化工原理第四章第五节
合集下载
化工原理第04章03-2019-11-6
dV
d
终
恒压操作时
dV
d
终
KA2 2(V Ve
)
V 2 2VVe
2(V Ve )
（ 因V 2+2VVe=KA2τ）
W
VW dV
d W
当Ve=0时,
P PW
W
8(V Ve ) V 2 2VVe
VW
W
P PW
W
8VW V
3.回转真空过滤机
ΔP一定，q
K qe2 qe
K
n
qe2
(因
K
2P
r
)
n
A 2a 2
17.7 2 0.6352
22个
这样可行吗？
(V+V饼)Φ=V饼(1-ε)
V饼
1
V
10 0.015 1 0.5 0.015
0.309m 3
n
V饼 ba 2
0.309 0.025 0.6352
31个
取31个
例2 一板框压滤机在恒压下进行过滤,水悬浮液含
固量0.1kg固体/kg悬浮液,滤饼空隙率ε=0.4, ρp=5000
kg/m3, qe=0,若过滤10分钟,则得滤液1.2m3,试问： ①当τ=1h, V=? ②过滤1小时后的滤饼体积； ③过滤1小时后，用0.1V的水洗涤,
τW=? (操作压强不变)
解：① w = 0.1, ε=0.5, τ=10min, V=1.2m3
V2=KA2τ
（由 V 2+2VVe=KA2τ ）
5.5 常用过滤设备 1. 叶滤机
结构：
滤叶——金属丝网框架覆以滤布构成； 滤叶组插入悬浮液滤槽中；滤槽可密封加压 操作： 滤液→滤布→进入网状中空部分→汇集于总管流 出，滤渣沉积在滤叶外表面； 洗涤后，反向吹卸滤渣。(压缩空气、清水、蒸汽)
化工原理第4章
根据牛顿第二定律得：
F F g F b F D m 6 d P 3 a P g 6 d P 3g 4 d P 2 1 2 u 2 6 d P 3 P d d
或者 ：
d du(P P)g4d3P Pu2
du 开始瞬间， ，u 最0 大，d 颗粒作加速运动。
实用文档
5.2.2 静止流体中颗粒的自由沉降
p ui2
2 除了上述两个性能指标外，有的教材还介绍了另外一个性能指标，即临界直 径 d ，c d指c 旋风分离器能够分离的最小颗粒直径。
实用文档
5.3.2离心沉降设备
实验结果表明： ，D ，u锥体长度 ，H 2。粗短 形旋风分离器在
p
一定时，处理量大；细长形旋风分离器 p，但 ， 从 经济角度看一般可取
式中 C i进、
0
Ci进 Ci中粒径为
的d颗Pi粒的质量浓度，
。g / m 3
总效率与粒级效率的关系为：
0 xii
式中 x为i 进口气体中粒径为 d颗Pi粒的质量分率。
旋风通分②常离粒将器级经的效过分率旋割风直分径离可器小后至能被除下。3~5不10同%0m 的粒颗径粒的直粒径级dd称分PPci为离分效割率直不径同，。某些 高i 效
实用文档
5.2 颗粒的沉降运动
5.2.1 流体对固体颗粒的绕流 5.2.2 静止流体中颗粒的自由沉降
实用文档
5.2.1 流体对固体颗粒的绕流
流体与固体颗粒之间的相对运动可分为以下三 种情况：
①颗粒静止，流体对其做绕流； ②流体静止，颗粒作沉降运动； ③颗粒与流体都运动，但保持一定的相对运动。
实用文档
进口气速 u1 。若~ 5 2 处m 理5 /量s大，则可采用多个小尺寸的旋风分离器并联操
F F g F b F D m 6 d P 3 a P g 6 d P 3g 4 d P 2 1 2 u 2 6 d P 3 P d d
或者 ：
d du(P P)g4d3P Pu2
du 开始瞬间， ，u 最0 大，d 颗粒作加速运动。
实用文档
5.2.2 静止流体中颗粒的自由沉降
p ui2
2 除了上述两个性能指标外，有的教材还介绍了另外一个性能指标，即临界直 径 d ，c d指c 旋风分离器能够分离的最小颗粒直径。
实用文档
5.3.2离心沉降设备
实验结果表明： ，D ，u锥体长度 ，H 2。粗短 形旋风分离器在
p
一定时，处理量大；细长形旋风分离器 p，但 ， 从 经济角度看一般可取
