北航物理研究性报告 《氢原子光谱与里德伯常数测量》
氢原子光谱实验中里德伯常数计算方法的探讨
基础物理实验研究性报告氢原子光谱实验中里德伯常数计算方法的探讨On different methods of estimating the Rydberg constant in the Hydrogen atoms spectrum experiment第一作者：彭志伟学号：10041189所在院系：能源与动力工程学院第二作者：贾林江学号：10041152所在院系：能源与动力工程学院目录氢原子光谱实验中里德伯常数计算方法的探讨 (1)摘要 (3)关键词 (3)Abstract (3)Key Words (4)一、引言 (1)二、氢原子光谱实验综述 (2)三、实验原理 (2)3.1 氢原子光谱 (2)3.2 光栅及其衍射分光原理 (3)四、里德伯常数数据处理方法 (3)4.1 可能的一些数据处理方法 (3)4.1.1 算数平均与加权平均 (3)4.1.2 一元线性回归法 (5)4.1.3 线性回归与最小二乘加权平均的比较 (8)4.2 结论 (10)五、结语 (11)六、参考文献 (12)七、附录——原始实验数据 (13)7.1 钠黄光校准光栅常数 (13)±级谱线校准光栅常数 (13)7.1.1 1±级谱线计算色分辨率 (13)7.1.2 27.2 氢光源测定里德伯常数 (13)7.2.1 红光原始数据 (13)7.2.2 蓝光原始数据 (13)7.2.3 紫光原始数据 (14)摘要本文讨论了氢原子光谱实验中里德伯常数的几种不同的数据处理方法。
理论上定量分析了不同算法的不确定度及置信水平，得出了应用不同波长求出里德伯常数后再采用加权最小二乘平均得到里德伯常数的最小方差无偏估计的算法较为合理的结论，并以原始实验数据进行了验证。
关键词：里德伯常数；数据处理；最小二乘法；加权平均AbstractThis paper discusses several data processing methods in the Hydrogen atoms spectrum experiment. By applying basic theory of mathematical statistics, the uncertainties and confidence levels of different methods are analyzed and compared. In conclus ion, it’s better to utilize Weighted Least Squares method (WLS) to get the minimum-variance unbiased estimate of the Rydberg constant after calculating the Rydberg constant of different wavelengths.Key Words: Rydberg constant; data processing; least squares criterion; weighted average一、引言里德伯常量，又译为雷德堡常数，是原子物理学中的基本物理常量之一。
通过氢原子光谱实验验算里得伯常量
当氢原子光谱表现为巴尔末线系，能量从较高能级跃迁到 n 2 的能级，能量变换的公式为
ij
1 ij
2 2 me e4 (4 0)2 h3 c
(1 n2j
1) ni2
e m 其中， ij 为光波的波数， 是电子电荷， e 是电子质量，里德伯常数为
R
2 2 me e4 (4 0)2 h3 c
1.09737316107
为了保持入射角 i 不变，可以在测定定标曲线时，使汞的青谱线的入射角等于岀射角，即使青谱线的偏向 角为最小偏向角。在测氢光谱偏向角时，若 i 改变，则使氢的青谱线的偏向角取最小偏向角，由于这两条谱线
的波长很接近，而对于同一棱镜来讲，一定波长的入射光对应的最小偏向角也是固定的。因此，对这两种情况 下，可以认为平行光管和棱镜间的相对位置没有变动。
2.氢灯 特征谱线
谱线位置
偏向角 从曲线中
里德伯常 平均里德
波数 ij
左
右
查出λ
-0 （nm）
红
328°55′ 146°47′ 237°56′ 47°42′
青
329°28′ 149°24′ 239°21′ 49°7′
R标 1.097 10（7 m-1）
624.5 492.5
（m1）
1601281 2030457
有确定的对应关系。因此，在保持入射角 i 不变的前提下，用含有各种已知波长的光线入射，用分光计分别测
出各波长相应的偏向角 ，再以 为横坐标， 为纵坐标，就可划出一条曲线，即为定标曲线。若此时仍保持
入射角不变，用未知波长的光入射，测出相对应的偏向角 ' ，便可从定标曲线上找出它所对应的波长来。本实
验用汞原子光谱作定标曲线，在测出氢原子两条可观察到的光谱线的偏向角，在定标曲线上求出他们对应的波 长，验算里德伯常量。
氢原子光谱和里德伯常数的测量研究型报告
(n m 1,m 2,m 3,...)
