数学物理方法第08章习题

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08级数学物理方法习题

08级数学物理方法习题
3
(2) x
(3) xPm ( x )
2、将下列函数在 0 ≤ θ ≤ π ,0 ≤ ϕ ≤ 2π 上展开为 Ylm (θ ,ϕ ) 为基的广义傅里叶级数 (1) 3 sin (4)
2
θ sin 2 ϕ − 1
(2) sin
2
θ sin 2 ϕ
(3) (1 + 3 cos θ ) sin θ sin ϕ
分解成三个独立的常微分方程。 2、利用分离变量法将柱坐标系下拉普拉斯方程
1 ∂ ⎛ ∂u ⎞ 1 ∂ 2u ∂ 2u + 2 =0 ⎜ρ ⎟ 2 ⎟+ 2 ∂z ρ ∂ρ ⎜ ⎝ ∂ρ ⎠ ρ ∂ϕ
分解成三个独立的常微分方程。 3、利用分离变量法将球坐标系下亥姆赫兹方程
1 ∂ ⎛ 2 ∂u ⎞ 1 1 ∂ 2u ∂ ⎛ ∂u ⎞ θ + k 2u = 0 + + Байду номын сангаасin r ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ∂θ ⎠ r 2 sin 2 θ ∂ϕ 2 r 2 ∂r ⎝ ∂r ⎠ r 2 sin θ ∂θ ⎝
其中: Ω = {( x, y , z ) − ∞ < x, y < +∞,0 < z < H } 5): 二维带状区域上 Laplace 方程 Green 函数:
∇ 2G ( x, y;ξ ,η ) = −δ ( x − ξ , y − η ), ( x, y ) ∈ D, (ξ ,η ) ∈ D
边界条件确定系数 A 和 B 。 4): 三维带状区域上 Laplace 方程 Green 函数:
∇ 2G ( x, y, z; ξ ,η , ζ ) = −δ ( x − ξ , y − η , z − ς ), ( x, y, z ) ∈ Ω, (ξ ,η , ζ ) ∈ Ω

数学物理方法习题及答案

数学物理方法习题及答案

数学物理方法习题第一章:应用矢量代数方法证明下列恒等式 1、3r ∇= 2、0r ∇⨯=3、()()()()()A B B A B A A B A B ∇⨯⨯=∇-∇-∇+∇4、21()0r ∇=5、()0A ∇∇⨯= 第二章:1、下列各式在复平面上的意义是什么? (1)0;2Z a Z b z z -=--=(2)0arg4z i z i π-<<+; 1Re()2z =2、把下列复数分别用代数式、三角式和指数式表示出来。

1;1i i e ++3、计算数值(a 和b 为实常数,x 为实变数)sin5ii ϕ sin sin()iaz ib za ib e -+4、函数1W z =将z 平面的下列曲线变为W 平面上的什么曲线?(1)224x y += (2)y x =5、已知解析函数()f z 的实部(,)u x y 或虚部(,)x y υ,求解析函数。

(1)22sin ;,(0)0;,(1)0x u e y u x y xy f u f ϕ==-+===; (2)(00)f υ==6、已知等势线族的方程为22x y +=常数,求复势。

第三章:1、计算环路积分:2211132124sin4(1).(2).11sin (3).(4).()231(5).(1)(3)zz z i z z z z z e dz dzz z ze dz dzz z z dzz z ππ+=+====-+--+-⎰⎰⎰⎰⎰2、证明:21()!2!n n z n l z z e d n i n ξξπξξ=⎰其中l 是含有0ξ=的闭合曲线。

3、估计积分值222iidz z +≤⎰第四章: 1、泰勒展开(1) ln z 在0z i = (2)11ze-在00z = (3)函数211z z -+在1z = 2、(1)1()(1)f z z z =-在区域01z <<展成洛朗级数。

(2)1()(3)(4)f z z z =--按要求展开为泰勒级数或洛朗级数:① 以0z =为中心展开;②在0z =的邻域展开;③在奇点的去心邻域中展开;④以奇点为中心展开。

数学物理方法习题解答(完整版)

数学物理方法习题解答(完整版)

