激光谐振腔与倍频实验
实验报告_半导体泵浦激光原理
半导体泵浦激光原理实验学号：09327085 ：武班别：光信二班合作人：程昌、谭宇婷实验日期：3-14 组别：B11【实验目的】1、了解与掌握半导体泵浦激光原理及调节光路方法。
2、掌握腔倍频技术，并了解倍频技术的意义。
3、掌握测量阈值、相位匹配等基本参数的方法。
【实验仪器】808nm半导体激光器、半导体激光器可调电源、Nd:YVO4晶体、KTP倍频晶体、输出镜（前腔片）、光功率指示仪【实验原理】光与物质的相互作用可以归结为光与原子的相互作用，有三种过程：吸收、自发辐射和受激辐射。
如果一个原子，开始处于基态，在没有外来光子，将保持不变，如果有一个能量为hυ21的光子接近，则它吸收这个光子，处于激发态E2.在此过程中不是所有光子都能被原子吸收，只有当光子能量正好等于原子能级间距E1−E2时才能被吸收。
激发态寿命很短，在不受外界影响时，它们会自发地返回基态，并放出光子。
自发辐射过程与外界作用无关，由于各个原子的辐射都是自发、独立进行的，因而不同原子发出来的光子的发射方向和初相位是不同的。
处于激发态的原子，在外的光子的影响下，会从高能态向低能态跃迁，并在两个状态的能量差以辐射光子的形式发出去。
只有外来光子的能量正好为激发态与基态的能级差时，才能引起受激辐射，且受激辐射发出的光子与外来光子的频率、发射方向、偏振态和相位完全相同。
激光的产生主要依赖受激辐射过程。
激光器主要有：工作物质、谐振腔、泵浦源组成。
工作物质主要提供粒子数反转。
泵浦过程使粒子从基态E1抽运到激发态E3，E3上的粒子通过无辐射跃迁（该过程粒子从高能级跃迁到低能级时能量转变为热能或晶格振动能，但不辐射光子），迅速转移到亚稳态E2。
E2是一个寿命较长的能级，这样处于E2的粒子不断累积，E1上的粒子又由于抽运过程而减少，从而实现E2与E1能级间的粒子数反转。
激光产生必须有能提供光学正反馈的谐振腔。
处于激发态的粒子由于不稳定性而自发辐射到基态，自发辐射产生的光子各个方向都有，偏离轴向的光子很快逸出腔外，只有沿轴向的光子，部分通过输出镜输出，部分被反射回工作物质，在两个反射镜间往返多次被放大，形成受激辐射的光放大即产生激光。
固体激光倍频、调q实验
固体激光倍频、调q实验声光调Q倍频YAG激光器实验声光调制器由石英晶体、铌酸锂或重火石玻璃作为声光介质，通过压电晶体电声转换器将超声波耦合，在声光介质中产生超声波光栅，介质的折射率被周期性调制形成折射率体光栅。
在腔内采用该技术，可将连续的1064nm基频光变换成10KHz的高重复率脉冲激光，由于具有重复频率和峰值功率高的特点，可获得高平均功率的倍频绿光输出。
【实验目的】(1)掌握声光调Q连续激光器及其倍频的工作原理; (2)学习声光调Q倍频激光器的调整方法;(3)了解声光调Q固体激光器的静态和动态特性，并掌握测试方法; (4)学习倍频激光器的调整方法。
【实验原理】【实验原理】声光调Q倍频连续YAG激光器的工作原理(1) 声光调Q基本原理:图1 声光调制器工作原理声光调制器是由石英晶体、铌酸锂、或重火石玻璃做为声光介质，通过电声换能器(压电晶体)将超声波耦合进去，在声光介质中产生超声波光栅。
超声波光栅将介质的折射率进行周期性调制，从而进一步形成折射率体光栅。
如图1所示。
光栅公式如下式(1) 式(1)中，是声光介质中的超声波波长，为布拉格衍射角，为入射光波波长，n为声光介质的折射率。
