微波：波速、相速、群速和能量传输速度的区别与联系
微波：波速、相速、群速和能量传输速度的区别与联系
波速、相速、群速、能量传输速度1、定义波速（wave celerity）：单位时间内波形传播的距离，以波长与波周期之比表示.V=入/T.相速(phase velocity)：相速度,单一频率的正弦电磁波波的等相面（例如波峰面或波谷面）在介质中传播的速度v=c/n，c为自由空间中的光速，n为介质对该频率电磁波的折射指数。
在理想介质中，电磁波的相速仅与介质参数有关.群速(group velocity)：（1）、波列作为整体的传播速度（2）波群传播的速度。
波的群速度，简称群速，是指波的包络传播的速度。
实际上就是波实际前进的速度。
群速是一个代表能量的传播速度。
概念引入原因：实用系统的信号总是由许多频率分量组成，在色散介质中，各单色分量将以不同的相速传播，因此要确定信号在色散介质中的传播速度就发生困难，为此引入群速的概念，它描述信号的能量传播速度。
能量传播速度：群速是波群的能量传播速度.2、相互关系（1）相关概念非色散介质：无线电波在介质中传播时，介电常数ε与频率无关，波的传播速度也与频率无关的介质；色散介质：与此相反，如果介电常数ε或传播速度v与频率有关的介质.正常色散：一切无色透明介质在可见光区域均表现为正常色散。
特点：波长变大时，由v=λf,频率不变，则V增大。
而n=c/v，则折射率值n变小，角色散率D变小。
反常色散：在某些波段会出现，波长变大时折射率值增大的现象，这称为反常色散。
反常色散同样是物质的普遍性质。
反常色散与选择吸收密切相关，即在发生物质的选择吸收波段附近出现反常色散。
角色散率：由夫琅和费衍射理论知，产生衍射亮条纹的条件（光栅方程）：dsinθ=kλ（k＝ 1， 2，…， n）光栅方程对λ微分，就可得到光栅的角色散率：ψ=Δθ/Δλ=k/dcos.角色散率是光栅、棱镜等分光元件的重要参数，随着k的增大，色散率也就越大。
它表示单位波长间隔内两单色谱线之间的角间距，当光栅常数d愈小时，角色散愈大；光谱的级次愈高，角色散也愈大。
射频与微波技术知识点总结
射频/微波的特点: 1.频率高 2.波长短 3.大气窗口 4.分子谐振 微波频率：300MHz-3000GHz 波长：0.1mm-1m独特的特点：RF/MW 的波长与自然界物体尺寸相比拟在RF/MW 波段，由于导体的趋肤效应、介质损耗效应、电磁感应等影响，期间区域不再是单纯能量的集中区，而呈现分布特性。
长线概念：通常把RF/MW 导线（传输线）称为长线，传统的电路理论已不适合长线！ RF/MW 系统的组成：传输线：传输RF/MW 信号微波元器件：完成微波信号的产生、放大、变换等和功率的分配、控制及滤波 天线：辐射或接收电磁波微波、天线与电波传播的关系：（简答）微波： 对象：如何导引电磁波在微波传输系统中的有效传输目的：希望电磁波按一定要求沿微波传输系统无辐射的传输； 天线任务：将导行波变换为向空间定向辐射的电磁波，或将在空间传播的电磁波变为微波设备中的导行波 作用：1.有效辐射或接收电磁波；2.把无线电波能量转换为导行波能量 电波传播分析和研究电波在空间的传播方式和特点常用传输线机构：矩形波导 共面波导 同轴线 带状线微带线 槽线分析方法场分析法：麦克斯韦方程满足边界条件的波动解传输线上电磁场表达式分析传输特性等效电路法：传输线方程满足边界条件的电压电流波动方程的解沿线等效电压电流表达式分析传输特性 称为传输线的特性阻抗特性阻抗Z0通常是个复数, 且与工作频率有关。
它由传输线自身分布参数决定而与负载及信源无关, 故称为特性阻抗对于均匀无耗传输线, R=G=0, 传输线的特性阻抗为 此时, 特性阻抗Z0为实数, 且与频率无关。
常用的平行双导线传输线的特性阻抗有250Ω, 400Ω和600Ω三种。
常用的同轴线的特性阻抗有50 Ω 和75Ω两种。
均匀无耗传输线上任意一点的输入阻抗与观察点的位置、传输线的特性阻抗、终端负载阻抗及工作频率有关, 且一般为复数, 故不宜直接测量。
无耗传输线上任意相距λ /2处的阻抗相同, 一般称之为λ /2重复性。
信号速度,相速度及群速度的区别(论稿)