数学物理方法习题解答一、复变函数部分习题解答第一章习题解答1、证明Re z 在z 平面上处处不可导。

证明:令Re z u iv =+。

Re z x =,,0u x v ∴==。

1ux∂=∂,0v y ∂=∂,u v x y ∂∂≠∂∂。

于是u 与v 在z 平面上处处不满足C -R 条件, 所以Re z 在z 平面上处处不可导。

2、试证()2f z z=仅在原点有导数。

证明:令()f z u iv =+。

()22222,0f z z x y u x y v ==+ ∴ =+=。

2,2u u x y x y ∂∂= =∂∂。

v vx y∂∂ ==0 ∂∂。

所以除原点以外,,u v 不满足C -R 条件。

而,,u u v vx y x y∂∂∂∂ , ∂∂∂∂在原点连续,且满足C -R 条件,所以()f z 在原点可微。

()0000x x y y u v v u f i i x x y y ====⎛⎫∂∂∂∂⎛⎫'=+=-= ⎪ ⎪∂∂∂∂⎝⎭⎝⎭。

或:()()()2*000lim lim lim 0z z x y z f z x i y z∆→∆→∆=∆=∆'==∆=∆-∆=∆。

22***0*00limlim lim()0z z z z z z zzz z z z z z z z z=∆→∆→∆→+∆+∆+∆∆==+−−→∆∆∆。

【当0,i z z re θ≠∆=,*2i z e z θ-∆=∆与趋向有关,则上式中**1z zz z∆∆==∆∆】3、设333322()z 0()z=00x y i x y f z x y ⎧+++≠⎪=+⎨⎪⎩,证明()z f 在原点满足C -R 条件,但不可微。

证明:令()()(),,f z u x y iv x y =+,则()33222222,=00x y x y u x y x y x y ⎧-+≠⎪=+⎨+⎪⎩, 33222222(,)=00x y x y v x y x y x y ⎧++≠⎪=+⎨+⎪⎩。

数学物理方法第四版课后答案

数学物理方法第四版课后答案

数学物理方法第四版课后答案《数学物理方法第四版课后答案》第一章:复变函数1.1 复数与复平面题目1:将以下复数写成极坐标形式:a) z = 3 + 4ib) z = -2 - 5ic) z = 5i解答:a) r = √(3^2 + 4^2) = 5, θ = arctan(4/3)∴ z = 5(cos(arctan(4/3)) + i*sin(arctan(4/3)))b) r = √((-2)^2 + (-5)^2) = √(4 + 25) = √29, θ = arctan((-5)/(-2)) = arctan(5/2)∴ z = -√29(cos(arctan(5/2)) + i*sin(arctan(5/2)))c) r = √(0^2 + 5^2) = 5, θ = arctan(0/5) = 0∴ z = 5(cos(0) + i*sin(0)) = 5i题目2:计算以下复数的共轭:a) z = 3 + 4ib) z = -2 - 5ic) z = 5i解答:a) z* = 3 - 4ib) z* = -2 + 5ic) z* = -5i...第二章:常微分方程2.1 一阶微分方程题目1:求解以下一阶线性非齐次微分方程:a) \\frac{dy}{dx} + 2y = e^xb) \\frac{dy}{dx} - y = 3x^2解答:a) 首先求齐次方程的解,即 \\frac{dy}{dx} + 2y = 0观察到该方程的解为 y = Ce^{-2x},其中 C 为任意常数然后考虑非齐次方程的解,即 \\frac{dy}{dx} + 2y = e^x令 y = A e^{-2x},其中 A 为待定常数\\frac{dy}{dx} = -2A e^{-2x},代入方程得到 -2A e^{-2x} + 2A e^{-2x} = e^x解得 A = -\\frac{1}{4}∴ 非齐次方程的解为 y = -\\frac{1}{4} e^{-2x},加上齐次方程的解得到最终解 y = Ce^{-2x} - \\frac{1}{4} e^{-2x}b) 首先求齐次方程的解,即 \\frac{dy}{dx} - y = 0观察到该方程的解为 y = Ce^x,其中 C 为任意常数然后考虑非齐次方程的解,即 \\frac{dy}{dx} - y = 3x^2令 y = A e^x + B,其中 A、B 为待定常数\\frac{dy}{dx} = A e^x,代入方程得到 A e^x - (A e^x + B) = 3x^2解得 B = -3x^2∴ 非齐次方程的解为 y = A e^x - 3x^2,加上齐次方程的解得到最终解 y = Ce^x - 3x^2...通过以上两个例题,可以看出在解一阶线性非齐次微分方程时,首先解齐次方程得到通解,然后根据非齐次项的形式确定待定系数,最后将通解与待定解相加得到最终解。