式中 C i进、
0
Ci进 Ci中粒径为
的d颗Pi粒的质量浓度，
。g / m 3
总效率与粒级效率的关系为：
0 xii
式中 x为i 进口气体中粒径为 d颗Pi粒的质量分率。
旋风通分②常离粒将器级经的效过分率旋割风直分径离可器小后至能被除下。3~5不10同%0m 的粒颗径粒的直粒径级dd称分PPci为离分效割率直不径同，。某些 高i 效
实用文档
5.2 颗粒的沉降运动
5.2.1 流体对固体颗粒的绕流 5.2.2 静止流体中颗粒的自由沉降
实用文档
5.2.1 流体对固体颗粒的绕流
流体与固体颗粒之间的相对运动可分为以下三 种情况：
①颗粒静止，流体对其做绕流； ②流体静止，颗粒作沉降运动； ③颗粒与流体都运动，但保持一定的相对运动。
实用文档
进口气速 u1 。若~ 5 2 处m 理5 /量s大，则可采用多个小尺寸的旋风分离器并联操
陈敏恒化工原理上册化工原理第四章
de 2
u1 — 流体在虚拟细管内的流速，等价于流体在床层颗粒空
隙间的实际 (平均) 流速。
u1 与空床流速(又称表观流速) u、空隙率 的关系
u1
u
当量直径：de
4 a(1 )
虚拟细管长度：Le CL
L
(
Le ) 8L
(1 3
)a
u2
L
'
1
xi
d pi
床层特性
L
(1) 床层空隙率 ① 定义：床层中，空隙所占体积分率。
VB V 1 V
u
VB
VB
表明： 床层堆积的松散程度；
ε↑，空隙越大，床层越松散；
ε对流体流过床层的阻力影响很大。
② 影响床层空隙率的因素
（a）装填方法：干装 湿装
当 Re’ < 3 时，欧根方程右侧第二项可忽略。压降与流速
和粘度的一次方均成正比。
L
150
(1 )2
3
d
2 p
u
当 Re’ > 100 时，欧根方程右侧第一项可忽略。压降与流
速的平方成正比而与粘度无关。
L
1.75
(1 ) 3d p
u2
K ' a2 (1 )2 u
颗粒的形状系数ψ
形状系数
与非球形颗粒等体积的球形颗粒的表面积 非球形颗粒的表面积
S球 1
S
表明：颗粒形状接近于球形的程度； ψ↑，则颗粒越接近于球形。
球形颗粒： 1
工程上多采用可以测量的等体积当量直径dev和ψ 来表示颗粒的特性
u1 — 流体在虚拟细管内的流速，等价于流体在床层颗粒空
隙间的实际 (平均) 流速。
u1 与空床流速(又称表观流速) u、空隙率 的关系
u1
u
当量直径：de
4 a(1 )
虚拟细管长度：Le CL
L
(
Le ) 8L
(1 3
)a
u2
L
'
1
xi
d pi
床层特性
L
(1) 床层空隙率 ① 定义：床层中，空隙所占体积分率。
VB V 1 V
u
VB
VB
表明： 床层堆积的松散程度；
ε↑，空隙越大，床层越松散；
ε对流体流过床层的阻力影响很大。
② 影响床层空隙率的因素
（a）装填方法：干装 湿装
当 Re’ < 3 时，欧根方程右侧第二项可忽略。压降与流速
和粘度的一次方均成正比。
L
150
(1 )2
3
d
2 p
u
当 Re’ > 100 时，欧根方程右侧第一项可忽略。压降与流
速的平方成正比而与粘度无关。
L
1.75
(1 ) 3d p
u2
K ' a2 (1 )2 u
颗粒的形状系数ψ
形状系数
与非球形颗粒等体积的球形颗粒的表面积 非球形颗粒的表面积
S球 1
S
表明：颗粒形状接近于球形的程度； ψ↑，则颗粒越接近于球形。
球形颗粒： 1
工程上多采用可以测量的等体积当量直径dev和ψ 来表示颗粒的特性
化工原理内容概要-第4章
《化工原理》内容提要第四章吸收1. 基本概念1）吸收的目的：①回收或捕获气体混合物中的有用组分；②除去有害成分。
2）吸收的依据：气体混合物中各组分间某种物理和化学性质的差异。
3）吸收操作必须解决的问题：①选择合适的溶剂；②提供适当的传质设备；③溶剂的再生。
4）物理吸收：吸收时，溶质与溶剂不发生明显的化学反应。
5）化学吸收：吸收时，溶质与溶剂或溶液中的其它物质发生化学反应。