当入射光以布拉格角入射时，出射光将被介质中的体光栅衍射到一级衍射最大方向上。
利用声光介质的这种性质，可以对激光谐振腔内的光束方向进行调制。
当加入声光调制信号时，光束偏转出腔外，不能在腔内形成振荡，即此时为高损耗腔。
在此期间泵浦灯注入给激活介质(激光晶体)的能量储存在激光上能级，形成高反转粒子数。
当去掉声光调制信号时，光束不被偏转，在腔内往返，形成激光振荡。
由于前面积累的高反转粒子数远远超过激光阈值，所以瞬时形成脉冲激光输出，从而形成窄脉宽、高能量的激光脉冲。
声光调Q激光器工作在几千周到几十千周的调制频率下，所以可以获得高重复率、高平均功率的激光输出。
(2)倍频器件工作原理:图2 倍频晶体折射率椭球及通光方向示意图由于晶体中存在色散现象，所以在倍频晶体中的通光方向上，基频光与倍频光所经历的折射率与是不同的。
固体激光倍频、调Q实验
声光调Q倍频YAG激光器实验声光调制器由石英晶体、铌酸锂或重火石玻璃作为声光介质，通过压电晶体电声转换器将超声波耦合，在声光介质中产生超声波光栅，介质的折射率被周期性调制形成折射率体光栅。
在腔内采用该技术，可将连续的1064nm基频光变换成10KHz的高重复率脉冲激光，由于具有重复频率和峰值功率高的特点，可获得高平均功率的倍频绿光输出。
【实验目的】（1）掌握声光调Q连续激光器及其倍频的工作原理；（2）学习声光调Q倍频激光器的调整方法；（3）了解声光调Q固体激光器的静态和动态特性，并掌握测试方法；（4）学习倍频激光器的调整方法。
【实验原理】【实验原理】声光调Q倍频连续YAG激光器的工作原理（1）声光调Q基本原理：图1 声光调制器工作原理声光调制器是由石英晶体、铌酸锂、或重火石玻璃做为声光介质，通过电声换能器（压电晶体）将超声波耦合进去，在声光介质中产生超声波光栅。
超声波光栅将介质的折射率进行周期性调制，从而进一步形成折射率体光栅。
如图1所示。
光栅公式如下式（1）式（1）中，是声光介质中的超声波波长，为布拉格衍射角，为入射光波波长，n为声光介质的折射率。
当入射光以布拉格角入射时，出射光将被介质中的体光栅衍射到一级衍射最大方向上。
利用声光介质的这种性质，可以对激光谐振腔内的光束方向进行调制。
当加入声光调制信号时，光束偏转出腔外，不能在腔内形成振荡，即此时为高损耗腔。
在此期间泵浦灯注入给激活介质（激光晶体）的能量储存在激光上能级，形成高反转粒子数。
当去掉声光调制信号时，光束不被偏转，在腔内往返，形成激光振荡。
由于前面积累的高反转粒子数远远超过激光阈值，所以瞬时形成脉冲激光输出，从而形成窄脉宽、高能量的激光脉冲。
声光调Q激光器工作在几千周到几十千周的调制频率下，所以可以获得高重复率、高平均功率的激光输出。
（2）倍频器件工作原理：图2 倍频晶体折射率椭球及通光方向示意图由于晶体中存在色散现象，所以在倍频晶体中的通光方向上，基频光与倍频光所经历的折射率与是不同的。
「固体激光原理与技术综合实验」
固体激光原理与技术综合实验半导体泵浦固体激光器(Diode-Ｐumped ｓｏlｉｄ-ｓtatｅＬaｓｅｒ,DPL）,是以激光二极管(ＬD)代替闪光灯泵浦固体激光介质的固体激光器,具有效率高、体积小、寿命长等一系列优点,在光通信、激光雷达、激光医学、激光加工等方面有巨大应用前景,是未来固体激光器的发展方向。
