新型螺线管磁场测定实验报告
螺线管磁场的测量实验报告
螺线管磁场的测量实验报告一、引言螺线管磁场的测量实验是物理学中重要的实验之一，通过该实验可以了解螺线管磁场的基本性质，以及掌握测量磁场强度的方法。
本文将详细介绍螺线管磁场的测量实验过程和结果分析。
二、实验原理1. 螺线管磁场螺线管是由导体绕成的一种电器元件，具有产生磁场的特性。
当通过螺线管中通电时，会产生一个沿轴向方向的磁场，其大小与电流强度、导线圈数和导线半径等因素有关。
2. 磁场测量方法常用的测量磁场强度的方法包括霍尔效应法、法拉第电流法和平衡法等。
其中，平衡法是最为常见和简便的一种方法，它利用一个已知大小和方向的外加磁场来平衡待测磁场，并通过调节外加磁场大小和方向来确定待测磁场大小和方向。
三、实验步骤1. 实验器材准备：螺线管、直流电源、万用表、直角坐标仪等。
2. 搭建实验装置：将螺线管固定在直角坐标仪上，使其轴线与坐标轴垂直，并接通直流电源，调节电流大小为一定值。
3. 测量外加磁场大小和方向：将万用表调至磁场测量档位，用其测量外加磁场的大小和方向。
4. 调节外加磁场：通过调节外加磁场的大小和方向，使待测磁场与外加磁场平衡。
5. 测量待测磁场强度：通过记录外加磁场的大小和方向以及调节次数等信息，计算出待测磁场的强度。
四、实验结果分析1. 实验数据处理根据实验步骤所得到的数据，可以计算出待测磁场的强度。
在计算过程中需要注意单位换算和误差分析等问题。
2. 实验误差分析由于实验中存在各种因素的影响，如仪器精度、环境温度、电源稳定性等因素都会对实验结果产生一定影响。
因此，在进行数据处理时需要进行误差分析，并采取相应措施减小误差。
3. 结果讨论根据实验结果分析，可以得出螺线管磁场的强度与电流强度成正比，与导线圈数成正比，与导线半径的平方成反比。
此外，还可以讨论螺线管磁场的方向性和分布等问题。
五、实验结论通过本次实验，我们成功地测量了螺线管磁场的强度，并掌握了测量磁场强度的方法。
同时，还深入了解了螺线管磁场的基本性质和特点。
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告一、实验目的1、了解霍尔效应的基本原理。
2、掌握用霍尔效应测量螺线管磁场的方法。
3、学会使用霍尔效应实验仪，并对实验数据进行处理和分析。
二、实验原理1、霍尔效应当电流 I 沿垂直于磁场 B 的方向通过导体时，在导体垂直于电流和磁场的方向上会产生一个横向电位差 UH，这种现象称为霍尔效应。
霍尔电压 UH 与电流 I、磁感应强度 B 以及导体的厚度 d 等因素有关，其关系式为：UH ＝ KHIB/d，其中 KH 为霍尔元件的灵敏度。
2、螺线管磁场对于一个长直螺线管，其内部的磁场近似为均匀磁场，磁场强度 B 与电流 I、螺线管的匝数 N 和长度 L 有关，其关系式为：B ＝μ0nI，其中μ0 为真空磁导率，n ＝ N/L 为单位长度上的匝数。
三、实验仪器霍尔效应实验仪、螺线管、直流电源、数字电压表、毫安表等。
四、实验步骤按照实验电路图，将霍尔效应实验仪、螺线管、直流电源、数字电压表、毫安表等仪器正确连接。
2、调整仪器（1）将霍尔元件置于螺线管的中间位置，确保霍尔元件与螺线管的轴线平行。
（2）调节直流电源的输出电压，使通过螺线管的电流逐渐增大，观察数字电压表的读数变化，确保仪器正常工作。
3、测量霍尔电压（1）保持通过螺线管的电流不变，改变磁场方向（即改变电流方向），分别测量正、反向磁场下的霍尔电压 UH1 和 UH2，计算平均值UH ＝（UH1 ＋ UH2)／2，以消除副效应的影响。