6）吸收分类：单组分吸收/多组分吸收；等温吸收/非等温吸收。
7）溶解度：气液两相处于平衡状态时，溶质在液相中的平衡含量。
8）溶解度曲线：确定温度下，溶质在气相中的分压p e与液相中的摩尔分数x 的关联曲线。
9）对吸收过程：（y-y e）为以气相摩尔分数差表示的吸收传质推动力；（x e-x）为以液相摩尔分数差表示的吸收传质推动力。
10）吸收过程物质传递的三个步骤：①溶质由气相主体传递到两相界面即气相内的物质传递；②溶质在相界面上的溶解，由气相转入液相，即界面上发生的溶解过程。
③溶质自界面被传递至液相主体，即液相内的物质传递。
相界面上的溶解推动力很小，可认为其推动力为零，则相界面上气、液组成满足相平衡关系。
11）吸收过程物质传递的机理包括两种：①分子扩散；②对流传质。
12）主体流动：气相主体与界面之间产生微小压差，压差促使混合气体向界面的流动。
扩散流是分子微观运动的宏观结果，它所传递的是纯组分A 或纯组分B。
13）扩散系数与体系物性、体系的温度、总压或浓度有关。
14）对气体物系，D与绝对温度T的1.81次方成正比，与压强p成反比。
15）对很稀的非电解溶液，D与T成正比，与μ成反比。
16）对流传质：流动流体与相界面之间的物质传递。
17）化学吸收：通常指溶质气体A溶于溶液后，即与溶液中不挥发的反应剂B组分进行化学反应的过程。
18）常用解吸方法：气提解吸(载气解吸)；减压解吸；加热解吸。
19）填料塔的结构：气体出口；液体进口；液体分布器；填料压板；填料(塔壁)；液体再分布器；填料支承板；气体进口；液体出口（除沫器)。
化工原理第四章
4.1 液液相平衡
（2）杠杆规则
如图4-2所示，将质量为 krg、组成为
xS 的混合物系R与质量为e kg、组成为
y
x、A
A、
y、xB、B
y，S
的混合物系E相混合，得到一个质量为m kg、组成
为 z A 、z B、 z的S 新混合物系M，其在三角形坐标图
中分别以点R、E和M表示。M点称为R点与E点的和
称为共轭相，联结两共轭液相相点的直线称为联 结线，如图4-3中的RiEi线(i=0,1,2,……n)。显然 萃取操作只能在两相区内进行。
图4-3 溶解度曲线
4.1.2 三角形相图
溶解度曲线可通过下述实验方法得到：在一定温度下， 将组分B与组分S以适当比例相混合，使其总组成位于 两相区，设为M，则达平衡后必然得到两个互不相溶的 液加层入，适其量相的点溶为质RA0并、E充0。分在混恒合温，下使，之向达此到二新元的混平合衡液，中静 置加分入层溶后质得A，到重一复对上共述轭操相作，，其即相可点以为得R到1、nE+11，对然共后轭继相续的 相由点两R相i、变E为i (i一=0相,1时,2,，…其…组n成)，点当用加K入表A示的，量K使点混称合为液混恰溶好点 或分层点。联结各共轭相的相点及K点的曲线即为实验 温度下该三元物系的溶解度曲线。
4.1.2 三角形相图
设溶质A可完全溶于B及S，但B与S为部分互溶， 其平衡相图如图4-3所示。此图是在一定温度下 绘制的，图中曲线R0R1R2RiRnKEnEiE2E1E0称为溶 解度曲线，该曲线将三角形相图分为两个区域： 曲线以内的区域为两相区，以外的区域为均相区。
位于两相区内的混合物分成两个互相平衡的液相，
4.1 液液相平衡
三角形坐标图内任一点代表一个三元混合物系。例如M点即表示由A、B、S三个组 分组成的混合物系。其组成可按下法确定：过物系点M分别作对边的平行线ED、HG 、KF，则由点E、G、K可直接读得A、B、S的组成分别为： =0.4、=0.3、=0.3；也可由 点D、H、F读得A、B、S的组成。在诸三角形坐标图中，等腰直角三角形坐标图可直 接在普通直角坐标纸上进行标绘，且读数较为方便，故目前多采用等腰直角三角形 坐标图。在实际应用时，一般首先由两直角边的标度读得A、S的组成及，再根据归 一化条件求得。
化工原理第四章
第一节 概 述
（一）套管式换热器 如图4-1所示，套管式换热器是由两个直径不同的直管同心套在一