本实验的目的是了解并掌握半导体泵浦固体激光器的工作原理、构成和调试技术,以及调Q、倍频等激光技术的原理和应用。
实验一半导体泵浦光源特性测量实验【实验目的】1．掌握半导体泵浦激光器的原理2．掌握半导体泵浦激光器的使用方法【实验仪器】半导体泵浦激光器、激光功率计、机械调整部件【实验原理】上世纪80年代起，生长半导体激光器（ＬD)技术得到了蓬勃发展，使得LD的功率和效率有了极大的提高，也极大地促进了DPSＬ技术的发展。
与闪光灯泵浦的固体激光器相比，ＤＰSL的效率大大提高,体积大大减小。
在使用中,由于泵浦源LＤ的光束发散角较大，为使其聚焦在增益介质上，必须对泵浦光束进行光束变换（耦合）。
泵浦耦合方式主要有端面泵浦和侧面泵浦两种,其中端面泵浦方式适用于中小功率固体激光器，具有体积小、结构简单、空间模式匹配好等优点。
侧面泵浦方式主要应用于大功率激光器。
本实验采用端面泵浦方式。
端面泵浦耦合通常有直接耦合和间接耦合两种方式,如下：（图１）直接耦合:将半导体激光器的发光面紧贴增益介质，使泵浦光束在尚未发散开之前便被增益介质吸收，泵浦源和增益介质之间无光学系统，这种耦合方式称为直接耦合方式。
直接耦合方式结构紧凑，但是在实际应用中较难实现，并且容易对LD造成损伤。
间接耦合:指先将半导体激光器输出的光束进行准直、整形,再进行端面泵浦。
本实验采用间接耦合方式，间接耦合常见的方法有三种，如下:a 组合透镜系统耦合：用球面透镜组合或者柱面透镜组合进行耦合。
ｂ自聚焦透镜耦合:由自聚焦透镜取代组合透镜进行耦合，优点是结构简单,准直光斑的大小取决于自聚焦透镜的数值孔径。
激光谐振腔与倍频实验
激光谐振腔与倍频实验A13组03光信息陆林轩033012017实验时间：2006-4-25[实验目的和内容]1、学习与掌握工作物质端面呈布儒斯特角的钕玻璃激光器的调节，以获得激光红外输出。
2、掌握腔外倍频技术，并了解倍频技术的意义。
绿色光的输出情况。
3、观察倍频晶体0.53m[实验基本原理]1、激光谐振腔光学谐振腔是激光器的重要组成部分，能起延长增益介质的作用（来提高光能密度），同时还能控制光束的传播方向，对输出激光谱线的频率、宽度、和激光输出功率、等都产生很大的影响。
图1 激光谐振腔示意图（1）组成：光学谐振腔是由两个光学反射镜面组成、能提供光学正反馈作用的光学装置，如图1所示。
两个反射镜可以是平面镜或球面镜，置于激光工作物质两端。
两块反射镜之间的距离为腔长。
其中一个镜面反射率接近100%，称为全反镜；另一个镜面反射率稍低些，激光由此镜输出，故称输出镜。
（2）工作原理：谐振腔中包含了能实现粒子数反转的激光工作物质。
它们受到激励后，许多原子将跃迁到激发态。
但经过激发态寿命时间后又自发跃迁到低能态，放出光子。
其中，偏离轴向的光子会很快逸出腔外。
只有沿着轴向运动的光子会在谐振腔的两端反射镜之间来回运动而不逸出腔外。
这些光子成为引起受激发射的外界光场。
促使已实现粒子数反转的工作物质产生同样频率、同样方向、同样偏振状态和同样相位的受激辐射。
这种过程在谐振腔轴线方向重复出现，从而使轴向行进的光子数不断增加，最后从部分反射镜中输出。
所以，谐振腔是一种正反馈系统或谐振系统，具有很好的准直，选频和放大功能。
（3）种类：图2 谐振腔的种类按组成谐振腔的两块反射镜的形状以及它们的相对位置，可将光学谐振腔区分为：平行平面腔，平凹腔，对称凹面腔，凸面腔等。
