荧光理论

4.1 引言某些物质被一定波长的光照射时，会在较短时间内发射出波长比入射光长的光，这种光就称为荧光。

1852年，Stokes阐明了荧光发射的机制，认为荧光是由于物质吸收了光能而重新发出的波长不同的光，并由一种能发荧光的矿物 萤石(fluospar)而定名为荧光。

我们通常所说的荧光，是指物质在吸收紫外光后发出的波长较长的紫外荧光或可见荧光，以及吸收波长较短的可见光后发出波长较长的可见荧光。

除了紫外荧光和可见荧光，还有红外荧光、X射线荧光等。

这不是本章要介绍的内容。

荧光光谱有两个主要优点：第一是灵敏度高。

由于荧光辐射的波长比激发光波长长，因此测量到的荧光频率与入射光的频率不同。

另外，由于荧光光谱是发射光谱，可以在与入射光成直角的方向上检测，这样，荧光不受来自激发光的本底的干扰，灵敏度大大高于紫外-可见吸收光谱。

第二，荧光光谱可以检测一些紫外-可见吸收光谱检测不到的过程。

紫外和可见荧光涉及的是电子能级之间的跃迁，荧光产生包括两个过程：吸收以及随之而来的发射。

每个过程发生的时间与跃迁频率的倒数是同一时间量级(大约10-15秒)，但两个过程中有一个时间延搁，大约为10-9秒，这段时间内分子处于激发态。

激发态的寿命取决于辐射与非辐射之间的竞争。

由于荧光有一定的寿命，因此可以检测一些时间过程与其寿命相当的过程。

例如，生色团及其环境的变化过程在紫外吸收的10-15秒的过程中基本上是静止不变的，因此无法用紫外吸收光谱检测，但可以用荧光光谱检测。

4.2基本概念和原理4.2.1荧光的产生吸收外来光子后被激发到激发态的分子，可以通过多种途径丢失能量，回到基态，这种过程一般称为弛豫。

在很多情况下，分子回到基态时，能量通过热量等形式散失到周围。

但是在某些情况下，能量能以光子发射的形式释放出来。

***Figure 5.3 Some pathways of relaxation from the excited state.***（P96）上图（Campbell书中图5.3）表示了激发态分子的几种弛豫过程。

由电子态基态被激发到第一电子激发态中各振动能级上的分子，一般会以某种形式(统称为内转换)丢失它们的部分能量，从第一电子激发态的不同振动能级以至从第二电子激发态等更高的电子激发态返回第一电子激发态的最低振动能级。

这个过程大约为10-12秒。

从第一电子激发态的最低振动能级返回基态的不同振动能级，如果能量以光子形式释放，则放出的光称为荧光。

这个过程通常发生在10-6-10-9秒内。

由于荧光的频率低于入射光的频率，因此测量到的荧光频率与入射光的频率不同。

同时，荧光是从与入射光成直角的方向上检测，这样荧光不受来自激发光的本底干扰，可以达到很高的灵敏度，一般比吸收光谱高两个数量级左右。

此外，由于荧光有一定的寿命，且其寿命比紫外吸收的时间过程(10-15秒)要长，因此一些用紫外观测不到的变化过程(如生色团及其环境的变化)，恰好可以用荧光来观测。

在紫外吸收的时间过程(10-15秒)中，生色团及其环境基本上是静止不变的。

而在很多反应中，溶剂的重新排列和分子的运动过程发生的时间与激发态的寿命是同一量级。

4.2.2 磷光如果某种物质在被某种波长的光照射以后能在较长的时间内发出比荧光波长更长的波长的光，则称这种光为磷光。

***Figure 5.3 Some pathways of relaxation from the excited state.***（P96）磷光产生的机制与荧光是不同的，虽然它们都属于发射光谱，但磷光不是处于第一电子激发态的最低振动能级的分子直接释放出光子回到基态的结果，而是从某种能量低于第一电子激发态的最低振动能级的另一种亚稳能级−三重态向基态的各振动能级以辐射方式产生跃迁时发出的光。

所谓三重态或三线态，是指分子中电子自旋量子数S=1，即原来两个配对的自旋方向相反的电子之一自旋方向改变，以至电子自旋之和不为0的情况。

处于第一电子激发态最低振动能级的分子，有可能通过无辐射跃迁(系间交连，intersystem crossing)消耗部分能量，其中一个电子的自旋方向倒转，从而处于三线态。

从三线态的最低振动能级向基态的各振动能级跃迁并释放出光子，则其发光为磷光。

由于三线态的电子自旋和不为零，这种跃迁是一种被禁跃迁，即跃迁几率很小。

这样，在三线态停留的时间即寿命就比较长(从10-3秒到数秒)，强度很弱。

由于三线态能量低于第一电子激发态最低振动能级，因此磷光的波长比荧光长。

4.2.3 激发谱和发射谱(参考书P94)荧光光谱包括激发谱和发射谱两种。

激发谱是荧光物质在不同波长的激发光作用下测得的某一波长处的荧光强度的变化情况，也就是不同波长的激发光的相对效率；发射谱则是某一固定波长的激发光作用下荧光强度在不同波长处的分布情况，也就是荧光中不同波长的光成分的相对强度。

激发谱既然是表示某种荧光物质在不同波长的激发光作用下所测得的同一波长下荧光强度的变化，而荧光的产生又与吸收有关，因此激发谱和吸收谱极为相似，呈正相关。

由于激发态和基态有相似的振动能级分布，而且从基态的最低振动能级跃迁到第一电子激发态各振动能级的几率与由第一电子激发态的最低振动能级跃迁到基态各振动能级的几率也相近，因此吸收谱与发射谱呈镜象对称关系。

