二阶非线性阻尼常微分方程的振动性定理
二阶非线性微分方程的Sturm比较定理与振动性
这 里 ， ， ， ， ｈ ＥＣ［ ×Ｒ ］ ｒ＇＾ ×Ｒ ， ， Ｊ ， ， ｈ ， Ｒ ’＿ｒＥｃ Ｒ ］ 吼ＥＣ Ｒ ； Ｐ ， 对 各变 量分别 Ｅ ］ Ｐ ， ２ｒ， 有 一 阶连 续 偏导 数 ； 。 ０ Ｐ ＞ ０ 其 中 Ｒ Ｐ ＞ ， ， ＝（ ， 。 ． 外 ， 中 涉 及方 程 的解 都 可 以延 拓 到 Ｒ ０ 十。 ） 此 文
＾）ｕ］ ｒ“‘ ２ｙ 。～ １ ｚ． ｄ
ｒ。 “ ，一
… ＋＇ （ —ｚ ｔ ｒ ２＇ ｒ ｚ Ｐ） ｙ ｕ ｚ 卜—－ ｕ ｈ 。 ～一 ２ 卜］２ ｔ ｄａ 一 ｒ 只 一ｚ “ ｒ㈠ 一 ｔ 助 番一ｄ ” ２ Ｊ １
其次证 明（ ） 闭区 间 ，］ ３在 卢 上成 立 ．设 ｓ 一～—ｕ２ 定义 函数 Ｆ（） （） ｒ ，∈（ ， ） （） Ｐ ｙ￣ ｚ ｆ 一ｓ ｆ 一ｉ ｎ 卢 ； ２ ２
维普资讯
第 ５卷第 ２期
２０ ０ ２年 ５月
扬 州 大学 学报 （ １ 科学版） ９然
Ｊ Ｕ ＲＮ Ａ Ｉ Ｆ Ｙ Ａ ＮＧ ＺＨＯ Ｕ Ｎ Ｉ ＇ Ｏ Ｏ Ｕ ＶＥＲ Ｓ Ｔ Ｙ （ ＡＴ Ｕ Ｒ Ａ ｌ Ｓ Ｉ ＣＥ ＥＤＩ Ｉ Ｉ Ｎ Ｃ ＥＮ Ｔ ＯＮ ）
Ｖ０１ ｏ ２ ５ Ｎ ．
Ｍ ａｙ ２０ ０２
二阶非线性微分方程 的 Ｓｕｍ ｔｒ
比较定 理 与 振动 性
程 崇 高 周 正 新
（．黄 冈 师范 学 院 数 学 系．湖 北 黄 州 ．４ ０ ０ ２ 扬 州 大学 理 学 院 数学 系 ，江苏 扬 州 ．２５ ０ １ 粥 ０ ２０２
引理 ．
， ｔｎ ｐ ＣＲ ， ｌ ， ］ ） 首先证 明两个
引 理 １ 设 ∈Ｊ ） 是 方 程（ ） （ ， ） （ ２ 的解 ， （） ａ ，Ｅ （ ， ． ｌ 坠 二 存 在 ， ＿ ｚ ｖ ｏ ｔ ｎ ） 若 ｉ ｙ ｍ 则在 闭 区 间 ［ ， 上 成立 恒等式 。 ］
二阶振动微分方程
二阶振动微分方程二阶振动微分方程是描述振动系统行为的重要数学工具。
在物理学和工程学中，许多系统可以建模为振动系统，例如弹簧振子、摆钟和机械振动器等。
理解二阶振动微分方程的特点和解法对于研究和解决这些系统的振动问题非常关键。
二阶振动微分方程通常采用以下形式：m * x''(t) + c * x'(t) + k * x(t) = F(t)其中，m是振动系统的质量，x(t)是系统的位移函数，c是阻尼系数，k是弹性系数，F(t)是外力。
x''(t)表示x(t)关于时间t的二阶导数，x'(t)表示x(t)关于时间t的一阶导数。
解决二阶振动微分方程的关键步骤包括确定系统的初始条件和边界条件，以及寻找方程的特解和齐次解。
首先，初始条件是指在某一初始时间点系统的位移和速度的值。
边界条件是指在系统的边缘或界面上施加的外力或位移限制。
接下来，我们需要寻找方程的特解和齐次解。
特解是指方程中的外力项对方程的特定解，齐次解是指方程中没有外力项的解。
通过组合特解和齐次解，并考虑初始条件和边界条件，我们可以得到方程的完整解。
关于二阶振动微分方程，我认为有几个值得注意的观点和理解：首先，阻尼系数c的大小对系统的振动行为有重要影响。