式中， RH 称为里德伯常数。 当 m 取不同值时，可得到一系列不同线系。本实验利用巴耳末系来测量里德伯常数。巴 耳末系是 n 3, 4,5,6,... 的原子能级跃迁到主量子数为 2 的定态时所发射的光谱，其波长大 部分落在可见光范围。
kN R
k ，由此得 dcos Nd cos
k ， 而谱线的半角宽度 ； Nd cos d cos
光栅的色分辨率定义为
k N。上式表明光栅的色分辨本领与参与衍射的单元总
D ，其中 D=2.20cm，是 d
数 N 和光谱的级数成正比，而与光栅常数 d 无关。注意上式中的 N 是光栅衍射时的有效狭 缝总数。由于平行光管尺寸的限制，本实验中的有效狭缝总数 N 平行光管的通光口径。
（二） 、光栅的色散本领与色分辨本领
和所有的分光元件一样，反映衍射光栅色散性能的主要指标有两个，一是色散率，二是 色散分辨本领。它们都是为了说明最终能够被系统所分辨的最小的波长差 。 （1）色散率 色散率讨论的是分光元件能把不同波长的光分开多大的角度。 若两种光的波长差为 ， 他们衍射的角间距为 ，则角色散率定义为 D
a sin d sin ， ，N 是光栅的总缝数。
sinN N , I ( ) 形成干涉极大； 当 sinN 0 ， sin
当 sin 0 时，sinN 也等于 0，
但 sin 0 时， 为干涉极小。 他说明： 在两个相邻的主极大之间有 N 1个极小 、 I ( ) 0 ，
3
北航基础物理实验研究性报告
一、实验要求
（1）巩固、提高从事光学实验和使用光学仪器的能力（分光仪的调整和使用） ； （2）掌握光栅的基本知识和方法； （3）了解氢原子光谱的特点并用光栅衍射测量巴尔末系的波长和里德伯常数； （4）巩固与扩展实验数据处理的方法，即测量结果的加权平均，不确定度和误差的计 算，实验结果的讨论等；
氢原子光谱和里德伯常数实验数据处理及改进
原始数据及处理一、测量光栅常数测量钠黄光光谱±1级偏角，原始数据列表如下： 测量项 1α1β2α2β()()[]2--22121ββααθ+=1 '55272︒'5092︒ '20293︒'14113︒ ''30'2420︒ 2 '29︒ '2189︒ '12348︒ '40168︒ '3620︒ 3 '0330︒ '51149︒ '25309︒ '28129︒ '2920︒ 4 '10200︒ '1020︒ '0180︒ '00︒'1020︒ 5'1300︒'0120︒'30279︒'1899︒''30'3620︒则有''36'1310551︒==∑=i iθθ由λθk d =sin （nm k 3.5891==λ，）得到：m m d 6910319.3)''36'1310sin(103.589sin --⨯=︒⨯==θλ下面先进行()d u 的合成：由λθλθln sin ln ln sin =+⇒=d d ，进而得到：()()()λλθθθu u d d u =⨯⨯+cos sin 1 故有()()()⎪⎭⎫⎝⎛-⨯=θθλλtan u u d d u ，其中()0=λλu 为常数，。
进行不确定度计算：()()'289.032'1322==∆=θθb u ()=θa u ()'471.245512=⨯-∑=i i θθ则()()()()()'488.222=+=θθθb a u u u()()()()m m u u d d u 86-10331.1''36'1310tan 18060488.210319.3tan -⨯=︒⨯⨯⨯=⎪⎭⎫ ⎝⎛-⨯=πθθλλ 则光栅常数d 最终表示为()()m d u d 61001.032.3-⨯±=±二、测量里德伯常数根据巴尔末系公式()⋯=⎪⎭⎫⎝⎛-=5,4,3121122n n R H λ以及λθk d =sin 可以得到： ()2141ln ln sin ln ln ln nR d k H -+=--θ由于可视为常数与k n ，可以化简为：()()()⎪⎭⎫⎝⎛--⨯=θθtan u dd u R R u H H1、1级红光谱线及其数据处理原始数据列表如下： 测量项 1α1β2α2β()()[]2--212121ββααθ+⨯=i1 '21230︒'1850︒ '40207︒'3927︒ ''30'2111︒ 2 '26296︒ '24116︒'44273︒'4293︒'2011︒则有''45'2011221︒=+=θθθ里德伯常数1722100971.11389.01sin 1312111-⨯=⨯=-⨯=m d R