起而构成的。进行换热的冷、热两种流体分别在管内和环隙间流动， 通过内管管壁进行热量交换。因此，内管壁表面积为传热面积。
图4-1 套管换热器
第一节 概 述
（二）列管式换热器
如图4-2所示，列管式换热器主要由壳体、管束、管板和封 头等部件构成。操作时一种流体从换热器的一端接管进入封头， 流经各管束后汇集到另一端封头，并从该封头接管流出，该流 体称为管程流体，另一种流体由壳体接管流入，在壳体与管束 间的空隙流过，壳体内装有数块折流挡板，使流体在外壳内沿 挡板作折流流动，而从另一端的壳体接管流出换热器，该流体 称为壳程（或壳方）流体。由于在换热器中管程流体在管束内 只流过一次，故称为单程列管式换热器。
第一节 概 述
（二）对流传热
对流传热是指流体质点发生相对位移而引起的热量传递过程。 它仅发生在液体和气体中。对流传热可分为强制对流传热和自然对 流传热。前者是由于泵、风机或其他外力作用而引起的流体流动所 产生的传热过程；后者是由于流体各部分温度的不均而形成了密度 的差异，使质点重降轻浮而进行的传热过程。在流体中发生强制对 流传热的同时，往往伴随着自然对流传热。工程上通常把流体与固 体壁面间传热或固体壁面与流体间的传热称为对流传热。
化工原理
第四章 传 热
概述 热传导 对流传热 辐射传热 传热过程的计算 换热器
第四章 传 热
知识目标
掌握热传导的基本规律，平壁和圆筒壁的热传导计算；对流传热 的基本原理，对流传热的速率方程及流体在圆形直管内湍流时的对流 传热系数计算；传热速率方程、热量衡算方程、总传热系数及平均温 度差的计算。理解传热的三种方式及特点；传热推动力及热阻的概念； 影响管内和管外对流传热的因素及各准数的意义；列管式换热器的结 构、特点及强化传热过程的途径。了解有相变的对流传热；热辐射的 基本概念、定理及简单计算；列管换热器的设计和选用。
化工原理 第四章
第二节 过滤
若滤饼需要洗涤，可将洗水压人洗水通道，经洗涤板 角端的暗孔进入板面与滤布之间。此时，应关闭洗涤板下 部的滤液出口，洗水便在压力差推动下穿过一层滤布及整 个厚度的滤饼，然后再横穿另一层滤布，最后由过滤板下 部的滤液出口排出，这种操作方式称为横穿洗涤法，其作 用在于提高洗涤效果。洗涤结束后，旋开压紧装置并将板 框拉开，卸出滤饼，清洗滤布，重新组合，进入下一个操 作循环。 板框压滤机优点是构造简单，制造方便、价格低；过 滤面积大，可根据需要增减滤板以调节过滤能力；推动力 大，对物料的适应能力强，对颗粒细小而液体较大的滤浆 也能适用。缺点是间歇操作，生产效率低；卸渣、清洗和 组装需要时间、人力，劳动强度大，但随着各种自动操作 的板框压滤机的出现，这一缺点会得到一定程度的改进。
第二节 过滤
（2）多孔性固体介质 是素瓷、金属或玻璃的烧结物、 塑料细粉粘结而成的多孔性塑料管等， 适用于含粘软性 絮状悬浮颗粒或腐蚀性混悬液的过滤,一般可截留粒径1～ 3μm的微细粒子。 （3）粒状介质 是由各种固体颗粒(砂石、木炭、石棉) 或非编织纤维(玻璃棉等)堆积而成。适用于深层过滤，如 制剂用水的预处理。 （4）微孔滤膜，是由高分子材料制成的薄膜状多孔介 质。适用于精滤,可截留粒径0.01μm以上的微粒,尤其适 用于滤除0.02～10μm的混悬微粒。
第二节 过滤
图4-4 滤板和滤框
第二节 过滤
2．转鼓真空过滤机 转筒真空过滤机为连续式真空过滤设备,如图4-5所示。 主机由滤浆槽、篮式转鼓、分配头、刮刀等部件构成。篮 式转鼓是一个转轴呈水平放置的圆筒,圆筒一周为金属网 上履以滤布构成的过滤面,转鼓在旋转过程中,过滤面可依 次浸入滤浆中。转筒的过滤面积一般为5～40m2,浸没部分 占总面积的30%～40%,转速约为0.1～3r/min。转鼓内沿径 向分隔成若干独立的扇形格,每格都有单独的孔道通至分 配头上。转鼓转动时,籍分配头的作用使这些孔道依次与 真空管及压缩空气管相通,因而,转鼓每旋转一周,每个扇 形格可依次完成过滤、洗涤、吸干、吹松、卸饼等操作。