（2）改变通过螺线管的电流 I，每次改变一定的值，测量对应的霍尔电压 UH，记录数据。
4、数据处理（1）根据测量数据，绘制 UH I 曲线。
（2）利用曲线的斜率和已知的霍尔元件灵敏度 KH，计算出螺线管内部的磁感应强度 B。
五、实验数据记录与处理｜通过螺线管的电流 I （mA) ｜霍尔电压 UH1 （mV) ｜霍尔电压UH2 （mV) ｜平均霍尔电压 UH （mV) ｜｜｜｜｜｜｜ 10 ｜ 125 ｜－120 ｜ 1225 ｜｜ 20 ｜ 250 ｜－245 ｜ 2475 ｜｜ 30 ｜ 370 ｜－365 ｜ 3675 ｜｜ 40 ｜ 490 ｜－485 ｜ 4875 ｜｜ 50 ｜ 610 ｜－605 ｜ 6075 ｜2、绘制 UH I 曲线以通过螺线管的电流 I 为横坐标，平均霍尔电压 UH 为纵坐标，绘制 UH I 曲线。
螺线管内磁场的测量实验报告(一)
螺线管内磁场的测量实验报告(一)实验报告：螺线管内磁场的测量研究背景螺线管是一种产生磁场的装置，广泛应用于实验室和工业领域。
为了深入了解螺线管内部的磁场分布情况，需要进行测量实验。
实验目的本次实验的目的是测量螺线管内磁场的分布情况，掌握螺线管的基本特性，提高实验操作能力。
实验原理螺线管内部的磁场分布可以通过霍尔元件进行测量。
将霍尔元件放置在螺线管内部，测量不同位置的磁场强度并进行数据处理。
实验步骤1.准备实验装置，将螺线管和霍尔元件连接好。
2.打开电源，调整电流大小，使磁场强度达到预定值。
3.按照实验布置图，在不同位置上放置霍尔元件，记录磁场强度值和坐标位置。
4.对实验数据进行处理，得出螺线管内部磁场的分布情况。
实验结果通过实验，我们得到了螺线管内部磁场的分布情况数据，绘制出了磁场分布曲线图。
实验结果符合理论值，表明实验操作正确，数据可靠。
实验结论本次实验成功测量了螺线管内部的磁场分布情况，掌握了螺线管的基本特性，提高了实验操作能力。
实验注意事项1.实验时需保持安全，注意电源等设备的正确使用。
2.实验前需仔细阅读实验原理，了解实验操作流程。
3.实验过程中需要仔细记录实验数据，确保数据的准确性。
4.实验后要及时整理实验数据和材料，保持实验区的整洁。
实验难点及解决方法实验中主要难点在于对螺线管和霍尔元件的连接以及实验数据的处理。
连接不良会导致数据不准确，数据处理错误会导致结果偏差。
为了解决这些问题，我们在实验前进行设备调试，确保设备连接正常，且能够正常工作。
在实验过程中，我们仔细记录实验过程和数据，防止数据处理错误。
同时，我们也进行了多次实验，对实验结果进行检验和验证，保证数据的可靠性和准确性。
实验拓展为了进一步深入了解螺线管的特性和应用，可以进行以下拓展实验：1.对不同尺寸的螺线管进行磁场分布测量，比较不同尺寸螺线管的磁场分布情况。
2.探究螺线管的电流-磁场关系，测量不同电流下螺线管的磁场强度，绘制出电流-磁场关系曲线。
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告
霍尔效应测量螺线管磁场实验报告霍尔效应测量螺线管磁场实验报告引言：霍尔效应是一种基于电磁学原理的重要现象，它在工业和科学研究中有着广泛的应用。
本实验旨在通过测量霍尔效应来研究螺线管磁场的特性。
实验步骤：1. 实验器材准备：螺线管、直流电源、霍尔元件、电流表、电压表和万用表。
2. 搭建实验电路：将螺线管连接到直流电源，通过电流表测量电流大小。
将霍尔元件连接到电压表和万用表，以测量霍尔电压和磁场强度。
3. 测量电流：调节直流电源，使电流通过螺线管，记录电流值。
