无吸收的各向同性的均 匀介质,在三维空间传播的一切波动过程
都满足下列方程:
ξ2
ξ2
ξ2
1 ξ2
x 2 + y 2 + z 2 = u2 t 2
ξ 质点的位移
谢谢观看!
二、波动方程的物理意义
1. x =x 1 (常数)
y = A cos ω ( t
x1 u
)+j
y
o
t
表示 x1 处质点的振动方程
2. t = t 1 (常数) y
o
x
y = A cos ω ( Fra bibliotek 1x u
)+j
表示在 t 1 时刻的波形
3. t 与 x 都发生变化
t = t1
y1 = A cos ω ( t 1
平面简谐波的波动方程为:
y = A cos ω ( t
x u
)+j
y
=
A cos
2π
(
t T
x
l
)+j
波动方程的 另外几种形式:
y = A cos 2π (n t
《振动和波动的关系》课件

波长公式
波长与振动的速度和频率有 关: λ=v/f
单位
振动的单位是赫兹(Hz), 波动的单位是米(m)。
振动和波动的应用领域
1 医学
超声波用于医学成像和治 疗。
2 通信
无线电波和光纤传输用于 信息传输。
3 工程
振动传感器和结构动力学 用于工程设计。
振动和波动的实验和观测方法
1
实验
利用弹簧和质量系统进行振动实验。
2
观测方法
使用光学或电子仪器进行波动的观测。
3
数据分析
通过记录数据并应用相关分析方法来研究振动和波动现象。
振动和波动的未来发展趋势
技术创新
新技术的发展将推动振动和波动在各个领域的应用。
科学研究
对振动和波动现象的深入研究将带来新的发现和理 解。
振动和波动的关系
振动和波动是物理学中重要的概念,它们描述了物体或系统中的能量传播和 振动的特性。本课件将探讨振动和波动的定义、特点、公式和应用领域。
振动和波动的定义
1 振动
物体在时间内往复运动的过程。
2 波动
能量在介质中传输的过程,通常以波的形式呈现。Biblioteka 振动和波动的特点频率
振动的周期或波动的频率是描 述其快慢的特征。
振幅
振动或波动过程中的最大偏离 或变化。
波长
波动中相邻两个相位相同点之 间的距离。
振动和波动的相同点和不同点
相同点
都是描述物体或系统中能量传播和振动的过程。
不同点
振动是指物体自身的周期或往复运动,而波动是能 量在介质中传输的过程。
振动和波动的公式和单位
振动公式
振动的周期和频率可以用以 下公式描述: T=1/f
10612_大学物理振动波动优秀ppt课件

01
02
03
声波传播速度
声波在介质中的传播速度 与介质的密度和弹性模量 有关。
2024/1/25
声波衰减
声波在传播过程中会因介 质的吸收和散射而逐渐衰 减。
声波反射和折射
声波在遇到不同介质界面 时会发生反射和折射现象 。
29
案例分析:医学超声诊断技术应用
超声成像原理
利用超声波在人体组织中的反射和折 射特性,将回声信号转换为图像,从 而实现对人体内部结构的可视化。
04
2024/1/25
05
阻尼振动的能量逐渐转化为 热能或其他形式的能量。
9
受迫振动产生条件及规律
受迫振动的定义:物 体在周期性外力作用 下产生的振动。
存在周期性外力作用 。
2024/1/25
受迫振动的产生条件
10
受迫振动产生条件及规律
外力频率与物体固有频率 不同。
2024/1/25
受迫振动的频率等于驱动 力频率,与物体固有频率 无关。
大学物理振动波 动优秀ppt课件
2024/1/25
1
目录
• 振动基本概念与简谐振动 • 阻尼振动、受迫振动与共振 • 波动基本概念与波动方程 • 干涉、衍射与偏振现象 • 多普勒效应与声波传播特性 • 非线性振动与混沌现象初步探讨
2024/1/25
2
01
振动基本概念与简谐振动
2024/1/25
3
受迫振动的规律
当驱动力频率接近物体固 有频率时,振幅显著增大 ,产生共振现象。
11
共振现象及其危害防范
2024/1/25
12
共振现象及其危害防范
对机器、设备等造成损坏 。
对建筑物、桥梁等结构造 成破坏。
大连理工大学《大学物理-力学、振动与波动》课件-第5章