Processes leading to fluorescence***Figure 5.2***(p94)在发射谱中最大荧光强度的位置称为λmax，它是荧光光谱的一个重要参数，对环境的极性和荧光团的运动很敏感。

4.2.4 荧光寿命(fluorescence lifetime) 参考书p95去掉激发光后，分子的荧光强度降到激发时最大荧光强度的1/e 所需要的时间，称为荧光寿命，常用τ表示:I t =I 0e -kt其中I 0是激发时最大荧光强度，I t 是时间t 时的荧光强度，k 是衰减常数。

假定在时τ时测得的I t 为I 0的1/e ，则τ是我们定义的荧光寿命。

01I eI t = τk e I I e-=001 τk e e e--==11 k τ=1τ=1/k即寿命τ是衰减常数k 的倒数。

事实上，在瞬间激发后的某个时间，荧光强度达到最大值，然后荧光强度将按指数规律下降。

从最大荧光强度值后任一强度值下降到其1/e 所需的时间都应等于τ。

如果激发态分子只以发射荧光的方式丢失能量，则荧光寿命与荧光发射的速率常数成反比，速率常数即为单位时间中发射的光子数，因此有τF =1/K F 。

K F 是速率常 数。

τF 表示荧光分子的固有荧光寿命，k F 表示荧光发射过程的衰减常数。

如果除荧光发射外还有其它释放能量的过程(如淬灭和能量转移)，则寿命τ还和这些过程的速率常数有关，结果是荧光寿命降低。

由于吸收几率与发射几率有关， τF 与摩尔消光系数εmax (单位为cm 2mol -1或(mol dm --3) -1cm -1)也就密切相关，从下式可以得到τF 的粗略估计值(单位为秒)。

1/τF ≈104εmax在讨论寿命时，必须注意不要把寿命与跃迁时间混淆起来。

跃迁时间是跃迁频率的倒数，而寿命是指分子在某种特定状态下存在的时间。

通过量测寿命，可以得到有关分子结构和动力学方面的信息。

4.2.5 量子产率 (quantum yield) 参考书P96荧光量子产率是物质荧光特性中最基本的参数之一，它表示物质发射荧光的本领。

荧光量子产率通常用φ来表示，定义为发射量子数和吸收量子数之比，即由荧光发射造成的退激分子在全部退激分子中所占的比例，又称为荧光效率，即发射量子数φ = −−−−−吸收量子数处于激发态的分子，除了通过发射荧光回到基态以外，还会通过一些其它过程回到基态。

其结果是加快了激发态分子回到基态的过程(或称退激过程)。

总的退激过程的速率常数k 可以用各种退激过程的速率常数之和来表示:k =k F +∑k ik i 表示各种非辐射过程的衰减速率常数。

则总的寿命τ为:τ=1/k =1/(k F + ∑k i )因此，量子产率又可以表示为∑+=ii F F F k K K φ 因为 1/k F =τF ， τ=1/(k F +∑k i )所以 φ =τ/τFφ的绝对值是较难用实验的方法测量的，因为必须事先知道仪器的修正因子。

实际测量中大多采用相对法，即用已知量子产率的标准样品与待测样品进行比较。

后面将要证明:对稀溶液来说，荧光强度F 与吸收度A 成正比:F =kI 0A ϕ这里k 是比例常数，I 0是吸收前的光强度， φ 是荧光量子产率。

若两种溶液测量条件完全相同，则:F 1/F 2=A 1φ 1/(A 2φ 2)φ 1/φ 2=F 1A 2/(F 2A 1)已知φ 2就可求出φ 1。

由于各种竞争性过程而使荧光量子产率减小的现象称为淬灭(quenching)，如温度淬灭，杂质淬灭等。

量子产率对于生色团周围的环境以及各种淬灭过程很敏感。

量子产率的改变必然会引起荧光强度的改变。

因此，如果只要研究量子产率的相对值，只要量测荧光强度也就足够了。

4.2.6 荧光强度：参考书P97荧光强度F 取决于激发态的初始分布I A 与量子产率φ的乘积。

这里的F 指的是向各个方向上发射的荧光强度的总和，实际上，谱仪收集的只是其中的一小部分。

因此仪器测到的荧光强度Ｆ=I A φ Z ，这里Z 是仪器因子。

椐据Beer-Lambert 定律I A =I 0-I t =I 0{1-exp[-2.3ε (λA )·C ·l]}式中ε (λA )为激发波长处的消光系数，Ｃ为样品分子的浓度，I 0为入射光强度，I 0为透过样品后的光强度，l 为光程（样品池光径）对于稀溶液，吸收很稀， ε (λA )很小-<<2.3ε (λA )C ·l ＜＜1因此，1-2.3ε (λA)C·l≈exp(-2.3ε (λA)C·l)I A=I0(1-(1-2.3ε (λA)C·l)) =2.3I0ε (λA)C·lFλ=I AφZ=2.3I0ε (λA)C·l·ϕ·Z如果激发光强保持不变，且ϕ和Z与激发波长无关，则F∝ε (λA)很显然，荧光强度与样品在波度λA处的消光系数有关，而消光系数与激发波长是密切相关的，消光系数随波长的变化即吸收谱，因此荧光强度也随激发波长的变化而变化。

激发谱与吸收谱的正相关关系在此一目了然。

当然，实际上仪器因子Z与波长是有关的，这就使得激发谱与吸收谱并不完全相似。

4.2.7. 荧光偏振（偏振荧光，极化荧光）参考书P98用平面极化光（偏振光）去激发一个荧光系统，可以产生极化荧光。

可以通过对极化荧荧光的分析确定分子的大小，形状和流动性等性质。