数学物理方法第八章作业答案

数学物理方法第八章作业答案

P 175 8.1在0x =的邻区域内,求解下列方程: (1) 2(1)0x y''xy'y -+-= 解:依题意将方程化为标准形式2210(1)(1)x y''y'y x x +-=-- 2()(1)x p x x =-,21()(1)q x x =-- 可见0x =是方程的常点. 设方程的级数解为0()nn n y x c x∞==∑,则11()n n n y'x nc x∞-==∑,22()(1)n n n y''x n n c x ∞-==-∑代入原方程得222122102221(1)(1)0(1)(1)0n n n n n n n n n n n n n nnn n n n n n n n n n n c xxn n c x x nc xc x n n c xn n c x nc x c x ∞∞∞∞---====∞∞∞∞-====---+-=⇒---+-=∑∑∑∑∑∑∑∑由0x 项的系数为0有:202012102c c c c ⋅-=⇒=由1x 项的系数为0有:311313200 (0)c c c c c ⋅+-=⇒=≠ 由2x 项的系数为0有:4222420114321201224c c c c c c c ⋅-⋅+-=⇒== 由3x 项的系数为0有:533355432300c c c c c ⋅-⋅+-=⇒= 由4x 项的系数为0有:6444640316543401080c c c c c c c ⋅-⋅+-=⇒== 由5x 项的系数为0有:755577654500c c c c c ⋅-⋅+-=⇒= 由6x 项的系数为0有:866686025587656056896c c c c c c c ⋅-⋅+-=⇒== ……∴ 方程的级数解为246801000001115()22480896n n n y x c x c c x c x c x c x c x ∞===++++++⋅⋅⋅∑(2) 22(1)0x y''xy'n y --+=解:依题意将方程化为标准形式2220(1)(1)x n y''y'+y x x -=-- 2()(1)x p x x =--,22()(1)n q x x =- 可见0x =是方程的常点. 设方程的级数解为0()kk k y x c x∞==∑,则11()k k k y'x kc x∞-==∑,22()(1)k k k y''x k k c x ∞-==-∑代入原方程得22212221022221(1)(1)0(1)(1)0k k k k k k k k k k k k k kkk k k k k k k k k k k c xxk k c x x kc xnc x k k c xk k c x kc x n c x ∞∞∞∞---====∞∞∞∞-====----+=⇒----+=∑∑∑∑∑∑∑∑由0x 项的系数为0有:22202021021n c n c c c ⋅+=⇒=-⋅由1x 项的系数为0有:2231131(1)320321n c c n c c c -⋅-+=⇒=-⋅⋅由2x 项的系数为0有:22224222420(4)(4)432120124321n n n c c c n c c c c --⋅-⋅-+=⇒=-=⋅⋅⋅ 由3x 项的系数为0有:22225333531(9)(1)(9)5432302054321n n n c c c n c c c c ---⋅-⋅-+=⇒=-=⋅⋅⋅⋅由4x 项的系数为0有:222226444640(16)(4)(16)65434030654321n n n n c c c n c c c c ---⋅-⋅-+=⇒=-=-⋅⋅⋅⋅⋅由5x 项的系数为0有:222227555751(25)(1)(9)(25)765450427654321n n n n c c c n c c c c ----⋅-⋅--=⇒=-=-⋅⋅⋅⋅⋅⋅由6x 项的系数为0有:2222228666860(36)(4)(16)(36)8765605687654321n n n n n c c c n c c c c ----⋅-⋅-+=⇒=-=⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅……∴ 方程的级数解为2222222345010101022222222226701(1)(4)(1)(9)()21321432154321(4)(16)(1)(9)(25)(4)(16)(36)654321765432187654321kk k n n n n n n y x c x c c x c x c x c x c x n n n n n n n n n n c x c x c ∞=----==+--++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅----------+⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅∑80x +⋅⋅⋅222222012222222111(2)[(22)]{1(1)}(2)!(1)(3)[(21)]{(1)}(21)!kk k kk k n n n k c x k n n n n k c x x k ∞=∞+=-⋅⋅⋅--=+---⋅⋅⋅--++-+∑∑8.3在0x =的邻区域内求解方程: (1) 222(1)0x y''xy'x y -+-=解:依题意将方程化为标准形式221(1)022x y''y'+y x x --= 1()2p x x =-,22(1)()2x q x x-= 可见0x =是方程的正则奇点. 设方程的级数解为0()n s n n y x c x ∞+==∑,则1()()n s n n y'x n s c x∞+-==+∑,20()()(1)n s n n y''x n s n s c x ∞+-==++-∑代入原方程得22120000202()(1)()02()(1)()0n s n s n sn s n n n n n n n n n sn sn sn s n n n n n n n n xn s n s c xx n s c xc xxc x n s n s c xn s c xc xc x ∞∞∞∞+-+-++====∞∞∞∞+++++====++--++-=⇒++--++-=∑∑∑∑∑∑∑∑由sx 项的系数为0有:0002(1)0s s c sc c --+= (指标方程) 因00c ≠,解得11s s ==或212s s == 取11s s ==1s x +(即2x )项的系数为0有:111112(1)(1)0300s sc s c c c c +-++=⇒=⇒= 2s x +(即3x )项的系数为0有:2220202012(2)(1)(2)01025s s c s c c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=⋅ 3s x +(即4x )项的系数为0有:33313132(3)(2)(3)02100s s c s c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=4s x +(即5x )项的系数为0有:444242420112(4)(3)(4)0360362459s s c s c c c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅ 5s x +(即6x )项的系数为0有:55535352(5)(4)(5)05500s s c s c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=6s x +(即7x )项的系数为0有:666464640112(6)(5)(6)0780782456913s s c s c c c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅⋅⋅7s x +(即8x )项的系数为0有:77737372(7)(6)(7)010500s s c s c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=……∴ 方程的一个特解 (11s s ==)为13571000002460111()2524592456913111(1)2524592456913n n n y x c x c x c x c x c x c x x x x ∞+===++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅=++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅∑ 取212s s ==1s x+(即32x )项的系数为0有:11112(1)(1)00s sc s c c c +-++=⇒= 2s x +(即52x )项的系数为0有:2220202012(2)(1)(2)06023s s c s c c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=⋅ 3s x+(即72x )项的系数为0有:33313132(3)(2)(3)01500s s c s c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=4s