当c接近零时，系统处于无阻尼状态，振动会持续不衰减。
而当c较大时，系统的振动会逐渐减弱并趋于稳定。
其次，弹性系数k决定了系统的刚度和周期。
较大的k值意味着系统较为刚硬，振动频率较高，而较小的k值意味着系统较为柔软，振动频率较低。
此外，外力F(t)可以是时间的函数，也可以是其他参量的函数。
外力的形式直接影响到方程的解和系统的振动行为。
例如，周期性外力会导致系统出现谐振现象，而非周期性外力则可能引发系统的非线性响应。
总结回顾一下，二阶振动微分方程是描述振动系统行为的重要工具。
通过确定初始条件和边界条件，以及寻找方程的特解和齐次解，我们可以解决并分析各种振动问题。
二阶振动微分方程
二阶振动微分方程二阶振动微分方程是一类常见的微积分问题，通常会在物理学、工程学等领域中遇到。
这种微分方程描述的是一个系统在受到外力作用时的振动情况，因此对理解和掌握振动学理论有重要意义。
通常我们可以将二阶振动微分方程表示为：m*y’’ + k*y = f(t)，其中m为系统的质量，k为系统的弹性系数，y为系统的位移，f(t)为外力函数。
二阶振动微分方程的求解方法有多种，下面我将介绍其中两种常用的方法。
方法一：特征方程法首先，我们可以假设y=e^(rt)，将其带入方程中，则可得到特征方程为mr^2 + k = 0。
解出特征方程的根r1,r2后，我们可以得到通解y=C1*e^(r1*t)+C2*e^(r2*t)，其中C1，C2为待定常数。
对于有阻尼的系统，我们可以使用阻尼比ζ和固有频率ω来表示特征方程的根。
此时特征方程为m*r^2 + c*r + k = 0，其中c为系统的阻尼系数。
解出特征方程的根r1,r2后，我们可以得到通解y=C1*e^(-ζωt)*cos(ω√(1-ζ^2)*t)+C2*e^(-ζωt)*sin(ω√(1-ζ^2)*t)，其中C1，C2为待定常数。
方法二：拉普拉斯变换法另一种常用的方法是使用拉普拉斯变换。
我们将原方程在两边同时施加拉普拉斯变换，即可将方程转化为代数形式，并得到解析表达式。
比如对于没有阻尼的振动系统，我们可以将方程变换为ms^2*Y(s) +k*Y(s) = F(s)，其中Y(s)为位移的拉普拉斯变换，F(s)为外力的拉普拉斯变换。
解出Y(s)后，我们再对其进行拉普拉斯反变换，得到原方程的解析表达式。
总之，二阶振动微分方程的求解方法有多种，而我们选择的方法往往会取决于具体的问题。
掌握这些方法，不仅可以帮助我们更好地理解振动学理论，还能够在实际工程中提供有力的工具支持，为实现振动控制和优化提供帮助。
二阶非线性中立型微分方程解的振动准则
方程 的 线 性 化极 限 振 动 理 论 来建 立 它 自 身 的 振 动 准 则
, ,
,
即 通 过一个 非 线 性 时滞微 分 方程 的
12〕
,
。
极限
”
方 程 的 振 动性
“
例如 【 0 一 1
在本 文 中 我 们建 立 了方程 ( 1 ) 的 所 有 有 界解 振 动 的 充 分 条 件 其 条 件 是 h r s a 即 在 系 数 尸 (约
t =
及正 数 M
:
,
使得 0 < 双 卜 叻 ( M
0
,
,
, 艺 少乙
.
