倒易空间和波矢空间
倒易点阵
＊
* * * * * a r*001 * * * * * * *c * β * *
＊
＊
202 ＊ ＊ r*001 ＊ ＊
a* = r*200 = 1/d200 = 2/(a.cos[β-90])= 2/(a.sinβ) b* = r*002 = 1/d002 = 2/b c* = r*001 = 1/d001 = 1/(c.cos[β-90])= 1/(c.sinβ) ＊
5、对于面心型，指数同为偶数或奇数的晶面才出现； 、对于面心型，指数同为偶数或奇数的晶面才出现； (111) (220)
(200)
（三）、倒易点阵小结 ）、倒易点阵小结
1、均为无限的周期点阵， 、均为无限的周期点阵， 2、正点阵的晶面对应于倒易点阵的阵点（除有公因子指数外）； 、正点阵的晶面对应于倒易点阵的阵点（除有公因子指数外）； 3、晶系不变，为11种中心对称的劳厄点群； 种中心对称的劳厄点群； 、晶系不变， 种中心对称的劳厄点群 4、P->P*, C->C*, I->F*, F->I*，即对复合单胞出现倒易点阵系统消光， 、 ，即对复合单胞出现倒易点阵系统消光， 立方系指数表见下表
r∗ r∗ r r r∗ r∗ r rhkl ⋅ AB = (ha + kb + lc ) (b / k − a / h) = 1 − 1 = 0 r∗ r c ∴ rhkl ⊥ AB r r∗ 同理可证： 同理可证： rhkl ⊥ AC C r b r∗ rhkl ⊥ BC B
∴
性质一证明 r r r r O A = a / h OB = b / k
1/ a2 cos γ * G* = ab 0
cos γ * ab 1/ b2 0
倒易空间与真是空间[精华]
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倒易点阵将空间点阵（真点阵或实点阵）经过倒易变换，就得到倒易点阵。
倒易点阵的外形也很象点阵，但其上的节点是对应着真点阵的一组晶面。
倒易点阵的空间称为倒易空间。
倒易点阵与正点阵的关系真点阵中的一组晶面（hk l），在倒易空间中将用一个点Ｐhkl表示（如图所示），点子与晶面有倒易关系，关系为：点子取在（hkl）的法面上，且Ｐhkl点到倒易点阵原点的距离与（hkl）面间距反比．从原点到Ｐh kl点矢量Ｈhkl称为倒易矢量，其大小Ｈhk l=k/dh kl式中k 为比例常数，在多数场合下取作１，但很多时候亦可令之等于Ｘ射线的波长．倒易点阵的性质１.倒易矢量r垂直于正点阵的H KL晶面２.倒易矢量长度r等于HKL晶面的面间距d HKL的倒数倒易点阵将空间点阵（真点阵或实点阵）经过倒易变换，就得到倒易点阵。
倒易点阵的外形也很象点阵，但其上的节点是对应着真点阵的一组晶面。
倒易点阵的空间称为倒易空间。
倒易点阵与正点阵的关系真点阵中的一组晶面（hk l），在倒易空间中将用一个点Ｐhkl表示（如图所示），点子与晶面有倒易关系，关系为：点子取在（hkl）的法面上，且Ｐhkl点到倒易点阵原点的距离与（hkl）面间距反比．从原点到Ｐh kl点矢量Ｈhkl称为倒易矢量，其大小Ｈhk l=k/dh kl式中k 为比例常数，在多数场合下取作１，但很多时候亦可令之等于Ｘ射线的波长．倒易点阵的性质１.倒易矢量r垂直于正点阵的H KL晶面２.倒易矢量长度r等于HKL晶面的面间距d HKL的倒数布里渊区就是由晶体倒格矢中垂面在倒易空间中分割出来的一个个区域。
所以会有第一布里渊区，直至第n布里渊区。
其物理意义在于每个布里渊区代表了一个能带，布里渊区边界就是能带边界。
固体的能带理论中，各种电子态按照它们波矢的分类。
在波矢空间中取某一倒易阵点为原点，作所有倒易点阵矢量的垂直平分面，这些面波矢空间划分为一系列的区域：其中最靠近原点的一组面所围的闭合区称为第一布里渊区；在第一布里渊区之外，由于一组平面所包围的波矢区叫第二布里渊区；依次类推可得第三、四、…等布里渊区。
倒易空间