信号速度，相速度及群速度的区别胡良深圳市宏源清实业有限公司摘要：光子具有波粒二象性，粒子具有波粒二象性，任何孤立量子体系都具有波粒二象性关键词：信号速度，相速度，群速度作者：总工，高工，硕士，副董事长1信号速度的内涵光子具有波粒二象性，粒子具有波粒二象性，任何孤立量子体系都具有波粒二象性；对于光子，粒子及孤立量子体系来说，其内禀的速度可表达为：p E p E k f V n ∂∂=∂∂=∂∂=)/()/( ，其中，n V ，孤立量子体系内禀的一维空间速度，或粒子内禀的一维空间速度或光子内禀的一维空间速度（光速），量纲是，[L^(1)T^(-1)]；E ，能量，量纲是，[L^(3)T^(-1)]*[L^(2)T^(-2)]；p ，动量，量纲是，[L^(3)T^(-1)]*[L^(1)T^(-1)]；，约化普朗克常数（或，固有的普朗克常数），量纲是，[L^(3)T^(0)]*[L^(2)T^(-2)]；f ，频率，量纲是，[L^(0)T^(-1)]；k ，波数，量纲是，[L^(-1)T^(0)]。
值得一提的是，最大的信号速度是真空中的光速，这意味着超光速通信是不可能实现的。
2群速度的内涵信号速度，相速度及群速度的内涵是有所不同的；但是，在绝对的真空中，则，信号速度，相速度及群速度是不可能区分的。
群速度（与选择的参考系相关），即，波的群速度，是指波振幅外形上的变化（波包）在空间中所传递的速度。
群速度可表达为：k f V g ∂∂= ，其中，g V ，群速度，量纲是，[L^(1)T^(-1)]；f ，波的角频率，量纲是，[L^(0)T^(-1)]；k ，波数（波矢），量纲是，[L^(-1)T^(0)]。
第一，如果波的角频率（f ）正比于波数（k ），即，k V f * =；则群速度等于相速度，波形在传播过程中不会被扭曲。
第二，如果波的角频率（f ）与波数（k ）体现为线性关系；此时，群速度及相速度不同；波包以群速度传播，而波包里的波峰及波谷以相速度传播。
相速度与群速度
§6-4 光的相速度和群速度折射率是光在真空中和介质中传播速度的比值，即v c n /=，通常可以通过测定光线方向的改变并应用折射定律()21sin /sin i i n =来求它，但原则上也可分别实测c 和v 来求它们的比值，用近代实验室方法，不难以任何介质中的光速进行精确的测定，例如水的折射率为，用这两种方法测得的结果是符合的，但对二硫化碳，用光线方向的改变的折射法测得的折射率为，而1885年迈克耳孙用实测光速求得的比值则为，其间差别很大，这绝不是由实验误差所造成的，瑞利找到了这种差别的原因，他对光速概念的复杂性进行了说明，从而引出了相速度和群速度的概念。
按照波动理论，这种通常的光速测定法相当于测定由下列方程所决定的波速的数值： ⎪⎭⎫ ⎝⎛-=v r t A E ωcos 不难看出，这里v 所代表的是单色平面波的一定的位相向前移动的速度，因为位相不变的条件为 常量=-vr t 由此得到 01=-dr vdt 或 dt dr v = (6-1) 所以这个速度称为位相速度（简称相速），这速度的量值可用波长和频率来计算。
波的表达式部是t 和r 的函数,可以写成下列形式：()kr t A E -=ωcos式中v πω2= 和λπ/2=k 都是不随 t 和 r 而改变的量，故位相不变的条件为kr t -ω=常量0=-kdr dt ω由此得或 λωv kv dt dr === (6-2) （6-2）式表示的位相速度乃是严格的单色波地(ω有单一的确定值)所特有的一种速度，单色波以t 和r 的余弦函数表达,ω为常量，这种严格的单色波的空间延续和时间延续都是无穷无尽的余弦（或正弦）波，但是这种波仅是理想的极限情况，实际所到的永远是形式不同的脉动，这种脉动仅在空间某一有限范围内、在一定的时间间隔内发生，在时间和空间上都是有起点和终点的，任何形式的脉动都可看成是由无限多个不同频率、不同振幅的单色正弦波或余弦波叠加而成的，即可将任何脉动写成傅里叶级数或傅里叶积分的形式，在无色散介质中所有这些组成脉动的单色平面波都以同一相速度传播，那么该脉动在传播过程中将永远保持形状不变，整个脉动也永远以这一速度向前传播，但是除真空以外，任何介质通常都具有色散的特征，就是说，各个单色平面波各以不同的相速传播，其大小随频率而变，所以由它们叠加而成的脉动在传播过程中将不断改变其形状，在这种情况下，关于脉动的传播速度问题就变得比较复杂了，观察种脉动时，可以先认定它上面的某一特殊点，例如振幅最在大的一点，而把这一点在空间的传播速度看作是代表整个脉动的传播速度，但是由于脉动形状的改变，所选定的这一特殊点在脉动范围内也将不断改变其位置，因而该点的传播速度和任何一个作为组成部分的单针平面波的相速都将有所不同，按照瑞利的说法，这脉动称为波群，因而脉动的传播速度称为群速度，简称群速，现在仅就一个简化的例子来讨论两种速度的关系。