平凹腔中如果凹面镜的焦点正好落在平面镜上，则称为半共焦腔；如果凹面镜的球心落在平面镜上，便构成半共心腔。
对称凹面腔中两块反射球面镜的曲率半径相同。
如果反射镜焦点都位于腔的中点，便称为对称共焦腔。
激光倍频实验报告
篇一：激光谐振腔与倍频实验激光谐振腔与倍频实验a13组 03光信息陆林轩 033012017 实验时间：2006-4-25[实验目的和内容]1、学习与掌握工作物质端面呈布儒斯特角的钕玻璃激光器的调节，以获得激光红外输出。
2、掌握腔外倍频技术，并了解倍频技术的意义。
3、观察倍频晶体0.53?m绿色光的输出情况。
[实验基本原理]1、激光谐振腔光学谐振腔是激光器的重要组成部分，能起延长增益介质的作用（来提高光能密度），同时还能控制光束的传播方向，对输出激光谱线的频率、宽度、和激光输出功率、等都产生很大的影响。
图1 激光谐振腔示意图（1）组成：光学谐振腔是由两个光学反射镜面组成、能提供光学正反馈作用的光学装置，如图1所示。
两个反射镜可以是平面镜或球面镜，置于激光工作物质两端。
两块反射镜之间的距离为腔长。
其中一个镜面反射率接近100%，称为全反镜；另一个镜面反射率稍低些，激光由此镜输出，故称输出镜。
（2）工作原理：谐振腔中包含了能实现粒子数反转的激光工作物质。
它们受到激励后，许多原子将跃迁到激发态。
但经过激发态寿命时间后又自发跃迁到低能态，放出光子。
其中，偏离轴向的光子会很快逸出腔外。
只有沿着轴向运动的光子会在谐振腔的两端反射镜之间来回运动而不逸出腔外。
这些光子成为引起受激发射的外界光场。
促使已实现粒子数反转的工作物质产生同样频率、同样方向、同样偏振状态和同样相位的受激辐射。
这种过程在谐振腔轴线方向重复出现，从而使轴向行进的光子数不断增加，最后从部分反射镜中输出。
所以，谐振腔是一种正反馈系统或谐振系统，具有很好的准直，选频和放大功能。
（3）种类：图2 谐振腔的种类按组成谐振腔的两块反射镜的形状以及它们的相对位置，可将光学谐振腔区分为：平行平面腔，平凹腔，对称凹面腔，凸面腔等。
平凹腔中如果凹面镜的焦点正好落在平面镜上，则称为半共焦腔；如果凹面镜的球心落在平面镜上，便构成半共心腔。
对称凹面腔中两块反射球面镜的曲率半径相同。
声光调Q倍频YAG激光器实验
实验十二声光调Q倍频YAG激光器实验一、实验目的<1）掌握声光调Q连续激光器及其倍频的工作原理；<2）学习声光调Q倍频激光器的调整方法；<3）了解声光调Q固体激光器的静态和动态特性，并掌握测试方法；<4）学习倍频激光器的调整方法。
二、实验原理声光调Q倍频连续YAG激光器的工作原理<1）声光调Q基本原理：图12-1 声光调制器工作原理声光调制器是由石英晶体、铌酸锂、或重火石玻璃做为声光介质，通过电声换能器<压电晶体）将超声波耦合进去，在声光介质中产生超声波光栅。
超声波光栅将介质的折射率进行周期性调制，从而进一步形成折射率体光栅。
如图12-1所示。
光栅公式如下式b5E2RGbCAP<1）式<1）中，为声光介质中的超声波波长，为布拉格衍射角，为入射光波波长，为声光介质的折射率。
当入射光以布拉格角入射时，出射光将被介质中的体光栅衍射到一级衍射最大方向上。
利用声光介质的这种性质，可以对激光谐振腔内的光束方向进行调制。
当加入声光调制信号时，光束偏转出腔外，不能在腔内形成振荡，即此时为高损耗腔。
在此期间泵浦灯注入给激活介质<激光晶体）的能量储存在激光上能级，形成高反转粒子数。