(化工原理)第五节 对流传热系数关联式
Nu=0.26Re0.6Pr0.33
应用范围 Re>3000
特错列征管尺距寸最狭管处外的径距do,离流应速在取(流x1-体do通)和过2每（排t2-管d0 子）中二最者狭之窄中通取小道者处。的速度。 管束排数应为10，若不是10，上述公式的计算结果应乘以下表的系数
流体无相变时的对流传热系数-12
流体有相变时的传热系数-12
二、液体的沸腾
大容积沸腾 管内沸腾
流体有相变时的传热系数-13
1.液体沸腾曲线
气化核心 泡核沸腾 或泡状沸腾 临界点 膜状沸腾
流体有相变时的传热系数-14
2.沸腾传热系数的计算
泡核沸腾传热系数的计算式
α=1.163Z(Δt)2.33 (Eq. Mostinki) 式中 Δt——壁面过热度,℃。
上式应用条件为： pc>3O00KPa, R = 0.01～0.9,q<qc 式中 Z——与操作压强及临界压强有关的参数,W/(m2•℃),其计
算式为：
流体有相变时的传热系数-16
3.影响沸腾传热的因素
（1）液体性质 （2）温度差Δt （3）操作压强 （4）加热壁面
4-5-5 壁温的估算
2.流体在换热器的管间流动
换热器内装有圆缺形挡板时,壳方流体的对流 传热系数的关联式如下：
应用范围 Re =2×1O3～10×105 特征尺寸 当量直径de 定口性温温度度的算除术μ平w均取值壁。温外,均取为液体进、出
流体无相变时的对流传热系数-13
管子为正方形排列 ：
管子为正三角形排列 ：
（2）高粘度的液体
应用范围 Re>10000,0.7<Pr<16700,L/d>60 特征尺寸 取为管内径di 定性温度 除μw取壁温外,均取为液体进、出
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
2020/3/26
4、黑体、镜体、透热体和灰体
黑体（绝对黑体）：能全部吸收辐射能的物体，即α=1的物体 镜体（绝对白体）：能全部反射辐射能的物体，即ρ=1的物体 透热体 ：能透过全部辐射能的物体，即τ=1的物体 灰体 ：能够以相等的吸收率吸收所有波长辐射能的物体
2020/3/26
5、固体、液体与气体的热辐射特点
对黑体辐射能力的吸收率α之比，等于同温度 下黑体的辐射能力Eb。
辐射能力仅仅是温度的函数
一切灰体的辐射能力与其吸收率之比，也仅仅是温度的 函数，这是克希霍夫定律的内容之一。
2020/3/26
（二）吸收率与黑度的关系
E
Eb
任何灰体对黑体辐射能的吸收率等于同温度下该灰体的黑度。
2020/3/26
1)
1.当A1/A2≈1时，此公式简化为公式（4－59） 1 A2 2
2.当被包围的物体的表面积A1比包围物的A2很小， A1/A2≈0
此公式变为
A1 ( 1 1) 0
A2 2
C12 1Cb
从上述几种情况可知，两物体表面的黑度愈大，则总辐射
系数就越大，辐射传热速率就越大。
2020/3/26
（二）、 辐射传热速的强化与削弱方法 1.改变物体表面的黑度 2.采用遮热板
2020/3/26
3.灰体（P161）
单色辐射能力：单位表面积、单位时间内的发射某一特定波长 下单位波长间隔向空间辐射的能量。
E dE / d
对任一波长，灰体的单色辐射能力Eλ与黑体的单色辐射 能力Ebλ之比值均等于灰体的黑度ε，及灰体的黑度不随波 长而变化。
2020/3/26
三、克希霍夫定律
第四章 传热
第五节 辐射传热
一、热辐射的基本概念 二、物体的辐射能力与斯蒂芬波尔兹曼定律 三、克希霍夫定律 四、两固体间的辐射传热 五、对流和辐射的联合传热
2020/3/26
一、基本概念和定律
1、热辐射
热辐射 ：物体因热的原因发出辐射能的过程称为热辐射 辐射传热 ：不同物体间相互辐射和吸收能量的综合过程
φ：几何因子或角度系数，表示从辐射面积A所发射出的 能量为另一物体表面所拦截的分数。数值与两表面的形状 、大小、相互位置以及距离有关。