有关电磁波传播中几种速度的定义及其关系的讨论
面 的方程 为 ｋ・ Ｊ＝常量 ，或 一ｏ ＝常量 ；将 Ｘ—Ｏ ｒ Ｊ ｒ
其对 时 间 ｆ 求导，便 得 １ ， ：
ｄｔ
： ，亦 即相 速
ｋ
进行 了计算 ，进一 步从 实践 上 阐明 了它们 的意 义．
（） ５
１相速 、群速与能速 的一般定义
关于 相速 与群 速 ，尤 其是 相速 ，这 在 所 有讨 论
为求 群 速 ，将（） 三 式 对 求 导后 代 入 定义 ４之
式（） ２，即有
维普资讯
２ ８
湖 南 文 理 学 院 学 报 （ 然 科 学 版） 自
２０ ０ ８年
ｖ—／＝＝。Ｆ （ ＝—｜ｌ去，㈣ ＝ １ 去，＝＝ ６ — —— ，｜ ） 、 —， Ｆ 、 ＝ ＝
ｌ ， ＝ ． （） ３
这 里 要强调 的是 ，式 中 ｇ 、 都 为时间和 空间 的平 － 均值 【． 引
献【】 ８中虽指 出能量 传播 的速 度是 区别 于相速 、 速 群
的更 一般 的物 理概 念，但 只 具体 讨论 了能速 与相 速 的 关系 问题 ；文 献 【， 】 讨 论和 证 明 了物 质 波 的 ９１ 则 ０
（ 波包） 或 的传 播速 度，其 定义 为：
ｄｏ ）
ｓ ，
中图分类号： ４ Ｏ４ １
文献标示码 ： Ａ
波 的传 播速 度 一直 备 受关 注，如 波 的相 位传 播
（） ２
速 度 、 群（ 波 或波 包） 的传 播速度 ．一般 地 ， 非色 散 在
介质 中传 播 的波 ，群 速 度等 于 能速 度 【 ］ ｌ ．因此 ，常 ， ２
微波：波速、相速、群速和能量传输速度的区别与联系
微波：波速、相速、群速和能量传输速度的区别与联系波速、相速、群速、能量传输速度1、定义波速（wave celerity）：单位时间内波形传播的距离，以波长与波周期之⽐表⽰.V=⼊/T.相速(phase velocity)：相速度,单⼀频率的正弦电磁波波的等相⾯（例如波峰⾯或波⾕⾯）在介质中传播的速度v=c/n，c为⾃由空间中的光速，n为介质对该频率电磁波的折射指数。
在理想介质中，电磁波的相速仅与介质参数有关.群速(group velocity)：（1）、波列作为整体的传播速度（2）波群传播的速度。
波的群速度，简称群速，是指波的包络传播的速度。
实际上就是波实际前进的速度。
群速是⼀个代表能量的传播速度。
概念引⼊原因：实⽤系统的信号总是由许多频率分量组成，在⾊散介质中，各单⾊分量将以不同的相速传播，因此要确定信号在⾊散介质中的传播速度就发⽣困难，为此引⼊群速的概念，它描述信号的能量传播速度。
能量传播速度：群速是波群的能量传播速度.2、相互关系（1）相关概念⾮⾊散介质：⽆线电波在介质中传播时，介电常数ε与频率⽆关，波的传播速度也与频率⽆关的介质；⾊散介质：与此相反，如果介电常数ε或传播速度v与频率有关的介质.正常⾊散：⼀切⽆⾊透明介质在可见光区域均表现为正常⾊散。
特点：波长变⼤时，由v=λf,频率不变，则V增⼤。
⽽n=c/v，则折射率值n变⼩，⾓⾊散率D变⼩。
反常⾊散：在某些波段会出现，波长变⼤时折射率值增⼤的现象，这称为反常⾊散。
反常⾊散同样是物质的普遍性质。
反常⾊散与选择吸收密切相关，即在发⽣物质的选择吸收波段附近出现反常⾊散。
⾓⾊散率：由夫琅和费衍射理论知，产⽣衍射亮条纹的条件（光栅⽅程）：dsinθ=kλ（k＝ 1， 2，…， n）光栅⽅程对λ微分，就可得到光栅的⾓⾊散率：ψ=Δθ/Δλ=k/dcos.⾓⾊散率是光栅、棱镜等分光元件的重要参数，随着k的增⼤，⾊散率也就越⼤。
它表⽰单位波长间隔内两单⾊谱线之间的⾓间距，当光栅常数d愈⼩时，⾓⾊散愈⼤；光谱的级次愈⾼，⾓⾊散也愈⼤。
《相速度和群速度》课件
它并不等于波的能量 或信息传播的速度， 这是群速度的概念。
相速度的物理意义
相速度决定了波在介质中的传 播速度，即波峰和波谷的运动 速度。
它决定了波的相位变化和干涉 、衍射等物理现象的发生。
在某些情况下，相速度可以接 近无穷大，例如在无损介质中 传播的波。