4. 测量霍尔电压：将万用表调至电压测量档，将霍尔元件放置在螺线管附近，记录霍尔电压值。
5. 改变电流方向：改变直流电源的极性，重复步骤3和4，记录数据。
6. 分析数据：根据测得的电流和霍尔电压数据，计算磁场强度。
实验结果：通过实验测得的数据，我们可以得出以下结论：1. 霍尔电压与电流成正比：根据实验数据，霍尔电压与电流之间存在线性关系。
当电流增大时，霍尔电压也随之增大。
2. 霍尔电压与磁场强度成正比：实验结果表明，霍尔电压与磁场强度之间存在线性关系。
当磁场强度增大时，霍尔电压也随之增大。
3. 霍尔电压的正负与电流方向有关：当电流方向改变时，霍尔电压的正负也会随之改变。
讨论与分析：霍尔效应的测量原理是基于洛伦兹力的作用。
当电流通过螺线管时，螺线管周围会产生一个磁场。
霍尔元件中的电荷受到磁场的作用力，导致电荷在元件两侧产生电势差，即霍尔电压。
根据霍尔电压的大小可以推算出磁场的强度。
实验中我们观察到了霍尔电压与电流、磁场强度之间的关系。
这与霍尔效应的理论预测相符。
实验结果的线性关系表明，霍尔效应是一个可靠且精确的测量手段。
然而，在实际应用中，霍尔效应的测量也存在一些局限性。
例如，霍尔元件的位置和方向对测量结果有影响，因此需要仔细调整实验装置。
此外，霍尔元件的灵敏度也会影响测量的准确性，因此需要选择合适的霍尔元件。
结论：本实验通过测量霍尔效应，研究了螺线管磁场的特性。
测螺线管磁场实验报告
测螺线管磁场实验报告实验目的：通过测量螺线管磁场的实验，掌握测量磁场的方法和技术，了解螺线管磁场的特点和规律。
实验仪器：螺线管、直流电源、电流表、万用表、磁场探测器、导线等。
实验原理：当直流电流通过螺线管时，会在螺线管周围产生磁场，其磁感应强度与电流强度成正比。
螺线管的磁场是一种特殊的磁场，其磁感应线呈螺旋状分布。
实验步骤：1. 将螺线管竖直放置在实验台上，接通直流电源，调节电流大小，使螺线管中心处的磁感应强度为所需数值。
2. 用磁场探测器在螺线管周围进行磁场测量，记录下各点的磁感应强度。
3. 根据实验数据，绘制出螺线管磁场的磁感应线分布图。
实验结果与分析：通过实验数据处理和分析，我们得到了螺线管磁场的磁感应线分布图。
从图中可以看出，螺线管的磁场呈螺旋状分布，磁感应线密集的区域对应着磁场强度较大的区域，而疏松的区域对应着磁场强度较小的区域。
这与螺线管磁场的特点相符合。
实验结论：通过本次实验，我们掌握了测量螺线管磁场的方法和技术，了解了螺线管磁场的特点和规律。
螺线管的磁场呈螺旋状分布，磁感应线密集的区域对应着磁场强度较大的区域，而疏松的区域对应着磁场强度较小的区域。
实验中还发现，调节电流大小可以改变螺线管磁场的磁感应强度，这为我们进一步研究磁场的特性和应用提供了重要的实验基础。
总结：本次实验使我们对螺线管磁场有了更深入的了解，同时也提高了我们的实验操作能力和数据处理能力。
通过实验，我们不仅掌握了测量磁场的方法和技术，还对螺线管磁场的特点和规律有了更清晰的认识。
希望通过今后的实验学习，能够进一步深化对磁场的理解，为今后的学习和科研打下坚实的基础。
测螺线管磁场实验报告
测螺线管磁场———实验原理图1图1是一个长为2l，匝数为N的单层密绕的直螺线管产生的磁场。
当导线中流过电流I时，由毕奥—萨伐尔定律可以计算出在轴线上某一点P的磁感应强度为式中，为单位长度上的线圈匝数，R为螺线管半径，x为P 点到螺线管中心处的距离。
在SI单位制中，B的单位为特斯拉（T）。
图1同时给出B 随x的分布曲线。
磁场测量的方法很多。
其中最简单也是最常用的方法是基于电磁感应原理的探测线圈法。