从 (1 ) 有 (8)
歹1
口( ) f 〔 (
,
t
一
,
) ]>
t> t
;
从 夕( t ) 的 定 义 知 今(约必 有 界
夕` l i m 即( t
一 今。 , 心
从 而 容 易导 出
,
( )<
t
0
t> t
,
及
lim y ’
,
p”的
,
Q(t ) 为 常数 及 f ( 幻
。 ,
=
劣
的 意 义 下 该 条件 也 是 必 要 的
。 ,
。
我 们 也 给 出 了 方程
(l ) 的 线 性 化极 限 振 动 准 则 如 一 般 文 献一 样 振 动的
,
所 得 这 些 结果都 是 新 的 的 一 个解 为振 动 的
。
称 方程 ( 1 )
、
(
1 1 )两式 应用 歹 y
"
于 方程
二阶非线性摄动微分方程的振动性与渐近性的开题报告
二阶非线性摄动微分方程的振动性与渐近性的开题报告
一、研究背景
现实生活中存在着许多二阶非线性摄动微分方程的振动与渐近性问题，如弹簧振子、电路中的振荡等等。
这些问题的解析研究可以深刻揭示自然现象的规律与机理，
为实际应用提供指导。
二、研究目的
本文旨在研究二阶非线性摄动微分方程的振动性与渐近性。
通过建立适当的数学模型，研究方程解的振动特性和渐近行为，并给出一些具体的例子，以便更好地理解
这些问题。
三、研究方法
本文将采用以下方法研究二阶非线性摄动微分方程的振动性与渐近性：
1.建立适当的数学模型，对方程进行分类和分析。
2.采用数学分析技巧，如变换、差分方程等方法，对方程进行求解、分析和研究。
3.经过数值模拟和图形分析，揭示方程的振动特性和渐近行为。
4.通过实例分析，验证理论分析的正确性和可信度。
四、研究内容
本文的主要研究内容包括以下几个方面：
1.二阶非线性微分方程的分类及其性质
研究不同类型的方程的解的振动特性和渐近行为，提供基础理论。
2.简谐激励下的振动特性
研究简谐激励下的二阶非线性微分方程的解的振动特性，并给出具体例子。
3.非简谐激励下的振动特性
研究非简谐激励下的二阶非线性微分方程的解的振动特性，并给出具体例子。
4.渐近行为的研究
研究二阶非线性微分方程的解的渐近行为，包括解的稳定性、解的周期性、解的渐近周期性等。
五、研究意义
本文的研究成果可以深刻揭示二阶非线性摄动微分方程的振动性与渐近性问题，为实际应用提供理论支持。
同时，研究方法也可以为其他非线性微分方程的研究提供参考。
带最大值项的二阶非线性差分方程的振动性定理
ｍ
△（（） ｂｎｘ ｒ）一∑ （） ｓ ） ｝ ０ｎ≥ｎ， ｎ ＋ （）（ ） — 。 ａ ｛（（ 一 ） ＝ ， ０ ｍｘ
（） １
其 中 ： ≥ １ ｆ １ ７≥ １ ≥ ０ ， ０（ ｍ ，≥ ， ， ， ≥ ＝１ ２ … ， 下 同 ， ） 为给定 的 自然数 ； 向前差 分 ， ， ， ｍ， 略 均 △为
在 实 际问题 的研 究 中 ， 滞差分 方 程 已被广 泛应 用 于 经济 金 融 、 空航 天 、 物 医药 、 算 机科 学 、 时 航 生 计 自动控 制技 术等 领域 ． 如 ， 例 中立 型时滞 差分 方 程在 高速 计算 机连 接开关 电路 的无 损耗 传输 网络 以及弹 性体 上质 点振 动 问题 中都有 着 其实 际应 用背 景 ；ｏｉｉ方 程在 生物 工程 和技 术革 新 等方 面 的应 用有 着 Ｌｇ ｔ ｓｃ 悠久 的历 史 ．因而对 时滞 差分 方程 定性 理 论 的 研究 引起 了大批 学 者 的 广泛 兴 趣 和高 度 关 注 ¨ ． 近几
ａ （ ） （ ＋１ （ ）△ ） （ ｘ ） ；ｂ ） ，ｇ ， ｝ ｘ ＝ ）一 ｎ ， （ ＝ａ ｚ （ ） ｛（ ｝ ｛ Ｒ， ） （ 且