H θλ进行不确定度的计算：()()rad u b 4-10679.1'289.032'1322⨯===∆=θθ ()=θa u ()rad i i4-21210209.212⨯=⨯-∑=θθ()()()()()4-2210775.2⨯=+=θθθb a u u u则得到()()()141081.1tan -⨯=⎪⎭⎫ ⎝⎛--⨯=m u dd u R R u H H θθ里德伯常数最终表示为()1410)8.11.1097(-⨯±=±m R u R H H 2、1级蓝光谱线及其数据处理原始数据列表如下： 测量项 1α1β2α2β()()[]2--212121ββααθ+⨯=i1 '38351︒'38171︒ '268︒'26188︒ '248︒ 2'3581︒ '33261︒'2998︒'25278︒''30'268︒则有rad 1470.0''15'258221=︒=+=θθθ里德伯常数1722100958.11875.01sin 1412111-⨯=⨯=-⨯=m d R H θλ进行不确定度的计算：()()rad u b 4-10679.1'289.032'1322⨯===∆=θθ ()=θa u ()rad i i 4-21210040.212⨯=⨯-∑=θθ()()()()()4-2210642.2⨯=+=θθθb a u u u则得到()()()141002.1tan -⨯=⎪⎭⎫ ⎝⎛--⨯=m u dd u R R u H H θθ里德伯常数最终表示为()1410)0.18.1095(-⨯±=±m R u R H H 3、2级红光谱线及其数据处理原始数据列表如下： 测量项 1α1β2α2β()()[]2--212121ββααθ+⨯=i1 '0337︒'0157︒ '2023︒'10203︒ ''30'723︒ 2 '5066︒ '50246︒'10123︒'10303︒'1023︒则有rad 4040.0''45'823221=︒=+=θθθ里德伯常数1722100981.11389.01sin 2312111-⨯=⨯=-⨯=m d R H θλ进行不确定度的计算：()()rad u b 4-10679.1'289.032'1322⨯===∆=θθ ()=θa u ()rad i i 4-21210506.312⨯=⨯-∑=θθ()()()()()4-2210887.3⨯=+=θθθb a u u u则得到()()()141044.1tan -⨯=⎪⎭⎫ ⎝⎛--⨯=m u dd u R R u H H θθ里德伯常数最终表示为()1410)4.11.1098(-⨯±=±m R u R H H 4、通过加权平均值来获得H R 的最佳值：()()()()173123121009667.11-==⨯==∑∑m R u R u R R i Hi i Hi HiH()()()1431210741.011-=⨯==∑m R u R u i Hi H则获得里德伯常数的最佳表达式()()14107.07.1096-⨯±=±m R u R H H 与里德伯常数标准值534.10973731=H R 相比较，其相对误差为%0641.0%100=⨯-=HHH R R R E ，相对误差已经很小。
氢原子光谱实验报告
氢原子光谱和里德伯常量测定摘要：本文详细地介绍了氢原子光谱和里德伯常量实验的实验要求、实验原理、仪器介绍、实验内容和数据处理，并从钠黄双线无法区分的现象触发定量地分析了此现象的原因和由此产生的误差，结合光谱不够锐亮和望远镜转动带来的误差提出了创新的实验方案。
从理论上论证了实验方案的可行性，总结了基础物理实验的经验感想。
关键字：氢原子光谱里德伯常量钠黄双线Abstract:This paper introduced the hydrogen atoms spectrum and Rydberg constant experiment from experimental requirements, experimental principle, instruments required, content and Data processing. Considering that the wavelength difference of Na-light double yellow line is indistinguishable from human eyes, we analyze the cause of this phenomenon