本实验采用此方法测量直螺线管中产生的交变磁场。
下图是实验装置的实验装置的示意图。
图2当螺线管A中通过一个低频的交流电流i(t) = I0sinωt时，在螺线管内产生一个与电流成正比的交变磁场B(t) = C p i(t) = B0sinωt其中C p是比例常数，把探测线圈A1放到螺线管内部或附近，在A1中将产生感生电动势，其大小取决于线圈所在处磁场的大小、线圈结构和线圈相对于磁场的取向。
探测线圈的尺寸比较小，匝数比较多。
若其截面积为S1，匝数为N1，线圈平面的法向平面与磁场方向的夹角为θ，则穿过线圈的磁通链数为:Ψ = N1S1B(t)cosθ根据法拉第定律，线圈中的感生电动势为：通常测量的是电压的有效值，设E(t)的有效值为V，B(t)的有效值为B，则有，由此得出磁感应强度：其中r1是探测线圈的半径，f是交变电源的频率。
在测量过程中如始终保持A和A1在同一轴线上，此时，则螺线管中的磁感应强度为在实验装置中，在待测螺线管回路中串接毫安计用于测量螺线管导线中交变电流的有效值。
在探测线圈A1两端连接数字毫伏计用于测量A1中感应电动势的有效值。
使用探测线圈法测量直流磁场时，可以使用冲击电流计作为探测仪器，同学们可以参考冲击电流计原理设计出测量方法。
测螺线管磁场———实验内容1．研究螺线管中磁感应强度B与电流I和感生电动势V之间的关系，测量螺线管中的磁感应强度。
2．测量螺线管轴线上的磁场分布。
测螺线管磁场———实验仪器图1 : 测量螺线管内磁场实验装置全貌测量螺线管内磁场实验仪器包括：铜导线螺线管、霍尔元件（轴向磁场探针）、（毫）特斯拉计、电流源。
霍尔法测螺线管磁场实验报告
在一定磁场强度范围内，霍尔元件的输出电压与磁场强度呈线性关 系。
03 实验步骤
搭建实验装置
准备实验器材
01
螺线管、霍尔元件、电源、测量仪表等。
搭建实验装置
02
将螺线管放置在测量台上，将霍尔元件与测量仪表连接，并将
电源接入螺线管。
检查装置
03
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
确保所有连接正确无误，电源正常工作，测量仪表处于校准状
误差来源
实验中可能存在的误差来源包括测量 设备的精度问题、环境因素等。
误差分析
我们对误差来源进行了详细分析，并 计算了误差对实验结果的影响程度。 结果显示，误差对实验结果的影响较 小，实验结果可靠。
05 实验结论与建议
实验结论
01
霍尔效应法能够准确测量螺线管磁场强度，测量结果与理论值 基本一致。
掌握霍尔元件的使用方法
霍尔元件的安装
将霍尔元件放置在螺线管内部 导体上，确保连接牢固，避免
接触不良。
霍尔元件的校准
在测量前需要对霍尔元件进行 校准，以确保测量结果的准确 性。
霍尔元件的读数
根据霍尔元件的输出电压，可 以计算出磁场强度的大小。
注意事项
使用霍尔元件时要避免过载和 高温，以免损坏元件。
02 实验原理
磁场方向与电流方向的关系： 右手定则，即四指环绕电流方 向，大拇指指向即为磁场方向。
磁场强度与电流大小的关系： 电流越大，磁场强度越大。
霍尔元件的工作原理
霍尔元件的构造
通常由半导体材料制成，具有两个平行的电极，当电流通过时， 在电极之间产生电势差。
霍尔元件的输出信号
当霍尔元件处于磁场中时，由于霍尔效应产生的电势差会使得电极 之间产生电压输出。
大学物理实验报告螺线管磁场的测量
⼤学物理实验报告螺线管磁场的测量实验报告螺线管磁场的测量霍尔效应是导电材料中的电流与磁场相互作⽤⽽产⽣电动势的效应。
1879年美国霍普⾦斯⼤学研究⽣霍尔在研究⾦属导电机理时发现了这种电磁现象，故称霍尔效应。