倒易空间、波矢与衍射条件2009-10-09 13:07倒易空间、波矢与衍射条件1. 傅立叶展开与倒易空间我们知道，晶体具有周期性的结构，由此使得其许多性质在某些方向上也具有周期性，例如原子核的位置的周期性排列产生了周期性的离子实势场。
因此，如果要研究晶体中的电子的运动，就必须要研究这种周期性的离子实势场。
所以，我们首先要处理的就是周期性函数。
而傅立叶（Fourier, 1768～1830）在他的1807年的论文《固体中的热传导》中所提出傅立叶级数方法就是处理周期性函数的强大工具。
值得一提的是，这个方法在当时曾引起争议，Lagrange、Laplace 一直持保留态度。
后来经过Poisson、Cauchy，直至Dirichlet的努力，傅立叶的方法才最终令人信服地被人接受。
对于一个三维周期性函数u(r)（周期为T=n1a1+ n2a2+ n3a3），即：u(r) = u(r + T)这里，r是实数自变量，可以用来表示三维实空间的坐标。
那么如果将u(r)展开成傅立叶级数，其形式为：u(r) = S G u G exp(i G·r)其中，G是与实空间中的周期性矢量T相关联的一组矢量，它是如下定义的：构成T的三个基矢量a1、a2和a3张成了三维实空间，与此做类比，我们定义与实空间互为“倒易”（reciprocal）的空间，它由三个倒易基矢量b1、b2和b3张成的，即G=k1b1+ k2b2+ k3b3。
而倒易基矢量由如下倒易关系给出：b1 = 2π (a2×a3/ a1·a2×a3)b2 = 2π(a3×a1/ a2·a3×a1)b3 = 2π(a1×a2/ a3·a1×a2)之所以如此定义，是因为这样就能使互为倒易的两组基矢量之间满足如下的漂亮关系：a i·b j= 2πδij这是很好理解的，因为在b1、b2和b3的定义式中(a1·a2×a3)就是基矢量a1、a2和a3围成的平行六面体的体积，而(a2×a3)就是这个平行六面体的底面积，因此(a2×a3/ a1·a2×a3)就是这个平行六面体垂直于a2和a3所在平面的高的倒数，可见，b1的方向沿着这条高，其长度为这条高的倒数乘以2π。
【量子物理学】固体的能带 (1)
4、面心立方正格子对应体心立方倒格子
体心立方正格子对应面心立方正格子
五、金属中的自由电子的能量状态
索末非认为金属中的价电子如理想气体，彼此间无 相互作用，各自独立运动。但要使金属中电子逸出， 需要做一定的功（逸出功）。所以每个电子的能量状 态就是一定深度的势阱中运动的粒子所具有的能态。
首先假定电子被限制在长为L的一维金属链中运动， 视为一维无限深势阱。势阱中电子的薛定谔方程为
倒格子是晶格在状态空间的化身，也称波矢空间 （或动量空间）。
波矢常用来描述运动状态（如电子在晶格中运动 状态或晶格振动状态），也称K空间。
x-ray衍射图谱，一定程度上是晶格结构在状态空间 的化身。讨论衍射十分重要。
衍射图样与倒空间对应，倒空间与正空间有关系， 从而推知晶体结构。
（二）、倒格子定义
O、N等）的较强吸引，在两个原子间形成氢键。
二、固体分类
一般两类：晶体、非晶体。还有准晶。
非
晶体：长程有序，具有一定熔点。如金属、岩盐等。 非晶体：非长程有序，无固定熔点，也叫过冷液体。 如白蜡、玻璃、橡胶等。 准晶：介于前两者之间
三、晶体的一般特征与晶体结构描述
（一）晶体的特征 （1）规则外形
常见晶体往往是凸多面体，称为单晶体。规则外 形反映内部分子（原子）排列有序。因生长条件不同， 同一晶体外形不同，如NaCl：
点阵的整体称为布喇菲点阵或布喇菲格子。
（三）、晶格周期性 基矢 1、一维布喇菲格子
一种原子沿一个方向组成间距为a的无限周期性点列
1
23
4
5
6
7
x
x
a
a—周期，每个原胞含一个原子
原胞（一维）
a
a—基矢 （x na) （x), —任何物理性质
三、倒易空间衍射条件——矢量方程
写成；
K K 0 R HKL
上式就是倒易空间衍射条件矢量方程，其意义是：当散 射波矢和入射波矢的差为一个倒易点阵矢量时，散射波矢 之间相互干涉，产生衍射。
（三） 厄瓦尔德图解
1.衍射矢量三角形
入射线单位矢量 K 0与反射
晶面（HKL）倒易矢量 K
及该晶面反射线单位矢量