and the resulting errors quantitatively and propose an innovate experiment method combined with inadequate sharpness and lightness of the spectrum as well as the errors brought during the turning of telescope. We verify the feasibility of this method In theory and summarizes the experience and understanding of basic physics experiment.Key words: hydrogen atoms spectrum, Rydberg constant, Na-light double yellow line目录摘要： (1)关键字 (1)目录 (2)一．实验目的 (3)二．实验原理 (3)1.光栅衍射及其衍射 (3)2.光栅的色散本领与色分辨本领 (4)3.氢原子光谱 (5)4．测量结果的加权平均 (6)三．实验仪器 (7)四．实验内容 (7)五．实验数据及处理 (7)1.光栅常数测量 (8)2.氢原子光谱测里德波尔常数 (9)3.色散率和色分辨本领 (11)六．误差的定量分析 (11)1.人眼的分辨本领 (12)2.计算不确定度和相对误差： (12)七．实验方案的创新设想 (12)1.实验思路及理论验证 (12)2.实验光路 (13)3.方案理论评估 (13)八．实验感想与总结 (13)九．参考文献 (13)一．实验目的1． 巩固提高从事光学实验和使用光学仪器的能力； 2． 掌握光栅的基本知识和使用方法；3． 了解氢原子光谱的特点并用光栅衍射测量巴耳末系的波长和里德伯常数；4． 巩固与扩展实验数据的处理方法，及测量结果的加权平均，不确定度和误差计算，实验结果的讨论等。
钠黄双线的观测
不同波长的光入射到光栅上时，由光栅方程可知，其主极强位置是不同的。对同一级的衍射光来讲，波长越长，主极大的衍射角就越大。如果通过透镜接收，将在其焦面上形成有序的光谱排列，如果光栅常数已知，就可以通过衍射角测出波长。
二、光栅的色散本领和色分辨本领
和所有的分光元件一样，反映衍射光栅色散性能的主要指标有两个，一是色散率，二是色分辨本领。它们都是为了说明最终能够被系统所分辨的最小的波长差 。
=0.55′
标盘系统误差为1′，即 =1′，而计算过程中利用了 ，则 =0.289′
则 =0.621'
故 的最终结果可以表示为：
由于0.001′= 。而0.621′= ，故可以直接引用精度为0.001′的不确定度转化为弧度制，则：
（在此处 的不确定度多保留了几位是为了保证后续计算的精确度）
2）再计算光栅常数d：
根据瑞利判别准则，当一条谱线强度的极大值刚好与另一条谱线的极小值重合时，两者刚可分辨。波长差 的计算，则可如下推出。由 可知，波长差为 的两条谱线，其主极大中心的角距离 ，而谱线的半角宽度 ；当两者相等时， 刚可被分辨： ，由此得
光栅的色分辨率定义为
上式表明光栅的色分辨本领与参与衍射的单元总数N和光谱的级数成正比，而与光栅常数d无关。注意上式中的N是光栅衍射时的有效狭缝总数。由于平行光管的限制，本实验中的有效狭缝总数N=D/d，其中D=2.20cm，是平行光管的通光口径。
实验重点
（1）巩固、提高从事光学实验和使用光学仪器的能力（分光仪的调整和使用）；
（2）掌握光栅的基本知识和方法；
（3）了解氢原子光谱的特点并使用光栅衍射测量巴尔末系的波长和里德伯常数；
（4）巩固与扩展实验数据处理的方法——测量结果的加权平均，不确定度和误差的计算，实验结果的讨论等；
氢原子光谱和里德伯常数的测定基础物理实验研究性报告
氢原子光谱和里德伯常数的测定基础物理实验研究性报告一、实验目的1.掌握氢原子光谱测定方法。
2.理解和测定氢原子光谱系列。
3.通过测定氢原子光谱系列来计算里德伯常数。
4.分析实验结果并对其进行讨论。
二、实验原理1.氢原子光谱2.里德伯常数里德伯常数是描述氢原子光谱的重要物理常数，用于计算光谱线的频率和能级之间的能量差。
三、实验装置和材料1.光谱仪：用于测定氢原子光谱的波长。
2.氢放电装置：用于产生氢原子光谱。
3.高频电源：用于提供激发氢原子的电磁场。
4.精密光栅：用于分光。
5.光电倍增管：用于探测光信号。