相速度的计算方法
根据波动方程和介质的物理性质，可以求解波的相速度。
影响因素不同
相速度只与介质性质有关，而群速度不仅与介质性质有关，还与频 率有关。
在某些介质中的行为不同
在色散介质中，相速度可以超过光速，而群速度不能超过光速。
相速度与群速度的联系
在某些情况下，两者可能相等
01
在无色散介质中，波的相速度和群速度是相等的。
两者都是描述波动现象的重要参数
02
相速度和群速度分别从不同的角度描述了波动现象，对于理解
展望
未来研究方向
随着科技的发展，相速度和群速 度的研究将更加深入，未来可以 进一步探索其在不同领域的应用
，如量子力学、生物医学等。
技术发展与挑战
随着通信、信号处理等技术的快速 发展，对相速度和群速度的研究将 面临更多挑战，需要不断探索新的 理论和方法。
跨学科合作与交流
相速度和群速度的研究涉及到多个 学科领域，未来需要加强跨学科的 合作与交流，促进相关领域的发展 。
波动现象的本质和传播规律具有重要意义。
两者都是波动方程的解
03
无论是相速度还是群速度，都是波动方程的解，用于描述波动
在介质中的传播行为。
PART 04
相速度和群速度的应用
REPORTING
通信领域的应用
相速度的应用
在通信领域中，相速度控制着信号的相位信息传递。通过调 整相速度，可以实现对信号的相位调制，如调相（PM）和调 频（FM）等，从而实现更高效、更可靠的数据传输。
相速度与群速度
相速度与群速度群速度和相速度是导波理论中的重要概念，也是导波的主要参数。
群速度（c g ）是指脉冲波的包络上具有某种特性(如幅值最大)的点的传播速度，它是波群的能量传播速度。
通俗的说，群速度是关于一族频率相近的波的传播速度。
而相速度（c p ）是波上相位固定的一点传播方向的传播速度。
值得注意的是，导波以其群速度向前传播。
Lord Rayleigh 曾说过：“群速度的概念常用下面这个例子说明，即当一族波列到达一个静止水面时，波群的速度比它所包含的每一个子波的速度都要小；这些子波仿佛通过波群前进，当达到其内部极限时而消失。
”群速度和相速度的意义可以通过波的叠加引出。
谐波是最简单的波，一个谐波的振动方程可以表示成式（2.1）的形式。
()t kx Acos u ω-=（2.1）式中： u----质点振动的位移A----振幅k----波数，k=2π/λ，λ为波长 ω---振动的角频率 x----波传播的位置矢量 t----时间变量最简单的分析法是考虑两个振幅相同，频率ω1和ω2略有差异的谐波的传播问题，有)()t x k Acos t x k Acos u 2211ωω-+-=（2.2）式中，k 1=ω1/c 1；k 2=ω2/c 2。
通过三角变换和如下代换 △ω=ω2-ω1 △k=k 2-k 1 ωA V =1/2(ω2+ω1) k A V =1/2(k 2+k 1) c A V =ωA V /k A V则()t x k cos t21kx 212Acos uAV AV ωω-⎪⎭⎫⎝⎛∆-∆=注意到低频项有一传播速度，群速度定义为 C g =△ω/△k 取极限为C g =d ω/dk 。
高频项同样有一传播速度，相速度定义为 C p =ω/k频率相近的一族波的叠加导致了图 2.2中的典型结果。
不同的谐波以不同的相速度C p 传播，但叠加起来之后的波群以群速度C g 传播。
超声导波总是以群速度传播的，但由于实际应用中往往只能得到导波的相速度，群速度C g 可以由相速度C p ，利用公式dkd c g ω=得到，将k=ω/c p 代入上式，得图2-2 群速度、相速度示意图)fd (d dc)fd (c c d dcc c c dc cd d c d d c p2p 2ppp 2p2ppppg -=-=-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=ωωωωωωω因此)fd (d dc)fd (c c c p2p 2pg -=(2.3)此时就可以通过式 2.3得到导波的群速度[51]。
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波速、相速、群速、能量传输速度
1、定义
波速（wave celerity）：单位时间内波形传播的距离，以波长与波周
期之比表示.V=入/T.