§5惠更斯原理波的衍射波的反射与折射一、惠更斯原理OS 1S 2u ∆tu ∆tS 1S 2在均匀的自由空间波传播时,任一波面上的每一点都可以看作发射子波的点波源,以后任意时刻,这些子波的包迹就是该时刻的波面。
——波沿直线传播t+∆t 时波面t 时波面t+∆t 时波面S1i 2三、波的反射与折射介质1MN反射波与入射波在同一介质中传播tu MD AN ∆==i容易算出i i '=(n 1)(n 2)A B C DMNi 1i1tu MD ∆1=tu AN ∆2=21u u AN MD =2sin i AD AN =1sin i AD MD =11u c n =22u c n =2211sin sin i n i n =介质2A B C D1122sin sin i u i u =21n =介质2相对于介质1的折射率折射波与入射波在不同介质中传播介质相对于空气的折射率声波—机械纵波一、声压媒质中有声波传播时的压力与无声波传播时的静压力之差纵波—疏密波稀疏区域:实际压力小于静压力,声压为负值稠密区域:实际压力大于静压力,声压为正值§7声波与声强级次声波可闻声超声波声压是仪器所测得的物理量定义声压:p = p -p 0对某声波媒质无声波——静压力p 0 、密度ρ0有声波——压力p 、密度ρ)(Hz ν2020000p+pV+∆V ∆V。
大学物理知识点总结(振动及波动)省公开课获奖课件市赛课比赛一等奖课件

2、波旳干涉(含驻波)。 3、波旳能量旳求法。 4、多普勒效应。
相位、相位差和初相位旳求法: 解析法和旋转矢量法。
1、由已知旳初条件求初相位:
①已知初位置旳大小、正负以及初速度旳正负。
[例1]已知某质点振动旳初位置
y0
A 2
且v0
0
。
y A cos(t ) y Acos(t )
3
3
2
1
2
r2 r1
干涉加强: 2k (k 0,1,2,...)
若1 2 r2 r1 k
干涉减弱: (2k 1) (k 0,1,2,...)
若1 2
(2k 1)
2
3)驻波(干涉特例) 能量不传播
波节:振幅为零旳点 波腹:振幅最大旳点
多普勒效应: (以媒质为参照系)
所以y
2cos(πt 2
π3 );
(2)u
T
1,y
2cos[π(t 2
-
x)π3 ]
t(s)
[例2] 一平面简谐波在 t = 0 时刻旳波形图,设此简谐波旳频率
为250Hz,且此时质点P 旳运动方向向下 , 200m 。
求:1)该波旳波动方程;
2)在距O点为100m处质点旳振动方程与振动速度体现式。
动能势能相互转化
简谐振动旳描述
一、描述简谐振动旳物理量
① 振幅A:
A
x02
v02
2
② 角频率 : k
ห้องสมุดไป่ตู้
2
m
T
③ 相位( t + ) 和 初相 :
tg v0 x0
旳拟定!!
④相位差 : (2t 2 ) (1t 1 )
⑤周期 T 和频率 ν : T 2
相位、相位差和初相位旳求法: 解析法和旋转矢量法。
1、由已知旳初条件求初相位:
①已知初位置旳大小、正负以及初速度旳正负。
[例1]已知某质点振动旳初位置
y0
A 2
且v0
0
。
y A cos(t ) y Acos(t )
3
3
2
1
2
r2 r1
干涉加强: 2k (k 0,1,2,...)
若1 2 r2 r1 k
干涉减弱: (2k 1) (k 0,1,2,...)
若1 2
(2k 1)
2
3)驻波(干涉特例) 能量不传播
波节:振幅为零旳点 波腹:振幅最大旳点
多普勒效应: (以媒质为参照系)
所以y
2cos(πt 2
π3 );
(2)u
T
1,y
2cos[π(t 2
-
x)π3 ]
t(s)
[例2] 一平面简谐波在 t = 0 时刻旳波形图,设此简谐波旳频率
为250Hz,且此时质点P 旳运动方向向下 , 200m 。
求:1)该波旳波动方程;
2)在距O点为100m处质点旳振动方程与振动速度体现式。
动能势能相互转化
简谐振动旳描述
一、描述简谐振动旳物理量
① 振幅A:
A
x02
v02
2
② 角频率 : k
ห้องสมุดไป่ตู้
2
m
T
③ 相位( t + ) 和 初相 :
tg v0 x0
旳拟定!!