R HKL
构成矢量三角形（称衍射矢量
（二）倒易空间衍射方程
1.倒易空间衍射方程
设O为晶体点阵原点上的原子，A为该晶体中另一任意原子，其
位置可用位置矢量OA 来表示：
OA l a m b n c
其中 a、b 和 c为点阵的三个基矢，
S0
而l、m、n为任意整数。
（hkl）
假如一束波长为λ的X射线，以
单位矢量 S的0 方向照射在晶体上。
三、倒易空间衍射条件——矢量方 程
§1-4 X射线衍射的几何条件
1912年劳厄发现晶体对X射线现象： X射线—电磁波 X射线—研究晶体
三点假设： 入射线、衍射线为平面波。 晶胞中只有一个原子—简单晶胞。 原子的尺寸忽略不计，散射由原子中心点发出。
一、Laue方程
一维点阵，单位矢量为a，入射X射线单 位矢量为S0， 散射X射线单位矢量为S。
a（b
c）和倒易点阵的
原胞体积
VP*
* *
a(b
*
c)
具有互为倒数关系，
即：
V
* P
1 VP
3.倒易点阵矢量的重要性质
倒易点阵矢量——从倒易点阵原点到另一倒易点阵结点的矢量
晶体结构对称性倒空间
a b c,
所属点群(P) 1, 1
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单斜（Monoclinic）
2) 简单单斜（P） 3) 底心单斜（C）
a b c, 90
2, m, 2 / m
对称轴图示
8二次轴 单斜
9三次轴 10四次轴 11六次轴
对称轴所构成的对称配置投影符号：
C1 (1)
C2 (2)
C3 (3)
C4 (4)
C6 (6)
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对称面(II类 )
反映（symmetry plane）：一假想的平面，称为反映面或镜面。 反映操作是从空间某一点向反映面引垂线，并延长该垂线到反映 面的另一侧，在延长线上取一点，使得到反映面等距 国际符号：m
正四面体的对称操作
2) 绕4个立方体对角线轴转动
—— 8个对称操作 3) 恒等变换 —— 1个对称操作
4) 绕三个立方轴转动 /2，3/2 加中心反演 —— 6个对称操作
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230 种空间群 space groups
空间群：由点群对称操作和平移对称操作组合而成；由 32 晶体 学点群与 14个Bravais 点阵组合而成； 空间群是一个单胞（包含单胞带心）的平移对称操作；反射、旋 转和旋转反演等点群对称性操作、以及螺旋轴和滑移面对称性操作 的组合。 晶体学中的空间群是三维周期性物体(晶体)变换成它自身的对称 操作(平移，点操作以及这两者的组合)的集合。一共有230种空间 群。 每种空间群唯一的对应一种晶体结构。自然界的晶体结构只能有 230种。 230 空间群符号 = Bravais点阵类型符号 + 点群对称元素
傅里叶变换和倒格子
j
3 2
i
1 2
j
2 a
i
1 3
j
,
b2
2
a2 a1 a2
j
2
a
j
ai
a
1 2
i
3 2
j
2 2 j a3
FCC点阵和原胞
BCC点阵的倒易点阵
面心立方倒格子基矢
• 正空间基矢： • 倒易空间中的基矢
a1
1 2
a(i
j), a2
1 2
a(j k),a3
1 2
a(k
i)
b1 2
傅里叶变换、倒格子（倒易空 间）及布里渊区
周期性函数f(x)的傅里叶级数和傅里 叶系数
矩形函数的傅里叶级数展开 （1,2,3,4）
傅里叶变换
,
矩形函数
Sinc函数，矩形函数的傅里叶变换
周期性函数
• 晶体中的周期性函数在每个晶胞中都一样
f ((r) T(n1, n2,...)) f (r)
X射线是电 磁波，衍射条件是光程差D为波长的整数
Rl l1a1 l2a2 l3a3
A
D CO OD CO Rl S0
k0
Rl
OD Rl
（ S
S0）
S
，k0
2
Rl （ k k0） 2 ， k 2 4 sin
S
S0
k
S0，k
O
2
S