x +(即92x )项的系数为0有:444242420112(4)(3)(4)028*******s s c s c c c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅ 5s x +(即112x )项的系数为0有:55535352(5)(4)(5)04500s s c s c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=6s x+(即132x )项的系数为0有:666464640112(6)(5)(6)0660662346711s s c s c c c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅⋅⋅7s x +(即152x )项的系数为0有:77737372(7)(6)(7)09100s s c s c c c c c c ++-++-=⇒-=⇒=……∴ 方程的另一个特解 (212s s ==)为11591322222200000124620111()2323472346711111(1)2323472346711n n n y x c xc x c x c x c x c x x x x ∞+===++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅=++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅∑ ∴ 原方程的级数解为2461201246202461124622111()()()(1)2524592456913111(1)2323472346711111(1)2524592456913111(12323472346711y x Ay x By x Ac x x x x Bc x x x x C x x x x C x x x x =+=++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅+++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅=++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅+++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅)⋅⋅⋅ (2) 42(1)0xy''x y'y +--= 解:依题意将方程化为标准形式(1)1024x y''+y'y x x--= (1)()2x p x x -=,1()4q x x=- 可见0x =是方程的正则奇点. 设方程的级数解为0()n s n n y x c x ∞+==∑,则1()()n s n n y'x n s c x∞+-==+∑,20()()(1)n s n n y''x n s n s c x ∞+-==++-∑代入原方程得211000114()(1)2()2()04()(1)2()2()0n s n s n s n s n n n n n n n n n s n s n sn s n n n n n n n n x n s n s c xn s c xx n s c xc x n s n s c xn s c xn s c xc x ∞∞∞∞+-+-+-+====∞∞∞∞+-+-++====++-++-+-==++-++-+-=∑∑∑∑∑∑∑∑由1s x-项的系数为0有:0004(1)20(21)0s s c sc s s c -+=⇒-= (指标方程)因00c ≠,解得112s s ==或20s s ==取112s s ==1s x (即12x )项的系数为0有:11111100101014(1)2(1)206203s s c s c s c c c c c c +++--=⇒-=⇒=11s x +(即32x )项的系数为0有:1121211121210114(2)(1)2(2)2(1)02040553s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅12s x +(即52x )项的系数为0有:11313122323204(3)(2)2(3)2(2)04260117753s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅⋅ 13s x+(即72x )项的系数为0有:11414133434304(4)(3)2(4)2(3)072801199753s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅ 14s x+(即92x )项的系数为0有:11515144545404(5)(4)2(5)2(4)01101001111119753s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅⋅ 15s x+(即112x )项的系数为0有:11616155656504(6)(5)2(6)2(5)01312120111313119753s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒⋅-=⇒==⋅⋅⋅⋅⋅ ……∴ 方程的一个特解(112s s ==)为11357922222210000000111322001111()35375397531111975313119753n n s n n n n y x c x c xc x c x c x c x c x c x c x ∞∞++=====++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅∑∑1234562023456111111(1)353753975311975313119753111111)3!!5!!7!!9!!11!!13!!c x x x x x x x c x x x x x x =++++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅=++++++⋅⋅⋅取20s s ==2s x (即0x )项的系数为0有:22121200101014(1)2(1)20202s s c s c s c c c c c c +++--=⇒-=⇒=21s x +(即1x )项的系数为0有:22222211212104(2)(1)2(2)2(1)0123011442s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅ 22s x +(即2x )项的系数为0有:22323222323204(3)(2)2(3)2(2)03050116642s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅⋅ 23s x +(即3x )项的系数为0有:22424233434304(4)(3)2(4)2(3)056701188642s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅ 24s x +(即4x )项的系数为0有:22525244545404(5)(4)2(5)2(4)090901110108642s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒-=⇒==⋅⋅⋅⋅ 25s x +(即5x )项的系数为0有:22626255656504(6)(5)2(6)2(5)0132110111212108642s s c s c s c c c c c c c ++++-+-=⇒+=⇒==⋅⋅⋅⋅⋅ ……∴ 方程的另一个特解 (20s s ==)为2234200000056001111()24264286421110864212108642n s n n n n n y x c xc x c c x c x c x c x c x c x ∞∞+=====++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅∑∑23456023456111111(1)222!23!24!25!26!c x x x x x x =++++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅ ∴ 原方程的级数解为234561223456023456111111()()())3!!5!!7!!9!!11!!13!!111111(1)222!23!24!25!26!y x Ay x By x Ac x x x x x x Bc x x x x x x =+=++++++⋅⋅⋅+++++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅2345612345623456111111(1)3!!5!!7!!9!!11!!13!!111111)222!23!24!25!26!C x x x x x x C x x x x x x =++++++⋅⋅⋅+++++++⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅。