④相位差 : (2t 2 ) (1t 1 )
⑤周期 T 和频率 ν : T 2
振动力学教程PPT课件

动的叠加-----------谐波分析
•
2、非周期:利用傅立叶积分作谐波分析
• δ函数又称为单位脉冲函数-----它的性质、应用
示成一系列简谐振
第22页/共35页
第一节:简谐振动及其表示方法
•一、简谐振动的表示方法
• (一)正弦函数表示
2、A、ω、Φ ------简谐振动三要素
第23页/共35页
第24页/共35页
船舶的模态分析和强度分析,飞行器的结构振动和声疲劳分析等。
3) 在土木建筑、地质工程中:建筑、桥梁等结构物的模态分析,地震
引起结构物的动态响应,爆破技术的研究等。
4) 在医学、生物工程中:脑电波、心电波、脉搏波动等的信号处理等。
第12页/共35页
2途径:
1)从具体的工程对象提炼出力学模型 2)建立数学模型------应用力学知识建立所研究问题的数学模型 3)对数学模型进行分析和计算,求出请确、近似或数值解。 4) 比较------将计算结果与工程问题的实际现象或实验研究的测试结果进行 比较,考察理论结果是否解决该工程问题,如不能解决而数学模型及求解均无错 误,则需要修改力学模型重复上述过程。
第9页/共35页
5 随机振动
20世纪50年代,航空和航天工程的发展对振动力学提出了更高 的要求,确定性的力学模型无法处理包含随机因素的工程问题----如大气湍流引起的飞机颤振、喷气噪音导致飞行器表面结构 的声疲劳、火箭运载工具有效负荷的可靠性等。工程的需要迫使 人们用概率统计的方法研究承受非确定性载荷的机械系统和结构 的响应、稳定性和可靠性等, 从而 形成了随机振动这一振动力 学的重要组成部分。 在工程问题中振动信号的采集和处理是随机振动理论应用的前提, 由于计算机的迅速发展和快速第1傅0页/立共35叶页 变换算法的出现,随机振动
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x A cos(t )
O
合振动的振幅为:
X
干涉加强: 2 1 2k
A A12 A22 2A1 A2 cos
干涉减弱: 2 1 (2k 1)
k 0,1,2,3
1、如图所示,两个同频率、同振幅的简谐振动曲
线x1(t)和x2(t) ,它们的合振动的振幅为 A A2 A1 ;
合振动的振动方程为
(C) /6 ; (D)5/6 。
正确答案: (C)
O X
两小球的旋转矢量图
O X
两小球的旋转矢量图
1、一物体做简谐振动,振动方程为 x Acos( t )
在t=T/4时,物体的加速度为:
4
(A) 2 A 2
2
;
(B)
2 A 2
2
;
(C) 3 A 2
2
; (D)
3 A 2
。
2
正确答案: (B)
简谐振动方程为: 其速度为: 其加速度为:
x Acos( t )
4
dx A sin( t )
dt
4
a d A 2 cos( t )
dt
4
a A 2 cos( 2 T ) A 2 sin
T 44
4
2、简谐振动物体的位移为振幅的一半时,其动能 和势能之比为:
(A) 1:1
(C) ; (D) /2 。
正确答案: (A)
A2
A1
O
X
假设小球1的初相为0,则小球2的初相为。
1
2
T1
t
2
2
1 3
3
A2
1 A1
2 O
X
2
2
T2
t
2
1
1 3
2
3
4
3
4、如图所示,两个同频率、同振幅的简谐振动曲 线a和b,它们的相位关系是:
x ab
O
t
(A)a比b滞后/2 (C) b比a超前/4
x
( A2
A1
) cos(t
) 2
。
x x 2(t)
A2 x1(t)
A1
t
O
两个简谐振动的旋转矢量分别为:
x
x
x 2(t)
A
A2 A1
x1(t)
A2
A1
O
O
t
合振动的初相与振动2的初相相同
2、沿同一直线且频率相同的两个简谐振动 ,它们
的振动方程分别为:
x1=A1 cos( t ) ; x2=A2 sin( t )
(A) y A
cos( (t
xl)
0
)
;
y
(B) y A
c os (
(t
x
)
0
)
;
l
(C)y A
cos( (t