1）、 两无限大而距离很近的平行壁面之间的辐射传热A=A1Fra bibliotekA2, φ=1
C12
1
Cb 1
1
1 2
（4－59）
2020/3/26
2）、 两个面积大小有限且相等的平行壁面，只有部分能 投射到对方的壁面上。
（一）、辐射能力与吸收率的关系
温度T 辐射能力E 黑度为ε 吸收系数为α
αEb
E Eb (1-α)Eb
2020/3/26
温度Tb 辐射能力Eb 黑度为1 吸收系数为1
• 当T＞Tb，灰体损失的热能为E－αEb • 当T＝Tb，灰体损失的热能为E＝ αEb • 得α＝E/Eb • 在热平衡辐射时，任何灰体的辐射能力E与其
表示，单位：W/m2。 E=Q/A
（一）、黑体的发射能力Eb可用斯蒂芬玻尔兹曼定律表示
Eb
T 4
Cb
T 100
4 ——斯蒂芬---波尔茨曼定律
: 黑体的发射常数或斯蒂芬---波尔茨曼常数
5.67 108 w / m2 K 4
Cb :
黑体的发射系数
C b
108 5.67w / m2 K
A=A1=A2, φ＜1，从图4－33（P163)，查φ
C12 1 2Cb
（4－60）
3）、一个物体被另一物体包围的辐射传热。 A用被包围的物体的表面积A1, φ＝1
C12
Cb 1 A1 ( 1 1)
（4－61）
1 A2 2
2020/3/26
讨论此公式应用时的简化
C12
1
Cb A1 ( 1
四、两固体间的辐射传热
(一）、 辐射传热速率的计算
这里只介绍两壁面之间的空间，只有透过率τ＝1的透热性 气体，不考虑在两壁面间有CO2、水蒸气等吸收辐射能的气体。 从高温物体1传给低温物体2的辐射传热速率：
Q12
C12A
T1 100
4
T2
4
100
2020/3/26
C1-2：物体1对物体2的总发射系数，取决于壁面的性质 和两个壁面的几何因素。
绝对黑体的发射能力和绝对温度的四次方成正比。
2020/3/26
（二）、实际物体的辐射能力、黑度与灰体
1.实际物体的辐射能力 黑度（ε发射率）：
黑体辐射能力最大，同一温度下，实际的发射能力与黑
体发射能力的比值 E
E
Eb
Cb
TEb 100
4
E C T 4C 5.67w /(m2 K 4 )
4
改成对流传热系数的形式
QR R A1T1 T2
r
c12
T1 100
4
2、热射线
热射线 ：可见光线和红外光线统称为热射线 •服从反射定律和折射定律 •能在均一介质中作直线传播 •在真空和大多数的气体（惰性气体和对称的双原子气体）中 热射线可以完全透过
2020/3/26
3、热辐射对物体的作用
Q Q Q Q Q Q Q 1 QQQ
1
Q
Qρ
Qα Qτ
α=Q α /Q ——物体的吸收率 ρ=Q ρ /Q ——物体的反射率 τ=Q τ /Q ——物体的透过率
100
2020/3/26
2.黑度ε
黑度表示实际物体的辐射能力接近黑体辐射能力的 程度，实际物体的黑度大，其辐射能力就大。
实际物体的黑度只与自身状况有关，包括表面的 材料、温度及表面状况（粗糙度、氧化程度）。
粗糙表面黑度大 氧化表面的黑度比非氧化表面高一些 金属的黑度随温度升高略有增大。 非金属的黑度一般较大，在0.85～0.95之间。
2020/3/26
五、辐射、对流联合传热
设备的热损失等于对流传热和辐射传热之和 。 由于对流散失的热量 ：
QC c A1T1 T2
由于辐射而散失的热量 ：
Qr
c12
A1
T1 100
4
T2
4
100
∵设备向大气辐射传热， 1
2020/3/26
Qr
c12
A1
Tw 100
4
T 100
1.固体与液体的辐射特点：透射率τ=0， α + ρ =1 固体和液体表面情况对热辐射的影响较大。 2.气体的辐射特点：气体发射和吸收的热辐射能都是在整个气 体容积内沿射线行程进行的。
2020/3/26
二、物体的发射能力---斯帝芬-波尔茨曼定律
物体发射能力： 物体在一定的温度下，单位表面积、单位 时间内所发射的全部波长的总能量。用E