后来曾有⼈利⽤霍尔效应制成测量磁场的磁传感器，但因⾦属的霍尔效应太弱⽽未能得到实际应⽤。
随着半导体材料和制造⼯艺的发展，⼈们⼜利⽤半导体材料制成霍尔元件，由于它的霍尔效应显著⽽得到实⽤和发展，现在⼴泛⽤于⾮电量的测量、电动控制、电磁测量和计算装置⽅⾯。
在电流体中的霍尔效应也是⽬前在研究中的“磁流体发电”的理论基础。
近年来，霍尔效应实验不断有新发现。
1980年原西德物理学家冯·克利青研究⼆维电⼦⽓系统的输运特性，在低温和强磁场下发现了量⼦霍尔效应，这是凝聚态物理领域最重要的发现之⼀。
⽬前对量⼦霍尔效应正在进⾏深⼊研究，并取得了重要应⽤，例如⽤于确定电阻的⾃然基准，可以极为精确地测量光谱精细结构常数等。
在磁场、磁路等磁现象的研究和应⽤中，霍尔效应及其元件是不可缺少的，利⽤它观测磁场直观、⼲扰⼩、灵敏度⾼、效果明显。
本实验采取电放⼤法，应⽤霍尔效应对螺线管磁场进⾏测量。
关键词：霍尔效应；霍尔元件；电磁场；磁场⼀、实验⽬的1.了解螺线管磁场产⽣原理。
2.学习霍尔元件⽤于测量磁场的基本知识。
3.学习⽤“对称测量法”消除副效应的影响，测量霍尔⽚的UH -IS（霍尔电压与⼯作电流关系）曲线和UH -IM，B-IM（螺线管磁场分布）曲线。
⼆、实验原理霍尔效应从本质上讲，是运动的带电粒⼦在磁场中受洛伦兹⼒的作⽤⽽引起的偏转。
当带电粒⼦（电⼦或空⽳）被约束在固体材料中，这种偏转就导致在垂直电流和磁场的⽅向上产⽣正负电荷在不同侧的聚积，从⽽形成附加的横向电场。
如图所⽰，磁场B位于Z轴的正向，与之垂直的半导体薄⽚上沿X轴正向通以电流IS（称为⼯作电流），假设载流⼦为电⼦（N型半导体材料），它沿着与电流IS相反的X轴负向运动。
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新型螺线管磁场测定一．实验目的1．验证霍耳传感器输出电势差与螺线管磁感应强度成正比。
2．测量集成线性霍耳传感器的灵敏度。
3．测量螺线管磁感应强度与位置之间的关系，求得螺线管均匀磁场围及边缘的磁感应强度。
4．学习补偿原理在磁场测量中的应用。
二．实验原理霍耳元件的作用（如右图2所示）：若电流I 流过厚度为d 的半导体薄片，且磁场B 垂直于该半导体，是电子流方向由洛伦茨力作用而发生改变，在薄片两个横向面a 、b 之间应产生电势差， 这种现象称为霍耳效应。
在与电流I 、磁场B 垂直方向上产生的电势差称为霍耳电势差，通常用UH 表示。
霍耳效应的数学表达式为：IB K IB dR U H HH ==)(（1）其中RH 是由半导体本身电子迁移率决定的物理常数，称为霍耳系数。
B 为磁感应强度，I 为流过霍耳元件的电流强度，KH 称为霍耳元件灵敏度。
虽然从理论上讲霍耳元件在无磁场作用(即B=0)时，UH=0，但是实际情况用数字电压表测时并不为零，这是由于半导体材料结晶不均匀及各电极不对称等引起附加电势差，该电势差U0称为剩余电压。
随着科技的发展，新的集成化(IC)元件不断被研制成功。
本实验采用SS95A 型集成霍耳传感器(结构示意图如图3所示)是一种高灵敏度集成霍耳传感器，它由霍耳元件、放大器和薄膜电阻剩余电压补偿组成。
测量时输出信号大，并且剩余电压的影响已被消除。
对SS95A 型集成霍耳传感器，它由三根引线，分别是:“V+”、“V-”、“Vout ”。
其中“V+”和“V-”构成“电流输入端”，“Vout ”和“V-”构成“电压输出端”。
由于SS95A 型集成霍耳传感器，它的工作电流已设定，被称为标准工作电流，使用传感器时，必须使工作电流处在该标准状态。