x
l
)
0
)
;o
a
x
(D)y A
cos( (t
x
l
)
0
)
。
正确答案: (A)
a点的振动方程:
ya A cos(t 0 )
原点的振动超前于a点的振动相位为:
x
0 )
当t为定值时,y=y(x)波动方程为该时刻的波形图。 当x为定值时,y=y(t)波动方程为该点的振动曲线。
1、对波动方程 理解是:
y A cos(t 2 x )
(A)x=0处一定是波源 ;
(B) x=0处不一定是波源 ;
(C)波沿x轴负方向传播 ;
(D)必为波源振动的初相 。
,正确的
(A) ; (C) 4 ;
(B) 2 ; (D) /2 。
正确答案: (B)
简谐振动的动能量为:
Ek
1 kA2 sin2 t
2
利用三角函数关系式:
sin2t 1 1 cos2t
2
由此可得动能变化的频率为:
2
两个同方向、同频率简谐振动的合成:
x1 A1 cos(t 1 ) x2 A2 cos(t 2 )
O
X
=/3
O
X
=/3,v0<0
O
X
= - /3
O
X
= - /3, v0>0
2、一质点以周期T作简谐振动,则质点由平衡位置 到最大位移一半处所用的最短时间为 :
(A) T/4 ; (B)T/6 ; (C)T/12 ; (D)T/8 。
正确答案: (C)
O X
质点在平衡位置时的两种可能的旋转矢量
6
• t 2 t
T
t T 12
X
两种情况下,质点从平衡位置到最大位移一半处 时,两个旋转矢量转过相同的角度。
3、两个小球1与2分别沿X轴作简谐振动,已知 它们的振动周期各为T1=2s , T2=1s。在t=0时, 小球2的相位超前小球1的相位。当t=1/3s时, 两球振动的相位差为: (A) 4/3 ; (B) /3 ;
A
3、用旋转矢量描述简谐振动:
O
X
1、有一谐振子沿X轴振动,期振动周期为T,振 幅为A,当t=0时,振子过A/2处向X轴负向运 动,则其振动方程为:
(A)x Acos( t) ;
2
(B)
x
A cos( t)
22
;
(C)
x
A
cos(
2
t
3
)
;
(D) x Acos( t )
23
。
正确答案: (D)
;(B) a比b超前/2 ; ;(D) b比a滞后/4 。
正确答案: (B)
x
x
ab
O
O
a
t
b
旋转矢量与振动曲线的关系
5、两个小球1与2分别沿X轴作简谐振动,已知 它们的振动周期、振幅都相同。当小球1自平 衡位置向负方向运动时,第二个小球在X= - A/2 处也向负方向运动,则两球振动的相位差为: (A) /2 ; (B) 2/3 ;
正确答案: (B)
2、在波动方程 表示:
y A cos(t 2 x ) 中 , 2 x
(A)波源振动相位 ;
(B) 波源振动初相 ;
(C)x处质点振动相位;
(D) x处质点振动初相。
正确答案: (D)
3、如图所示,一平面简谐波沿X轴正向传播,已知 a点的振动方程为 ya A cos(t 0 ) ,则波动方程 为:
; (B)1:2
;
(C) 3:1; (D)源自2:1。正确答案: (C)
简谐振动的总能量为:
E
Ek
Ep
1 2
k A2
当物体的位移为振幅的一半时
其势能为:
Ep
1 2
k x2
1 2
k
A 2
2
1 4
E
其动能为:
3 Ek E Ep 4 E
Ek : Ep 3:1
3、当质点以频率为做简谐振动时,其动能 的频率为:
合振动的振幅为
A12 A22 ;若两个简谐振
动的振幅相同,则合振动的初相为
4
;
合振动的振动方程为
。 x
2 A1
c os (t
)
4
若原点的振动方程为:
y0 Acos(t 0 )
则波动方程为:
当波沿x轴正方向传播时:y
A
cos(t 2
x
0 )
当波沿x轴负方向传播时:y
A
cos(t 2
一、简谐振动的描述; 二、简谐振动的合成; 三、平面简谐波的波动方程; 四、波的干涉、驻波;
1、简谐振动方程:
d 2x
2x 0
dt 2
x Acos(t )
2、描述简谐振动的物理量:
(1)由系统性质决定——、、T:
k
m
2 2
T
(2)由初始条件决定——A、:
A
x02
2 0
2
tg 0 x0