数学物理方法课件:08第8章 热传导方程的傅里叶解

数学物理方法课件:08第8章 热传导方程的傅里叶解

产生,u( x, t)
t
( x, t; )d
0
Tn (t ) sin
n1
n
l
x
,
Tn(t)
t 0
d
fn (
) e xp[
n2
l2
2
a2(t
)]
a)2
(2)
本征问题
X X (0)
X X
(l
0 )
0
Xn( x) cos(kn x) (n 0)
(3) 按本征函数展开 ( x, t) Tn(t)cos(kn x) n1
( x,0) ~( x)
~n
2 l
l 0
cos(kn
x)~(
x
)
dx
t a2 x x
~f Tn nTn
y dy, z, t )dxdz dt
通过前后表面流入的净热量
dQT
dQT
k[
u ( x, y
y, z,t)
u ( x, y
y dy, z, t )]dxdz dt
k uy y dxdydz dt
➢ 热传导方程的导出
R
dt 时间内体积元积累的总热量
TS
dQ dQin F (r , t)dxdydzdt
这股热量使体积元温度升高
u
u(r , t
dt)
u(r , t)
u
ut
dt
dQin
F (r , t)dxdydzdt
C dxdydz
ut a2 (ux x uy y uz z ) f
a2 k , f F
C
C
• 热传导的泛定方程 ut a2 2u f 类似的推导:三维弹性体的振动 ut t a2 2u f 二维热传导:ut a2 (ux x uy y ) f ( x, y, t) 一维热传导:ut a2ux x f ( x, t) 实例:侧面绝热的细杆

数学物理方法习题答案.pdf

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电路练习题一、选择题(第1组)1、图示电路,求i 。

A :1/2 A B: 1/3 A C :3/2 A D :2/3 A2、图示电路,求u 。

A :2VB :4VC :6VD :8V3、图示单口网络,其端口VCR 关系为:A: u =5i +3 B: u =-5i +3 C :u =-5i -3 D: u =5i-34、图示电路,求i 。