当去掉声光调制信号时，光束不被偏转，在腔内往返，形成激光振荡。
由于前面积累的高反转粒子数远远超过激光阈值，所以瞬时形成脉冲激光输出，从而形成窄脉宽、高能量的激光脉冲。
声光调Q激光器工作在几千周到几十千周的调制频率下，所以可以获得高重复率、高平均功率的激光输出。
p1EanqFDPw<2）倍频器件工作原理：图12-2 倍频晶体折射率椭球及通光方向示意图由于晶体中存在色散现象，所以在倍频晶体中的通光方向上，基频光与倍频光所经历的折射率与是不同的。
图12-3给出了一个单轴晶体的色散及1064nm倍频匹配点的折射率关系曲线。
DXDiTa9E3dR e f r a g t i v e I n d e x l (m m)图12-3 单轴晶体色散曲线及倍频原理示意图图12-3中的实线代表了寻常光的折射率，点划线代表了非常光的折射率，中间的点线则代表了非常光在改变入射光角度时得到的折射率。
激光器谐振腔光路调试思路
激光器谐振腔光路调试思路一、前言激光器谐振腔光路调试是激光器制备过程中必不可少的一个环节。
它能够有效地检测激光器的性能，提高激光器的输出功率和稳定性。
本文将详细介绍激光器谐振腔光路调试的思路和方法。
二、激光器谐振腔1. 概述激光器谐振腔是由两个反射镜组成的空间，通过该空间内反射镜之间的多次反射，使得激发介质中产生的辐射能够不断地被放大，形成一束强度非常高、相干性非常好、波长非常单一的激光束。
2. 谐振腔类型（1）Fabry-Perot腔：由两个平面反射镜组成，可以将多条波长为λn=nλ0（n为整数）的模式放大。
（2）倍频腔：由一个基频反射镜和一个倍频反射镜组成，可以将基频模式转化为倍频模式。
（3）倍增腔：由一个基频反射镜和一个倍增反射镜组成，可以将基频模式转化为倍增模式。
三、激光器谐振腔光路调试思路1. 概述激光器谐振腔光路调试是指通过合理的调整反射镜的位置和角度，使得激光能够在谐振腔内不断地反射，从而达到放大的目的。
其主要思路如下：（1）确定谐振腔类型：根据激光器的工作原理和实际需求，确定所采用的谐振腔类型。
（2）安装反射镜：将反射镜安装在谐振腔两端，并调整好其位置和角度。
（3）粗略调试：首先将激光器开启，观察激光输出情况，并通过微调反射镜位置和角度，使得激光输出稳定。
（4）精细调试：进一步微调反射镜位置和角度，并使用相应的测试仪器检测激光器输出功率、波长等参数，直到达到最佳状态。
2. 具体步骤（1）确定谐振腔类型：根据实际需求选择合适的谐振腔类型，如Fabry-Perot腔、倍频腔或倍增腔。
（2）安装反射镜：将反射镜安装在谐振腔两端，并调整好其位置和角度。
在调整反射镜位置时，应该先确定一个基准点，然后根据实际需要进行微调。
在调整反射镜角度时，应该使用角度计或光学平台进行精细调整。
（3）粗略调试：首先将激光器开启，观察激光输出情况，并通过微调反射镜位置和角度，使得激光输出稳定。
此时可以使用功率计、波长计等测试仪器对激光器进行初步测试。
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激光谐振腔与倍频实验A13组03光信息陆林轩033012017实验时间：2006-4-25[实验目的和内容]1、学习与掌握工作物质端面呈布儒斯特角的钕玻璃激光器的调节，以获得激光红外输出。
2、掌握腔外倍频技术，并了解倍频技术的意义。
绿色光的输出情况。