相速(phase velocity)：相速度,单一频率的正弦电磁波波的等相面
（例如波峰面或波谷面）在介质中传播的速度v=c/n，c为自由空间中的光速，n为介质对该频率电磁波的折射指数。
在理想介质中，电磁波的相速仅与介质参数有关.
群速(group velocity)：（1）、波列作为整体的传播速度（2）波群传播的速度。
波的群速度，简称群速，是指波的包络传播的速度。
实
际上就是波实际前进的速度。
群速是一个代表能量的传播速度。
概念引入原因：
实用系统的信号总是由许多频率分量组成，在色散介质中，各单色
分量将以不同的相速传播，因此要确定信号在色散介质中的传播速
度就发生困难，为此引入群速的概念，它描述信号的能量传播速度。
能量传播速度：群速是波群的能量传播速度.
2、相互关系
（1）相关概念
非色散介质：无线电波在介质中传播时，介电常数ε与频率无关，
波的传播速度也与频率无关的介质；
色散介质：与此相反，如果介电常数ε或传播速度v与频率有关的
介质.
正常色散：一切无色透明介质在可见光区域均表现为正常色散。
特点：波长变大时，由v=λf,频率不变，则V增大。
而n=c/v，则折
射率值n变小，角色散率D变小。
反常色散：在某些波段会出现，波长变大时折射率值增大的现象，
这称为反常色散。
反常色散同样是物质的普遍性质。
反常色散与选
择吸收密切相关，即在发生物质的选择吸收波段附近出现反常色散。
角色散率：由夫琅和费衍射理论知，产生衍射亮条纹的条件（光栅
方程）：dsinθ=kλ（k＝ 1， 2，…， n）光栅方程对λ微分，就可得到光栅的角色散率：ψ=Δθ/Δλ=k/dcos.
角色散率是光栅、棱镜等分光元件的重要参数，随着k的增大，色
散率也就越大。
它表示单位波长间隔内两单色谱线之间的角间距，
当光栅常数d愈小时，角色散愈大；光谱的级次愈高，角色散也愈大。
且当光栅衍射时，如果衍射角不大，则cosθ接近不变，光谱
的角色散几乎与波长无关，即光谱随波长的分布比较均匀，这和棱
镜的不均匀色散有明显的不同。
（2）他们之间的相互关系
波速与相速：（1）、由波动方程所确定的光波速度v=c/n，反映了
光波波面相位的传播速度。
（2）、相速度只代表相位变化的快慢，并不代表电磁波能量的真正传播速度。
（3）、电磁波的波速（3*10^8）是固定不变的.电磁波的相速
（c/n,n可以小于1）于介质n有关，可以超过光速，也可以为负值.