（ ） ＞０ （ ｕ Ｍ≠ ０ ． ）
收稿 日期 ：０ １ ０ — ９ ２ １ — ７ ０
带最大值项 的二阶非 线性差分方程的振动性定理
杨 甲 山 ， 继猛 李
（ 阳学 院 理 学与信息科学系 ， 邵 湖南 邵 阳 摘 ４ ２０ ） ２ ０ ４
要： 研究 一类 带有最大值项 的二 阶非线性 中立 型时滞差 分方程 的振动性 ， 利用 Ｂ ｎｃ ａ ａｈ空间 的
带阻尼项的二阶强迫非线性微分方程解的振动性
本 文提 出 了一类 新 的带 阻尼项 的二 阶 强迫非 线
”ｔ （）＋ｑ ｔ ｔ ０ （） ）＝ （
性 微分 方程
（ （ ） （ （ ） ｋ Ｙ（ ） ） Ｐ ｔｋ Ｙ （ ） ｒｔ Ｙ ｔ ） （ ｔ ） ＋ （ ） （ ｔ ）＋
是 振动 的．之后 很 多学 者研 究 了形 式更 为 复杂 的 微 分 方程 的振 动性 质．
关 键 词 ：二 阶 微 分 方 程 ；振 动 性 ；变 分 法
中 图分 类 号 ：０ ７ ． １５ １
文献 标志 码 ： Ａ
Ｏｓ ｉ ａ ｉ ｎ Ｔｈ ｏ ｅ ｓ ｆ ｒ Ｓ ｃ ｎｄ． ｒ ｒ Ｎｏ ｌｎ ａ ｒ ｕｒ ｄ ｃｌ ｔｏ ｅ ｒ ｍ ｏ ｅ ｏ ｌ Ｏ ｄｅ ｎ ｉ ｅ ｒ Ｐｅ ｔ ｂｅ
Ｗ ａ ｇｌ ｎ
．
பைடு நூலகம்
是振 动 的 ， 则称 方程 为振 动 的．
Ｐ ｉｓ 于 １８ ｈｌ … ｏ ９ ９年 得 出 当 ：
ｌ ｉ ｍ
…
ｓｐ ｕ
，
㈤
一
近年 来 ， 多 学者 再 次 把 注 意力 投 向了对 非 线 很
÷ ，】 ∞ ｔ ｓ ）
Ｄｉｆ ｒ ｎ ｉ ｌＥｑ ｔｏ ｓ ｗｉｈ Ｄａ ｐｉ ｇ ｆ ｅ ｅ ｔａ ｕａ ｉ ｎ ｔ ｍ ｎ
Ｚｈ ｎ ｅ ｇ， Ｚｈ ｎ ｐ ｎ ａ ｇＭ ｎ ａ ｇ Ｌｉ ｉ ｇ
（ ｃ ｏ ｌ ｆ ｃｅ ｃ ， Ｕ Ｅ Ｓ ｈ ｏ ｏ Ｓ ｉｎ ｅ Ｂ Ｃ Ａ，Ｂ ｉｎ ０ ０ ４） ｅｊ ｇ １ ０ ４ ｉ
Ｌ 和 Ｒ ｇ ｖｈ ｎ ｏ 研 究 了非 线 性 方 程 ： ｏｏｃ ｅ ｋ （（ ） （ ） ＋ （ ）（ ｔ ）＝ ｒｔ ｔ ） ｑ ｔ＿ （） ０ 厂 的振 动理 论．
二阶非线性微分方程振动性研究的开题报告
二阶非线性微分方程振动性研究的开题报告一、选题背景二阶非线性微分方程振动性研究作为微分方程的重要分支，在工程、物理学、天文学等领域有着广泛的应用。
振动是一种物理现象，它的分析和控制在工程中具有重要的意义，因此研究振动性质成为研究领域中的一个核心问题。
从工程应用的角度来看，能够对振动进行分析和控制，可以在机械、航空、轨道交通等领域中减小设备损坏，提高系统的可靠性和效率，因此该方向的研究具有重要的应用价值。
二、研究目的本文旨在研究和探讨二阶非线性微分方程的振动性质，并结合实际应用问题进行分析，为更好地理解和控制振动问题提供理论支持和指导。
三、研究内容1. 二阶非线性微分方程的一般形式及基本概念2. 振动性质分析的基本方法3. 基于二阶非线性微分方程的实际问题分析与研究4. 数值模拟结果分析和讨论四、研究方法本研究将采用数学分析和数值模拟相结合的方法，从方程一般形式和基本概念出发，研究振动问题的数学模型和常用分析方法，并在此基础上结合实际问题进行数值模拟，探究和分析振动问题的本质。
五、研究意义本研究将为研究者全面深入地了解振动问题提供帮助，从而更好地理解振动问题的数学模型和分析方法。
同时，研究结果也可以为实际应用问题的控制和优化提供理论支持。
六、预期结果通过对实际问题的数值模拟，本研究将得到振动问题的各项物理性质以及对应的数学模型，并提出可行的控制措施和解决方案，为实际应用问题提供参考和指导。