3、观察倍频晶体0.53m[实验基本原理]1、激光谐振腔光学谐振腔是激光器的重要组成部分，能起延长增益介质的作用（来提高光能密度），同时还能控制光束的传播方向，对输出激光谱线的频率、宽度、和激光输出功率、等都产生很大的影响。
图1 激光谐振腔示意图（1）组成：光学谐振腔是由两个光学反射镜面组成、能提供光学正反馈作用的光学装置，如图1所示。
两个反射镜可以是平面镜或球面镜，置于激光工作物质两端。
两块反射镜之间的距离为腔长。
其中一个镜面反射率接近100%，称为全反镜；另一个镜面反射率稍低些，激光由此镜输出，故称输出镜。
（2）工作原理：谐振腔中包含了能实现粒子数反转的激光工作物质。
它们受到激励后，许多原子将跃迁到激发态。
但经过激发态寿命时间后又自发跃迁到低能态，放出光子。
其中，偏离轴向的光子会很快逸出腔外。
只有沿着轴向运动的光子会在谐振腔的两端反射镜之间来回运动而不逸出腔外。
这些光子成为引起受激发射的外界光场。
促使已实现粒子数反转的工作物质产生同样频率、同样方向、同样偏振状态和同样相位的受激辐射。
这种过程在谐振腔轴线方向重复出现，从而使轴向行进的光子数不断增加，最后从部分反射镜中输出。
所以，谐振腔是一种正反馈系统或谐振系统，具有很好的准直，选频和放大功能。
（3）种类：图2 谐振腔的种类按组成谐振腔的两块反射镜的形状以及它们的相对位置，可将光学谐振腔区分为：平行平面腔，平凹腔，对称凹面腔，凸面腔等。
平凹腔中如果凹面镜的焦点正好落在平面镜上，则称为半共焦腔；如果凹面镜的球心落在平面镜上，便构成半共心腔。
对称凹面腔中两块反射球面镜的曲率半径相同。
如果反射镜焦点都位于腔的中点，便称为对称共焦腔。
如果两球面镜的球心在腔的中心，称为共心腔。
如果光束在腔内传播任意长时间而不会逸出腔外，则称该腔为稳定腔（满足120.1g g <<），否则称为不稳定腔（满足12121..g g g g <<或0）。
上述列举的谐振腔都属稳定腔。
（4）本实验中的激光谐振腔：本实验采用的是外腔式钕玻璃激光器。
外腔式激光器的两个反射镜是放在激光棒的外侧，长度可调，频率可变，在激光棒的两侧按一定的角度贴有布儒斯特窗片。
由于布儒斯特窗对P 偏振分量具有100%的透过率，从而输出线偏光。
2、激光倍频(1)非线性光学基础极化强度矢量和入射长的关系为：(1)(2)2(3)3P E E E χχχ=+++（1）(1)χ，(2)χ ，(3)χ，……分别是线性极化率，二阶非线性极化率，三阶非线性极化率……，且每加一次极化，χ值减小七八个数量级。
在入射光场比较小的时候，(2)χ，(3)χ等极小，P 与E 成线性关系。
当入射光场较强时，体现出非线性。
只有在具有非中心对称的晶体中才可以观测到二阶非线性效应。
二阶效应可用于实现倍频、和频、差频和参量震荡过程。
其中二倍频技术是最基本，利用最广泛的一种技术。
本实验就是要观测倍频技术。
(2)相位匹配及实现方法除了要光强比较大还要实现相位匹配，才可以获得好的倍频效果。
由倍频转换率公式：22222/)2/(sin ωωωαηE L d k L k L PP ⋅⋅⋅∆⋅∆⋅= (2) 可知，要获得最大的转换率，必须使2/k L ∆⋅=0，因为L 不为0，所以K ∆=0，即： 212142()0K k k n n ωωπλ∆=-=-= （3）即 2n nωω=。
可见基频光和倍频光在晶体中的传播速率是一样的。