波速与群速：群速则总小于自由空间的光速c。
由于色散的存在，
同一光信号所包含的不同光谱成分在色散介质中不能同步传播,其合振动是一个复色平面波,随着该平面波以一相速度向前传播，调制波也以一速度速度向前优越传播，该速度反映了光波能量度的传播速度，故称之为光波在色散介质中的群速度。
相速与群速：群速和相速只是在频散煤质中才有差别.群速度可以理解为多个频率的光相互影响和形成的一个周期性的复杂震动。
其相
速度是这个周期中某一个震动形式相同的位置的传播速度，群速度
就是整个这个周期传播的速度。
在无色散介质中，群速等于相速度，
其群速度跟相速度同方向同大小；在色散介质中，群速度不等于相
速度：在正常色散区域，群速度小于相速；在反常色散区域，群速
度则大于相速度。
利用速度的差别可以使不同颜色的光分开。
群速与能量传播速度：群速是波能或信号的传播速度。
3、在前面那些课程中接触过，怎么介绍的,自己如何理解的?
（1）高中学习物理中的机械波时，老师讲过波速。
波速指单位时间
内波传播的距离，与波传播的方向相同，v=s/t.
当时老师重点强调了波速的方向与质点振动的方向。
对于横波：波速的方向与质点振动的方向垂直；对于纵波：波速的方向与质点
振动的方向平行；
例：
设Y=0处为波源，t=0时刻开始沿竖直方向做简谐运动，振幅为A，
周期为T,波长为S。
则：每个质点运动状态：X坐标不改变，沿着Y轴在振幅范围内做
简谐运动。
波速的方向：随着波源的运动，会将波能传出去沿着x轴方向，大
小为S/T.
（2）、大学里学习《普通物理学》时，深入学习了机械波和电磁波。
讲到了波速与相速和。
同高中时候一样，老师也加以区分了波速与
质点振动的方向。
对于波速：机械波的仅决定于介质的弹性和惯性。
对于相速：由于波的振动状态由相位确定，所以波速就是波的相位
的传播速度，成为相速。
（3）、大学里学习《电磁场与电磁波》提到了相速、群速。
关于相速：电磁波的等相位面在空间中的运动速度称为相位速度，
简称为相速。
对于波上任意固定观察点，其相位是恒定值，均匀平面波的相
速为V=dz/dt=w/k;在理想介质中，均匀平面波的相速与频率无关，
但与媒介参数有关。
自由空间中，相速=光速。
对于群速：引入原因：一个信号总是有许许多多频率成分组成，用
相速无法描述一个信号在色散媒介中的传播速度，从而引入群速的
概念。
定义：包络波上任一恒定点的推进速度。
相速与群速的之间的关系：Vg=dZ/dB;
Vg=Vp/(1-w*dVp/Vp*dw).
可知，dVp/dw=0，则群速等于相速，为无色散。
dVp/dw＜0，则群速小于相速，为正常色散。
dVp/dw＞0，则群速大于相速，为反常色散。
自己的理解：以电磁波为例。
电磁波在自由空间内周期T,波长为λ。
波速：波速指单位时间内波传播的距离，与波传播的方向相同，
v=s/t.如下图：v=λ/T.
相速：电磁波的等相位面在空间中的运动速度称为相位速度，简称
为相速。
群速：包络波上任一恒定点的推进速度，用相速无法描述一个信号
在色散媒介中的传播速度，从而引入群速的概念。
能量传播速度：群速即为能量传播速度。
4、相关概念在当前科学技术中有什么应用和发展？对自己今后的工作会有什么帮助？
（1）、应用：波速测试技术在岩土工程勘察设计中的应用
简介：地震勘探方法之一
原理：获得岩土体的弹性波速
用途：为工程设计提供所需的动弹性力学参数、划分建筑物场地类别、评定地震效应、进行场地地震反映分析、地震破坏潜势分析等
剪切波速：剪切波速是指震动横波在土内的传播速度，单位是m/s。
可通过人为激震的方法产生震动波，在相隔一定距离处记录振动信
号到达时间，以确定横波在土内的传播速度。
测试方法一般有单孔法、跨孔法等。
剪切波速是抗震区确定场地土类别的主要依据。
剪切波速的应用：划分场地土类型、在地震小区划中的应用、判断
场地液化、计算场地土层的动弹性模量、推算卵石、圆砾地基承载
力标准值.
（2）、未来应用
之前的讨论里我们知道，群速度超过了光速的光脉冲波峰的速
度（群速度不能用于计算信号的传播速度，光波波头的传播速度才
是传播速度）。
绝对零度环境中，互相干扰的不同频率的激光束，由于波速，
相速，群速等的不同，这两个相互干扰的激光束将在频谱中产生可
以被吸收的震荡，激光的波长被改变，光速改变。
光速改变技术有
助于我们进一步揭露那些新的物理现象。
应用未来：光学领域
光学延迟线控制技术、光学数据存储、光学储存器以及量子信息的
研究。