k0 n Kh
2n
d hk l
s Kh
k k0 s
I Fh2kl f 2[1 cosn(h k) cosn(h l) cosn(k l)]2 f 2[sin n(h k)sin n(h l) sin n(k l)]2
固体物理第4课倒易空间-PPT精品
（2）. 倒格子点阵与正格子点阵的关系
(1) 两个点阵基矢之间的关系：
ai
bj
2 ij
2，i
0，i
j j
b1 b2 b3
2 2 2
a2 a3
V a3 a1
a1
V
a2
V
(2) 两个点阵格矢之间的关系：
为什么在倒易关系中存在2π 因子，这是因为如此定 义的互为倒易的两个矢量G与T之间满足下面简洁的
恒等式：
eiGT 1
(3) 两个点阵原胞体积之间的关系：
V* b1 (b2
b3 )
(2 )3
V
可见V*与V互为倒数
上式利用了 A B C ( A C)B ( A B)C
体心立方晶格的倒易晶格是面心立方，其晶胞
常数为 4 。 a
c. 面心立方晶格
a1 a2 a3
a
2 a
2 a
2
(j (i (i
k) k) j)
bbb1232a22aa(((iii
8面体的体积是9( 2π )3， 2a
而第一布里渊区的体是积8( 2π )3 2a
因此正8面体不是第布一里渊区。
—— 第一布里渊区 —— 八个面是正六边形 —— 六个面是正四边形
布里渊区示意图3-2
Γ：2 0,0,0
a
X：2 1,0,0
a
K：2 3 , 3 ,0
a 4 4
Γ (r)＝ C e C e n1 n2 n3
iGn
r
n
n
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倒易空间和波矢空间
倒易空间和波矢空间在固体物理学研究中扮演着重要的角色。
本文将分别介绍这两种空间的概念、性质及其在固体物理学中的应用。
一、倒易空间
倒易空间是晶体学中的重要概念，也叫倒格子空间，是由晶体空间分别沿着三个互相垂直的方向所取得的倒格子面组成的三维空间。
倒易空间与实空间是对偶的，其定义如下：
假设有一个空间中的周期晶体，晶格矢量为a1、a2和a3，我们将一个点P通过向该点连接三个不同的坐标轴上的原点，形成一个平行六面体。
在每个棱角上，我们垂直地连接倒晶格点，连接的线称为倒格子矢量，用向量b1、b2和b3表示。
这样就形成了一个由倒格子面组成的空间，这个空间就是倒易空间（或倒格子空间）。
倒易空间与其它物理学中的向量空间不同，因为其中的向量没有固定的起点或终点。
在倒易空间中，每个点表示一个倒格子面，而一个倒格子面的位置就由其倒格子矢量来决定。
倒易空间中的晶体结构即为倒格子结构。
倒易空间具有以下性质：
1. 倒易空间的晶格矢量为倒格子的倒数。
2. 在倒易空间中，原点为所有倒格子的交点，称之为倒空间原点。
3. 倒易空间是无限大的，且存在与实空间一样的点群和空间群对称性。
4. 不同晶体的倒易空间不同，同样的晶体在不同条件下有不同的倒易空间表现形式。
倒易空间在固体物理学中有广泛应用。
例如，通过研究倒易空间中的电子能带结构，可以了解晶体材料的导体性、半导体性等性质；倒易空间中的布拉格平面可以对X射线衍射、中子衍射等进行定量描述，在这些领域具有重要的应用价值。
二、波矢空间
波矢空间是描述在动量空间内的物理现象的空间。
波矢空间和倒易空间十分相似，只是在它们的定义和性质上存在微小差异。
假设有一个动量空间，其中的波矢k可以用三个互相垂直的分量(kx, ky, kz)表示。
图中所示为二维情况下的波矢空间。
波矢空间的物理意义为动量的取值范围。
在波矢空间中，物理量的取值可能会形成一些稀疏的分布，这些分布就被称为分支，对应实空间中的布里渊区。
波矢空间中的分支结构可以用来帮助解释一些固体物理系统，例如铁磁性和超导现象。
同时，通过移动波矢，也能够产生一些有趣的物理行为，例如布拉格反射和光学衍射等。
因此，波矢空间也成为了重要的研究工具。
总之，倒易空间和波矢空间在固体物理学中都扮演着非常重要的角色，能够帮助研究者更好地理解材料的性质和物理行为，为未来的研究提供了坚实的理论基础。