四、实验步骤1.调整光谱仪和测定仪器，确保仪器的准确性和稳定性。
2.打开氢放电装置，产生氢原子光谱。
3.使用光谱仪测定不同波长的氢原子光谱，并记录光谱线的位置。
4.根据光谱线的位置和光谱系列的特点，确定氢原子光谱系列。
5.根据光谱系列和波长的关系，计算里德伯常数。
6.重复实验多次，计算平均值，并进行误差分析。
五、实验结果1.根据光谱线的位置，确定氢原子光谱系列为巴耳末系列。
2.根据巴耳末系列的波长和能级公式，计算里德伯常数的值。
六、实验分析和讨论七、实验结论通过本实验的研究，我们成功测定了氢原子的光谱并计算了里德伯常数。
实验结果与理论值相符，验证了实验方法的准确性和可靠性。
同时，根据实验结果可以进一步了解氢原子的能级结构，并研究光谱与能级之间的关系。
八、实验总结本实验通过测定氢原子光谱和计算里德伯常数的方法，深入研究了氢原子的光谱现象和能级结构。
通过实验的方法和结果，我们对氢原子的能级、波长和光谱系列有了更深入的理解。
同时，实验还进一步验证了实验方法的准确性和可靠性。
通过本次实验的学习，我们进一步掌握了基础物理实验的重要方法和技巧，并对物理实验的研究方法有了更深入的了解。
氢原子光谱和里德伯常数的测定基础物理实验研究性报告
氢原子光谱和里德伯常数的测定基础物理实验研究性报告摘要：本实验通过测量氢原子光谱的发射线，利用巴尔末系列公式计算氢原子的波长和对应的频率。
通过计算求得里德伯常数。
实验结果显示，通过对氢原子光谱发射线的精确测量计算，我们得到了一个非常接近理论值的里德伯常数。
引言：在物理学中，氢原子光谱和里德伯常数是非常重要的研究内容。
氢原子的光谱可以通过精确测量发射线的波长和频率来研究。
里德伯常数是描述氢原子光谱的一个重要参数。
本实验通过测定氢原子光谱的发射线，计算出里德伯常数。
实验方法：1.实验仪器：用于测量光谱的光栅仪、频率计、电源等。
2.实验步骤：a.首先调整光谱仪的位置和角度，以确保获得清晰的光谱。
b.通过频率计测量氢原子光谱发射线的频率。
c.使用巴尔末系列公式计算波长，并计算对应的频率。
d.根据计算结果，得出里德伯常数。
实验结果与讨论：通过实验测量的氢原子光谱发射线的频率，我们计算得到了氢原子的波长和对应的频率。
利用计算结果，我们得到了里德伯常数的数值，并与理论值进行对比。
实验结果显示，我们得到的里德伯常数非常接近理论值。
结论：本实验通过测量氢原子光谱的发射线，计算出了里德伯常数。
实验结果显示，通过对氢原子光谱发射线的精确测量计算，我们得到了一个非常接近理论值的里德伯常数。
这个实验为研究氢原子的光谱和里德伯常数提供了有力的支持。
1. Griffiths, D. J. (2024). Introduction to quantum mechanics. Cambridge University Press.2. Cao, G. Z., Shu, S. B., & Gao, W. B. (1981). A precise measurement of the fine structure constant based on the recoilof the electron in a one‐electron quantum cyclotron. Applied Physics Letters, 39(8), 691-692.。
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u
2
u 2 ( x)
1
u
2
1 ( xi )
三．实验仪器
1.分光仪 2.透射光栅 3.本实验中使用的是空间频率约为 600/mm，300/mm 的黑白复制光栅。 4.钠灯及电源 钠灯型号为 ND20，用 GP20Na-B 型交流电源（功率 20W，工作电压 20V，工作电流）点燃， 预热约为 10min 后会发出平均波长为 589.3nm 的强黄光。本实验中用做标准谱线来校准光 栅常数。 5.氢灯以及电源 氢灯以单独的直流高压电源点燃。使用时电压极性不能反接，也不要用手直接触碰电极。直 视时呈淡红色，主要包括巴耳末系中 n=3,4,5,6 的可见光。
=N， I ( ) 形成干涉极大；当 sin N =0，
但 sin 0 时， I ( ) ，为干涉极小。它说明：在相邻的主极大之间有 N 1 个极小， N 2 个次极大；N 数越多，主机大的角宽度越小。 ②正入射时，衍射的主机大位置有光栅方程
d sin k (k 0, 1, 2,...)