在实验时，只要在磁感应强度为零(零磁场)条件下，调节“V+”、“V-”所接的电源电压(装置上有一调节旋钮可供调节)，使输出电压为2.500V(在数字电压表上显示)，则传感器就可处在标准工作状态之下。
上图为95A 型集成霍耳元件部结构图当螺线管有磁场且集成霍耳传感器在标准工作电流时，与(1)式相似，由(1)式可得：KU K U B ')500.2(=-=式中U 为集成霍耳传感器的输出电压，K 为该传感器的灵敏度，经用2.500V 外接电压补偿以后，用数字电压表测出的传感器输出值(仪器用mV 档读数)。
三．实验仪器FD-ICH-II 新型螺线管磁场测定仪由集成霍耳传感器探测棒、螺线管、直流稳压电源；数字电压表组成，仪器连线图如图所示。
上海复旦天欣科教仪器有限公司螺线管测量磁场仪器连接图四．实验过程 1．必做实验1）实验接线如图1所示。
左面数字直流稳流源的“励磁恒流输出”端接电流换向开关，然后接螺线管的线圈接线柱。
右面稳压电源4.8V —5.2V 的输出接线柱(红)接霍耳元件的V ＋(即引脚2－红色导线)，直流稳压电源的(黑)接线柱接霍耳元件的V-(即引脚3－黑色导线)，霍耳元件的VOUT （引脚1－黄色导线）接右边电压表‘电压输入’的＋(红)接线柱，电压表的－(黑)接线柱与直流稳压源的(黑)接线相连。
电压表切换到V 档(即拨动开关向上拨)。
2）检查接线无误后接通电源，断开电流换向开关，集成霍耳传感器放在螺线管的中间位置 (X=16.0cm 处)，调节中间直流电源4.8V —5.2V 的输出旋钮，使右边数字电压表显示2.500V ，这时集成霍耳元件便达到了标准化工作状态，即集成霍耳传感器通过电流达到规定的数值，且剩余电压恰好达到补偿，U0=0V 。
3）仍断开开关K2，在保持“V+”和“V-”电压不变的情况下，把开关K1指向2，调节2.4V —2.6V 电源输出电压，使数字电压表指示值为0(这时应将数字电压表量程拨动开关指向mV 档)，也就是用一外接2.500V 的电位差与传感器输出2.500V 电位差进行补偿，这样就可直接用数字电压表读出集成霍耳传感器电势差的值'U 。
4）测定霍耳传感器的灵敏度K（1）改变输入螺线管的直流电流m I ，将传感器处于螺线管的中央位置(即X=17.0cm)，测量'U —m I 关系，记录10组数据，m I 围在0—500mA ，可每隔50mA 测一次。
（2）用最小二乘法求出'U —m I ，直线的斜率mI U K ∆∆=''和相关系数r 。
（3）对于无限长直螺线管磁场可利用公式：B=m nI 0μ(0μ真空磁导率，n 为螺线管单位长度的匝数)，求出集成霍耳传感器的灵敏度BU K ∆∆='注：实验中所用螺线管参数为：螺线管长度L=260±1mm ，N=(3000±20)匝，平均直径D =35±1mm ，而真空磁导率m H /10470-⨯=πμ。
由于螺线管为有限长，由此必须用公式：m I DL N B 220+=μ进行计算。
即BU K ∆∆='='022'022K NDL I U N D L m μμ+=∆∆+ (单位：伏/特斯拉，即：V/T)5．测量通电螺线管中的磁场分布(1)当螺线管通恒定电流m I (例如250mA)时，测量'U —X 关系。
X 围为0—30.0cm ，两端的测量数据点应比中心位置的测量数据点密一些。
(2)利用上面所得的传感器灵敏度K 计算B —X 关系，并作出B —X 分布图。
(3)计算并在图上标出均匀区的磁感应强度'0B 及均匀区围(包括位置与长度)，理论值m I DL NB 2200+=μ,假定磁场变化小于1%的围为均匀区(即%1%100||0'00≤⨯-B B B )。