A :2AB :1.5AC :1AD :3A5、图示电路,求i 。

A :1AB :9/13 AC :1/7 AD :2/11 A6、图示电路,问R L 能获得的最大功率。

A :1/3 W B :2W C :2/9 W D :4W7、图示稳态电路,求i 。

A :2A B :1AC :3AD :1.5Ai 4ΩR L4Ω6Ω 10Ω1H108、图示稳态电路,问电容中的储能。

A :4J B :2JC :8JD :1J9、图示电路,t < 0时处于稳态, t = 0时,开关切到a , 当t = 5s 时,u c (t )是多少?A :6.3VB :5VC :2.4VD :3.16V10、图示电路,t < 0时处于稳态,t = 0时, 开关断开,求t = 1s 时u c (t )是多少? A :1.47V B :2.94V C: 5V D :4V11、图示电路原处于稳态,在t = 0时, 开关断开,求t = 0.1s 时的电流i (t )。

A :1A B :0 C :0.358A D :0.184 A12、图示正弦稳态电路,求i (t ) 。

A :)452cos(2°+t A B :)452cos(2°−t A C :)452cos(2°−t A D :)452cos(2°+t A13、图示正弦稳态电路中,有效值: I 是10A ,I R 是8A 。

问I c 是多少? A :2A B :18A C :6A D :4Ai(t)1H0.5Ω2ΩA2cos 22t u c1A c (t)2A14、图示正弦稳态电路, 求电阻上的平均功率。

数学物理方法(第四版)(汪德新)PPT模板

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12.1傅里 叶变换
1
12.2傅里 叶变换法
2
12.3拉普 拉斯变换
3
12.4拉普拉 斯变换法
4
第三篇数学物理方程
第13章格林函数法
03
*13.3格林函数法
在波动问题中的应

02
*13.2格林函数法 在输运问题中的应

01
*13.1格林函数法 在稳定场问题中的
应用
第三篇数学物理方程
第14章保角变换法
02 第17章Z变换
*17.1Z变换的定义及其性质 *17.2用Z变换求解差分方程
03 第18章小波变换
*18.1从傅里叶变换,加博变换到小波 变换 *18.2连续小波变换的性质
第四篇数学物理 方法的若干新兴 分支
06 参考文献
参考文献
07 附录
附录
1. 附录A微分算符▽的若干常用公式 2. 附录B几种常用的常系数常微分方程的解 3. 附录C广义积分与积分主值 4. 附录D二阶线性齐次常微分方程w″(z)+p(z)w′(z)+q(z)w(z)
数学物理方法(第四版)(汪德新)
演讲人
2 0 2 X - 11 - 11
01 前言
前言
02 第一篇复变函数导论
第一篇复变函数导 论
第1章复变函数与解析函数 第2章复变函数的积分 第3章解析函数的级数表示 第4章留数定理及其应用 第5章解析延拓多值函数及其黎曼面
第一篇复变 函数导论
第1章复变函数与解析函 数
6.3勒让德多项式的正交性与完备 性
6.2勒让德多项式的微分与积分表 达式母函数与递推公式
6.4关联勒让德方程与关联勒让德 函数
第二篇特殊函数场论与狄拉克δ函数
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解:热传导方程为: ,稳恒状态下, ,所以 ,即半球内的温
度分布满足Laplace方程。其解有如下的形式:
在球内 时, 应有界,所以
则:
边界条件为:
代入边界条件有:

为偶数时, ,所以
所以 只能为奇数。
故:
所以:
8.1-9在均匀电场 中,放一接地的导体球,球的半径为 ,求球外电势分布。
解:以球心为原点,以 方向为极轴方向,取球坐标系,此问题关于极轴是对称的,定解
两项系数。
解:设
式中
当 为偶数时, ,所以有
当 为奇数时,
利用递推公式 有:

时, ,
(或者 )
时, ,
时, ,
则 即 在点 收敛于 。
8.1-5计算积分 ,其中 为正整数。
解:(1)先计算一般的积分式
利用Rodrigues公式 ,有:
因为:
或:
所以:
故:
(经过 次分部积分得到)
(2)利用上式有:设 ,有:
解:电势分布满足Laplace方程 ,且分布与 无关,具有轴对称性,所以,在球坐
标系下,Laplace方程的表达式为:
边界条件为:
用分离变量法,令 ,代入方程可得:
所以:
在 时,当 时, 应有界,所以
则:
代入边界条件有:
所以:
令 ,则
所以:
因为:
所以: 时,
时,
时,
故:
8.1-8假设半径为 的半球的球面上保持一定温度 ,而半球的底面上保持 ,求稳恒状态下半球里的温度分布。
第八章习题答案
8.1-1证明递推公式:
(1)
(2)
(3)
证明:基本递推公式


(1)将①式对 求导后可得:

由③- ②可得 (目的:消去 )
整理可得:
(2)将 乘以 得:

由③-④得 (目的:消去 )
整理可得:
(3)由2×③- ×②可得:(目的:消去 )
整理可得:
8.1-2利用 的生成函数证明:
, ,
证明:设 的生成函数为 ,有
当 时,有
把函数 在 的邻域内Talyor展开有:
所以:
设 ①
即:
所以: ,
由①式对 求导,有 ,考虑到
所以:
整理可得系数之间的关系为:
故:当 为奇数时,
即:
当 为偶数时,
所以:
当 时,
所以:
8.1-3求证:
证明:利用 的Rodrigues公式
(1)当 时,则 ,所以
(2)当 时,有:
所以:
(1)球内空间,要求 时 有界 所以
代入边界条件
令 ,则
所以:
利用上题结论:
当 时,
当 ,且 为奇数时, 为奇函数,所以
故 ,下求
所以,当 时
(2)球外空间,要求 时, 有界,故
代入边界条件有
同样,令 ,有:
当 时,
当 , 为奇数时, 为奇函数

时,
时,
所以,当 时,
结论:当 时,
当 时,
8.1-7 设有一半径为 的金属球面,上、下球面间有微小间隙隔开,上半球面的电势为 ,下半球面电势为0,求球内电势分布。
所以:
对球内问题,有当 时, 应有界,所以有:
即:
代入边界条件有:
比较系数有: , ,
所以:
所以: ,即
所以:
8.2-3 求解球内问题:
,其中 、 为已知常数。
解:
当 时有:
当 时有:
当 为奇数时, 为奇函数,

当 为偶数时,
所以:
结论:
8.1-6某单位球面上电势分布为 ,求单位球内外空间的电势分布。
解:在无电荷的空间中,电势分布满足Laplace方程 ,因为 与 无
关,所以电势分布具有轴对称性,Laplace方程在球坐标下的表达式为:
边界条件为:
用分离变量法,令 ,代入方程可得:
其中 ,下面求
将 展开,有:
上式微分 次后,各项均含有 的因子,故 。
下面求 ,同样,将 展开,有:
将上式微分 次,即:(注: )
将 代入上式有:
① 为奇数,即 为偶数时, 含有因子 。
②当 为偶数,即 为奇数时, 常数项。
(代入 )
,得证。
8.1-4将函数 按legendre多项式展开成无穷级数并算出前

由③-④得:

由⑤式乘以 得:

即对 也成立,所以原递推关系成立。
8.2-2 在半径为 的球面上电势分布为: ,求球内的电势分布。
解:在无电荷空间,电势满足Laplace方程 ,在球坐标系中的形式为:
令 ,代入上式且分离变量有:
方程(1)为Euler方程,其解为:
方程(2)为谐振动方程,其解为: 方程(3)为缔合勒让德方程,其解为:
问题为:
该定解问题的解为:
代入边界条件 ,有:
所以:
则:
代入第二个边界条件 ,有:
比较两边的系数有:
故:
8.1-10 求解下述定解问题。
解:设 ,代入原方程有:
分离变量有:
对 ,令 ,代入有:
令 ,则上式就是Legendre方程,为:
本征值为 ,本征函数为:
而方程 的解为:
或者:
所以原方程的解为:
代入边界条件 有:
而:
若 ,因为 ,
所以 ,则方程有零解,故 。
所以 ,此时代入 有,
代入初始条件:
8.2-1证明缔合勒让德函数的递推公式:
证明:因为有:
下面用数学归纳法证明
当 时,有 成立。
假设当 时,公式成立,
即有: ①
因为: ,将它代入①式有:
消去 得到:
②Hale Waihona Puke 对②式求导有:③又因为对 有下面的递推关系成立
上式对 求 次导数有:
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