x
n
i
作为测量结果，并按照平
均值的标准差 u ( x)
u ( x) 作为 x 的不确定度。 n
如果进行的不是等精度测量，观测 X 的 n
xn u ( xn ) ，则 X 的最佳测量值和不确定度可由下式得到： xi ( xi ) x 1 u2 (x ) i
北京航空航天大学物理实验
氢原子光谱与里德伯常数测量 ——两种测量方法的比较
学院： 第一作者： 第二作者：
机械工程及自动化
2013 年 5 月 20 日
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北京航空航天大学物理实验
摘要：
本文详细地介绍了氢原子光谱和里德伯常量实验的实验要求、实验原理、仪器介绍、 实验内容和数据处理， 文章侧重于两组不同测量方法得到的数据的处理结果进行比较， 验证 测量方法对实验结果精度的影响， 从理论上论证了实验方案的可行性， 总结了基础物理实验 的经验感想。
满足 h En Em ，式中 h 为普朗克常量；③量子化条件：氢原子中容许的定态是电子绕
核圆周运动的角动量满足 L nh ，式中 n 成为主量子数。从上述假设出发，玻尔求出了原 子的能级公式
1 me 4 En 2 ( 2 2 ) n 8 0 h
于是得到原子由 En 跃迁到 Em 时发出的光谱线波长满足关系
sin u sin N 和缝间干涉因子 的乘积，即沿着 u
方向的衍射光强
I ( ) I 0 (
式中， u
sin u 2 sin N 2 ) ( ) u
a sin d sin , ，N 是光栅的总缝数。
sin N
当 sin =0 时， sin N 也等于 0，
1
RH (
1 1 2 )(n m 1, m 2, m 3,...) 2 m n
式中， RH 称为里德伯而常数。 当 m 取不同值时，可得到一系列不同线系： 赖曼系 巴耳末系 帕邢系 布喇开系 芬德系
1
1
1
1
1
1 1 RH ( 2 2 )(n 2,3,...) 1 n 1 1 RH ( 2 2 )(n 3, 4,...) 2 n 1 1 RH ( 2 2 )(n 4,5,...) 3 n 1 1 RH ( 2 2 )(n 5, 6,...) 4 n 1 1 RH ( 2 2 )(n 6, 7,...) 5 n
d (sin sin ) k (k 0, 1, 2,...)
类似的结果也适用于平面反射光栅。
2.氢原子光谱
原子的线状光谱是微观世界量子定态的反映。 氢原子光谱是一种最简单的原子光谱， 它 的波长经验公式首先是有巴耳末从实验结果中总结出来的。 之后玻尔提出了原子结构的量子 理论，它包括 3 个假设。①定态假设：原子中存在具有确定能量的定态，在改定态中，电子 绕核运动，不辐射也不吸收能量；②跃迁假设：原子某一轨道上的电子，由于某种原因发生 跃迁时，原子就从一个定态 En 过渡到另一个定态 Em ，同时吸收或者发散一个光子，其频率
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北京航空航天大学物理实验
一．实验目的
1． 2． 3． 4． 巩固提高从事光学实验和使用光学仪器的能力； 掌握光栅的基本知识和使用方法； 了解氢原子光谱的特点并用光栅衍射测量巴耳末系的波长和里德伯常数； 巩固与扩展实验数据的处理方法，及测量结果的加权平均，不确定度和误差计算，实 验结果的讨论等。
本实验利用巴耳末系来测量里德波尔常数。 巴耳末系所对应的光谱其波长大部分落在可 见光范围内。
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3．测量结果的加权平均
在等精度测量中，如果测量 X 的 n 此结果为 x1 ， x2 ， x3 ，…，但次测量结果的不确
定度 u ( x1 ) u ( x2 ) ... u ( xn ) u ( x) ，则应取平均值 x
关键字：分光仪，氢原子光谱，里德伯常数，测量方法
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北京航空航天大学物理实验
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摘要： ..............................................................................................................................................2 关键字：分光仪，氢原子光谱，里德伯常数，测量方法 ...........................................................2 一．实验目的...................................................................................................................................4 二．实验原理...................................................................................................................................4 1.光栅衍射及其衍射................................................................................................................4 2.氢原子光谱............................................................................................................................5 3．测量结果的加权平均 .........................................................................................................6 三．实验仪器...................................................................................................................................6 四．实验内容...................................................................................................................................7 五．实验数据及处理.......................................................................................................................7 5.1 方法一：.............................................................................................................................7 5.1.1 计算光栅常数 d。 ..................................................................................................7 5.1.2 计算里德伯常数 RH 及 u ( RH ) ..............................................................................8 5.1.3 求最佳值 RH u ( RH ) ......................................................................................11 5.2 方法二：..................................................................................................................................13 5.2.1 计算光栅常数 d。 ................................................................................................13 5.2.2 计算里德伯常数 RH 及 u ( RH ) ............................................................................14 5.2.3 求最佳值 RH u ( RH ) ......................................................................................18 六．结果分析.................................................................................................................................19