(4)已知螺线管长度L=26.0cm ，在图上标出螺线管边界的位置坐标(即P 与'P 点，一般认为在边界点处的磁场是中心位置的一半，即'021'B B B P P ==)。
验证'P P -间距约26.0cm 。
注意：1．测量m I U ~'时，传感器位于螺线管中央(即均匀磁场中)。
2．测量X U ~'时，螺线管通电电流应保持不变。
3．常检查m I =0时，传感器输出电压是否为2.500V 。
4．用mV 档读'U 值。
当m I =0时，mV 指示应该为0。
5．实验完毕后，请逆时针地旋转仪器上的三个调节旋钮，使恢复到起始位置(最小的位置)。
五．实验数据及表格1．霍耳电势差与磁感应强度B 的关系霍耳传感器处于螺线管中央位置(即X=16cm 处)：m I /mA0 50 100 150 200 250 300 350 400 450 500U/mV 0 22.3 44.8 67.0 89.3 111.9 134.2 156.5 179.0 201.3 223.92．通电螺线管磁感应强度分布测定(螺线管的励磁电流m I =250mA)1'U 为螺线管通正向直流电流时测得集成霍耳传感器输出电压2'U 为螺线管通反向直流电流时测得集成霍耳传感器输出电压 'U 为(1'U -2'U )/2的值。
(测量正、反二次不同电流方向所产生磁感应强度值取平均值，可消除地磁场影响)螺线磁感应强度B 与位置刻度X 的关系(B=)/'K U根据以上实验数据绘成的表格，得到x与磁场B的关系图如下：六．数据处理及误差分析 （1）研究霍耳效应：运用MATLAB 带入表中数据由最小二乘法可以求出A V I U K m /4465.05038.22''≈=∆∆=相关系数r=0.99999。
由于螺线管磁感应强度B 与通过螺线管I 成正比，所以表中数据可以证明霍耳电势差U 与磁感应强度B 成正比。
计算集成霍耳元件的灵敏度K ：已知：螺线管m I DL N B 22+=μ中心， N=3000匝，L=26.00cm,D =35.0mm (为螺线管的平均直径)，所以：BU K ∆∆='=A V K N D L I U N D L m /07.314465.03000104035.0260.07-22'022'022≈⨯⨯⨯⨯+=+=∆∆+πμμ 根据95A 型集成霍耳元件产品说明书上注明，该传感器灵敏度(31.3±1.3)V/T ，现计算值与说明书提供的技术指标相符。
（2）确定磁场均匀区和螺线管长度： 螺线管中心磁感应强度理论值：TI D L N B m 3227220010592.325.0035.026.03000104--⨯=⨯+⨯=+=πμ由可视为理想的。
，因此本次实验测量值%1%22.0%100||0'00≤=⨯-B B B并且由上式相对误差小于等于1%可以求出落线管的均匀区。
即可以求出'0B =3.556mT,从而定出螺线管的均匀区。
由以上实验数据绘成的x-B 关系图可以看出，在X 1=9.0cm 到X 2=22.0cm 螺线管为均匀磁场区。
由于mT B 796.12=，在P ≈2.40cm 处P B =1.79mT ；'P ≈28.60cm 处，'P B =1.79mT, 所以螺线管长度cm P P 20.2640.2-60.28'==-，与理论值26cm 的百分误差为0.77%。
【参考资料】[1]陆申龙 焦丽凤. 用集成霍耳传感器研究霍耳效应及测量螺线管磁场分布，实验技术与管理、第17卷第2期，2000.4：27-30[2]元华 陆申龙. 基础物理实验， ：高等教育，2003。