相位匹配的物理实质就是使基频光在晶体中沿途各点激发的倍频光传播到出射面时，有相同的相位，可以相互干涉增强，达到好的倍频效果。
(3)实现相位匹配条件的方法对于一般介质，由于正常色散，高频光的折射率大于低频光的折射率，不能实现2n nωω=的条件。
而对于各向异性晶体，由于双折射效应，可以利用偏振光间的折射率关系，以实现相位匹配条件。
本实验采用负单轴晶体，如图3所示。
由负单轴晶体的折射率椭球及相位匹配条件，以及由谐振腔输出线偏光可知，我们采用了o+o →e 的第一类相位匹配，其匹配条件是2o e n n ωω=。
除了相位匹配条件以外，晶体的有效长度Ls 和模式状况也需要考虑。
图3 负折射率晶体折射率椭球晶体种类 第一类相位匹配 第二类相位匹配 偏振性质 相位匹配条件 偏振性质 相位匹配条件正单轴 e e o +→ w 2w e 1o n ()=n θ o e o +→ 2221[()]()2w w w e o o n n n θθ+=负单轴o o e +→ w 2w 0e 1n =n ()θ e o e +→ 2221[()]()2w ww e o e n n n θθ+=注：本实验用的是负单轴铌酸锂晶体I 类角度相位匹配，其匹配角理论值为087m θ=[实验用具及装置图]实验用具：He－Ne激光器、光阑、钕玻璃固体激光器及光源、倍频晶体及多维调节架等。
(其中钕玻璃为固体激光器；输出波长：最强辐射1.0627微米；泵浦：:氙灯) 装置图：图4 实验原理图[实验步骤]1、利用He~Ne激光器及光阑对钕玻璃激光器的光路进行准直。
其中He~Ne激光器、光阑、钕玻璃激光器无需移动。
根据计算对于钕玻璃激光当谐振腔约为70cm时，可以输出较强的1.06um激光。
已知，钕玻璃棒长为20cm，所以在将半反镜和全反镜对称的放置在钕玻璃棒两侧，相距25cm，并且为了减小激光在晶体中衍射，使光从半反镜和全反镜的中央通过，将它们固定在工作台上。
然后调节谐振腔后的半反镜，当该半反镜的反射光与光阑的出射光在光阑小孔处重合时，再调节谐振腔前的全反镜，同样使它反射回的光与光阑处出射光小孔处重合，这样就完成了准直。
2、检验红外脉冲的功率强度将以黑纸片放在半反镜的后面，然后关闭He~Ne激光器。
调节钕玻璃激光器的电源电流，注意充电电流不可超过70mA，使电压达到1300V时触发。
触发完毕后，对高压电源进行短路放电。
然后观察黑纸。
如果激光脉冲把黑纸烧出一焦斑，证实有激光输出。
以焦斑的大小判断激光功率的大小。
若功率太小，则重复步骤1，以输出比较大功率的激光。
3、观察倍频光拿开黑纸，换上倍频晶体。
为了易于观察及安全，在离工作台2m左右的地方布置一个白屏。
激发激光器时，因为激光功率比较大，会对人眼造成伤害，所以不要目视激光器，而仅仅观察白屏就够了。
打开He~Ne激光器，使激光照射到倍频晶体中央。
如图5所示，令倍频晶体与半反镜间距为L，且L=20cm。
由倍频晶体反射回激光点落在半反镜上的光斑与出射光斑的距离为a ，入射角与反射角和为2θ。
有如下的几何关系：La=θ2tan (4) 转动晶体的角度，每转动一角度点亮一次激光，观察绿光亮点直至消失为止。
记下AB 之间的距离a 。
图5 反射光斑与出射光斑夹角[实验记录]按照实验步骤1进行光路准直之后，我们对钕玻璃激光器的电源进行充电，当电压达到1300V 时触发，此时黑纸有一小部分被激光烧焦，形成一个白点(黑纸附在实验报告首页)。