七、研究进度安排阶段1（1周）：阅读相关文献，掌握研究背景和研究方法阶段2（2周）：研究振动问题的数学模型和分析方法阶段3（4周）：基于实际问题进行数值模拟，分析和探究其振动性质阶段4（1周）：撰写论文并进行总结和评估八、预计创新点1. 对振动问题的分析方法进行综合整理和总结，提出系统的分析框架2. 结合实际问题进行数值模拟探究，提出可行的解决方案3. 对研究领域的理论和方法进行贡献和突破（以上为开题报告提纲，具体内容还需要后续研究确定和完善）。
非线性二阶阻尼微分方程的振动结果
第２卷 第５ ３ 期
２０ 年 １ ０７ ０月
哈 尔 滨 商 业 大 学 学 报 （自然科 学 版 ）
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆ ｒ ｉ ｎｖ ｒｉ ｆＣ ｍｍｅｃ Ｎ ｔｒｌ ｃ ｎ ｅ ｄｔ ｎ ｏ ｒ ａ ｂｎ Ｕ ｉｅｓ ｙｏ ｏ ｏ Ｈａ ｔ ｒｅ（ ａｕ ａ ｉ ｃｓＥ ｉ ｏ ） Ｓｅ ｉ
Ｕ ． ｉ 。 Ａｉｘａ ＲＥＮ ｎｇ ｓ ａ ， Ｈｏ ．ｈ ｎ ＹＵ ａ ｈ ｎ Ｙｕ ｎ． ｏ ｇ
（ ． ｃｏｌ ｆ ｔｅ ｔ ａ Ｓ ｉ ｃ １Ｓｈ ｏ ｏ ｈｍａ ｃｌ ｃ ｎｅ，Ｈ ｉ ｎｊ ｎ ｎｖｒｉ ， ａｂｎ１０ ８ ，Ｃ ｉａ Ｍａ ｉ ｅ ｅ ｏｇｉ ｇＵ ｉ ｓｙ Ｈபைடு நூலகம்ｒｉ ５ ０ ０ ｈｎ ； ｌ ａ ｅ ｔ
动 定理 ．
关键词 ： 阻尼 微 分 方程 ；振 动 准 则 ；平 均 技 巧
中图分 类号 ： １５ ２ ０ ７ ．１
文献标识码 ： Ａ
文章编号 ：６ ２— ９ ６ ２０ ）５— ６ ３－ ２ １７ ０４ （０ ７ ０ ０ ０ ０
Ｏｓ ｉ ａ ｉ ｎ ｒ ｓ ｌ ｏ ｅ ｏ ｄ ｒ ｒ ｎ ｎ ｉ ｅ ｒ ｄ ｍｐ ｄ ｉ ｅ ｅ ｔａ ｑ ａ ｏ ｃｌ ｔ ｅ ｕ ｔ ｆ ｒ ｓ ｃ ｎ ｏ ｄｅ ｏ ｌ ａ ａ ｌ ｏ ｓ ｎ ｅ ｄ ｆ ｒ ｎ ｌｅ ｕ ｔ ｎ ｉ ｉ
的ｔ 有定 义 ， Ｅ） （ 的解 称 为 振 动 的 ， 果 它 有任 意 如
ｌ ｉ ｍ 志 ｔ ， ｓ
…
ｐ ｓ ｒ ｓ Ｑ （ ，） ｄ （ ） （ ） ｓ ］ ｓ＝ ∞ ，
（） １
大的零点． 否则称它为非振动 的．
本文 目的是导 出方程 （ 的新 的振 动 准则 ， Ｅ） 我 们 的结 果 推 广 和 改 进 了 文 献 ［ ＿６ 中 的相 应 结 １＿ ］
非线性二阶微分方程的振动定理
( t)》 夸
t》 t 。
(
〔,
。 ,
o ) c
,
( 。
,
o ) c
)使
,
得
( 10 )
且
第
期
3 俞 元洪 等
:
非 线性二 阶微 分方程 的 振动定 现
8 l
丁
若
li m
e rs ,
,
甲(
〔(
,
孟 t。) 〕 。
s
( 夕
B
,
s
,
t
)
s d
=
o c
o
)
a
s
《 几<
1
( 1 1)
(t
,
t。) =
o c
非 线 性 二 阶 微 分 方 程 的 振 动 定 理
俞元 洪
( 中科院应用数 学所 )
靳 明忠
( 基础部数学教研 室 )
摘,
本 文 考 虑二 阶非 线性方程
(
其中
材今 0
, , P 叮
,
(: )Y ( , )
〔t
。 ,
,
)
`
+
p (: )Y
,
(,)
+
。( ,)
,
(
Y(, )
)
=
o
( 1 )
,
r
:
o ) ` R f: c
,
(
其中
, , P 口
( ,) Y, ( ,)
r 〔
。 ,
)
,
x
,
`
+
p (: ) Y ( ` R’
, :