换上倍频晶体、将2θ角调至7°左右之后，第一次触发只看到白色光，而没有观察到绿色倍频光；接着我们不断调整2θ的角度，但多次触发都还是没有观察到绿色倍频光；请教老师之后，我们将倍频晶体沿着中心轴旋转90°，再次触发终于没有看到绿色倍频光。
因为我们并不知道晶体的切割情况，所以只能不断尝试才能找到一个入射角，使得此时基频光与光轴刚好形成相位匹配角。
表2 入射角与绿光光强关系(L=22.30cm)a/cm 2θ θ绿光光强 光强等级3.05 7.79° 3.90° 很弱 1 2.97 7.59° 3.80° 较弱 2 2.88 7.36° 3.68° 较强 3 2.80 7.16° 3.58° 最强 4 2.71 6.93° 3.47° 较强 3 2.65 6.78° 3.39° 较弱 2 2.536.48°3.24°极弱1注：其中)arctan(2L=θ根据表2，将倍频光(绿光)的光强分为4个等级，可以将入射角与倍频光的关系表示如图6图6入射角与绿光光强关系[实验结果分析]从表2以及图6可以看出，当入射角θ=3.58°时倍频光光强最大，向两边偏离越大，则倍频光光强越小，当θ偏离0.3°左右时，倍频光光强已经非常小，几乎观测不到。
由于需要相位匹配条件2n nωω=。
因此并不是每一个入射角度都能够产生同样亮度的激光，相位匹配的物理实质就是使基频光在晶体中沿途各点激发的倍频光传播到出射面时，有相同的相位，可以相互干涉增强，达到好的倍频效果。
这里利用晶体的双折射效应，可以利用偏振光间的折射率关系，以实现相位匹配条件。
因此，需要寻找到一定的角度，使2o e n n ωω=满足，才能够是光斑强度最大。
然而较佳入射角与相位匹配角是不同的。
相位匹配角是指在晶体中入射的基频光与晶体光轴Z 方向的夹角，而不是与入射面法线的夹角。
由于非线性晶体的切割如图7所示，m θ即为晶体光轴与晶面法线之间的夹角。
在本实验中087m θ=，所以实验得到的相位匹配角应该有两个可能值θθθ±=m 匹配，即匹配θ=90.58°，或者匹配θ=83.42°图7 非线性晶体的切割[实验误差分析]本实验误差来源主要有两方面：1、由于实验中的激光器是脉冲激光器，实验得到的倍频光(绿光)也是脉冲光，肉眼只能在很短时间内观察到这个倍频光，再加上肉眼对于光强判断的精度非常有限，所以难免产生误差。
2、实验器材之间距离的测量与倍频晶体入射角只是通过直尺测量，由于直尺固定比较困难，因此测量精度不高[思考题]1、为什么观察到的是0.53um的绿光，而不是1.06um的荧光？答：本实验采用的是钕玻璃激光器。
钕玻璃激光器属于四能级激光系统，共有三条自发辐射谱线，波长分别约为1.3~1.44um，1.06um，0.9um。
其中波长为1.06um的谱线最强，最容易产生强的激光。
在钕玻璃激光器中，通过氪灯泵浦，使得受激辐射大于自发辐射，产生1.06um 的激光，1.06um的激光经过倍频变成0.53um的绿光。
而且以上的三条荧光谱线都位于红外波段，不能为人眼所见，所以是实验中观察到的是0.53um的绿光，而非1.06um的荧光。
2、欲获得0.35um的紫外光，为何采用1.06um和0.53um和频的方法，为什么不直接用1.06um光的三倍频方法？答：这是由于三阶非线性极化率比二阶非线性极化率要小7~10个数量级，这就要求更高的入射光场强度。